Влияние подвижности краевых дислокаций на массоперенос в ГЦК-кристалле

Влияние подвижности краевых дислокаций на массоперенос в ГЦК-кристалле

Методом молекулярной динамики изучен массоперенос в ГЦК-кристалле, подвергнутом импульсной деформации. Рассмотрено влияние подвижных и неподвижных краевых дислокаций на массоперенос с участием собственных междоузельных атомов (МА). Изучен вклад каждого из рассмотренных типов дефектов решётки. Показа...

Ausführliche Beschreibung

Gespeichert in:
Bibliographische Detailangaben
Veröffentlicht in:Металлофизика и новейшие технологии
Datum:2013
Hauptverfasser: Кропачёв, Д.А., Погорелов, А.Е., Филатов, А.В.
Format: Artikel
Sprache:Russian
Veröffentlicht: Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2013
Schlagworte:
Дефекты кристаллической решётки
Online Zugang:https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/104130
Tags: Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
Назва журналу:Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Zitieren:Влияние подвижности краевых дислокаций на массоперенос в ГЦК-кристалле / Д.А. Кропачёв, А.Е. Погорелов, А.В. Филатов // Металлофизика и новейшие технологии. — 2013. — Т. 35, № 6. — С. 793-805. — Бібліогр.: 20 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
id nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-104130
record_format dspace
spelling Кропачёв, Д.А.
Погорелов, А.Е.
Филатов, А.В.
2016-07-02T15:23:48Z
2016-07-02T15:23:48Z
2013
Влияние подвижности краевых дислокаций на массоперенос в ГЦК-кристалле / Д.А. Кропачёв, А.Е. Погорелов, А.В. Филатов // Металлофизика и новейшие технологии. — 2013. — Т. 35, № 6. — С. 793-805. — Бібліогр.: 20 назв. — рос.
1024-1809
PACS numbers:61.43.Bn, 61.72.-y,61.80.Ba,62.40.+i,81.40.Gh,81.40.Wx, 83.10.Rs
https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/104130
Методом молекулярной динамики изучен массоперенос в ГЦК-кристалле, подвергнутом импульсной деформации. Рассмотрено влияние подвижных и неподвижных краевых дислокаций на массоперенос с участием собственных междоузельных атомов (МА). Изучен вклад каждого из рассмотренных типов дефектов решётки. Показано, что неподвижные дислокации являются эффективными стоками для собственных МА. Деформационное смещение кристалла вызывает направленное движение дислокаций и ускоренный массоперенос преимущественно в плоскости скольжения. При этом дислокация выступает в роли движущейся ловушки для МА.
Методом молекулярної динаміки вивчено масоперенесення в ГЦК-кристалі, підданому імпульсній деформації. Розглянуто вплив рухомих і нерухомих крайових дислокацій на масоперенесення за участю власних міжвузлових атомів (МА). Вивчено внесок кожного з розглянутих типів дефектів ґратниці. Показано, що нерухомі дислокації є ефективними стоками для власних МА. Деформаційне зміщення кристалу спричинює спрямований рух дислокацій та прискорене масоперенесення переважно в площині ковзання. При цьому дислокація виступає в ролі рухомої пастки для МА.
Mass transfer in f.c.c. crystal under pulse deformation is studied by molecular dynamics simulation. The influence of the mobile and fixed edge dislocations on the mass transfer with self-interstitial atoms is considered. The contribution of each type of lattice defects is examined. As shown, the fixed dislocations are the effective sinks for self-interstitial atoms. The deformation of crystal causes the directed movement of dislocations and the accelerated mass transfer mainly in slip plane. Thus, dislocation acts as a moving trap for interstitial atom.
ru
Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
Металлофизика и новейшие технологии
Дефекты кристаллической решётки
Влияние подвижности краевых дислокаций на массоперенос в ГЦК-кристалле
Effect of Edge-Dislocations’ Mobility on Mass Transfer in F.C.C. Crystal
Article
published earlier
institution Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection DSpace DC
title Влияние подвижности краевых дислокаций на массоперенос в ГЦК-кристалле
spellingShingle Влияние подвижности краевых дислокаций на массоперенос в ГЦК-кристалле
Кропачёв, Д.А.
Погорелов, А.Е.
Филатов, А.В.
Дефекты кристаллической решётки
title_short Влияние подвижности краевых дислокаций на массоперенос в ГЦК-кристалле
title_full Влияние подвижности краевых дислокаций на массоперенос в ГЦК-кристалле
title_fullStr Влияние подвижности краевых дислокаций на массоперенос в ГЦК-кристалле
title_full_unstemmed Влияние подвижности краевых дислокаций на массоперенос в ГЦК-кристалле
title_sort влияние подвижности краевых дислокаций на массоперенос в гцк-кристалле
author Кропачёв, Д.А.
Погорелов, А.Е.
Филатов, А.В.
author_facet Кропачёв, Д.А.
Погорелов, А.Е.
