Квантование тока в высокоиндуктивном контуре с интерферометром
При температуре 4,2 К исследованы критические токовые состояния сверхпроводящего контура с индуктивностью 10⁻⁶ Гн, содержащего квантовый интерферометр в виде прижимного точечного контакта ниобий—ниобий, замыкающего контур. Установлено, что транспортный ток через такой контур, превышающий критический...
Saved in:
| Published in: | Металлофизика и новейшие технологии |
|---|---|
| Date: | 2013 |
| Main Authors: | , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
2013
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/104061 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Квантование тока в высокоиндуктивном контуре с интерферометром / С.И. Бондаренко, Л.В. Гнездилова, В.П. Коверя, А.В. Кревсун // Металлофизика и новейшие технологии. — 2013. — Т. 35, № 1. — С. 27-36. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860220596539883520 |
|---|---|
| author | Бондаренко, С.И. Гнездилова, Л.В. Коверя, В.П. Кревсун, А.В. |
| author_facet | Бондаренко, С.И. Гнездилова, Л.В. Коверя, В.П. Кревсун, А.В. |
| citation_txt | Квантование тока в высокоиндуктивном контуре с интерферометром / С.И. Бондаренко, Л.В. Гнездилова, В.П. Коверя, А.В. Кревсун // Металлофизика и новейшие технологии. — 2013. — Т. 35, № 1. — С. 27-36. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Металлофизика и новейшие технологии |
| description | При температуре 4,2 К исследованы критические токовые состояния сверхпроводящего контура с индуктивностью 10⁻⁶ Гн, содержащего квантовый интерферометр в виде прижимного точечного контакта ниобий—ниобий, замыкающего контур. Установлено, что транспортный ток через такой контур, превышающий критический ток интерферометра и критический диамагнитный ток, возбуждаемый в контуре внешним магнитным полем, изменяются периодически и дискретно при увеличении транспортного тока или магнитного поля. Обсуждаются причины квантования токов.
За температури 4,2 К досліджено критичні струмові стани надпровідного контуру з індуктивністю 10⁻⁶ Гн, що містить квантовий інтерферометер у вигляді притискного точкового контакту ніобій—ніобій, що замикає контур. Встановлено, що транспортний струм через такий контур, який перевищує критичний струм інтерферометра і критичний діямагнетний струм, що збуджується в контурі зовнішнім магнетним полем, змінюються періодично і дискретно при збільшенні транспортного струму або магнетного поля. Обговорюються причини квантування струмів.
Critical current states of a superconducting contour with inductance of 10⁻⁶ H containing quantum interferometer in the form of pressed point contact niobium—niobium closing a contour are investigated at temperature of 4.2 K. As revealed, a transport current through such a contour exceeding a critical current of the interferometer and a critical diamagnetic current, which is exited in the contour by an external magnetic field, vary periodically and discretely at increase of the transport current or magnetic field. The causes of the current quantization are discussed.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:18:23Z |
| format | Article |
| fulltext |
27
PACS numbers: 74.25.F-, 74.25.Ha, 74.81.Fa, 85.25.Cp, 85.25.Am, 85.25.Dq
Квантование тока в высокоиндуктивном контуре
с интерферометром
С. И. Бондаренко, Л. В. Гнездилова, В. П. Коверя, А. В. Кревсун
Физико-технический институт низких температур им. Б. И. Веркина
НАН Украины,
просп. Ленина, 47,
61103 Харьков, Украина
При температуре 4,2 К исследованы критические токовые состояния
сверхпроводящего контура с индуктивностью 10
−6
Гн, содержащего кван-
товый интерферометр в виде прижимного точечного контакта ниобий—
ниобий, замыкающего контур. Установлено, что транспортный ток через
такой контур, превышающий критический ток интерферометра и критиче-
ский диамагнитный ток, возбуждаемый в контуре внешним магнитным
полем, изменяются периодически и дискретно при увеличении транспорт-
ного тока или магнитного поля. Обсуждаются причины квантования токов.
