Магнитные фазовые диаграммы двухкомпонентных неупорядоченных ОЦК-сплавов замещения с сильными электронными корреляциями
В работе исследованы энергетические спектры электронов и предсказаны диаграммы магнитных фазовых состояний неупорядоченных бинарных ОЦК-сплавов замещения с различными значениями параметра рассеяния электронов на атомах обоих компонентов. Для описания таких сплавов предложена однозонная модель сильно...
Збережено в:
| Опубліковано в: : | Металлофизика и новейшие технологии |
|---|---|
| Дата: | 2014 |
| Автори: | , , , , , |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Російська |
| Опубліковано: |
Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
2014
|
| Теми: | |
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/106941 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Магнитные фазовые диаграммы двухкомпонентных неупорядоченных ОЦК-сплавов замещения с сильными электронными корреляциями / В.В. Лизунов, Е.Г. Лень, И.Н. Мельник, Н.В. Ушаков, Т.С. Лень, В.А. Татаренко // Металлофизика и новейшие технологии. — 2014. — Т. 36, № 5. — С. 575-588. — Бібліогр.: 23 назв. — рос. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859974057116565504 |
|---|---|
| author | Лизунов, В.В. Лень, Е.Г. Мельник, И.Н. Ушаков, Н.В. Лень, Т.С. Татаренко, В.А. |
| author_facet | Лизунов, В.В. Лень, Е.Г. Мельник, И.Н. Ушаков, Н.В. Лень, Т.С. Татаренко, В.А. |
| citation_txt | Магнитные фазовые диаграммы двухкомпонентных неупорядоченных ОЦК-сплавов замещения с сильными электронными корреляциями / В.В. Лизунов, Е.Г. Лень, И.Н. Мельник, Н.В. Ушаков, Т.С. Лень, В.А. Татаренко // Металлофизика и новейшие технологии. — 2014. — Т. 36, № 5. — С. 575-588. — Бібліогр.: 23 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Металлофизика и новейшие технологии |
| description | В работе исследованы энергетические спектры электронов и предсказаны диаграммы магнитных фазовых состояний неупорядоченных бинарных ОЦК-сплавов замещения с различными значениями параметра рассеяния электронов на атомах обоих компонентов. Для описания таких сплавов предложена однозонная модель сильной связи, учитывающая электрон-электронные взаимодействия в приближении коррелированного случайного поля. Показано, что тип магнитного порядка сплавов определяется как энергетическими параметрами кулоновского отталкивания электронов с противоположными спинами на одном узле и средней электронной концентрацией, так и величиной атомного потенциала рассеяния. В отличие от однокомпонентных систем в исследованных сплавах антиферромагнитное упорядочение имеет пороговый характер, то есть для всех возможных значений средней электронной концентрации оно не может устанавливаться при сколь угодно малых значениях потенциала кулоновского отталкивания электронов на одном узле.
В роботі досліджено енергетичні спектри електронів і передбачено діаграми магнітних фазових станів невпорядкованих бінарних ОЦК-стопів заміщення з різними значеннями параметра розсіяння електронів на атомах обох компонентів. Для опису таких стопів запропоновано однозонну модель сильного зв’язку, що враховує електрон-електронні взаємодії в наближенні корельованого випадкового поля. Показано, що тип магнітного порядку стопів визначається як енергетичними параметрами Кулонового відштовхування електронів з протилежними спінами на одному вузлі і середньою електронною концентрацією, так і величиною атомного розсіювального потенціалу. На відміну від однокомпонентних систем у досліджених стопах антиферомагнітне впорядкування має пороговий характер, тобто за всіх можливих значень середньої електронної концентрації воно не може встановлюватися при скільки завгодно малих значен нях потенціалу Кулонового відштовхування електронів на одному вузлі.
Electron-energy spectra and diagrams of magnetic-phase states of disordered b.c.c. binary substitutional alloys for various values of the parameter of electron scattering by atoms of both constituents are investigated. To describe properties of these alloys, one-band tight-binding model taking into account electron-electron interactions in the correlated random field approximation is proposed. As shown, the type of magnetic order of alloy is defined by the energy parameters of the Coulomb repulsion of electrons with opposite spins at the one site, the average electron density, and value of the atomic scattering potential. As opposed to the one-component systems, in alloys at issue, the antiferromagnetic ordering has a threshold character, i.e., for all possible values of the mean electron concentration, it cannot be set at arbitrarily small values of the potential of the Coulomb repulsion of electrons on the one site.
|
| first_indexed | 2025-12-07T16:22:25Z |
| format | Article |
| fulltext |
575
ЭЛЕКТРОННЫЕ СТРУКТУРА И СВОЙСТВА
PACS numbers:71.10.Fd, 71.20.Be,71.27.+a,71.28.+d,71.55.Jv,75.10.Lp, 75.40.Cx
Магнитные фазовые диаграммы двухкомпонентных
неупорядоченных ОЦК-сплавов замещения
с сильными электронными корреляциями
В. В. Лизунов, Е. Г. Лень, И. Н. Мельник, Н. В. Ушаков,
Т. С. Лень
*, В. А. Татаренко
Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины,
бульв. Акад. Вернадского, 36,
03680, ГСП, Киев-142, Украина
*Национальный авиационный университет,
пр. Космонавта Комарова, 1,
03058 Киев, Украина
В работе исследованы энергетические спектры электронов и предсказаны
диаграммы магнитных фазовых состояний неупорядоченных бинарных
ОЦК-сплавов замещения с различными значениями параметра рассеяния
электронов на атомах обоих компонентов. Для описания таких сплавов
предложена однозонная модель сильной связи, учитывающая электрон-
электронные взаимодействия в приближении коррелированного случай-
ного поля. Показано, что тип магнитного порядка сплавов определяется
как энергетическими параметрами кулоновского отталкивания электро-
нов с противоположными спинами на одном узле и средней электронной
концентрацией, так и величиной атомного потенциала рассеяния. В от-
личие от однокомпонентных систем в исследованных сплавах антиферро-
магнитное упорядочение имеет пороговый характер, то есть для всех воз-
можных значений средней электронной концентрации оно не может
устанавливаться при сколь угодно малых значениях потенциала куло-
новского отталкивания электронов на одном узле.
В роботі досліджено енергетичні спектри електронів і передбачено діаг-
рами магнітних фазових станів невпорядкованих бінарних ОЦК-стопів
заміщення з різними значеннями параметра розсіяння електронів на ато-
мах обох компонентів. Для опису таких стопів запропоновано однозонну
модель сильного зв’язку, що враховує електрон-електронні взаємодії в
наближенні корельованого випадкового поля. Показано, що тип магніт-
ного порядку стопів визначається як енергетичними параметрами Куло-
нового відштовхування електронів з протилежними спінами на одному
вузлі і середньою електронною концентрацією, так і величиною атомного
Металлофиз. новейшие технол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol.
