Резонансы отражения волноводной секции с двумя разновысокими стержнями
Исследованы характеристики рассеяния прямоугольной волноводной секции с двумя разновысокими прямоугольными стержнями, расположенными в одном поперечном сечении волновода. Показано, что такая структура формирует характеристику с двумя резонансами полного отражения, частоты и добротность которых могут...
Saved in:
| Date: | 2008 |
|---|---|
| Main Authors: | , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Інститут радіофізики і електроніки ім. А.Я. Усикова НАН України
2008
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/10569 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Резонансы отражения волноводной секции с двумя разновысокими стержнями / А.А. Кириленко, Д.Ю. Кулик, Л.П. Мосьпан, Л.А. Рудь // Радіофізика та електроніка. — 2008. — Т. 13, № 2. — С. 154-158. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859928045668794368 |
|---|---|
| author | Кириленко, А.А. Кулик, Д.Ю. Мосьпан, Л.П. Рудь, Л.А. |
| author_facet | Кириленко, А.А. Кулик, Д.Ю. Мосьпан, Л.П. Рудь, Л.А. |
| citation_txt | Резонансы отражения волноводной секции с двумя разновысокими стержнями / А.А. Кириленко, Д.Ю. Кулик, Л.П. Мосьпан, Л.А. Рудь // Радіофізика та електроніка. — 2008. — Т. 13, № 2. — С. 154-158. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| description | Исследованы характеристики рассеяния прямоугольной волноводной секции с двумя разновысокими прямоугольными стержнями, расположенными в одном поперечном сечении волновода. Показано, что такая структура формирует характеристику с двумя резонансами полного отражения, частоты и добротность которых могут контролироваться независимо друг от друга.
Досліджено характеристики розсіяння прямокутної хвилеводної секції з двома різновисокими прямокутними стрижнями, розташованими в одному поперечному перерізі хвилевода. Виявлено, що така структура формує частотну характеристику з двома резонансами повного відбиття, частоти та добротність яких можуть контролюватися незалежно.
TE10-mode scattering at two different-height rectangular posts, located side by side inside a rectangular waveguide is studied in the paper. A possibility to provide a frequency response with two rejection resonances is revealed. Independent control of the resonance locations is discussed.
|
| first_indexed | 2025-12-07T16:08:06Z |
| format | Article |
| fulltext |
__________
ISSN 1028-821X Радиофизика и электроника, том 13, № 2, 2008, с. 154-158 © ИРЭ НАН Украины, 2008
ЭЛЕКТРОДИНАМИКА СВЧ
УДК 537.874.2:621.372.851.3
РЕЗОНАНСЫ ОТРАЖЕНИЯ ВОЛНОВОДНОЙ СЕКЦИИ С ДВУМЯ
РАЗНОВЫСОКИМИ СТЕРЖНЯМИ
А. А. Кириленко, Д. Ю. Кулик, Л. П. Мосьпан, Л. А. Рудь
Институт радиофизики и электроники им. А. Я. Усикова НАН Украины,
12, ул. Ак. Проскуры, Харьков, 61085, Украина
E-mail: lyuda@ire.kharkov.ua
Исследованы характеристики рассеяния прямоугольной волноводной секции с двумя разновысокими прямоугольными
стержнями, расположенными в одном поперечном сечении волновода. Показано, что такая структура формирует характеристику с
двумя резонансами полного отражения, частоты и добротность которых могут контролироваться независимо друг от друга. Ил. 10.
Библиогр.: 8 назв.
Ключевые слова: резонанс отражения, прямоугольный волновод, гребневый волновод, метод частичных областей.