За температури 4,2 К досліджено критичні струмові стани надпровідного
контуру з індуктивністю 10
−6
Гн, що містить квантовий інтерферометер у
вигляді притискного точкового контакту ніобій—ніобій, що замикає кон-
тур. Встановлено, що транспортний струм через такий контур, який пере-
вищує критичний струм інтерферометра і критичний діямагнетний
струм, що збуджується в контурі зовнішнім магнетним полем, змінюють-
ся періодично і дискретно при збільшенні транспортного струму або маг-
нетного поля. Обговорюються причини квантування струмів.
Critical current states of a superconducting contour with inductance of
10
−6
H containing quantum interferometer in the form of pressed point con-
tact niobium—niobium closing a contour are investigated at temperature of
4.2 K. As revealed, a transport current through such a contour exceeding a
critical current of the interferometer and a critical diamagnetic current,
which is exited in the contour by an external magnetic field, vary periodically
and discretely at increase of the transport current or magnetic field. The
causes of the current quantization are discussed.
Ключевые слова: сверхпроводник, контакт Джозефсона, магнитное поле,
квантование тока.
Металлофиз. новейшие технол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol.
2013, т. 35, № 1, сс. 27—36
Оттиски доступны непосредственно от издателя
Фотокопирование разрешено только
в соответствии с лицензией
© 2013 ИМФ (Институт металлофизики
им. Г. В. Курдюмова НАН Украины)
Напечатано в Украине.
28 С. И. БОНДАРЕНКО, Л. В. ГНЕЗДИЛОВА, В. П. КОВЕРЯ, А. В. КРЕВСУН
(Получено 19 сентября 2012 г.)
1. ВВЕДЕНИЕ
Наиболее широко применяемые сверхпроводниковые устройства
(квантовые интерферометры или СКВИДы, сверхпроводящие ко-
роткозамкнутые катушки различного типа для создания большого
магнитного поля, сверхпроводящие магнитные экраны) и микро-
структура большинства современных высокотемпературных сверх-
проводников имеют вид замкнутых металлических контуров или
двусвязных сверхпроводников (ДСП).
Исследования свойств ДСП привели в свое время к фундамен-
тальному открытию Ф. Лондоном [1] кванта магнитного потока Φ0 =
= 2,06⋅10
−15
Вб и установлению М. фон Лауэ закона распределения
транспортного тока в ветвях полностью сверхпроводящего кольца
обратно пропорционально их индуктивностям [2]. После открытия
эффекта Джозефсона [3] распределение транспортного тока в вет-
вях ДСП, их токовое и магнитное состояние в основном продолжали
изучаться только в квантовых интерферометрах постоянного тока
(ПТ-СКВИДах) с двумя контактами Джозефсона [4, 5], индуктив-
ности ветвей которых малы, т.к. ограничены соотношением между
магнитной энергией контура квантования интерферометра
( = Φ2
0
(2 )
M
E L ) и энергией возмущающих тепловых процессов
(ЕТ = kT):
Φ 2
0
(2 )L kT , (1)
где L, k, T – соответственно индуктивность интерферометра, по-
стоянная Больцмана, температура интерферометра. Например, для
работы интерферометра при Т = 4,2 К необходимо, чтобы индуктив-
ность L была меньше 10
−9
Гн. Если ЕМ << ЕТ, то квантовая интерфе-
ренция нарушается и интерферометр теряет свои свойства. По-
видимому, это послужило причиной отсутствия интереса к изучению
критических токовых состояний и реакции на внешнее магнитное
поле ДСП c контактами Джозефсона, имеющих значительно боль-
шие значения индуктивности, чем индуктивность интерферометров.
Целью наших исследований явилось изучение критических то-
ковых состояний высокоиндуктивных (L ≈ 10
−6
Гн при Т = 4,2 К)
ДСП с контактами Джозефсона, входящими в состав квантовых ин-
терферометров, под действием транспортного тока и внешнего маг-
нитного поля при условии ЕМ << ЕТ. Как будет показано далее, в та-
ких ДСП обнаруживаются ранее неизвестные квантовые явления.
Данная работа содержит анализ и обобщение выполненного нами
цикла работ [6—8] в этом направлении.
