Теория диссипативных структур кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение». Часть 2.

Развивая подходы, предложенные ранее, где формализованы различия механизмов радиационной ползучести и областей их применимости (в зависимости от внешних параметров) для топливных и конструкционных металлов, проводится разделение кинетических систем для дефектов конструкционных и топливных металлов....

Full description

Saved in:

Bibliographic Details
Date:	2007
Main Authors:	Тарасов, В.А., Бориков, Т.Л., Крыжановская, Т.В., Чернеженко, С.А., Русов, В.Д.
Format:	Article
Language:	Russian
Published:	Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України 2007
Series:	Вопросы атомной науки и техники
Subjects:	Физика радиационных повреждений и явлений в твердых телах
Online Access:	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/110648
Tags:	Add Tag No Tags, Be the first to tag this record!
Journal Title:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Cite this:	Теория диссипативных структур кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение». Часть 2. / В.А. Тарасов, Т.Л. Бориков, Т.В. Крыжановская, С.А. Чернеженко, В.Д. Русов // Вопросы атомной науки и техники. — 2007. — № 2. — С. 72-75. — Бібліогр.: 15 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	irk-123456789-110648
record_format	dspace
spelling	irk-123456789-1106482017-01-06T03:02:57Z Теория диссипативных структур кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение». Часть 2. Тарасов, В.А. Бориков, Т.Л. Крыжановская, Т.В. Чернеженко, С.А. Русов, В.Д. Физика радиационных повреждений и явлений в твердых телах Развивая подходы, предложенные ранее, где формализованы различия механизмов радиационной ползучести и областей их применимости (в зависимости от внешних параметров) для топливных и конструкционных металлов, проводится разделение кинетических систем для дефектов конструкционных и топливных металлов. При этом делается акцент на автокаталитические особенности кинетической системы для дефектов реакторных топливных металлов, обусловленные экзотермическим автокаталитическим характером реакций ядерных делений, являющихся основным источником точечных дефектов для топливных металлов. Представлены расчетные зависимости плотности объемного теплового источника от температуры для нескольких составов уран-плутониевой делящейся среды, подтверждающих возможность реализации в уран-плутониевой делящейся среде режима с обострением Курдюмова. Розвиваючи підходи, раніше запропоновані, де формалізовані відмінності механізмів радіаційної повзучості і областей їх застосування (в залежності від зовнішніх параметрів) для паливних і конструкційних металів, здійснюється розподіл кінетичних систем для дефектів конструкційних і паливних металів. При цьому робиться акцент на автокаталітичні особливості кінетичної системи для дефектів реакторних паливних металів, обумовлені екзотермічним автокаталітичним характером реакцій ядерного поділу, що є основним джерелом точечних дефектів для паливних металів. Developing the approaches having suggested, where the differences between radiation creep mechanisms and the ranges of their application (depending on external parameters) for fuel and constructional metals were formalized, the division of the kinetic systems for the defects of constructional and fuel metals is carrying out. Here autocatalytic singularities of the kinetic system for the defects of reactor fuel metals resulting from the exoenergic autocatalytic character of nuclear fission reactions being the main dot defect source for fuel metals are emphasized. 2007 Article Теория диссипативных структур кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение». Часть 2. / В.А. Тарасов, Т.Л. Бориков, Т.В. Крыжановская, С.А. Чернеженко, В.Д. Русов // Вопросы атомной науки и техники. — 2007. — № 2. — С. 72-75. — Бібліогр.: 15 назв. — рос. 1562-6016 http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/110648 548.4 ru Вопросы атомной науки и техники Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
topic	Физика радиационных повреждений и явлений в твердых телах Физика радиационных повреждений и явлений в твердых телах
spellingShingle	Физика радиационных повреждений и явлений в твердых телах Физика радиационных повреждений и явлений в твердых телах Тарасов, В.А. Бориков, Т.Л. Крыжановская, Т.В. Чернеженко, С.А. Русов, В.Д. Теория диссипативных структур кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение». Часть 2. Вопросы атомной науки и техники
description	Развивая подходы, предложенные ранее, где формализованы различия механизмов радиационной ползучести и областей их применимости (в зависимости от внешних параметров) для топливных и конструкционных металлов, проводится разделение кинетических систем для дефектов конструкционных и топливных металлов. При этом делается акцент на автокаталитические особенности кинетической системы для дефектов реакторных топливных металлов, обусловленные экзотермическим автокаталитическим характером реакций ядерных делений, являющихся основным источником точечных дефектов для топливных металлов. Представлены расчетные зависимости плотности объемного теплового источника от температуры для нескольких составов уран-плутониевой делящейся среды, подтверждающих возможность реализации в уран-плутониевой делящейся среде режима с обострением Курдюмова.