Металлический стержень в волноводе
является, вероятно, наиболее простой и широко
используемой неоднородностью в антенно-
волноводной технике. Обычно стержни исполь-
зуют как подстроечные узлы или как элементы
полосно-пропускающих фильтров [1]. Вместе с
тем недавно была предложена простая и изящ-
ная идея использовать стержень в волноводе как
элементарную режекторную секцию. Сначала в
работе [2], а позднее и в [3] было показано, что
вертикальный стержень в волноводе, смещен-
ный от вертикальной оси симметрии тракта,
обеспечивает узкополосный резонанс полного
отражения падающей Н10 - волны. Частота резо-
нанса лежит в рабочей полосе волновода и опре-
деляется высотой стержня и величиной его сме-
щения к боковой стенке волновода. Это свойст-
во было использовано при проектировании ква-
зиэллиптического и классического полосно-
запирающего фильтров.
Исследованию именно таких резонансов
полного отражения, способам управления их ха-
рактеристиками и посвящена настоящая работа.
Резонансы полного отражения исследуются в
близкой к описанным в работах [2, 3] структуре.
Здесь рассмотрен волновод не с одним, а с двумя
прямоугольными стержнями, расположенными в
одной плоскости поперечного сечения волновода
(рис. 1). Как будет показано ниже, такая структу-
ра может формировать как один, так и два резо-
нанса полного отражения, положение и доброт-
ность каждого из которых может контролиро-
ваться независимо. Типичный пример частотной
характеристики приведен на рис. 2.
В значительной степени здесь использо-
ван тот же способ управления характеристикой
рассеяния волноводного объекта, который был
успешно развит применительно к многоапертур-
ным неоднородностям [4-6]. Принципиальное от-
личие нашей работы состоит в том, что здесь для
усложнения поперечного сечения волноводного
объекта используются не разноразмерные аперту-
ры, а разноразмерные стержни. Оказывается, что и
в этом случае формируется сложная многорезо-
нансная характеристика, качественным и количе-
ственным характером которой легко управлять.
Рис. 1. Прямоугольный волновод с двумя разновысокими
прямоугольными стержнями
Рис. 2. Частотная характеристика волноводной секции с двумя
разновысокими стержнями: вносимые потери - ; обрат-
ные потери -
1. Математическая модель. Основой
численной модели является решение задачи рас-
сеяния на сложной неоднородности с кусочно-
координатными границами хорошо известными
методами декомпозиции, частичных областей,
Частота, ГГц
П
о
те
р
и
,
д
Б
-10,0
-20,0
-30,0
-40,0
9,0 11,0
mailto:lyuda@ire.kharkov.ua
А. А. Кириленко и др. / Резонансы отражения волноводной…
_________________________________________________________________________________________________________________
155
поперечного резонанса и методом обобщенных
матриц рассеяния. Решение задачи осуществляет-
ся в несколько этапов. Сначала исследуемую не-
однородность представляют в виде последова-
тельности ключевых элементов, матрица рассея-
ния которых рассчитывается методом частичных
областей. Ключевым элементом здесь является
плоскостное соединение прямоугольного и двух-
гребневого (или одногребневого) волноводов. В
свою очередь, полная матрица рассеяния всей
неоднородности рассчитывается по найденным
матрицам рассеяния простейших плоскостных
соединений. Наиболее трудоемкую задачу пред-
ставляет собой нахождение полного спектра соб-
ственных волн гребневого волновода. Суть зада-
чи состоит в определении набора критических
частот и распределений электромагнитных полей
собственных волн волновода со сложной коорди-
натной формой поперечного сечения. Поперечное
сечение такого волновода описывается набором
частичных областей, границы которых совпадают
с координатными поверхностями. Пример такого
разбиения для двухгребневого волновода с разно-
высокими гребнями представлен на рис. 3. Для
каждой пары частичных областей решается зада-
ча дифракции на общей границе. Используя ме-
тод обобщенных матриц, устанавливается связь
между полями Н- или Е-волн всех частичных
областей. Обращая в ноль определитель получен-
ной системы линейных алгебраических уравне-
ний, получают уравнение для определения кри-
тических частот собственных волн волновода
сложного сечения.
