Температурно-частотні залежності діелектричних констант магній-заміщеного літієвого фериту
В роботі методом імпедансної спектроскопії досліджувалися температурно-частотні залежності діелектричних констант магнійзаміщених літій-залізних шпінелей, одержаних твердофазним синтезом. Показано, що діелектричні властивості зменшуються із збільшенням частоти для всіх складів. Це пояснюється на осн...
Збережено в:
| Опубліковано в: : | Металлофизика и новейшие технологии |
|---|---|
| Дата: | 2014 |
| Автори: | , , , , , , |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Українська |
| Опубліковано: |
Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
2014
|
| Теми: | |
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/106875 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Температурно-частотні залежності діелектричних констант магній-заміщеного літієвого фериту / Б.К. Остафійчук, І.М. Гасюк, Л.С. Кайкан, В.В. Угорчук, П.П. Якубовський, В.А. Цап, Ю.С. Кайкан // Металлофизика и новейшие технологии. — 2014. — Т. 36, № 1. — С. 89-102. — Бібліогр.: 13 назв. — укр. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859916847862775808 |
|---|---|
| author | Остафійчук, Б.К. Гасюк, І.М. Кайкан, Л.С. Угорчук, В.В. Якубовський, П.П. Цап, В.А. Кайкан, Ю.С. |
| author_facet | Остафійчук, Б.К. Гасюк, І.М. Кайкан, Л.С. Угорчук, В.В. Якубовський, П.П. Цап, В.А. Кайкан, Ю.С. |
| citation_txt | Температурно-частотні залежності діелектричних констант магній-заміщеного літієвого фериту / Б.К. Остафійчук, І.М. Гасюк, Л.С. Кайкан, В.В. Угорчук, П.П. Якубовський, В.А. Цап, Ю.С. Кайкан // Металлофизика и новейшие технологии. — 2014. — Т. 36, № 1. — С. 89-102. — Бібліогр.: 13 назв. — укр. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Металлофизика и новейшие технологии |
| description | В роботі методом імпедансної спектроскопії досліджувалися температурно-частотні залежності діелектричних констант магнійзаміщених літій-залізних шпінелей, одержаних твердофазним синтезом. Показано, що діелектричні властивості зменшуються із збільшенням частоти для всіх складів. Це пояснюється на основі припущення домінування електронного механізму поляризації. Виявлений немонотонний характер температурної залежности дійсної частини діелектричної проникности свідчить про наявність внеску в поляризацію процесів на межах зерен.
В работе методом импедансной спектроскопии исследовались температурно-частотные зависимости диэлектрических констант магнийзамещённых литий-железных шпинелей, полученных твердофазным синтезом. Показано, что диэлектрические свойства уменьшаются с увеличением частоты для всех составов. Это объясняется на основе предположения доминирования электронного механизма поляризации. Обнаруженный немонотонный характер температурной зависимости действительной части диэлектрической проницаемости свидетельствует о существовании вклада в поляризацию процессов на границах зёрен.
Temperature and frequency dependence of the dielectric constants of magnesium-substituted lithium-iron spinels fabricated by solid-phase synthesis are investigated, using the method of impedance spectroscopy. As shown, the dielectric properties of all the compositions decrease with frequency growth. It is explained by assumption about the dominance of electronic polarization mechanism. The non-monotonic character of the temperature dependence of the real part of the dielectric permittivity indicates the contribution of processes at grain boundaries to the polarization.
|
| first_indexed | 2025-12-07T16:06:20Z |
| format | Article |
| fulltext |
89
PACS numbers: 61.05.cp, 81.16.-c, 81.20.Ka, 82.45.Fk, 84.37.+q, 84.60.Dn
Температурно-частотні залежності діелектричних констант
магній-заміщеного літієвого фериту
Б. К. Остафійчук, І. М. Гасюк, Л. С. Кайкан, В. В. Угорчук,
П. П. Якубовський, В. А. Цап, Ю. С. Кайкан
Прикарпатський Національний університет ім. Василя Стефаника,
вул. Шевченка, 57,
76000 Івано-Франківськ, Україна
В роботі методом імпедансної спектроскопії досліджувалися температур-
но-частотні залежності діелектричних констант магнійзаміщених літій-
залізних шпінелей, одержаних твердофазним синтезом. Показано, що
діелектричні властивості зменшуються із збільшенням частоти для всіх
складів. Це пояснюється на основі припущення домінування електронно-
го механізму поляризації. Виявлений немонотонний характер темпера-
турної залежности дійсної частини діелектричної проникности свідчить
про наявність внеску в поляризацію процесів на межах зерен.
В работе методом импедансной спектроскопии исследовались темпера-
турно-частотные зависимости диэлектрических констант магнийзаме-
щённых литий-железных шпинелей, полученных твердофазным синте-
зом. Показано, что диэлектрические свойства уменьшаются с увеличени-
ем частоты для всех составов. Это объясняется на основе предположения
доминирования электронного механизма поляризации. Обнаруженный
немонотонный характер температурной зависимости действительной ча-
сти диэлектрической проницаемости свидетельствует о существовании
вклада в поляризацию процессов на границах зёрен.
Temperature and frequency dependences of the dielectric constants of mag-
nesium-substituted lithium-iron spinels fabricated by solid-phase synthesis
are investigated, using the method of impedance spectroscopy. As shown, the
dielectric properties of all the compositions decrease with frequency growth.
It is explained by assumption about the dominance of electronic polarization
mechanism. The non-monotonic character of the temperature dependence of
the real part of the dielectric permittivity indicates the contribution of pro-
cesses at grain boundaries to the polarization.
Ключові слова: ферити, комплексний імпеданс, діелектрична стала, по-
ляризація, танґенс втрат.
Металлофиз. новейшие технол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol.
2014, т. 36, № 1, сс. 89—102
Оттиски доступны непосредственно от издателя
Фотокопирование разрешено только
в соответствии с лицензией
2014 ИМФ (Институт металлофизики
им. Г. В. Курдюмова НАН Украины)
Напечатано в Украине.
90 Б. К. ОСТАФІЙЧУК, І. М. ГАСЮК, Л. С. КАЙКАН та ін.
