СКВИД-магнитометр с цифровым выходом для измерения сверхслабых магнитных полей
Проанализированы различные схемотехнические варианты построения магнитометров на основе ПТ СКВИДов. Для импульсно-релаксационного магнитометра, использующего релаксационные колебания, частотно-модулированные измеряемым магнитным полем, предложен цифровой выход с использованием цифрового интегратора....
Gespeichert in:
| Datum: | 2003 |
|---|---|
| Hauptverfasser: | , , , , |
| Format: | Artikel |
| Sprache: | Russian |
| Veröffentlicht: |
Інститут кібернетики ім. В.М. Глушкова НАН України
2003
|
| Online Zugang: | http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/6383 |
| Tags: |
Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Zitieren: | СКВИД-магнитометр с цифровым выходом для измерения сверхслабых магнитных полей / А.Г. Русанов, В.П. Жолоб, Н.Н. Будник, П.И. Сутковой, И.Д. Войтович // Комп’ютерні засоби, мережі та системи. — 2003. — № 2. — С. 72-79. — Бібліогр.: 20 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| id |
irk-123456789-6383 |
|---|---|
| record_format |
dspace |
| spelling |
irk-123456789-63832010-03-04T12:01:00Z СКВИД-магнитометр с цифровым выходом для измерения сверхслабых магнитных полей Русанов, А.Г. Жолоб, В.П. Будник, Н.Н. Сутковой, П.И. Войтович, И.Д. Проанализированы различные схемотехнические варианты построения магнитометров на основе ПТ СКВИДов. Для импульсно-релаксационного магнитометра, использующего релаксационные колебания, частотно-модулированные измеряемым магнитным полем, предложен цифровой выход с использованием цифрового интегратора. Предложенная схема не вносит дополнительного шума дискретизации и использует отрицательную ОС, что позволяет иметь аналоговый выход для настройки. 2003 Article СКВИД-магнитометр с цифровым выходом для измерения сверхслабых магнитных полей / А.Г. Русанов, В.П. Жолоб, Н.Н. Будник, П.И. Сутковой, И.Д. Войтович // Комп’ютерні засоби, мережі та системи. — 2003. — № 2. — С. 72-79. — Бібліогр.: 20 назв. — рос. 1817-9908 http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/6383 621.317.42:537.312.62 ru Інститут кібернетики ім. В.М. Глушкова НАН України |
| institution |
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| collection |
DSpace DC |
| language |
Russian |
| description |
Проанализированы различные схемотехнические варианты построения магнитометров на основе ПТ СКВИДов. Для импульсно-релаксационного магнитометра, использующего релаксационные колебания, частотно-модулированные измеряемым магнитным полем, предложен цифровой выход с использованием цифрового интегратора. Предложенная схема не вносит дополнительного шума дискретизации и использует отрицательную ОС, что позволяет иметь аналоговый выход для настройки. |
| format |
Article |
| author |
Русанов, А.Г. Жолоб, В.П. Будник, Н.Н. Сутковой, П.И. Войтович, И.Д. |
| spellingShingle |
Русанов, А.Г. Жолоб, В.П. Будник, Н.Н. Сутковой, П.И. Войтович, И.Д. СКВИД-магнитометр с цифровым выходом для измерения сверхслабых магнитных полей |
| author_facet |
Русанов, А.Г. Жолоб, В.П. Будник, Н.Н. Сутковой, П.И. Войтович, И.Д. |
| author_sort |
Русанов, А.Г. |
| title |
СКВИД-магнитометр с цифровым выходом для измерения сверхслабых магнитных полей |
| title_short |
СКВИД-магнитометр с цифровым выходом для измерения сверхслабых магнитных полей |
| title_full |
СКВИД-магнитометр с цифровым выходом для измерения сверхслабых магнитных полей |
| title_fullStr |
СКВИД-магнитометр с цифровым выходом для измерения сверхслабых магнитных полей |
| title_full_unstemmed |
СКВИД-магнитометр с цифровым выходом для измерения сверхслабых магнитных полей |
