Исследования полей ограниченного планарного диэлектрического волновода
Исследованы распределения полей (в поперечном и продольном направлениях) ограниченного планарного диэлектрического волновода. Результаты работы позволяют сделать вывод о пригодности электродинамической системы в виде ограниченного по ширине (ширина составляет несколько десятков длин волн) диэлектри...
Збережено в:
| Дата: | 2007 |
|---|---|
| Автори: | , |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Російська |
| Опубліковано: |
Інститут радіофізики і електроніки ім. А.Я. Усикова НАН України
2007
|
| Теми: | |
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/10846 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Исследования полей ограниченного планарного диэлектрического волновода / С.А. Провалов, С.Д. Андренко // Радіофізика та електроніка. — 2007. — Т. 12, № 3. — С. 476-481. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859616072176500736 |
|---|---|
| author | Провалов, С.А. Андренко, С.Д. |
| author_facet | Провалов, С.А. Андренко, С.Д. |
| citation_txt | Исследования полей ограниченного планарного диэлектрического волновода / С.А. Провалов, С.Д. Андренко // Радіофізика та електроніка. — 2007. — Т. 12, № 3. — С. 476-481. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| description | Исследованы распределения полей (в поперечном и продольном направлениях) ограниченного планарного диэлектрического волновода. Результаты работы позволяют сделать вывод о пригодности электродинамической системы в виде ограниченного
по ширине (ширина составляет несколько десятков длин волн) диэлектрического волновода как для возбуждения дифракционной
решетки, так и для канализации электромагнитной энергии миллиметрового диапазона на расстояние более 200 длин волн.
Досліджено розподіли полів (в поперечному та поздовжньому напрямках) обмеженого планарного діелектричного хвилеводу. Результати роботи дозволяють зробити висновок про придатність електродинамічної системи в вигляді обмеженого по ширині (ширина складає декілька десятків довжин хвиль) діелектричного хвилеводу як для збудження дифракційної гратки, так і для каналізування електромагнітної енергії міліметрового діапазону на відстань більше ніж 200 довжин хвиль.
Fields distributions (in broadside and longitudinal directions) of bounded planar dielectric waveguide have been studied. The results of the research allow to draw a conclusion about the fitness of electrodynamic system in the form of width-bounded dielectric waveguide (width consists of several tens of wave lengths) both for diffraction grating excitation and for ductwork of electromagnetic field of millimeter band at a distance of 200 wave lengths.
|
| first_indexed | 2025-11-28T19:37:26Z |
| format | Article |
| fulltext |
__________
ISSN 1028-821X Радиофизика и электроника, том 12, № 3, 2007, с. 476-481 © ИРЭ НАН Украины, 2007
УДК 621.372.8.09:621.315.61
ИССЛЕДОВАНИЯ ПОЛЕЙ ОГРАНИЧЕННОГО ПЛАНАРНОГО
ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ВОЛНОВОДА
С. А. Провалов, С. Д. Андренко
Институт радиофизики и электроники им. А. Я. Усикова НАН Украины
12, ул. Ак. Проскуры, Харьков, 61085, Украины
E-mail: vigor@ire.kharkov.ua
Исследованы распределения полей (в поперечном и продольном направлениях) ограниченного планарного диэлектриче-
ского волновода. Результаты работы позволяют сделать вывод о пригодности электродинамической системы в виде ограниченного
по ширине (ширина составляет несколько десятков длин волн) диэлектрического волновода как для возбуждения дифракционной
решетки, так и для канализации электромагнитной энергии миллиметрового диапазона на расстояние более 200 длин волн. Ил. 10.
Библиогр.: 13 назв.
Ключевые слова: диэлектрический волновод, длина волны, распределение поля, интерференция волн, возбудитель, зонд.
В СВЧ технике миллиметрового диапазо-
на волн, как и в других диапазонах, вопросы, свя-
занные с разработкой антенных систем занимают
отдельное, весьма важное место. В основу разра-
боток и конструкций закладываются как традици-
онные подходы, успешно зарекомендовавшие себя
в более длинноволновых диапазонах, так и новые
решения, не имеющие аналогов в ранее освоенных
диапазонах. Одним из таких направлений в антен-
ной технике миллиметрового и субмиллиметрово-
го диапазонов волн является использование явле-
ния преобразования поверхностных волн в объем-
ные, наблюдаемое при дифракции неоднородных
плоских волн на периодически расположенных
рассеивателях [1, 2]. К настоящему времени на
этой основе созданы антенные системы различно-
го назначения: стационарные, бортовые, одно и
многолучевые, сканирующие [3-8]. Общим при-
знаком таких антенных систем, за редким исклю-
чением, является их принадлежность к линейным
излучателям, когда поперечный размер собственно
излучающей (приемной антенны-преобразователя)
не превышает одну длину волны, а продольный
(осевой) размер может варьироваться от десятков
до сотен длин волн. Для повышения направленно-
сти излучения в поперечном измерении применя-
лись классические приемы использования парабо-
лических зеркальных отражателей или линзовых
корректоров из диэлектрика.
