Слабка локалізація – можлива причина особливостей температурної поведінки електроопору аморфних сплавів на основі кобальту

Досліджено та проаналізовано температурні залежності електроопору R(T) аморфних сплавів Сo80xFexB20 (2 ≤ x ≤ 20). Наведено арґументи на користь того, що особливості поведінки R(T) цих сплавів можуть бути пояснені з точки зору не тільки розупорядкованості атомної структури, але й ефектів слабкої лок...

Ausführliche Beschreibung

Gespeichert in:

Bibliographische Detailangaben
Veröffentlicht in:	Металлофизика и новейшие технологии
Datum:	2014
1. Verfasser:	Семенько, М.П.
Format:	Artikel
Sprache:	Ukrainisch
Veröffentlicht:	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2014
Schlagworte:	Электронные структура и свойства
Online Zugang:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/106885
Tags:	Tag hinzufügen Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Zitieren:	Слабка локалізація – можлива причина особливостей температурної поведінки електроопору аморфних сплавів на основі кобальту / М.П. Семенько // Металлофизика и новейшие технологии. — 2014. — Т. 36, № 2. — С. 195-204. — Бібліогр.: 24 назв. — укр.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

_version_	1860088919092101120
author	Семенько, М.П.
author_facet	Семенько, М.П.
citation_txt	Слабка локалізація – можлива причина особливостей температурної поведінки електроопору аморфних сплавів на основі кобальту / М.П. Семенько // Металлофизика и новейшие технологии. — 2014. — Т. 36, № 2. — С. 195-204. — Бібліогр.: 24 назв. — укр.
collection	DSpace DC
container_title	Металлофизика и новейшие технологии
description	Досліджено та проаналізовано температурні залежності електроопору R(T) аморфних сплавів Сo80xFexB20 (2 ≤ x ≤ 20). Наведено арґументи на користь того, що особливості поведінки R(T) цих сплавів можуть бути пояснені з точки зору не тільки розупорядкованості атомної структури, але й ефектів слабкої локалізації. Розглянуто можливий вплив електронної структури сплавів на ці ефекти. Исследованы и проанализированы температурные зависимости электросопротивления R(T) аморфных сплавов Сo80xFexB20 (2 ≤ x ≤ 20). Приведены аргументы в пользу того, что особенности поведения R(T) этих сплавов являются следствием не только разупорядоченности атомной структуры, но и эффектов слабой локализации. Рассмотрено возможное влияние электронной структуры сплавов на эти эффекты. Temperature dependences of the electrical resistivity, R(T), of the amorphous Сo80xFexB20 alloys (2 ≤ x ≤ 20) are investigated and analysed. As argued, the revealed peculiarities in the R(T) curves arise not only due to the disordered atomic structure, but also due to the weak localisation effects. The possible influence of electronic structure of the alloys on these effects is discussed.
first_indexed	2025-12-07T17:21:27Z
format	Article
fulltext	195 ЭЛЕКТРОННЫЕ СТРУКТУРА И СВОЙСТВА PACS numbers: 72.15.Cz, 72.15.Rn, 73.20.Fz, 75.50.Kj Слабка локалізація – можлива причина особливостей температурної поведінки електроопору аморфних сплавів на основі кобальту М. П. Семенько Київський національний університет імені Тараса Шевченка, фізичний факультет, вул. Володимирська, 64/13, 01601, МСП, Київ, Україна Досліджено та проаналізовано температурні залежності електроопору R(T) аморфних сплавів Сo80xFexB20 (2  x  20). Наведено арґументи на ко- ристь того, що особливості поведінки R(T) цих сплавів можуть бути пояс- нені з точки зору не тільки розупорядкованості атомної структури, але й ефектів слабкої локалізації. Розглянуто можливий вплив електронної структури сплавів на ці ефекти. Исследованы и проанализированы температурные зависимости электро- сопротивления R(T) аморфных сплавов Сo80xFexB20 (2  x  20). Приведе- ны аргументы в пользу того, что особенности поведения R(T) этих сплавов являются следствием не только разупорядоченности атомной структуры, но и эффектов слабой локализации. Рассмотрено возможное влияние электронной структуры сплавов на эти эффекты. Temperature dependences of the electrical resistivity, R(T), of the amor- phous Сo80xFexB20 alloys (2  x  20) are investigated and analysed. As ar- gued, the revealed peculiarities in the R(T) curves arise not only due to the disordered atomic structure, but also due to the weak localisation effects. The possible influence of electronic structure of the alloys on these effects is discussed. Ключові слова: аморфні сплави, електроопір, дифракційна модель, слаб- ка локалізація. (Отримано 10 грудня 2012 р.; остаточн. варіант– 24 грудня 2013 р.) Металлофиз. новейшие технол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2014, т. 36, № 2, сс. 195—204 Оттиски доступны непосредственно от издателя Фотокопирование разрешено только в соответствии с лицензией 2014 ИМФ (Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины) Напечатано в Украине. 