Об одном строгом методе оценки акустических свойств шумоподавляющих барьеров
Методом частичных областей решена задача о рассеянии звука на шумоподавляющем барьере и разработан эффективный алгоритм для численного анализа звукового поля в освещенной, переходной и теневой зонах. Проведены расчеты звукового поля вдали и вблизи барьера в широком диапазоне частот и при разных разм...
Gespeichert in:
| Datum: | 2004 |
|---|---|
| Hauptverfasser: | , , |
| Format: | Artikel |
| Sprache: | Russisch |
| Veröffentlicht: |
Інститут гідромеханіки НАН України
2004
|
| Online Zugang: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/1021 |
| Tags: |
Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Zitieren: | Об одном строгом методе оценки акустических свойств шумоподавляющих барьеров / И. В. Вовк, Т. А. Конченко, В. Т. Мацыпура // Акуст. вісн. — 2004. — Т. 7, N 4. — С. 21-27. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859805746367037440 |
|---|---|
| author | Вовк, И.В. Конченко, Т.А. Мацыпура, В.Т. |
| author_facet | Вовк, И.В. Конченко, Т.А. Мацыпура, В.Т. |
| citation_txt | Об одном строгом методе оценки акустических свойств шумоподавляющих барьеров / И. В. Вовк, Т. А. Конченко, В. Т. Мацыпура // Акуст. вісн. — 2004. — Т. 7, N 4. — С. 21-27. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| description | Методом частичных областей решена задача о рассеянии звука на шумоподавляющем барьере и разработан эффективный алгоритм для численного анализа звукового поля в освещенной, переходной и теневой зонах. Проведены расчеты звукового поля вдали и вблизи барьера в широком диапазоне частот и при разных размещениях источника относительно барьера. Даны два примера оценки эффективности барьеров для интересных с практической точки зрения случаев.
Методом часткових областей розв'язано задачу про розсіяння звуку на шумозаглушуючому бар'єрі та розроблено ефективний алгоритм для чисельного аналізу звукового поля в освітленiй, перехідній та тіньовій зонах. Проведені розрахунки звукового поля на віддалі та поблизу бар'єра у широкому діапазоні частот, а також при різних розміщеннях джерела відносно бар'єра. Наведені два приклади оцінки ефективності бар'єрів для цікавих з практичної точки зору випадків.
A problem of sound scattering on the noise reduction barrier is solved and an efficient algorithm for numerical analyzing the sound field in the illuminated, transitive, and shadow zones is developed by the method of partial domains. The sound field is computed far from and near the barrier in a wide frequency range and at different displacement of the source with respect to the barrier. Two examples of the barrier efficiency estimation are considered, being interesting from the practical point of view.
|
| first_indexed | 2025-12-07T15:16:53Z |
| format | Article |
| fulltext |
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2004. Том 7, N 4. С. 21 – 27
УДК 534.1
ОБ ОДНОМ СТРОГОМ МЕТОДЕ
ОЦЕНКИ АКУСТИЧЕСКИХ СВОЙСТВ
ШУМОПОДАВЛЯЮЩИХ БАРЬЕРОВ
И. В. В ОВ К∗, Т. А. К ОН Ч Е Н К О∗, В. Т. М АЦ Ы П УР А∗∗
∗Институт гидромеханики НАН Украины, Киев
∗∗Национальный технический университет Украины “КПИ”, Киев
Получено 30.11.2004
Методом частичных областей решена задача о рассеянии звука на шумоподавляющем барьере и разработан эффе-
ктивный алгоритм для численного анализа звукового поля в освещенной, переходной и теневой зонах. Проведены
расчеты звукового поля вдали и вблизи барьера в широком диапазоне частот и при разных размещениях источника
относительно барьера. Даны два примера оценки эффективности барьеров для интересных с практической точки
зрения случаев.
Методом часткових областей розв’язано задачу про розсiяння звуку на шумозаглушуючому бар’єрi та розроблено
ефективний алгоритм для чисельного аналiзу звукового поля в освiтленiй, перехiднiй та тiньовiй зонах. Проведенi
розрахунки звукового поля на вiддалi та поблизу бар’єра у широкому дiапазонi частот, а також при рiзних розмi-
щеннях джерела вiдносно бар’єра. Наведенi два приклади оцiнки ефективностi бар’єрiв для цiкавих з практичної
точки зору випадкiв.
