Кавитационная эрозия в ближнем поле осесимметричного гидродинамического излучателя
Рассмотрено уменьшение интенсивности акустических импульсов в ближнем поле осесимметричного гидродинамического излучателя. Получено выражение для удельной мощности, поглощенной в единице объема жидкости, как функция длительности экспоненциального импульса и расстояния от границы области звукообразов...
Збережено в:
| Дата: | 2005 |
|---|---|
| Автор: | |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Російська |
| Опубліковано: |
Інститут гідромеханіки НАН України
2005
|
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/1027 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Кавитационная эрозия в ближнем поле осесимметричного гидродинамического излучателя / Ю. М. Дудзинский // Акуст. вісн. — 2005. — Т. 8, N 4. — С. 46-50. — Бібліогр.: 12 назв. — рус. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860059995164377088 |
|---|---|
| author | Дудзинский, Ю.М. |
| author_facet | Дудзинский, Ю.М. |
| citation_txt | Кавитационная эрозия в ближнем поле осесимметричного гидродинамического излучателя / Ю. М. Дудзинский // Акуст. вісн. — 2005. — Т. 8, N 4. — С. 46-50. — Бібліогр.: 12 назв. — рус. |
| collection | DSpace DC |
| description | Рассмотрено уменьшение интенсивности акустических импульсов в ближнем поле осесимметричного гидродинамического излучателя. Получено выражение для удельной мощности, поглощенной в единице объема жидкости, как функция длительности экспоненциального импульса и расстояния от границы области звукообразования. По эрозии образцов экспериментально исследована кавитационная активность ближнего поля излучателя. Проведено сравнение теоретических и экспериментальных результатов. Обнаружена прямая зависимость между уменьшением массы образцов и удельной мощностью волн, поглощенных единицей объема жидкости.
Розглянуто зменшення інтенсивності акустичних імпульсів у ближньому полі осесиметричного гідродинамічного випромінювача. Отримано вираз для питомої потужності, поглинутої в одиниці об'єму рідини, як функцію тривалості експонентного імпульсу та відстані від межі області звукоутворення. За ерозією зразків експериментально досліджено кавітаційну активність ближнього поля випромінювача. Проведено порівняння теоретичних і експериментальних результатів. Виявлено пряму залежність між зменшенням маси зразків і питомою потужністю хвиль, поглинутих одиницею об'єму рідини.
The acoustic pulse intensity reduction in the near field of axially symmetric hydrodynamic radiator is considered. An expression for specific power absorbed in the unit of liquid volume is obtained as a function of duration of exponential pulse and distance from the boundary of sound generation domain. The cavitation activity of radiator's near field is experimentally investigated after the erosion of specimens. The theoretical results are compared with experimental ones. A direct dependence between the specimen's weight reduction and the specific power of the waves absorbed by the unit of liquid volume is discovered.
|
| first_indexed | 2025-12-07T17:03:42Z |
| format | Article |
| fulltext |
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2005. Том 8, N 4. С. 46 – 50
УДК 534.232
КАВИТАЦИОННАЯ ЭРОЗИЯ В БЛИЖНЕМ ПОЛЕ
ОСЕСИММЕТРИЧНОГО ГИДРОДИНАМИЧЕСКОГО
ИЗЛУЧАТЕЛЯ
Ю. М. Д У Д ЗИ Н СК И Й
Одесский национальный политехнический университет
Получено 30.10.2005
Рассмотрено уменьшение интенсивности акустических импульсов в ближнем поле осесимметричного гидродинами-
ческого излучателя. Получено выражение для удельной мощности, поглощенной в единице объема жидкости, как
функция длительности экспоненциального импульса и расстояния от границы области звукообразования. По эрозии
образцов экспериментально исследована кавитационная активность ближнего поля излучателя. Проведено сравне-
ние теоретических и экспериментальных результатов. Обнаружена прямая зависимость между уменьшением массы
образцов и удельной мощностью волн, поглощенных единицей объема жидкости.