КВАНТОВАНИЕ ТОКА В ВЫСОКОИНДУКТИВНОМ КОНТУРЕ 29
2. ПОСТАНОВКА ЭКСПЕРИМЕНТОВ
ДСП с относительно большой индуктивностью имеют преимуще-
ство перед одиночными интерферометрами, так как размеры таких
ДСП позволяют осуществить прямое измерение тока в их ветвях с
помощью встроенного в их структуру детектора магнитного поля,
создаваемого током. Другой особенностью исследованных ДСП яв-
ляется неравенство (асимметрия) их ветвей, как по протяженности,
так и по критическим токам. Все измерения производились при
расположении ДСП в жидком гелии при Т = 4,2 К. Были изготовле-
ны два типа ДСП, схемы которых показаны на рис. 1, а, в.
Первый из них (на рис. 1, а, б) представляет собой металлический
контур из ниобиевого (Nb) микропровода с диаметром 70 микрон,
короткой ветвью которого является прижимной точечный контакт
(ПТК) Nb—Nb, критический ток которого в различных образцах
ДСП находился в пределах от 20 до 120 мА. ПТК образован наложе-
нием двух концов ниобиевого провода друг на друга с последующим
их сжатием в точке пересечения. Большая ветвь ДСП из микропро-
вода с протяженностью в несколько сантиметров имеет участок с
длиной около 1 см в виде спирали, внутрь которой помещается де-
тектор феррозондового магнитометра (ФЗ) с длиной 10 мм и внеш-
ним диаметром 4 мм. Критический ток микропровода этой ветви
Рис. 1. Схемы исследованных контуров, × – места расположения интерферо-
метров в видеприжимных точечныхконтактов,ФЗ– детекторферрозонда.
30 С. И. БОНДАРЕНКО, Л. В. ГНЕЗДИЛОВА, В. П. КОВЕРЯ, А. В. КРЕВСУН
был равен 4 А. Индуктивность этого участка контура ДСП состав-
ляет около 10
−6
Гн и практически определяет индуктивность (L)
всего контура ДСП. Постоянный транспортный ток I через ДСП
пропускается через свободные концы образующего контур ДСП
микропровода, как показано на рис. 1, а. Для исследования влия-
ния магнитного поля на ДСП на его контур (рис. 1, б) накладыва-
лась плоская катушка из медного провода (на рис. 1, б не показана)
с током IH⊥, создающая магнитное поле Н⊥, направленное перпен-
дикулярно плоскости контура ДСП. При этом I = 0.
Второй тип ДСП имеет два ПТК (рис. 1, в), которые подобны по
конструкции и отличаются только критическими токами. Осталь-
ные элементы контура ПТК те же, что и в ДСП первого типа.
Основная информация о токовом состоянии ДСП с одним ПТК и
его реакции на магнитное поле была получена из зависимостей тока
I1 в большей из ветвей от транспортного тока I и зависимостей тока
IL в контуре от тока IH⊥ через катушку, создающую поле Н⊥, при
I = 0. Соответственно информация о токовом состоянии ДСП с дву-
мя ПТК получена из зависимостей тока IL в большей ветви от транс-
портных токов It1 и It2. Исследуемые ДСП были экранированы от
воздействия внешних случайных электромагнитных полей.
3. РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ
На рисунке 2 приведена зависимость I1(I) для ДСП первого типа.
Характерными особенностями зависимости является отсутствие
тока в большей ветви вплоть до достижения критического тока (Iс2)
ПТК; изменение тока в этой ветви дискретным образом в виде ступе-
ней тока при I > Iс2; появление плато, т.е. стабилизация тока I1 при
уменьшении тока I и, наконец, замораживание квантованных значе-
ний тока I1, находящихся в пределах 0—Ic2, после выключения тока I.
Первая особенность зависимости I1(I) объясняется законом Лауэ,
в соответствии с которым транспортный ток I в основном течет по
короткой ветви ДСП в виде ПТК, так как при I < Iс2 соотношение
между его индуктивностью ПТК (L2) и индуктивностью большей
ветви (L1) составляет около 1/107
и чувствительности детектора
магнитного поля недостаточно для регистрации малого тока, от-
ветвляющего в большую ветвь. Вторая особенность объясняется
сложной микроструктурой ПТК.