A problem of sound scattering on the noise reduction barrier is solved and an efficient algorithm for numerical analyzing
the sound field in the illuminated, transitive, and shadow zones is developed by the method of partial domains. The sound
field is computed far from and near the barrier in a wide frequency range and at different displacement of the source
with respect to the barrier. Two examples of the barrier efficiency estimation are considered, being interesting from the
practical point of view.
ВВЕДЕНИЕ
Последние десятилетия XX и начало XXI
столетия ознаменовались небывалой динамикой
научно-технического развития. Однако наряду с
позитивными последствиями этого процесса, к
большому сожалению, ему сопутствуют и негатив-
ные явления. К таким примерам можно отнести
и постоянно растущее шумовое загрязнение среды
обитания человека, обусловленное, прежде всего,
увеличением плотности и скорости потоков транс-
порта, ростом интенсивности работы различных
промышленных механизмов и т. д. Между тем, хо-
рошо известно, что воздействие шума с уровнем
более 65 дБ может приводить к полной или ча-
стичной потере слуха человека [1,2]. Вот почему в
развитых странах много внимания уделяется на-
учным программам, направленным на изучение
шумового загрязнения городов и разработку мер
по его снижению. Об этом свидетельствует непре-
кращающийся поток публикаций в ведущих зару-
бежных научных и технических журналах по аку-
стике за последние 40 лет (см., например, [3 – 7] и
библиографию в них).
Особое место в этих публикациях занимает ме-
тод шумоподавления с помощью барьеров (аку-
стических экранов), располагаемых между исто-
чниками шума и зоной, которую нужно защитить
от его воздействия. Такими зонами могут быть
жилые дома, тротуары около транспортных ма-
гистралей, рабочие места на производстве и пр.
Причина популярности барьеров очевидна и свя-
зана с их относительной дешевизной и простотой
использования. Вместе с тем, оценка эффектив-
ности барьеров оказалась весьма непростым де-
лом, поскольку получение достоверных оценок ра-
спределения звуковых полей в защищаемых зонах
приводит к необходимости решения соответствую-
щих дифракционных задач в достаточно строгой
постановке. Дело в том, что в большинстве пра-
ктических случаев львиная доля звуковой энер-
гии транспортных и производственных шумов ле-
жит в области относительно низких частот. В ка-
честве примера на рис. 1 представлены заимство-
ванные из [8] усредненные экспериментальные спе-
ктры шумов транспортных потоков. Из графика
видно, что максимум энергии шумов приходится
на область 50÷200 Гц (т. е. на звуковые волны
длиной около 1.5÷6 м).
Поскольку реальная высота возводимых око-
ло транспортных магистралей шумоподавляющих
барьеров колеблется от 3 до 8 м [7], нетрудно убе-
диться, что их волновой размер будет составлять
примерно от 0.5 до 5. Хорошо известно (см., на-
пример, [9,10]), что при изучении рассеяния звука
на телах, сравнимых с длиной звуковой волны, не-
c© И. В. Вовк, Т. А. Конченко, В. Т. Мацыпура, 2004 21
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2004. Том 7, N 4. С. 21 – 27
Рис. 1. Усредненные треть-октавные спектры
шумов транспортных потоков:
1–3 – интенсивности движения 250, 1000 и 8000
транспортных единиц в час соответственно
обходимо использовать строгие методы при поста-
новке и решении соответствующих задач дифра-
кции. В противном случае результаты оценок рас-
сеянного поля могут оказаться далекими от исти-
ны.
К сожалению, основная масса публикаций, по-
священных оценкам рассеянных барьерами звуко-
вых полей, выполнена на основе использования
приближенных подходов, в частности методов лу-
чевой акустики, методов Келлера и других асим-
птотических методик (подробности см. в [3, 5, 13]).
Как известно, указанные методы позволяют полу-
чать хорошие оценки полей за барьером (в обла-
сти его акустической тени) в основном для случа-
ев, когда высота барьера значительно превышает
длину падающей на него звуковой волны.
Цель данной статьи состоит в обобщении изве-
стного строгого метода частичных областей [9] на
круг дифракционных задач, связанных с шумо-
подавляющими барьерами, и получении на этой
основе эффективных решений, позволяющих про-
водить исчерпывающий анализ рассеянных барье-
рами звуковых полей во всем диапазоне частот, ин-
тересном с практической точки зрения.