Филатов, А.В.
topic Дефекты кристаллической решётки
topic_facet Дефекты кристаллической решётки
publishDate 2013
language Russian
container_title Металлофизика и новейшие технологии
publisher Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
format Article
title_alt Effect of Edge-Dislocations’ Mobility on Mass Transfer in F.C.C. Crystal
description Методом молекулярной динамики изучен массоперенос в ГЦК-кристалле, подвергнутом импульсной деформации. Рассмотрено влияние подвижных и неподвижных краевых дислокаций на массоперенос с участием собственных междоузельных атомов (МА). Изучен вклад каждого из рассмотренных типов дефектов решётки. Показано, что неподвижные дислокации являются эффективными стоками для собственных МА. Деформационное смещение кристалла вызывает направленное движение дислокаций и ускоренный массоперенос преимущественно в плоскости скольжения. При этом дислокация выступает в роли движущейся ловушки для МА. Методом молекулярної динаміки вивчено масоперенесення в ГЦК-кристалі, підданому імпульсній деформації. Розглянуто вплив рухомих і нерухомих крайових дислокацій на масоперенесення за участю власних міжвузлових атомів (МА). Вивчено внесок кожного з розглянутих типів дефектів ґратниці. Показано, що нерухомі дислокації є ефективними стоками для власних МА. Деформаційне зміщення кристалу спричинює спрямований рух дислокацій та прискорене масоперенесення переважно в площині ковзання. При цьому дислокація виступає в ролі рухомої пастки для МА. Mass transfer in f.c.c. crystal under pulse deformation is studied by molecular dynamics simulation. The influence of the mobile and fixed edge dislocations on the mass transfer with self-interstitial atoms is considered. The contribution of each type of lattice defects is examined. As shown, the fixed dislocations are the effective sinks for self-interstitial atoms. The deformation of crystal causes the directed movement of dislocations and the accelerated mass transfer mainly in slip plane. Thus, dislocation acts as a moving trap for interstitial atom.
issn 1024-1809
url https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/104130
citation_txt Влияние подвижности краевых дислокаций на массоперенос в ГЦК-кристалле / Д.А. Кропачёв, А.Е. Погорелов, А.В. Филатов // Металлофизика и новейшие технологии. — 2013. — Т. 35, № 6. — С. 793-805. — Бібліогр.: 20 назв. — рос.
work_keys_str_mv AT kropačevda vliâniepodvižnostikraevyhdislokaciinamassoperenosvgckkristalle
AT pogorelovae vliâniepodvižnostikraevyhdislokaciinamassoperenosvgckkristalle
AT filatovav vliâniepodvižnostikraevyhdislokaciinamassoperenosvgckkristalle
AT kropačevda effectofedgedislocationsmobilityonmasstransferinfcccrystal
AT pogorelovae effectofedgedislocationsmobilityonmasstransferinfcccrystal
AT filatovav effectofedgedislocationsmobilityonmasstransferinfcccrystal
first_indexed 2025-11-25T14:23:24Z
last_indexed 2025-11-25T14:23:24Z
_version_ 1850514402882617344
fulltext 793 ДЕФЕКТЫ КРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ РЕШЁТКИ PACS numbers:61.43.Bn, 61.72.-y,61.80.Ba,62.40.+i,81.40.Gh,81.40.Wx, 83.10.Rs Влияние подвижности краевых дислокаций на массоперенос в ГЦК-кристалле Д. А. Кропачёв, А. Е. Погорелов *, А. В. Филатов * Национальный технический университет Украины «КПИ», пр. Победы, 37, 03056 Киев, Украина *Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины, бульв. Акад. Вернадского, 36, 03680, ГСП, Киев-142, Украина Методом молекулярной динамики изучен массоперенос в ГЦК-кристалле, подвергнутом импульсной деформации. Рассмотрено влияние подвижных и неподвижных краевых дислокаций на массоперенос с участием собствен- ных междоузельных атомов (МА). Изучен вклад каждого из рассмотренных типов дефектов решётки. Показано, что неподвижные дислокации являют- ся эффективными стоками для собственных МА. Деформационное смеще- ние кристалла вызывает направленное движение дислокаций и ускоренный массоперенос преимущественно в плоскости скольжения. При этом дисло- кация выступает в роли движущейся ловушки для МА. Методом молекулярної динаміки вивчено масоперенесення в ГЦК-кристалі, підданому імпульсній деформації. Розглянуто вплив рухомих і нерухомих крайових дислокацій на масоперенесення за участю власних міжвузлових атомів (МА). Вивчено внесок кожного з розглянутих типів дефектів ґратни- ці. Показано, що нерухомі дислокації є ефективними стоками для власних МА. Деформаційне зміщення кристалу спричинює спрямований рух дисло- кацій та прискорене масоперенесення переважно в площині ковзання. При цьому дислокація виступає в ролі рухомої пастки для МА. Mass transfer in f.c.c. crystal under pulse deformation is studied by molecular dynamics simulation. The influence of the mobile and fixed edge dislocations on the mass transfer with self-interstitial atoms is considered. The contribution of each type of lattice defects is examined. As shown, the fixed dislocations are the effective sinks for self-interstitial atoms. The deformation of crystal causes the directed movement of dislocations and the accelerated mass transfer mainly in slip plane. Thus, dislocation acts as a moving trap for interstitial atom. Ключевые слова: ускоренный массоперенос, импульсная деформация, Металлофиз. новейшие технол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2013, т. 35, № 6, сс. 793—805 Оттиски доступны непосредственно от издателя Фотокопирование разрешено только в соответствии с лицензией © 2013 ИМФ (Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины) Напечатано в Украине. 