196 М. П. СЕМЕНЬКО 1. ВСТУП Прояв в аморфних металевих системах на основі СoFeB гігантського та тунельного магнетоопору (ГМО та ТМО) в останні роки привертає значну увагу до цих матеріалів [1, 2]. Однією з причин цього є мала коерцитивна сила та висока спінова поляризація аморфних метале- вих сплавів (АМС) СoFeB [3, 4]. Практичне використання таких сис- тем досить тісно пов’язане з їх електротранспортними властивостя- ми, визначення яких переважно проводиться на плівках з таких ма- теріалів, або більш складних системах. Оскільки властивості плівок значною мірою визначаються технологією одержання і на них знач- но впливає підкладка, то цілком зрозуміло, що інтерпретація таких результатів може бути складною і неоднозначною. В цьому відно- шенні слід звернути увагу на інтенсивні експериментальні та теоре- тичні дослідження електротранспортних властивостей АМС, що бу- ли зроблені в останні роки минулого тисячоліття (основні з них під- сумовані в [5]). Незважаючи на те, що технологічні особливості та- кож досить сильно впливають на властивості АМС, переважно виго- товлених у вигляді стрічок, наприклад, методом спінінгування з ро- зплаву, в той же час накопичений досвід значною мірою міг би допо- могти встановленню основних механізмів, що визначають електрот- ранспортні властивості систем, в яких проявляється ГМО та ТМО. Однак, незважаючи на безперечні успіхи у визначенні механізмів розсіювання електронів провідності в АМС, певні труднощі при ін- терпретації експериментальних результатів все ще залишаються. Особливо складна інтерпретація експериментальних результатів АМС на основі перехідних металів, таких як Fe та Со, тобто тих сплавів, які є основою для створення систем з ГМО та ТМО. Зокре- ма, у деяких АМС на основі Со мінімум електроопору виявляється при температурах навіть вищих за кімнатну [6, 7]. Однак природа такого мінімуму остаточно не встановлена. Сплави, досліджені у [6, 7], є багатокомпонентними, а встановити причини такої аномальної поведінки можна лише в тому випадку, коли відомі адекватні ме- ханізми розсіювання носіїв струму у більш простих АМС. Тому в цій роботі досліджено температурні залежності опору АМС складу Сo80xFexB20 (x  2—20 ат.%), які вже розглядаються як «класичні» АМС [5] і досить широко використовуються в системах з ефектами ГМО та ТМО, та проведено їх аналіз з точки зору ефектів слабкої локалізації (СЛ). 2. МАТЕРІАЛИ ТА МЕТОДИКА ДОСЛІДЖЕНЬ Аморфні металеві сплави заданого складу були виготовлені у ви- гляді стрічок шириною 10 мм і товщиною 25—30 мкм методом спі- нінгування з розплаву. Рентґенівські дослідження проводили на СЛАБКА ЛОКАЛІЗАЦІЯ– ПРИЧИНА ОСОБЛИВОСТЕЙ ЕЛЕКТРООПОРУ 197 автоматизованому дифрактометрі ДРОН-4 з використанням немо- нохроматизованого СоK-випромінення. Дослідження температур- ної залежності електричного опору проводили стандартною чоти- рьохточковою методикою в температурному інтервалі 77—950 К. 3. РЕЗУЛЬТАТИ ЕКСПЕРИМЕНТУ ТА ЇХ ОБГОВОРЕННЯ Попередні дослідження, результати яких висвітлені в [8], показу- ють, що питомий електроопір  та температурний коефіцієнт опору (ТКО) не виявляють чіткої залежності при зміні вмісту заліза в АМС. Рентґеноаморфність усіх зразків підтверджується наявністю гало на рентґенограмах в області кутів 2  40—65, але між струк- турними параметрами (ширина гало та його центр ваги) та параме- трами, що характеризують транспортні властивості ( та ТКО), чіт- ка кореляція відсутня. І, скоріш за все, причиною цього є техноло- гічні чинники. Характер залежностей R(T) АМС Со80хFexB20 не змінюється при вмісті в них заліза від 2 до 20 ат.%. Фрагменти кривих r(Т)   R(Т)/R300 для різних температурних інтервалів зображені на рис. 1. Залежності R(T) від 300 К і вище досить близькі до лінійних. Але, як видно з рис. 1, б, для низькотемпературної частини електроопо- ру властива суттєва нелінійність. Розглянемо температурні залежності електричного опору більш детально, обмежившись лише областю існування аморфного стану. Як приклад, для АМС Со78Fe2B20 така залежність показана на рис. 2. З цього рисунка видно, що при Т  400 К чітко проявляється ліній- на область на залежності r(Т). Така поведінка r(Т) характерна і для Рис. 1. Залежності r  R/R300 від Т АМС Со80хFeхB20 в докристалізаційній об- ласті (а) та ці ж залежності в інтервалі 77—300 К (б): () – х  2 ат.