Рис. 3. Поперечное сечение волновода с двумя стержнями с
характерными размерами и принятым в работе разбиением на
частичные подобласти
На каждом этапе численной реализации
алгоритмов бесконечные матрицы урезаются до
конечных размеров, что соответствует усечению
числа членов рядов Фурье в представлениях для
полей в соответствующих областях. Таким обра-
зом, точность окончательного решения зависит от
двух порядков усечения – матричного оператора
в алгоритме расчета S-матрицы неоднородности с
кусочно-координатными границами и оконча-
тельного определителя. Число мод, учитываемое
в численной реализации проекционного алгорит-
ма, здесь выбирается таким образом, чтобы мак-
симальные поперечные волновые числа fcut выс-
ших H- и Е-мод (во всех волноводных каналах)
были равны. Исходя из заданного fcut, определя-
ется и число гармоник поля как в частичных об-
ластях, на которые разбивается сложная неодно-
родность при реализации метода частичных об-
ластей, так и в подобластях, на которые разбива-
ется сложное поперечное сечение, в задаче о по-
иске базиса сложного волновода. Однако в любом
случае для подобласти с минимальными разме-
рами это число на единицу превышает число всех
распространяющихся волн. Типичный график
сходимости результатов для задачи рассеяния
Н10-волны на одностержневой волноводной сек-
ции с размерами a b=8,64 4,32 мм
2
; h1=3 мм;
tx1=1 мм; dx1=1,3 мм; L=1 мм, аналогичными
приведенным в работе [2], представлен на рис. 4.
Отметим, что при выбранном fcut=130 ГГц рас-
хождение результатов с данными работы [2] со-
ставляет 0,05 ГГц.
Рис. 4. Сходимость решения при увеличении точностного
параметра fcut
Описанные процедуры расчета были реа-
лизованы численно в виде основанной на методе
частичных областей системы электродинамичес-
кого моделирования MWD [7], позволяющей ре-
шать задачи рассеяния на неоднородностях с ку-
сочно-линейными границами поперечного сече-
ния сложной геометрии. Детальное изложение
всех вопросов организации подобных алгоритмов
дано в работе [8].
2. Численные результаты. Двухгребне-
вый волновод с двумя одинаковыми стержня-
ми. В качестве начальной конфигурации была
исследована волноводная секция с парой одина-
ковых стержней. Частотная характеристика такой
секции в волноводе a b=8,64 4,32 мм
2
c парой
стержней одинаковой высоты (h1= h2=3 мм) ши-
Р
ез
о
н
ан
сн
ая
ч
ас
то
та
,
Г
Г
ц
Частота отсечки, ГГц
40
36
33
30
27
80 120 160 200 h2 h1
tx1 tx2
dx1
2
3
4
a
b
5 L
dx2
1
А. А. Кириленко и др. / Резонансы отражения волноводной…
_________________________________________________________________________________________________________________
156
риной tx1= tx2=1 мм и толщиной L=1 мм, симмет-
рично расположенных на одинаковом расстоянии
1,3 мм от боковых стенок, представлена на рис. 5.
Как видно из рисунка, двухстержневая секция так
же, как и одностержневая, описанная в работе [2],
формирует резонанс полного отражения падаю-
щей Н10-волны. Количественные характеристики,
а именно частота и добротность этого резонанса,
как и в случае одностержневой секции, опреде-
ляются смещением стержней и их высотой. Ха-
рактерные зависимости резонансной частоты от
величины расстояния между стержнями и боко-
выми стенками волновода для трех разных соот-
ношений высот стержней и высоты волновода
приведены на рис. 6. Как видно из рисунка, чем
ближе к стенкам расположены стержни, тем ниже
частота резонанса отражения. Кроме того, чем
выше стержень, тем ниже частота резонанса. При
изменении этих параметров меняется, в меньшей
степени, и добротность резонанса. Отметим, что
еще одним геометрическим размером, опреде-
ляющим добротность, является ширина стержней:
чем уже стержень, тем добротнее резонанс пол-
ного отражения.