794 Д. А. КРОПАЧЕВ, А. Е. ПОГОРЕЛОВ, А. В. ФИЛАТОВ движение дислокаций, междоузельный атом, междоузельная конфигу- рация. (Получено 30 мая 2013 г.) 1. ВВЕДЕНИЕ Представленная работа посвящена исследованию механизма уско- ренного переноса атомов кристалла под действием импульсного воз- буждения его поверхности [1]. Это явление, отличающееся от клас- сической диффузии глубоким проникновением атомов, в том числе собственных, с поверхности кристалла на макроскопические глуби- ны (десятки микрон), происходит практически за время импульсно- го воздействия (нс—мкс) [2]. Как было предложено в работе [3] подоб- ный перенос массы в кристалле могли бы обеспечить в основном по- движные междоузельные атомы (МА), образующиеся в избытке в процессе скоростной деформации [4]. Их количество на начальной стадии деформации, происходящей со скоростями 1 с1 −>ε , может значительно превышать количество генерируемых при этом вакан- сий [4]. Однако в несвязанном виде собственные МА являются ко- роткоживущими точечными дефектами, быстро релаксирующими на стоках за времена, меньшие времени импульсного воздействия. Экспериментальные исследования области кристалла, в которой наблюдали ускоренный перенос массы при импульсном лазерном воздействии, показали, что процесс массопереноса (МП) происходит преимущественно при комнатной температуре, но в области с повы- шенной плотностью дислокаций (ρ ∼ 1013—1015 м −2) [5]. Это дало воз- можность предположить, что перенос МА осуществляется дислока- циями, движущимися от возбужденной поверхности вглубь кри- сталла в направлении распространяющегося фронта напряжений [6]. Теоретические исследования дислокационно-междоузельной (ДМ) модели массопереноса в рамках решения одномерного уравнения, описывающего движение дислокационного перегиба с захваченным МА, показало эффективность предложенного механизма массопере- носа [7, 8]. Справедливость полученных решений для одномерной цепочки атомов принципиально подтверждалась сравнительным анализом с некоторыми экспериментальными данными, но в ряде случаев имелись расхождения. Авторы [7] связывали это с невоз- можностью одномерной модели учесть реальное взаимодействие движущегося в поле ядра дислокации МА в 3-х мерной решетке. В этой связи представляло интерес провести исследования ДМ модели с помощью молекулярно-динамического (МД) моделирова- ния. Метод МД достаточно широко используется для исследования как движения дислокаций в кристаллах [9], так и их взаимодей- ствия с внедренными атомами [10], в частности, углерода. Этим ме- ВЛИЯНИЕ ПОДВИЖНОСТИ КРАЕВЫХ ДИСЛОКАЦИЙ НА МАССОПЕРЕНОС 795 тодом ранее были проведены исследования диффузионной подвиж- ности собственных междоузельных атомов в ГЦК- и ОЦК-решетках при различных температурах [11] в идеальных кристаллах. Пове- дение рассчитанной при этом температурной зависимости коэффи- циентов диффузии соответствовало экспериментальным данным, хотя по абсолютной величине полученные величины оказались на два порядка меньше. Указанное несоответствие, по-видимому, бы- ло вызвано отсутствием в проведенных расчетах учета влияние по- движных дислокаций на движение МА. Сказанное выше дает основания применить метод МД для иссле- дования взаимодействия ядер движущихся дислокаций с собствен- ными МА в кристаллической решетке. Это может оказаться эффек- тивным для изучения на атомном уровне механизма ускоренного массопереноса при импульсном воздействии. 2. МЕТОДИКА ИССЛЕДОВАНИЙ В качестве объекта моделирования был выбран нанокристалл меди в виде параллелепипеда длиной l = 12,6 нм (ось Х), высотой h = 10,5 нм (ось Y) и толщиной 1,7 нм (ось Z) с числом атомов 20192. Вдоль осей X и Z действовали периодические граничные условия, вдоль оси Y имелась свободная поверхность с двумя зафиксированными атомными слоями с каждой стороны. Краевые дислокации создава- ли по методике, описанной в работе [12]. Методика предусматрива- ет удаление двух соседних полуплоскостей в нижней части кри- сталла и смещение атомов нижней половины кристалла обратно пропорционально расстоянию до удаленных полуплоскостей. При этом происходит образование и расхождение двух дислокаций на равновесное расстояние между ними. Такая методика обеспечила соответствие плотности дислокаций в рассматриваемой модели экспериментальным данным (∼ 1016 м −2) [5]. В итоге образовывался непрерывный кристалл с увеличенным, от- носительно бездефектного, межплоскостным расстоянием в нижней половине и двумя экстраплоскостями в верхней половине кристалла. Деформация, вызывающая движение дислокаций, осуществлялась путём приложения смещений с заданной скоростью к атомам, при- надлежащим к двум плоскостям на верхней поверхности образца. Величина деформации и ее изменение при этом не учитывались. Для удобства наблюдения краевой дислокации, двигающейся вдоль оси Х, кристаллографическая ориентация кристалла выбира- лась так, чтобы оси X соответствовало направление [110] , оси Y – [111], а оси Z – [112] , что совпадает с преимущественной системой скольжения краевой дислокации в ГЦК-структурах [4]. Таким об- разом, линия дислокации располагалась вдоль оси Z, а нормаль к плоскости скольжения совпадала с осью Y. 796 Д. А. КРОПАЧЕВ, А. Е. ПОГОРЕЛОВ, А. В. ФИЛАТОВ Моделирование проводилось для температуры 300 К, в области которой, как правило, и установлены основные экспериментальные факты ускоренного массопереноса [1]. Временной интервал терма- лизации (поддержание заданной температуры) составлял 10 −13 с. Моделирование проводили в программе XMD [13] с использованием метода погруженного атома (МПА) для меди [14]. С целью исследования взаимодействия движущейся дислокации с точечным дефектом моделировали деформацию сдвига в направ- лении [110] . Точечным дефектом являлся МА, который помещали в произвольное место в нижней половине кристалла. Вакансии в данном случае не рассматривали, так как равновесная концентра- ция вакансий в меди