Влияние структурных факторов на акустические свойства ПВХ и ПВБ систем
Исследован вклад структурных факторов в формирование акустических свойств ПВХ и ПВБ систем в широком диапазоне значений содержания ингредиентов. Показано, что под действием частиц высокодисперсного наполнителя изменяется количество мономерных звеньев между соседними зацеплениями макромолекул. Дослід...
Saved in:
| Date: | 2007 |
|---|---|
| Main Authors: | , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Інститут гідромеханіки НАН України
2007
|
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/1046 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Влияние структурных факторов на акустические свойства ПВХ и ПВБ систем / В. В. Клепко, Б. Б. Колупаев, Б. С. Колупаев, Е. В. Лебедев // Акуст. вісн. — 2007. — Т. 10, N 3. — С. 55-59. — Бібліогр.: 12 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859822184081391616 |
|---|---|
| author | Клепко, В.В. Колупаев, Б.Б. Колупаев, Б.С. Лебедев, Е.В. |
| author_facet | Клепко, В.В. Колупаев, Б.Б. Колупаев, Б.С. Лебедев, Е.В. |
| citation_txt | Влияние структурных факторов на акустические свойства ПВХ и ПВБ систем / В. В. Клепко, Б. Б. Колупаев, Б. С. Колупаев, Е. В. Лебедев // Акуст. вісн. — 2007. — Т. 10, N 3. — С. 55-59. — Бібліогр.: 12 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| description | Исследован вклад структурных факторов в формирование акустических свойств ПВХ и ПВБ систем в широком диапазоне значений содержания ингредиентов. Показано, что под действием частиц высокодисперсного наполнителя изменяется количество мономерных звеньев между соседними зацеплениями макромолекул.
Досліджено внесок структурних факторів у формування акустичних властивостей ПВХ і ПВБ систем у широкому діапазоні значень вмісту інгредієнтів. Показано, що під дією часток високодисперсного наповнювача змінюється кількість моновимірних ланок між сусідніми зачепленнями макромолекул.
The paper deals with studying the contribution of structural factors to formation of acoustic properties of PVB and PVC systems in a wide range of values of ingredients content. It is shown that the impact of the particles of high-dispersed filler changes the number of the monomeric links between the adjacent engagements of macromolecules.
|
| first_indexed | 2025-12-07T15:26:37Z |
| format | Article |
| fulltext |
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2007. Том 10, N 3. С. 55 – 59
УДК 534.21
ВЛИЯНИЕ СТРУКТУРНЫХ ФАКТОРОВ
НА АКУСТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ПВХ И ПВБ СИСТЕМ
В. В. К Л Е П КО∗, Б. Б. КО Л У П АЕ В∗, Б. С. К О Л У П АЕ В∗∗, Е. В. Л Е Б ЕД ЕВ∗
∗Институт химии высокомолекулярных соединений НАН Украины, Киев
∗∗Ровенский государственный гуманитарный университет
Получено 05.02.2007
Исследован вклад структурных факторов в формирование акустических свойств ПВХ и ПВБ систем в широком
диапазоне значений содержания ингредиентов. Показано, что под действием частиц высокодисперсного наполнителя
изменяется количество мономерных звеньев между соседними зацеплениями макромолекул.
Дослiджено внесок структурних факторiв у формування акустичних властивостей ПВХ i ПВБ систем у широкому
дiапазонi значень вмiсту iнгредiєнтiв. Показано, що пiд дiєю часток високодисперсного наповнювача змiнюється
кiлькiсть мономерних ланок мiж сусiднiми зачепленнями макромолекул.
The paper deals with studying the contribution of structural factors to formation of acoustic properties of PVB and PVC
systems in a wide range of values of ingredients content. It is shown that the impact of the particles of high-dispersed
filler changes the number of the monomeric links between the adjacent engagements of macromolecules.
ВВЕДЕНИЕ
Различия между акустическими свойствами не-
наполненных и наполненных высокодисперсными
наполнителями гибкоцепных линейных полимеров
принято объяснять влиянием ряда факторов [1].
Однако при этом, как правило, не анализируется
топология фазы наполнителя в системе при его
содержании ϕ менее или более критического зна-
чения ϕкр с учетом наличия меж- и внутримоле-
кулярного взаимодействия в полимерной матрице.