%, () – х  4 ат.%, () – х  6 ат.%, () – х  8 ат.%, () – х  10 ат.%, () – 15 ат.%, () – 20 ат.%. 198 М. П. СЕМЕНЬКО інших досліджених АМС. Якщо аналізувати область від 300 К і вище та знехтувати незнач- ною нелінійністю в околі цієї температури, то лінійна залежність r(Т) може бути досить добре інтерпретована з точки зору механізму Фабера—Займана (ФЗ) [5]. Саме ця точка зору лежить в основі розг- ляду результатів роботи [8] та деяких інших робіт (див., наприклад, [9], де розглядаються АМС Co80xErxB20). Низькотемпературну частину залежностей r(Т) можна задовіль- но апроксимувати рівнянням r(T)  A  BT + CT2 з параметрами А, В та С, які монотонно змінюються з ростом вмісту легуючого компо- ненту в межах: А  0,93—0,96, В  (0,7—1,6)10 4 К 1 та С  (2,5— 3,5)10 7 К 2. Таку нелінійність можна розглядати з точки зору різ- них чинників. Наявність члену з Т 2 можна приписати і механізму ФЗ. Відповідно цьому механізму r(Т)  Т 2 при Т  Д (Д – темпе- ратура Дебая), а при Т  Д r(Т)  Т. Тому квадратичний член може виникати при розкладі рівняння ФЗ в ряд по Т в проміжній області (0  Т  Д). Хоча Д для АМС на основі Со складає 320—400 К [10— 12], однак у подібних за складом АМС на основі заліза, з досить близькою Д, квадратичний по Т внесок значно менший [5, 13]. То- му цю нелінійність досить складно зв’язати з механізмом ФЗ. Ква- дратичний по Т внесок можна віднести і до впливу магнітного роз- сіювання на електроопір [13]. Однак, цей внесок малий, а зміну не- лінійної поведінки на лінійну аж ніяк не можна віднести і до пере- ходу з феромагнітного стану в парамагнітний, як це має місце в ти- пових феромагнетиках [14], оскільки досліджені АМС мають тем- пературу Кюрі, що більша за їх температуру кристалізації. Для того, щоб перевірити адекватний опис r(Т) квадратним рів- Рис. 2. Залежність r  R/R300 від Т АМС Со78Fe2B20 (маркери) і її апрокси- мація прямою лінією. На вставці залежність різниці r100 від Т 2. СЛАБКА ЛОКАЛІЗАЦІЯ– ПРИЧИНА ОСОБЛИВОСТЕЙ ЕЛЕКТРООПОРУ 199 нянням, виконаємо екстраполяцію лінійної високотемпературної області до більш низьких Т і віднімемо результат від експеримента- льної залежності. Виявляється, різниця r(Т) не може бути описана залежністю Т 2, як це повинно бути при описі r(Т) квадратним рів- нянням. Переконливим доказом цього є нелінійність залежності r(Т) від Т 2 (вставка на рис. 2). Приведені аргументи показують, що існують певні труднощі при використанні традиційних механізмів розсіювання в аморфних си- стемах для інтерпретації температурної залежності електричного опору. А отже, існує підстава для розгляду залежності r(Т) в рамках інших механізмів розсіювання. Аналіз температурної залежності r(Т) всіх досліджених АМС показав, що ця різниця слідує закону Т 1/2 (рис. 3). Оскільки такий характер температурної залежності електроопору передбачається механізмами електрон—електронної взаємодії (ЕЕВ) та слабкої ло- калізації (СЛ) [15], то це дає підставу розглядати саме ці механізми в якості додаткових механізмів розсіювання. Проте, механізм ЕЕВ, розглянутий вперше Б. Л. Альтшулером и А. Г. Ароновым [16], ви- магає наявності когерентності двох різних електронів. Цілком зро- зуміло, що такі ефекти будуть суттєвими лише при низьких Т (зна- чно нижчих за нижню межу проведених досліджень). Отже цей ме- ханізм не може обумовлювати особливості поведінки r(Т) дослі- джуваних АМС. В той же час, механізм СЛ обумовлює квантову по- правку до провідності через хвильові властивості електрону, що проявляються на фоні його дифузійного руху при наявності великої кількості джерел пружного розсіювання [15]. Дифузний рух елект- рону може реалізуватися лише у випадку сильно невпорядкованої Рис. 3. Залежність r від Т 1/2 АМС Со80хFexB20 (цифри біля кривих відпові- дають відсотковому вмісту Fe в АМС). Для зручності графіки зсунуті по осі r на величину rс  0,01 один відносно одного в порядку зростання вмісту заліза. 