2014, т. 36, № 5, сс. 575—588
Оттиски доступны непосредственно от издателя
Фотокопирование разрешено только
в соответствии с лицензией
2014 ИМФ (Институт металлофизики
им. Г. В. Курдюмова НАН Украины)
Напечатано в Украине.
576 В. В. ЛИЗУНОВ, Е. Г. ЛЕНЬ, И. Н. МЕЛЬНИК и др.
розсіювального потенціалу. На відміну від однокомпонентних систем у
досліджених стопах антиферомагнітне впорядкування має пороговий ха-
рактер, тобто за всіх можливих значень середньої електронної концент-
рації воно не може встановлюватися при скільки завгодно малих значен-
нях потенціалу Кулонового відштовхування електронів на одному вузлі.
Electron-energy spectra and diagrams of magnetic-phase states of disordered
b.c.c. binary substitutional alloys for various values of the parameter of elec-
tron scattering by atoms of both constituents are investigated. To describe
properties of these alloys, one-band tight-binding model taking into account
electron-electron interactions in the correlated random field approximation
is proposed. As shown, the type of magnetic order of alloy is defined by the
energy parameters of the Coulomb repulsion of electrons with opposite spins
at the one site, the average electron density, and value of the atomic scatter-
ing potential. As opposed to the one-component systems, in alloys at issue,
the antiferromagnetic ordering has a threshold character, i.e., for all possi-
ble values of the mean electron concentration, it cannot be set at arbitrarily
small values of the potential of the Coulomb repulsion of electrons on the one
site.
Ключевые слова: электронная структура, сильные электронные корреля-
ции, магнитная фазовая диаграмма, магнитные сплавы.
(Получено 29 ноября 2013 г.; окончат. вариант– 5мая 2014 г.)
1. ВВЕДЕНИЕ
Успехи современной электроники связаны с прогрессом в понима-
нии свойств твердых тел, что позволяет создавать новые материалы
с наперед заданными характеристиками. При этом большое внима-
ние уделяется магнитным материалам, свойства которых можно
изменять внешним магнитным полем, давлением, вариациями
температуры, а также за счет других факторов. Так, переходные
металлы и соединения на их основе, а также разбавленные магнит-
ные полупроводники, в которых может реализовываться магнитное
упорядочение различного типа, уже нашли широкое практическое
применение и при этом являются перспективными для дальнейше-
го использования в новых направлениях электроники. Разнообра-
зие свойств этих систем в основном обусловлено присущим им
сильным электрон-электронным взаимодействием, порождающим
межэлектронные корреляции, и существенной зависимостью по-
следних от различных внешних параметров и характеристик самой
системы [1].
Последние десятилетия характеризовались существенным про-
грессом теоретических методов описания решеточных систем с
сильными электронными корреляциями [2—9], в том числе методов,
основанных на модели Хаббарда [2—4]. Эта модель позволила опи-
МАГНИТНЫЕ ФАЗОВЫЕ ДИАГРАММЫ ОЦК-СПЛАВОВ ЗАМЕЩЕНИЯ 577
сать электронную структуру и свойства кристаллов, в частности,
свободную энергию, локализованные магнитные моменты и их вза-
имную ориентацию на узлах кристаллической решетки, не налагая
ограничений на степень локализации электронов.
При этом установлено, что характерной особенностью электрон-
ной структуры сильно коррелированных систем является расщеп-
ление энергетического спектра электронов, связанное с кулонов-
ским отталкиванием электронов с противоположно направленными
спинами на одном узле. Оно обуславливает возможность перехода
металл—диэлектрик в указанных системах при полном расщепле-
нии спектра (появлении кулоновской щели). В свою очередь, рас-
щепление энергетического спектра электронов в немагнитных
сплавах может быть обусловлено атомным упорядочением, и при
установлении дальнего атомного порядка также возможен переход
металл—диэлектрик. Кроме того, характер атомного и магнитного
порядков, магнитные и электронные транспортные свойства как
сплавов, так и сильно коррелированных систем зависят от положе-
ния уровня Ферми по отношению к вышеупомянутым щелям в их
энергетических спектрах [10, 11]. Таким образом, исследования
энергетического спектра электронов неупорядоченных магнитных
сплавов должны выполняться с учетом взаимосвязи электрон-
электронных корреляций и атомного упорядочения в кристаллах с
различными атомными потенциалами рассеяния компонентов.
Наиболее успешными для расчета электронных свойств обсужда-
емых систем на данный момент являются методы, использующие
приближение динамического кластера (DCA–dynamical cluster ap-
proximation [12]), которое корректно описывает термодинамику си-
стемы с сильными электронными корреляциями, учитывая также
нелокальность эффектов взаимодействия электронов. Методы, ис-
пользующие DCA, основаны на кластерном обобщении теории ди-
намического среднего поля (DMFT–dynamical mean-field theory,
см., например, [5]), что обеспечивает их широкую применимость,
но и значительную вычислительную сложность. Поэтому наряду с
ними продолжают часто использоваться и другие подходы [13—15],
позволяющие (пусть и не в полной мере) учесть вклад различных
степеней свободы и проанализировать, как те или иные малые воз-
мущения могут приводить к значительным откликам системы. По-
добные исследования имеют сегодня особую актуальность, учиты-
вая быстрый рост возможностей современной экспериментальной
физики и отсутствие полного понимания всего многообразия
свойств сильно коррелированных систем, например, того же вза-
имного влияния решеточного разупорядочения и сильных элек-
тронных корреляций.
В данной работе исследованы энергетические спектры электрон-
ной подсистемы и предсказаны магнитные фазовые диаграммы
578 В. В. ЛИЗУНОВ, Е. Г. ЛЕНЬ, И. Н. МЕЛЬНИК и др.
неупорядоченных двухкомпонентных ОЦК-сплавов замещения с
сильными электронными корреляциями в зависимости от парамет-
ров рассеяния электронов на атомах обоих сортов.