format	Article
author	Тарасов, В.А. Бориков, Т.Л. Крыжановская, Т.В. Чернеженко, С.А. Русов, В.Д.
author_facet	Тарасов, В.А. Бориков, Т.Л. Крыжановская, Т.В. Чернеженко, С.А. Русов, В.Д.
author_sort	Тарасов, В.А.
title	Теория диссипативных структур кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение». Часть 2.
title_short	Теория диссипативных структур кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение». Часть 2.
title_full	Теория диссипативных структур кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение». Часть 2.
title_fullStr	Теория диссипативных структур кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение». Часть 2.
title_full_unstemmed	Теория диссипативных структур кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение». Часть 2.
title_sort	теория диссипативных структур кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение». часть 2.
publisher	Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
publishDate	2007
topic_facet	Физика радиационных повреждений и явлений в твердых телах
url	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/110648
citation_txt	Теория диссипативных структур кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение». Часть 2. / В.А. Тарасов, Т.Л. Бориков, Т.В. Крыжановская, С.А. Чернеженко, В.Д. Русов // Вопросы атомной науки и техники. — 2007. — № 2. — С. 72-75. — Бібліогр.: 15 назв. — рос.
series	Вопросы атомной науки и техники
work_keys_str_mv	AT tarasovva teoriâdissipativnyhstrukturkinetičeskojsistemydlâdefektovnelinejnojfizičeskojsistemymetallnagruzkaoblučeniečastʹ2 AT borikovtl teoriâdissipativnyhstrukturkinetičeskojsistemydlâdefektovnelinejnojfizičeskojsistemymetallnagruzkaoblučeniečastʹ2 AT kryžanovskaâtv teoriâdissipativnyhstrukturkinetičeskojsistemydlâdefektovnelinejnojfizičeskojsistemymetallnagruzkaoblučeniečastʹ2 AT černeženkosa teoriâdissipativnyhstrukturkinetičeskojsistemydlâdefektovnelinejnojfizičeskojsistemymetallnagruzkaoblučeniečastʹ2 AT rusovvd teoriâdissipativnyhstrukturkinetičeskojsistemydlâdefektovnelinejnojfizičeskojsistemymetallnagruzkaoblučeniečastʹ2
first_indexed	2025-07-08T00:55:53Z
last_indexed	2025-07-08T00:55:53Z
_version_	1837038205708271616
fulltext	УДК 548.4 ТЕОРИЯ ДИССИПАТИВНЫХ СТРУКТУР КИНЕТИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ ДЛЯ ДЕФЕКТОВ НЕЛИНЕЙНОЙ ФИЗИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ «МЕТАЛЛ+НАГРУЗКА+ОБЛУЧЕНИЕ». ЧАСТЬ 2 В.А. Тарасов, Т.Л. Бориков, Т.В. Крыжановская, С.А. Чернеженко, В.Д. Русов Одесский национальный политехнический университет, г. Одесса, Украина Развивая подходы, предложенные ранее, где формализованы различия механизмов радиационной ползу- чести и областей их применимости (в зависимости от внешних параметров) для топливных и конструкцион- ных металлов, проводится разделение кинетических систем для дефектов конструкционных и топливных металлов. При этом делается акцент на автокаталитические особенности кинетической системы для дефек- тов реакторных топливных металлов, обусловленные экзотермическим автокаталитическим характером ре- акций ядерных делений, являющихся основным источником точечных дефектов для топливных металлов. Представлены расчетные зависимости плотности объемного теплового источника от температуры для нескольких составов уран-плутониевой делящейся среды, подтверждающих возможность реализации в уран-плутониевой делящейся среде режима с обострением Курдюмова. AKS: 28.41. 