(Отримано 22 жовтня 2013 р.; остаточн. варіант – 9 грудня 2013 р.)
1. ВСТУП
Багато фізичних властивостей полікристалічних феритів є дуже
чутливими до мікроструктури. Дві основні компоненти, що визна-
чають мікроструктуру – це зерна і межі зерен [1]. Тому інформація
про сукупність фізичних параметрів цих компонент є важливою
для розуміння загальних властивостей матеріялу в цілому. Метод
комплексного імпедансу дає можливість одержати цілу низку про-
відних і діелектричних властивостей таких матеріялів [2], а також
розділити окремо внесок зерен і меж зерен [3]. Відомо, що полікри-
сталічні матеріяли, до яких відносяться і ферити, часто виявляють
аномальні зміни опору і діелектричної сталої з частотою, що цілком
можна пояснити на базі двошарової моделі Максвелла—Ваґнера [4].
Така аномалія, імовірно, виникає внаслідок негомогенної природи
матеріялу, який можна розглядати як сукупність високопровідних
кристалітів, розділених низькопровідними межами зерен. Імпеда-
нсні спектри, одержані в широкому діяпазоні частот, дають змогу
виявити та інтерпретувати подібні аномалії. Аналіз даних ґрунту-
ється на можливості представлення комплексного імпедансу у ви-
гляді еквівалентного електричного кола, кожна компонента якого
пов’язана з певними фізичними параметрами чи процесами, що ві-
дбуваються в реальному матеріялі [4]. На підставі аналізу експери-
ментальних даних можна робити висновок щодо поведінки цілої
низки електричних параметрів, таких як питомий опір, провід-
ність, діелектрична проникність матеріялу, а також виявляти до-
мінантні механізми провідності та їх енергії активації.
При заміщенні в літій-залізну шпінель, йони магнію, маючи не-
значну перевагу до октаоточення, займають (як це видно з катіон-
ного розподілу) окта- і тетрапустоти. При цьому обидві підґратниці
шпінелі деформуються практично рівномірно. Це дає можливість
виконувати заміщення до високих значень концентрації впрова-
джених йонів, залишаючись при цьому в межах однофазності сис-
теми. Крім цього, в разі використання синтезованого матеріялу як
катодів літієвого джерела струму, небажаною є висока концентра-
ція заліза в двовалентному стані. Заміщення заліза йонами магнію
передбачає, таким чином, по-перше, зменшення вмісту йонів Fe2
у
системі і, по друге, забезпечення достатньої концентрації вакансій,
які відіграють значну роль у стрибковому механізмі провідності.
В даній роботі виконувалися вимірювання комплексного імпедан-
су магнійзаміщених літій-залізних шпінелей, і на їх основі визнача-
лися основні властивості, що є характерними для компонент мікро-
структури, а саме зерен і меж зерен полікристалічного матеріялу.
ТЕМПЕРАТУРНО-ЧАСТОТНІ ЗАЛЕЖНОСТІ ДІЕЛЕКТРИЧНИХ КОНСТАНТ 91
2. МЕТОДИКА ЕКСПЕРИМЕНТУ
Полікристалічні зразки загального складу Li0,5Fe2,5хMgхO4 (у 0,
0,1, 0,3, 0,6, 0,8, 1) синтезовані керамічним методом з суміші по-
рошків оксидів та гідроксидів металів марки ЧДА. Попереднє спі-
кання виконували при температурі 900C протягом 5 год. Одержані
системи розмелювали і пресували у вигляді таблеток з додаванням
в’яжучої речовини – 10% розчину полівінілового спирту. Після
висушування таблетки спікали в ізотермічному режимі на повітрі
при температурі 1000C протягом 5 год.
Фазовий аналіз та рентґеноструктурні дослідження виконували
на дифрактометрі ДРОН-3М в CuK-випроміненні за методою по-
рошків у геометрії Бреґґа—Брентано.
Для виконання імпедансних досліджень було виготовлено кон-
денсаторні системи графітовий електрод/зразок/графітовий елект-
род [5]. Вимірювання виконували на імпедансному спектрометрі
Autolab PGSTAT 12/FRA-2 в діяпазоні частот 0,01 Гц—100 кГц.
3. РЕЗУЛЬТАТИ І ОБГОВОРЕННЯ
При всіх складах Mg-заміщені феритові зразки були ідентифікова-
ні як однофазна дефектна кубічна шпінельна структура з просторо-
вої групи Fd3m [6]. Експериментальні Рентґенові дифрактограми
зразків в околі 20 2 65 представлено на рис. 1. Одержану сис-
Рис. 1. Експериментальні Рентґенові дифрактограми Mg-заміщених сис-
тем складу Li0,5Fe2,5xMgxO4, де х 0, 0,1, 0,3, 0,6, 0,8, 1.
92 Б. К. ОСТАФІЙЧУК, І. М. ГАСЮК, Л. С. КАЙКАН та ін.
тему можна представити загальною формулою Li0,5Fe2,5xMgxO4, де
х 0, 0,1, 0,3, 0,6, 0,8, 1. Рефлекси від головних відбивальних
площин (220), (311), (400), (511), (440) і (422) спостерігаються в усіх
дифрактограмах.
Розрахунок катіонного розподілу здійснювався з врахуванням
йонних радіусів кожної позиції (rA і rB) для різних складів. Резуль-
тати розрахунків для всіх систем представлено в табл. 1.
Порівняльні Найквістові діяграми (рис. 2) наведено для питомих
значень дійсної та уявної частини опору зразків з різним вмістом
Mg2
Візуально кожна діяграма являє собою спотворену петлю, що
складається, принаймні, з двох півкіл і поляризаційної гілки в ни-
Рис. 2. Найквістові діяграми для систем Li0,5Fe2,5xMgxO4.
ТАБЛИЦЯ 1. Катіонний розподіл елементів за підґратницями магнійза-
міщеної літій-залізної шпінелі.