2. ГАМИЛЬТОНИАН ЭЛЕКТРОННОЙ ПОДСИСТЕМЫ
И ПЛОТНОСТЬ ЭЛЕКТРОННЫХ СОСТОЯНИЙ
Гамильтониан электронной подсистемы неупорядоченного бинар-
ного кристаллического сплава замещения в однозонной модели
сильной связи с учетом электрон-электронного взаимодействия
имеет вид [16, 17]:
, , , , ,
,i is is ij is js i is is
i s i j i s i s s s
H Wa a h a a U n n (1)
где
, is isa a – операторы рождения и уничтожения электрона в со-
стоянии, которое описывается обобщенным вектором Ванье | is , i
– номер узла кристаллической решетки, 1/2s – значение про-
екции спина электрона на ось Z,
is is isn a a – оператор числа элек-
тронов в состоянии | is . В формуле (1) Wi – диагональный по ин-
дексам узлов матричный элемент одноэлектронной части гамиль-
тониана, случайно принимающий значения
A
iW или
B
iW в зависи-
мости от того, какой атом (A или B) находится в узле i, ijh – недиа-
гональный матричный элемент гамильтониана (интеграл переско-
ка), который будем считать отличным от нуля и одинаковым для
всех ближайших соседей (т.е. hij h01 при i и j соответствующих пер-
вой координационной сфере вокруг выделенного узла, иначе hij 0),
Ui – энергия кулоновского отталкивания электронов на одном уз-
ле, случайно принимающая значения
A
iU или
B
iU в зависимости от
того, какой атом (A или B) находится в узле i.
Используем приближение коррелированного случайного поля
[18—23], основная идея которого состоит в замене в выражении (1)
многочастичного члена случайным одночастичным:
, , ,
,i is is is is
i s s s i s
U n n U n (2)
где is i i sU Un (тут чертой обозначена совокупность квантово-
механического и термодинамического усреднений). Тогда многоча-
стичный гамильтониан (1) можно представить в виде суммы одно-
частичных: ss
H H .
Аналогичное приближение использовалось ранее Хаббардом в
его «сплавовой аналогии» [2—4]. Однако, при упрощении третьего
слагаемого в (1) считалось, что величины Uis являются случайными
и независимыми, распределенными по бинарному закону. Это поз-
волило просто учесть флуктуации электронной плотности на каж-
дом узле отдельно, но полностью исключило корреляции между
МАГНИТНЫЕ ФАЗОВЫЕ ДИАГРАММЫ ОЦК-СПЛАВОВ ЗАМЕЩЕНИЯ 579
электронами на соседних узлах, т.е. магнитное упорядочение в
полной мере осталось неучтенным. Для адекватного описания маг-
нитного порядка, при замене многочастичного слагаемого на соот-
ветствующее одночастичное (2), величины {Uis} должны быть стати-
стически зависимыми [18].
Еще одно, использованное в настоящей работе, приближение да-
ется соотношением:
1/2 1/2
,
i i
n n n (3)
где n – среднее значение электронной концентрации. Оно состоит в
приближенном учете зарядовых флуктуаций, связанных с куло-
новским взаимодействием в (1). Тогда
( )/2, 2 при 1/2,is iU U n s s (4)
где
1/2 1/2
.
i i
n n (5)
Обобщая выражения (2)—(5) на случай магнитных бинарных
сплавов, получим, что матричные элементы Uis принимают значе-
ния
m m
is i i sU U n , где
m
isn – число электронов со спином s, нахо-
дящихся в узле i, при условии, что в этом узле находится атом сорта
с проекцией на ось Oz локализованного магнитного момента m.
Тогда диагональный матричный элемент гамильтониана (1) is при-
нимает случайные значения
m
is , которые зависят от того, атом ка-
кого сорта ( A, B) находится в узле i и от проекции локализо-
ванного магнитного момента m в узле i (в дальнейшем рассмотрен
наиболее простой случай лишь двух значений m:
m со-
ответственно при 1). Эквивалентность узлов позволяет здесь и
далее записывать выражения только, например, для нулевого узла:
0 0 0 0
.
m m m
s s s
W U n (6)
Из обобщенных на случай магнитных сплавов выражений (3) и
(5) можно получить:
0 0 0 0
( )/2, ( )/2,
m m m m
s s
n n m n n m (7)
где
0
m
n – число электронов в узле 0, в котором находится атом
сорта с проекцией на ось Oz магнитного момента m. Величина
0
m
s
n равна [18]
0 0
( ) ( ) ,
m m
s s
n f E g E dE (8)
580 В. В. ЛИЗУНОВ, Е. Г. ЛЕНЬ, И. Н. МЕЛЬНИК и др.
где f(E) – функция Ферми,
1
0 0,0 (0) ,
( ) Im ( ) , , 0,
m s
s m
g E G E E E i (9)
0
m
s
g – условная плотность состояний электронов со спином s,
(0) ,
...
m обозначает конфигурационное усреднение при усло-
вии, что в узле 0 находится атом сорта с проекцией локализован-
ного магнитного момента его электронов m,
0,0
( )sG E – диагональ-
ный матричный элемент одночастичной функции Грина магнитно-
го сплава
1
( ) ( )
s
sG E E H , ε
0s s s
H H . Здесь ε s is is isi
a a и
0 ,s ij is jsi j i
H h a a – соответственно диагональная и недиагональ-
ная в узельном представлении части гамильтониана.
Полная плотность электронных состояний связана с условной
плотностью состояний (9) соотношением:
1
0 0
, ,
( ) ( ),
m m
s
m s
g E P g E (10)
где
0
m
P – вероятность того, что в узле 0 находится атом сорта с
проекцией локализованного магнитного момента m. Тогда средняя
концентрация электронов A A B BZ Z x Z x на атом (Z
– ва-
лентность атома сорта в пересчете на одну эффективную зону, х
– концентрация атомов сорта ) равна:
0 0
, ,
.
m m
s
m s
Z P n (11)
Используя метод кластерного разложения для одночастичной
функции Грина электронов неупорядоченного кристаллического
сплава с сильными электронными корреляциями [13] и пренебре-
гая вкладами процессов рассеяния на кластерах из трех и более уз-
лов, можно получить выражение для условной плотности элек-
тронных состояний в виде:
/
0 0,0 0,0 0 0,0 0
( ) (0), ,
1
0,0 0 0, ,0 0 0, ,0 ,0 0 0,0
1
0, ,0 0 0,
1
( ) Im
[1 ] ( )
[1 ]
m m m ms s s
s s j
j m
m m m m ms s s s s s s
s j js j s j js j j s
m ms s s
j js j s j
g E G G t G P
G t G t G t G t G G t G
G t G t G t
,0 0 0,0 0, ,0
( ) .
m m ms s s s
js j s j js jG t G G t G
(12)
Здесь
,
s
i jG – матричные элементы функции Грина
1
( )
s
sG E H
гамильтониана σ
0s s
H H электронов со спином s в эффективной
среде, описываемой когерентным потенциалом s,
0
m
s
t – матрич-
ный элемент одноузельного оператора рассеяния
1
[1 ]
s
s s st V G V ,
где ε σ s s sV , а
/
0
m m
jP – условная вероятность найти в узле j
атом сорта с проекцией локализованного магнитного момента m
при условии, что в узле 0 находится атом сорта с проекцией лока-
МАГНИТНЫЕ ФАЗОВЫЕ ДИАГРАММЫ ОЦК-СПЛАВОВ ЗАМЕЩЕНИЯ 581
лизованного магнитного момента m.