1. ВВЕДЕНИЕ В работе [1] приведена уточненная кинетическая система для дефектов физической нелинейной си- стемы «конструкционный металл + нагрузка + облу- чение». Развивая подходы, предложенные в [2], где формализованы различия механизмов радиационной ползучести и областей их применимости (в зависи- мости от внешних параметров) для топливных и конструкционных металлов, проводится разделение кинетических систем для дефектов конструкцион- ных и топливных металлов. При этом делается ак- цент на автокаталитические особенности кинетиче- ской системы для дефектов реакторных топливных металлов, обусловленные экзотермическим автока- талитическим характером реакций ядерных деле- ний, являющихся основным источником точечных дефектов для топливных металлов. Проведены компьютерные расчеты зависимостей плотности объемного теплового источника от тем- пературы для нескольких составов уран-плутони- евой делящейся среды при постоянной плотности потока нейтронов. Полученные зависимости могут быть аппроксимированы степенной функцией по температуре с показателем степени, превышающим единицу, что подтверждает возможность реализации в уран-плутониевой делящейся среде режима с об- острением Курдюмова [3]. 2. АВТОКАТАЛИТИЧЕСКИЕ МЕХАНИЗМЫ КИНЕТИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ ДЕФЕКТОВ В СИСТЕМЕ «ТОПЛИВНЫЙ МЕТАЛЛ + НА- ГРУЗКА + ОБЛУЧЕНИЕ» Отметим, что все изложенное в [1] справедливо и для реакторных топливных делящихся металлов. Однако некоторые особенности рождения дефектов в ядерных реакциях делений позволяют развить си- стему кинетических уравнений (21) из [1], причем это добавит аналог автокатализа, связанный с экзо- термическим характером реакций ядерных делений, и поэтому получим кинетическую систему, харак- терную только для топливных делящихся металлов. Таким образом, кинетическая система для точеч- ных дефектов для делящихся металлов сохраняет вид системы (21) из [1]; развиваются лишь члены Irrad Iq и Irrad Vq с учетом нового механизма генера- ции точечных дефектов не только каскадными обла- стями, как для конструкционных металлов, но и при реакциях ядерных делений. Поэтому, обозначая че- рез ( )tTФrq Irrad ,,,~  α слагаемое кинетических уравне- ний, ответственное за генерацию точечных дефек- тов, где α – индекс типа дефекта, придадим ему та- кой вид: ( ) ( ) ( )1 2 , , , , , , , , , , , , , Irrad Irrad f i q rФ T t q r T t q r T N N N t α α α = Φ + + Φ  %  K (1) где ( )tTФrq Irrad ,,,  α – как и для конструкционных ме- таллов, плотность источника дефектов, порождае- мая каскадными областями; ( )tNNNTrq i f ,,,,,, 21 K  Φα – плотность источника де- фектов, порождаемая ядерными делениями, и кото- рая, как видно, также зависит от концентраций iN компонент состава делящегося металла, меняющих- ся во времени. Изменения во времени концентраций iN определяются следующим рядом процессов: при делениях исчезают делящиеся нуклиды и образуют- ся продукты делений; в результате реакций радиаци- онного захвата нейтронов и последующих _______________________________________________________________________________ 72 ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2007. № 2. Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (90), с. 72-75. β-реакций нуклидов образуются делящиеся нукли- ды; вследствие реакций радиационного захвата ней- тронов происходят изменения концентраций и типов нуклидов продуктов делений так называемых шла- ков. А также, если из-за выделения энергии делений происходит изменение температуры, то это приво- дит к изменению расстояний между нуклидами и, следовательно, вызывает температурное изменение концентраций iN , аналогичное температурному из- менению плотностей металлов. Поэтому, как мы уже подчеркивали выше (см. [1]), для корректного задания ( )tNNNTrq i f ,,,,,, 21 K  Φα нужно контроли- ровать кинетику реактора (систему уравнений для iNNNT K,,,, 21Φ , т.