1. ФИЗИЧЕСКАЯ И МАТЕМАТИЧЕСКАЯ
МОДЕЛИ БАРЬЕРА
Рассмотрим следующую идеализированную фи-
зическую модель барьера. Будем полагать, что
на бесконечной акустически жесткой поверхности,
которая моделирует поверхность земли, в точке O
установлен бесконечный (вдоль направления пер-
пендикулярного плоскости рисунка) акустически
жесткий тонкий барьер высотой h (рис. 2). Спра-
ва параллельно барьеру на расстоянии b от него
и на высоте g от поверхности земли (y=0) нахо-
дится линейный гармонический источник звука S
в виде бесконечной пульсирующей нити, модели-
рующий звук, создаваемый транспортным пото-
ком. Как принято, буквой P обозначена точка на-
блюдения. Все полупространство, где может суще-
ствовать возбуждаемое источником поле, заполне-
но идеально сжимаемой средой с плотностью ρ и
скоростью звука c. В дальнейшем будем полагать,
что этой средой является воздух.
Описанная физическая модель с точки зрения
математики эквивалентна плоской задаче, когда
звуковое поле не зависит от одной из координат (в
данном случае от координаты, нормальной к пло-
скости рисунка). Принятые акустические свойства
поверхностей означают, что нормальная составля-
ющая колебательной скорости звукового поля на
них равна нулю. Кроме того, при выбранных свой-
ствах источника звука и окружающей среды иско-
мое поле давления должно удовлетворять уравне-
нию Гельмгольца. Принятые модели, с одной сто-
роны, в самых общих чертах вполне адекватны си-
туациям, встречающимся на практике, а с другой
(как будет показано ниже) – позволяют построить
строгое аналитическое решение о рассеянии звука
на таком препятствии как барьер.
2. ПОСТРОЕНИЕ АНАЛИТИЧЕСКОГО РЕ-
ШЕНИЯ ЗАДАЧИ
Для построения решения поставленной задачи
введем полярную систему координат (r, θ) с цен-
тром в точке O (см. рис. 2). Решение задачи будем
строить на базе метода частичных областей [9].
В соответствии с основной идеей этого метода
все пространство существования звукового поля
естественным образом разобьем на три области:
область I представляет собой внешность полукруга
радиусом h, т. е. r≥h, 0≤θ≤π; область II занима-
ет четверть круга радиусом h, т. е. r≤h, 0≤θ≤π/2;
область III определяется другой четвертью круга
r≤h, π/2≤θ≤π.
Описанное выделение частичных областей непо-
средственно связано со способом построения гра-
ничной задачи. Именно для таких областей уда-
ется построить общее решение уравнения Гельм-
гольца. При этом решение исходной граничной за-
дачи сводится к выполнению условий сопряжения
на границах частичных областей.
Поместим в точку размещения источника S
центр O1 второй полярной системы координат
22 И. В. Вовк, Т. А. Конченко, В. Т. Мацыпура
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2004. Том 7, N 4. С. 21 – 27
b
h
y P
g
d
O
r r1
S
y1I
IIIII O1
1
x
x1
Рис. 2. Геометрия задачи
(r1, θ1) (см. рис. 2). Как известно, поле давле-
ния элементарного линейного источника опреде-
ляется выражением p0 =GH
(1)
0 (kr1) [10]. Здесь
G – амплитуда, которую примем равной единице;
H
(1)
0 (kr1) – функция Ханкеля нулевого порядка;
k=ω/c; ω=2πf ; c – скорость звука в среде; f –
частота. Если d>h, то источник звука располагае-
тся в области I, а если d<h – то в области II (здесь
d=(b2+g2)1/2).
Пусть для определенности d>h. Тогда звуковое
поле в области I следует записать в виде
pI = H
(1)
0 (r1) +
∞
∑
n=0
An
H
(1)
n (kr)
H
(1)′
n (kh)
cos(nθ), (1)
где угловые функции cos(nθ) выбраны таким обра-
зом, чтобы автоматически удовлетворять гранич-
ным условиям на жесткой поверхности при θ=0
и θ=π. Совокупность произвольных коэффициен-
тов An позволяет выполнить условия сопряжения
на границе с областями II и III.