Подчеркнем, что в отличие от «сплавовой аналогии» Хаббарда,
подход [18], используемый в данной работе, позволяет описать маг-
нетизм как локализованных, так и коллективизированных элек-
тронов, и, в частности, описать переход металл—диэлектрик в рас-
сматриваемых сплавах.
Свободная энергия магнитного сплава при T 0 К определяется
аналогично работе [18] и дается выражением:
2 20
0 0 0
,
[( ) ( ) ] ( ) ( ) .
4
m m
m
U
F P n m f E g E E dE (13)
3. ЧИСЛЕННЫЕ РАСЧЕТЫ
Для упрощения численных расчетов представим вероятности
нахождения атомов сорта и локализованных магнитных моментов
m в узлах кристаллической решетки в выражениях (10)—(12) в ви-
де:
0 0 0
,
m m
P P P
/ //
0 0 0
,
m m m m
j j jP P P (14)
где
0 0
P c – вероятность заполнения узла 0 атомом сорта (в
отсутствие дальнего порядка равная концентрации атомов данного
сорта х
),
0 0
m m
P c – вероятность того, что в узле 0 проекция
локализованного магнитного момента на ось Oz равна m,
0
m
c –
случайное число, принимающее значение 1 или 0 в зависимости от
ориентации (знака проекции) магнитного момента m в узле 0, т.е.
равенства m значению
или
, аналогично определяются слу-
чайные числа
0
c при значении , равном A или B.
Условные вероятности
/
0j
P (
/
0
m m
jP ) определяются соотношени-
ем
/
0 0 0 0j j j
P c c P P (
/
0 0 0 0
im m m m m m m
j j jP c c P P ) и связаны с
параметрами парных корреляций во взаимном расположении ато-
мов (парных корреляций в ориентации локализованных магнитных
моментов) первой координационной сферы, а именно, BB
0j (
0j
),
далее именуемыми параметрами ближнего атомного (магнитного)
порядка а (m), соотношениями:
B B
0 0//
0 0
0 0
,
j jm m m
j j j j m
P P P P
P P
(15)
где знак «» соответствует совпадению значений и (совпадению
знаков m и m), а знак «» – их несовпадению.
В неупорядоченных сплавах величина локализованного магнит-
ного момента m зависит от равновесных значений параметров
582 В. В. ЛИЗУНОВ, Е. Г. ЛЕНЬ, И. Н. МЕЛЬНИК и др.
ближнего атомного и магнитного порядков и наоборот. То есть все
они определяются самосогласованно путем минимизации свобод-
ной энергии F (13) по указанным параметрам при фиксированных
значениях энергий кулоновского взаимодействия
0
U , диагональ-
ных матричных элементов
0
W и средней электронной концентра-
ции <Z>.
В качестве объекта для численного исследования выбраны би-
нарные неупорядоченные сплавы на основе ОЦК-решетки с концен-
трацией компонентов x
A
x
B
0,5. В работе выполнены расчеты для
случая Т 0 К (при а 0 и A B
0 0 0
U U U ) плотностей электронных
состояний, равновесных значений свободной энергии, локализо-
ванных магнитных моментов и параметров ближнего магнитного
упорядочения m при различных значениях энергии кулоновского
отталкивания электронов на одном узле U0, средней электронной
концентрации <Z> и атомного потенциала рассеяния W
B
0
W
A
0
W (
A
0
W 0). При этом энергия измерялась в единицах полуши-
рины энергетической зоны чистого ОЦК-металла А
01
8w h , а ло-
кализованные магнитные моменты – в магнетонах Бора Б.
На рисунке 1 представлены типичные зависимости свободной
энергии сплава от параметра парных магнитных корреляций m, а
также приведены равновесные значения положительной проекции
локализованных магнитных моментов на атомах обоих сортов
( A, B). Минимум свободной энергии F определяет равновесные
значения m. Показаны случаи, в которых исследуемый ОЦК-сплав
оказывается в ферромагнитном и антиферромагнитном состояниях,
а также в состоянии спинового стекла. При W 0,1 и приведенных
на графиках значениях параметров U0 и <Z> минимум F при
m 0,25 определяет ферромагнитное состояние сплава (рис. 1, а),
при m 0,25 – антиферромагнитное состояние сплава (рис. 1, б), а
при m 0 – состояние спинового стекла (рис. 1, в).
На основании полученных равновесных значений m и магнит-
ных моментов m на атоме сорта построены магнитные фазовые
диаграммы сплавов для различных значений атомных потенциалов
рассеяния (см. рис. 2). При этом считалось, что значениям
m 0,25 соответствует антиферромагнитное упорядочение (АФМ),
а значениям m 0,25 – ферромагнитное упорядочение (ФМ). При
отличных от нуля значениях локализованных магнитных моментов
на атомах и слабой корреляции в их ориентации реализуются со-
стояния либо с неполным антиферромагнитным (0,25 m 0), ли-
бо с неполным ферромагнитным (0 m 0,25) упорядочением. На
магнитных фазовых диаграммах эти состояния образуют переход-
ную область, разделенную пунктирной линией, которая соответ-
ствует состоянию спинового стекла (СС), для которого m 0, при
m 0. Парамагнитная фаза (П) характеризуется значениями лока-
МАГНИТНЫЕ ФАЗОВЫЕ ДИАГРАММЫ ОЦК-СПЛАВОВ ЗАМЕЩЕНИЯ 583
лизованных магнитных моментов m 0.
Переход от одного ОЦК-сплава к другому (с другими параметра-
ми U0 и <Z>) соответствует переходу от одной точки на магнитной
фазовой диаграмме к другой. Магнитные состояния этих систем
определяются по областям магнитной фазовой диаграммы, куда
попадают параметры сплавов. При этом границы областей различ-
ных магнитных состояний проведены, исходя из представленных
выше предельных для этих фаз значений параметра магнитного по-
рядка m и соответствующих значений локализованных магнитных
моментов m. В общем случае, разным точкам магнитных фазовых
диаграмм соответствуют различные сплавы с отличающимися зна-
чениями потенциалов кулоновского отталкивания электронов на
одном узле, разными значениями локализованных магнитных мо-
ментов на атомах, разными средними значениями электронной
а б
в
Рис. 1. Зависимость свободной энергии F сплавов от параметра парных
магнитных корреляций m при W 0,1 для значений параметров U0 и
<Z>, соответствующих ферромагнитному (а) и антиферромагнитному (б)
состояниям, а также состоянию спинового стекла (в). Приведены также
равновесные значения m в точках минимума F.