при комнатной температуре составляет 10 −22, что позволяет пренебречь влиянием этого точечного дефекта. Кроме того, энергия миграции вакансии в меди на порядок выше энергии миграции междоузельного атома [15]. Для адекватного сопоставления модели с экспериментом подбира- ли скорость деформации ε моделируемого кристалла и плотность дислокаций ρ в нем, обеспечивая соответствующую скорость дисло- каций согласно уравнению Орована [4]. Для численных расчетов ис- пользовали скорость деформации, близкую к скорости деформации в экспериментах с лазерным облучением (ЛО) в режиме модулирован- ной добротности (106 с −1) [16]. Эту величину оценивали исходя из условий скоростного термического расширения (α) поверхностного слоя металла при поглощении им лазерного импульса (ЛИ) длитель- ностью τi i [(1 ) ]Tε = αΔ − ν τ ; (1) здесь ν – коэффициент Пуассона, ΔТ – разность значений темпе- ратур на облученной поверхности металла и начальной. Характерная, зарегистрированная с помощью электронной мик- роскопии, остаточная после однократного лазерного облучения плотность дислокаций в железе составляла 1014 м −2 [5]. Исходя из соотношения Орована и параметра решетки b ≅ 2,5⋅10 −10 м, это соот- ветствует скорости дислокаций при лазерном облучении / ( ) 40 м/сv b= ε ρ = . (2) Набор статистики задавали минимум пятикратным прохождени- ем дислокаций через кристаллическую модель образца. С другой стороны, плотность динамических дислокаций, зарож- дающихся при воздействии ЛО, оценивается по [2] 17 2 0 02 2 ( ) 2 ( ) 4,6 10 м (1 ) (1 ) T x T x b x b −α ∂Δ αΔρ = − + ρ ≅ + ρ = ⋅ − ν ∂ − ν . ВЛИЯНИЕ ПОДВИЖНОСТИ КРАЕВЫХ ДИСЛОКАЦИЙ НА МАССОПЕРЕНОС 797 Из данных, приведенных в [2, 5], следует, что основная часть дислокаций за время ЛО (τ = 5⋅10 −8 с) генерируется в поверхностном слое толщиной δ, испытывающем линейное термическое расшире- ние с коэффициентом α, толщину которого можно оценить как δ ≅ αΔТL0; здесь L0 – глубина материала, не претерпевшего измене- ний под действием термической деформации. Исходя из данных ра- боты [5] область, не подвергшаяся механическому воздействию ЛИ (пластической деформации), простирается, начиная с глубин более 40 мкм от облученной поверхности. Таким образом, при нагреве по- верхности железа ЛИ до 1500°C δ ≅ 0,7 мкм. С учетом времени про- текания релаксационных процессов (tr ∼ 10 −6 с) [2], средняя ско- рость движения дислокаций составляет r 0 r ( ) /v L t≅ − δ ≈ 40 м/с, что сопоставимо со значением v, полученным выше из соотношения Орована. Для достижения в моделировании необходимых скоростей дис- локаций скорость сдвига верхней половины кристалла относитель- но нижней задавали постоянной, составляющей, в соответствии с соотношением Орована, 1,3 м/с (Δl/t). С учетом размера l моделиру- емого кристалла это соответствовало скорости деформации 18 с10/)/( −=Δ=ε tll . При наличии в моделируемом кристалле двух дислокаций их плотность составляла 16 2 D 2 / 2 / ( ) 1,5 10 мl V lh −ρ = = = ⋅ , здесь lD – длина дислокации, V – объем кристалла, l и h – длина и высота кристалла соответственно. Полученное значение соответ- ствует значению плотности дислокаций в меди после импульсной механической обработки на глубине 2 мкм [17]. Анализ взаимодействия движущейся дислокации с МА проводили в процессе визуализации результатов расчетов движения атомов в кинетической модели «нанокристалл с дислокацией и меченым ато- мом» (рис. 1). Для оценки подвижности атомов в каждом выбранном направлении Di проводили вычисления величин, подобных коэффи- циенту диффузии, воспользовавшись известным выражением [18]: 2 , 1 2 N i k k i D N t = Δ = Δ  , где N – количество атомов в системе, 2 ,i kΔ – квадрат смещения k- ого атома в данном направлении i = x, y, z, Δt – промежуток време- ни, за который фиксировались смещения атомов. При вычислении Δ2 учитывались только те смещения, которые превышали смещения, вызываемые тепловыми колебаниями ато- мов. При этом из смещений атомов в верхней половине кристалла вычиталось смещение, которое искусственно прикладывалось к 798 Д. А. КРОПАЧЕВ, А. Е. ПОГОРЕЛОВ, А. В. ФИЛАТОВ двум верхним атомным слоям для обеспечения сдвиговой деформа- ции и движения дислокаций. Для выяснения вклада в процесс переноса каждого из типов де- фектов – МА и дислокаций, как подвижных, так и неподвижных, а также их взаимодействия, необходимо исследовать несколько си- стем. Для этого были предусмотрены: система с двумя движущими- ся краевыми дислокациями без МА (система А, количество атомов 20192), аналогичная система, но с МА (система Б, количество ато- мов 20193), система с двумя неподвижными краевыми дислокаци- ями и МА (система В, количество атомов 20193) и система только с МА (система Г, количество атомов 20401). Все системы идентичны по размерам и граничным условиям. 3. РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ Для системы А (с двумя движущимися дислокациями без МА) только в начальный период времени (6⋅10 −11 с) наблюдалось отличное от нуля значение величины Di вдоль оси Z (вдоль линии дислокации). Это свя- Рис. 1. Исходное положение дефектов в кристалле при температуре 300 К до деформации. Пунктиром отмечены закрепленные области кристалла (1, 2), ядра дислокаций (3, 4) и смещение атомов вблизиМА (5). ВЛИЯНИЕ ПОДВИЖНОСТИ КРАЕВЫХ ДИСЛОКАЦИЙ НА МАССОПЕРЕНОС 799 зано с релаксацией кристалла после образования и расхождения двух дислокаций на равновесное расстояние до устойчивого положения. Вдоль осей X (вдоль направления движения дислокации) и Y ве- личина Di на протяжении всего времени моделирования (4⋅10 −9 с) была равна 0, несмотря на непрерывное деформирование и соответ- ствующее этому движение дислокаций. Интересно отметить, что движение дислокаций при этом происходит не