Особенности переходной ползучести под облучением

В работе теоретически получена временная зависимость скорости ползучести металла под облучением. Установлены условия существования равных нулю минимумов скорости ползучести и времена их появления. Исследовано, как меняется положение провалов скорости ползучести с изменением температуры облучения. По...

Ausführliche Beschreibung

Gespeichert in:

Bibliographische Detailangaben
Datum:	2016
Hauptverfasser:	Диденко, Т.П., Селищев, П.А.
Format:	Artikel
Sprache:	Russian
Veröffentlicht:	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2016
Schriftenreihe:	Металлофизика и новейшие технологии
Schlagworte:	Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом
Online Zugang:	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/112478
Tags:	Tag hinzufügen Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Zitieren:	Особенности переходной ползучести под облучением / Т. П. Диденко, П. А. Селищев // Металлофизика и новейшие технологии. — 2016. — Т. 38, № 2. — С. 175-187. — Бібліогр.: 18 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	irk-123456789-112478
record_format	dspace
spelling	irk-123456789-1124782017-01-23T03:02:37Z Особенности переходной ползучести под облучением Диденко, Т.П. Селищев, П.А. Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом В работе теоретически получена временная зависимость скорости ползучести металла под облучением. Установлены условия существования равных нулю минимумов скорости ползучести и времена их появления. Исследовано, как меняется положение провалов скорости ползучести с изменением температуры облучения. Полученные результаты сопоставлены с экспериментально наблюдаемыми зависимостями скорости ползучести от времени. В роботі теоретично одержано часову залежність швидкости плазучости металу під опроміненням. Встановлено умови існування рівних нулю мінімумів швидкости плазучости та часи їх появи. Досліджено, як змінюється положення провалів швидкости плазучости зі зміною температури опромінення. Одержані результати порівняно з експериментально спостережуваними залежностями швидкости плазучости від часу. The temporal dependence of creep rate of metal under an irradiation is theoretically obtained in this paper. The conditions of zero minimums of the creep-rate existence as well as the times of their appearance are determined. The changing of the position of creep-rate dips in the conditions of the temperature exposure change is investigated. The obtained results are compared with the experimentally observed dependence of the creep rate on time. 2016 Article Особенности переходной ползучести под облучением / Т. П. Диденко, П. А. Селищев // Металлофизика и новейшие технологии. — 2016. — Т. 38, № 2. — С. 175-187. — Бібліогр.: 18 назв. — рос. 1024-1809 PACS: 61.72.Hh, 61.72.J-, 61.80.Az, 61.82.Bg, 62.20.Hg, 81.40.Lm, 81.40.Wx DOI: 10.15407/mfint.38.02.017 http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/112478 ru Металлофизика и новейшие технологии Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
topic	Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом
spellingShingle	Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом Диденко, Т.П. Селищев, П.А. Особенности переходной ползучести под облучением Металлофизика и новейшие технологии
description	В работе теоретически получена временная зависимость скорости ползучести металла под облучением. Установлены условия существования равных нулю минимумов скорости ползучести и времена их появления. Исследовано, как меняется положение провалов скорости ползучести с изменением температуры облучения. Полученные результаты сопоставлены с экспериментально наблюдаемыми зависимостями скорости ползучести от времени.
format	Article
author	Диденко, Т.П. Селищев, П.А.
author_facet	Диденко, Т.П. Селищев, П.А.
author_sort	Диденко, Т.П.
title	Особенности переходной ползучести под облучением
title_short	Особенности переходной ползучести под облучением
title_full	Особенности переходной ползучести под облучением
title_fullStr	Особенности переходной ползучести под облучением
title_full_unstemmed	Особенности переходной ползучести под облучением
title_sort	особенности переходной ползучести под облучением
publisher	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
publishDate	2016
topic_facet	Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом
url	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/112478
citation_txt	Особенности переходной ползучести под облучением / Т. П. Диденко, П. А. Селищев // Металлофизика и новейшие технологии. — 2016. — Т. 38, № 2. — С. 175-187. — Бібліогр.: 18 назв. — рос.