584 В. В. ЛИЗУНОВ, Е. Г. ЛЕНЬ, И. Н. МЕЛЬНИК и др.
концентрации и разными потенциалами атомного рассеяния. При
этом каждый из этих сплавов рассматривается как однофазная си-
стема с той или иной степенью атомного и магнитного упорядоче-
ния, что задается соответствующими параметрами порядка.
Как видно из рисунка 2, а, магнитная фазовая диаграмма для
значения потенциала атомного рассеяния W 0 (однокомпонентная
магнитная система) является симметричной относительно линии
<Z> 1, соответствующей половинному заполнению зоны. Однако
при отличных от 0 значениях W диаграмма становится несиммет-
ричной (рис. 2, б). При ненулевом значении атомного потенциала
рассеяния W на магнитной фазовой диаграмме область с антифер-
ромагнитным упорядочением увеличивается при <Z> 1 и умень-
шается при <Z> 1. Следует отметить, что полученные результаты
хорошо согласуются с результатами, полученными при использо-
вании других теоретических подходов (см., например, [7, 15]).
Известно [14], что для сильно коррелированных систем, описы-
ваемых традиционной моделью Хаббарда (без учета различия атом-
ных потенциалов компонентов, т.е. при W 0) при <Z> 1 для
ненулевых значений U0 имеет место точный переход к гейзенбер-
говскому антиферромагнетику (см. рис. 2). Особенностью получен-
ных магнитных фазовых диаграмм сплавов, по сравнению со случа-
ем W 0, является существование минимального значения куло-
новского потенциала
min
0
U , для которого наблюдается антиферро-
магнитное упорядочение вблизи <Z> 1, т.е. в сплавах может
наблюдаться пороговый характер антиферромагнитного упорядо-
чения. Так, для случая W 0,1 и при наложенном выше условии
на значения кулоновского потенциала компонентов сплава, при
а б
Рис. 2. Магнитные фазовые диаграммы сплавов для значений атомного
потенциала рассеяния: W 0 (а) иW 0,1 (б).
МАГНИТНЫЕ ФАЗОВЫЕ ДИАГРАММЫ ОЦК-СПЛАВОВ ЗАМЕЩЕНИЯ 585
малых значениях min
0 0
( )U U и <Z> 1 сплав находится в парамаг-
нитном состоянии с m 0. Расчеты показывают, что с ростом W
значение
min
0
U увеличивается.
На рисунке 3 представлены плотности состояний однокомпо-
нентного магнитного кристалла (W 0) и магнитного бинарного
сплава (W 0,1) при U0 2 и значениях <Z> симметричных отно-
сительно <Z> 1 (также указаны равновесные значения парамет-
ров парных магнитных корреляций и локализованных магнитных
моментов). Из рисунка 3 видно, что причиной асимметрии магнит-
ной фазовой диаграммы при отличных от 0 значениях W является
изменение электронного спектра сплава. Следует отметить, что та-
кое изменение происходит не столько из-за смещения парциальных
плотностей состояний для компонентов сплава A и B, вызванного
а б
в г
Рис. 3. Плотности электронных состояний (сплошная линия) для симмет-
ричных относительно <Z> 1 значений <Z> на магнитной фазовой диа-
грамме при W 0 (а, б) и W 0,1 (в, г). Штриховая линия представляет
парциальный вклад компонента А сплава, а пунктирная – парциальный
вклад компонента В.
586 В. В. ЛИЗУНОВ, Е. Г. ЛЕНЬ, И. Н. МЕЛЬНИК и др.
различием их атомных потенциалов
A
0
W и
B
0
W , сколько в результа-
те различного расщепления этих парциальных вкладов, связанного
с отличием равновесных значений магнитных моментов на атомах
разного сорта, т.е. связано со спецификой проявления сильных
электронных корреляций в бинарных сплавах замещения.
4. ВЫВОДЫ
В работе предложен метод расчета электронной структуры и маг-
нитных свойств сплавов, основанный на обобщении однозонной мо-
дели Хаббарда на случай двухкомпонентных сплавов замещения с
различными атомными потенциалами компонентов. На основании
рассчитанных равновесных значений параметров парных магнит-
ных корреляций и магнитных моментов обоих компонентов сплава
построена магнитная фазовая диаграмма атомноразупорядоченного
ОЦК-сплава с ненулевым атомным потенциалом рассеяния. Уста-
новлено, что отличный от нуля атомный потенциал рассеяния при-
водит к нарушению симметрии магнитной фазовой диаграммы
сплавов относительно соответствующего половинному заполнению
значения электронной концентрации <Z> 1. Нарушение электрон-
дырочной симметрии магнитной фазовой диаграммы сплавов в ос-
новном связано с различием равновесных значений магнитных мо-
ментов на атомах разного сорта. Установлено, что в исследованных
модельных сплавах антиферромагнитное упорядочение имеет поро-
говый характер, т.е. для всех возможных значений <Z> антифер-
ромагнитное состояние наблюдается лишь при значениях U0, пре-
вышающих определенную критическую величину
min
0
U .
В отличие от [2—4, 18—23], в настоящей работе впервые при по-
строении магнитных фазовых диаграмм было одновременно учтено
как электрон-электронное взаимодействие, так и различие между
атомными потенциалами рассеяния двухкомпонентных систем, что
позволяет прогнозировать магнитные свойства бинарных кристал-
лических сплавов замещения.
ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА
1. E. Dagotto, Science, 309: 257 (2005).
2. J. Hubbard, Proc. Roy. Soc., 276, No. 1365: 238 (1963).
3. J. Hubbard, Proc. Roy. Soc., 277, No. 1369: 237 (1964).
4. J. Hubbard, Proc. Roy. Soc., 281, No. 1386: 401 (1964).
5. D. Vollhardt, Annalen der Physik, 524, Iss. 1: 1 (2012).
6. K. Byczuk, M. Ulmke, and D. Vollhardt, Phys. Rev. Lett., 90: 196403 (2003).
7. K. Byczuk, W. Hofstetter, and D. Vollhardt, Phys. Rev. B, 69: 045112 (2004).
8. P. Lombardo, R. Hayn, and G. I. Japaridze, Phys. Rev. B, 74: 085116 (2006).
МАГНИТНЫЕ ФАЗОВЫЕ ДИАГРАММЫ ОЦК-СПЛАВОВ ЗАМЕЩЕНИЯ 587
9. D. Semmler, K. Byczuk, and W. Hofstetter, Phys. Rev. B, 81: 115111 (2010).
10. В. Ф. Лось, С. П. Репецкий, Методы теории неупорядоченных систем.