200 М. П. СЕМЕНЬКО структури, яка притаманна і АМС, а обов’язковою умовою її вини- кнення є нерівність le  lі(Т), де lе та lі – довжини вільного пробігу електрона при пружному та непружному розсіюванні відповідно [15]. Отже цей механізм може проявлятися до значно вищих темпе- ратур. Спробуємо пояснити особливості одержаних температурних за- лежностей електроопору в поняттях моделі початкової локалізації [17]. В цій моделі питома провідність описується виразом: (T)  Б0 —Б(T)  СЛ(T), (1) де Б0 – температурно-незалежна частина Больцманнової провід- ності та Б(Т) – її залежність від температури (лінійна в нашому випадку), СЛ(Т) – внесок від СЛ, що має вигляд: 2 СЛ 2 1 1 ( ) ( ) i е T L T     . (2) де Li(T) – дифузна довжина втрати фази, пов’язана з le та li як  2 1/2 i e i L l l [17, 18]. Залежність СЛ(Т)  Т 1/2 одержується при умові, що li  Т 1, теоре- тично справедливій при Т  Д, а на практиці й при Т  Д/3 [17, 18]. Для досліджуваних АМС електричний опір в широкому темпера- турному інтервалі описується залежністю: r(T)  a0  a1T  a1/2T 1/2. (3) Оскільки питомий електроопір   1/, а температурна залежність Больцманівської провідності в АМС слабка та СЛ(Т) в досліджу- ваному температурному інтервалі є малою (див. рис. 3), тобто Б0   Б(Т)  СЛ(Т), то розклад в ряд 1/ по малому параметру з об- меженням лінійними членами такого розкладу дасть нам темпера- турну залежність нормованого електричного опору у вигляді рів- няння (3). Причому: 22 1/2 0 300 1/2 2 1 ( ) i aе a T L T     . (4) Рівняння (4) дозволяє провести оцінку Li(T) та визначити li(Т). Оскільки le в нашому випадку дорівнює середній міжатомній відда- лі, то для його обчислення було використано дані рентґенівської дифракції, що містяться в таблиці (положення 2 та ширина диф- ракційного гало w). Відомо [19], що зв’язок між хвильовим векто- ром максимуму структурного фактору Kр та середньою міжатомною віддалю ra у рідких металів становить Kpra  7,73. Певною мірою це справедливо і для АМС [5]. Величина Kр визначається виразом: СЛАБКА ЛОКАЛІЗАЦІЯ– ПРИЧИНА ОСОБЛИВОСТЕЙ ЕЛЕКТРООПОРУ 201 Kp  (4/) sin, (5) де  – довжина рентґенівського випромінювання (  0,17902 нм для Со-випромінення, що використовувалося при дослідженнях). Результат розрахунку ra наведено в таблиці. Ці значення майже однакові для АМС з різним х. Прийнявши, що le  ra, за рівнянням (4) можна визначити довжину вільного пробігу непружного розсію- вання li(Т) для різних Т. Для Т  100 К це значення наведено в таб- лиці. Як видно, умова виникнення СЛ li  lе [14] виконується для всіх АМС при 100 К. З рівняння (4) можна провести оцінку температури ТД, при якій ефекти СЛ будуть зникати. Наближено ця умова виглядає наступ- ним чином: li(Т)  2le (електронна хвиля повинна розсіятися без збою фази і повернутися назад). Значення ТД наведено в таблиці 1. Як видно з таблиці 1 та рис. 1, оцінка ТД досить близька до початку лінійної області на залежностях r(Т). З рівняння (1) можна оцінити температуру Тmin, при якій на за- лежностях r(Т) матиме місце мінімум. Це значення внесено в таб- лицю 1, з якої видно, що Тmin змінюється в межах від 41 до 65 К. Нажаль, температурний інтервал досліджень не дозволив перевіри- ти коректність оцінки Тmin, але у відповідності з літературними да- ними [5, 20] цей мінімум виявляється при температурах, близьких до оціночних. В [21] при аналізі впливу легуючих компонентів на температурну поведінку електроопору АМС на основі заліза було припущено, що особливості r(Т), зокрема наявність ефектів СЛ, слід пов’язувати з впливом легуючих компонентів на електронну структуру (ЕС). Роз- ТАБЛИЦЯ 1. Питомий електричний опір , значення параметрів апрок- симації а0, а1, а1/2 залежностей R(T), положення дифракційного гало (2) та його ширина w, середня міжатомна відстань ra, довжина непружного розсіювання li при Т  100 К, оціночні значення температур ТД зникнення ефектів СЛ та мінімуму електроопору Тmin АМС Сo80xFexB20. х, ат.% , мкОмсм а0 а1,10 4 К 1 а1/210 3 К 1/2 2,  w,  ra, нм li, нм ТД, К Тmin, К 2 106 0,9625 4,9 6,25 53,71 8,86 0,244 1,24 253 41 4 116 0,9768 4,4 6,33 53,55 8,90 0,245 1,53 312 52 6 109 0,9845 4,3 6,48 53,56 8,50 0,245 1,33 271 57 8 124 0,9814 4,2 6,13 53,51 9,22 0,245 1,89 387 53 10 116 0,9814 4,0 5,90 53,50 9,32 0,245 1,79 365 54 15 129 0,9899 4,4 7,07 53,49 9,23 0,245 1,60 325 65 20 124 0,9828 4,6 6,90 53,37 9,03 0,246 1,50 305 56 202 М. П. СЕМЕНЬКО глянемо, які є підстави вважати, що саме особливості ЕС дослідже- них АМС можуть призвести до ефектів СЛ. У відповідності з результатами розрахунку ЕС (див., наприклад, [4, 22]), аморфний Со є «сильним» феромагнетиком, тобто феромаг- нетиком у якого рівень Фермі EF розташований на краю однієї з d- підзон, тобто ця зона заповнена повністю, а інша d-підзона заповне- на лише частково. І лише у АМС Со—В виникає незначна кількість вільних d-станів у повністю заповненій зоні за рахунок зсуву рівня Фермі та зміни обмінної взаємодії [22]. Отже, якщо носіями струму є s-електрони, то вони можуть розсіюватися пружно на неупоряд- кованій аморфній структурі, наприклад, по механізму