series	Металлофизика и новейшие технологии
work_keys_str_mv	AT didenkotp osobennostiperehodnojpolzučestipodoblučeniem AT seliŝevpa osobennostiperehodnojpolzučestipodoblučeniem
first_indexed	2025-07-08T04:00:05Z
last_indexed	2025-07-08T04:00:05Z
_version_	1837049793476558848
fulltext	175 ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ И ЧАСТИЦ С КОНДЕНСИРОВАННЫМ ВЕЩЕСТВОМ PACS numbers:61.72.Hh, 61.72.J-,61.80.Az,61.82.Bg,62.20.Hg,81.40.Lm, 81.40.Wx Особенности переходной ползучести под облучением Т. П. Диденко, П. А. Селищев  Киевский национальный университет имени Тараса Шевченко, просп. Акад. Глушкова, 4, 03680, ГСП, Киев, Украина University of Pretoria, Department of Physics, Private bag X20, 0028 Hatfield, South Africa В работе теоретически получена временная зависимость скорости ползу- чести металла под облучением. Установлены условия существования рав- ных нулю минимумов скорости ползучести и времена их появления. Ис- следовано, как меняется положение провалов скорости ползучести с из- менением температуры облучения. Полученные результаты сопоставлены с экспериментально наблюдаемыми зависимостями скорости ползучести от времени. Ключевые слова: ползучесть, облучение, вакансии, междоузельные ато- мы, дислокации. В роботі теоретично одержано часову залежність швидкости плазучости металу під опроміненням. Встановлено умови існування рівних нулю мі- німумів швидкости плазучости та часи їх появи. Досліджено, як зміню- ється положення провалів швидкости плазучости зі зміною температури опромінення. Одержані результати порівняно з експериментально спо- Corresponding author: Tetiana Petrivna Didenko E-mail: didenko2010@gmail.com Taras Shevchenko National University of Kyiv, 4 Academician Glushkov Ave., 03680 Kyiv, Ukraine *University of Pretoria, Department of Physics, Private bag X20, 0028 Hatfield, South Africa Please cite this article as: T. P. Didenko and P. О. Selyshchev, Features of the Transient Creep under an Irradiation, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 38, No. 2: 1001 (2016) (in Russian), DOI: 10.15407/mfint.38.02.0175. Металлофиз. новейшие технол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2016, т. 38, № 2, сс. 175—187 / DOI: 10.15407/mfint.38.02.0175 Оттиски доступны непосредственно от издателя Фотокопирование разрешено только в соответствии с лицензией 2016 ИМФ (Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины) Напечатано в Украине. 176 Т. П. ДИДЕНКО, П. А. СЕЛИЩЕВ стережуваними залежностями швидкости плазучости від часу. Ключові слова: повзучість, опромінення, вакансії, міжвузлові атоми, дислокації. The temporal dependence of creep rate of metal under an irradiation is theo- retically obtained in this paper. The conditions of zero minimums of the creep-rate existence as well as the times of their appearance are determined. The changing of the position of creep-rate dips in the conditions of the tem- perature exposure change is investigated. The obtained results are compared with the experimentally observed dependence of the creep rate on time. Key words: creep, irradiation, vacancies, interstitial atoms, dislocations. (Получено 25 июля 2015 г.) 1. ВВЕДЕНИЕ Конструкционные материалы ядерных реакторов находятся в напряжённом состоянии; поэтому под облучением их ресурс может в значительной мере определяться ползучестью, которая заметно возрастает в условиях облучения [1—3]. В задачах радиационной физики, когда мгновенной деформацией можно пренебречь, процесс ползучести в общем случае имеет три стадии: неустановившаяся (скорость ползучести меняется со вре- менем), установившаяся (скорость ползучести постоянна) и разру- шающая (скорость ползучести ускоренно растёт вплоть до разру- шения материала). В дальнейшем мы ограничимся рассмотрением лишь двух первых стадий. Относительная доля деформации, которая накапливается на ста- ционарной стадии ползучести, становится заметной при высоких температурах и низких напряжениях. С понижением температуры стационарная стадия ползучести становится менее выраженной. В условиях не очень высоких температур, которые характерны для работы ряда ядерных установок, большая доля деформации накап- ливается на переходной, неустановившейся стадии и связана с пе- реходной ползучестью [4]. Насыщение ползучести с дозой может достигаться достаточно долго (в ряде случаев насыщение ползуче- сти не наблюдалось при дозах достигающих сотни сна – смещение на атом, или наблюдались устойчивые осцилляции скорости ползу- чести [4, 5]). В зависимости от состояния образца непосредственно перед началом облучения скорость его ползучести может стремить- ся к различным величинам [6], т.