Электронные свойства сплавов (Киев: Наукова думка: 1995).
11. С. П. Репецкий, В. Б. Молодкин, И. Г. Вышиваная, Е. Г. Лень,
И. Н. Мельник, О. И. Мусиенко, Б. В. Стащук, Успехи физики металлов,
10, № 3: 283 (2009).
12. M. H. Hettler, A. N. Tahvildar-Zadeh, and M. Jarrell, Phys. Rev. B, 58: R7475
(1998).
13. С. П. Репецкий, Т. Д. Шатний, Теоретическая и математическая физика,
131, № 3: 456 (2002).
14. Ю. А. Изюмов, Успехи физических наук, 165, № 4: 403 (1995).
15. H. Fukuyama, Phys. Rev. B, 5, No. 8: 2872 (1972).
16. E. G. Len, I. M. Melnyk, S. P. Repetsky, V. V. Lizunov, and V. A. Tatarenko,
Materialwissenschaft und Werkstofftechnik (Materials Science and
Engineering Technology), 42, No. 1: 47 (2011).
17. С. П. Репецкий, Т. Д. Шатний, Т. С. Лень, Е. Г. Лень, Физ. мет. металло-
вед., 93, № 3: 9 (2002).
18. A. N. Andriotis, E. N. Economou, L. Qiming, and C. M. Soukoulis, Phys. Rev. B,
47, No. 15: 9208 (1993).
19. E. N. Economou, C. T. White, and R. R. DeMarco, Phys. Rev. B, 18, No. 8: 3946
(1978).
20. C. T. White and E. N. Economou, Phys. Rev. B, 18, No. 8: 3959 (1978).
21. R. R. DeMarco, E. N. Economou, and C. T. White, Phys. Rev. B, 18, No. 8: 3968
(1978).
22. A. N. Andriotis, P. N. Poulopoulos, and E. N. Economou, Solid State
Communications, 39: 1175 (1981).
23. A. N. Andriotis, E. N. Economou, and C. M. Soukoulis, J. Phys.: Condens.
Matter., 5, No. 26: 4505 (1993).
REFERENCES
1. E. Dagotto, Science, 309: 257 (2005).
2. J. Hubbard, Proc. Roy. Soc., 276, No. 1365: 238 (1963).
3. J. Hubbard, Proc. Roy. Soc., 277, No. 1369: 237 (1964).
4. J. Hubbard, Proc. Roy. Soc., 281, No. 1386: 401 (1964).
5. D. Vollhardt, Annalen der Physik, 524, Iss. 1: 1 (2012).
6. K. Byczuk, M. Ulmke, and D. Vollhardt, Phys. Rev. Lett., 90: 196403 (2003).
7. K. Byczuk, W. Hofstetter, and D. Vollhardt, Phys. Rev. B, 69: 045112 (2004).
8. P. Lombardo, R. Hayn, and G. I. Japaridze, Phys. Rev. B, 74: 085116 (2006).
9. D. Semmler, K. Byczuk, and W. Hofstetter, Phys. Rev. B, 81: 115111 (2010).
10. V. F. Los’ and S. P. Repetsky, Metody Teorii Neuporyadochennykh Sistem.
Elektronnye Svoystva Splavov (Methods for Disordered Systems Theory.
Electronic Properties of Alloys) (Kiev: Naukova Dumka: 1995) (in Russian).
11. S. P. Repetsky, V. B. Molodkin, I. G. Vyshivanaya, E. G. Len, I. N. Melnyk,
O. I. Musienko, and B. V. Stashchuk, Uspehi Fiziki Metallov, 10, No. 3: 283
(2009) (in Russian).
12. M. H. Hettler, A. N. Tahvildar-Zadeh, and M. Jarrell, Phys. Rev. B, 58: R7475
(1998).
13. S. P. Repetsky and T. D. Shatnij, Teoreticheskaya i Matematicheskaya Fizika,
588 В. В. ЛИЗУНОВ, Е. Г. ЛЕНЬ, И. Н. МЕЛЬНИК и др.
131, No. 3: 456 (2002) (in Russian).
14. Yu. A. Izyumov, Uspekhi Fizicheskikh Nauk, 165, No. 4: 403 (1995) (in
Russian).
15. H. Fukuyama, Phys. Rev. B, 5, No. 8: 2872 (1972).
16. E. G. Len, I. M. Melnyk, S. P. Repetsky, V. V. Lizunov, and V. A. Tatarenko,
Materialwissenschaft und Werkstofftechnik (Materials Science and
Engineering Technology), 42, No. 1: 47 (2011).
17. S. P. Repetsky, T. D. Shatnij, T. S. Len, and E. G. Len, Fiz. Met. Metalloved.,
93, No. 3: 9 (2002) (in Russian).
18. A. N. Andriotis, E. N. Economou, L. Qiming, and C. M. Soukoulis, Phys. Rev. B,
47, No. 15: 9208 (1993).
19. E. N. Economou, C. T. White, and R. R. DeMarco, Phys. Rev. B, 18, No. 8: 3946
(1978).
20. C. T. White and E. N. Economou, Phys. Rev. B, 18, No. 8: 3959 (1978).
21. R. R. DeMarco, E. N. Economou, and C. T. White, Phys. Rev. B, 18, No. 8: 3968
(1978).
22. A. N. Andriotis, P. N. Poulopoulos, and E. N. Economou, Solid State
Communications, 39: 1175 (1981).
23. A. N. Andriotis, E. N. Economou, and C. M. Soukoulis, J. Phys.: Condens.
Matter., 5, No. 26: 4505 (1993).