Поле давления в области II представим в виде
суперпозиции стоячих волн:
pII =
∞
∑
m=0
Bm
J2m(kr)
J ′
2m(kh)
cos(2mθ). (2)
Здесь угловые функции cos(2mθ) выбраны согла-
сно граничным условиям на жестких поверхно-
стях плоскости и экрана (при θ=0 и θ=π/2). Если
выполняется неравенство d<h, то выражение для
поля источника H
(1)
0 (kr1) следует перенести из
формулы (1) в правую часть формулы (2). По-
следовательность коэффициентов Bm обеспечива-
ет выполнение условий сопряжения на границе с
областью I.
Аналогично, для области III звуковое поле запи-
шем следующим образом:
pIII =
∞
∑
q=0
Cq
J2q(kr)
J ′
2q(kh)
cos[2q(θ − π/2)]. (3)
В выражениях (1) – (3) приняты стандартные обо-
значения для функций Бесселя и Ханкеля.
Сформируем систему функциональных уравне-
ний, определяющую условия неразрывности зву-
кового поля на границах областей I и II, III:
pI =
{
pII, r = h, θ ∈ [0, π/2],
pIII, r = h, θ ∈ [π/2, π],
(4)
−
∂pI
∂r
= −
∂pII
∂r
, r = h, θ ∈ [0, π/2], (5)
−
∂pI
∂r
= −
∂pIII
∂r
, r = h, θ ∈ [π/2, π]. (6)
При подстановке выражений (1) – (3) в систе-
му (4) – (6) следует записать поле линейного исто-
чника H
(1)
0 (kr1) в системе координат (r, θ). Для
этого воспользуемся теоремой сложения цилин-
дрических функций [11]. Учитывая, что источник
может быть расположен как в области I, так и в
области II, необходимо использовать два варианта
разложения функции H
(1)
0 (kr1) по системе функ-
ций в координатах (r, θ):
H
(1)
0 (kr1) =
∞
∑
n=0
εnH(1)
n (kd)×
×Jn(kh) cos[n(θ − α)],
d > h
(7)
И. В. Вовк, Т. А. Конченко, В. Т. Мацыпура 23
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2004. Том 7, N 4. С. 21 – 27
или
H
(1)
0 (kr1) =
∞
∑
m=0
εmH(1)
m (kh)×
×Jm(kd) cos[m(θ − α)],
d < h,
(8)
где ε0 =1, εn =2 при n>0; α=arctan g/b.
С учетом ортогональности соответствующих на-
боров функций проведем стандартную алгебраи-
зацию функциональных соотношений (4) – (6), ко-
торая порождает бесконечную систему линейных
алгебраических уравнений второго рода относи-
тельно неизвестных коэффициентов An, Bm, Cq.
Вследствие громоздкости такой системы конечный
ее вид приводить в данной статье считаем нецеле-
сообразным.
Остановимся на некоторых вопросах, связанных
с решением системы алгебраических уравнений и
оценки возможной точности получения численных
результатов. Вопрос о построении алгоритмов ре-
шения бесконечных систем уравнений, порожден-
ных выполнением условий сопряжения в методе
частичных областей, многократно обсуждался в
различных публикациях (см. [9, 12]). Логическую
стройность таких алгоритмов можно обеспечить
за счет учета того, что звуковые поля обладают
известными сингулярностями в окрестности угло-
вых точек (в нашем случае это верхний край ба-
рьера). Это дает возможность получить количе-
ственные оценки характеристики звуковых полей
в областях, сколь угодно близких к угловым то-
чкам. Если же основной интерес представляют ха-
рактеристики поля в точках, удаленных от угло-
вых, то, как подсказывает опыт, достаточную точ-
ность результатов можно обеспечить с помощью
метода простой редукции, удерживая в системе
определенное количество уравнений. Именно так
и будем поступать, имея в виду, что нашей целью
является анализ звукового поля, рассеянного ба-
рьером.
Построенные в рамках метода частичных обла-
стей аналитические представления звукового по-
ля всегда точно удовлетворяют волновому урав-
нению при любом количестве удерживаемых в ря-
дах слагаемых. Поэтому в основу оценок точно-
сти решения задачи в целом следует положить
оценку точности выполнения условий сопряжения
на границах частичных областей, т. е. на кривой
r=h, 0≤θ≤π. Очевидно, что для повышения то-
чности оценки звуковых полей, рассеянных ба-
рьером, необходимо увеличивать количество удер-
живаемых неизвестных комплексных коэффици-
ентов при конкретном решении полученной алге-
браической системы уравнений методом редукции.