е. под облучением существуют не- сколько установившихся режимов деформации. Иногда ползучесть имеет только неустановившуюся стадию, а стационарная стадия отсутствует вовсе. Кроме того, экспериментально установлено, что дозовая (временная) зависимость ползучести облучаемых металлов ОСОБЕННОСТИ ПЕРЕХОДНОЙ ПОЛЗУЧЕСТИ ПОД ОБЛУЧЕНИЕМ 177 часто имеет сложное поведение с изломами и перегибами [2, 5, 7— 12]. Как правило, в условиях эксплуатации материалов в ядерных установках основным механизмом ползучести является механизм «скольжение—переползание». Ползучесть материала обеспечивает- ся скольжением дислокаций, которое лимитировано стопорами различной природы; стопоры дислокация преодолевает переполза- нием, поглощая подвижные точечные дефекты: вакансии и междо- узельные атомы. Важность переходной ползучести облучаемых материалов и ак- туальность её изучения связаны со следующими причинами. Без облучения переползание дислокаций обеспечивают вакансии, ко- торые имеют термическое происхождение. Отличительной чертой ползучести под облучением является то, что вследствие постоянной радиационной генерации плотность подвижных дефектов может быть достаточно высока, чтобы обеспечить переползание дислока- ций практически при любой температуре. Во-первых, облучение генерирует наряду с вакансиями примерно такое же количество междоузельных атомов, а также малые вакансионные и междо- узельные кластеры. Междоузельные атомы значительно более по- движны, чем вакансии. Энергия активации движения междоузель- ного атома составляет порядка 0,1 эВ, что в несколько раз меньше, чем для вакансии. Во-вторых, скорость генерации радиационных дефектов не зависит от температуры. Термическая генерация ва- кансий экспоненциально растёт с температурой и становится за- метной при температурах, больших примерно половины темпера- туры плавления. Междоузельные атомы термически не активиру- ются. В-третьих, спад диффузии при уменьшении температуры компенсируется ростом плотности дефектов, так что их поток на дислокации меняется слабо. Особо следует подчеркнуть конкурирующее влияние вакансион- ных и междоузельных потоков на дислокации, обеспечивающих ползучесть. При поглощении междоузельных атомов дислокация ползёт в направлении противоположном тому, в котором она ползёт при поглощении вакансий. Если потоки междоузельных атомов и вакансий на дислокацию равны, дислокация не может переползти стопор, выйти в иную плоскость и продолжить скольжение. Вместе с тем, в теоретических оценках ползучести под облучени- ем, как правило, используются характеристики установившейся ползучести [1—3, 13], когда концентрации радиационных дефектов можно считать стационарными или квазистационарными. При этом предполагается, что квазистационарное состояние достигается достаточно быстро, деформация образца, которая накапливается на переходной стадии, невелика, а установившееся значении скорости ползучести является единственно возможным. 178 Т. П. ДИДЕНКО, П. А. СЕЛИЩЕВ В этой связи представляет интерес исследование переходной пол- зучести: динамики изменения плотности точечных дефектов и дис- локаций вместе с временной (дозовой) зависимостью скорости пол- зучести облучаемых металлов, которая связана с ними и, следова- тельно, является функцией условий облучения и свойств облучае- мого образца. В настоящей работе предлагается теоретическая модель описы- вающая скольжение дислокаций, лимитированное переползанием, в рамках которой получена временная (дозовая) зависимость скоро- сти ползучести металла под облучением. 2. СКОЛЬЖЕНИЕ—ПЕРЕПОЛЗАНИЕ В УСЛОВИЯХ ОБЛУЧЕНИЯ Нагрузка, приложенная к образцу, вызывает скольжение дислока- ций чем, собственно, и обусловлена ползучесть. Под действием приложенного напряжения дислокации скользят, пока на их пути не встретятся стопоры (различные несовершенства кристалличе- ской структуры, дислокации леса и т.д.). Стопоры дислокация пе- реползает за счёт преимущественного поглощения вакансий или междоузельных атомов. При этом она переходит в новую плоскость скольжения, и продолжает скольжение. Предположим, что мате- риал не содержит стопоров нерадиационного происхождения, что исключает размножение и иммобилизацию дислокаций на этих препятствиях. Тогда плотность дислокаций можно считать посто- янной, скорость ползучести определяется плотностью подвижных дислокаций d и их средней скоростью движения V: ,dVb (1) где b – модуль вектора Бюргерса дислокаций. Поскольку время переползания стопоров дислокаций  намного больше времени их скольжения, а расстояние между стопорами L много больше их характерного размера, среднюю скорость движе- ния дислокаций можно представить в виде: , L V   (2) а скорость ползучести приобретает вид: ,прd v l L b (3) где l – размер стопора, vпр – скорость переползания дислокацией стопора. Под облучением, вследствие радиационно-индуцированной гене- ОСОБЕННОСТИ ПЕРЕХОДНОЙ ПОЛЗУЧЕСТИ ПОД ОБЛУЧЕНИЕМ 179 рации большого количества междоузельных атомов, дислокация может переползать не только путём поглощения вакансий, но и за счёт поглощения междоузельных атомов [1—3]. При избыточном поглощении вакансий дислокация переползает стопор в результате растворения экстраплоскости и реализуется вакансионный меха- низм ползучести. При избыточном поглощении междоузельных атомов стопор переползается наращиванием экстраплоскости, реа- лизуя междоузельный механизм ползучести. Междоузельный и ва- кансионный механизмы имеют конкурирующий характер: ско- рость переползания дислокации зависит от разности поглощённых вакансий и междоузельных атомов и может быть описана следую- щим выражением пр i v /v J J b  ; (4) Jv  DvCv, Ji  zdDiCi – потоки на единицу длины дислокаций вакан- сий и междоузельных атомов; Cv, Ci – концентрации вакансий и междоузельных атомов, zd – фактор