Теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния и формирования изображений некристаллических объектов
В работе построена теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния и формирования изображений некристаллических (медико-биологических) объектов с учётом эффектов многократности рассеяния, как в объекте (в частности, эффекта преломления, описываемого только в рамках динамической теории), так...
Saved in:
| Published in: | Металлофизика и новейшие технологии |
|---|---|
| Date: | 2014 |
| Main Authors: | , , , , , , , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
2014
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/106939 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния и формирования изображений некристаллических объектов / Б.В. Шелудченко, В.Б. Молодкин, С.В. Лизунова, С.И. Олиховский, Е.Н. Кисловский, А.Ю. Гаевский, В.В. Лизунов, А.И. Низкова, Т.П. Владимирова, В.В. Молодкин // Металлофизика и новейшие технологии. — 2014. — Т. 36, № 4. — С. 559-573. — Бібліогр.: 23 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860179342706868224 |
|---|---|
| author | Шелудченко, Б.В. Молодкин, В.Б. Лизунова, С.В. Олиховский, С.И. Кисловский, Е.Н. Гаевский, А.Ю. Лизунов, В.В. Низкова, А.И. Владимирова, Т.П. Молодкин, В.В. |
| author_facet | Шелудченко, Б.В. Молодкин, В.Б. Лизунова, С.В. Олиховский, С.И. Кисловский, Е.Н. Гаевский, А.Ю. Лизунов, В.В. Низкова, А.И. Владимирова, Т.П. Молодкин, В.В. |
| citation_txt | Теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния и формирования изображений некристаллических объектов / Б.В. Шелудченко, В.Б. Молодкин, С.В. Лизунова, С.И. Олиховский, Е.Н. Кисловский, А.Ю. Гаевский, В.В. Лизунов, А.И. Низкова, Т.П. Владимирова, В.В. Молодкин // Металлофизика и новейшие технологии. — 2014. — Т. 36, № 4. — С. 559-573. — Бібліогр.: 23 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Металлофизика и новейшие технологии |
| description | В работе построена теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния и формирования изображений некристаллических (медико-биологических) объектов с учётом эффектов многократности рассеяния, как в объекте (в частности, эффекта преломления, описываемого только в рамках динамической теории), так и в монокристаллах монохроматора и анализатора, для которых также учтена возможность присутствия и при этом как однородно, так и неоднородно распределённых микродефектов и макродеформаций. Показана возможность существенного повышения информативности медицинской диагностики на основе использования созданной модели.
В роботі побудовано теоретичну тривісну модель динамічного розсіяння та формування зображень некристалічних (медично-біологічних) об’єктів з урахуванням ефектів багатократности розсіяння, як в об’єкті (зокрема, ефекту заломлення, який описується виключно в межах динамічної теорії), так і в монокристалах монохроматора і аналізатора, для яких також враховано можливість наявності і при цьому як однорідно, так і неоднорідно розподілених мікродефектів та макродеформацій. Показано можливість істотного підвищення інформативности медичної діагностики на основі використання створеної моделі.
Theoretical three-axis model of dynamical scattering and image formation of noncrystalline (biomedical) objects is developed with regards for multiple scattering effects in both the object (in particular, refraction effect described within the framework of the dynamical theory only) and single crystals of monochromator and analyser. The possibility of presence of both the homogeneously distributed microdefects and macrodistortions and the inhomogeneously ones is taken into account. The possibility of significant enhancement of information capability of medical diagnostics based on the developed model is shown.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:01:56Z |
| format | Article |
| fulltext |
559
ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ И ЧАСТИЦ
С КОНДЕНСИРОВАННЫМ ВЕЩЕСТВОМ
PACS numbers: 07.85.Jy, 31.15.xp, 61.05.cc, 87.57.cj, 87.59.-e
Теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния
и формирования изображений некристаллических объектов
Б. В. Шелудченко, В. Б. Молодкин, С. В. Лизунова, С. И. Олиховский,
Е. Н. Кисловский, А. Ю. Гаевский, В. В. Лизунов, А. И. Низкова,
Т. П. Владимирова, В. В. Молодкин, Е. В. Фузик, А. В. Гошкодеря,
А. А. Белоцкая, Г. О. Велиховский, А. А. Музыченко, Р. В. Лехняк
Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины,
бульв. Акад. Вернадского, 36,
03680, ГСП, Киев-142, Украина
В работе построена теоретическая трёхосевая модель динамического рассея-
ния и формирования изображений некристаллических (медико-биологиче-
ских) объектов с учётом эффектов многократности рассеяния, как в объекте
(в частности, эффекта преломления, описываемого только в рамках динами-
ческой теории), так и в монокристаллах монохроматора и анализатора, для
которых также учтена возможность присутствия и при этом как однородно,
так и неоднородно распределённых микродефектов и макродеформаций.
Показана возможность существенного повышения информативности меди-
цинской диагностики на основе использования созданной модели.
В роботі побудовано теоретичну тривісну модель динамічного розсіяння та
формування зображень некристалічних (медично-біологічних) об’єктів з
урахуванням ефектів багатократности розсіяння, як в об’єкті (зокрема,
ефекту заломлення, який описується виключно в межах динамічної теорії),
так і в монокристалах монохроматора і аналізатора, для яких також врахо-
вано можливість наявності і при цьому як однорідно, так і неоднорідно роз-
поділених мікродефектів та макродеформацій. Показано можливість істот-
ного підвищення інформативности медичної діагностики на основі викори-
стання створеної моделі.
Theoretical three-axis model of dynamical scattering and image formation of
noncrystalline (biomedical) objects is developed with regards for multiple scat-
tering effects in both the object (in particular, refraction effect described with-
in the framework of the dynamical theory only) and single crystals of mono-
chromator and analyser. The possibility of presence of both the homogeneously
distributed microdefects and macrodistortions and the inhomogeneously ones is
Металлофиз. новейшие технол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol.
2014, т. 36, № 4, сс. 559—573
Оттиски доступны непосредственно от издателя
Фотокопирование разрешено только
в соответствии с лицензией
2014 ИМФ (Институт металлофизики
им. Г. В. Курдюмова НАН Украины)
Напечатано в Украине.
560 Б. В. ШЕЛУДЧЕНКО, В. Б. МОЛОДКИН, С. В. ЛИЗУНОВА и др.
taken into account. The possibility of significant enhancement of information
capability of medical diagnostics based on the developed model is shown.
Ключевые слова: некристаллические объекты, преломление рентгеновских
лучей, дисперсионный механизм, динамическая теория.
(Получено 28марта 2014 г.)