е. кинетических уравнений ре- актора, которая приведена, например, в Приложении [1], [3-5]). Для ( )tNNNTrq i f ,,,,,, 21 K  Φα мы можем запи- сать выражение (одногрупповое приближение), ана- логичное (15) или (19) из [1] для плотности теплово- го источника: ( ) ( ) ( ) ( ) 1 2 , 8,9, , , , , , , , , , , , , , f n i f i n i f n i i Pu q r E T N N N t r E t C E T N r t T α α σ = Φ = = Φ ∑  K   (2) а в случае многогруппового приближения -анало- гичное (16) или (20) из [1]: ( ) ( ) ( ) ( ),,,,,, ,,,,,, 1 ,9,8 , 21 ∑ ∑ = = Φ= =Φ grN j Pui i j n i f f i j n i f TtrNTECtEr tNNNTrq  K  σα α (3) где f iC ,α – среднее число дефектов типа α, рождаю- щееся при одном делении нуклида i; grN – число групп нейтронов. Если для нуклидов ввести усред- ненные по энергетическому спектру нейтронов сече- ния ( ) ( )∑= = grN j j n i fgr i f TE N T 1 ,1 σσ (4) и полную плотность потока нейтронов ( ) ( )∑ Φ=Φ = grN j j n tErtr 1 ,,,  , (5) тогда выражению (3) можно придать следующий вид: ( ) ( ) ( ) ( ).,,, ,,,,,, ,9,8 , 21 ∑ = Φ= =Φ Pui i i f f i i f TtrNTCtr tNNNTrq  K  σα α . (6) Если ( )TEn i f ,σ или ( )tTri f ,,  σ с ростом темпера- туры растет, то из-за экзотермического характера реакций делений ядер и при соответствующей кине- тике реактора (система уравнений для iNNNT K,,,, 21Φ ), так как во времени меняются Φ и iN , получаем рост числа делений, а следователь- но, рост концентраций точечных дефектов, анало- гичный автокаталитическому процессу для экзотер- мических химических реакций [6]. Нами была разработана компьютерная програм- ма, позволяющая получить зависимости сечения ну- клида, усреднённого по комбинированному спектру Максвелла и Ферми, от температуры топлива и гра- ницы сшивания спектров Максвелла и Ферми. С по- мощью этой программы были рассчитаны для ну- клидов U235 92 , U235 92 , Pu239 94 зависимости сечения де- ления и сечения захвата, усреднённого по комбини- рованному спектру Максвелла и Ферми, от темпера- туры топливной среды и границы сшивания спек- тров Максвелла и Ферми (для пяти значений гранич- ной энергии: 3, 3,5, 4, 5, 6 kT). Из-за ограниченности объема статьи мы их здесь не приводим, но их ана- лиз показал следующее. Для одних нуклидов увеличение температуры топливной среды приводит к увеличению ( усредненных сечений для Pu239 94 ), – а для других к ( их уменьшению для U235 92 ). Объяснить это можно тем, что у Pu239 94 резонансная область начинается со значительно более низких энергий, чем для U235 92 , и при увеличении температуры топлива происходит увеличение температуры нейтронного газа, вызывающее смещения максимума максвелловского распределения нейтронов в сторону больших энергий нейтронов, т. е. ужесточение спектра нейтронного газа, при котором количество нейтронов, попадающее в резонансную область для Pu239 94 , увеличивается, что и вызывает рост усредненных сечений. А для U235 92 этот процесс не столь существенен из-за того, что его резонансная область располагается выше по энергиям, и ужесточение спектра нейтронного газа, связанное с увеличением температуры топлива (в рассмотренном нами интервале температур и в согласии с [7]), не вызывает существенного увеличения количества нейтронов, попадающих в резонансную область. Поэтому для U235 92 в соответствии с зависимостями сечений для областей нейтронов вне резонансных областей, определяемых дисперсионными выражениями, получаем зависимость для усредненных сечений nnb E1~σ . Полученные данные по усредненным сечениям деления и захвата для U238 92 (усредненное сечение деления для U238 92 из-за высокого порога деления ~ 1 МэВ практически нечувствительно к ужесточению спектра нейтронов, вызванного увеличением температуры топлива) подтверждают зависимость сечения захвата от температуры, так как у него резонансная область расположена так же низко, как _______________________________________________________________________________ 73 ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2007. № 2. Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (90), с. 72-75. и у Pu239 94 . Косвенным подтверждением существенного влияния температуры топливной среды на сечение захвата нейтронов является отмечаемая в [8] практическаяважность дляфизики реакторов зависимость усредненного сечения радиационного захвата для U238 92 от температуры. Теперь понятна эта практическая важность для , физики реакторов именно этой зависимости так как в большинстве реакторов в качестве топлива используется U238 92 , обогащенный U235 92 (или смесь их соединений, что не меняет сути), а усредненные сечения для U235 92 , как описано выше, ведут себя стандартным образом. Отметим также, что полученные зависимости качественно совпадают с представленными в [9] зависимостями усредненных по максвелловскому нейтронному спектру сечений от температуры для нескольких экзотермических реакций синтеза с легкими нуклидами (дейтерий и тритий). Теперь, после рассмотрения зависимостей сече- ний нейтронных ядерных реакций от температуры, вернемся к рассмотрению обоснования возможности осуществления в ядерном топливе процесса типа эк- зотермического автокатализа. Приведенный анализ усредненных зависимостей нейтронных сечений по- казывает, что при определенных условиях рост ( )Ti fσ возможен, а следовательно, возможен авто- каталитический процесс. Однако изменение ( )tNNNTrq i f ,,,,,, 21 K  Φα (6) связано, как следует из вышеизложенного, с целым рядом параметров и процессов: состав топлива; температурное поведе- ние сечений делений и радиационного захвата; из- менение концентраций нуклидов, связанное с деле- нием ядер, их ядерными превращениями при захвате нейтронов; температурное изменение плотностей, а также зависимость эффекта блокировки ядер от тем- пературы (важен для гетерогенных реакторов). И для корректного обоснования автокаталитического процесса необходимо проанализировать и учесть влияние всех этих процессов. Но для описания всех этих процессов и создается кинетическая система реактора (например, Приложение из [1], [3-5]), и лишь моделирование кинетической системы реакто- ра может выделить области параметров, где суще- ствует автокатализ. Тем не менее, подтверждения возможности реа- лизации автокаталитического режима нам дает фи- зика реакторов. Действительно, рассматриваемый здесь рост плотности источника точечных дефектов с измене- нием температуры топлива пропорционален росту скорости плотности ядерных делений. Увеличение скорости ядерных делений приводит к росту эффек- тивного коэффициента размножения нейтронов, ко- торый является отношением скорости образования нейтронов к скорости их поглощения или коэффи- циента реактивности. Поэтому подтверждение авто- каталитическому процессу в ядерном топливе мож- но найти, проанализировав изменение коэффициен- та размножения нейтронов или коэффициента реак- тивности в зависимости от температуры. Для учета этой зависимости в физике реакторов вводятся тем- пературные коэффициенты реактивности: суммар- ный температурный коэффициент реактивности, ко- торый складывается из температурного коэффици- ента по топливу плюс температурный коэффициент реактивности по замедлителю (теплоносителю). Со- гласно [8] для большинства реакторов температур- ный коэффициент реактивности отрицательный, од- нако исключение составляют реакторы на быстрых нейтронах с большим содержанием делящихся ну- клидов в топливе. Там же объясняется это тем, что с ростом температуры топлива увеличивается ско- рость поглощения нейтронов как ядрами U238 92 , так и делящимися ядрами U235 92 и Pu239 94 (увеличиваются скорости как радиационного захвата, так и деления в резонансной области), и если влияние первого эф- фекта приводит к уменьшению реактивности, то второго – к увеличению. Выделенное положение по температурной зави- симости реактивности быстрых уран-плутониевых реакторов отмечается и в [10]. Также и согласно [11] реакторы с положитель- ным коэффициентом реактивности называются ав- токаталитическими. В отношении автокаталитического