Розглянуто зменшення iнтенсивностi акустичних iмпульсiв у ближньому полi осесиметричного гiдродинамiчного
випромiнювача. Отримано вираз для питомої потужностi, поглинутої в одиницi об’єму рiдини, як функцiю три-
валостi експонентного iмпульсу та вiдстанi вiд межi областi звукоутворення. За ерозiєю зразкiв експериментально
дослiджено кавiтацiйну активнiсть ближнього поля випромiнювача. Проведено порiвняння теоретичних i експери-
ментальних результатiв. Виявлено пряму залежнiсть мiж зменшенням маси зразкiв i питомою потужнiстю хвиль,
поглинутих одиницею об’єму рiдини.
The acoustic pulse intensity reduction in the near field of axially symmetric hydrodynamic radiator is considered. An
expression for specific power absorbed in the unit of liquid volume is obtained as a function of duration of exponential
pulse and distance from the boundary of sound generation domain. The cavitation activity of radiator’s near field is
experimentally investigated after the erosion of specimens. The theoretical results are compared with experimental ones.
A direct dependence between the specimen’s weight reduction and the specific power of the waves absorbed by the unit
of liquid volume is discovered.
ВВЕДЕНИЕ
Эрозионное разрушение поверхностного слоя
преграды под воздействием кавитации в мощных
акустических полях широко применяется для ин-
тенсификации различных технологических про-
цессов: диспергирования твердых присадок в ми-
неральных маслах, эмульгирования нераствори-
мых одна в другой жидкостей, очистки поверхно-
стей от различных загрязнений (нагара, окалины,
ржавчины, абразивных частиц притирочных паст)
и др. Как правило, эти процессы протекают в во-
дных растворах поверхностно активных веществ
при оптимальной температуре, а при необходимо-
сти – в условиях избыточного статического давле-
ния в герметичной емкости.
Хотя существует ряд предположений о механи-
зме кавитационного разрушения твердых поверх-
ностей, наиболее обоснованной является гипотеза
об ударных волнах, возникающих при схлопыва-
нии паровых микропузырьков [1]. При этом газо-
вые каверны пульсируют в акустическом поле и не
оказывают существенного воздействия на поверх-
ности преград. Кроме того, ударные микроволны
могут интенсифицировать различные химические
и электрохимические процессы в водных раство-
рах, что может приводить в конкретных случа-
ях к значительным разрушениям материалов [2].
В частности, кавитация способствует разрушению
и электрохимическому растрескиванию поверхно-
сти деталей из алюминиевых и магниевых спла-
вов в щелочных растворах [3]. Этот эффект мож-
но ослабить, снизив концентрацию раствора ра-
бочей жидкости или перейдя на дважды кипяче-
ную водопроводную воду [4]. Практически полно-
стью исключить нежелательные электрохимиче-
ские процессы можно в химически нейтральной к
металлам диэлектрической жидкости с достаточ-
но высоким порогом кавитации (толуол, трансфор-
маторные и конденсаторные масла) [2]. Однако в
этом случае приходится повышать интенсивность
акустических полей.
Ранее проведенные исследования [5 –8] пока-
зали, что осесимметричные гидродинамические
излучатели (ГДИ) способны генерировать мощные
акустические колебания как при атмосферном, так
и при избыточном статическом давлении. В по-
следнем случае можно плавно регулировать в ши-
роком диапазоне частоту основного тона сигна-
ла [7, 8] и на порядок увеличить уровень зву-
ка [5, 6]. Эксперименты показали высокую эффе-
ктивность использования таких излучающих си-
стем при эмульгировании и диспергировании при-
садок к моторным маслам, тонкой очистке дета-
46 c© Ю. М. Дудзинский, 2005
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2005. Том 8, N 4. С. 46 – 50
лей машин от притирочных паст, нагара, тяже-
лых асфальто-смолистых отложений. Кроме того,
по экологическим показателям ГДИ более предпо-
чтительны, чем магнитострикционные и пьезоэле-
ктрические излучатели. Исходя из этого, исследо-
вание эрозионных свойств ближнего поля гидро-
динамического излучателя представляет опреде-
ленный прикладной интерес.