1. ВВЕДЕНИЕ
Существует возможность [1—15], обусловленная эффектами много-
кратного (динамического) рассеяния, наблюдения и резкого повы-
шения чувствительности и контрастности изображений медико-
биологических объектов за счёт использования вместо явления по-
глощения явления преломления рентгеновских лучей (РЛ). Пре-
вышение коэффициентом преломления РЛ на три порядка величи-
ны коэффициента поглощения позволяет предел чувствительности
к некристаллическим слабопоглощающим медико-биологическим
объектам довести от их размеров 5 мм, обеспечивающих необхо-
димый контраст интенсивности изображений при диагностике на
основе использования поглощения, до размеров 5 мкм при ис-
пользовании преломления. Однако кинематическая теория (при-
ближение однократного рассеяния) не учитывает преломления лу-
чей, которое является результатом дисперсионной перестройки ну-
левого для волновой функции приближения теории возмущений за
счёт процессов многократности рассеяния от волны, проходящей
без преломления, в преломлённую волну [16, 17]. Кроме того, пре-
дельно малые углы преломления лучей (десятые доли угловых се-
кунд) затрудняют возможность формирования и обнаружения их
вклада в изображения. По этой причине неоднородное простран-
ственно-угловое распределение рентгеновского излучения за объек-
том, сформированное процессами многократного рассеяния, кото-
рые самосогласуют поглощение, преломление и экстинкцию слабо-
расходящегося монохроматического пучка в объекте [17], исследу-
ется хорошо известными методиками высокоразрешающей (также
благодаря использованию эффектов многократности рассеяния)
рентгеновской динамической дифрактометрии с помощью моно-
кристаллов анализатора и монохроматора. Это обусловлено тем, что
только такие динамически рассеивающие монокристаллы могут
иметь полуширины кривых отражения порядка десятых долей уг-
ловых секунд, необходимые для выделения вклада преломлённого
на такие углы луча.
С целью обеспечения возможности выполнения обязательно не-
обходимого строго динамического рассмотрения на всех этапах рас-
сеяния, как в медико-биологических объектах, так и в кристаллах
монохроматора и анализатора, в настоящей работе построена такая
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ТРЁХОСЕВАЯ МОДЕЛЬ ДИНАМИЧЕСКОГО РАССЕЯНИЯ 561
самосогласованно учитывающая все эффекты многократности рас-
сеяния теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния
и формирования изображений некристаллических объектов.
2. СХЕМА ЭКСПЕРИМЕНТА И ПРИБЛИЖЕНИЯ МОДЕЛИ
Интенсивность рассеянного излучения, которое формируется,
например, трёхосевая прибором (ТОП), зависит как от координат x,
y в плоскости, перпендикулярной лучу, так и от двух углов и ,
которые задают отклонение кристаллов соответственно монохрома-
тора и анализатора, а именно их точных отражающих (брэгговских)
положений по отношению к ориентации, когда направления выхо-
дящего из монохроматора и входящего в анализатор лучей совпа-
дают при их точных брэгговских отражениях.
Плоскость экрана (х, у) можно разбить на области двух типов:
области типа I будут содержать вдоль всего пути луча в объекте
только здоровую ткань (n1) (или вакуум) и области типа II, которые
содержат и злокачественную опухоль (n2), например, в виде призмы
(рис. 1).
Рис. 1. Схема эксперимента с призмой: 1 – щель, 2 – кристалл-монохро-
матор, 3 – объект, 4 – здоровая ткань (или вакуум), 5 – кристалл-анали-
затор, 6 – фотопластинка [10].
562 Б. В. ШЕЛУДЧЕНКО, В. Б. МОЛОДКИН, С. В. ЛИЗУНОВА и др.
Для обеспечения возможности применения в содержащей опу-
холь произвольной формы области II плосковолнового (как наибо-
лее простого) варианта динамической теории рассеяния [17—19] це-
лесообразно проходящий в этой области поток излучения разбить
на микропучки с поперечными размерами порядка нескольких
микрон. Это позволит, с одной стороны, не выходить за дифракци-
онный предел с запасом более чем на порядок величины (см. работы
Дж. Айса по микропучковой дифрактометрии, например, [20]). А с
другой, входные в объект и выходные поверхности для микропуч-
ков заменить приближённо плоскостями с заданными их ориента-
циями относительно направления пучка.
При этом вдоль направления пучка (см. рис. 2) удобно выбирать
ось z, а сами микропучки маркировать координатами x, y с учётом
выбранной микронной точности (x и y). Предлагаемую в настоя-
щей работе теоретическую модель разбиения пучка можно рассмат-
ривать как обобщение известного из динамической теории рассея-
ния электронов «колонкового приближения» на случай динамиче-
ской теории рассеяния рентгеновских лучей и нейтронов, что, од-
нако, возможно только для некристаллических объектов, когда из-
менения направлений рассеянных (преломлённых) лучей достаточ-
но малы, т.к. брэгговская дифракция, характеризующаяся малыми
углами Брэгга только в случае рассеяния электронов, теперь отсут-
Рис. 2. Схема формирования преломлённого луча.
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ТРЁХОСЕВАЯ МОДЕЛЬ ДИНАМИЧЕСКОГО РАССЕЯНИЯ 563
ствует принципиально.
3. ТЕОРИЯ МНОГОКРАТНОГО РАССЕЯНИЯ
В НЕКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ ОБЪЕКТАХ
Таким образом, дальнейшее рассмотрение сводится к построению
на основе использования результатов работы [17] теории много-
кратного рассеяния излучений в каждой из полученных указанным
образом колонок объекта исследования, т.е. для каждого из микро-
пучков отдельно.
При этом ограничимся сначала рассмотрением самого простого
случая, когда V(r) V0 const, .i0
r
00 iVVV Тогда уравнение Шре-
дингера:
(K
2
V) 0
будет в импульсном представлении иметь следующий вид:
.][
00 0
2
0
2
KKKK V (1)
Для бесконечных объектов может быть найдено точное решение в
виде преломлённой волны. В случае конечных объектов целесооб-
разно строить теорию возмущений (ТВ). При этом кинематическое
рассмотрение даёт
1) в случае V0 0 ,00
0
0
Kr
K
Kr
K
ii ee где K и K – соответ-
ственно, амплитуда и волновой вектор падающей на объект волны;
2) при V0 0:
,][ 0
0
2
0
2
0
0
0
0 KK
KK V (2)
,
0
2
0
2
000
0
0
0
0
Kr
K
Kr
K
ii e
KK
V
e
.
0
0
0
KK
Как видно, в рамках кинематического рассмотрения уравнение
(1) преобразуется в формулу (2), и теория возмущений ограничива-
ется только первым приближением и при этом исключительно для
амплитуд волновых функций, а их волновые векторы заданы. Та-
ким образом, кинематическое приближение сводится к учёту толь-
ко однократного рассеяния и преломление лучей не описывает.
При учёте многократности рассеяния, в отличие от кинематиче-
ского рассмотрения, где выражение (2) есть формула для определе-
ния волновой функции более высоких порядков теории возмущений
через более низкие, в динамической теории заменяют искомым 0
и выражение (2) переходит снова в (1) и становится уравнением для
неизвестных 0
и K0. При V0 0 решения уравнения Шредингера (1)
564 Б. В. ШЕЛУДЧЕНКО, В. Б. МОЛОДКИН, С. В. ЛИЗУНОВА и др.