Зразок Катіонний розподіл та фазовий склад
Параметри ґратниці
шпінельної фази, Å
2-0-1 (Fe1,00)(Fe1,59Li0,41)VkO4 8,3197 0,0013
2-1-1 (Li0,17Fe0,76Mg0,06)(Fe1,146Li0,46Mg0,08)VaO4 8,3272 0,0013
2-3-1 (Li0,16Fe0,74Mg0,09)(Fe1,57Li0,33Mg0,10)VkO4 8,3490 0,0013
2-6-1 (Li0,14Fe0,66Mg0,19)(Fe1,33Li0,31Mg0,36)VaO4 8,3581 0,0013
2-8-1 (Li0,19Fe0,50Mg0,31)(Fe0,94Li0,41Mg0,65)VaO4 8,3564 0,0013
2-10-1 (Li0,22Fe0,35Mg0,44)(Fe0,68Li0,44Mg0,88)VaO4 8,3571 0,0013
ТЕМПЕРАТУРНО-ЧАСТОТНІ ЗАЛЕЖНОСТІ ДІЕЛЕКТРИЧНИХ КОНСТАНТ 93
зькочастотній області, нахиленої під кутом, близьким до 45, що є
притаманним дифузійним процесам, які описуються Варбурґовим
коефіцієнтом. Всі діяграми задовільно інтерпретуються еквівален-
тною схемою, наведеною на рис. 3.
У наведеній схемі R1 – це опір підвідних контактів і опір контак-
ту між електродами і поверхнею матеріялу. Ці контакти додають
внесок у загальний зовнішній опір R1 без врахування поляризації
електродів на контакті матеріялів і поверхні електродів. Коло
[R2C1] при вищих частотах можна віднести до об’ємів зерен, оскіль-
ки ці фундаментальні процеси в твердих матеріялах мають місце у
високочастотній області. Друге коло [R3C2] відноситься до процесів
на межах зерен, а остання ділянка, що містить Варбурґів елемент
W, як вже було сказано вище, описує процеси переносу маси [7].
Параметри модельного представлення імпедансних вимірювань
магній-заміщених літій-залізних шпінелей представлено в табл. 2.
Для уточнення результатів моделювання і з’ясування правомірнос-
ті застосування еквівалентної схеми, нами було виконано розрахунок
параметрів зерен і меж зерен за методикою, запропонованою в роботі
[8], згідно з якою, аркоподібна ділянка Найквістової діяграми являє
собою дві петлі, що частково перекриваються, або півкола, що зсунуті
вздовж дійсної осі Z (рис. 4). Два півкола при високих і низьких час-
тотах ідентифікуються як властивості зерен і меж зерен відповідно.
ТАБЛИЦЯ 2. Параметри модельного представлення імпедансних мірянь.
Зразок, х R1, кОм R2, кОм C1, пФ R3, кОм C2, мкФ W, Омсм2с1/2
0,1 70,1 768 77,5 208,4 8,6 0,203
0,3 46,1 442 125,3 225,1 9,65 0,1767
0,6 34,6 484 113,9 294,1 1,765 0,2097
0,8 43,5 235 123,6 85,6 9,83 0,3046
1,0 21,73 327 85,3 79,4 19,11 0,8358
Рис. 3. Модель еквівалентної електричної схеми систем Li0,5Fe2,5xMgxO4.
94 Б. К. ОСТАФІЙЧУК, І. М. ГАСЮК, Л. С. КАЙКАН та ін.
Стиснення півкіл є наслідком відхилу від ідеальних Дебайових релак-
саційних процесів, можливо, як наслідок розтягнення часу релаксації
в явищах в об’ємі зерна і на його межах. Розподіл часу релаксації
пов’язаний з відмінностями в оточенні для різних йонів.
Загальний комплексний імпеданс з еквівалентних кіл задається
виразом [9]:
gbb
s
b b gb gb
1 1
RR
Z R
j C R j C R
. (1)
Згідно з [10], недебайова місткість залежить від частоти так, що
,)()(
1
1b
b n
jCC (2а)
,)()(
1
2gb
gb n
jCC (2б)
де Cb() і Cgb() – місткості, які підставляються в рівняння (1), С1 і С2
– це виміряні можливі місткості для об’ємів зерен і меж зерен, від-
повідно. Їх величину було розраховано з максимуму півкіл для
об’ємів і меж зерен. Значення Rs, Rb, Rgb та ngb було розраховано з
експерименту способом, наведеним на рис. 4 і 5. Із запису для ком-
плексної місткості )/(1
ZjC можна побачити, що
22
Z
Z
Z
Z
CjCC ; таким чином, С1 і С2 є еквівалентні до
С, розрахованого при Xb і Xgb (як показано на рис. 6).
Рис. 4. Схематичне представлення високочастотного фраґмента годографа ім-
педансу у вигляді двох півкілдлявизначенняпараметрів зерен імеж зерен.
ТЕМПЕРАТУРНО-ЧАСТОТНІ ЗАЛЕЖНОСТІ ДІЕЛЕКТРИЧНИХ КОНСТАНТ 95
Можна бачити, що при n 1 , 0, n 1 для матеріялу, що ві-
дповідає процесу релаксації за Дебайом, імпедансний спектр має
обов’язково вигляд півкола. Параметри b, gb, які описують міст-
кість, що залежить від частоти, можуть бути інтерпретовані як роз-
сіювальний фактор дійсного часу релаксації для об’єму і меж зерен,
відповідно. Підставивши рівняння (2а) і (2б) в (1), і записавши, що
(1 )
exp (1 )/2j j , дійсна Z і уявна Z частини комплексного
імпедансу знаходяться як
Рис. 6. Частотні залежності дійсної і уявноїчастиндіелектричноїпроникності.
Рис. 5. Схематичне представлення методики визначення параметрів nb, ngb
та b, gb.
96 Б. К. ОСТАФІЙЧУК, І. М. ГАСЮК, Л. С. КАЙКАН та ін.