Фабера— Займана. Оскільки EF в нашому випадку попадає в d-зону, то крім непружного розсіювання у вільні s-стани, може мати місце розсію- вання і у вільні d-стани. Оскільки густина електронних d-станів (ГЕС) N(EF) є значно вищою, ніж s-станів, то ймовірність такого sd- розсіювання буде досить значною. Слід припустити, що таке розсі- ювання, як міжзонне, буде мати переважно непружний характер. Розсіювання з переворотом спінів у АМС на основі Со досить слабке, про що свідчать результати досліджень феромагнітної анізотропії опору, безпосередньо пов’язаної з таким розсіюванням [23]. Оскі- льки довжина вільного пробігу непружного розсіювання li буде обе- рнено пропорційною ГЕС, то з урахуванням того, що для АМС Со—В характерна досить велика відмінність у значеннях N(EF) та N(EF), слід очікувати, що електрони однієї із спінових орієнтацій, напри- клад, з ГЕС N(EF), матимуть досить велике значення li. В такому випадку саме ці електрони і будуть проявляти ефекти СЛ. Щодо електронів з іншою спіновою орієнтацією, то при малому значенні li вони будуть просто вносити лінійний температурний внесок в елек- троопір. Певне підтвердження електронного критерію ефектів СЛ можна отримати на концентраційних залежностях довжини вільного про- бігу li та ширини дифракційного максимуму w (рис. 4). Дійсно, відомо, що топологічна та хімічна невпорядкованість, притаманна аморфному стану, обумовлює певне уширення зон, в тому числі й d-зони [24]. Оскільки ширина дифракційного гало пе- вною мірою є відображенням такої невпорядкованості, то цілком зрозумілим стає її зв’язок з процесами непружного розсіювання. Крім цього, оскільки Fe має меншу кількість електронів на зовніш- ній оболонці, порівняно з Со, то при збільшенні його концентрації слід очікувати зсув рівня Фермі в сторону менших енергій та змен- шення обмінного розщеплення, про що свідчить збільшення темпе- ратури Кюрі в подібних АМС на основі заліза до температур області існування аморфного стану [5]. В такому випадку матиме місце зро- стання N(EF). Зважаючи на те, що li  1/N(EF), то незначний моно- тонний її спад при х  8 ат.% і може бути зв’язаний з таким механі- змом (рис. 4, залежність 1). Таке ж монотонне зменшення спостері- СЛАБКА ЛОКАЛІЗАЦІЯ– ПРИЧИНА ОСОБЛИВОСТЕЙ ЕЛЕКТРООПОРУ 203 гається і на залежності w від х в цій області концентрацій (див. рис. 4, залежність 2). Нажаль, точно причини такої залежності встано- вити неможливо, оскільки невпорядкованість значною мірою ви- значається не тільки складом, але й впливом технологічних факто- рів. Очевидно, при низьких концентраціях заліза зміна EF незнач- на, а немонотонний характер концентраційної поведінки li при х  6 ат.% може бути обумовлений впливом невпорядкованності на особ- ливості ЕС, про що свідчить і немонотонна залежність w від х в цій області концентрацій. 4. ВИСНОВКИ Таким чином, аналіз температурних залежностей електричного опору дозволяє пояснити особливості поведінки r(T) АМС Со—В ефектами СЛ, а не іншими, зокрема магнітними, механізмами роз- сіювання. Зроблено припущення та наведені аргументи, що такі ефекти можуть виникати внаслідок особливостей електронної структури досліджених сплавів. В такому випадку ці ефекти по- винні братися до уваги при аналізі особливостей електронного тра- нспорту в системах з ГМО та ТМО. Робота виконана за підтримки Державного фонду фундамента- льних досліджень України (проект № Ф53.2/041). ЦИТОВАНА ЛІТЕРАТУРА (REFERENCES) 1. D. Wang, C. Nordman, J. M. Daughton, Z. Qian, and J. Fink, IEEE Trans. Magn., 40: 2269 (2004). Рис. 4. Концентраційні залежності довжини непружного розсіювання li при Т  100 К (залежність 1) та ширини дифракційного галоw (залежність 2). 204 М. П. СЕМЕНЬКО 2. N. Wiese, T. Dimopoulos, M. Rührig, J. Wecker, H. Brückl, and G. Reiss, J. Magn. Magn. Mater., 290—291: 1427 (2005). 3. S. U. Jen, Y. D. Yao, Y. T. Chen, J. M. Wu, C. C. Lee, T. L. Tsai, and Y. C. Chang, J. Appl. Phys., 99: 053701 (2006). 4. P. V. Paluskar, R. Lavrijsen, M. Sicot, J. T. Kohlhepp, H. J. M. Swagten, and B. Koopmans, Phys. Rev. Lett., 102: 016602 (2009). 5. Amorphous Metallic Alloys (Ed. F. E. Luborsky) (London: Butterworths: 1983). 6. N. G. Babich, N. I. Zakharenko, G. V. Eremenko, and M. P. Semen’ko, Fizika Metallov i Metallovedenie, 102, No. 3: 273 (2006) (in Russian). 7. A. K. Panda, S. Kumari, I. Chattoraj, M. Ghosh, and A. Mitra, J. Magn. Magn. Mater., 308: 65 (2007). 8. M. I. Zakharenko, G. V. Eremenko, and M. P. Semen’ko, Bulletin of Kyiv Uni- versity. Series of Phys.-Math. Science, 4: 459 (2004) (in Ukrainian). 