в динамическом и кинематическом случаях совпадают. Однако при
V0 0 за счёт многократности рассеяния аналогично «коллективи-
зации состояний» нулевое приближение для амплитуд существенно
перестраивается, а поправку получает волновой вектор (см. (1)), т.е.
аналогично «снятию вырождения» в отличие от кинематического
подхода, где влияние структуры осуществляется через поправку к
амплитуде рассеяния, в динамическом случае структура влияет на
волновой вектор волновой функции, что названо авторами [17—19]
дисперсионным механизмом. При этом обычная (для идеального
кристалла) динамическая ТВ (вырожденный или почти вырожден-
ный случай) ограничивается рассмотрением только нулевого при-
ближения для амплитуд волновых функций и разложением по ма-
лому параметру для волновых векторов, т.е. учётом изменения за-
кона дисперсии для сильных волн и поправок к нему за счёт много-
кратности рассеяния слабых волн (Бете, 1928 г.).
Динамическая теория в кристаллах с дефектами [18, 19] основа-
на на комбинированной ТВ [21, 22]. А именно, это есть: нулевое
приближение для амплитуд «сильных» брэгговских волн (но двух-
волновое с учётом многократности рассеяния на периодической ча-
сти потенциала, которая и приводит к изменению закона дисперсии
и перестройке нулевого приближения); первое для амплитуд диф-
фузных волн (по флуктуационной части потенциала, но с пере-
стройкой за счёт периодической (с учётом многократности)) и вто-
рое (по флуктуационной части) для волновых векторов (поправки к
дисперсионному механизму влияния периодической части, кото-
рые учитывают впервые предсказанный авторами в [23] и учтённый
также в [17] эффект экстинкции за счёт диффузного рассеяния).
В случае некристаллических объектов для отыскания решений в
виде суммы проходящей и преломлённой волн следует искать раз-
ложения по малому параметру, как волновых векторов, так и ам-
плитуд волновых функций, хотя ни слабых, ни диффузных волн
может и не быть, которые традиционно необходимо было рассмат-
ривать только в рамках ТВ. Для объектов достаточно больших раз-
меров может быть получено точное решение только для одной пре-
ломлённой волны без описания в явном виде в рамках ТВ ранних
стадий процессов формирования преломлённой волны из падающей
при малых глубинах проникновения лучей.
При этом:
для z 0: ;)(0 Kr
Kr ie
для z 0:
rK
KK r 0
00
)(
i
e
, .][
00 0
2
0
2
KKKK V
Следует отметить, что здесь и ниже рассмотрение проводится с
учётом сначала только главного (дисперсионного) механизма влия-
ния характеристик объекта (V0) на картину многократного рассея-
ния, а именно, влияния только за счёт изменения закона диспер-
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ТРЁХОСЕВАЯ МОДЕЛЬ ДИНАМИЧЕСКОГО РАССЕЯНИЯ 565
сии, описывающего преломление волны, т.е. изменение её волново-
го вектора и, следовательно, фазы. При этом не учитываются малые
(пропорциональные коэффициенту преломления) поправки к ам-
плитуде волновой функции, обусловленные как учётом зеркально
отражённой на граничной поверхности волны, так и уточнениями,
связанными с отличием граничных условий для нормальных про-
изводных от волновых функций от граничных условий для самих
функций.
В рамках отмеченных ограничений с использованием граничных
условий на входной поверхности z 0 для волновых векторов полу-
чим (см. рис. 2):
2
00
2 KK V , ,0
0
K K0(x, y) K(x, y) 0, ,22
zKK
,)1()( 222
00
2 zzz KKVK
,
2
,2/ 0
0
2
0 z
z
z
z K
K
V
KV eK
e
KK
где ez – единичный вектор вдоль оси z.
Граничные условия для амплитуд волновых функций на входной
поверхности дают:
.,)
2
(exp
00 0
0
0
KK
Kr
KK Kr
z
i
zz
e
K
zV
i
Тогда для волновой функции, описывающей преломлённую вол-
ну внутри некристаллического объекта (z 0), получим следующее
выражение:
.
2
exp)( 0
0
zK
zV
i Krr KK (3)
Для отыскания выражения для волновой функции, описываю-
щей преломлённый луч после его выхода из некристаллического
объекта в вакуум, рассмотрим граничные условия на поверхности
выхода лучей из объекта (z lx, где lx – толщина объекта вдоль z
для заданного x) в случае, когда объект имеет форму равнобедрен-
ной призмы с основанием 2a и острым углом при основании, как и
в работе [10] (см. рис. 1 и 2).
Найдём тангенциальные (в плоскости рис. 1 и 2, y 0) и нормаль-
ные по отношению к плоскости выхода составляющие волновых
векторов K, K0, KП, где K – волновой вектор падающей, K0 – пре-
ломлённой в объекте и KП – преломлённой после выхода в вакуум
волн. При этом
00 KKK Δ и
ПП KKK Δ .
Как видно из рисунка 2,
566 Б. В. ШЕЛУДЧЕНКО, В. Б. МОЛОДКИН, С. В. ЛИЗУНОВА и др.
,sin)90cos( xxx
x KKK
eee
,sin)1(sin00 xxx
x KKK
eee
.sin)( 00 xx
xxx KKK
eeKΔ
При этом тангенциальные составляющие волновых векторов K0 и
KП преломлённой волны соответственно до и после её выхода в ва-
куум должны быть равны между собой, в то же время возникающая
при этом разность нормальных составляющих векторов KП и K, мо-
дули которых равны, а тангенциальные составляющие различны,
оказывается равной:
.tgsin)( ПП zz
zzz KKK
eeKΔ
Тогда для волновой функции )(
П
rK для преломлённой волны в
вакууме получим:
)],tgsinsin(exp[
)](exp[)(
П
ПППП
zKxKi
zxi zx
rK
rKr
K
KKKK
(4)
где
ПK необходимо найти из граничных условий для волновых
функций на поверхности выхода.
Следует отметить, что решение (4) найдено в новой системе коор-
динат {z, x}, которая получена поворотом старой (исходной) {z, x}
на угол (см. рис. 2)
lx (a x)tg, r xex lxez, y 0, r {x, 0, lx} (на поверхности выхода),
,zxzxx zxlx eeeerr
где zxzx eeee ,,, – единичные векторы вдоль соответствующих осей
координат.
В системе координат {z, x} формула (4) приобретает вид:
)],tg(exp[)](exp[)(
ППППП
xKizxi zx KrKrr KKKKK (5)
где 0,tg
ПП
zx K KK (см. рис. 2).
Как видно из рис. 2, угол поворота вектора KП по отношению к
вектору K равен:
.tg/
cos
1
sin
KK (6)
Следует отметить, что формула (6) справедлива для x 0, а в слу-
чае x 0 формула (6) приобретает вид:
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ТРЁХОСЕВАЯ МОДЕЛЬ ДИНАМИЧЕСКОГО РАССЕЯНИЯ 567
.tg
Для отыскания амплитуды
ПK из граничных условий на грани-
це выхода излучения из объекта целесообразно волновую функцию
для преломлённой волны внутри объекта (3) представить в новой
системе координат {r} {x, z}.