<<
/ASCII85EncodePages false
/AllowTransparency false
/AutoPositionEPSFiles true
/AutoRotatePages /None
/Binding /Left
/CalGrayProfile (Dot Gain 20%)
/CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1)
/CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2)
/sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1)
/CannotEmbedFontPolicy /Error
/CompatibilityLevel 1.4
/CompressObjects /Tags
/CompressPages true
/ConvertImagesToIndexed true
/PassThroughJPEGImages true
/CreateJobTicket false
/DefaultRenderingIntent /Default
/DetectBlends true
/DetectCurves 0.0000
/ColorConversionStrategy /CMYK
/DoThumbnails false
/EmbedAllFonts true
/EmbedOpenType false
/ParseICCProfilesInComments true
/EmbedJobOptions true
/DSCReportingLevel 0
/EmitDSCWarnings false
/EndPage -1
/ImageMemory 1048576
/LockDistillerParams false
/MaxSubsetPct 100
/Optimize true
/OPM 1
/ParseDSCComments true
/ParseDSCCommentsForDocInfo true
/PreserveCopyPage true
/PreserveDICMYKValues true
/PreserveEPSInfo true
/PreserveFlatness true
/PreserveHalftoneInfo false
/PreserveOPIComments true
/PreserveOverprintSettings true
/StartPage 1
/SubsetFonts true
/TransferFunctionInfo /Apply
/UCRandBGInfo /Preserve
/UsePrologue false
/ColorSettingsFile ()
/AlwaysEmbed [ true
]
/NeverEmbed [ true
]
/AntiAliasColorImages false
/CropColorImages true
/ColorImageMinResolution 300
/ColorImageMinResolutionPolicy /OK
/DownsampleColorImages true
/ColorImageDownsampleType /Bicubic
/ColorImageResolution 300
/ColorImageDepth -1
/ColorImageMinDownsampleDepth 1
/ColorImageDownsampleThreshold 1.50000
/EncodeColorImages true
/ColorImageFilter /DCTEncode
/AutoFilterColorImages true
/ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG
/ColorACSImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/ColorImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/JPEG2000ColorACSImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/JPEG2000ColorImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/AntiAliasGrayImages false
/CropGrayImages true
/GrayImageMinResolution 300
/GrayImageMinResolutionPolicy /OK
/DownsampleGrayImages true
/GrayImageDownsampleType /Bicubic
/GrayImageResolution 300
/GrayImageDepth -1
/GrayImageMinDownsampleDepth 2
/GrayImageDownsampleThreshold 1.50000
/EncodeGrayImages true
/GrayImageFilter /DCTEncode
/AutoFilterGrayImages true
/GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG
/GrayACSImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/GrayImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/JPEG2000GrayACSImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/JPEG2000GrayImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/AntiAliasMonoImages false
/CropMonoImages true
/MonoImageMinResolution 1200
/MonoImageMinResolutionPolicy /OK
/DownsampleMonoImages true
/MonoImageDownsampleType /Bicubic
/MonoImageResolution 1200
/MonoImageDepth -1
/MonoImageDownsampleThreshold 1.50000
/EncodeMonoImages true
/MonoImageFilter /CCITTFaxEncode
/MonoImageDict <<
/K -1
>>
/AllowPSXObjects false
/CheckCompliance [
/None
]
/PDFX1aCheck false
/PDFX3Check false
/PDFXCompliantPDFOnly false
/PDFXNoTrimBoxError true
/PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [
0.00000
0.00000
0.00000
0.00000
]
/PDFXSetBleedBoxToMediaBox true
/PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [
0.00000
0.00000
0.00000
0.00000
]
/PDFXOutputIntentProfile ()
/PDFXOutputConditionIdentifier ()
/PDFXOutputCondition ()
/PDFXRegistryName ()
/PDFXTrapped /False
/CreateJDFFile false
/Description <<
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
/BGR <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>
/CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002>
/CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002>
/CZE <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>
/DAN <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>
/DEU <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>
/ESP <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>
/ETI <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>
/FRA <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>
/GRE <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>
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
/HRV (Za stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.)
/HUN <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>
/ITA <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>
/JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002>
/KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e>
/LTH <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>
/LVI <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>
/NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.)
/NOR <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>
/POL <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>
/PTB <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>
/RUM <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>
/RUS <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>
/SKY <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>
/SLV <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>
/SUO <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>
/SVE <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>
/TUR <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>
/UKR <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>
/ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.)
>>
/Namespace [
(Adobe)
(Common)
(1.0)
]
/OtherNamespaces [
<<
/AsReaderSpreads false
/CropImagesToFrames true
/ErrorControl /WarnAndContinue
/FlattenerIgnoreSpreadOverrides false
/IncludeGuidesGrids false
/IncludeNonPrinting false
/IncludeSlug false
/Namespace [
(Adobe)
(InDesign)
(4.0)
]
/OmitPlacedBitmaps false
/OmitPlacedEPS false
/OmitPlacedPDF false
/SimulateOverprint /Legacy
>>
<<
/AddBleedMarks false
/AddColorBars false
/AddCropMarks false
/AddPageInfo false
/AddRegMarks false
/ConvertColors /ConvertToCMYK
/DestinationProfileName ()
/DestinationProfileSelector /DocumentCMYK
/Downsample16BitImages true
/FlattenerPreset <<
/PresetSelector /MediumResolution
>>
/FormElements false
/GenerateStructure false
/IncludeBookmarks false
/IncludeHyperlinks false
/IncludeInteractive false
/IncludeLayers false
/IncludeProfiles false
/MultimediaHandling /UseObjectSettings
/Namespace [
(Adobe)
(CreativeSuite)
(2.0)
]
/PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK
/PreserveEditing true
/UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged
/UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile
/UseDocumentBleed false
>>
]
>> setdistillerparams
<<
/HWResolution [2400 2400]
/PageSize [612.000 792.000]
>> setpagedevice
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-106941 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1024-1809 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T16:22:25Z |
| publishDate | 2014 |