9. O. Touraghe, M. Khatami, and A. Menny, Physica B, 403: 2093 (2008). 10. U. Mizutani, M. Hasegawa, K. Fukamichi, Y. Hattori, Y. Yamada, H. Tanaka, and S. Takayama, Phys. Rev. B, 47: 2678 (1993). 11. R. Kuentzler and D. E. G. Williams, J. Phys. F: Metal Phys., 15: 2283 (1985). 12. U. Mizutani and M. Takeuchi, J. Phys. F: Metal Phys., 16: 79 (1986). 13. S. N. Kaul, W. Kettler, and M. Rosenberg, Phys. Rev. B, 33: 4987 (1986). 14. S. V. Vonsovskii, Magnetism (Moscow: Nauka: 1971) (in Russian). 15. V. F. Gantmakher, Electrony v Neuporyadochenyh Sredakh (Electrons in Dis- ordered Media) (Мoscow : Fizmatlit: 2005) (in Russian). 16. B. L. Al’tshuler and A. G. Aronov, Zh. Eksp. Teor. Fiz. (J. Exper. Theor. Phys.) 77: 2028 (1979) (in Russian). 17. M. A. Howson, J. Phys. F: Metal Phys.,14: L25 (1984). 18. T. Zing, T. Richmond, and H. J. Guntherod, Europhys. Lett., 9 (5): 471 (1989). 19. E. I. Kharkov, V. I. Lysov, and V. E. Fedorov, Fizika Zhydkyh Metallov (Phys- ics of Liquid Metals) (Kiev: Vyshcha Shcola: 1979) (in Russian). 20. J. M. Barandiaran, J. C. Gomez-Sal, J. Rodriguez Fernandez, R. J. Lopez Sanchez, and O. V. Nielsen, physica status solidi (a), 99: 243 (1987). 21. M. I. Zakharenko, T. V. Kalnysh, and M. P. Semen’ko, Phys. Met. Metallogr., 113, No. 8: 762 (2012). 22. H. Tanaka, S. Takayama, M. Hasegawa, T. Fukunaga, U. Mizutani, A. Fujita, and K. Fukamichi, Phys. Rev. B, 47: 2671 (1993). 23. M. P. Semen’ko, M. I. Zakharenko, Yu. A. Kunitskyi, V. A. Makara, and A. P. Shpak, Uspehi Fiziki Mettalov, 10, No. 2: 133 (2009) (in Ukrainian). 24. I. V. Pluschai, V. A. Makara, M. I. Zakharenko, and O. I. Nakonechna, Dopovidi AN Ukrainy, No. 8b: 84 (1999) (in Ukrainian). << /ASCII85EncodePages false /AllowTransparency false /AutoPositionEPSFiles true /AutoRotatePages /None /Binding /Left /CalGrayProfile (Dot Gain 20%) /CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2) /sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CannotEmbedFontPolicy /Error /CompatibilityLevel 1.4 /CompressObjects /Tags /CompressPages true /ConvertImagesToIndexed true /PassThroughJPEGImages true /CreateJobTicket false /DefaultRenderingIntent /Default /DetectBlends true /DetectCurves 0.0000 /ColorConversionStrategy /CMYK /DoThumbnails false /EmbedAllFonts true /EmbedOpenType false /ParseICCProfilesInComments true /EmbedJobOptions true /DSCReportingLevel 0 /EmitDSCWarnings false /EndPage -1 /ImageMemory 1048576 /LockDistillerParams false /MaxSubsetPct 100 /Optimize true /OPM 1 /ParseDSCComments true /ParseDSCCommentsForDocInfo true /PreserveCopyPage true /PreserveDICMYKValues true /PreserveEPSInfo true /PreserveFlatness true /PreserveHalftoneInfo false /PreserveOPIComments true /PreserveOverprintSettings true /StartPage 1 /SubsetFonts true /TransferFunctionInfo /Apply /UCRandBGInfo /Preserve /UsePrologue false /ColorSettingsFile () /AlwaysEmbed [ true ] /NeverEmbed [ true ] /AntiAliasColorImages false /CropColorImages true /ColorImageMinResolution 300 /ColorImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleColorImages true /ColorImageDownsampleType /Bicubic /ColorImageResolution 300 /ColorImageDepth -1 /ColorImageMinDownsampleDepth 1 /ColorImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeColorImages true /ColorImageFilter /DCTEncode /AutoFilterColorImages true /ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG /ColorACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /ColorImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000ColorACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000ColorImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasGrayImages false /CropGrayImages true /GrayImageMinResolution 300 /GrayImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleGrayImages true /GrayImageDownsampleType /Bicubic /GrayImageResolution 300 /GrayImageDepth -1 /GrayImageMinDownsampleDepth 2 /GrayImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeGrayImages true /GrayImageFilter /DCTEncode /AutoFilterGrayImages true /GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG /GrayACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /GrayImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000GrayACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000GrayImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasMonoImages false /CropMonoImages true /MonoImageMinResolution 1200 /MonoImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleMonoImages true /MonoImageDownsampleType /Bicubic /MonoImageResolution 