предпочтительного поглоще- ния междоузельных атомов дислокациями; 0 i i mi exp( )D D E kT  и 0 v v v mexp( )D D E kT  – коэффициенты диффузии междоузельных атомов и вакансий, v m i m, EE – соответственно, энергии их мигра- ции; T – температура образца, k – постоянная Больцмана. Предположение о конкурирующем влиянии междоузельного и вакансионного механизмов впервые было сделано в [4] для каче- ственного объяснения экспериментально полученных изломов тем- пературной зависимости ползучести под облучением. Для продолжения скольжения дислокации не имеет значения, за счёт преимущественного поглощения междоузельных атомов или вакансий преодолевается стопор; важно лишь время переползания. Поэтому в выражении (4) разность потоков стоит под модулем. По- токи точечных дефектов на дислокацию пропорциональны концен- трациям точечных дефектов; таким образом, для определения по- ведения ползучести необходимо знать динамику изменения кон- центрации точечных дефектов. 3. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ В настоящей работе развивается теоретический подход [14], кото- рый был использован для построения нелинейной модели устано- вившейся ползучести под облучением и количественного описания её зависимости от температуры. Используя соотношения (3), (4), для скорости ползучести полу- чим: , (5) 180 Т. П. ДИДЕНКО, П. А. СЕЛИЩЕВ где   iCi  vCv, i  zddDi, v  dDv; через параметр  обозначена величина   L/l. В случае, когда радиационно-индуцированной генерацией малых кластеров дефектов можно пренебречь, изменения концентраций междоузельных атомов Ci и вакансий Cv описываются системой следующих уравнений: ,viii i CCCK dt dC  (6) ,)( vi e vvv v CCCCK dt dC  (7) Здесь K – скорость создания дефектов облучением (в данном при- ближении вакансии и междоузельные атомы генерируются в рав- ных количествах); i d d i( )k kk z z D     и v d v( )kk D     – обратные времена жизни вакансий и междоузельных атомов, кото- рые определяются всеми (дислокационными и недислокационны- ми) стоками дефектов, k – плотности всех иных видов стоков, ис- ключая те, которые обеспечивают ползучесть дислокации, zk – их факторы предпочтительного поглощения междоузельных атомов,   Di – коэффициент рекомбинации дефектов, где  – постоян- ная. В общем случае  зависит от суммы коэффициентов диффузии как вакансий, так и междоузельных атомов, но для металлов Dv  Di, и он может быть опущен. Концентрацией термодинамиче- ски равновесных междоузельных атомов можно пренебречь вслед- ствие большой энергии образования междоузельного атома, кото- рая составляет около 4 эВ; e 0 v v v fexp( / )C C E kT  – концентрация термодинамически равновесных вакансий, v fE – энергия образо- вания вакансий. Начальные концентрации междоузельных атомов и вакансий со- ответственно равны 0 iC и 0 vC . Обычно начальные концентрации де- фектов полагаются равными их термодинамически равновесным концентрациям. Однако специальным образом, например, предва- рительным облучением, начальные концентрации дефектов могут быть заданы отличными от равновесных. 4. РЕЖИМЫ ПЕРЕХОДНОЙ И УСТАНОВИВШЕЙСЯ ПОЛЗУЧЕСТИ Рассмотрим изменение скорости ползучести со временем: от начала облучения до достижения установившегося режима. По мере облучения концентрации дефектов стремятся к своим стационарным значениям, а поскольку характерное время жизни ОСОБЕННОСТИ ПЕРЕХОДНОЙ ПОЛЗУЧЕСТИ ПОД ОБЛУЧЕНИЕМ 181 междоузельных атомов заметно меньше характерного времени жизни вакансий, стационарная концентрация междоузельных атомов достигается значительно быстрее. Ползучесть при этом вы- ходит на установившуюся стадию, а скорость ползучести стремится к постоянному значению. Пусть непосредственно перед облучением концентрации дефек- тов равны их термодинамически равновесным величинам, и меха- низм скольжения—переползания является вакансионным и обеспе- чивается термодинамически равновесными вакансиями. С началом облучения появляются вакансии и междоузельные атомы радиационного происхождения. Концентрация междоузель- ных атомов нарастает быстро, вакансий – медленно. Соответствен- но поток междоузельных атомов на дислокацию растёт быстрее, и скорость ползучести уменьшается. Если скорость генерации дефек- тов достаточно велика, в какой-то момент времени поток на дисло- кацию междоузельных атомов превысит поток вакансий, и междо- узельный механизм ползучести сменит вакансионный. В этот мо- мент скорость ползучести равна нулю, вклад в ползучесть механиз- ма «скольжение—переползание» отсутствует. Затем ползучесть начнёт возрастать по междоузельному механизму. Рост концентра- ции междоузельных атомов быстро насыщается, а концентрация вакансий продолжает нарастать. В зависимости от условий облуче- ния их поток на дислокации может сравняться вновь с потоком междоузельных атомов и превысить его. Скорость ползучести ста- нет вновь равной нулю и, в дальнейшем, ползучесть вновь будет обеспечиваться вакансионным механизмом. Поскольку концентрация вакансий растёт монотонно, а концен- трация междоузельных атомов уже практически постоянна, даль- нейшие смены механизма ползучести не происходят, и ползучесть будет обеспечиваться тем же механизмом, что и на установившейся стадии. Режимы установившейся ползучести