При этом получим:
))].cossin((exp[
)]cossin)(1(exp[
)]cossincossin(exp[
)](exp[)(
0
zxKi
zxiK
zxzxiK
KzKxKi zx
rK
rer
K
K
K
zKK
(7)
Граничные условия для амплитуд на границе выхода имеют вид:
0 П( ) sin ( ) sin( ) ( ) .z a x z a x K Kr r (8)
Тогда
П ( ) sin
( ) sin
exp[ ( sin ( ))]
exp[ ( ( sin cos ))] ,
z a x
z a x
i K x z tg
i K x z
K
K
Kr
Kr
П
exp[ ( sin ( ) sin cos sin sin tg ( ) sin )]iK x a x x a x K K
или
П П 0
2
exp[ ( ) sin ( )]
exp[ ( ) sin cos (1 tg )],
z zi a x
iK a x
K K K K
K
где
cos
0
Kz
K , а
tgsin
П
Kz
K (см. рис. 2).
Подставляя найденные выражения для
ПK в формулу (5), полу-
чим:
П
2
( ) exp[ ( tg ( ) sin cos (1 tg ))] ,
i ie iK x a x e e Kr Kr
K K Kr (9)
где дополнительная фаза за счёт преломления tg[xiK
2( ) sin cos (1 tg )] [ tg ].xa x iK x l Здесь lx (a x)tg, множи-
тель exp[iKxtg] описывает поворот луча по отношению к пада-
ющему на угол (см. (6)), а Kr Kz, при выборе направления оси z
параллельным K. При этом также:
П П П
П
( ) exp( ) ,
i i
x
e iKl e e K r K r
K K Kr (10)
где П П
, ,
x
iK l K K а направление вектора KП отличается от
568 Б. В. ШЕЛУДЧЕНКО, В. Б. МОЛОДКИН, С. В. ЛИЗУНОВА и др.
направления K на угол .
В случае плоскопараллельной формы объекта 0, и тогда в об-
ласти II с учётом поглощения и выбора системы координат (z K)
выражение (9) для волновой функции выходящего после преломле-
ния луча приобретает следующий вид:
,)( 2
П
xliKzee
KK r (11)
где 2 – коэффициент поглощения в объекте, а lx – его толщина
вдоль оси z для координаты входа луча x.
Полученные результаты обосновывают строго формулы, предло-
женные в [10] эвристически в наиболее простом случае. Однако по-
строенная в настоящей работе теоретическая модель позволяет
обобщить эти результаты на практически все необходимые случаи в
отличие от модели [10].
Следует отметить, что решения (9) и (10) получены в системе ко-
ординат {x, y, z}, связанной с монохроматором, т.е. с первой осью
трёхосевой схемы, где z выбрано перпендикулярным поверхности
монохроматора (см. рис. 1, 2). Для удобства дальнейшего использо-
вания решения (9), (10) целесообразно представить также и в си-
стемах координат {x, y, z} и {x, y, z}, которые связаны соответ-
ственно с объектом (вторая ось) и с анализатором (третья ось), а их
базисные векторы ze и z e направлены соответственно перпендику-
лярно поверхности выхода лучей из объекта и поверхности анали-
затора (см. рис. 1, 2).
Подставляя в (4) выражение для
ПK , получим:
П
( ) exp{ [ sin sin tg )]}
i
xe iK l x z
Kr
K Kr (12)
или
П
П
( ) exp{ [ tg sin sin tg )]}.
i
xe iK l x x z
K r
K Kr (13)
При этом
П B B
( ) exp{ [ tg ( cos sin )]}
i
xe iK l x z
Kr
K Kr (14)
или
П
П B B
( ) exp{ [ tg ( cos sin )]}.
i
x
e iK l x x z
K r
K Kr (15)
4. ТРЕХОСЕВАЯ МОДЕЛЬ МНОГОКРАТНОГО РАССЕЯНИЯ
И ФОРМИРОВАНИЯ ИЗОБРАЖЕНИЙ
НЕКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ ОБЪЕКТОВ
При использовании, например, бездисперсионной схемы ТОП
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ТРЁХОСЕВАЯ МОДЕЛЬ ДИНАМИЧЕСКОГО РАССЕЯНИЯ 569
(n, 0, n), с геометрией дифракции по Брэггу в монохроматоре и по
Лауэ в анализаторе, отражательные способности системы для обла-
стей I и II с учётом поглощения и возможности наличия дефектов в
монохроматоре и анализаторе можно записать в виде:
M)( RRi (æ)RA(æ об)Ri (æ, ),,, ixii l dæ )III,( i , (16)
где
RM(æ)
1 M 1
M coh M
(b R b æ)
M
dif
(r æ, æ)dæ1,
(AR æ, ) (A
cohR æ A
dif
( , )) (
i
x y R æ ( , )),i x y
(difr æ, æ) ),(
1
)( difdif kk Rdk
k
r y
,
),(
)(
2
00
2
dif
ES
f
R
kk
k .)()( difdif kk RdxR
Отражательная способность объекта ),,,,(об ixii lxR определяется
с использованием полученных в разд. 3 формул (9), (10), (12)—(15).
При этом факторы поглощения
ie
и преломления
ie
опреде-
ляются в общем случае неоднородных объектов с использованием
следующих формул:
I I I II I
1 1 1 1 1 1
( ) , ( ) ,
x y x y
dS ik dS r r
II II II IIII II
1 1 1 1 1 1
( ) , ( ) ,
x y x y
dS ik dS r r
II II II IIII II
2 2 2 2 2 2
( ) , ( ) .
x y x y
dS ik dS r r
Угол поворота преломлённого луча i определяется формулой (6)
для рассмотренного случая нормального падения луча на объект в
форме призмы (рис. 1 и 2).
В общем случае объекта произвольной формы зависит от x и y и
определяется соответствующими им углами поворота входной и
выходной поверхностей «колонки» (микропучка) по отношению к
направлению луча. Этими углами (x, y), по существу, описывают-
ся искажения фронта плоских волн в наборе микропучков.
Более детальные выражения для RM и RA, связывающие их с ха-
рактеристиками дефектов, приведены в [18, 19].
В простом случае однородных 1(r) и 2(r), 1(r) и 2(r), используя
результаты динамической теории рассеяния в некристаллических
объектах [17], а также результаты, полученные в настоящей работе
и в работе [10], легко найти:
I I I I I I I I
1 1 1 1
, ,
x y x y x y x yz ik z
570 Б. В. ШЕЛУДЧЕНКО, В. Б. МОЛОДКИН, С. В. ЛИЗУНОВА и др.
II II II II II II II II II II II II
1 1 1 1
( ), ( ),
x y x y x y x y x y x yz t ik z t
II II II II II II II II
2 2 2 2
,
x y x y x y x yt ik t , .IIII
x
yx
lt
Ограничимся в дальнейшем случаем, когда в качестве простей-
шего модельного объекта, как и в работе [10], рассмотрена равно-
бедренная призма с основанием 2a и острым углом при основании.