1200 /MonoImageDepth -1 /MonoImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeMonoImages true /MonoImageFilter /CCITTFaxEncode /MonoImageDict << /K -1 >> /AllowPSXObjects false /CheckCompliance [ /None ] /PDFX1aCheck false /PDFX3Check false /PDFXCompliantPDFOnly false /PDFXNoTrimBoxError true /PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXSetBleedBoxToMediaBox true /PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXOutputIntentProfile () /PDFXOutputConditionIdentifier () /PDFXOutputCondition () /PDFXRegistryName () /PDFXTrapped /False /CreateJDFFile false /Description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> /CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002> /CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002> /CZE <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> /DAN <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> /DEU <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> /ESP <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> /ETI <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> /FRA <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> /GRE <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a stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.) /HUN <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> /ITA <FEFF005500740069006c0069007a007a006100720065002000710075006500730074006500200069006d0070006f007300740061007a0069006f006e00690020007000650072002000630072006500610072006500200064006f00630075006d0065006e00740069002000410064006f00620065002000500044004600200070006900f900200061006400610074007400690020006100200075006e00610020007000720065007300740061006d0070006100200064006900200061006c007400610020007100750061006c0069007400e0002e0020004900200064006f00630075006d0065006e007400690020005000440046002000630072006500610074006900200070006f00730073006f006e006f0020006500730073006500720065002000610070006500720074006900200063006f006e0020004100630072006f00620061007400200065002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000200065002000760065007200730069006f006e006900200073007500630063006500730073006900760065002e> /JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002> /KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e> /LTH <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> /LVI <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> /NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.) /NOR <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> /POL <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> /PTB <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> /RUM <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> /RUS <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> /SKY <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> /SLV <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> /SUO <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> /SVE <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> /TUR <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> /UKR <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> /ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.) >> /Namespace [ (Adobe) (Common) (1.0) ] /OtherNamespaces [ << /AsReaderSpreads false /CropImagesToFrames true /ErrorControl /WarnAndContinue /FlattenerIgnoreSpreadOverrides false /IncludeGuidesGrids false /IncludeNonPrinting false /IncludeSlug false /Namespace [ (Adobe) (InDesign) (4.0) ] /OmitPlacedBitmaps false /OmitPlacedEPS false /OmitPlacedPDF false /SimulateOverprint /Legacy >> << /AddBleedMarks false /AddColorBars false /AddCropMarks false /AddPageInfo false /AddRegMarks false /ConvertColors /ConvertToCMYK /DestinationProfileName () /DestinationProfileSelector /DocumentCMYK /Downsample16BitImages true /FlattenerPreset << /PresetSelector /MediumResolution >> /FormElements false /GenerateStructure false /IncludeBookmarks false /IncludeHyperlinks false /IncludeInteractive false /IncludeLayers false /IncludeProfiles false /MultimediaHandling /UseObjectSettings /Namespace [ (Adobe) (CreativeSuite) (2.0) ] /PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK /PreserveEditing true /UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged /UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile /UseDocumentBleed false >> ] >> setdistillerparams << /HWResolution [2400 2400] /PageSize [612.000 792.000] >> setpagedevice
id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-106885
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