исследованы в [15]. При малой скорости генерации дефектов реализуется вакансионный режим ползучести, при большой – междоузельный. Подставляя в (5) стационарные значения концентраций 2 e e i v vst e v v i i i v 4 1 1 , 2 C C K C C                      (8) 2 e e v v vst i i i i v 4 1 1 2 C C K C                     , (9) получаем выражение для скорости установившейся (стационарной) 182 Т. П. ДИДЕНКО, П. А. СЕЛИЩЕВ ползучести: st v d e e 2 v d v i v i i v i d i [ ( ) ( ( ) 4 / ) ( ) ] , 2 k k D C z C K z z                       (10) где i d d k kz z      и v d k     . Поскольку zd  zk  0, выраже- ние, стоящее под модулем в (10), при больших скоростях генерации дефектов отрицательно, а при малых – положительно. Общая тен- денция роста обеспечивается множителем Dv, монотонно возраста- ющим с температурой. В приближении рассматриваемой модели от коэффициента диффузии междоузельных атомов скорость стацио- нарной ползучести не зависит. Из выражения (10) для скорости ползучести видно, что, если в материале присутствуют стоки точечных дефектов одного типа (zd  zk), то скорость ползучести является положительной, монотон- но растущей функцией времени, ползучесть по механизму «сколь- жение—переползание» является термической, она обеспечивается термодинамически равновесными вакансиями и не связана с ради- ационными дефектами. В случае, когда облучение проводится при достаточно высоких температурах, то рекомбинацией точечных дефектов по сравнению с их поглощением стоками (дислокациями) можно пренебречь. Критическое значение температуры, при котором скорость уста- новившейся ползучести равна нулю, имеет вид v v m f c d 0 0 v v d d d ( ) 1 . ( ) ln ( )( ) k k k k k E E T k K z z D C z z              (11) Это условие также означает, что время второго провала t2 уходит на бесконечность, и смена механизма ползучести с междоузельного на вакансионный для критической температуры не происходит (про- исходит в пределе бесконечного времени), как и при дальнейшем уменьшении температуры. Решение уравнений (6) и (7) может быть записано в аналитиче- ском виде i i( ) exp( ), i i K K C t t     (12) e v v v v v ( ) exp( ). K K C t C t      (13) При учёте рекомбинации решение уравнений (6) и (7) записать в ОСОБЕННОСТИ ПЕРЕХОДНОЙ ПОЛЗУЧЕСТИ ПОД ОБЛУЧЕНИЕМ 183 аналитическом виде не представляется возможным, но их числен- ное решение показывает, что влияние рекомбинации в силу боль- шей подвижности междоузельных атомов и соответственно мень- шего времени жизни приводит к немонотонному изменению их концентрации: сначала она резко возрастает, достигает максимума, а затем спадает до стационарного значения. Концентрация вакан- сий стремится к своему стационарному значению монотонно. Подставляя (12) и (13) в (5), при термодинамически равновесных начальных концентрациях дефектов получаем выражение st d d d i v i v ( ) exp( ) exp( ), z t K t K t            (14) где e i v v v st i v . C K K            5. ОБСУЖДЕНИЕ Литература, посвящённая ползучести облучаемых материалов об- ширна; её анализ проведён в ряде обзоров и монографий [1—3, 13]. Несмотря на это, переходная ползучесть материалов под облучени- ем изучена не достаточно, что, в первую очередь, связано со значи- тельными экспериментальными трудностями, а именно, с необхо- димостью проводить измерения непосредственно под облучением. Но даже фрагментарные исследования временной (дозовой) зави- симости ползучести облучаемых материалов позволили установить, что скорость переходной ползучести как функция времени или до- зы в зависимости от параметров облучения может иметь качествен- но различный вид. Дозовая зависимость часто имеет излом, кото- рому соответствует провал скорости ползучести. Вместе с тем, и температурная зависимость скорости ползучести (не переходной, но уже установившейся) имеет характерный провал. В [14—17] эти явления рассмотрены с единых позиций и объясняются единой причиной: конкурирующим влиянием потоков вакансий и междо- узельных атомов на дислокации. Пусть скорость ползучести принимает первое нулевое значение в момент времени t1. Найдём его приближенное значение и условия реализации, пользуясь тем, что концентрация вакансий растёт медленнее концентрации междоузельных атомов, и поэтому в (14) можно положить exp(vt1)  1. В этом случае из (14) получаем st i i 1 st e i i v vi 1 ln . C t C C         (15) Условие существования равного нулю минимума скорости ползуче- 184 Т. П. ДИДЕНКО, П. А. СЕЛИЩЕВ сти следующее: st e i v vi 0.C C    Оценим значение момента времени t2, для которого имеет место второй нулевой минимум скорости ползучести, и условия, при ко- торых это возможно. Вследствие быстрого достижения концентра- цией междоузельных атомов своего стационарного значения, в мо- мент времени t2 их концентрацию считаем равновесной. И поэтому в (14) можно положить  st i i 2i , exp 0.C C t   В этом случае из (14) имеем st e i v vi 2 st st v v v i i 1 ln 1 . C C t C C           (16) Существование второго равного нулю минимума скорости ползу- чести возможно при выполнении условий: st e i v vi 0C C    (второй минимум может реализоваться только при условии существования первого) и st st v v i 0iC C    (совпадает с условием реализации ва- кансионного механизма установившейся