равномерно, а с не- большими ускорениями и замедлениями в соответствии с тем, как взаимодействуют их поля напряжений. Таким образом, без МА массоперенос не наблюдается даже при наличии движущихся дислокаций, так как само по себе движение дислокации не осуществляет перенос массы. На рисунке 2 (кривые 1—3) показано изменение величины Di во времени вдоль осей X, Y и Z в системе Б (с двумя движущимися дислокациями и МА). Междоузельный атом, находящийся в нижней половине кри- сталла, под действием растягивающих напряжений под экстрап- лоскостью, устремляется к ядру дислокации (рис. 3). При этом движение МА осуществляется по двум возможным механизмам: несколько скачков по междоузлиям или, преимущественно, вытес- нением ближайшего атома из узла с образованием гантельной кон- фигурации. Это соответствует высоким значениям величины Di в Рис. 2. Зависимость величины Di от времени в направлениях X (■), Y (•) и Z (▲) при температурах 300 К (белые маркеры) и 500 К (черные маркеры) в системе Б. Штрихпунктирной линией указан момент захвата МА дисло- кацией. Для сравнения пунктирной линией отмечено значение коэффици- ента самодиффузии при наличии междоузельных атомов в меди при ком- натной температуре [11]. 800 Д. А. КРОПАЧЕВ, А. Е. ПОГОРЕЛОВ, А. В. ФИЛАТОВ начальный момент времени (до ∼ 10 −10 с) на рис. 2. С приближением МА к дислокации и по мере увлечения полем ее ядра, он теряет свою подвижность как отдельный точечный дефект, что характери- зуется уменьшением значений величины Di. В дальнейшем по- движность МА может рассматриваться только в комплексе с дисло- кацией, движущейся вдоль оси Х. В данном случае дислокация вы- ступает в роли движущейся ловушки для МА (рис. 4). Наблюдаемый на рисунке 2 (кривая Dx) рост величины Di вдоль оси Х связан с возникающей асимметричностью периодического потенци- ального барьера решетки при наличии внешней движущей силы F [19]: ( / ) < >FJ D c x c v= − ∂ ∂ + , (3) где J – плотность потока вещества, ∂c/∂x – градиент концентра- ции в направлении движущей силы, < >Fv – средняя дополни- тельная скорость атома в направлении движущей силы F. Первое слагаемое в приведенной формуле описывает поток, реа- лизуемый механизмом случайных блужданий, а второе – характе- ризует вклад в перенос атомов внешней силы. В качестве такой си- лы в данном случае выступает движущаяся под действием дефор- Рис. 3. Траектория движения междоузельного атома к ядру дислокации при температурах 300 К и 500 К. Показана часть кристалла. Пунктирной линией показана плоскость скольжения дислокации. ВЛИЯНИЕ ПОДВИЖНОСТИ КРАЕВЫХ ДИСЛОКАЦИЙ НА МАССОПЕРЕНОС 801 мации дислокация, и перемещение атомов становится связанным с движением дислокации. Поэтому в данном случае более корректно говорить не о диффузии по механизму случайных блужданий, а о направленном массопереносе, при котором частота перескоков МА в направлении движения дислокации становится преобладающей. В этом случае при одинаковом количестве атомных скачков эффек- тивность массопереноса резко возрастает, поскольку вклад второго слагаемого становится преобладающим. Вдоль оси Y, т.е. перпендикулярно плоскости скольжения (рис. 2, кривая Dy), смещения атомов обусловлены лишь тепловыми коле- баниями. Это свидетельствует о том, что дислокация является надежным фиксатором МА в плоскости скольжения. Как следует из анализа атомных перестроек (рис. 5), вдоль линии дислокации (ось Z) также наблюдается направленное движение атомов, которые располагаются под экстраплоскостью, что харак- теризуется отличным от нуля значением величины Di (рис. 2, кри- вая Dz). Наблюдения за атомными конфигурациями показали, что скачки атомов вдоль линии дислокации совпадают с моментом про- хождения дислокации с междоузельной конфигурацией (МК) через этот атом, а направление определяется кристаллографией решетки. В результате движение атома в плоскости скольжения осуществля- ется по различным траекториям (рис. 5). Атом, находящийся в узле решетки, при приближении к нему Рис. 4. Ядро дислокации с междоузельной конфигурацией (1) и без нее (2) при температуре 300 К. Показана часть кристалла. 802 Д. А. КРОПАЧЕВ, А. Е. ПОГОРЕЛОВ, А. В. ФИЛАТОВ МК, выталкивается в область растяжения под экстраплоскостью, после чего совершает перемещение вдоль ядра дислокации в другой узел решетки. Таким образом, атом за один проход дислокации с МК смещается в соседнюю атомную плоскость вдоль ядра дислока- ции и в соседнюю атомную плоскость в направлении движения дис- локации. Результирующее направление движения атомов состав- ляет острый угол с направлением движения дислокации. Полученный результат не противоречит известным фактам уве- личения самодиффузии вдоль ядра дислокации [4]. Однако, в отли- чие от диффузии по механизму случайных блужданий с понижен- ной относительно объемной диффузии энергией активации, в дан- ном случае наблюдаются перескоки атомов только в одном направ- лении в ядре дислокации. При изменении движения дислокации на противоположное направление перескоков не изменяется. Сравнение значений величины Di в системе с подвижными дис- локациями и МА (Б) с аналогичными показателями для системы с МА, но без дислокаций (Г) показало следующие результаты. Вдоль оси Х среднее значение величины Di в системе Б больше в 3 раза, вдоль оси Z – больше в 5 раз. То есть, при наличии в системе МА движущиеся дислокации существенно увеличивает подвижность атомов в плоскости скольжения. В то же время, с учетом первоначального перемещения междо- Рис. 5. Различные траектории движения атома, расположенного под плос- костью скольжения дислокации, вдоль ядра дислокации. Стрелками обо- значено направление движения атомов, стрелка сверху показывает направление движения дислокации. Пунктиром обозначена