Рентгеновский пучок падает перпендикулярно основанию. В обла-
сти x a/, где cosB, фактор ослабления в призме 22S l , фа-
за 2 ik2l2, а l2(x) (a x)tg. В области I (x a/) I 1l1,
1 ik1l1. Суммарный фактор ослабления луча в области II
II 2l2 1l1, а фаза II ik[2l2 1l1]. Здесь l1(x, y) – длина лучей
вне призмы, а l2(x, y) – внутри неё.
В случае, рассмотренном в работе [10], когда объект в виде приз-
мы находится в вакууме, вне призмы (x a/) 1 0, 1 0, 1 0,
l1 0. В результате преломления пучок кроме проходящего луча
расщепляется ещё на два, которые отклоняются на угол
1 1
2 2
( ) ( / ) tgk d dx [10] в области 0 x a/ и tg2
2
при a/ x 0 (см. рис. 2 и работы [10, 17]). В соответствии с
рис. 1 и 2:
.tgtg
K
K
При этом (см. рис. 1 и 2) x x/. Если кристалл-анализатор повер-
нут на некоторый угол , то изображение призмы будет опреде-
ляться величинами RA в точках tg .
В случае, когда кристаллы монохроматора и анализатора не со-
держат дефектов и являются идеальными, эта теория описывает
результаты, полученные в [10]. Однако, в отличие от [10], этот под-
ход не только обеспечил возможность строгого учёта эффектов мно-
гократности рассеяния в самом объекте, но позволил описать также
и случаи, когда в кристаллах монохроматора и анализатора присут-
ствуют искажения.
В результате в построенной теории количественно адекватно
учтены оба основных механизма формирования контраста изобра-
жения. Первый из них отвечает за формирование преломлённого в
объекте луча, а второй за различные усиления этих преломлённого
и основного лучей кристаллом-анализатором. При этом именно
первый механизм непосредственно несёт искомую информацию о
форме и размерах злокачественной опухоли. Если ограничиться,
как в [10], случаем, когда и монохроматор и анализатор являются
идеально совершенными кристаллами, то полученные здесь для
этого случая формулы позволяют легко решить обратную задачу по
определению из измеренных величин RI и RII искомых параметров
опухоли. Действительно, как видно из формул, при заранее уста-
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ТРЁХОСЕВАЯ МОДЕЛЬ ДИНАМИЧЕСКОГО РАССЕЯНИЯ 571
новленных (или, как правило, известных) величинах 1 и 2, 1 и 2
и при известных отражательных способностях идеальных моно-
кристаллов монохроматора и анализатора, единственным неиз-
вестным параметром оказывается толщина опухоли t
xy
или угол у
основания призмы. Они легко могут быть определены с использова-
нием полученных выше формул.
Из построенной здесь теоретической модели также следует, что
такая обратная задача принципиально становится неразрешимой в
случаях отсутствия адекватного учёта (при количественном описа-
нии вклада второго из указанных механизмов) наличия в монокри-
сталлах монохроматора и анализатора искажений, которые в модели
[10] не учитывались. Однако эта модель [10] и не позволяла выпол-
нить такой учёт, так как основана на приближенной динамической
теории Такаги, которая применима только для идеальных или сла-
боизогнутых кристаллов, но не для кристаллов с микродефектами.
В тоже время в работах [18, 19] в рамках строгой динамической
теории показано, что микродефекты могут (за счёт установленного
дисперсионного механизма их влияния) на порядки величины изме-
нять отражательные способности динамически рассеивающих кри-
сталлов, а пренебрежение этим может полностью нивелировать
адекватность медицинской диагностики на основе явления прелом-
ления.
Построенная в настоящей работе модель позволяет адекватно
учесть наличие и влияние всех дефектов и их распределений в мо-
нокристаллах монохроматора и анализатора на второй механизм
формирования изображений, который обеспечивает различные
усиления лучей, преломлённых в злокачественной опухоли и в здо-
ровой ткани. Только настоящая модель может позволить сделать
указанные усиления надёжно контролируемыми, без чего метод те-
ряет свои уникальные возможности.
5. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Таким образом, в работе построена теоретическая трёхосевая мо-
дель формирования на основе многократного рассеяния изображе-
ний медико-биологических объектов с обусловленными, проявля-
ющейся в таких случаях, дисперсионной природой влияния на кар-
тину рассеяния структуры объектов уникальными чувствительно-
стью и информативностью благодаря использованию возникающе-
го, исключительно за счёт многократности рассеяния явления пре-
ломления лучей в отличие от традиционной диагностики, исполь-
зующей их поглощение. При этом показана существенная роль
впервые самосогласованно учтённых в построенной модели эффек-
тов многократности рассеяния, как в объекте, так и в монокристал-
лах монохроматора и анализатора. Впервые учтено также оказав-
572 Б. В. ШЕЛУДЧЕНКО, В. Б. МОЛОДКИН, С. В. ЛИЗУНОВА и др.
шееся значительным влияние на изображение объекта однородно и
неоднородно распределённых микродефектов и макродеформаций в
монокристаллах монохроматора и анализатора.
ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА
1. З. Г. Пинскер, Динамическое рассеяние рентгеновских лучей в идеальных
кристаллах (Москва: Наука: 1974).
2. E. Forster, K. Goets, and P. Zaumseil, Kristall und Technik, 15, No. 8: 937 (1980).
3. В. А. Соменков, А. К. Ткалич, С. Ш. Шильштейн, Журнал технической физи-
ки, 61, вып. 11: 197 (1991).
4. V. N. Ingal and E. A. Beliaevskaya, J. Phys. D, 28, No. 10: 2314 (1995).
5. В. Н. Ингал, Е. А. Беляевская, Журнал технической физики, 66, вып. 3: 344
(1996).
6. T. J. Davis, D. Gao, T. E. Gureyev, A. W. Stevenson, and S. W. Wilkins, Nature,
373: 595 (1995).
7. D. Gao, T. J. Davis, and S. W. Wilkins, Aust. J. Phys., 48, No. 1: 103 (1995).
8. T. J. Davis, T. E. Gureyev, D. Gao, A. W. Stevenson, and S. W. Wilkins, Phys. Rev.
Lett., 74, No. 16: 3173 (1995).
9. A. Snigirev, I. Snigireva, V. Kohn, S. Kuznetsov, and I. Schelokov, Rev. Sci. In-
strum., 66, No. 12: 5486 (1995).
10. В. А. Бушуев, В. Н. Ингал, Е. А. Беляевская, Кристаллография, № 5: 808
(1996).
11. К. М. Подурец, В. А. Соменков, С. Ш. Шильштейн, Журнал технической фи-
зики, 59, вып. 6: 115 (1989).
12. В. Н. Ингал, Е. А. Беляевская, Журнал технической физики, 63, вып. 6: 137
(1993).
13. З. Г. Пинскер, Рентгеновская кристаллооптика (Москва: Наука: 1982).
14. В. Н. Ингал, Е. А. Беляевская, В. А. Бушуев, Способ фазовой рентгенографии
объектов и устройство для его осуществления (варианты), Патент Россий-
ской Федерации № 2115943 (G03B42/02, G01N23/04) (Опубл. 20 июля 1998).