Особенно это важно для высокочастотной обла-
сти спектра шумов, где поле, как правило, силь-
но изрезано. Поэтому нами проведены численные
эксперименты, в результате которых установле-
но, что вполне удовлетворительные результаты,
пригодные для большинства практических целей,
можно получить, если общее количество NΣ удер-
живаемых неизвестных комплексных коэффици-
ентов будет составлять примерно 120÷240.
В качестве примера на рис. 3 приведены значе-
ния давления и колебательной скорости на грани-
цах частичных областей для частоты 850 Гц, высо-
ты барьера 4 м, расстояния от барьера до источни-
ка 2 м при g=0 (NΣ =243). Как видно из графи-
ка, и модули, и фазы компонент звукового поля с
графической точностью совпадают во всех точках
границы частичных областей, за исключением то-
чек, лежащих в ближайшей окрестности ребра ба-
рьера. Это дает достаточно серьезное основание
считать полученные ниже оценки рассеянного ба-
рьером поля (в рамках принятой математической
модели) вполне корректными.
3. АНАЛИЗ ЧИСЛЕННЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ
Начнем с анализа общего пространственного ра-
спределения звукового поля вокруг барьера как
наиболее наглядной и информативной характери-
стики поля. На рис. 4 представлены такие данные,
рассчитанные для различных частот и расстояний
от источника до барьера при его фиксированной
высоте, равной 4 м. Здесь и ниже рассмотрен слу-
чай, когда источник расположен на поверхности
y=0 (g=0).
Анализ представленных данных о распределе-
нии звукового поля вокруг барьера позволил уста-
новить ряд наиболее общих закономерностей рас-
сматриваемой системы источник – барьер:
1) с ростом частоты увеличивается общая глу-
бина звуковой тени за барьером, чего и сле-
довало ожидать ввиду возрастания волновой
высоты барьера;
2) с ростом частоты растет общая неравномер-
ность поля за барьером, что обусловлено уве-
личением здесь количества тенеобразующих
лепестков, вызванных более жесткой интер-
ференцией прямого поля от источника и ди-
фрагированных полей от кромки барьера;
3) с удалением источника от барьера становится
заметной интерференция волн и перед барье-
24 И. В. Вовк, Т. А. Конченко, В. Т. Мацыпура
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2004. Том 7, N 4. С. 21 – 27
а б
в г
Рис. 3. Звуковые поля на границах частичных областей:
а – модуль давления, б – фаза давления, в – модуль скорости, г – фаза скорости
ром, что обусловлено взаимодействием пря-
мых волн от источника и отраженных от ба-
рьера волн в обратном направлении.
Выявленные закономерности позволяют сделать
практический вывод, суть которого сводиться к
следующему. Эффективность подавления барье-
ром шумов существенным образом зависит от ха-
рактерных особенностей спектра источника шу-
мов, а также от взаимного расположения источни-
ка, барьера и защищаемой от шумов области про-
странства. Помимо этого, из анализа литературы,
посвященной защите от шума, следует, что эффе-
ктивность барьеров также в значительной мере
зависит от формы и физических свойств их по-
верхностей. Поэтому, учитывая многопараметри-
чность рассматриваемой задачи и весьма сложный
характер поля за барьерами, уверенно прогнози-
ровать их эффективность можно только на основе
постановки и решения строгих задач дифракции,
тесно увязанных с конкретными практическими
целями, условиями и обстановкой.