1. ПОГЛОЩЕНИЕ УДЕЛЬНОЙ МОЩНОС-
ТИ ЭКСПОНЕНЦИАЛЬНЫХ ИМПУЛЬСОВ
В ЕДИНИЦЕ ОБЪЕМА ЖИДКОСТИ
Рассмотрим противоточный ГДИ (рис. 1). Зато-
пленная струя, выходящая из сопла 1, формируе-
тся в струйную оболочку 2 отражателем с парабо-
лической лункой 3. В этом случае длина струй-
ной оболочки определяется расстоянием от тор-
ца отражателя до торца сопла. Накопителем энер-
гии является первичный кавитационный вихрь 4
тороидальной формы, который возбуждает упру-
гую оболочку 2. В фазе растяжения верхнего края
оболочки кавитационные каверны выходят нару-
жу и за счет эффекта Кармана из них формиру-
ется вторичный тороидальный вихрь 5. Периоди-
ческое синфазное схлопывание паровых пузырь-
ков во вторичном вихре генерирует упругие волны
высокой интенсивности. В дальнейшем в качестве
критерия эрозионной активности излучателя при-
мем уменьшение массы металлического образца,
расположенного на расстоянии r от границы вто-
ричного вихря 5.
Излучатели рассматриваемого типа генерируют
негармонические короткие импульсы, в спектре
которых, кроме основной, имеются высшие гар-
моники. Анализ осциллограмм реальных сигна-
лов показал, что такой одиночный импульс можно
описать суммой двух экспонент:
p =
p0
r
exp
[
−β1
(
t − r
c
)]
−
−p0
r
exp
[
−β2
(
t − r
c
)]
,
где p0 – амплитуда вблизи активной зоны звуко-
образования; t – время; r – расстояние от границы
зоны звукообразования до точки поля; c – скорость
звука в жидкости; β1 , β2 – безразмерные коэф-
фициенты, соответствующие длительности фрон-
тов импульса. Здесь учтено, что у реальных ГДИ
размеры вторичного тороидального вихря (актив-
ной зоны звукообразования) во много раз мень-
ше длин генерируемых акустических волн [5]. По-
этому ГДИ данного типа можно рассматривать
Рис. 1. Модель осесимметричного ГДИ
как точечные источники сферически расходящи-
хся волн.
Зависимость коэффициента поглощения от ча-
стоты приводит к тому, что при распространении
негармонического сигнала спектральные составля-
ющие импульса затухают неодинаково. При этом
видоизменяется его форма, меняется соотношение
между интенсивностью импульса и поглощенной
удельной мощностью в данной точке. Как следу-
ет из ранее проведенных исследований [9], умень-
шение интенсивности сферических волн не подчи-
няется закону ∼ r−2 exp(−2αω2r). Можно предпо-
ложить, что дополнительное затухание акустиче-
ских импульсов сопутствует интенсификации те-
хнологических процессов. Таким образом, пред-
ставляется важным получить функцию удельной
мощности, поглощенной единицей объема среды,
и проанализировать ее взаимосвязь с интенсивно-
стью эрозии металлических образцов в ближнем
поле осесимметричного ГДИ.
Воспользуемся полученным ранее выражением
для удельной мощности экспоненциального им-
пульса, отнесенной к единице поверхности волно-
вого фронта [9]:
I(r) =
p2
0
(β1 − β2)
2ρcr2(β1 + β2)
F (ξ), (1)
Ю. М. Дудзинский 47
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2005. Том 8, N 4. С. 46 – 50
r (mm)
0 1 2 3 4 5 6
i/
i 0
0
0.02
0.04
0.06
0.08
0.1
0.12
0.14
m
(m
g)
0
0.02
0.04
0.06
0.08
0.1
0.12
0.14
1 2
3
Рис. 2. Зависимости поглощенной
удельной мощности и уменьшения массы образца
от расстояния до зоны звукообразования:
1 – расчет по формуле (3) (сплошная);
2 – уменьшение массы пластинки в трансформаторном масле;
3 – уменьшение массы пластинки в воде [12]
где
F (ξ) = β1Π0(ξ1) − β2Π0(ξ2);
Π0(ξ) = [1 − Φ(ξ)] exp(ξ2);
Φ(ξ) =
2√
π
∞
∫
0
exp(−t2)dt;
ξ1 = β1
√
α0r; ξ2 = β2
√
α0r .