| title_sort |
сквид-магнитометр с цифровым выходом для измерения сверхслабых магнитных полей |
| publisher |
Інститут кібернетики ім. В.М. Глушкова НАН України |
| publishDate |
2003 |
| url |
http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/6383 |
| citation_txt |
СКВИД-магнитометр с цифровым выходом для измерения сверхслабых магнитных полей / А.Г. Русанов, В.П. Жолоб, Н.Н. Будник, П.И. Сутковой, И.Д. Войтович // Комп’ютерні засоби, мережі та системи. — 2003. — № 2. — С. 72-79. — Бібліогр.: 20 назв. — рос. |
| work_keys_str_mv |
AT rusanovag skvidmagnitometrscifrovymvyhodomdlâizmereniâsverhslabyhmagnitnyhpolej AT žolobvp skvidmagnitometrscifrovymvyhodomdlâizmereniâsverhslabyhmagnitnyhpolej AT budniknn skvidmagnitometrscifrovymvyhodomdlâizmereniâsverhslabyhmagnitnyhpolej AT sutkovojpi skvidmagnitometrscifrovymvyhodomdlâizmereniâsverhslabyhmagnitnyhpolej AT vojtovičid skvidmagnitometrscifrovymvyhodomdlâizmereniâsverhslabyhmagnitnyhpolej |
| first_indexed |
2025-07-02T09:17:34Z |
| last_indexed |
2025-07-02T09:17:34Z |
| _version_ |
1836526185319759872 |
| fulltext |
Комп’ютерні засоби, мережі та системи. 2003, №2 72
Проанализированы различные схе-
мотехнические варианты по-
строения магнитометров на ос-
нове ПТ СКВИДов. Для импульс-
но-релаксационного магнитомет-
ра, использующего релаксацион-
ные колебания, частотно-модули-
рованные измеряемым магнит-
ным полем, предложен цифровой
выход с использованием цифрово-
го интегратора. Предложенная
схема не вносит дополнительного
шума дискретизации и использует
отрицательную ОС, что позволя-
ет иметь аналоговый выход для
настройки.
А.Г. Русанов, В.П. Жолоб,
Н.Н. Будник, П.И. Сутковой,
И.Д. Войтович, 2003
ÓÄÊ 621.317.42:537.312.62
À.Ã. ÐÓÑÀÍÎÂ, Â.Ï. ÆÎËÎÁ, Í.Í. ÁÓÄÍÈÊ,
Ï.È. ÑÓÒÊÎÂÎÉ, È.Ä. ÂÎÉÒÎÂÈ×
ÑÊÂÈÄ-ÌÀÃÍÈÒÎÌÅÒÐ Ñ ÖÈÔÐÎÂÛÌ
ÂÛÕÎÄÎÌ ÄËß ÈÇÌÅÐÅÍÈß
ÑÂÅÐÕÑËÀÁÛÕ ÌÀÃÍÈÒÍÛÕ ÏÎËÅÉ
Введение. Известно, что биологическими
объектами (в том числе и различными орга-
нами человека) в пространство излучаются
низкочастотные магнитные поля, которые
несут весьма обширную информацию о фи-
зиологическом состоянии организма. Однако
эти поля имеют настолько малую величину,
что их измерение общепринятыми, традици-
онными методами не даёт полной и досто-
верной информации о состоянии органов
живого организма. Однако сейчас такая воз-
можность появилась в связи с использовани-
ем новых разработок сверхчувствительных
измерительных устройств, работающих на
основе сверхпроводящих квантовых интер-
ференционных датчиков (СКВИДов) [1].
Основу таких приборов составляет кольцо
из сверхпроводника, замкнутое одним или
двумя туннельными переходами Джозефсона
(ТПД). Из-за чрезвычайно малого энергопо-
требления и рассеиваемой мощности, а также
очень высокого быстродействия цифровые
схемы та ТПД предлагались ранее в качестве
элементов при разработках вычислительных
и других цифровых устройств на сверхпро-
водниках. Это запомнающие [2,3], преобра-
зовательные [4-6], логические [7-9], пере-
ключающие [10] и другие устройства. При
этом в сверхпроводниковой электронике [11]
используются два принципиально различных
варианта ТПД – шунтированные ТПД с без-
гистерезисной вольт-амперной характери-
стикой (ВАХ) и нешунтированные, ВАХ
СКВИД-МАГНИТОМЕТР С ЦИФРОВЫМ ВЫХОДОМ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ …
Комп’ютерні засоби, мережі та системи. 2003, №2 73
которых имеет существенный N-образный гистерезис. Для эффективного ис-
пользования ТПД в сверхпроводниковых устройствах были проведены техноло-
гические, экспериментальные и теоретические исследования их свойств [12-15].