,gbbs ZZRZ (3а)
gbb ZZZ , (3б)
де
b
b b
b 1 b
b 2 2
b 1 b 1 b
(cos /2)
,
[ (cos /2) ] [ (sin /2) ]
n
n n
G C n
Z
G C n C n
gb
gb gb
gb 2 gb
gb 2 2
gb 2 gb 2 gb
(cos /2)
,
[ (cos /2) ] [ (sin /2) ]
n
n n
G C n
Z
G C n C n
b
b
1 b
b 2 2
b 1 b 1 b
(sin /2)
,
[ (cos /2) ] [ (sin /2) ]b
n
nn
C n
Z
G C n C n
gb
gb gb
2 gb
gb 2 2
gb 2 gb 2 gb
(cos /2)
,
[ (cos /2) ] [ (sin /2) ]
n
n n
C n
Z
G C n C n
b b
1/G R і
gb gb
1/G R – провідності для об’ємів і меж зерен відпо-
відно.
В таблиці 3 наведено величини зміни компонентів залежно від
складу. Ці значення використовувалися для перерахунку Z і Z.
Стиснення півкіл Z від Z відмічено кутами b і gb для об’єму і меж
зерен відповідно. Ці кути віднесено до параметрів b і gb так, що
b 2b/180 і gb 2gb/180. Так, фактор розсіяння є еквівалентним
до ступеня стиснення півкіл. Часи релаксації b RbC1 і gb RgbC2 взя-
ТАБЛИЦЯ 3. Величини розрахованих параметрів зерен і меж зерен для
зразків з різним вмістом магнію.
Зразок 0,1 0,3 0,6 0,8 1,0
Rb 0,05; 104 Ом 79,6 45,3 50,1 25,5 35,6
Rgb 0,05; 104 Ом 22,8 23,5 30,1 87,7 80,6
Cb 0,001; нФ 78,3 126,5 117,2 125,2 89,1
Cgb 0,001; мкФ 8,8 10,1 2,3 10,0 20,1
b 0,001 0,328 0,331 0,316 0,343 0,341
gb 0,001 0,362 0,366 0,344 0,305 0,333
nb 0,001 0,672 0,669 0,684 0,657 0,659
ngb 0,001 0,638 0,634 0,656 0,695 0,667
R1 0,05; 104 Ом 7,01 4,72 3,57 4,55 2,29
b RbCb 0,5106, с 62,33 57,31 58,72 31,93 31,72
gb RgbCgb 0,5105, с 20,06 23,74 6,92 8,77 16,20
ТЕМПЕРАТУРНО-ЧАСТОТНІ ЗАЛЕЖНОСТІ ДІЕЛЕКТРИЧНИХ КОНСТАНТ 97
ті із Дебайових значень для об’ємів і меж зерен відповідно.
Як видно з порівняння відповідних значень табл. 2 і 3, в цілому
опори і місткості, одержані з розрахунку і експериментально, збі-
гаються. Імовірна місткість для об’ємів Cb і меж зерен Cgb в цілому
немонотонно залежить від складу зразка і має значення порядку
10
10—10
8
Ф. Дві місткості обернено пропорційні до густини середо-
вища. Оскільки густина зерен значно більша за густину міжзерно-
вої області, то при тій самій діелектричній константі при однакових
частотах і складі значення Cb є меншим за Cgb.
На рисунку 6 показані криві частотної залежності дійсної і уяв-
ної частин діелектричної проникності для зразка з вмістом магнію
х 0,1. Для інших складів поведінка кривих подібна.
Для системи складу Li0,5Fe2,4Mg0,1O4 було виконано температурні
імпедансні вимірювання від кімнатної температури до 723 К з кро-
ком 50 К. Годографи температурного імпедансу наведено на рис. 7.
З підвищенням температури (рис. 8) уявна частина діелектричної
проникності різко збільшується. Зростання стає більш різким при
високих частотах. Температурна залежність дійсної частини діеле-
ктричної проникності має немонотонний характер (рис. 9). Так, в
околі температур 500 К значення має максимум, що є ознакою
присутності більш як одного поляризаційного механізму [11].
Діелектричні втрати, представлені r , різко збільшуються із зме-
ншенням частоти. Така частотна залежність r є наслідком поляри-
зації межі поділу. Поляризація меж зерен базується на двошаровій
моделі Максвелла—Ваґнера і включає в себе додаткову величину, яка
обернено пропорційна до повного опору і частоти. Ферити виявляють
Рис. 7. Температурні залежності годографів імпедансу для системи
Li0,5Fe2,4Mg0,1O4.
98 Б. К. ОСТАФІЙЧУК, І. М. ГАСЮК, Л. С. КАЙКАН та ін.
зерномежову поляризацію внаслідок структурної неоднорідності та
існування вільних зарядів. Вважається [12], що електрони, які здій-
снюють перескоки при низькій частоті, можуть бути захоплені не-
однорідностями. Збільшення r з температурою при певній частоті
є наслідком зменшення опору феритів із збільшенням температури.
Низький опір сприяє електронним перескокам, і внаслідок спосте-
рігається вища поляризовaність чи більше значення r . Значення
r і r не зменшуються поступово до нуля, як це очікувалося з по-
ляризації меж зерен.
Дебайова релаксація пов’язана з диполярністю матеріялів, яка
може зазнавати орієнтаційної поляризації в околі 104—109
Гц [8]. У
випадку Дебайового моделю r зменшується до нуля з пониженням
частоти. Існування йонів Fe3
і меншої кількості Fe2
компенсують
диполярність феритового матеріялу. В результаті орієнтаційної по-
ляризації диполі ротаційно зміщуються. У випадку феритів обер-
тання чи поворот Fe2—Fe3-диполів можна розглядати як обмін еле-
ктронами між йонами [11], так, що диполі розміщуються в напря-
мку змінного поля. Інерційність руху заряду може викликати зме-
ншення поляризації. Стрибок електрона від Fe2
до Fe3
потребує
додаткових витрат енергії, що виявляється в зменшенні потенція-
льної енергії зв’язку електрона з йоном Fe2. Механізм орієнтацій-
ної поляризації залежить від частоти, так, що поляризовність зме-
ншується з температурою. Це пояснює той результат, що r в обла-
сті орієнтаційної поляризації стає меншим при вищих температу-
рах.
Рис. 8. Залежність уявної частини діелектричної проникності від темпера-
тури при різних частотах.