Рис. 5. Потери, вносимые волноводной секции с парой одина-
ковых стержней
Рис. 6. Зависимости частоты резонанса полного отражения,
формируемого волноводной секцией с парой одинаковых
стержней, от величины смещения стержней
3. Двухгребневый волновод с двумя
разновысокими стрежнями. Амплитудно-
частотная характеристика (АЧХ) волноводной
секции с двумя стержнями будет иметь более
сложный - двухрезонансный характер, если
стержни неодинаковы, например, имеют разную
высоту. Пример такой характеристики приведен
на рис. 2 для двухгребневого волновода с разно-
высокими гребнями (a b=23 10 мм
2
; dx1=1,5 мм;
tx1=1 мм; h1=3 мм; dx2=1,5 мм; tx2=1 мм; h2=5 мм;
L=2 мм). Как видно из рис., АЧХ такого волново-
да содержит два резонанса полного запирания и
широкую полосу пропускания между ними с ярко
выраженной точкой полного согласования. Для
того, чтобы понять, как можно сформировать та-
кую двухрезонансную АЧХ, обратимся к рис. 7.
На нем приведены АЧХ двухгребневого волново-
да a b=23 10 мм
2
. Длина секции L=2 мм. Шири-
на каждого гребня 1 мм, каждый расположен на
расстоянии 1,5 мм от боковой стенки. Если греб-
ни имеют одинаковую высоту h1=h2=4,0 мм, та-
кая секция формирует АЧХ с одним резонансом
полного запирания на частоте чуть ниже 11 ГГц
(сплошная кривая на рис. 7).
Рис. 7. Частотные характеристики волноводной секции с па-
рой разновысоких стержней для различных соотношений
высот стержней
Будем теперь одновременно изменять
высоту гребней - один увеличивать, другой
уменьшать. Все остальные геометрические пара-
метры зафиксированы. Как только высоты греб-
ней начинают отличаться, АЧХ приобретает мно-
горезонансный характер. Так, на АЧХ волновода
с h1=3,87 мм и h2=4,12 мм можно выделить резо-
нанс полного запирания на 10,91 ГГц и появив-
шуюся слева от него пару резонанс-антирезонанс
с частотами соответственно 10,04 ГГц и
10,094 ГГц (штрих-пунктирная кривая). По мере
увеличения разницы в высоте гребней высокочас-
тотный резонанс полного запирания смещается
вправо. Возникший низкочастотный резонанс
Частота, ГГц
П
о
те
р
и
,
д
Б
25 27 29 31
-10
-40
-70
Р
ез
о
н
ан
сн
ая
ч
ас
то
та
,
Г
Г
ц
Смещение штырей, мм
h1/b=h2/b=0,6
h1/b=h2/b=0,5
h1/b=h2/b=0,7
1,2 1,5 1,8 2,1 2,4
36
33
30
27
Частота, ГГц
П
р
о
х
о
ж
д
ен
и
е
8,0 9,0 10,0 11,0 12,0
1,0
0,8
0,6
0,4
0,2
А. А. Кириленко и др. / Резонансы отражения волноводной…
_________________________________________________________________________________________________________________
157
полного запирания смещается по частоте влево.
Частотный разнос между ним и точкой полного
прохождения увеличивается, и на некотором эта-
пе низкочастотная пара «резонанc-антирезонанс»
распадается, а на АЧХ четко выделяются два ре-
зонанса полного запирания и полоса полного
прохождения между ними (так, как это показано
на рис. 7 для случая h1=3,25 мм, h2=4,75 мм пунк-
тирной кривой).
Был проведен ряд численных экспери-
ментов по изменению положения этих двух резо-
нансов полного отражения путем изменения
только высоты гребней волновода. Так, на рис. 8
сплошными линиями приведена динамика изме-
нения частот резонансов полного отражения при
синхронном изменении высот гребней при ос-
тальных фиксированных параметрах a b=
23 10 мм
2
; dx1=1,5 мм; tx1= 2,5 мм; dx2=1,5 мм;
tx2=2,5 мм; L=2 мм; dh= h1-h2 =1,5 мм. Из рис.