ползучести). Численные расчёты показали удовлетворительную точность (до нескольких процентов) аналитических оценок времени появления, как первого, так и второго минимумов. Время появления первого провала (минимума) скорости ползучести t1 очень мало (порядка 10 8 с). Время появления первого провала растёт с увеличением температуры и уменьшается с ростом скорости генерации дефектов, K. Время появления второго провала, t2, наоборот, с ростом темпе- ратуры уменьшается, а с ростом скорости генерации дефектов рас- тёт. Времена появления как первого, так и второго провала чув- ствительны к параметрам модели: K, d, k, Dv, Di, Cv. В работах [4, 7, 8] экспериментально наблюдалась смена междо- узельного механизма ползучести вакансионным, а также определе- но время смены механизмов. Сравнение теоретических результатов с результатами экспериментов показало, что время появления вто- рого минимума скорости ползучести совпадает с наблюдаемым в эксперименте. Например, в [7] исследования переходной ползуче- сти проводилось на образцах из никеля чистотой 99,96%, облучён- ных потоком нейтронов (3—5)1017 нейтроновм2с1 (Е  1 МэВ) при температуре облучения 770 К; скорость генерации дефектов состав- ляла 210 8 сна/с; время смены механизмов составляет приблизи- тельно 466 с, что совпадает с теоретическими оценками с точностью до 5%. Изменение времени появления второго минимума ползучести t2 позволяет получать информацию о микроструктуре облучаемого материала, поскольку оно чувствительно как к параметрам микро- структуры, так и к кинетическим параметрам. На рисунке 1 приве- дены временные зависимости переходной ползучести металла для различных температур облучения. Для расчётов использовались ОСОБЕННОСТИ ПЕРЕХОДНОЙ ПОЛЗУЧЕСТИ ПОД ОБЛУЧЕНИЕМ 185 следующие значения параметров: d  3,49861012 м 2, k  5,7109 м 2, zd  1,08, zk  1 [6],   L()/l  750 [1], 0 vD  1,410 7 м 2c1, 0 5 i 5 10D   м 2c1 [3], v m 1,27 эВ,E  i m 0,15 эВ,E  v f 1,3 эВE  [18], k  8,610 5 эВ/К, 0 v 1000.C  Результаты расчётов показывают, что зависимости сильно отличаются вблизи экстремумов, но вдали от них становятся подобными. Следует обратить внимание, что ско- рость ползучести для меньшей температуры до появления провала больше скорости ползучести для большей температуры, а после провала, наоборот, меньше. 6. ЗАКЛЮЧЕНИЕ И ВЫВОДЫ Проведённое исследование и полученные результаты позволяют за- ключить, что появление изломов временной зависимости скорости ползучести связано с конкурирующим влиянием потоков радиаци- онных и термических дефектов на дислокации, обеспечивающих ползучесть. В определённый момент времени эти потоки могут сравняться, и скорость ползучести станет равной нулю. Полученные теоретические расчёты хорошо описывают поведе- ние экспериментальной скорости ползучести со временем и поло- Рис. 1. Временные зависимости скорости ползучести металла под облуче- нием: K  210 8 сна/с. Fig. 1. Temporal dependences of the creep rate of metal under an irradiation: K  210 8 dpa/s (dpa–displacement per atom). 186 Т. П. ДИДЕНКО, П. А. СЕЛИЩЕВ жение экспериментально наблюдаемого её минимума. ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА 1. Ш. Ш. Ибрагимов, В. В. Кирсанов, Ю. С. Пятилетов, Радиационные повреждения металлов и сплавов (Москва: Энергоатомиздат: 1985). 2. F. A. Garner and D. S. Gelles, J. Nucl. Mater., 159: 286 (1988). 3. G. S. Was, Fundamentals of Radiation Materials Science (Berlin—Heidelberg— New York: Springer: 2011). 4. В. С. Карасев, Вопросы атомной науки и техники. Серия: физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение, № 5 (19): 84 (1981). 5. W. Schüle and H. Hausen, J. Nucl. Mater., 212—215: 388 (1994). 6. П. А. Селищев, Самоорганизация в радиационной физике (Киев: Аспект-полиграф: 2004). 7. В. С. Карасев, А. Ю. Тоцкий, Вопросы атомной науки и техники. Серия: физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение, № 1(52): 37 (1990). 8. В. С. Карасев, А. Ю. Тоцкий, Л. С. Ожигов, Вопросы атомной науки и техники. Серия: физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение, № 1 (61): 3 (1994). 9. M. B. Toloczko, F. A. Garner, and C. R. Eiholzer, J. Nucl. Mater., 212—215: 604 (1994). 10. E. S. Aitkhozhin and E. V. Chumakov, J. Nucl. Mater., 233—237: 537 (1996). 11. A. Kohyama, Y. Kohno, K. Asakura, M. Yoshino, C. Namba, and C. R. Eiholzer, J. Nucl. Mater., 212—215: 751 (1994). 12. Y. Kurato and H. Nakajima, J. Nucl. Mater., 228: 176 (1996). 13. Л. Н. Быстров, Л. И. Иванов, А. Б. Цепелев, Вопросы атомной науки и техники. Серия: физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение, № 2 (35): 54 (1985). 14. П. А. Селищев, В. И. Сугаков, Металлофиз. новейшие технол., 22, № 5: 46 (2000). 15. P. Selyshchev and V. Sugakov, Fatigue Fract. Engng Mater. Struct., 36: 1123 (2013). 16. Т. П. Диденко, П. А. Селищев, Ядерна фізика та енергетика, 12, № 2: 158 (2011). 17. Т. П. Диденко, П. А. Селищев, Металлофиз. новейшие технол., 34, № 10: 1347 (2012). 18. И. М. Неклюдов, Н. В. Камишанченко, Физические основы прочности и пластичности металлов. Часть 2: Дефекты в кристаллах (Белгород: Педагогика-Пресс, БелГУ: 1997). REFERENCES 1. Sh. Sh. Ibragimov, V. V. Kirsanov, and Yu. S. Pyatiletov, Radiatsionnye Povrezhdeniya Metallov i Splavov (Moscow: Energoatomizdat: 1985) (in Russian). 