ТЕМПЕРАТУРНО-ЧАСТОТНІ ЗАЛЕЖНОСТІ ДІЕЛЕКТРИЧНИХ КОНСТАНТ 99
Релаксація при низьких температурах починається при дещо ниж-
чих частотах. Однак профілі релаксації при вищих частотах приблизно
такі самі. Висока резистивність при нижчих частотах підтримує здат-
ність до перескоку електронів між йонами Fe2
і Fe3, так, що їх стрибки
можуть не бути в фазі зі змінним полем. Внаслідок збільшення впливу
поляризації меж поділу дає більше зростання r і r в низькочастотній
області. Зростання є також значимішим при вищих температурах. Спо-
стерігається ефект зміщення мінімуму r в бік вищих частот із збіль-
шенням температури. Модель двох R—C-петель і модель двошарового
конденсатора типу Максвелла—Ваґнера вказують на існування поляри-
зації меж поділу. Цей тип поляризації є наслідком негомогенності ма-
теріялу, що є домінантною на межах зерен.
У зв’язку із запізнюванням релаксаційної поляризації в зразку
на змінному струмі розсіюється енергія. Потужність, розсіяна оди-
ницею об’єму, називають питомими діелектричними втратами, які
характеризуються танґенсом кута діелектричних втрат tg.
Виходячи з наявної кореляції між діелектричними властивостями
і питомою електропровідністю феритів, а також схожістю співвід-
ношень, які описують температурні залежності вищевказаних вели-
чин [13], ми припустили, що механізм, який призводить до описаної
частотно-температурної поведінки провідності, діелектричних ста-
лих і танґенса діелектричних втрат, викликаний дрейфом в елект-
ричному полі одних і тих самих частинок, а саме, слабкозв’язаних
електронів. Подібні результати також було одержано в роботі [8].
В роботах [6, 8, 10] було показано, що в полікристалічних феритах
Рис. 9. Залежність дійсної частини діелектричної проникності від темпе-
ратури при різних частотах.
100 Б. К. ОСТАФІЙЧУК, І. М. ГАСЮК, Л. С. КАЙКАН та ін.
питома провідність та діелектрична проникність залежать від зе-
рнистості структури зразка, яка, в свою чергу, визначається складом
і умовами синтезу зразків, а також температурою і частотою сиґна-
лу, при яких здійснюється вимірювання цих величин. Межі зерен,
на відміну від їх об’єму, містять підвищену концентрацію вакансій
та інших неоднорідностей, що значною мірою змінює електрофізичні
властивості останніх. Чим більше у феритах йонних вакансій і слаб-
козв’язаних електронів, тим більше число диполів ними утворюєть-
ся, і тим вища їх діелектрична проникність. Температури 450—
550 К, очевидно, є оптимальними для утворення таких диполів на
межах зерен в діяпазоні частот 10—100 Гц, і, як це спостерігається на
рис. 3, дає різке зростання значення дійсної частини діелектричної
проникності матеріялу. Диполі, утворені під дією змінного електри-
чного поля слабкозв’язаними електронами та йонними вакансіями в
основному на межах зерен і є, очевидно, причиною їх високої діелек-
тричної проникності. Також спостерігається в розглянутому околі
температур зміна поведінки провідності [6] і зміна кута нахилу Ар-
реніюсових кривих [13], що опосередковано підтверджує прояв до-
мінантного впливу меж зерен. Частотні залежності танґенса втрат
tg для шпінелей складу Li0,5Fe2,5xMgxO4, де х 0, 0,1, 0,3, 0,6, 0,8, 1
вимірювалися для діяпазону частот від 10
2
до 105
Гц. Зміну tg з час-
тотою при кімнатній температурі наведено на рис. 10.
Для досліджуваних систем характерна наявність піка, чітко ви-
раженого для зразків, допованих йонами магнію. Причому, поло-
Рис. 10. Частотні залежності танґенса втрат для систем магнійзаміщених
шпінелей з різним вмістом йонів магнію.
ТЕМПЕРАТУРНО-ЧАСТОТНІ ЗАЛЕЖНОСТІ ДІЕЛЕКТРИЧНИХ КОНСТАНТ 101
ження піка змінюється із концентрацією. В основному максимум
на залежності tg від частоти виникає, коли частота перескоку носі-
їв заряду співпадає з частотою прикладеного зовнішнього поля [11].
Розширення піка танґенса діелектричних втрат tg вказує на існу-
вання залежності часу релаксації від частоти, а не на його стале
значення [12]. Цей розподіл часів релаксації є наслідком відміннос-
тей в найближчому оточенні різних йонів в розглянутій структурі,
крім цього, свій вплив вносять і температурні флуктуації ґратниці,
які мають місце і при кімнатній температурі.
4. ВИСНОВКИ
Запропонована методика дозволяє дослідити діелектричні власти-
вості матеріялу як функції температури і частоти на основі загаль-
ного вигляду годографів імпедансу і оцінити оптимальність вибору
еквівалентної схеми. Діелектрична стала r та діелектричні втрати
r зменшуються із збільшенням частоти для всіх складів магній-
заміщених літій-залізних шпінелей. Така залежність пояснюється
на основі припущення, що механізм поляризації в основному є еле-
ктронною поляризацією. Виявлений немонотонний характер тем-
пературної залежності дійсної частини діелектричної проникності
свідчить про існування внеску в поляризацію процесів на межах
зерен, який особливо сильно виявляється в околі температур 450—
550 К. Розширення піка танґенса діелектричних втрат вказує на
існування залежності часу релаксації від частоти, що є наслідком
відмінностей в найближчому оточенні різних йонів у розглянутій
структурі і значною мірою внеском поляризації меж зерен.
ЦИТОВАНА ЛІТЕРАТУРА
1. V. G. Harris, N. S. Koon, C. M. Williams et al., IEEE Trans. Magn., 31, No. 6:
3473 (1996).
2. С. В. Гнеденков, С. Л. Синебрюхов, Вестник ДВО РАН, № 5: 6 (2006).
3. S. F. Mansour, Egypt. J. Solids, 28, No. 2: 263 (2005).
4. Samy A. Rahman, Egypt. J. Solids, 29, No. 1: 131 (2006).
5. Б. К. Остафійчук, Л. С. Кайкан, І. М. Гасюк, Б. Я. Депутат, Фізика і хімія
твердого тіла, 7, № 2: 202 (2006).