В то же время используемое явление
преобразования поверхностных волн в объемные
с помощью периодически расположенных рас-
сеивателей может быть реализовано на рассеива-
телях любого поперечного размера – от единиц
до сотен длин волн. Для этого необходимо соз-
дать требуемый источник падающего поля – но-
ситель поверхностной волны. В образцах излуча-
телей, для различных исследовательских целей и
в образцах конкретных антенных систем для при-
кладных целей в качестве таких носителей ис-
пользуются диэлектрические волноводы (ДВ)
различного поперечного сечения – круглые, пря-
моугольные, гребневые, короткие отрезки пла-
нарных. Характерные размеры поперечного сече-
ния линейных волноводов (0,5 х 0,5) 2
о. Тре-
буемый вид распределения поля поддерживается
автоматически выбором рабочего типа колебания
волновода. Очевидно, что поперечный размер
собственно преобразователя также не превышает
~1 о. Для того, чтобы получить поперечный
размер преобразователя необходимой величины
(обусловлено требованием к ширине формируе-
мой направленности (ДН)) к примеру в интервале
(10 100) нужно применить ДВ, ширина кото-
рого обеспечит требуемую засветку дифракцион-
ной решетки, т. е. тех же размеров (10 100) о.
Использование таких ДВ продиктовано
тем обстоятельством, что антенная система, рабо-
тающая на эффекте преобразования поверхност-
ных волн в объемные, обладает малой глубиной
(размер, перпендикулярный к излучающему рас-
крыву). Размер по глубине определяется электро-
динамическими свойствами дифракционной ре-
шетки и связанным с ней ДВ и составляет не более
3 4 длин волн практически при любой геометрии
формируемой апертуры. Конструктивно такая ан-
тенная система может быть реализована в планар-
ном исполнении. Наиболее близким к таким ДВ
является планарный ДВ, который представляет
собой диэлектрическую пластину бесконечной
ширины [9]. При изучении распространения волн
вдоль продольной оси пластины рассматривается
ситуация, когда составляющие поля не зависят от
поперечной координаты, совпадающей с беско-
нечным размером.
Определим геометрические параметры
планарного ДВ следующим образом: длина L –
вдоль продольной координаты Z, ширина – 2в –
по координате – Y, толщина – 2а – по координате
X и сформируем требования к геометрическим
параметрам: толщина 2а – выбирается из условия
mailto:vigor@ire.kharkov.ua
С.А.Провалов, С.Д.Андренко / Исследования полей ограниченного…
_________________________________________________________________________________________________________________
477
существования только низшего колебания Е или
Н-типа, длина и ширина (L x 2в) – тождественно
совпадают с размерами формируемого излучаю-
щего раскрыва. Волновод, имеющий конкретную
ширину, является ограниченным планарным ди-
электрическим волноводом (ОПДВ).
Требования к амплитудно-фазовому рас-
пределению (АФР) поля в ОПДВ диктуются его
целевым использованием в качестве основного
элемента, с которого начинается формирование
АФР излучающего раскрыва. Характерные осо-
бенности таких АФР в ОПДВ: в поперечном на-
правлении – спадание амплитуды поля к краям и
плоский фазовый фронт; в продольном направле-
нии – равномерное амплитудное и линейное фа-
зовое распределение, которое трансформируется
решеткой в АФР излучающего раскрыва.
Таким образом, мы переходим от идеали-
зированной задачи распространения волн в пла-
нарном ДВ к варианту распространения пучка в
ограниченном слое ОПДВ. Подобные вопросы
рассматриваются в квазиоптике при анализе от-
крытых линий передачи. Там же вводится поня-
тие длинные пучки, ширина которых много
меньше длины и много больше длины волны.
Целью настоящего сообщения является
представление результатов исследования воз-
можности формирования в ОПДВ длинных ква-
зиоптических пучков с заданными параметрами.
Общее требование – это минимальные изменения
распределения поля в поперечном сечении пучка
на всей его длине L.