Как было ранее установлено [9], ПТК состоит из нескольких раз-
личных по критическим токам параллельно включенных слабых
связей джозефсоновского типа. Такая структура является сложным
квантовым интерферометром. На рисунке 3, в качестве примера,
показана характерная апериодическая зависимость напряжения на
одном из изолированных от контура ДСП и находящемся в рези-
стивном состоянии интерферометре в виде ПТК (вставка рис. 3) от
КВАНТОВАНИЕ ТОКА В ВЫСОКОИНДУКТИВНОМ КОНТУРЕ 31
слабого внешнего магнитного поля Н.
Когда ПТК включен в контур ДСП, увеличение транспортного
тока до величины, превышающей критический ток ПТК (но не бо-
лее чем сумма критических токов обеих ветвей) не приводит к по-
явлению его резистивности, так как ПТК шунтирован сверхпрово-
дящей индуктивностью большой ветви ДСП. Вместо этого опреде-
ляющим состояние ПТК явлением становиться увеличение его па-
раметрической джозефсоновской индуктивности LJ. Так как при
достижении критического тока ПТК все составляющие его микро-
контакты находятся также в критическом состоянии, можно пред-
полагать, что для оценки LJ в первом приближении можно исполь-
зовать известное выражение для параметрической индуктивности
одиночного контакта Джозефсона [10]:
LJ ≈ Φ0/(2πIc2cosϕ), (2)
где Φ0 и ϕ – соответственно квант магнитного потока и разность фаз
волновых функций куперовских пар на контакте. Увеличение LJ
происходит за счет изменения разности фаз под действием тока че-
рез контакт и может теоретически достичь бесконечности при
ϕ = π/2. Результатом такого увеличения является перераспределе-
ние транспортного тока между сверхпроводящими ветвями и уве-
личение тока I1 в большей ветви ДСП. Поскольку ступенчатое уве-
Рис. 2. Экспериментальная зависимость величины тока I1 в ветви с индук-
тивностью L1 ≈ L от величины транспортного тока I через ДСП, δ – неко-
торое добавочное к величине I = 2Ic2 значение транспортного тока, при ко-
тором участок «плато» 7—8 смещен относительно оси I1 на δ в отличие от
подобных «плато», возникающих при уменьшении тока I от значений
I ≤ 2Ic2 (линии нескольких «плато» в областях 1—2—3—0 и 4—5—6—0).
32 С. И. БОНДАРЕНКО, Л. В. ГНЕЗДИЛОВА, В. П. КОВЕРЯ, А. В. КРЕВСУН
личение тока в большей ветви ДСП происходит в целом пропорцио-
нально росту транспортного тока, то можно предположить, что это
происходит в результате гигантского увеличения индуктивности LJ
до величины, превышающей 10
−6
Гн. Для простейшего интерферо-
метра с двумя микроконтактами можно показать [6], что перерас-
пределение тока в ветвях может приводить к периодическому кван-
товому изменению магнитного поля, создаваемого током, в микро-
интерферометре ПТК. В результате этого также периодически ме-
няется его критический ток Ic2 и величина LJ, что приводит к воз-
никновению ступенчатой зависимости I1(I), качественно близкой к
наблюдаемой на эксперименте. При этом высота и ширина ступеней
равна глубине магнитной квантовой модуляции критического тока
интерферометра. Следует также отметить, что даже при большем
количестве микроконтактов в ПТК экспериментальная зависи-
мость I1(I) остается периодической. Третья и четвертая особенности
зависимости I1(I) объясняется возникновением в контуре ДСП
квантованных значений замороженного тока при уменьшении ве-
личины транспортного тока. Условием такого замораживания яв-
ляется малая протяженность короткой ветви ДСП, т.е. малая про-
тяженность ПТК, сопоставимая с длиной когерентности сверхпро-
водника, и его сложная микроструктура.
Перечисленные особенности зависимости I1(I) сохраняются
вплоть до транспортного тока, равного сумме критических токов
ветвей ДСП. При превышении этой величины тока возникает рези-
стивное критическое состояние ДСП. Таким образом, для ДСП с
несимметричными по параметрам ветвями существуют два стацио-
Рис. 3. Непериодическая зависимость напряжения (V) на изолированном
ПТК от внешнего магнитного поля, вектор Н которого лежит в плоскости
пересечения микропроводников, образующих точечный контакт.