В измерительной технике наибольший интерес вызывают измерительные
устройства с ТПД, включённые по схеме СКВИДа. Такие устройства являются
приборами, с помощью которых можно непосредственно измерять очень слабые
магнитные поля различного происхождения. Существует два основных типа
СКВИДов – высокочастотные (ВЧ) и постоянного тока (ПТ). Первые использу-
ют один ТПД, вторые – два ТПД, включенные параллельно. Исторически пер-
выми были ВЧ СКВИДы (70-е годы ХХ ст.), однако в 80-е годы ХХ ст. ПТ
СКВИДы имели лучшую стабильность, чувствительность и были более техноло-
гичны при изготовлении. Первым вариантом электроники ПТ СКВИДов была
схема амплитудной модуляции (АМ). Она представляла собой стандартную
схему Модулятор-ДеМодулятор (МДМ), использующую АМ входного магнит-
ного потока в кольце СКВИДа вспомогательным сигналом (частотой несколько
десятков килогерц) и последующую демодуляцию на выходе. С развитием тех-
нологии изготовления ТПД и совершенства элементной базы ее недостатки
(низкий микровольтный уровень сигнала, влияние амплитудных помех, инерци-
онность) стали сдерживающим фактором развития СКВИД-техники. Поэтому в
90-е годы ХХ ст. было разработано несколько модификаций, отличающихся
конструкцией, технологией изготовления и параметрами. Наиболее известные
среди них можно отнести к трем типам: импульсно-модулированные (ИМ), схе-
мы без модуляции с прямым интегрированием (ПИ) и схемы с частотной моду-
ляцией (ЧМ) [16].
Постановка задачи. В ИМ схемах используется модуляция не магнитного
потока в кольце СКВИДа, а его критического тока, в результате чего происходит
переключение СКВИДа из сверхпроводящего в резистивное состояние. При от-
сутствии внешнего магнитного поля импульсы противоположной полярности
идентичны и выходной сигнал равен нулю. Внешнее поле изменяет вероятность
появления или характеристики (амплитуду, ширину) импульсов противополож-
ной полярности в разных направлениях и, следовательно, на выходе появляется
отличный от нуля сигнал. Поэтому в англоязычной литературе такие схемы но-
сят название РРМ – Pulse Probability Modulation.
С усовершенствованием технологии изготовления ТПД и элементой полу-
проводниковой базы стал возможным переход и к ПИ схемам. В них отказыва-
ются от АМ входного сигнала и его последующего детектирования. Для этого
используются специальные ТПД с очень высокой крутизной ВАХ, что обеспе-
чивает усиление сигнала со СКВИДа до десятков-сотен микровольт, а также
низкошумящие предусилители с очень высоким коэффициентом усиления.
В качестве таких предусилителей нередко используются усилители на ПТ
СКВИДах, охлажденные до температуры жидкого гелия, поэтому в англоязыч-
ной литературе такие схемы называются DOIT – Direct Offset Integration Tech-
nique.
А.Г. РУСАНОВ, В.П. ЖОЛОБ, Н.Н. БУДНИК, П.И. СУТКОВОЙ, И.Д. ВОЙТОВИЧ
Комп’ютерні засоби, мережі та системи. 2003, №2 74
В ЧМ схемах СКВИД включается в схему генератора релаксационных коле-
баний (ГРК) как элемент с N-образной ВАХ. В результате этого при определен-
ном подборе величин элементов схемы и питающих напряжений происходит
самовозбуждение РК. При этом, аналогично ИМ варианту, также происходит
периодическое переключение СКВИДа из сверхпроводящего в резистивное со-
стояние. Отличие состоит в том, что импульсы РК однополярные, а внешнее
магнитное поле изменяет частоту их появления. Поэтому в англоязычной лите-
ратуре такие схемы часто называют FМ – Frequency Modulation.