линия дисло- кации. Показана часть кристалла. Размер атомов– условный. ВЛИЯНИЕ ПОДВИЖНОСТИ КРАЕВЫХ ДИСЛОКАЦИЙ НА МАССОПЕРЕНОС 803 узельного атома к плоскости скольжения, значение величины Di вдоль оси Y меньше в 20 раз, что характеризует дислокацию как сток и надежный фиксатор МА в плоскости скольжения. Для системы с МА и неподвижными дислокациями (В) после начальной релаксации системы, характеризуемой движением МА к плоскости скольжения, наблюдается снижение величины Di до ну- ля, что позволяет очередной раз рассматривать дислокацию как эффективный сток для МА. При этом неподвижная дислокация надежно удерживает его от движения во всех направлениях, в том числе и вдоль ядра дислокации. Известно, что повышение температуры системы приводит к уве- личению коэффициентов диффузии, осуществляемой вследствие термической активации атомов. В результате моделирования для повышенной температуры (500 К) оказалось (см. рис. 3 и рис. 2), что на начальной стадии до захвата МА ядром дислокации, значе- ние величины Di заметно возрастает. После захвата перемещение атомов вдоль плоскости скольжения, характеризуемое коэффици- ентами Dx и Dz, осуществляется за счет дислокационного переноса, на который повышение температуры не оказывает существенного влияния. Однако при 500 К увеличивается влияние тепловых коле- баний на движение атомов вдоль оси Z, чего не было замечено при 300 К. Это проявляется в усложнении траектории атомов в ядре дислокации. Также частота перескоков атомов вдоль ядра дислока- ции незначительно повышается по сравнению с аналогичным зна- чением при 300 К. Таким образом, влияние температуры суще- ственно только в направлении, перпендикулярном плоскости скольжения (Dy). Полученный результат хорошо согласуется с экс- периментальными данными [1] по влиянию температуры на массо- перенос при импульсных воздействиях. Полученные данные подтверждают модель, основанную на ре- шающем вкладе движущихся дислокаций в массоперенос при им- пульсном воздействии. Проведем оценки. Предполагая осуществление массопереноса перемещением междоузельной конфигурации при каждой встрече с проходящей через нее линией очередной краевой дислокации, рас- считаем возможную глубину массопереноса в плоскости скольже- ния. Поскольку принципиально глубины ускоренного массопере- носа не сильно отличаются для различных металлов [1], сопостав- ление результатов моделирования будем проводить с данными для наиболее изученного армко-железа [2, 5]. Для упрощения оценок, полиморфные α → γ-превращения в железе, проявляемые достиже- нием при ударном сжатии давлений выше 13 ГПа [20], не учитыва- лись. Такие давления достигаются при облучении армко-железа ги- гантскими импульсами лазера с модулированной добротностью [16]. Исходя из оцененной ранее плотности динамических дислока- 804 Д. А. КРОПАЧЕВ, А. Е. ПОГОРЕЛОВ, А. В. ФИЛАТОВ ций, зарождающихся при воздействии ЛО, количество дислокаций на длине δ составит: 1/2 d 490N = δρ = . Пройдя под действием напряжений через межатомную конфигурацию и сдвинув ее на 1 межатомное расстояние, эти дислокации последовательно сдвинут их на глубину 1/2 0,12 мкмx a= δρ = . Полученное значение существенно отличается от эксперимен- тально установленных максимальных глубин МП после десяти- кратного лазерного воздействия (до 5—7 мкм), полученных для армко-железа [16]. Эти величины могут стать сопоставимы с уче- том десятикратного воздействия и, если дислокация сдвинет меж- доузельную конфигурацию не на одно межатомное расстояние, а на несколько. По-видимому, подобное рассмотрение должно предусматривать продвижение МА, связанного с ядром дислока- ции, через несколько междоузлий до образования очередной меж- доузельной конфигурации. Такое предположение не противоречит результатам численных расчетов, полученным в [7, 8] при реше- нии модифицированного уравнения Френкеля—Конторовой для движения дислокации с МА. Таким образом, данные проведенного моделирования подтвер- ждают модель [2], основанную на решающем вкладе движущихся дислокаций в массоперенос при импульсном воздействии. 4. ВЫВОДЫ В результате моделирования методом МД обнаружено, что в ГЦК- решетке под действием напряжений собственный МА устремляется к ядру краевой дислокации, образуя единый комплекс «дислока- ция + МА». При этом неподвижные дислокации являются стопором для МА, а движущиеся существенно ускоряют массоперенос в плоскости их скольжения. Обнаружено, что массоперенос осу- ществляется как в направлении движения дислокации, так и вдоль ее линии. Наблюдали скачки только тех атомов, в непосредствен- ной близости к которым проходит ядро дислокации с междоузель- ной конфигурацией. Строгая направленность такого процесса обес- печивает макроскопические глубины массопереноса вследствие по- следовательного прохождения большого количества дислокаций. Установлено, что после захвата МА ядром дислокации процесс массопереноса не является термически активируемым. Это позво- ляет объяснить слабое влияние температуры на массоперенос при различных видах импульсных воздействий [1]. ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА 1. Д. С. Герцрикен, В. Ф. Мазанко, В. М. Фальченко, Импульсная обработка и мас- ВЛИЯНИЕ ПОДВИЖНОСТИ КРАЕВЫХ ДИСЛОКАЦИЙ НА МАССОПЕРЕНОС 805 соперенос в металлах при низких температурах (Киев: Наукова думка: 1991). 2. A. Pogorelov and A. Zhuravlev, Defect and Diffusion Forum, 194—199: 1247 (2001). 3. М. Е. Гуревич, Л. Н. Лариков, В. Ф. Мазанко, А. Е. Погорелов, В. М. Фаль- ченко, ФиХОМ, № 2: 7 (1977). 4. Дж. Хирт, И. Лоте, Теория дислокаций (Москва: Атомиздат: 1970). 5. П. Ю. Волосевич, А. Е. Погорелов, Поверхность. Физика, химия, механика, № 9: 126 (1986). 6. М. Е. Гуревич, А. Ф. Журавлев, Ю. В. Корнюшин, А. Е. Погорелов, Метал- лофизика, № 2: 113 (1985). 