Между тем, этот фактор влияет на формирова-
ние акустических свойств гетерогенных полимер-
ных систем (ГПС). Композиции в области ϕ<ϕкр
представляют собой неупорядоченные системы, в
которых при отсутствии сегрегации частицы высо-
кодисперсного наполнителя не находятся в узлах
регулярной структуры, а занимают случайные по-
ложения в пространстве. В первом приближении
такую ГПС моделируют в виде квазиодномерной
решетки с эффективным расстоянием между ча-
стицами [2]:
L ≥
F (i)d
(2πPi)1/4
, (1)
где d и Pi – диаметр частицы наполнителя и
их количество в единице объема (∞>Pi�1);
1≥F (i)≥ (1−β); β=V1/V ; V1 и V – свободный
объем и объем ГПС соответственно.
При этом не наблюдается кооперативное дви-
жение частиц, поскольку не возникает квазиупру-
гая составляющая силы взаимодействия в объеме
ГПС. Влияние высокодисперсного наполнителя на
величину модуля композита учитывают согласно
соотношению Эйнштейна [3]:
E[G] = E0[G0](1 + 2.5ϕ), (2)
где E[G]1 и E0[G0] – модули Юнга и сдвига напол-
ненного и исходного полимера соответственно.
По мере увеличения содержания наполнителя в
системе в соотношение (2) вводят поправки [4]:
E[G] = E0[G0](1 + 2.5ϕ + 14.1ϕ2) (3)
или
E[G] = E0[G0](1 + 2.5ϕ + 7.17ϕ2 + 16.2ϕ3). (4)
Используют также зависимости вида [5]
E[G] = E0[G0]
(
1 +
1.25ϕ
1 − 1.28ϕ
)
, (5)
E[G] =
E0[G0]
(1 − ϕ)5/2
. (6)
При получении соотношений (1) – (6) предполага-
лось, что наполнители идеально диспергированы,
имеют сферическую форму и полностью смачива-
ются полимером. При этом рассматривались сис-
темы с 0<ϕ<ϕкр, так что справедливость рассу-
ждений не зависит от типа деформации. Одна-
ко при исследовании акустических свойств ли-
нейных гибкоцепных полимеров необходимо учи-
тывать различия в величинах энергии меж- и вну-
тримолекулярного взаимодействия.
1Здесь и далее записи типа E[G] следует понимать как
“E или G”, а не как “E является функцией G”.
c© В. В. Клепко, Б. Б. Колупаев, Б. С. Колупаев, Е. В. Лебедев, 2007 55
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2007. Том 10, N 3. С. 55 – 59
Исходя из этого, целью данной статьи яви-
лось исследование влияния меж- и внутримолеку-
лярного взаимодействия, а также топологии фа-
зы наполнителя на акустические свойства поли-
винилхлоридных (ПВХ) и поливинилбутиралевых
(ПВБ) систем.
1. МОДЕЛЬ
Установлено, что ПВХ и ПВБ как типичные
представители гибкоцепных линейных полимеров
в конденсированном состоянии способны к обра-
зованию флуктуационных структур в виде микро-
блоков или суперсеток с конечными временами
жизни τi [6]. При этом все структурные элементы
и соответствующие им уровни конфигурационно-
конформационного порядка при воздействии на
систему механическим силовым полем в области
ультразвуковых частот проявляют себя как авто-
номные структурные единицы. Следуя [7], пове-
дение ПВХ или ПВБ в акустическом поле рас-
смотрим как кооперативное изменение конфигура-
ционных состояний их элементов. Макромолеку-
лу полимера представим в виде конденсированной
системы атомов, взаимодействующих между со-
бой через потенциальные силы. В качестве потен-
циала межатомного внутримолекулярного взаимо-
действия выберем атом-атомный потенциал Лен-
нарда – Джонса, а межмолекулярного – потенциал
Морзе [8]. Предполагаем, что время жизни флу-
ктуационных структур ПВХ (ПВБ) удовлетворя-
ет условию τi�0, т. е. они не распадаются и суще-
ственно не изменяются под действием ультразву-
кового поля.