issn	1024-1809
language	Ukrainian
last_indexed	2025-12-07T17:21:27Z
publishDate	2014
publisher	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
record_format	dspace
spelling	Семенько, М.П. 2016-10-08T15:19:42Z 2016-10-08T15:19:42Z 2014 Слабка локалізація – можлива причина особливостей температурної поведінки електроопору аморфних сплавів на основі кобальту / М.П. Семенько // Металлофизика и новейшие технологии. — 2014. — Т. 36, № 2. — С. 195-204. — Бібліогр.: 24 назв. — укр. 1024-1809 PACS numbers: 72.15.Cz, 72.15.Rn, 73.20.Fz, 75.50.Kj DOI: http://dx.doi.org/10.15407/mfint.36.02.0195 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/106885 Досліджено та проаналізовано температурні залежності електроопору R(T) аморфних сплавів Сo80xFexB20 (2 ≤ x ≤ 20). Наведено арґументи на користь того, що особливості поведінки R(T) цих сплавів можуть бути пояснені з точки зору не тільки розупорядкованості атомної структури, але й ефектів слабкої локалізації. Розглянуто можливий вплив електронної структури сплавів на ці ефекти. Исследованы и проанализированы температурные зависимости электросопротивления R(T) аморфных сплавов Сo80xFexB20 (2 ≤ x ≤ 20). Приведены аргументы в пользу того, что особенности поведения R(T) этих сплавов являются следствием не только разупорядоченности атомной структуры, но и эффектов слабой локализации. Рассмотрено возможное влияние электронной структуры сплавов на эти эффекты. Temperature dependences of the electrical resistivity, R(T), of the amorphous Сo80xFexB20 alloys (2 ≤ x ≤ 20) are investigated and analysed. As argued, the revealed peculiarities in the R(T) curves arise not only due to the disordered atomic structure, but also due to the weak localisation effects. The possible influence of electronic structure of the alloys on these effects is discussed. Робота виконана за підтримки Державного фонду фундаментальних досліджень України (проект № Ф53.2/041). uk Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України Металлофизика и новейшие технологии Электронные структура и свойства Слабка локалізація – можлива причина особливостей температурної поведінки електроопору аморфних сплавів на основі кобальту Слабая локализация – возможная причина особенностей температурного поведения электросопротивления аморфных сплавов на основе кобальта Weak Localization as a Possible Cause of the Peculiarities of Electrical Resistivity Temperature Dependence of the Amorphous Cobalt-Based Alloys Article published earlier
spellingShingle	Слабка локалізація – можлива причина особливостей температурної поведінки електроопору аморфних сплавів на основі кобальту Семенько, М.П. Электронные структура и свойства
title	Слабка локалізація – можлива причина особливостей температурної поведінки електроопору аморфних сплавів на основі кобальту
title_alt	Слабая локализация – возможная причина особенностей температурного поведения электросопротивления аморфных сплавов на основе кобальта Weak Localization as a Possible Cause of the Peculiarities of Electrical Resistivity Temperature Dependence of the Amorphous Cobalt-Based Alloys
title_full	Слабка локалізація – можлива причина особливостей температурної поведінки електроопору аморфних сплавів на основі кобальту
title_fullStr	Слабка локалізація – можлива причина особливостей температурної поведінки електроопору аморфних сплавів на основі кобальту
title_full_unstemmed	Слабка локалізація – можлива причина особливостей температурної поведінки електроопору аморфних сплавів на основі кобальту
title_short	Слабка локалізація – можлива причина особливостей температурної поведінки електроопору аморфних сплавів на основі кобальту
title_sort	слабка локалізація – можлива причина особливостей температурної поведінки електроопору аморфних сплавів на основі кобальту
topic	Электронные структура и свойства
topic_facet	Электронные структура и свойства
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/106885
work_keys_str_mv	AT semenʹkomp slabkalokalízacíâmožlivapričinaosoblivosteitemperaturnoípovedínkielektrooporuamorfnihsplavívnaosnovíkobalʹtu AT semenʹkomp slabaâlokalizaciâvozmožnaâpričinaosobennosteitemperaturnogopovedeniâélektrosoprotivleniâamorfnyhsplavovnaosnovekobalʹta AT semenʹkomp weaklocalizationasapossiblecauseofthepeculiaritiesofelectricalresistivitytemperaturedependenceoftheamorphouscobaltbasedalloys

Слабка локалізація – можлива причина особливостей температурної поведінки електроопору аморфних сплавів на основі кобальту

Institution

Ähnliche Einträge