поведения с изменением температуры плотности теплового ис- точника ( )tTErq nT ,,,  для топливной среды мы мо- жем повторить все выше приведенные для плотно- стей источников точечных дефектов рассуждения и аргументы, так как ( )tTErq nT ,,,  , так же как и fqα , пропорциональна скорости ядерных делений. Нами были проведены оценочные компьютерные расчеты зависимостей плотности теплового источ- ника ( )tTErq nT ,,,  (аналогично (19) или (6) из [1]) от температуры для нескольких составов уран-плуто- ниевой делящейся среды при постоянной плотности потока нейтронов, результаты которых показаны на рисунке. _______________________________________________________________________________ 74 ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2007. № 2. Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (90), с. 72-75. Зависимости плотности теплового источника ( )tTErq nT ,,,  , эВ от температуры делящейся среды для нескольких составов уран-плутонивой среды (1 - 10% Pu; 2 - 5% Pu; 3 - 1% Pu) при постоянной плотности потока нейтронов Ф=1013 нейтр./(см2·с) При расчетах были использованы полученные и кратко описанные выше расчетные зависимости усредненных по нейтронным спектрам сечений от температуры. Эти зависимости могут быть достаточно точно аппроксимированы степенной функцией по темпе- ратуре с показателем степени равным 4, т.е. получен режим с обострением Курдюмова, удовлетворяю- щий требованию: ( ) ( )δ+⋅= 1TconstTqT , где 1>δ [2]. 3. ЗАКЛЮЧЕНИЕ Сформулирована кинетическая система точеч- ных дефектов для делящихся металлов под облуче- нием и нагрузкой. Приведены расчетные зависимости плотности объемного теплового источника от температуры для нескольких составов уран-плутониевой делящейся среды, подтверждающих возможность реализации режима с обострением Курдюмова. В заключение еще раз отметим, что пренебречь влиянием кинетики системы дефектов реакторного топлива на кинетику реактора как незначительным, по-видимому, не удастся из-за нелинейности кине- тических уравнений реактора. Действительно, со- гласно [12-14], существование в кинетических урав- нениях реактора какой-либо обратной связи с шу- мом может радикальным образом повлиять на кине- тику реактора. А шумом реальным, а не абстракт- ным, как в [12-14], по нашему мнению, и могут быть изменения кинетики реактора, вызванные кинетикой системы дефектов реакторного топлива. Подчерк- нем также, что для решения кинетической системы точечных дефектов для делящихся металлов, как и для конструкционных металлов (21) [1], требуется задание граничных и начальных условий для точеч- ных дефектов. Задание начальных и граничных условий для внешней границы объема металла не вызывает проблем. Определенные спорные вопросы могут возникать, как следует из работ по радиацион- ной ползучести, при задании граничных условий на дефектах, являющихся стоками, т.е. для членов ( )trqS I ,  и ( )trqS V ,  . Рассмотрение этих принципи- ально важных для нашего анализа вопросов дано в следующей Части 3 работы. ЛИТЕРАТУРА 1. См. наст. номер, с. 63-71. 2. В.Д. Русов, В.А. Тарасов, Д.А. Терещенко. Механизмы радиационной ползучести металлического уранового топлива и ее температурные нелинейности //Вопросы атомной науки и техники. Серия «Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение» (84). 2003, в. 6, с. 20–23. 3. Режимы с обострением. Эволюция идеи: законы коэволюции сложных структур. М.: «Наука», 1998, 255 с. 4. А.И. Ахиезер, Д.П. Белозоров, Ф.С. Рофе-Бекетов, Л.Н. Давыдов, З.А. Спольник. К теории распространения цепной ядерной реакции в диффузионном приближении //Ядерная физика. 1999, т. 62, №9, с. 1567–1575. 5. В.Я. Гольдин, Д.Ю. Анистратов. Реактор на быстрых нейтронах в саморегулируемом нейтронно-ядерном режиме //Математическое моделирование. 1995, т. 7, №10, с. 12–32. 