видно, что синхронное увеличение зазора над
гребнями, т. е. уменьшение высоты гребней при-
водит к одновременному частотному сдвигу ре-
зонансов полного отражения в область высоких
частот, добротность резонансов, при этом их час-
тотный разнос изменяется слабо.
Рис. 8. Динамика поведения частот резонансов полного отра-
жения, формируемых волноводной секцией с парой неодина-
ковых стержней при одновременном изменении
Добротности резонансов, оцениваемые
по уровню половинной мощности (им соответст-
вуют пунктирные кривые на рис. 8), при одно-
временном уменьшении высот гребней также из-
меняются незначительно. На рис. 9 и 10 показано,
как можно изменять положение одного резонанса
при фиксированном положении второго резонан-
са. На рис. 9 приведена динамика изменения по-
ложения низкочастотного резонанса полного от-
ражения при изменении высоты одного из греб-
ней при остальных фиксированных параметрах:
a b=23 10 мм; dx1=1,5 мм; tx1=1 мм; dx2=1,5 мм;
tx2=1 мм; h2=5,25 мм; L=2 мм. Видно, что при
уменьшении разницы в высотах гребней низко-
частотный резонанс смещается в область высоких
частот. Дополнительно наблюдается изменение и
его добротности: при сближении с высокочастот-
ным резонансом добротность низкочастотного
резонанса растет. Положение и добротность вы-
сокочастотного резонанса полного отражения при
этом практически не изменяются.
Рис. 9. Зависимости частот резонансов полного отражения,
формируемых волноводной секцией с парой неодинаковых
штырей, от величины зазора при фиксированных остальных
параметрах
Рис. 10. Зависимости частот резонансов полного отражения,
формируемых волноводной секцией с парой неодинаковых
стержней, от величины зазора
Аналогичным образом можно изменять
положение высокочастотного резонанса полного
отражения при фиксированном положении низ-
кочастотного резонанса. На рис. 10 приведена
динамика изменения частоты высокочастотного
резонанса полного отражения при изменении вы-
соты другого гребня при остальных фиксирован-
ных параметрах: a b=23 10 мм
2
; dx1=1,5 мм;
tx1=1 мм; h1=2,5 мм; dx2=1,5 мм; tx2=1 мм;
L=2 мм. Видно, что при уменьшении разницы в
высотах гребней теперь уже высокочастотный
Зазор h1, мм
Ч
ас
то
та
,
Г
Г
ц
3,0 3,5 4,0
12,0
10,0
8,0
R =0,707
R =0,707
R =0,707
R =0,707
R =1
R =1
Зазор h1, мм
Ч
ас
то
та
,
Г
Г
ц
R =0,707
R =1
R =0,707
R =0,707
R =1
R =0,707
12,0
13,0
11,0
10,0
9,0
2,0 2,5 3,0 3,5 4,0 4,5
Зазор h2, мм
3,0 3,5 4,0 4,5 5,0
12,0
10,0
11,0
9,0
R =0,707
R =1
R =0,707
R =1
R =0,707
R =0,707
Ч
ас
то
та
,
Г
Г
ц
А. А. Кириленко и др. / Резонансы отражения волноводной…
_________________________________________________________________________________________________________________
158
резонанс смещается в область низких частот. При
этом добротность высокочастотного резонанса по
мере смещения в область низких частот падает.
Это отличается от предыдущего случая, когда
добротность смещаемого в область высоких час-
тот низкочастотного резонанса возрастала. Если в
предыдущем случае добротность не смещающе-
гося резонанса не изменялась, то здесь доброт-
ность низкочастотного резонанса уменьшается по
мере сближения резонансов. Положение низко-
частотного резонанса при этом практически не
изменяется.