7. И. Н. Карнаухов, А. Е. Погорелов, М. С. Чернолевский, Металлофиз. но- вейшие технол., 28, № 6: 743 (2007). 8. И. Н. Карнаухов, А. Е. Погорелов, М. С. Чернолевский, Металлофиз. но- вейшие технол., 4, № 2: 159 (2012). 9. K. Tapasa, Yu. N. Osetsky, and D. J. Bacon, Acta Mater, No. 55: 93 (2007). 10. Yu. N. Osetsky and D. J. Bacon, Modelling Simul. Mater. Sci. Eng., No. 11: 427 (2003). 11. О. В. Філатов, Міграція атомів при ударній деформації ідеальних метале- вих кристалів (Автореферат дис. … д-ра фіз.-мат. наук) (Київ: Інститут ме- талофізики ім. Г. В. Курдюмова НАН України: 2005). 12. А. А. Назаров, Р. Р. Мулюков, Атомистическое моделирование материа- лов, наноструктур и процессов нанотехнологии (Уфа: РИО БашГУ: 2010). 13. XMD – Molecular Dynamics for Metals and Ceramics http://xmd.sourceforge.net 14. R. A. Johnson, Phys. Rev B, 37, No. 8: 3924 (1988). 15. И. И. Новиков, Дефекты кристаллического строения металлов (Москва: Металлургия: 1975). 16. А. Е. Погорелов, Направленный перенос атомов в железе и алюминии при импульсном лазерном воздействии (Дисс. … канд. физ.-мат. наук) (Киев: Институт металлофизики АН УССР: 1985). 17. А. Г. Букатов, Дислокаційна структура і механізм масопереносу в умовах імпульсного ударного навантаження в металах (Дис. … магістра фізичного матеріалознавства) (Київ: НТУУ «КПІ»: 2011). 18. С. Д. Герцрикен, И. Я. Дехтяр, Диффузия в металлах и сплавах в твердой фазе (Москва: Физматгиз: 1960). 19. Дж. Маннинг, Кинетика диффузии атомов в кристаллах (Москва: Мир: 1971). 20. P. C. Johnson, B. A. Stein, and R. S. Davis, J. Appl. Phys., 33, No. 2: 557 (1962). << /ASCII85EncodePages false /AllowTransparency false /AutoPositionEPSFiles true /AutoRotatePages /None /Binding /Left /CalGrayProfile (Dot Gain 20%) /CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2) /sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CannotEmbedFontPolicy /Error /CompatibilityLevel 1.4 /CompressObjects /Tags /CompressPages true /ConvertImagesToIndexed true /PassThroughJPEGImages true /CreateJobTicket false /DefaultRenderingIntent /Default /DetectBlends true /DetectCurves 0.0000 /ColorConversionStrategy /CMYK /DoThumbnails false /EmbedAllFonts true /EmbedOpenType false /ParseICCProfilesInComments true /EmbedJobOptions true /DSCReportingLevel 0 /EmitDSCWarnings false /EndPage -1 /ImageMemory 1048576 /LockDistillerParams false /MaxSubsetPct 100 /Optimize true /OPM 1 /ParseDSCComments true /ParseDSCCommentsForDocInfo true /PreserveCopyPage true /PreserveDICMYKValues true /PreserveEPSInfo true /PreserveFlatness true /PreserveHalftoneInfo false /PreserveOPIComments true /PreserveOverprintSettings true /StartPage 1 /SubsetFonts true /TransferFunctionInfo /Apply /UCRandBGInfo /Preserve /UsePrologue false /ColorSettingsFile () /AlwaysEmbed [ true ] /NeverEmbed [ true ] /AntiAliasColorImages false /CropColorImages true /ColorImageMinResolution 300 /ColorImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleColorImages true /ColorImageDownsampleType /Bicubic /ColorImageResolution 300 /ColorImageDepth -1 /ColorImageMinDownsampleDepth 1 /ColorImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeColorImages true /ColorImageFilter /DCTEncode /AutoFilterColorImages true /ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG /ColorACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /ColorImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000ColorACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000ColorImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasGrayImages false /CropGrayImages true /GrayImageMinResolution 300 /GrayImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleGrayImages true /GrayImageDownsampleType /Bicubic /GrayImageResolution 300 /GrayImageDepth -1 /GrayImageMinDownsampleDepth 2 /GrayImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeGrayImages true /GrayImageFilter /DCTEncode /AutoFilterGrayImages true /GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG /GrayACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /GrayImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000GrayACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000GrayImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasMonoImages false /CropMonoImages true /MonoImageMinResolution 1200 /MonoImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleMonoImages true /MonoImageDownsampleType /Bicubic /MonoImageResolution 1200 /MonoImageDepth -1 /MonoImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeMonoImages true /MonoImageFilter /CCITTFaxEncode /MonoImageDict << /K -1 >> /AllowPSXObjects false /CheckCompliance [ /None ] /PDFX1aCheck false /PDFX3Check false /PDFXCompliantPDFOnly false /PDFXNoTrimBoxError true /PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXSetBleedBoxToMediaBox true /PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXOutputIntentProfile () /PDFXOutputConditionIdentifier () /PDFXOutputCondition () /PDFXRegistryName () /PDFXTrapped /False /CreateJDFFile false /Description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> /CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002> /CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002> /CZE <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> /DAN <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> /DEU <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> /ESP <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> /ETI <FEFF004b00610073007500740061006700650020006e0065006900640020007300e4007400740065006900640020006b00760061006c006900740065006500740073006500200074007200fc006b006900650065006c007300650020007000720069006e00740069006d0069007300650020006a0061006f006b007300200073006f00620069006c0069006b0065002000410064006f006200650020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e00740069006400650020006c006f006f006d006900730065006b0073002e00200020004c006f006f0064007500640020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e00740065002000730061006100740065002000610076006100640061002000700072006f006700720061006d006d006900640065006700610020004100630072006f0062006100740020006e0069006e0067002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020006a00610020007500750065006d006100740065002000760065007200730069006f006f006e00690064006500670061002e000d000a> /FRA <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> /GRE <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a stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.) /HUN <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> /ITA <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> /JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002> /KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e> /LTH <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> /LVI <FEFF0049007a006d0061006e0074006f006a00690065007400200161006f00730020006900650073007400610074012b006a0075006d00750073002c0020006c0061006900200076006500690064006f00740075002000410064006f00620065002000500044004600200064006f006b0075006d0065006e007400750073002c0020006b006100730020006900720020012b00700061016100690020007000690065006d01130072006f00740069002000610075006700730074006100730020006b00760061006c0069007401010074006500730020007000690072006d007300690065007300700069006501610061006e006100730020006400720075006b00610069002e00200049007a0076006500690064006f006a006900650074002000500044004600200064006f006b0075006d0065006e007400750073002c0020006b006f002000760061007200200061007400760113007200740020006100720020004100630072006f00620061007400200075006e002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002c0020006b0101002000610072012b00200074006f0020006a00610075006e0101006b0101006d002000760065007200730069006a0101006d002e> /NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.) /NOR <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> /POL <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> /PTB <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> /RUM <FEFF005500740069006c0069007a00610163006900200061006300650073007400650020007300650074010300720069002000700065006e007400720075002000610020006300720065006100200064006f00630075006d0065006e00740065002000410064006f006200650020005000440046002000610064006500630076006100740065002000700065006e0074007200750020007400690070010300720069007200650061002000700072006500700072006500730073002000640065002000630061006c006900740061007400650020007300750070006500720069006f006100720103002e002000200044006f00630075006d0065006e00740065006c00650020005000440046002000630072006500610074006500200070006f00740020006600690020006400650073006300680069007300650020006300750020004100630072006f006200610074002c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020015f00690020007600650072007300690075006e0069006c006500200075006c0074006500720069006f006100720065002e> /RUS <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> /SKY <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> /SLV <FEFF005400650020006e006100730074006100760069007400760065002000750070006f0072006100620069007400650020007a00610020007500730074007600610072006a0061006e006a006500200064006f006b0075006d0065006e0074006f0076002000410064006f006200650020005000440046002c0020006b006900200073006f0020006e0061006a007000720069006d00650072006e0065006a016100690020007a00610020006b0061006b006f0076006f00730074006e006f0020007400690073006b0061006e006a00650020007300200070007200690070007200610076006f0020006e00610020007400690073006b002e00200020005500730074007600610072006a0065006e006500200064006f006b0075006d0065006e0074006500200050004400460020006a00650020006d006f0067006f010d00650020006f0064007000720065007400690020007a0020004100630072006f00620061007400200069006e002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000200069006e0020006e006f00760065006a01610069006d002e> /SUO <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> /SVE <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> /TUR <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> /UKR <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> /ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.) >> /Namespace [ (Adobe) (Common) (1.0) ] /OtherNamespaces [ << /AsReaderSpreads false /CropImagesToFrames true /ErrorControl /WarnAndContinue /FlattenerIgnoreSpreadOverrides false /IncludeGuidesGrids false /IncludeNonPrinting false /IncludeSlug false /Namespace [ (Adobe) (InDesign) (4.0) ] /OmitPlacedBitmaps false /OmitPlacedEPS false /OmitPlacedPDF false /SimulateOverprint /Legacy >> << /AddBleedMarks false /AddColorBars false /AddCropMarks false /AddPageInfo false /AddRegMarks false /ConvertColors /ConvertToCMYK /DestinationProfileName () /DestinationProfileSelector /DocumentCMYK /Downsample16BitImages true /FlattenerPreset << /PresetSelector /MediumResolution >> /FormElements false /GenerateStructure false /IncludeBookmarks false /IncludeHyperlinks false /IncludeInteractive false /IncludeLayers false /IncludeProfiles false /MultimediaHandling /UseObjectSettings /Namespace [ (Adobe) (CreativeSuite) (2.0) ] /PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK /PreserveEditing true /UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged /UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile /UseDocumentBleed false >> ] >> setdistillerparams << /HWResolution [2400 2400] /PageSize [612.000 792.000] >> setpagedevice

Ähnliche Einträge