КВАНТОВАНИЕ ТОКА В ВЫСОКОИНДУКТИВНОМ КОНТУРЕ 33
нарных критических токовых состояния. Первое, нерезистивное
критическое состояние соответствует достижению критического
тока наиболее «слабой» ветви, а второе, резистивное соответствует
достижению суммарного критического тока ветвей.
Как показали наши исследования [7] второго критического со-
стояния ДСП, наибольший интерес представляют свойства ДСП,
обе ветви которого содержат ПТК (рис. 1, в). На рисунке 4 показана
зависимость IL(It1) для одного из образцов такого ДСП.
Зависимость отличается от подобной зависимости для ДСП пер-
вого типа появлением особенностей, отмеченных стрелкам, и отсут-
ствием гистерезиса для значений транспортного тока, превышаю-
щих сумму критических токов двух ПТК. Кроме того, при значени-
ях транспортного тока, соответствующих указанным особенностям,
возникают автоколебания (АК) тока в ветвях ДСП при постоянном
токе It1.
На вставке к рис. 4 приведен вид АК тока в ветви с индуктивно-
стью L с амплитудой ΔIL. Автоколебания можно объяснить процес-
сом переключения тока из одной ветви в другую подобно тому, как
это имеет место в контуре, имеющем одну ветвь со слабой связью
того или иного типа, а другую со сверхпроводящей индуктивностью
и последовательно с ней включенным нормальным сопротивлением
[11]. Отличие нашего случая состоит в том, что вместо нормального
сопротивления мы имеем резистивность двух ПТК, которая, в свою
очередь, меняется в зависимости от магнитного поля тока, текуще-
го через ПТК, имеющего структуру интерферометра [8]. Указанная
особенность объясняет существование автоколебаний тока только
при некоторых значениях тока It1.
Влияние магнитного поля на рассмотренные структуры было ис-
следовано с помощью ДСП первого типа в отсутствии транспортного
Рис. 4. Зависимость тока IL в длинной ветви ДСП от транспортного тока
(It1), вводимого в один из ТК. На вставке справа показана форма типичных
автоколебаний (АК) тока в ветвях ДСП, когда оба ПТК находятся в рези-
стивном состоянии. Вертикальными стрелками на зависимостях указаны
участки, в области которых существуют автоколебания тока IL.
34 С. И. БОНДАРЕНКО, Л. В. ГНЕЗДИЛОВА, В. П. КОВЕРЯ, А. В. КРЕВСУН
тока через него (рис. 1, б). Зависимости тока, возбуждаемого внеш-
ним магнитным полем, от величины этого поля показаны на рис. 5.
Они имеют вид пилообразных кривых с глубиной модуляции по
току (ΔIL), равной высоте ступеней на зависимости I1(I) для того же
образца ДСП. Следовательно, возникновение пилообразной зави-
симости вызвано той же причиной, что и возникновение периодиче-
ских ступеней на зависимости I1(I), т.е. с квантовыми процессами,
происходящими в ПТК, имеющем микроструктуру интерферомет-
ра. Разница лишь в том, что квантовые состояния интерферометра
изменяются периодически не под действием транспортного тока, а
под действием диамагнитного тока IL, возбуждаемого магнитным
полем Н⊥ [8]. Этот ток возбуждает вторичное магнитное поле вокруг
микропроводника в области интерферометра, что приводит к пери-
одическому изменению критического тока интерферометра. Разни-
ца между кривыми 1 и 2 на рис. 5 состоит лишь в величине макси-
мального критического тока ДСП. В первом случае этот ток, опре-
деляемый максимальным значением критического тока интерфе-
рометра, равен 20 мА и значительно больше величины модуляции
ΔIL, а во втором – критический ток равен ей. Период квантования
диамагнитного тока по магнитному полю Н⊥ может быть рассчитан
по формуле:
⊥Δ = πΦ μ2
0 0 0 0
( )H L d sS , (3)
где μ0 = 4π⋅10
−7
Гн/м, d, s, S0 – соответственно диаметр микропро-
водника контура ДСП, площадь квантования интерферометра,
площадь контура ДСП.
Рис. 5. Зависимости критического диамагнитного тока IL в контуре от тока
IH⊥ в катушке, создающей магнитное поле Н⊥, при критическом токе кон-
тура 20 мА (1) и при критическом токе, равном 6мА (2).