Выводы. Выявленный эффект полного
запирания волноводного тракта на одной или
двух частотах одновременно при установленных
способах изменения количественных характери-
стик этих резонансов посредством изменения
геометрических размеров стержней может быть
применен при конструировании различных час-
тотно-селективных устройств, как полосно-
запирающих, так и полосно-пропускающих. А
простота самой конструкции предложенной вол-
новодной секции обеспечивает и простоту изго-
товления.
1. Helszajn J. Ridge waveguides and passive microwave compo-
nents. - London (UK): The institution of Electrical engineers,
2000. - 327 p.
2. Rosenberg U., Amari S. A Novel Band-Reject Element for
Pseudoelliptic Bandstop Filters // IEEE Trans on MTT. -
2007. - 55, No4. - Р. 742-747.
3. Bekheit M., Rosenberg U., Menzel W., Amari S. Design of
bandstop filters using cylindrical metallic posts / EUMW’38 (Mu-
nich, Germany, 8-12 Oct., 2007): Proc. - 2007. - P. 870-873.
4. Kirilenko A. A., Mospan L. P. The simplest notch and
bandstop filters based on the slotted strips / EUMW’31 (Lon-
don UK, 22-27 Oct., 2001): Proc. - 2001. - P. 117-120.
5. Mospan L. P., Kirilenko A. A. Spatial Filter with Quasi-
Elliptical Response / EUMW’35 (Paris, Fr., 3-7 Oct. 2005):
Proc. - 2005. - P. 869-872.
6. Don N., Kirilenko A., Mospan L. A multi-aperture iris in a
circular waveguide as a tool for the frequency response con-
trol / EUMW’36 (Manchester, UK, 11-15 Sept., 2006): Proc. -
2006. - P. 995-998.
7. Kirilenko A., Kulik D., Tkachenko V. General Scheme of the
Mode-Matching Technique as a Basis for Generalized Solu-
tions to the Internal Boundary-Value Problems // Telecommu-
nications and Radio Engineering. - 2004. - 60. - Р. 23-33.
8. 8. Kirilenko А., Kulik D., Rud L. at al. Automatic electromag-
netic solvers based on mode-matching, transverse resonance,
and S-matrix techniques // Proc. of MIKON-2002. - 2002. - 3. -
P. 815-824.
REFLECTION RESONANCES IN A
WAVEGUIDE SECTION WITH TWO
DIFFERENT HEIGHT POSTS
А. Kirilenko, D. Kulik, L. Mospan, L. Rud’
TE10-mode scattering at two different-height rectangular
posts, located side by side inside a rectangular waveguide is stu-
died in the paper. A possibility to provide a frequency response
with two rejection resonances is revealed. Independent control of
the resonance locations is discussed.
Key words: reflection resonance, rectangular wave-
guide, ridged waveguide, mode-matching technique.
РЕЗОНАНСИ ВІДБИТТЯ ХВИЛЕВОДНОЇ
СЕКЦІЇ З ДВОМА РІЗНОВИСОКИМИ
СТРИЖНЯМИ
А. O. Kириленко, Д. Ю. Кулик,
Л. П. Мосьпан, Л. А. Рудь
Досліджено характеристики розсіяння прямокутної
хвилеводної секції з двома різновисокими прямокутними
стрижнями, розташованими в одному поперечному перерізі
хвилевода. Виявлено, що така структура формує частотну
характеристику з двома резонансами повного відбиття, часто-
ти та добротність яких можуть контролюватися незалежно.
Ключoві слова: резонанс відбиття, прямокутний
хвилевод, гребінчастий хвилевод, метод часткових областей.
Рукопись поступила 11 марта 2008 г.