Рассмотренные выше ИМ и ЧМ схемы предполагают переход в СКВИДе от
аналоговых сигналов к импульсным. Однако СКВИД является нуль-детектором
и для устойчивой работы (фиксации рабочей точки) требует наличия аналогово-
го сигнала отрицательной обратной связи (ООС). Поэтому на выходе СКВИД-
электроники, импульсы, как правило, интегрируются для преобразования в ана-
логовую форму. Таким образом, актуальным и логичным направлением разви-
тия СКВИД-электроники является отказ от аналогового интегрирования. В дан-
ной работе решается задача усовершенствования ЧМ схемы с целью перехода от
аналоговой электроники к полностью цифровой схеме.
ИРМ с аналоговым выходом. Базовая схема, подлежащая усовершен-
ствованию, представляет собой импульсно-релаксационный СКВИД-магни-
тометр (ИРМ), работа которого основана на использовании участка ВАХ ТПД с
отрицательной дифференциальной проводимостью. Сенсором магнитного поля
является двухконтактный СКВИД, включённый по схеме генератора РК, часто-
та следования которых зависит от величины внешнего измеряемого магнитного
поля, проникающего в отверстие интерферометра. Данный ИРМ предназначен
для измерения, анализа и обработки широкого спектра сверхслабых магнитных
полей, в том числе и биополей органов человека.
Именно ИР режим работы СКВИДа и зависимость частоты его генерации
от величины измеряемого магнитного поля дала возможность создать такой
магнитометр, хотя особенность его работы состоит не только в этом. Вход-
ным сигналом ИРМ является измеряемое магнитное поле, а выходным - элек-
трическое напряжение, пропорциональное индукции магнитного поля в точке
измерения. Работа ИРМ подробно описана в [17,18], поэтому здесь ограничимся
кратким описанием принципа ИРМ в рамках прохождения сигнала по его блок-
схеме (рис. 1). Это необходимо для дальнейшего понимания сути предлагаемой
в данной работе цифровой обработки.
Если на СКВИД-генератор РК 1 воздействует магнитное поле (МП), то он
генерирует импульсы, частота которых контролируются этим МП. Для получе-
ния значения сигнала в виде электрического напряжения эти импульсы усили-
ваются импульсным усилителем 2 и поступают на сравнивающее устройство
(компаратор) 3 с целью уменьшения амплитуды шумов. После прохождения им-
пульсного формирователя 4 импульсы с постоянной вольт-секундной площадью
поступают на интегратор 5. С выхода интегратора аналоговый сигнал по цепи
ООС подаётся на вход СКВИД-генератора для компенсации изменения входного
СКВИД-МАГНИТОМЕТР С ЦИФРОВЫМ ВЫХОДОМ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ …
Комп’ютерні засоби, мережі та системи. 2003, №2 75
МП внутри кольца СКВИДа. После интегратора сигналы проходят через бу-
ферный повторитель 6 и идут, с одной стороны, на выход магнитометра, с дру-
гой – через сравнивающее устройство 7 поступают снова на интегратор.
РИС. 1. Блок-схема импульсно-релаксационного магнитометра (ИРМ)
Отметим, что частота СКВИД-генератора F0 не остаётся постоянной. Неста-
бильность тока питания СКВИДа, различные токи утечки и напряжения смеще-
ния в элементах, образующих интегратор, приводят к тому, что интегратор даёт
погрешность. Поэтому на выходе электроники ИРМ, работающего в режиме
нуль-детектора, выходной сигнал ООС имеет случайную составляющую, вы-
званную тепловыми и дробовыми флуктуациями тока и напряжения в элемен-
тах аналоговой электроники, в первую очередь – в интеграторе, а также в ТПД
(собственный шум СКВИДа).
ИРМ с цифровым выходом. Современные методы обработки сигналов с
использованием ЭВМ требуют представления выходного сигнала в цифровой
форме. Это предполагает наличие в составе проблемно-ориентированных изме-
рительно-вычислительных комплексов (ИВК), построенных на базе ИРМ, анало-
го-цифрового преобразователя (АЦП). В многоканальном магнитокардиографи-
ческом ИВК требуется АЦП с достаточно большим количеством каналов (более
10), высокой частотой дискретизации (не менее 1 кГц), хорошей развязкой кана-
лов, изменяемым коэффициентом усиления и т. д. [19].