КВАНТОВАНИЕ ТОКА В ВЫСОКОИНДУКТИВНОМ КОНТУРЕ 35
4. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Исследования токовых состояний высокоиндуктивных двухсвяз-
ных сверхпроводников (ДСП) с двумя несимметричными по протя-
женности и критическим токам ветвями, содержащими прижим-
ной точечный контакт (ПТК) в виде квантового интерферометра,
позволили установить существование двух критических состояний,
первое из которых является нерезистивным, а второе резистивным.
Определяющую роль в формировании первого критического то-
кового состояния в ДСП играет параметрическая индуктивность
ветви с меньшим критическим током. Для ветви в виде ПТК – это
параметрическая джозефсоновская индуктивность. Увеличение
параметрической индуктивности в области значений тока через
нее, близкого к критическому, не только определяет перераспреде-
ление тока в ветвях ДСП, но и означает, что найдена методика реги-
страции ее гигантского увеличения в 106
раз.
Дискретное распределение транспортного тока в ветвях ДСП с
ПТК доказывает возможность наблюдения квантования тока в вы-
сокоиндуктивном контуре ДСП, для которого выполняется соотно-
шение ЕМ << ЕТ (в нашем случае ЕТ/ЕМ = 30) благодаря преобразо-
ванию квантованных значений тока интерферометра в равные по
величине периодические ступени тока в этом контуре. При этом за-
висимости квантованных значений тока в контуре ДСП являются
строго периодическими функциями транспортного тока и магнит-
ного поля, несмотря на сложную микроконтактную структуру та-
кого интерферометра, каким является ПТК. Наложение токовых
состояний интерферометра и собственно высокоиндуктивного кон-
тура ДСП позволяет считать ДСП с интерферометром своеобразной
электронной гетероструктурой с сосредоточенными параметрами.
Замораживание тока, возникающего в высокоиндуктивном ДСП
с ПТК после достижения первого критического состояния и после-
дующего отключения источника транспортного тока, может яв-
ляться тем механизмом, который вызывает появление заморожен-
ного магнитного поля в гранулированных сверхпроводниках после
циклирования транспортного тока через них, так как их структура
представляет собой совокупность ДСП с ПТК.
Обнаруженные свойства ДСП с ПТК могут найти применение при
создании короткозамкнутых сверхпроводящих катушек для созда-
ния высокостабильного регулируемого по величине (либо дискретно,
либо плавно) замороженного магнитного поля без разрыва сверхпро-
водящего контура магнита в отличие от метода использования тра-
диционных тепловых ключей. Перспективным также представляет-
ся создание на основе ДСП с интерферометром квантового сверхпро-
водящего магнитометра, не требующего, в отличие от известных
СКВИД-магнитометров, подвода энергии для своей активации.
36 С. И. БОНДАРЕНКО, Л. В. ГНЕЗДИЛОВА, В. П. КОВЕРЯ, А. В. КРЕВСУН
ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА
1. F. London, Superfluids (New York: Dover: 1961).
2. M. von Laue, Theorie der Supraleitung (Berlin: Schpringer: 1949).
3. B. D. Josephson, Phys. Lett., 1, Iss. 7: 251 (1962).
4. И. М. Дмитренко, С. И. Бондаренко, Т. П. Нарбут, ЖЭТФ, 57, вып. 11: 1513,
(1969).
5. Слабая сверхпроводимость. Квантовые интерферометры и их применение
(Ред. Б. Б. Шварц, С. Фонер) (Москва: Мир: 1980).
6. В. П. Коверя, С. И. Бондаренко, А. В. Кревсун и др., ФНТ, 36, № 7: 759 (2010).
7. В. П. Коверя, А. В. Кревсун, С. И. Бондаренко, Н. М. Левченко, ФНТ, 38,
№ 1: 44 (2012).
8. С. И. Бондаренко, В. П. Коверя, А. В. Кревсун, Н. М. Левченко, ФНТ, 38,
№ 4: 434 (2012).
9. A. H. Silver and J. E. Zimmerman, Phys. Rev., 157: 317 (1967).
10. К. К. Лихарев, Б. Т. Ульрих, Системы с джозефсоновскими контактами
(Москва: Изд-во МГУ: 1978).