Если U(r) – внутренняя потенциальная энер-
гия, обусловленная атом-атомным взаимодействи-
ем макромолекул ПВХ (ПВБ), тогда величина си-
лы ~F в направлении ~r будет
~F = −
∂U(r)
∂~r
. (7)
В условиях равновесной системы, к которой в на-
правлении ~r приложено внешнее ультразвуковое
поле достаточно малой амплитуды, на структур-
ный элемент будет действовать сила
d ~F =
(
∂2U(r)
∂r2
)
r=r0
d~r, (8)
где r0 – расстояние, соответствующее равновесно-
му состоянию; |~r|=dr – смещение элемента струк-
туры от своего положения равновесия.
Соответственно, изменение действующего на-
пряжения в случае деформации ε будет
dN ∼=
1
r2
0
(
∂2U(r)
∂r2
)
r=r0
dε (9)
при величине упругого модуля
E[G] ∼=
1
r0
(
∂2U(r)
∂r2
)
r=r0
. (10)
Следовательно, исходя из выражения (10) для
внутренней потенциальной энергии U1,2(r) [8]
внутри- и межмолекулярного взаимодействия, мо-
дули Юнга и сдвига рассчитываем как
E1
∼= 1.14 · 102
D1
a3
1
, (11)
G1
∼= 5.18
D2
a3
2
, (12)
где D1,2 – минимальное значение U1,2(r) при
r1,2=a1,2.
Если учесть, что в линейном полимере скорость
звука будет [9]
v = r0
{
1
M
(
∂2U(r)
∂r2
)
r=r0
}1/2
,
где M – масса структурного элемента, принимаю-
щего участие в процессе, то
Di max
∼= 2Mi
v2
i
π2
(vi = l, t – скорости продольной и сдвиговой дефор-
маций соответственно) [10]. Таким образом, начи-
ная с этого значения энергии, в системе возможно
распространение акустической деформации, кото-
рая характеризуется модулями
E2
∼= 2.28 · 102
Mlv
2
l
π2a3
1
, (13)
G2
∼= 10.36
Mtv
2
t
π2a3
2
. (14)
Следовательно, с помощью ингредиентов путем
направленного изменения величин M , vi, r0(ai)
можно регулировать акустические свойства ГПС.
Характерно, что при 0<ϕ<ϕкр под действием
внешних сил частицы наполнителя, независимо
от движения соседей, могут принимать участие
в движении как коллоидные частицы с высокой
вязкостью [1]. По мере увеличения ϕ все большая
часть полимерной матрицы переходит в состояние
56 В. В. Клепко, Б. Б. Колупаев, Б. С. Колупаев, Е. В. Лебедев
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2007. Том 10, N 3. С. 55 – 59
граничного слоя (ГС). При ϕ≥ϕкр вся ГПС на-
ходится в состоянии ГС с определенным упоря-
дочением частиц наполнителя. В этом случае их
движение зависит от движения соседей. Границу
максимального наполнения системы характеризи-
руют величиной пакинг-фактора (ϕт) [4], а ϕкр
определяют по значению инкремента теплоемко-
сти [11]. При этом количество частиц наполнителя
в единице объема ГПС по мере приближения к со-
стоянию ГС уменьшается на величину
k =
P1
P2
=
ϕ1
ϕ2
(
d + L2
d + L1
)3
, (15)
а сечение системы проходит через B=2ϕ/π(d+L)2
цепей на единицу площади, причем все они пере-
дают акустическую нагрузку от частицы к части-
це через полимерное связующее. Если учесть вза-
имодействие дисперсного наполнителя с полиме-
ром [1], которое приводит к образованию макро-
решетки как структуры ГПС при ϕкр≤ϕ≤ϕт, то
ее упругие модули определим как [4]
E3 =
ϕd1/2
4πL7/2
, (16)
G3 =
ϕd1/2
4πL7/2
, (17)
где 10−6≤A≤6·10−5 [Н·м] – коэффициент, хара-
ктеризирующий взаимодействие на границе разде-
ла фаз полимер – наполнитель [5]. Следовательно,
в области стеклообразного состояния вклад топо-
логии фазы наполнителя при ϕт≥ϕ2≥ϕкр в ве-
личину модуля Юнга (или сдвига) ГПС можно
учесть в виде
E[G] = E1,2[G1,2]ϕ1 + E3(G3)ϕ2. (18)
Здесь E1,2[G1,2] – модули полимерной матрицы;
ϕ1, ϕ2 – объемные доли полимера и наполнителя;
E3[G3] – модуль структуры частиц наполнителя.
2. РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ
Анализ полученных зависимостей выполнял-
ся на примере ГПС, содержащих ПВХ марки
С-6359-М (ГОСТ 14332-78), ПВБ марки ПШ
(ГОСТ 9439-83) и высокодисперсные порошки
каолина (К), бентонита (Б), молибдена (Mo),
железа (Fe), вольфрама (W), митала (05-99),
миволла (03-97). Образцы прессовались в T -p
режиме при температуре T =393 К и давлении
p=10 МПа. Акустические свойства ГПС опре-
делялись импульсным методом с проходящим
сигналом совместно с методом вращающейся
пластины на частоте 0.4 МГц. Результирующие
погрешности составляли ∆ve/ve =(0.5÷1.0) %;
∆vt/vt =(1.0÷2.0) % [12]. Плотность определя-
лась посредством гидростатического взвешивания
с точностью до 0.03 % [12]. Преимуществен-
ный размер микровключений составлял: для
металлических частиц – (7÷15)·10−6 м; каоли-
на или миволла – (2÷3)·10−6 м; бентонита –
(0.2÷0.4)·10−6 м; митала – (3÷4)·10−6 м.
Расчеты, выполненные согласно соотноше-
нию (1), показывают, что по мере возрастания
количества дисперсного наполнителя в ПВХ
(ПВБ) величина L нелинейно уменьшается
(рис. 1), а при ϕ≥20÷30 об.% расстояние между
частицами становится меньше их диаметра. Это
позволяет при снижении L рассматривать ГПС
как систему, стремящуюся к самоупорядочению
за счет формирования структуры с участием
частиц наполнителя под действием ГС.
На рис. 2 показана зависимость от ϕ для общей
длины всех цепей B, образованных частицами на-
полнителя с адсорбированными на них сегментами
макромолекул в кубе объемом 1 м3 и расположен-
ных в направлении распространения ультразвуко-
вой волны (L�d).
Рис. 3 иллюстрирует зависимости модуля E
ПВХ систем от концентрации миволла (03-97),
рассчитанные при T =293 К по уравнениям (2) –
(6), (16) и экспериментальным точкам. При этом
ϕт =0.62÷0.65, а ϕкр≥0.52÷0.56. Как следует из
представленных результатов, E изменяется про-
порционально ϕ в диапазоне от 0 до 30 %. Инкре-
мент ∆E=f(∆ϕ) наиболее интенсивно возрастает
при ϕ≥30 %. В области 0≤ϕ≤35 % наблюдается
удовлетворительное согласование теоретических и
экспериментальных результатов. Это свидетель-
ствует об отсутствии достаточно сильного взаимо-
действия между ингредиентами и о значительном
вкладе гидродинамического эффекта в акустиче-
ские свойства ПВХ систем.
На графике также представлены значения
E =F (ϕ)) для ПВХ систем, рассчитанные по со-
отношению (18), с учетом не только гидроди-
намического, меж- и внутримолекулярного взаи-
модействий, но и структурных эффектов частиц
наполнителя. Характерно, что при ϕкр≤ϕ≤ϕт
(по мере уменьшения содержания полимера в
ГПС) возрастает роль топологии фазы наполните-
ля в формировании акустических свойств компо-
зита. Именно формирование топологии фазы на-
полнителя и является причиной некоторого ра-
зличия между величиной E, предсказываемой
формулой (18), и экспериментальными данными
В. В. Клепко, Б. Б. Колупаев, Б. С. Колупаев, Е. В. Лебедев 57
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2007. Том 10, N 3. С. 55 – 59
, %
24
3
1
L 10
6
,L 10
6
,
60
40
20
8
6
4
2
0
50100 30
Рис. 1. Зависимость расстояния L
между частицами высокодисперсного наполнителя
от его объемной концентрации в системе:
1 – ПВХ+К; 2 – ПВБ+Б; 3 – ПВХ+Mo; 4 – ПВБ+Fe
20 40 60
10
-1
10
-2
2
4
1
5
, %
3
·10
-9
,
-2
10
-3
1
Рис. 2. Зависимость величины B
от объемной концентрации наполнителя:
1 – ПВХ+К; 2 – ПВБ+Б; 3 – ПВБ+Fe;
4 – ПВБ+W; 5 – ПВХ+М
10
-1
E 10
-9
,
-2
310
-2
0 20 40
6
2
7
1
5
4
, %
60
1
Рис. 3. Зависимость величины модуля Юнга E
от объемной концентрации наполнителя (миволл):
1 – ПВХ+Ммиволл (эксперимент);
2 – по уравнению (2); 3 – по уравнению (3);
4 – по уравнению (5); 6 – по уравнению (16);
7 – по уравнению (18)
для области 35 %≤ϕ≤55 %. Характерно, что при
ϕ≥55 % наблюдается развитие дефектности ГПС,
прежде всего, в виде общей пористости, величина
которой возрастает от 4 % (при ϕ≤35 %) до 11 %
(при ϕ≤60 %). Расчеты величин Mi (i= l, t) на
основе соотношений (1) – (14) показывают, что при
0<ϕ≤ϕкр масса структурного элемента, прини-
мающего участие в движении под действием уль-
тразвукового поля, изменяется. Так, для системы
ПВХ+миволл количество структурных элементов
в случае продольной деформации системы возро-
сло от 7 до 20 мономерных звеньев при величи-
не энергии внутримолекулярного взаимодействия
4·10−19 Дж [3].