6. В. Русов, В. Тарасов, С. Косенко, В. Большаков. Урахування запізнілих нейтронів в нестаціонарних нейтронних мультиплікуючих системах та кінетичні рівняння реактору Л.П.Феоктистова //Вісник Львівського університету. Серія фізична. 2005, в. 38, ч. 2, с. 235–242. 7. Г. Николис, И. Пригожин. Познание сложного. М.: УРСС, 2003, 342 с. 8. Н.Д. Федоров. Краткий справочник инженера-физика. Ядерная физика и атомная физика. М.: «Государ- ственное издательство литературы в области атомной науки и техники», 1961, 507 с. 9. Г.Г. Бартоломей, Г.А. Бать, В.Д. Байбаков, М.С. Алху- тов. Основы теории и методы расчета ядерных энер- гетических реакторов. М.: «Энергоатомиздат», 1989, 512 с. 10. P.E. Hodgson, E. Gadioli, E. Gadioli Erba. Introductory nuclear physics. Oxford: Clarendon Press, 1997, 723 p. 11. А.И. Ахиезер, И.Я. Померанчук. Введение в теорию нейтронных мультиплицирующих систем (реакто- ров). М.: ИздАТ, 2002, 367 с. 12. Б.В. Петунин. Теплоэнергетика ядерных установок. М.: «Атомиздат», 1960, 232 с. 13. Н.С. Постников. Области управляемости реактора при ограничении на скорость введения реактивности //Атомная энергия. 1988, т. 64, в. 3, с. 170–173. 14. Н.С. Постников. Стохастические автоколебания в реакторе с линейной обратной связью //Атомная энергия. 1992, т. 72, в. 3, с. 232–237. 15. Н.С. Постников. Динамический хаос в реакторе с нелинейными обратными связями //Атомная энергия. 1993, т. 74, в. 4, с. 328–334. _______________________________________________________________________________ 75 ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2007. № 2. Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (90), с. 72-75. ТЕОРІЯ ДИСИПАТИВНИХ СТРУКТУР КІНЕТИЧНОЇ СИСТЕМИ ДЛЯ ДЕФЕКТІВ НЕЛІНІЙНОЇ ФІЗИЧНОЇ СИСТЕМИ «МЕТАЛ+НАВАНТАЖЕННЯ+ОПРОМІНЕННЯ». ЧАСТИНА 2 В.О. Тарасов, Т.Л. Боріков, Т.В. Крижанівська, С.А. Чернеженко, В.Д. Русов Розвиваючи підходи, раніше запропоновані, де формалізовані відмінності механізмів радіаційної повзучості і областей їх застосування (в залежності від зовнішніх параметрів) для паливних і конструкційних металів, здійснюється розподіл кінетичних систем для дефектів конструкційних і паливних металів. При цьому робиться акцент на автокаталітичні особливості кінетичної системи для дефектів реакторних паливних металів, обумовлені екзотермічним автокаталітичним характером реакцій ядерного поділу, що є основним джерелом точечних дефектів для паливних металів. THE THEORY OF DISSIPATIVE STRUCTURES OF THE KINETIC SYSTEM FOR DEFECTS OF NONLINEAR PHYSICAL SYSTEM “METAL + LOADING + IRRADIATION”. CHEPTER 2 V.A. Tarasov, T.L. Borikov, T.V. Kryzhanovskaja, S.A. Chernegenko, V.D. Rusov Developing the approaches having suggested, where the differences between radiation creep mechanisms and the ranges of their application (depending on external parameters) for fuel and constructional metals were formalized, the division of the kinetic systems for the defects of constructional and fuel metals is carrying out. Here autocatalytic singularities of the kinetic system for the defects of reactor fuel metals resulting from the exoenergic autocatalytic character of nuclear fission reactions being the main dot defect source for fuel metals are emphasized. _______________________________________________________________________________ 76 ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2007. № 2. Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (90), с. 72-75. В.А. Тарасов, Т.Л. Бориков, Т.В. Крыжановская, С.А. Чернеженко, В.Д. Русов Литература В.О. Тарасов, Т.Л. Боріков, Т.В. Крижанівська, С.А. Чернеженко, В.Д. Русов V.A. Tarasov, T.L. Borikov, T.V. Kryzhanovskaja, S.A. Chernegenko, V.D. Rusov

Теория диссипативных структур кинетической системы для дефектов нелинейной физической системы «металл+нагрузка+облучение». Часть 2.

Institution

Similar Items