15. M. Ando, H. Sugiyama, A. Maksimenko, W. Pattanasiriwisawa, K. Hyodo, and
Zh. Xiaowei, Jpn. J. Appl. Phys., 40, No. 8A: L844 (2001).
16. К. Кумар, Теория возмущений и проблема многих тел для атомного ядра
(Москва: Мир: 1964).
17. С. В. Лизунова, В. Б. Молодкин, Б. В. Шелудченко и др., Металлофиз. новей-
шие технол., 35, № 11: 1585 (2013).
18. В. Б. Молодкин, М. В. Ковальчук, И. М. Карнаухов и др., Основы интеграль-
ной многопараметрической диффузнодинамической дифрактометрии (Наль-
чик: Кабардино-Балкарский университет: 2013).
19. В. Б. Молодкин, М. В. Ковальчук, И. М. Карнаухов и др., Основы динамиче-
ской высокоразрешающей дифрактометрии функциональных материалов
(Нальчик: Кабардино-Балкарский университет: 2013).
20. R. Barabash, G. E. Ice, B. C. Larson, G. M. Pharr, K.-S. Chung, and W. Yang,
Appl. Phys. Lett., 79, Iss. 6: 749 (2001).
21. V. B. Molodkin, Phys. Metals, 3, No. 3: 573 (1981).
22. V. B. Molodkin, Phys. Metals, 3, No. 4: 615 (1981).
23. В. Б. Молодкин, Е. А. Тихонова, Физ. мет. металловед., 24, № 3: 385 (1967).
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ТРЁХОСЕВАЯ МОДЕЛЬ ДИНАМИЧЕСКОГО РАССЕЯНИЯ 573
REFERENCES
1. Z. G. Pinsker, Dinamicheskoe Rasseyanie Rentgenovskikh Luchey v Ideal’nykh
Kristallakh (Moscow: Nauka: 1974) (in Russian).
2. E. Forster, K. Goets, and P. Zaumseil, Kristall und Technik, 15, No. 8: 937 (1980).
3. V. A. Somenkov, A. K. Tkalich, and S. Sh. Shil’shteyn, Zhurnal Tekhnicheskoi
Fiziki, 61, Iss. 11: 197 (1991) (in Russian).
4. V. N. Ingal and E. A. Beliaevskaya, J. Phys. D, 28, No. 10: 2314 (1995).
5. V. N. Ingal and E. A. Beliaevskaya, Zhurnal Tekhnicheskoi Fiziki, 66, Iss. 3: 344
(1996) (in Russian).
6. T. J. Davis, D. Gao, T. E. Gureyev, A. W. Stevenson, and S. W. Wilkins, Nature,
373: 595 (1995).
7. D. Gao, T. J. Davis, and S. W. Wilkins, Aust. J. Phys., 48, No. 1: 103 (1995).
8. T. J. Davis, T. E. Gureyev, D. Gao, A. W. Stevenson, and S. W. Wilkins, Phys. Rev.
Lett., 74, No. 16: 3173 (1995).
9. A. Snigirev, I. Snigireva, V. Kohn, S. Kuznetsov, and I. Shchelokov, Rev. Sci. In-
strum., 66, No. 12: 5486 (1995).
10. V. A. Bushuev, V. N. Ingal, and E. A. Beliaevskaya, Kristallografiya, No. 5: 808
(1996) (in Russian).
11. K. M. Podurets, V. A. Somenkov, and S. Sh. Shil’shteyn, Zhurnal Tekhnicheskoi
Fiziki, 59, Iss. 6: 115 (1989) (in Russian).
12. V. N. Ingal and E. A. Beliaevskaya, Zhurnal Tekhnicheskoi Fiziki, 63, Iss. 6: 137
(1993) (in Russian).
13. Z. G. Pinsker, Rentgenovskaya Kristallooptika (Moscow: Nauka: 1982) (in Rus-
sian).
14. V. N. Ingal, E. A. Beliaevskaya, and V. A. Bushuev, Sposob Fazovoy Rentgeno-
grafii Ob’ektov i Ustroystvo dlya Ego Osushchestvleniya (Varianty), Patent of the
Russian Federation No. 2115943 (G03B42/02, G01N23/04) (Published July 20,
1998) (in Russian).
15. M. Ando, H. Sugiyama, A. Maksimenko, W. Pattanasiriwisawa, K. Hyodo, and
Zh. Xiaowei, Jpn. J. Appl. Phys., 40, No. 8A: L844 (2001).
16. K. Kumar, Teoriya Vozmushcheniy i Problema Mnogikh Tel dlya Atomnogo Yadra
(Moscow: Mir: 1964) (Russian translation).
17. S. V. Lizunova, V. B. Molodkin, B. V. Sheludchenko et al., Metallofiz. Noveishie
Tekhnol., 35, No. 11: 1585 (2013) (in Russian).
18. V. B. Molodkin, M. V. Koval’chuk, I. M. Karnaukhov et al., Osnovy Integral’noy
Mnogoparametricheskoy Diffuznodinamicheskoy Difraktometrii (Nal’chik:
Kabardino-Balkarskiy Universitet: 2013) (in Russian).
19. V. B. Molodkin, M. V. Koval’chuk, I. M. Karnauhov et al., Osnovy Dinamicheskoy
Vysokorazreshayushchey Difraktometrii Funktsional’nykh Materialov (Nal’chik:
Kabardino-Balkarskiy Universitet: 2013) (in Russian).
20. R. Barabash, G. E. Ice, B. C. Larson, G. M. Pharr, K.-S. Chung, and W. Yang,
Appl. Phys. Lett., 79, Iss. 6: 749 (2001).
21. V. B. Molodkin, Phys. Metals, 3, No. 3: 573 (1981).
22. V. B. Molodkin, Phys. Metals, 3, No. 4: 615 (1981).
23. V. B. Molodkin and E. A. Tikhonova, Fiz. Met. Metalloved., 24, No. 3: 385 (1967)
(in Russian).