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-10569 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1028-821X |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T16:08:06Z |
| publishDate | 2008 |
| publisher | Інститут радіофізики і електроніки ім. А.Я. Усикова НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Кириленко, А.А. Кулик, Д.Ю. Мосьпан, Л.П. Рудь, Л.А. 2010-08-04T08:52:15Z 2010-08-04T08:52:15Z 2008 Резонансы отражения волноводной секции с двумя разновысокими стержнями / А.А. Кириленко, Д.Ю. Кулик, Л.П. Мосьпан, Л.А. Рудь // Радіофізика та електроніка. — 2008. — Т. 13, № 2. — С. 154-158. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. 1028-821X https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/10569 537.874.2:621.372.851.3 Исследованы характеристики рассеяния прямоугольной волноводной секции с двумя разновысокими прямоугольными стержнями, расположенными в одном поперечном сечении волновода. Показано, что такая структура формирует характеристику с двумя резонансами полного отражения, частоты и добротность которых могут контролироваться независимо друг от друга. Досліджено характеристики розсіяння прямокутної хвилеводної секції з двома різновисокими прямокутними стрижнями, розташованими в одному поперечному перерізі хвилевода. Виявлено, що така структура формує частотну характеристику з двома резонансами повного відбиття, частоти та добротність яких можуть контролюватися незалежно. TE10-mode scattering at two different-height rectangular posts, located side by side inside a rectangular waveguide is studied in the paper. A possibility to provide a frequency response with two rejection resonances is revealed. Independent control of the resonance locations is discussed. ru Інститут радіофізики і електроніки ім. А.Я. Усикова НАН України Электродинамика СВЧ Резонансы отражения волноводной секции с двумя разновысокими стержнями Резонанси відбиття хвилеводної секції з двома різновисокими стрижнями Reflection resonances in a waveguide section with two different height posts Article published earlier |
| spellingShingle | Резонансы отражения волноводной секции с двумя разновысокими стержнями Кириленко, А.А. Кулик, Д.Ю. Мосьпан, Л.П. Рудь, Л.А. Электродинамика СВЧ |
| title | Резонансы отражения волноводной секции с двумя разновысокими стержнями |
| title_alt | Резонанси відбиття хвилеводної секції з двома різновисокими стрижнями Reflection resonances in a waveguide section with two different height posts |
| title_full | Резонансы отражения волноводной секции с двумя разновысокими стержнями |
| title_fullStr | Резонансы отражения волноводной секции с двумя разновысокими стержнями |
| title_full_unstemmed | Резонансы отражения волноводной секции с двумя разновысокими стержнями |
| title_short | Резонансы отражения волноводной секции с двумя разновысокими стержнями |
| title_sort | резонансы отражения волноводной секции с двумя разновысокими стержнями |
| topic | Электродинамика СВЧ |
| topic_facet | Электродинамика СВЧ |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/10569 |
| work_keys_str_mv | AT kirilenkoaa rezonansyotraženiâvolnovodnoisekciisdvumâraznovysokimisteržnâmi AT kulikdû rezonansyotraženiâvolnovodnoisekciisdvumâraznovysokimisteržnâmi AT mosʹpanlp rezonansyotraženiâvolnovodnoisekciisdvumâraznovysokimisteržnâmi AT rudʹla rezonansyotraženiâvolnovodnoisekciisdvumâraznovysokimisteržnâmi AT kirilenkoaa rezonansivídbittâhvilevodnoísekcíízdvomaríznovisokimistrižnâmi AT kulikdû rezonansivídbittâhvilevodnoísekcíízdvomaríznovisokimistrižnâmi AT mosʹpanlp rezonansivídbittâhvilevodnoísekcíízdvomaríznovisokimistrižnâmi AT rudʹla rezonansivídbittâhvilevodnoísekcíízdvomaríznovisokimistrižnâmi AT kirilenkoaa reflectionresonancesinawaveguidesectionwithtwodifferentheightposts AT kulikdû reflectionresonancesinawaveguidesectionwithtwodifferentheightposts AT mosʹpanlp reflectionresonancesinawaveguidesectionwithtwodifferentheightposts AT rudʹla reflectionresonancesinawaveguidesectionwithtwodifferentheightposts |