11. H. Frohlich, H. Koch, W. Vodel, D. Wachter, und O. Frauenberger, Wissen-
schaftliche Zeitschrift, Heft 1/2: 197 (1973).
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-104061 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1024-1809 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:18:23Z |
| publishDate | 2013 |
| publisher | Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Бондаренко, С.И. Гнездилова, Л.В. Коверя, В.П. Кревсун, А.В. 2016-06-30T17:09:21Z 2016-06-30T17:09:21Z 2013 Квантование тока в высокоиндуктивном контуре с интерферометром / С.И. Бондаренко, Л.В. Гнездилова, В.П. Коверя, А.В. Кревсун // Металлофизика и новейшие технологии. — 2013. — Т. 35, № 1. — С. 27-36. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. 1024-1809 PACS numbers: 74.25.F-, 74.25.Ha, 74.81.Fa, 85.25.Cp, 85.25.Am, 85.25.Dq https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/104061 При температуре 4,2 К исследованы критические токовые состояния сверхпроводящего контура с индуктивностью 10⁻⁶ Гн, содержащего квантовый интерферометр в виде прижимного точечного контакта ниобий—ниобий, замыкающего контур. Установлено, что транспортный ток через такой контур, превышающий критический ток интерферометра и критический диамагнитный ток, возбуждаемый в контуре внешним магнитным полем, изменяются периодически и дискретно при увеличении транспортного тока или магнитного поля. Обсуждаются причины квантования токов. За температури 4,2 К досліджено критичні струмові стани надпровідного контуру з індуктивністю 10⁻⁶ Гн, що містить квантовий інтерферометер у вигляді притискного точкового контакту ніобій—ніобій, що замикає контур. Встановлено, що транспортний струм через такий контур, який перевищує критичний струм інтерферометра і критичний діямагнетний струм, що збуджується в контурі зовнішнім магнетним полем, змінюються періодично і дискретно при збільшенні транспортного струму або магнетного поля. Обговорюються причини квантування струмів. Critical current states of a superconducting contour with inductance of 10⁻⁶ H containing quantum interferometer in the form of pressed point contact niobium—niobium closing a contour are investigated at temperature of 4.2 K. As revealed, a transport current through such a contour exceeding a critical current of the interferometer and a critical diamagnetic current, which is exited in the contour by an external magnetic field, vary periodically and discretely at increase of the transport current or magnetic field. The causes of the current quantization are discussed. ru Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України Металлофизика и новейшие технологии Электронные структура и свойства Квантование тока в высокоиндуктивном контуре с интерферометром Quantization of Current in High-Inductance Contour with an Interferometer Article published earlier |
| spellingShingle | Квантование тока в высокоиндуктивном контуре с интерферометром Бондаренко, С.И. Гнездилова, Л.В. Коверя, В.П. Кревсун, А.В. Электронные структура и свойства |
| title | Квантование тока в высокоиндуктивном контуре с интерферометром |
| title_alt | Quantization of Current in High-Inductance Contour with an Interferometer |
| title_full | Квантование тока в высокоиндуктивном контуре с интерферометром |
| title_fullStr | Квантование тока в высокоиндуктивном контуре с интерферометром |
| title_full_unstemmed | Квантование тока в высокоиндуктивном контуре с интерферометром |
| title_short | Квантование тока в высокоиндуктивном контуре с интерферометром |
| title_sort | квантование тока в высокоиндуктивном контуре с интерферометром |
| topic | Электронные структура и свойства |
| topic_facet | Электронные структура и свойства |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/104061 |
| work_keys_str_mv | AT bondarenkosi kvantovanietokavvysokoinduktivnomkonturesinterferometrom AT gnezdilovalv kvantovanietokavvysokoinduktivnomkonturesinterferometrom AT koverâvp kvantovanietokavvysokoinduktivnomkonturesinterferometrom AT krevsunav kvantovanietokavvysokoinduktivnomkonturesinterferometrom AT bondarenkosi quantizationofcurrentinhighinductancecontourwithaninterferometer AT gnezdilovalv quantizationofcurrentinhighinductancecontourwithaninterferometer AT koverâvp quantizationofcurrentinhighinductancecontourwithaninterferometer AT krevsunav quantizationofcurrentinhighinductancecontourwithaninterferometer |