6. І. М. Гасюк, І. М. Будзуляк, С. А. Галігузова та ін., Наносистеми, нанома-
теріали, нанотехнології, 4, вип. 3: 613 (2006).
7. З. Б. Стойнов, Б. М. Графов, Б. Савова-Стойнова, В. В. Елкин, Электрохи-
мический импеданс (Москва: Наука: 1991).
8. M. N. Abdullah and A. N. Yusoff, J. Alloys Compd., 233: 129 (1996).
9. S. Mandal, R. M. Rojas, J. M. Amarilla et al., Chem. Mater., 14: 1598 (2002).
10. M. N. Abdullah and A. N. Yusoff, J. Mater. Sci., 32: 5817 (1997).
11. А. В. Малышев, В. В. Пешев, А. М. Притулов, Изв. вузов. Физика, № 7: 48
(2003).
102 Б. К. ОСТАФІЙЧУК, І. М. ГАСЮК, Л. С. КАЙКАН та ін.
12. М. П. Богданович, В. Н. Варской, В. П. Лебедев и др., Изв. вузов. Физика,
№ 1: 58 (1983).
13. Б. К. Остафійчук, І. М. Гасюк, Л. С. Кайкан, В. В. Угорчук, П. О. Сулим,
Восточно-Европейский журнал передовых технологий, № 6: 98 (2010).
REFERENCES
1. V. G. Harris, N. S. Koon, C. M. Williams et al., IEEE Trans. Magn., 31, No. 6:
3473 (1996).
2. S. V. Gnedenkov, S. L. Sinebryukhov, Vestnik DVO RAN, No. 5: 6 (2006) (in
Russian).
3. S. F. Mansour, Egypt. J. Solids, 28, No. 2: 263 (2005).
4. Samy A. Rahman, Egypt. J. Solids, 29, No. 1: 131 (2006).
5. B. K. Ostafiychuk, L. S. Kaykan, I. M. Hasyuk, and B. Ya. Deputat, Fizyka
i Khimiya Tverdoho Tila, 7, No. 2: 202 (2006) (in Ukrainian).
6. I. M. Hasyuk, I. M. Budzulyak, S. A. Halihuzova et al., Nanosistemi,
Nanomateriali, Nanotehnologii, 4, No. 3: 613 (2006) (in Ukrainian).
7. Z. B. Stoynov, B. M. Grafov, B. Savova-Stoynova, and V. V. Elkin,
Elektrokhimicheskiy Impedans (Moscow: Nauka: 1991) (in Russian).
8. M. N. Abdullah and A. N. Yusoff, J. Alloys Compd., 233: 129 (1996).
9. S. Mandal, R. M. Rojas, J. M. Amarilla et al., Chem. Mater., 14: 1598 (2002).
10. M. N. Abdullah and A. N. Yusoff, J. Mater. Sci., 32: 5817 (1997).
11. A. V. Malyshev, V. V. Peshev, and A. M. Pritulov, Izv. Vuzov. Fizika, No. 7:
48 (2003) (in Russian).
12. M. P. Bogdanovich, V. N. Varskoy, V. P. Lebedev et al., Izv. Vuzov. Fizika,
No. 1: 58 (1983) (in Russian).
13. B. K. Ostafiychuk, I. M. Hasyuk, L. S. Kaykan, V. V. Uhorchuk, and P. O.
Sulym, Vostochno-Evropeyskiy Zhurnal Peredovykh Tekhnologiy, No. 6: 98
(2010) (in Ukrainian).
<<
/ASCII85EncodePages false
/AllowTransparency false
/AutoPositionEPSFiles true
/AutoRotatePages /None
/Binding /Left
/CalGrayProfile (Dot Gain 20%)
/CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1)
/CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2)
/sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1)
/CannotEmbedFontPolicy /Error
/CompatibilityLevel 1.4
/CompressObjects /Tags
/CompressPages true
/ConvertImagesToIndexed true
/PassThroughJPEGImages true
/CreateJobTicket false
/DefaultRenderingIntent /Default
/DetectBlends true
/DetectCurves 0.0000
/ColorConversionStrategy /CMYK
/DoThumbnails false
/EmbedAllFonts true
/EmbedOpenType false
/ParseICCProfilesInComments true
/EmbedJobOptions true
/DSCReportingLevel 0
/EmitDSCWarnings false
/EndPage -1
/ImageMemory 1048576
/LockDistillerParams false
/MaxSubsetPct 100
/Optimize true
/OPM 1
/ParseDSCComments true
/ParseDSCCommentsForDocInfo true
/PreserveCopyPage true
/PreserveDICMYKValues true
/PreserveEPSInfo true
/PreserveFlatness true
/PreserveHalftoneInfo false
/PreserveOPIComments true
/PreserveOverprintSettings true
/StartPage 1
/SubsetFonts true
/TransferFunctionInfo /Apply
/UCRandBGInfo /Preserve
/UsePrologue false
/ColorSettingsFile ()
/AlwaysEmbed [ true
]
/NeverEmbed [ true
]
/AntiAliasColorImages false
/CropColorImages true
/ColorImageMinResolution 300
/ColorImageMinResolutionPolicy /OK
/DownsampleColorImages true
/ColorImageDownsampleType /Bicubic
/ColorImageResolution 300
/ColorImageDepth -1
/ColorImageMinDownsampleDepth 1
/ColorImageDownsampleThreshold 1.50000
/EncodeColorImages true
/ColorImageFilter /DCTEncode
/AutoFilterColorImages true
/ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG
/ColorACSImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/ColorImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/JPEG2000ColorACSImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/JPEG2000ColorImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/AntiAliasGrayImages false
/CropGrayImages true
/GrayImageMinResolution 300
/GrayImageMinResolutionPolicy /OK
/DownsampleGrayImages true
/GrayImageDownsampleType /Bicubic
/GrayImageResolution 300
/GrayImageDepth -1
/GrayImageMinDownsampleDepth 2
/GrayImageDownsampleThreshold 1.50000
/EncodeGrayImages true
/GrayImageFilter /DCTEncode
/AutoFilterGrayImages true
/GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG
/GrayACSImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/GrayImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/JPEG2000GrayACSImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/JPEG2000GrayImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/AntiAliasMonoImages false
/CropMonoImages true
/MonoImageMinResolution 1200
/MonoImageMinResolutionPolicy /OK
/DownsampleMonoImages true
/MonoImageDownsampleType /Bicubic
/MonoImageResolution 1200
/MonoImageDepth -1
/MonoImageDownsampleThreshold 1.50000
/EncodeMonoImages true
/MonoImageFilter /CCITTFaxEncode
/MonoImageDict <<
/K -1
>>
/AllowPSXObjects false
/CheckCompliance [
/None
]
/PDFX1aCheck false
/PDFX3Check false
/PDFXCompliantPDFOnly false
/PDFXNoTrimBoxError true
/PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [
0.00000
0.00000
0.00000
0.00000
]
/PDFXSetBleedBoxToMediaBox true
/PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [
0.00000
0.00000
0.00000
0.00000
]
/PDFXOutputIntentProfile ()
/PDFXOutputConditionIdentifier ()
/PDFXOutputCondition ()
/PDFXRegistryName ()
/PDFXTrapped /False
/CreateJDFFile false
/Description <<
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
/BGR <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>
/CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002>
/CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002>
/CZE <FEFF005400610074006f0020006e006100730074006100760065006e00ed00200070006f0075017e0069006a007400650020006b0020007600790074007600e101590065006e00ed00200064006f006b0075006d0065006e0074016f002000410064006f006200650020005000440046002c0020006b00740065007200e90020007300650020006e0065006a006c00e90070006500200068006f006400ed002000700072006f0020006b00760061006c00690074006e00ed0020007400690073006b00200061002000700072006500700072006500730073002e002000200056007900740076006f01590065006e00e900200064006f006b0075006d0065006e007400790020005000440046002000620075006400650020006d006f017e006e00e90020006f007400650076015900ed007400200076002000700072006f006700720061006d0065006300680020004100630072006f00620061007400200061002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002000610020006e006f0076011b006a016100ed00630068002e>
/DAN <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>
/DEU <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>
/ESP <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>
/ETI <FEFF004b00610073007500740061006700650020006e0065006900640020007300e4007400740065006900640020006b00760061006c006900740065006500740073006500200074007200fc006b006900650065006c007300650020007000720069006e00740069006d0069007300650020006a0061006f006b007300200073006f00620069006c0069006b0065002000410064006f006200650020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e00740069006400650020006c006f006f006d006900730065006b0073002e00200020004c006f006f0064007500640020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e00740065002000730061006100740065002000610076006100640061002000700072006f006700720061006d006d006900640065006700610020004100630072006f0062006100740020006e0069006e0067002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020006a00610020007500750065006d006100740065002000760065007200730069006f006f006e00690064006500670061002e000d000a>
/FRA <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>
/GRE <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>
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
/HRV (Za stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.)
/HUN <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>
/ITA <FEFF005500740069006c0069007a007a006100720065002000710075006500730074006500200069006d0070006f007300740061007a0069006f006e00690020007000650072002000630072006500610072006500200064006f00630075006d0065006e00740069002000410064006f00620065002000500044004600200070006900f900200061006400610074007400690020006100200075006e00610020007000720065007300740061006d0070006100200064006900200061006c007400610020007100750061006c0069007400e0002e0020004900200064006f00630075006d0065006e007400690020005000440046002000630072006500610074006900200070006f00730073006f006e006f0020006500730073006500720065002000610070006500720074006900200063006f006e0020004100630072006f00620061007400200065002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000200065002000760065007200730069006f006e006900200073007500630063006500730073006900760065002e>
/JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002>
/KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e>
/LTH <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>
/LVI <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>
/NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.)
/NOR <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>
/POL <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>
/PTB <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>
/RUM <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>
/RUS <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>
/SKY <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>
/SLV <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>
/SUO <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>
/SVE <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>
/TUR <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>
/UKR <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>
/ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.)
>>
/Namespace [
(Adobe)
(Common)
(1.0)
]
/OtherNamespaces [
<<
/AsReaderSpreads false
/CropImagesToFrames true
/ErrorControl /WarnAndContinue
/FlattenerIgnoreSpreadOverrides false
/IncludeGuidesGrids false
/IncludeNonPrinting false
/IncludeSlug false
/Namespace [
(Adobe)
(InDesign)
(4.0)
]
/OmitPlacedBitmaps false
/OmitPlacedEPS false
/OmitPlacedPDF false
/SimulateOverprint /Legacy
>>
<<
/AddBleedMarks false
/AddColorBars false
/AddCropMarks false
/AddPageInfo false
/AddRegMarks false
/ConvertColors /ConvertToCMYK
/DestinationProfileName ()
/DestinationProfileSelector /DocumentCMYK
/Downsample16BitImages true
/FlattenerPreset <<
/PresetSelector /MediumResolution
>>
/FormElements false
/GenerateStructure false
/IncludeBookmarks false
/IncludeHyperlinks false
/IncludeInteractive false
/IncludeLayers false
/IncludeProfiles false
/MultimediaHandling /UseObjectSettings
/Namespace [
(Adobe)
(CreativeSuite)
(2.0)
]
/PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK
/PreserveEditing true
/UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged
/UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile
/UseDocumentBleed false
>>
]
>> setdistillerparams
<<
/HWResolution [2400 2400]
/PageSize [612.000 792.000]
>> setpagedevice
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-106875 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1024-1809 |
| language | Ukrainian |
| last_indexed | 2025-12-07T16:06:20Z |
| publishDate | 2014 |