Такие высокие характеристики АЦП определяют его достаточно высокую
цену, которая увеличивает и себестоимость всего комплекса, что нежелательно с
точки зрения внедрения таких приборов в практику клинической диагностики.
Поэтому в настоящей работе рассматривается возможность получения на выхо-
де ИРМ необходимого для ЭВМ цифрового сигнала, в результате чего нет необ-
ходимости применять АЦП при использовании ИРМ в составе магнитокардио-
графических ИВК.
Частота импульсов СКВИД-генератора содержит информацию об измеряе-
мом объекте по МП, которое он генерирует в точке измерения. Для получения
информации о частоте выходного сигнала в цифровой форме необходимо им-
пульсы СКВИД-генератора проинтегрировать цифровым интегратором. С точки
А.Г. РУСАНОВ, В.П. ЖОЛОБ, Н.Н. БУДНИК, П.И. СУТКОВОЙ, И.Д. ВОЙТОВИЧ
Комп’ютерні засоби, мережі та системи. 2003, №2 76
зрения цифровой схемотехники, цифровой интегратор представляет собой сум-
матор К4(S). На протяжении периода квантования Т=1 мс интегратор суммирует
импульсы РК. Так как частота РК около 1 Мгц, то получается около 1000 им-
пульсов. Через период квантования он обновляет число импульсов – добавляет
число импульсов, выданых за этот период ИРМ и вычитает величину F0, где F0 –
частота ИРМ в рабочей точке.
Здесь предполагается, что цифровой интегратор работает без случайной по-
грешности, что справедливо, так как его погрешность значительно меньше слу-
чайных погрешностей на выходе аналогового интегратора. Систематическая по-
грешность при этом не имеет значения, так как СКВИД-магнитометр относи-
тельный, а не абсолютный измерительный прибор. Однако, чтобы компенсиро-
вать неизбежный дрейф частоты F0, требуется блок коррекции, который непре-
рывно определяет величину F0 путем вычисления среднего значения числа им-
пульсов за некоторое (довольно большое) число периодов квантования Т.
Основным параметром, характеризующим качество такого цифро-
аналогового преобразования, является погрешность дискретизации. Такая по-
грешность отсутствует в аналоговом интеграторе, поэтому она требует отдель-
ного исследования. Для решения этого вопроса воспользуемся методом, деталь-
но описанным в [20]. На рис. 2 представлена предлагаемая структурная схема
ИРМ в частотной области. Здесь X(S) – входной сигнал магнитометра; Y0(S) –
частотный выход магнитометра; Y1(S) – аналоговый выход магнитометра;
Y2(S) – цифровой выход магнитометра; Σ – сумматор; K1(S) – преобразователь
индукции магнитного поля в частоту (СКВИД-генератор); K2(S) – преобра-
зователь частота-напряжение (аналоговый интегратор); K3(S) – преобра-
зователь напряжение – индукция магнитного поля (цепь ООС); K4(S) – циф-
ровой интегратор (ЦИ).
РИС. 2. Структурная схема ИРМ с цифровым выходом
Если выходом ИРМ считать частоту СКВИД-генератора Y0(S), тогда пере-
даточная функция этой структуры будет иметь вид
)()()(1)(
)(
)(
321
10
0 SKSKSK
SK
SX
SY
SH
+
== . (1)
СКВИД-МАГНИТОМЕТР С ЦИФРОВЫМ ВЫХОДОМ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ …
Комп’ютерні засоби, мережі та системи. 2003, №2 77
Подставим значения передаточных функций элементов, образующих схему.