Чтобы проиллюстрировать эти выводы, рассмо-
трим простой пример. Предположим, что необхо-
димо защитить пешеходов, двигающихся по троту-
ару рядом с автострадой, от шумов транспортно-
го потока. Пусть для решения этой задачи между
тротуаром и автострадой решено установить бе-
тонный барьер четырехметровой высоты. Приняв
эти исходные данные, оценим (по крайней мере
на некоторых характерных частотах) эффектив-
ность такого барьера, т. е. рассчитаем, насколько
он способен снизить шум, исходящий от транс-
портного потока в зоне тротуара. Для определен-
ности будем полагать, что при движении по троту-
ару люди располагаются в среднем на расстоянии
2 м от барьера. На рис. 5 представлены уровни зву-
кового давления (относительно давления в точке
наблюдения при отсутствии барьера), рассчитан-
ные вдоль оси y на расстоянии 2 м от барьера в зо-
не тени. При этом были рассмотрены два варианта
удаления источника от барьера: b=2 м (рис. 5, а)
И. В. Вовк, Т. А. Конченко, В. Т. Мацыпура 25
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2004. Том 7, N 4. С. 21 – 27
а б
в г
д е
Рис. 4. Распределения звукового поля вокруг четырехметрового барьера:
а – f =34 Гц, b=2 м; б – f =34 Гц, b=6 м; в – f =85 Гц, b=2 м;
г – f =85 Гц, b=6 м; д – f =850 Гц, b=2 м; е – f =850 Гц, b=6 м
и b=6 м (рис. 5, в). С учетом того, что рост чело-
века не превосходит 2 м, из графиков следует, что
барьер может ослабить шум транспортного потока
в зоне тротуара не менее, чем на 12 дБ при b=2 м
и на 6 дБ при b=6 м в диапазоне частот от 34 до
850 Гц.
Второй пример связан с защитой многоэтажно-
го здания высотой 20 м, расположенного на рас-
стоянии 20 м от барьера. Высота барьера и место-
положение источников остаются теми же, что и в
предыдущем случае. На рис. 5, б и 5, г показаны
уровни звукового давления, рассчитанные вдоль
оси y, соответственно для b=2 м и b=6 м. Как ви-
дно, одинаково защитить от шума все этажи зда-
ния в широком диапазоне частот достаточно про-
блематично. Естественно, проще всего обеспечить
защиту здания с помощью барьера на относитель-
но высоких частотах. Что касается более низких
частот, то, как видно, защищенность от шума ра-
зных этажей существенно отличаться.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
На основе применения метода частичных обла-
стей дано строгое решение задачи о рассеянии зву-
ка на шумоподавляющем барьере и разработан эф-
фективный алгоритм для проведения численного
анализа звукового поля в освещенной, переходной
и теневой зонах. Проведены расчеты звукового по-
ля в дальней и ближней окрестностях барьера для
широкого диапазона частот при разных размеще-
ниях источника относительно барьера. Проанали-
зированы полученные количественные данные, по-
зволившие оценить эффективность барьеров для
26 И. В. Вовк, Т. А. Конченко, В. Т. Мацыпура
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2004. Том 7, N 4. С. 21 – 27
а б
в г
Рис. 5. Вертикальное распределение звукового давления на расстоянии L от барьера в зоне его тени:
а – L=2 м и b=2 м, б – L=20 м и b=2 м, в – L=2 м и b=6 м, г – L=20 м и b=6 м
двух интересных для практики случаев их исполь-
зования.
1. Дiдковський В. С., Акименко В. Я., Запоро-
жець О. I., Савiн В. Г., Токарев В. I. Основи аку-
стичної екологiї.– Кiровоград: ТОВ “Iмекс ЛТД”,
2003.– 517 с.
2. Осипов Л. Г., Бобылев В. И., Борисов Л. А. и
др. Звукоизоляция и звукопоглощение.– М.: Изд-
во АСТ и Астрель, 2004.– 450 с.
3. Kurze U. J. Noise reduction by barriers // J. Acoust.
Soc. Amer.– 1974.– 55, N 3.– P. 504–518.
4. Medwin H. Shadowing by finite noise barriers //
J. Acoust. Soc. Amer.– 1981.– 69, N 4.– P. 1060–
1064.
5. Isei T., Embleton T. F. W., Piercy J. E. Noise
reduction by barriers on finite impedance ground //
J. Acoust. Soc. Amer.– 1980.– 67, N 1.– P. 46–58.
6. Pierce A. D. Diffraction of sound around corners and
over wide barriers // J. Acoust. Soc. Amer.– 1974.–
55, N 5.– P. 941–955.
7. Okubo Tomonau, Kyoji Fujiwara Efficiency of a noi-
se barrier with an acoustically soft cylindrical edge
for practical use // J. Acoust. Soc. Amer.– 1999.–
105, N 6.– P. 3326–3335.
8. Осипов Г. Л., Прутков Б. Г., Карагодина И. Л.
Градостроительные методы борьбы с шумом.– М.:
Стройиздат, 1975.– 215 с.
9. Вовк И. В.,Гринченко В. Т. Волновые задачи рас-
сеяния звука на упругих оболочках.– Киев: Нау-
кова думка, 1986.– 240 с.