В последнем выражении α0 =2α/ω2 – коэффици-
ент поглощения для интенсивности плоской вол-
ны [10, 11] за счет физического затухания в сре-
де, ω – круговая частота гармоники. Функция
Φ(ξ) – интеграл вероятности. Плотность погло-
щенной единицей объема среды мощности упру-
гого импульса определим, дифференцируя выра-
жение для интенсивности (1) по координате:
i(r) =
∂I
∂r
=
p2
0
(β1 − β2)
2ρc(β1 + β2)
[
−2F (ξ)
r3
+
1
r2
∂F (ξ)
∂r
]
,
где
∂F (ξ)
∂r
= Π1(ξ1) − Π2(ξ2);
Π(ξ) = [1 − Φ(ξ)] exp(ξ2) − 1√
πξ
.
(2)
В формуле (2) можно пренебречь первым слага-
емым (∼ 1/r3) по сравнению со вторым (∼ 1/r2).
Тогда искомая величина для удельной поглощен-
ной мощности принимает вид
i(r) =
p2
0
(β1 − β2)
2ρcr2(β1 + β2)
[Π1(ξ1) − Π1(ξ2)]. (3)
Как следует из выражения (3), для r → 0 функ-
ция i(r) обращается в бесконечность. Это соответ-
ствует поглощению самых высших гармоник коро-
ткого экспоненциального импульса в тонком слое
жидкости на границе активной зоны звукообра-
зования – поверхности вторичного тороидального
вихря развитой кавитации (рис. 1).
2. АНАЛИЗ ТЕОРЕТИЧЕСКИХ И ЭКСПЕ-
РИМЕНТАЛЬНЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ
Экспериментальные исследования зависимости
кавитационной эрозии свинцовых образцов от осе-
вой координаты r (см. рис. 1) проводились в два
этапа. Вначале сравнивались результаты разруше-
ния образцов в двух средах: трансформаторном
масле и отстоянной в течение двух недель водо-
проводной воде. После этого изменялась длитель-
ность упругих экспоненциальных импульсов, что
соответствовало изменению параметров β1 и β2 в
выражении (3).
Эрозионные образцы представляли собой свин-
цовые пластинки размерами 18× 5× 1 мм, кото-
рые фиксировались на соответствующем расстоя-
нии от активной зоны звукообразования с помо-
щью зажима. Их ориентация относительно втори-
чного вихря была такой, чтобы разрушению по-
двергался торец пластинки. Степень эрозии оцени-
валась по уменьшению массы образцов взвешива-
нием на аналитических весах с чувствительностью
10−5 кг.
На рис. 2 дана теоретическая зависимость отно-
сительной удельной мощности акустического им-
пульса, поглощенной в единице объема жидкости,
от осевой координаты (кривая 1). Здесь же мар-
керами показаны усредненные по пяти образцам
результаты экспериментов по эрозии свинцовых
образцов в трансформаторном масле (треуголь-
ники, регрессионная кривая 2) и отстоянной во-
допроводной воде (кружочки, регрессионная кри-
вая 3). Из графика явствует высокая корреляция
между представленными характеристиками, что
свидетельствует об их взаимосвязанности. Заме-
тим, что первая среда – химически нейтральная
к металлу диэлектрическая жидкость, в которой
наибольший вклад в разрушение вносят микро-
ударные волны при схлопывании паровых каверн
на поверхности пластинки. Бо́льшую кавитацион-
ную эрозию в воде [12] можно объяснить интенси-
фикацией химических и электрохимических про-
цессов в акустическом поле высокой интенсивно-
сти. В обоих экспериментах поддерживался оди-
наковый уровень акустического сигнала p0 и при-
близительно одинаковая длительность импульсов
48 Ю. М. Дудзинский
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2005. Том 8, N 4. С. 46 – 50
τ = (1÷1.05) мс. Время озвучивания составляло
7 мин. При этом наибольшая интенсивность ка-
витационной эрозии свинцовых образцов и макси-
мальное нелинейное поглощение мощности коро-
ткого импульса имеют место при r≤1.5 мм.
На рис. 3 представлены теоретические зависи-
мости относительной удельной мощности импуль-
са, поглощенной в единице объема жидкости, от
осевой координаты при длительности импульса
τ = 1.05 мс (кривая 1) и τ = 0.2 мс (кривая 2).