| publisher | Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Остафійчук, Б.К. Гасюк, І.М. Кайкан, Л.С. Угорчук, В.В. Якубовський, П.П. Цап, В.А. Кайкан, Ю.С. 2016-10-08T09:04:38Z 2016-10-08T09:04:38Z 2014 Температурно-частотні залежності діелектричних констант магній-заміщеного літієвого фериту / Б.К. Остафійчук, І.М. Гасюк, Л.С. Кайкан, В.В. Угорчук, П.П. Якубовський, В.А. Цап, Ю.С. Кайкан // Металлофизика и новейшие технологии. — 2014. — Т. 36, № 1. — С. 89-102. — Бібліогр.: 13 назв. — укр. 1024-1809 PACS numbers: 61.05.cp, 81.16.-c, 81.20.Ka, 82.45.Fk, 84.37.+q, 84.60.Dn DOI: http://dx.doi.org/10.15407/mfint.36.01.0089 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/106875 В роботі методом імпедансної спектроскопії досліджувалися температурно-частотні залежності діелектричних констант магнійзаміщених літій-залізних шпінелей, одержаних твердофазним синтезом. Показано, що діелектричні властивості зменшуються із збільшенням частоти для всіх складів. Це пояснюється на основі припущення домінування електронного механізму поляризації. Виявлений немонотонний характер температурної залежности дійсної частини діелектричної проникности свідчить про наявність внеску в поляризацію процесів на межах зерен. В работе методом импедансной спектроскопии исследовались температурно-частотные зависимости диэлектрических констант магнийзамещённых литий-железных шпинелей, полученных твердофазным синтезом. Показано, что диэлектрические свойства уменьшаются с увеличением частоты для всех составов. Это объясняется на основе предположения доминирования электронного механизма поляризации. Обнаруженный немонотонный характер температурной зависимости действительной части диэлектрической проницаемости свидетельствует о существовании вклада в поляризацию процессов на границах зёрен. Temperature and frequency dependence of the dielectric constants of magnesium-substituted lithium-iron spinels fabricated by solid-phase synthesis are investigated, using the method of impedance spectroscopy. As shown, the dielectric properties of all the compositions decrease with frequency growth. It is explained by assumption about the dominance of electronic polarization mechanism. The non-monotonic character of the temperature dependence of the real part of the dielectric permittivity indicates the contribution of processes at grain boundaries to the polarization. uk Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України Металлофизика и новейшие технологии Электронные структура и свойства Температурно-частотні залежності діелектричних констант магній-заміщеного літієвого фериту Температурно-частотные зависимости диэлектрических констант магний-замещённого литиевого феррита Temperature—Frequency Dependences of Dielectric Constants of Magnesium-Substituted Lithium Ferrite Article published earlier |
| spellingShingle | Температурно-частотні залежності діелектричних констант магній-заміщеного літієвого фериту Остафійчук, Б.К. Гасюк, І.М. Кайкан, Л.С. Угорчук, В.В. Якубовський, П.П. Цап, В.А. Кайкан, Ю.С. Электронные структура и свойства |
| title | Температурно-частотні залежності діелектричних констант магній-заміщеного літієвого фериту |
| title_alt | Температурно-частотные зависимости диэлектрических констант магний-замещённого литиевого феррита Temperature—Frequency Dependences of Dielectric Constants of Magnesium-Substituted Lithium Ferrite |
| title_full | Температурно-частотні залежності діелектричних констант магній-заміщеного літієвого фериту |
| title_fullStr | Температурно-частотні залежності діелектричних констант магній-заміщеного літієвого фериту |
| title_full_unstemmed | Температурно-частотні залежності діелектричних констант магній-заміщеного літієвого фериту |
| title_short | Температурно-частотні залежності діелектричних констант магній-заміщеного літієвого фериту |
| title_sort | температурно-частотні залежності діелектричних констант магній-заміщеного літієвого фериту |
| topic | Электронные структура и свойства |
| topic_facet | Электронные структура и свойства |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/106875 |
| work_keys_str_mv | AT ostafíičukbk temperaturnočastotnízaležnostídíelektričnihkonstantmagníizamíŝenogolítíêvogoferitu AT gasûkím temperaturnočastotnízaležnostídíelektričnihkonstantmagníizamíŝenogolítíêvogoferitu AT kaikanls temperaturnočastotnízaležnostídíelektričnihkonstantmagníizamíŝenogolítíêvogoferitu AT ugorčukvv temperaturnočastotnízaležnostídíelektričnihkonstantmagníizamíŝenogolítíêvogoferitu AT âkubovsʹkiipp temperaturnočastotnízaležnostídíelektričnihkonstantmagníizamíŝenogolítíêvogoferitu AT capva temperaturnočastotnízaležnostídíelektričnihkonstantmagníizamíŝenogolítíêvogoferitu AT kaikanûs temperaturnočastotnízaležnostídíelektričnihkonstantmagníizamíŝenogolítíêvogoferitu AT ostafíičukbk temperaturnočastotnyezavisimostidiélektričeskihkonstantmagniizameŝennogolitievogoferrita AT gasûkím temperaturnočastotnyezavisimostidiélektričeskihkonstantmagniizameŝennogolitievogoferrita AT kaikanls temperaturnočastotnyezavisimostidiélektričeskihkonstantmagniizameŝennogolitievogoferrita AT ugorčukvv temperaturnočastotnyezavisimostidiélektričeskihkonstantmagniizameŝennogolitievogoferrita AT âkubovsʹkiipp temperaturnočastotnyezavisimostidiélektričeskihkonstantmagniizameŝennogolitievogoferrita AT capva temperaturnočastotnyezavisimostidiélektričeskihkonstantmagniizameŝennogolitievogoferrita AT kaikanûs temperaturnočastotnyezavisimostidiélektričeskihkonstantmagniizameŝennogolitievogoferrita AT ostafíičukbk temperaturefrequencydependencesofdielectricconstantsofmagnesiumsubstitutedlithiumferrite AT gasûkím temperaturefrequencydependencesofdielectricconstantsofmagnesiumsubstitutedlithiumferrite AT kaikanls temperaturefrequencydependencesofdielectricconstantsofmagnesiumsubstitutedlithiumferrite AT ugorčukvv temperaturefrequencydependencesofdielectricconstantsofmagnesiumsubstitutedlithiumferrite AT âkubovsʹkiipp temperaturefrequencydependencesofdielectricconstantsofmagnesiumsubstitutedlithiumferrite AT capva temperaturefrequencydependencesofdielectricconstantsofmagnesiumsubstitutedlithiumferrite AT kaikanûs temperaturefrequencydependencesofdielectricconstantsofmagnesiumsubstitutedlithiumferrite |