Характерно, что для ПВБ систем, содержащих
металлический наполнитель в диапазоне от 0 до
62 %, количество мономерных звеньев, принимаю-
щих участие в продольной деформации, нелинейно
возрастает с 7 до 16 при 0≤ϕ≤10 % Cu с последу-
ющим уменьшением до 12 при ϕ≤62 %. В случае
деформации сдвига с энергией межмолекулярно-
го взаимодействия 3·10−20 Дж [3] при 0≤ϕ≤1.0 %
число мономерных звеньев возрастает от 1 до 4,
оставаясь далее величиной постоянной до ϕ≤62 %
Cu. Это указывает на то, что при продольной и
сдвиговой деформациях ГПС определенную роль
играют и меж- и внутримолекулярное взаимодей-
ствия.
ВЫВОДЫ
В формировании акустических свойств гетероген-
ных систем на основе линейных гибкоцепных по-
лимеров необходимо учитывать:
1) потенциальную энергию меж- и внутримоле-
кулярного взаимодействия между элементами
структуры полимерной матрицы;
2) наличие гидродинамического эффекта для
частиц высокодисперсного наполнителя при
0≤ϕ≤ϕкр;
3) топологию фазы наполнителя при
ϕкр≤ϕ≤ϕт.
При этом под действием частиц наполнителя изме-
няется количество мономерных звеньев ГПС, при-
нимающих участие в кинетике процесса переноса
механического возбуждения в области ультразву-
ковых частот.
БЛАГОДАРНОСТИ
Работа выполнена при поддержке Фонда
фундаментальных исследований Министерства
58 В. В. Клепко, Б. Б. Колупаев, Б. С. Колупаев, Е. В. Лебедев
ISSN 1028 -7507 Акустичний вiсник. 2007. Том 10, N 3. С. 55 – 59
образования и науки Украины (код проекта
0103 U00156).
1. Nemilov S. V. Thermodynamic and kinetic aspects of
the vitreous state.– Boca Raton: CRC Press, 1995.–
314 p.
2. Смирнов Б. М. Склейлинг в атомной и молекуляр-
ной физике // УФЖ.– 2001.– 171, N 12.– С. 1292–
1315.
3. Ениколопов Н. С., Берлин А. А., Вольфон-
сон С. А., Ошмян В. Г. Принципы создания поли-
мерных композиционных материалов.– М.: Химия,
1990.– 238 с.
4. Metal-filled polymers (properties and applications) /
Ed. S. K. Bhattacharya.– New-York : Marcel Dekker,
1986.– 360 p.
5. Кристенсен Р. Введение в механику композитов.–
М.: Мир, 1982.– 336 с.
6. Френкель С. Я., Цыгельный И. М., Колупаев Б. С.
Молекулярная кибернетика.– Львов: Свит, 1990.–
168 с.
7. Малкин А. Я. Применение непрерывного рела-
ксационного спектра при описании вязкоупругих
свойств полимеров // Высокомолек. соед. Сер А.–
2006.– 48, N 1.– С. 49–56.
8. Френкель С. Я. Макромолекула // Энциклопедия
полимеров, том 2.– М.: Сов. энцикл., 1974.