Маркерами представлены результаты эксперимен-
тов по эрозии свинцовых образцов в трансформа-
торном масле. Видно, что поглощенная мощность
и уменьшение массы пластинок обратно пропор-
циональны длительности экспоненциального им-
пульса. При этом наибольшая эрозионная актив-
ность ГДИ ограничена расстоянием в 1.5 мм от
границы зоны звукообразования.
Длительность импульса можно изменять за счет
гидростатического давления в герметичной емко-
сти или заменой одной пары сопло – отражатель на
другую, имеющую иные геометрические параме-
тры [7,8]. При этом уровень акустического сигнала
можно поддерживать постоянным путем регули-
ровки скорости струи на выходе из сопла [5,6]. Эк-
спериментальные результаты зависимости умень-
шения массы образцов от длительности импуль-
са представлены на рис. 4 маркерами. Сплошная
кривая – результаты расчетов по формулам (2)
и (3) относительной удельной мощности упругого
импульса, поглощенной в единице объема жидко-
сти. Также, как и на рис. 2, 3, видна корреляция
этих физико-механических процессов.
ВЫВОДЫ
1. Получена теоретическая зависимость погло-
щенной в единице объема жидкости удель-
ной мощности экспоненциального акустиче-
ского импульса от осевой координаты и дли-
тельности импульса.
2. Экспериментально определена зона наиболь-
шей интенсивности кавитационной эрозии осе-
симметричного гидродинамического излуча-
теля.
3. Установлена прямая зависимость между не-
линейным поглощением сферически расходя-
щегося короткого акустического импульса и
кавитационным разрушением образцов в бли-
жнем поле излучателя.
4. При уменьшении длительности экспоненци-
альных импульсов в ближней зоне существен-
r (mm)
0 1 2 3 4
i/
i 0
0
0.02
0.04
0.06
0.08
0.1
0.12
0.14
m
(m
g)
0
0.02
0.04
0.06
0.08
0.1
0.12
0.14
1
2
Рис. 3. Зависимости поглощенной в жидкости
удельной мощности акустического импульса
(формула (3)) и уменьшения массы образца
от расстояния до зоны звукообразования
в трансформаторном масле:
1 – τ =1.05 мс; 2 – τ =0.2 мс
(ms)
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2
i/
i 0
0.1
0.2
0.3
0.4
m
(m
g)
1
2
3
4
Рис. 4. Зависимости поглощенной в жидкости
удельной мощности акустического импульса
(формула (3)) и уменьшения массы образца
от длительности экспоненциального импульса
но возрастает нелинейное затухание удельной
мощности и интенсивность эрозии.
1. Кнэпп Р., Дейли Дж., Хэммит Ф. Кавитация.– М.:
Мир, 1974.– 688 с.
2. Сиротюк М. Г. Экспериментальные исследования
ультразвуковой кавитации // Мощные ультразву-
ковые поля / Под ред. Л. Д. Розенберга.– М.: На-
ука, 1968.– С. 167–220.
3. Тельнов А. Ф., Козлов Ю. С., Кузнецов О. К.
и др. Моющие средства, их использование и
регенерация.– М.: Машиностроение, 1993.– 208 с.
4. Petracchi G. Investigations of cavitations corrosi-
on // Engng Digest.– 1949.– 10, N 9.– P. 314.
5. Дудзинский Ю. М., Маничева Н. В., Назарен-
ко О. А. Оптимизация параметров широкопо-
лосного акустического излучателя в условиях
Ю. М. Дудзинский 49
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2005. Том 8, N 4. С. 46 – 50
избыточных статических давлений // Акуст. вiсн.–
2001.– 4, N 2.– С. 38–46.
6. Дудзинский Ю. М., Сухарьков О. В., Маниче-
ва Н. В. Энергетика прямоточного гидродинами-
ческого излучателя в условиях гидростатического
давления // Акуст. вiсн.– 2004.– 7, N 1.– С. 40–45.
7. Дудзинский Ю. М., Дащенко А. Ф. Собственные
колебания струйной оболочки в условиях гидро-
статического давления // Прикл. мех.– 2004.– 40,
N 12.– С. 92–98.
8. Дудзинский Ю. М., Попов В. Г. Вынужден-
ные колебания осесимметричной затопленной
струйной оболочки // Прикл. мех.– 2005.– 41,
N 4.– С. 60–65.
9. Дудзинский Ю. М. Ближнее поле осесимметри-
чного гидродинамического излучателя // Акуст.