Элементы K1(S) и K2(S) - частотно независимы потому, что речь идёт о частоте
магнитного сигнала, а не СКВИД-генератора. Поэтому их передаточные функ-
ции есть, соответственно, константы К1 (коэффициент преобразования «индук-
ция МП-частота») и К3 (коэффициент преобразования напряжение – индукция
МП). Тогда передаточная функция элемента К2
S
KSK
τ
2
2 )( = , (2)
где К2 - коэффициент преобразования частота – напряжение; τ - постоянная вре-
мени интегратора. После подстановки К2(S) в (1) получаем
⋅
+
=
+
==
ττ
321
1
321
10
0
1)(
)()( KKKS
SK
S
KKK
K
SX
SYSH (3)
Рассмотрим блок К4 - ЦИ с его передаточной функцией K4(S)=1/S. Переда-
точная функция
⋅
+
=
+
==
ττ
321
1
321
10
0
1)(
)()( KKKS
SK
S
KKK
K
SX
SYSH
(4)
Если на вход системы подать единичную ступеньку (её представление в час-
тотной области - 1/S), то на выходе получим отклик
⋅
+
===
τ
321
1
40
2
0 )()(
)(
)()( KKKS
KSKSH
SX
SYSH
(5)
Во временной области этот отклик представляется выражением
⋅
−−=
τ
321
1 exp1)( KKKKtC (6)
Из формулы (6) следует, что при подаче на вход единичной ступеньки через
время, равное нескольким τ, код на цифровом выходе магнитометра изменится
на К1 единиц. Отсюда можно сделать вывод, что ошибка квантования цифрового
магнитометра определяется только коэффициентом преобразования K1(S) «ин-
дукция магнитного поля - частота СКВИД-генератора». Цена младшего разряда
выходного кода - это такое изменение индукции магнитного поля, которое вы-
зывает изменение частоты СКВИД-генератора на 1 Гц.
Таким образом, погрешность дискретизации цифрового интегратора опреде-
ляется ценой младшего разряда и равна δF=1 Гц. Для оценки возможности ис-
А.Г. РУСАНОВ, В.П. ЖОЛОБ, Н.Н. БУДНИК, П.И. СУТКОВОЙ, И.Д. ВОЙТОВИЧ
Комп’ютерні засоби, мережі та системи. 2003, №2 78
пользования ЦИ в ИРМ эту величину необходимо сравнить с флуктуациями на
выходе аналогового интегратора. Такое сравнение удобно проводить не через
частоту, а через величину магнитного потока, так как основной передаточной
характеристикой, характеризующей ИРМ, есть герц-потоковая характеристика,
равная Н=10 МГц/Ф0, где Ф0 – квант магнитного потока. Тогда шумовой маг-
нитный поток дискретизации, пересчитанный ко входу СКВИДа,
δФц=δF/Н=1 Гц/10 МГц/Ф0 =10-7Ф0 = 0,1 мкФ0 . (7)
Величина (7) значительно меньше пересчитанного ко входу шумового маг-
нитного потока ИРМ с аналоговой электроникой, равного δФ=8 мкФ0. Как пока-
зывают расчеты [17,18], этот шум определяется не электроникой СКВИДа, а яв-
ляется собственным шумом, определяемым внутренними флуктуациями в ТПД.
Таким образом, шум дискретизации, вносимый ЦИ, в 80 раз меньше собственно-
го шума СКВИда, поэтому использование цифрового выхода не ухудшает чув-
ствительности магнитометра.
Заключение. Как отмечалось выше, магнитометры с ПТ СКВИДами могут
работать либо с отрицательной ОС, как нуль-детекторы в аналоговом режиме,
либо без ОС в режиме цифрового счёта квантов магнитного потока. Предложен-
ная схема работает в цифровом режиме с использованием ООС, что также уп-
рощает схему магнитометра и является ещё одним его преимуществом.
Таким образом, описанная схема магнитометра преобразовывает аналоговое
напряжение на выходе интегратора с помощью ЦИ в цифровой код, который
можно непосредственно вводить в компьютер без использования АЦП. Такая
схема не вносит дополнительных погрешностей, обусловленных наличием в ЦИ
шума дискретизации. Такой вариант также работает с использованием обычной
аналоговой ООС, что позволяет иметь на выходе ИРМ одновременно как циф-
ровой, так и аналоговый выход. Последний удобно иметь для технологических
целей (настройка генератора РК, балансировка антенны, управления работой
ИРМ с автономного пульта технического контроля без подключения ПК и т.д.).
Работа выполнена при поддержке Научно-Технологического Центра в Ук-
раине (УНТЦ), грант №2187.
1. Cohen D. Measurement of the magnetic filds prodused by the human heart, brain and lungs //
IEEE Trans. − 1975. − V. MAG − 11, No 2. − Р. 694-700.