9. Emelianov S. Y., Hamilton M. F., Ilinskii Y. A.,
Zabolotskaya E. A. Nonlinear dynamics of a gas
bubble in an incompressible elastic medium //
J. Acoust. Soc. Amer.– 2004.– 115, N 2.– P. 581–
588.
10. Исакович М. А. Мандельштам и распростране-
ние звука в микронеоднородных средах // УФН.–
1979.– 129, N 3.– С. 531–540.
11. Колупаев Б. С. Релаксационные и термические
свойства наполненных полимеров.– Львов: Вища
школа, 1980.– 230 с.
12. Колупаев Б. Б. Влияние давления в T -p режиме
на скорость распространения ультразвуковых ко-
лебаний в металлонаполненных полимерных ком-
позициях // Физ. техн. выс. давл.– 2005.– 15, N 4.–
С. 85–95.
В. В. Клепко, Б. Б. Колупаев, Б. С. Колупаев, Е. В. Лебедев 59
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-1046 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1028-7507 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T15:26:37Z |
| publishDate | 2007 |
| publisher | Інститут гідромеханіки НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Клепко, В.В. Колупаев, Б.Б. Колупаев, Б.С. Лебедев, Е.В. 2008-07-15T09:13:39Z 2008-07-15T09:13:39Z 2007 Влияние структурных факторов на акустические свойства ПВХ и ПВБ систем / В. В. Клепко, Б. Б. Колупаев, Б. С. Колупаев, Е. В. Лебедев // Акуст. вісн. — 2007. — Т. 10, N 3. — С. 55-59. — Бібліогр.: 12 назв. — рос. 1028-7507 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/1046 534.21 Исследован вклад структурных факторов в формирование акустических свойств ПВХ и ПВБ систем в широком диапазоне значений содержания ингредиентов. Показано, что под действием частиц высокодисперсного наполнителя изменяется количество мономерных звеньев между соседними зацеплениями макромолекул. Досліджено внесок структурних факторів у формування акустичних властивостей ПВХ і ПВБ систем у широкому діапазоні значень вмісту інгредієнтів. Показано, що під дією часток високодисперсного наповнювача змінюється кількість моновимірних ланок між сусідніми зачепленнями макромолекул. The paper deals with studying the contribution of structural factors to formation of acoustic properties of PVB and PVC systems in a wide range of values of ingredients content. It is shown that the impact of the particles of high-dispersed filler changes the number of the monomeric links between the adjacent engagements of macromolecules. ru Інститут гідромеханіки НАН України Влияние структурных факторов на акустические свойства ПВХ и ПВБ систем Influence of structural factors on acoustic properties of PHV and PVB systems Article published earlier |
| spellingShingle | Влияние структурных факторов на акустические свойства ПВХ и ПВБ систем Клепко, В.В. Колупаев, Б.Б. Колупаев, Б.С. Лебедев, Е.В. |
| title | Влияние структурных факторов на акустические свойства ПВХ и ПВБ систем |
| title_alt | Influence of structural factors on acoustic properties of PHV and PVB systems |
| title_full | Влияние структурных факторов на акустические свойства ПВХ и ПВБ систем |
| title_fullStr | Влияние структурных факторов на акустические свойства ПВХ и ПВБ систем |
| title_full_unstemmed | Влияние структурных факторов на акустические свойства ПВХ и ПВБ систем |
| title_short | Влияние структурных факторов на акустические свойства ПВХ и ПВБ систем |
| title_sort | влияние структурных факторов на акустические свойства пвх и пвб систем |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/1046 |
| work_keys_str_mv | AT klepkovv vliâniestrukturnyhfaktorovnaakustičeskiesvoistvapvhipvbsistem AT kolupaevbb vliâniestrukturnyhfaktorovnaakustičeskiesvoistvapvhipvbsistem AT kolupaevbs vliâniestrukturnyhfaktorovnaakustičeskiesvoistvapvhipvbsistem AT lebedevev vliâniestrukturnyhfaktorovnaakustičeskiesvoistvapvhipvbsistem AT klepkovv influenceofstructuralfactorsonacousticpropertiesofphvandpvbsystems AT kolupaevbb influenceofstructuralfactorsonacousticpropertiesofphvandpvbsystems AT kolupaevbs influenceofstructuralfactorsonacousticpropertiesofphvandpvbsystems AT lebedevev influenceofstructuralfactorsonacousticpropertiesofphvandpvbsystems |