вiсн.– 2004.– 7, N 4.– С. 48–51.
10. Зарембо Л. К., Красильников В. А. Введение в не-
линейную акустику.– М.: Наука, 1966.– 520 с.
11. Полякова А. Л. Поглощение звука // Ультра-
звук. Маленькая энциклопедия / Под ред.
И. П. Голяминой.– М.: Сов. энцикл, 1979.– С. 257–
264.
12. Дудзинский Ю. М., Назаренко А. Ф. Эффектив-
ность работы осесимметричных гидродинамичных
излучателей в условиях избыточного статического
давления // Акуст. ж.– 1996.– 42, N 4.– С. 569–572.
50 Ю. М. Дудзинский
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-1027 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1028-7507 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T17:03:42Z |
| publishDate | 2005 |
| publisher | Інститут гідромеханіки НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Дудзинский, Ю.М. 2008-07-15T08:56:46Z 2008-07-15T08:56:46Z 2005 Кавитационная эрозия в ближнем поле осесимметричного гидродинамического излучателя / Ю. М. Дудзинский // Акуст. вісн. — 2005. — Т. 8, N 4. — С. 46-50. — Бібліогр.: 12 назв. — рус. 1028-7507 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/1027 534.232 Рассмотрено уменьшение интенсивности акустических импульсов в ближнем поле осесимметричного гидродинамического излучателя. Получено выражение для удельной мощности, поглощенной в единице объема жидкости, как функция длительности экспоненциального импульса и расстояния от границы области звукообразования. По эрозии образцов экспериментально исследована кавитационная активность ближнего поля излучателя. Проведено сравнение теоретических и экспериментальных результатов. Обнаружена прямая зависимость между уменьшением массы образцов и удельной мощностью волн, поглощенных единицей объема жидкости. Розглянуто зменшення інтенсивності акустичних імпульсів у ближньому полі осесиметричного гідродинамічного випромінювача. Отримано вираз для питомої потужності, поглинутої в одиниці об'єму рідини, як функцію тривалості експонентного імпульсу та відстані від межі області звукоутворення. За ерозією зразків експериментально досліджено кавітаційну активність ближнього поля випромінювача. Проведено порівняння теоретичних і експериментальних результатів. Виявлено пряму залежність між зменшенням маси зразків і питомою потужністю хвиль, поглинутих одиницею об'єму рідини. The acoustic pulse intensity reduction in the near field of axially symmetric hydrodynamic radiator is considered. An expression for specific power absorbed in the unit of liquid volume is obtained as a function of duration of exponential pulse and distance from the boundary of sound generation domain. The cavitation activity of radiator's near field is experimentally investigated after the erosion of specimens. The theoretical results are compared with experimental ones. A direct dependence between the specimen's weight reduction and the specific power of the waves absorbed by the unit of liquid volume is discovered. ru Інститут гідромеханіки НАН України Кавитационная эрозия в ближнем поле осесимметричного гидродинамического излучателя Cavitational erosion in the near field of axisymmetrical hydrodynamic radiator Article published earlier |
| spellingShingle | Кавитационная эрозия в ближнем поле осесимметричного гидродинамического излучателя Дудзинский, Ю.М. |
| title | Кавитационная эрозия в ближнем поле осесимметричного гидродинамического излучателя |
| title_alt | Cavitational erosion in the near field of axisymmetrical hydrodynamic radiator |
| title_full | Кавитационная эрозия в ближнем поле осесимметричного гидродинамического излучателя |
| title_fullStr | Кавитационная эрозия в ближнем поле осесимметричного гидродинамического излучателя |
| title_full_unstemmed | Кавитационная эрозия в ближнем поле осесимметричного гидродинамического излучателя |
| title_short | Кавитационная эрозия в ближнем поле осесимметричного гидродинамического излучателя |
| title_sort | кавитационная эрозия в ближнем поле осесимметричного гидродинамического излучателя |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/1027 |
| work_keys_str_mv | AT dudzinskiiûm kavitacionnaâéroziâvbližnempoleosesimmetričnogogidrodinamičeskogoizlučatelâ AT dudzinskiiûm cavitationalerosioninthenearfieldofaxisymmetricalhydrodynamicradiator |