1. Методика исследований. Методика ис-
следования амплитудных распределений полей в
ОПДВ сводилась к следующему. Плоскость волно-
вода располагалась горизонтально. Продольная ось
волновода совпадает с осью Z. Ось Х ориентирова-
на по нормали к поверхности волновода, а ось Y –
параллельна поверхности. Измерительный зонд
(открытый конец полого металлического волновода
нагруженный на детектор) устанавливался на под-
вижной каретке, осуществляющей перемещения в
продольном и поперечном (0Z и 0X соответственно)
направлениях. Каретка находилась на оптической
скамье. Измерялась Ez компонента электромагнит-
ного поля диэлектрического волновода. Далее
строились зависимости Ez=f1(y) и Ez=f2(Z) при по-
стоянных значениях Z и Y соответственно. Ампли-
туда компоненты поля Ez во внешней области вол-
новода с ростом координаты Х убывает по экспо-
ненциальному закону. В связи с этим для исключе-
ния погрешности измерений (или для еѐ уменьше-
ния) зонд выполнен плавающим по координате Х,
постоянно контактируя с поверхностью ОПДВ. При
этом погрешности установки зонда удавалось сде-
лать минимальными. Измерения выполнены на
длине волны =8,33 мм.
Для проведения измерений фазовых рас-
пределений в экспериментальный стенд вводи-
лись дополнительные элементы СВЧ схемы, что
позволяло использовать методику измерения фа-
зы, детально описанную в работе [10]. Диэлек-
трический волновод возбуждался рупорно-
параболическим переходом, выполненным по
схеме полусегментной параболической антенны
[11]. Короткий параболический цилиндр и мало-
размерный рупор (его апертура ~3 ) закрыты
металлическими пластинами таким образом, что
поле заключено в области, ограниченной парал-
лельными плоскостями, образующими двухпло-
скостной волновод. За счет выбора расстояния
между плоскостями <
2
в двухплоскостном вол-
новоде может распространяться только ТЕМ вол-
на. Выход рупорно-параболического перехода
заканчивался согласующим рупором с раскрывом
3 , который и возбуждал исследуемый ОПДВ.
Следовательно по способу возбуждения диэлек-
трический волновод возбуждался через его торец.
2. Результаты исследования распреде-
ления полей ОПДВ. Амплитудное распределе-
ние на выходе рупорно-параболического перехо-
да представлено на рис. 1, а соответствующее ему
фазовое распределение – на рис. 2. Приведенные
распределения свидетельствуют о пригодности
рупорно-параболического перехода в виде полу-
сегментной антенны для возбуждения планарного
диэлектрического волновода конечной ширины.
Рис. 1 Амплитудное распределение на выходном раскрыве
возбудителя
ОПДВ представляет собой пластину из
полистирола ( =2,56) толщиной 2а=3,0 мм, ши-
риной 2в=180 мм при длине L=2000 мм. Ширина
волновода достаточно велика (более 20 длин
волн), но тем не менее волновод ограничен по
ширине. И именно эта ограниченность волновода
поставила ряд проблем как физического, так и
технического плана. Будучи возбужденным с тор-
С.А.Провалов, С.Д.Андренко / Исследования полей ограниченного…
_________________________________________________________________________________________________________________
478
ца спадающим к краям полем и с фазовым распре-
делением, близким к синфазному, при распростра-
нении волнового пучка вдоль волновода имеет
место дифракционная расходимость, при которой
образующая пучка описывается гиперболой.
Рис. 2. Фазовое распределение на выходном раскрыве возбу-
дителя
Угол расходимости пучка ° определяет-
ся по асимптотам гиперболы и зависит от соотно-
шения длины волны к поперечному размеру пучка
в начальной области [12]. В процессе распростра-
нения пучка по ОПДВ энергия, содержащаяся в
периферийной части пучка, переотражается боко-
выми гранями пластины, а величина этой части
энергии увеличивается при удалении от начальной
области. Отраженная волна интерферирует с ос-
новной волной невозмущенной части пучка. В ре-
зультате этого первичное амплитудно-фазовое
распределение поля в процессе распространения
волны в продольном направлении изменяется (см.