10. Шендеров Е. Л. Излучение и рассеяния звука.– Л.:
Судостроение, 1989.– 301 с.
11. Ватсон Г. Н. Теория бесселевых функций.– М.:
ИИЛ, 1949.– 798 с.
12. Вовк И. В., Мацыпура В. Т. Излучение звука ре-
шеткой, образованной соосными цилиндрически-
ми пьезокерамическими оболочками с торцевыми
экранами. Часть 1. Теория // Акуст. вiсн.– 2001.–
4, N 2.– С. 11–17.
13. Keller J. B. Geometrical theory of diffraction //
J. Opt. Soc. Amer.– 1962.– 52, N 2.– P. 116–130.
И. В. Вовк, Т. А. Конченко, В. Т. Мацыпура 27
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-1021 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1028-7507 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T15:16:53Z |
| publishDate | 2004 |
| publisher | Інститут гідромеханіки НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Вовк, И.В. Конченко, Т.А. Мацыпура, В.Т. 2008-07-09T15:10:48Z 2008-07-09T15:10:48Z 2004 Об одном строгом методе оценки акустических свойств шумоподавляющих барьеров / И. В. Вовк, Т. А. Конченко, В. Т. Мацыпура // Акуст. вісн. — 2004. — Т. 7, N 4. — С. 21-27. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. 1028-7507 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/1021 534.1 Методом частичных областей решена задача о рассеянии звука на шумоподавляющем барьере и разработан эффективный алгоритм для численного анализа звукового поля в освещенной, переходной и теневой зонах. Проведены расчеты звукового поля вдали и вблизи барьера в широком диапазоне частот и при разных размещениях источника относительно барьера. Даны два примера оценки эффективности барьеров для интересных с практической точки зрения случаев. Методом часткових областей розв'язано задачу про розсіяння звуку на шумозаглушуючому бар'єрі та розроблено ефективний алгоритм для чисельного аналізу звукового поля в освітленiй, перехідній та тіньовій зонах. Проведені розрахунки звукового поля на віддалі та поблизу бар'єра у широкому діапазоні частот, а також при різних розміщеннях джерела відносно бар'єра. Наведені два приклади оцінки ефективності бар'єрів для цікавих з практичної точки зору випадків. A problem of sound scattering on the noise reduction barrier is solved and an efficient algorithm for numerical analyzing the sound field in the illuminated, transitive, and shadow zones is developed by the method of partial domains. The sound field is computed far from and near the barrier in a wide frequency range and at different displacement of the source with respect to the barrier. Two examples of the barrier efficiency estimation are considered, being interesting from the practical point of view. ru Інститут гідромеханіки НАН України Об одном строгом методе оценки акустических свойств шумоподавляющих барьеров On one exact method of estimating the acoustical properties of noise-suppressing barriers Article published earlier |
| spellingShingle | Об одном строгом методе оценки акустических свойств шумоподавляющих барьеров Вовк, И.В. Конченко, Т.А. Мацыпура, В.Т. |
| title | Об одном строгом методе оценки акустических свойств шумоподавляющих барьеров |
| title_alt | On one exact method of estimating the acoustical properties of noise-suppressing barriers |
| title_full | Об одном строгом методе оценки акустических свойств шумоподавляющих барьеров |
| title_fullStr | Об одном строгом методе оценки акустических свойств шумоподавляющих барьеров |
| title_full_unstemmed | Об одном строгом методе оценки акустических свойств шумоподавляющих барьеров |
| title_short | Об одном строгом методе оценки акустических свойств шумоподавляющих барьеров |
| title_sort | об одном строгом методе оценки акустических свойств шумоподавляющих барьеров |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/1021 |
| work_keys_str_mv | AT vovkiv obodnomstrogommetodeocenkiakustičeskihsvoistvšumopodavlâûŝihbarʹerov AT končenkota obodnomstrogommetodeocenkiakustičeskihsvoistvšumopodavlâûŝihbarʹerov AT macypuravt obodnomstrogommetodeocenkiakustičeskihsvoistvšumopodavlâûŝihbarʹerov AT vovkiv ononeexactmethodofestimatingtheacousticalpropertiesofnoisesuppressingbarriers AT končenkota ononeexactmethodofestimatingtheacousticalpropertiesofnoisesuppressingbarriers AT macypuravt ononeexactmethodofestimatingtheacousticalpropertiesofnoisesuppressingbarriers |