<<
/ASCII85EncodePages false
/AllowTransparency false
/AutoPositionEPSFiles true
/AutoRotatePages /None
/Binding /Left
/CalGrayProfile (Dot Gain 20%)
/CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1)
/CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2)
/sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1)
/CannotEmbedFontPolicy /Error
/CompatibilityLevel 1.4
/CompressObjects /Tags
/CompressPages true
/ConvertImagesToIndexed true
/PassThroughJPEGImages true
/CreateJobTicket false
/DefaultRenderingIntent /Default
/DetectBlends true
/DetectCurves 0.0000
/ColorConversionStrategy /CMYK
/DoThumbnails false
/EmbedAllFonts true
/EmbedOpenType false
/ParseICCProfilesInComments true
/EmbedJobOptions true
/DSCReportingLevel 0
/EmitDSCWarnings false
/EndPage -1
/ImageMemory 1048576
/LockDistillerParams false
/MaxSubsetPct 100
/Optimize true
/OPM 1
/ParseDSCComments true
/ParseDSCCommentsForDocInfo true
/PreserveCopyPage true
/PreserveDICMYKValues true
/PreserveEPSInfo true
/PreserveFlatness true
/PreserveHalftoneInfo false
/PreserveOPIComments true
/PreserveOverprintSettings true
/StartPage 1
/SubsetFonts true
/TransferFunctionInfo /Apply
/UCRandBGInfo /Preserve
/UsePrologue false
/ColorSettingsFile ()
/AlwaysEmbed [ true
]
/NeverEmbed [ true
]
/AntiAliasColorImages false
/CropColorImages true
/ColorImageMinResolution 300
/ColorImageMinResolutionPolicy /OK
/DownsampleColorImages true
/ColorImageDownsampleType /Bicubic
/ColorImageResolution 300
/ColorImageDepth -1
/ColorImageMinDownsampleDepth 1
/ColorImageDownsampleThreshold 1.50000
/EncodeColorImages true
/ColorImageFilter /DCTEncode
/AutoFilterColorImages true
/ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG
/ColorACSImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/ColorImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/JPEG2000ColorACSImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/JPEG2000ColorImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/AntiAliasGrayImages false
/CropGrayImages true
/GrayImageMinResolution 300
/GrayImageMinResolutionPolicy /OK
/DownsampleGrayImages true
/GrayImageDownsampleType /Bicubic
/GrayImageResolution 300
/GrayImageDepth -1
/GrayImageMinDownsampleDepth 2
/GrayImageDownsampleThreshold 1.50000
/EncodeGrayImages true
/GrayImageFilter /DCTEncode
/AutoFilterGrayImages true
/GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG
/GrayACSImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/GrayImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/JPEG2000GrayACSImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/JPEG2000GrayImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/AntiAliasMonoImages false
/CropMonoImages true
/MonoImageMinResolution 1200
/MonoImageMinResolutionPolicy /OK
/DownsampleMonoImages true
/MonoImageDownsampleType /Bicubic
/MonoImageResolution 1200
/MonoImageDepth -1
/MonoImageDownsampleThreshold 1.50000
/EncodeMonoImages true
/MonoImageFilter /CCITTFaxEncode
/MonoImageDict <<
/K -1
>>
/AllowPSXObjects false
/CheckCompliance [
/None
]
/PDFX1aCheck false
/PDFX3Check false
/PDFXCompliantPDFOnly false
/PDFXNoTrimBoxError true
/PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [
0.00000
0.00000
0.00000
0.00000
]
/PDFXSetBleedBoxToMediaBox true
/PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [
0.00000
0.00000
0.00000
0.00000
]
/PDFXOutputIntentProfile ()
/PDFXOutputConditionIdentifier ()
/PDFXOutputCondition ()
/PDFXRegistryName ()
/PDFXTrapped /False
/CreateJDFFile false
/Description <<
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
/BGR <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>
/CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002>
/CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002>
/CZE <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>
/DAN <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>
/DEU <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>
/ESP <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>
/ETI <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>
/FRA <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>
/GRE <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>
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
/HRV (Za stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.)
/HUN <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>
/ITA <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>
/JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002>
/KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e>
/LTH <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>
/LVI <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>
/NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.)
/NOR <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>
/POL <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>
/PTB <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>
/RUM <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>
/RUS <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>
/SKY <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>
/SLV <FEFF005400650020006e006100730074006100760069007400760065002000750070006f0072006100620069007400650020007a00610020007500730074007600610072006a0061006e006a006500200064006f006b0075006d0065006e0074006f0076002000410064006f006200650020005000440046002c0020006b006900200073006f0020006e0061006a007000720069006d00650072006e0065006a016100690020007a00610020006b0061006b006f0076006f00730074006e006f0020007400690073006b0061006e006a00650020007300200070007200690070007200610076006f0020006e00610020007400690073006b002e00200020005500730074007600610072006a0065006e006500200064006f006b0075006d0065006e0074006500200050004400460020006a00650020006d006f0067006f010d00650020006f0064007000720065007400690020007a0020004100630072006f00620061007400200069006e002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000200069006e0020006e006f00760065006a01610069006d002e>
/SUO <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>
/SVE <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>
/TUR <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>
/UKR <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>
/ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.)
>>
/Namespace [
(Adobe)
(Common)
(1.0)
]
/OtherNamespaces [
<<
/AsReaderSpreads false
/CropImagesToFrames true
/ErrorControl /WarnAndContinue
/FlattenerIgnoreSpreadOverrides false
/IncludeGuidesGrids false
/IncludeNonPrinting false
/IncludeSlug false
/Namespace [
(Adobe)
(InDesign)
(4.0)
]
/OmitPlacedBitmaps false
/OmitPlacedEPS false
/OmitPlacedPDF false
/SimulateOverprint /Legacy
>>
<<
/AddBleedMarks false
/AddColorBars false
/AddCropMarks false
/AddPageInfo false
/AddRegMarks false
/ConvertColors /ConvertToCMYK
/DestinationProfileName ()
/DestinationProfileSelector /DocumentCMYK
/Downsample16BitImages true
/FlattenerPreset <<
/PresetSelector /MediumResolution
>>
/FormElements false
/GenerateStructure false
/IncludeBookmarks false
/IncludeHyperlinks false
/IncludeInteractive false
/IncludeLayers false
/IncludeProfiles false
/MultimediaHandling /UseObjectSettings
/Namespace [
(Adobe)
(CreativeSuite)
(2.0)
]
/PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK
/PreserveEditing true
/UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged
/UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile
/UseDocumentBleed false
>>
]
>> setdistillerparams
<<
/HWResolution [2400 2400]
/PageSize [612.000 792.000]
>> setpagedevice
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-106939 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1024-1809 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:01:56Z |
| publishDate | 2014 |