2. F. A. Garner and D. S. Gelles, J. Nucl. Mater., 159: 286 (1988). ОСОБЕННОСТИ ПЕРЕХОДНОЙ ПОЛЗУЧЕСТИ ПОД ОБЛУЧЕНИЕМ 187 3. G. S. Was, Fundamentals of Radiation Materials Science (Berlin—Heidelberg— New York: Springer: 2011). 4. V. S. Karasev, Voprosy Atomnoy Nauki i Tekhniki. Seriya: Fizika Radiatsionnykh Povrezhdeniy i Radiatsionnoe Materialovedenie, No. 5 (19): 84 (1981) (in Russian). 5. W. Schüle and H. Hausen, J. Nucl. Mater., 212—215: 388 (1994). 6. P. A. Selishchev, Samoorganizatsiya v Radiatsionnoy Fizike (Kiev: Aspekt-Poligraf: 2004) (in Russian). 7. V. S. Karasev and A. Yu. Totskiy, Voprosy Atomnoy Nauki i Tekhniki. Seriya: Fizika Radiatsionnykh Povrezhdeniy i Radiatsionnoe Materialovedenie, No. 1 (52): 37 (1990) (in Russian). 8. V. S. Karasev, A. Yu. Totskiy, and L. S. Ozhigov, Voprosy Atomnoy Nauki i Tekhniki. Seriya: Fizika Radiatsionnykh Povrezhdeniy i Radiatsionnoe Materialovedenie, No. 1 (61): 3 (1994) (in Russian). 9. M. B. Toloczko, F. A. Garner, and C. R. Eiholzer, J. Nucl. Mater., 212—215: 604 (1994). 10. E. S. Aitkhozhin and E. V. Chumakov, J. Nucl. Mater., 233—237: 537 (1996). 11. A. Kohyama, Y. Kohno, K. Asakura, M. Yoshino, C. Namba, and C. R. Eiholzer, J. Nucl. Mater., 212—215: 751 (1994). 12. Y. Kurato and H. Nakajima, J. Nucl. Mater., 228: 176 (1996). 13. L. N. Bystrov, L. I. Ivanov, and A. B. Tsepelev, Voprosy Atomnoy Nauki i Tekhniki. Seriya: Fizika Radiatsionnykh Povrezhdeniy i Radiatsionnoe Materialovedenie, No. 2 (35): 54 (1985) (in Russian). 14. P. A. Selishchev and V. J. Sugakov, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 22, No. 5: 46 (2000) (in Russian). 15. P. Selyshchev and V. Sugakov, Fatigue Fract. Engng Mater. Struct., 36: 1123 (2013). 16. T. P. Didenko and P. A. Selishchev, Nuclear Physics and Atomic Energy, 12, No. 2: 158 (2011) (in Russian). 17. T. P. Didenko and P. O. Selyshchev, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 34, No. 10: 1347 (2012) (in Russian). 18. I. M. Neklyudov and N. V. Kamishanchenko, Fizicheskie Osnovy Prochnosti i Plastichnosti Metallov. Part 2: Defekty v Kristallakh (Belgorod: Pedagogika-Press, BelGU: 1997) (in Russian). << /ASCII85EncodePages false /AllowTransparency false /AutoPositionEPSFiles true /AutoRotatePages /None /Binding /Left /CalGrayProfile (Dot Gain 20%) /CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2) /sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CannotEmbedFontPolicy /Error /CompatibilityLevel 1.4 /CompressObjects /Tags /CompressPages true /ConvertImagesToIndexed true /PassThroughJPEGImages true /CreateJobTicket false /DefaultRenderingIntent /Default /DetectBlends true /DetectCurves 0.0000 /ColorConversionStrategy /CMYK /DoThumbnails false /EmbedAllFonts true /EmbedOpenType false /ParseICCProfilesInComments true /EmbedJobOptions true /DSCReportingLevel 0 /EmitDSCWarnings false /EndPage -1 /ImageMemory 1048576 /LockDistillerParams false /MaxSubsetPct 100 /Optimize true /OPM 1 /ParseDSCComments true /ParseDSCCommentsForDocInfo true /PreserveCopyPage true /PreserveDICMYKValues true /PreserveEPSInfo true /PreserveFlatness true /PreserveHalftoneInfo false /PreserveOPIComments true /PreserveOverprintSettings true /StartPage 1 /SubsetFonts true /TransferFunctionInfo /Apply /UCRandBGInfo /Preserve /UsePrologue false /ColorSettingsFile () /AlwaysEmbed [ true ] /NeverEmbed [ true ] /AntiAliasColorImages false /CropColorImages true /ColorImageMinResolution 300 /ColorImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleColorImages true /ColorImageDownsampleType /Bicubic /ColorImageResolution 300 /ColorImageDepth -1 /ColorImageMinDownsampleDepth 1 /ColorImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeColorImages true /ColorImageFilter /DCTEncode /AutoFilterColorImages true /ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG /ColorACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /ColorImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000ColorACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000ColorImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasGrayImages false /CropGrayImages true /GrayImageMinResolution 300 /GrayImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleGrayImages true /GrayImageDownsampleType /Bicubic /GrayImageResolution 300 /GrayImageDepth -1 /GrayImageMinDownsampleDepth 2 /GrayImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeGrayImages true /GrayImageFilter /DCTEncode /AutoFilterGrayImages true /GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG /GrayACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /GrayImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000GrayACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000GrayImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasMonoImages false /CropMonoImages true /MonoImageMinResolution 1200 /MonoImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleMonoImages true /MonoImageDownsampleType /Bicubic /MonoImageResolution 1200 /MonoImageDepth -1 /MonoImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeMonoImages true /MonoImageFilter /CCITTFaxEncode /MonoImageDict << /K -1 >> /AllowPSXObjects false /CheckCompliance [ /None ] /PDFX1aCheck false /PDFX3Check false /PDFXCompliantPDFOnly false /PDFXNoTrimBoxError true /PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXSetBleedBoxToMediaBox true /PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXOutputIntentProfile () /PDFXOutputConditionIdentifier () /PDFXOutputCondition () /PDFXRegistryName () /PDFXTrapped /False /CreateJDFFile false /Description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> /CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002> /CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002> /CZE <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> /DAN <FEFF004200720075006700200069006e0064007300740069006c006c0069006e006700650072006e0065002000740069006c0020006100740020006f007000720065007400740065002000410064006f006200650020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e007400650072002c0020006400650072002000620065006400730074002000650067006e006500720020007300690067002000740069006c002000700072006500700072006500730073002d007500640073006b007200690076006e0069006e00670020006100660020006800f8006a0020006b00760061006c0069007400650074002e0020004400650020006f007000720065007400740065006400650020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e0074006500720020006b0061006e002000e50062006e00650073002000690020004100630072006f00620061007400200065006c006c006500720020004100630072006f006200610074002000520065006100640065007200200035002e00300020006f00670020006e0079006500720065002e> /DEU <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> /ESP <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> /ETI <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> /FRA <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> /GRE <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a stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.) /HUN <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> /ITA <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> /JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002> /KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e> /LTH <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> /LVI <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> /NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.) /NOR <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> /POL <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> /PTB <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> /RUM <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> /RUS <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> /SKY <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> /SLV <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> /SUO <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> /SVE <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> /TUR <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> /UKR <FEFF04120438043a043e0440043804410442043e043204430439044204350020044604560020043f043004400430043c043504420440043800200434043b044f0020044104420432043e04400435043d043d044f00200434043e043a0443043c0435043d044204560432002000410064006f006200650020005000440046002c0020044f043a04560020043d04300439043a04400430044904350020043f045604340445043e0434044f0442044c00200434043b044f0020043204380441043e043a043e044f043a04560441043d043e0433043e0020043f0435044004350434043404400443043a043e0432043e0433043e0020043404400443043a0443002e00200020042104420432043e04400435043d045600200434043e043a0443043c0435043d0442043800200050004400460020043c043e0436043d04300020043204560434043a0440043804420438002004430020004100630072006f006200610074002004420430002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002004300431043e0020043f04560437043d04560448043e04570020043204350440044104560457002e> /ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.) >> /Namespace [ (Adobe) (Common) (1.0) ] /OtherNamespaces [ << /AsReaderSpreads false /CropImagesToFrames true /ErrorControl /WarnAndContinue /FlattenerIgnoreSpreadOverrides false /IncludeGuidesGrids false /IncludeNonPrinting false /IncludeSlug false /Namespace [ (Adobe) (InDesign) (4.0) ] /OmitPlacedBitmaps false /OmitPlacedEPS false /OmitPlacedPDF false /SimulateOverprint /Legacy >> << /AddBleedMarks false /AddColorBars false /AddCropMarks false /AddPageInfo false /AddRegMarks false /ConvertColors /ConvertToCMYK /DestinationProfileName () /DestinationProfileSelector /DocumentCMYK /Downsample16BitImages true /FlattenerPreset << /PresetSelector /MediumResolution >> /FormElements false /GenerateStructure false /IncludeBookmarks false /IncludeHyperlinks false /IncludeInteractive false /IncludeLayers false /IncludeProfiles false /MultimediaHandling /UseObjectSettings /Namespace [ (Adobe) (CreativeSuite) (2.0) ] /PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK /PreserveEditing true /UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged /UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile /UseDocumentBleed false >> ] >> setdistillerparams << /HWResolution [2400 2400] /PageSize [612.000 792.000] >> setpagedevice

Особенности переходной ползучести под облучением

Institution

Ähnliche Einträge