рис. 3 сплошные линии). Волновод с такими ам-
плитудными распределениями по координате 0Y
не может быть использован для возбуждения ди-
фракционной решетки и получения направленного
излучения. Чтобы окончательно подтвердить от-
рицательное влияние отражений от краев ограни-
ченного планарного волновода необходимо смоде-
лировать ситуацию, при которой эти отражения
исключены или существенно ослаблены. С этой
целью возбудитель ограниченного планарного
волновода подключался к слою диэлектрика, вы-
полненного из того же материала, что и планарный
волновод (размеры листа 60 х 120 ). На рис. 3
точками представлены амплитудные распределе-
ния Еz (у) в слое на различных удалениях от плос-
кости возбуждения. Из анализа приведенных ре-
зультатов видно, что распределения в ОПДВ пре-
терпевают искажения по сравнению с распределе-
нием исходного волнового пучка уже на удалении
от возбудителя ~ 35 длин волн, в то время как пу-
чок в слое практически сохраняет свою форму на
удалении более 100 длин волн.
Рис. 3. Поперечные распределения поля в ОПДВ (сплошные
линии) и в диэлектрическом листе (точечная кривая), снятые
на различных расстояниях Z от возбудителя: а) Z=100 мм;
б) Z=300 мм; в) Z=500 мм; г) Z=700 мм; д) Z=900 мм
Поведение ширины пучка на уровне
–10 дБ в диэлектрическом слое вдоль его длины
представлено на рис. 4 (соответствует индексу
R = ). Видно, что в слое имеет место дифракци-
онная расходимость (уширение пучка) при удале-
нии от плоскости возбуждения. Следовательно,
рассматриваемая система требует компенсации
дифракционной расходимости. С этой целью не-
обходимо изменить фазовое распределение на
входном торце ОПДВ таким образом, чтобы гор-
ловина пучка приходилась, например, на средину
апертуры, а начиная со средины волновой пучок
начнет расширяться. При этом искажения волно-
вого пучка за счет отражений от краев волновода
будут минимальны.
Рис. 4. Зависимость ширины пучка от продольной координаты
для различных коректоров
Для формирования волнового пучка пу-
тем влияния на его расходимость воспользуемся
а) б) в)
г) д)
С.А.Провалов, С.Д.Андренко / Исследования полей ограниченного…
_________________________________________________________________________________________________________________
479
известным в оптике эффектом преломления пара-
ксиального пучка на цилиндрической поверхно-
сти, разделяющей среды с различными показате-
лями преломления (n1, n2). Свойство такой гра-
ницы описывается нулевым инвариантом Аббе
[13]. Для случая падения плоской волны из сво-
бодного пространства на выпуклую боковую грань
диэлектрического слоя (n2 =
nэфф) инвариант опре-
деляет фокус цилиндрической поверхности.
f = 2
2 1
n R
n n
(1)
где R – радиус кривизны границы раздела; f –
фокусное расстояние.
В рассматриваемом примере сфокусиру-
ем пучок на средину длины волновода Z = L/2,
что должно создать симметричные распределения
в правой и левой частях волновода.
Таким образом, ОПДВ на входе должен
иметь фазовый корректор, выполненный из того
же материала, что и волновод, и имеющий необ-
ходимый радиус кривизны. На рис. 4 приведены
экспериментально полученные зависимости ши-
рины волнового пучка на уровне –10 дБ в диэлек-
трическом слое вдоль его длины при различных
радиусах корректора. Видно, что требуемый для
волновода режим – получение горловины пучка
на удалении Z ~ 1000 мм – реализуется с исполь-
зованием фазового корректора, имеющего радиус
кривизны R = 600 мм. Такой же подход применен
для канализации волнового пучка вдоль ограни-
ченного по ширине планарного диэлектрического
волновода длиной 2000 мм.
На рис. 5, 6 показаны экспериментальным
путем полученные поперечные распределения поля
в ОПДВ. Фазовый корректор выполнен из такого же
материала, что и ОПДВ, и имел радиус кривизны
R = 600 мм. Наличие незначительного смещения
середины пучка относительно геометрической оси
волновода (соответствует у = 100 мм) обусловлено
угловым рассогласованием осей падающего волно-
вого пучка и продольной оси ОПДВ.
Рис. 5. Поперечные распределения поля в ОПДВ, снятые в
различных поперечных сечениях : а) Z=50 мм; б) Z=200 мм; г)
Z=600 мм; е) Z=1000 мм
Полученные экспериментальные резуль-
таты (сечения пучка в ОПДВ на различных уда-
лениях от возбудителя) подтверждают возмож-
ность построения планарной волноведущей
структуры на базе ограниченной с боков диэлек-
трической пластины шириной в десятки длин
волн и длиной в несколько сотен длин волн.