| publisher | Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Лизунов, В.В. Лень, Е.Г. Мельник, И.Н. Ушаков, Н.В. Лень, Т.С. Татаренко, В.А. 2016-10-09T14:17:48Z 2016-10-09T14:17:48Z 2014 Магнитные фазовые диаграммы двухкомпонентных неупорядоченных ОЦК-сплавов замещения с сильными электронными корреляциями / В.В. Лизунов, Е.Г. Лень, И.Н. Мельник, Н.В. Ушаков, Т.С. Лень, В.А. Татаренко // Металлофизика и новейшие технологии. — 2014. — Т. 36, № 5. — С. 575-588. — Бібліогр.: 23 назв. — рос. 1024-1809 PACS: 71.10.Fd, 71.20.Be, 71.27.+a, 71.28.+d, 71.55.Jv, 75.10.Lp, DOI: http://dx.doi.org/10.15407/mfint.36.05.0575 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/106941 В работе исследованы энергетические спектры электронов и предсказаны диаграммы магнитных фазовых состояний неупорядоченных бинарных ОЦК-сплавов замещения с различными значениями параметра рассеяния электронов на атомах обоих компонентов. Для описания таких сплавов предложена однозонная модель сильной связи, учитывающая электрон-электронные взаимодействия в приближении коррелированного случайного поля. Показано, что тип магнитного порядка сплавов определяется как энергетическими параметрами кулоновского отталкивания электронов с противоположными спинами на одном узле и средней электронной концентрацией, так и величиной атомного потенциала рассеяния. В отличие от однокомпонентных систем в исследованных сплавах антиферромагнитное упорядочение имеет пороговый характер, то есть для всех возможных значений средней электронной концентрации оно не может устанавливаться при сколь угодно малых значениях потенциала кулоновского отталкивания электронов на одном узле. В роботі досліджено енергетичні спектри електронів і передбачено діаграми магнітних фазових станів невпорядкованих бінарних ОЦК-стопів заміщення з різними значеннями параметра розсіяння електронів на атомах обох компонентів. Для опису таких стопів запропоновано однозонну модель сильного зв’язку, що враховує електрон-електронні взаємодії в наближенні корельованого випадкового поля. Показано, що тип магнітного порядку стопів визначається як енергетичними параметрами Кулонового відштовхування електронів з протилежними спінами на одному вузлі і середньою електронною концентрацією, так і величиною атомного розсіювального потенціалу. На відміну від однокомпонентних систем у досліджених стопах антиферомагнітне впорядкування має пороговий характер, тобто за всіх можливих значень середньої електронної концентрації воно не може встановлюватися при скільки завгодно малих значен нях потенціалу Кулонового відштовхування електронів на одному вузлі. Electron-energy spectra and diagrams of magnetic-phase states of disordered b.c.c. binary substitutional alloys for various values of the parameter of electron scattering by atoms of both constituents are investigated. To describe properties of these alloys, one-band tight-binding model taking into account electron-electron interactions in the correlated random field approximation is proposed. As shown, the type of magnetic order of alloy is defined by the energy parameters of the Coulomb repulsion of electrons with opposite spins at the one site, the average electron density, and value of the atomic scattering potential. As opposed to the one-component systems, in alloys at issue, the antiferromagnetic ordering has a threshold character, i.e., for all possible values of the mean electron concentration, it cannot be set at arbitrarily small values of the potential of the Coulomb repulsion of electrons on the one site. ru Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України Металлофизика и новейшие технологии Электронные структура и свойства Магнитные фазовые диаграммы двухкомпонентных неупорядоченных ОЦК-сплавов замещения с сильными электронными корреляциями Магнітні фазові діаграми двокомпонентних невпорядкованих ОЦК-стопів заміщення з сильними електронними кореляціями Magnetic Phase Diagrams of Two-Component Disordered B.C.C. Substitutional Alloys with Strong Electron Correlations Article published earlier |
| spellingShingle | Магнитные фазовые диаграммы двухкомпонентных неупорядоченных ОЦК-сплавов замещения с сильными электронными корреляциями Лизунов, В.В. Лень, Е.Г. Мельник, И.Н. Ушаков, Н.В. Лень, Т.С. Татаренко, В.А. Электронные структура и свойства |
| title | Магнитные фазовые диаграммы двухкомпонентных неупорядоченных ОЦК-сплавов замещения с сильными электронными корреляциями |
| title_alt | Магнітні фазові діаграми двокомпонентних невпорядкованих ОЦК-стопів заміщення з сильними електронними кореляціями Magnetic Phase Diagrams of Two-Component Disordered B.C.C. Substitutional Alloys with Strong Electron Correlations |
| title_full | Магнитные фазовые диаграммы двухкомпонентных неупорядоченных ОЦК-сплавов замещения с сильными электронными корреляциями |
| title_fullStr | Магнитные фазовые диаграммы двухкомпонентных неупорядоченных ОЦК-сплавов замещения с сильными электронными корреляциями |
| title_full_unstemmed | Магнитные фазовые диаграммы двухкомпонентных неупорядоченных ОЦК-сплавов замещения с сильными электронными корреляциями |
| title_short | Магнитные фазовые диаграммы двухкомпонентных неупорядоченных ОЦК-сплавов замещения с сильными электронными корреляциями |
| title_sort | магнитные фазовые диаграммы двухкомпонентных неупорядоченных оцк-сплавов замещения с сильными электронными корреляциями |
| topic | Электронные структура и свойства |
| topic_facet | Электронные структура и свойства |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/106941 |
| work_keys_str_mv | AT lizunovvv magnitnyefazovyediagrammydvuhkomponentnyhneuporâdočennyhocksplavovzameŝeniâssilʹnymiélektronnymikorrelâciâmi AT lenʹeg magnitnyefazovyediagrammydvuhkomponentnyhneuporâdočennyhocksplavovzameŝeniâssilʹnymiélektronnymikorrelâciâmi AT melʹnikin magnitnyefazovyediagrammydvuhkomponentnyhneuporâdočennyhocksplavovzameŝeniâssilʹnymiélektronnymikorrelâciâmi AT ušakovnv magnitnyefazovyediagrammydvuhkomponentnyhneuporâdočennyhocksplavovzameŝeniâssilʹnymiélektronnymikorrelâciâmi AT lenʹts magnitnyefazovyediagrammydvuhkomponentnyhneuporâdočennyhocksplavovzameŝeniâssilʹnymiélektronnymikorrelâciâmi AT tatarenkova magnitnyefazovyediagrammydvuhkomponentnyhneuporâdočennyhocksplavovzameŝeniâssilʹnymiélektronnymikorrelâciâmi AT lizunovvv magnítnífazovídíagramidvokomponentnihnevporâdkovanihockstopívzamíŝennâzsilʹnimielektronnimikorelâcíâmi AT lenʹeg magnítnífazovídíagramidvokomponentnihnevporâdkovanihockstopívzamíŝennâzsilʹnimielektronnimikorelâcíâmi AT melʹnikin magnítnífazovídíagramidvokomponentnihnevporâdkovanihockstopívzamíŝennâzsilʹnimielektronnimikorelâcíâmi AT ušakovnv magnítnífazovídíagramidvokomponentnihnevporâdkovanihockstopívzamíŝennâzsilʹnimielektronnimikorelâcíâmi AT lenʹts magnítnífazovídíagramidvokomponentnihnevporâdkovanihockstopívzamíŝennâzsilʹnimielektronnimikorelâcíâmi AT tatarenkova magnítnífazovídíagramidvokomponentnihnevporâdkovanihockstopívzamíŝennâzsilʹnimielektronnimikorelâcíâmi AT lizunovvv magneticphasediagramsoftwocomponentdisorderedbccsubstitutionalalloyswithstrongelectroncorrelations AT lenʹeg magneticphasediagramsoftwocomponentdisorderedbccsubstitutionalalloyswithstrongelectroncorrelations AT melʹnikin magneticphasediagramsoftwocomponentdisorderedbccsubstitutionalalloyswithstrongelectroncorrelations AT ušakovnv magneticphasediagramsoftwocomponentdisorderedbccsubstitutionalalloyswithstrongelectroncorrelations AT lenʹts magneticphasediagramsoftwocomponentdisorderedbccsubstitutionalalloyswithstrongelectroncorrelations AT tatarenkova magneticphasediagramsoftwocomponentdisorderedbccsubstitutionalalloyswithstrongelectroncorrelations |