| publisher | Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Шелудченко, Б.В. Молодкин, В.Б. Лизунова, С.В. Олиховский, С.И. Кисловский, Е.Н. Гаевский, А.Ю. Лизунов, В.В. Низкова, А.И. Владимирова, Т.П. Молодкин, В.В. 2016-10-09T13:00:46Z 2016-10-09T13:00:46Z 2014 Теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния и формирования изображений некристаллических объектов / Б.В. Шелудченко, В.Б. Молодкин, С.В. Лизунова, С.И. Олиховский, Е.Н. Кисловский, А.Ю. Гаевский, В.В. Лизунов, А.И. Низкова, Т.П. Владимирова, В.В. Молодкин // Металлофизика и новейшие технологии. — 2014. — Т. 36, № 4. — С. 559-573. — Бібліогр.: 23 назв. — рос. 1024-1809 PACS: 07.85.Jy, 31.15.xp, 61.05.cc, 87.57.cj, 87.59.-e DOI: http://dx.doi.org/10.15407/mfint.36.04.0559 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/106939 В работе построена теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния и формирования изображений некристаллических (медико-биологических) объектов с учётом эффектов многократности рассеяния, как в объекте (в частности, эффекта преломления, описываемого только в рамках динамической теории), так и в монокристаллах монохроматора и анализатора, для которых также учтена возможность присутствия и при этом как однородно, так и неоднородно распределённых микродефектов и макродеформаций. Показана возможность существенного повышения информативности медицинской диагностики на основе использования созданной модели. В роботі побудовано теоретичну тривісну модель динамічного розсіяння та формування зображень некристалічних (медично-біологічних) об’єктів з урахуванням ефектів багатократности розсіяння, як в об’єкті (зокрема, ефекту заломлення, який описується виключно в межах динамічної теорії), так і в монокристалах монохроматора і аналізатора, для яких також враховано можливість наявності і при цьому як однорідно, так і неоднорідно розподілених мікродефектів та макродеформацій. Показано можливість істотного підвищення інформативности медичної діагностики на основі використання створеної моделі. Theoretical three-axis model of dynamical scattering and image formation of noncrystalline (biomedical) objects is developed with regards for multiple scattering effects in both the object (in particular, refraction effect described within the framework of the dynamical theory only) and single crystals of monochromator and analyser. The possibility of presence of both the homogeneously distributed microdefects and macrodistortions and the inhomogeneously ones is taken into account. The possibility of significant enhancement of information capability of medical diagnostics based on the developed model is shown. ru Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України Металлофизика и новейшие технологии Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом Теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния и формирования изображений некристаллических объектов Теоретична тривісна модель динамічного розсіяння та формування зображень некристалічних об’єктів Theoretical Three-Axes Model of Dynamical Scattering and Formation of Noncrystalline Objects’ Image Article published earlier |
| spellingShingle | Теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния и формирования изображений некристаллических объектов Шелудченко, Б.В. Молодкин, В.Б. Лизунова, С.В. Олиховский, С.И. Кисловский, Е.Н. Гаевский, А.Ю. Лизунов, В.В. Низкова, А.И. Владимирова, Т.П. Молодкин, В.В. Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом |
| title | Теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния и формирования изображений некристаллических объектов |
| title_alt | Теоретична тривісна модель динамічного розсіяння та формування зображень некристалічних об’єктів Theoretical Three-Axes Model of Dynamical Scattering and Formation of Noncrystalline Objects’ Image |
| title_full | Теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния и формирования изображений некристаллических объектов |
| title_fullStr | Теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния и формирования изображений некристаллических объектов |
| title_full_unstemmed | Теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния и формирования изображений некристаллических объектов |
| title_short | Теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния и формирования изображений некристаллических объектов |
| title_sort | теоретическая трёхосевая модель динамического рассеяния и формирования изображений некристаллических объектов |
| topic | Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом |
| topic_facet | Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/106939 |
| work_keys_str_mv | AT šeludčenkobv teoretičeskaâtrehosevaâmodelʹdinamičeskogorasseâniâiformirovaniâizobraženiinekristalličeskihobʺektov AT molodkinvb teoretičeskaâtrehosevaâmodelʹdinamičeskogorasseâniâiformirovaniâizobraženiinekristalličeskihobʺektov AT lizunovasv teoretičeskaâtrehosevaâmodelʹdinamičeskogorasseâniâiformirovaniâizobraženiinekristalličeskihobʺektov AT olihovskiisi teoretičeskaâtrehosevaâmodelʹdinamičeskogorasseâniâiformirovaniâizobraženiinekristalličeskihobʺektov AT kislovskiien teoretičeskaâtrehosevaâmodelʹdinamičeskogorasseâniâiformirovaniâizobraženiinekristalličeskihobʺektov AT gaevskiiaû teoretičeskaâtrehosevaâmodelʹdinamičeskogorasseâniâiformirovaniâizobraženiinekristalličeskihobʺektov AT lizunovvv teoretičeskaâtrehosevaâmodelʹdinamičeskogorasseâniâiformirovaniâizobraženiinekristalličeskihobʺektov AT nizkovaai teoretičeskaâtrehosevaâmodelʹdinamičeskogorasseâniâiformirovaniâizobraženiinekristalličeskihobʺektov AT vladimirovatp teoretičeskaâtrehosevaâmodelʹdinamičeskogorasseâniâiformirovaniâizobraženiinekristalličeskihobʺektov AT molodkinvv teoretičeskaâtrehosevaâmodelʹdinamičeskogorasseâniâiformirovaniâizobraženiinekristalličeskihobʺektov AT šeludčenkobv teoretičnatrivísnamodelʹdinamíčnogorozsíânnâtaformuvannâzobraženʹnekristalíčnihobêktív AT molodkinvb teoretičnatrivísnamodelʹdinamíčnogorozsíânnâtaformuvannâzobraženʹnekristalíčnihobêktív AT lizunovasv teoretičnatrivísnamodelʹdinamíčnogorozsíânnâtaformuvannâzobraženʹnekristalíčnihobêktív AT olihovskiisi teoretičnatrivísnamodelʹdinamíčnogorozsíânnâtaformuvannâzobraženʹnekristalíčnihobêktív AT kislovskiien teoretičnatrivísnamodelʹdinamíčnogorozsíânnâtaformuvannâzobraženʹnekristalíčnihobêktív AT gaevskiiaû teoretičnatrivísnamodelʹdinamíčnogorozsíânnâtaformuvannâzobraženʹnekristalíčnihobêktív AT lizunovvv teoretičnatrivísnamodelʹdinamíčnogorozsíânnâtaformuvannâzobraženʹnekristalíčnihobêktív AT nizkovaai teoretičnatrivísnamodelʹdinamíčnogorozsíânnâtaformuvannâzobraženʹnekristalíčnihobêktív AT vladimirovatp teoretičnatrivísnamodelʹdinamíčnogorozsíânnâtaformuvannâzobraženʹnekristalíčnihobêktív AT molodkinvv teoretičnatrivísnamodelʹdinamíčnogorozsíânnâtaformuvannâzobraženʹnekristalíčnihobêktív AT šeludčenkobv theoreticalthreeaxesmodelofdynamicalscatteringandformationofnoncrystallineobjectsimage AT molodkinvb theoreticalthreeaxesmodelofdynamicalscatteringandformationofnoncrystallineobjectsimage AT lizunovasv theoreticalthreeaxesmodelofdynamicalscatteringandformationofnoncrystallineobjectsimage AT olihovskiisi theoreticalthreeaxesmodelofdynamicalscatteringandformationofnoncrystallineobjectsimage AT kislovskiien theoreticalthreeaxesmodelofdynamicalscatteringandformationofnoncrystallineobjectsimage AT gaevskiiaû theoreticalthreeaxesmodelofdynamicalscatteringandformationofnoncrystallineobjectsimage AT lizunovvv theoreticalthreeaxesmodelofdynamicalscatteringandformationofnoncrystallineobjectsimage AT nizkovaai theoreticalthreeaxesmodelofdynamicalscatteringandformationofnoncrystallineobjectsimage AT vladimirovatp theoreticalthreeaxesmodelofdynamicalscatteringandformationofnoncrystallineobjectsimage AT molodkinvv theoreticalthreeaxesmodelofdynamicalscatteringandformationofnoncrystallineobjectsimage |