2. Жолоб В.П. Криоэлектронный запоминающий элемент с комбинированным управлени-
ем // Физико-технолог. методы в ВТ. − Киев: Ин-т кибернетики им. В.М. Глушкова
НАН Украины, 1987. − С. 40 − 43.
3. А. с. №1535229. Ячейка памяти / И. Д. Войтович, В. П. Жолоб, Е. Пугачёва. − Опубл.
07. 01. 1990, Бюл. №1.
4. А.с. №1034591. Криотронный дешифратор / И, Д. Войтович, В.П. Жолоб. − Опубл.
07. 08. 1983, Бюл. №29.
5. А.с. №1087010. Аналого-цифровой преобразователь / И. Д. Войтович, В. П Жолоб,
В. Н. Сосницкий. − Опубл. 15. 04. 1984, Бюл. №14.
СКВИД-МАГНИТОМЕТР С ЦИФРОВЫМ ВЫХОДОМ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ …
Комп’ютерні засоби, мережі та системи. 2003, №2 79
6. А.с. №1113889. Криотронный преобразователь слабых сигналов / И.Д. Войтович,
В.П. Жолоб., Ю.Д. Минов, В.Н. Сосницкий. − Опубл. 15. 09. 1984, Бюл. №34.
7. Войтович И.Д. Анализ импульсных логических элементов на джозефсоновских гисте-
резисных криотронах. − Киев, 1978. − 46с. − (Препр. / Ин-т кибернетики АН УССР; 78-
41).
8. А.с. №1140658. Логический элемент / В.П. Жолоб, В.Н. Сосницкий − Опубл.
15. 02. 1985, Бюл. №6.
9. Будник М.М., Жолоб В.П., Ніженковський І.В. Надпровідникова логічна комірка //
Нові комп’ютерні засоби, обчислювальні машини та мережі. − К.: Ін-т кібернетики
ім. В.М. Глушкова НАН України, 2001. − С. 57 - 60.
10. А.с. №1063255. Сверхпроводящий переключатель тока / В.П. Жолоб, А.С. Полищук. −
Опубл. 23. 12. 1983, Бюл. №47.
11. ИС и микроэлектронные устройства на сверхпроводниках / В.Н. Алфеев, П.А. Бахтин,
И.Д. Войтович и др. − М.: Радио и связь, 1985. − 232 с.
12. Войтович И.Д., Жолоб В.П., Михайлов Г.А. и др. Экспериментальное исследование джо-
зефсоновских ТК на основе плёнок ниобия // ЗУ и криоэл. компоненты ЭВМ. − Киев:
Ин-т кибернетики АН УССР, 1978. − С. 81- 87.
13. Войтович И.Д., Жолоб В.П., Полищук А.С. Влияние технологических процессов на свой-
ства джозефсоновских плёночных ТП и криотронов // Тез. докл. 8-й Всесоюз. конф. по
микроэлектронике. − М.: МИЭТ, 1978. − С. 39.
14. Лебедева Т.С., Шпилевой П.Б., Жолоб В.П., Орленко А.Б. Разработка системы экспресс
контроля методом анодной спектроскопии для тонкоплёночных технологий // Нові
комп’ютерні засоби, обчислювальні машини та мережі. − К.: Ін -т кібернетики ім.
В.М. Глушкова НАН України, 2001. − С. 47 - 52.
15. Будник Н.Н., Ниженковский И.В. Малосигнальный анализ джозефсоновских контактов //
Там же. − С.61- 68.
16. Drung D. DC SQUID systems overview // Supercond. Sci. Technology. − 1991. − 4, №.2. −
Р. 377-385.
17. Pulse-relaxation oscillation SQUID-magnetometer / N. Budnik, V. Sosnitsky, I. Vojtovich et
al // Proc. 13 IMEKO World Congress. − Torino(Italy), 1994. − Vol. III. − P.2383 - 2387.
18. Computer-Aided Biomagnetic Investigation Systems / I. Vojtovich, V.Sosnitsky, N. Budnik et
al //УсиМ. − 1995. − № 3. − C. 31 - 46.
19. Magnetocardiograph MCG7. Technical specification. − SQUID AG, Essen (Germany). −
2001. − 25 р.
20. Сиберт У.М. Цепи, сигналы, системы. − М.: Мир, 1988. − 336 с.
Получено 03.04.2003
|