___________________________________________
Рис. 6. Поперечные распределения поля в ОПДВ на различных удалениях от плоскости возбуждения: а) Z=100 мм (сплошная);
Z=300 мм (точки); Z=500мм (кружки); б) Z=700 мм (сплошная); Z=900 мм (точки); Z=1100 мм (кружки); в) Z=1300 мм (сплошная);
Z=1500 мм (точки); Z=1700 мм (кружки); г) Z=1900 мм
С.А.Провалов, С.Д.Андренко / Исследования полей ограниченного…
_________________________________________________________________________________________________________________
480
Более подробная информация о поведе-
нии волнового пучка в ОПДВ вдоль продольной и
поперечной координат приведена на рис. 7, 8.
Рис. 7. Положение середины пучка на разных уровнях
Рис. 8. Зависимость ширины пучка от продольной координаты
на разных уровнях
Поведение Ez компоненты поля в волно-
воде при распространении волнового пучка
(Ez = f (z)) характеризуется рис. 9, где приведено
семейство кривых Ez = f (z), снятых при различ-
ных положениях зонда относительно продольной
оси волновода (средине волновода соответствует
значение у = 100 мм). Спадающий к концу волно-
вода характер зависимостей Ez = f (z) объясняет-
ся наличием потерь диэлектрического волновода,
которые составляют ~ 3 дБ/м (по измерениям ам-
плитудных распределений в начале и в конце
волновода и дальнейшим их интегрированием по
поперечной координате).
Рис. 9. Продольное распределение поля в ОПДВ
Еще одним аргументом в пользу выбран-
ного и реализованного типа волны в ОПДВ явля-
ется снятое распределение Ex = f (x), измеренное
на его открытом конце (рис. 10,а). Как и следова-
ло ожидать, распределение поля по координате х
имеет одну вариацию, спадая на 12 дБ при удале-
нии от поверхности волновода на 6 мм.
а)
б)
Рис. 10. Распределение поля на торце ОПДВ - а; зависимость
коэффициента передачи от величины разрыва между пласти-
нами - б
Следует заметить, что в силу конструк-
тивно-технологических причин осуществить
ОПДВ с размерами 180 х 2000 х 3 мм
3
из одного
листа (без стыков) не представляется возможным.
Поэтому ОПДВ изготавливался из пяти секций
длиной 400 мм каждая. В связи с этим возникает
необходимость исследования влияния величины
стыка (разрыв между двумя частями волновода)
на коэффициент передачи таким образом изго-
товленного волновода. Измеренная зависимость
коэффициента передачи волновода, выполненно-
го из двух секций с зазором между ними, от вели-
чины зазора представлена на рис. 10,б. Получен-
ные результаты доказывают возможность реали-
зации ОПДВ длиной 2000 мм путем набора его из
секций меньшей длины, поскольку снижение ко-
эффициента передачи на 0,1 дБ вызывается дос-
таточно легко реализуемой на практике величи-
ной зазора между секциями, равной 0,1 0,2 мм.
Выводы. Выполненные исследования
распределения полей ограниченного планарного
волновода указывают на возможность построения
волноведущей структуры на базе ограниченной с
боков диэлектрической пластины шириной в де-
сятки длин волн и длиной в несколько сотен длин
волн.
Результаты работы могут быть полезны
при разработке радиотехнических систем, ис-
С.А.Провалов, С.Д.Андренко / Исследования полей ограниченного…
_________________________________________________________________________________________________________________
481
пользующих ограниченные планарные диэлек-
трические волноводы (линии передачи и антенная
техника миллиметрового диапазона).
Работа выполнена при частичной финан-
совой поддержке МОН Украины в рамках проек-
та №4.4.7Б ГНТП 4.4.
1. Шестопалов В. П. Дифракционная электроника». - Харь-
ков: Вища школа, 1976. - 231 с.
2. Шестопалов В. П., Андренко С. Д., Бєляєв В. Г. та ін.
Перетворення міліметрових і субміліметрових поверхне-
вих електромагнітних хвиль в об’ємні і використання цьо-
го явища у фізиці й техніці // Вісн. АН УРСР. - 1977. - №1. -
С.8-21.
3. Шестопалов В. П., Калмыков А. И., Комяк В. А. и др.
Комплексные исследования природной среды Земли ра-
диофизическим методом // Докл. АН СССР. - 1985. - 284,
№1. - С.98-102.
4. Андренко С. Д., Евдокимов А. П., Крыжановский В. В. и
др. Сканирующая антенна самолетного радиометрическо-
го комплекса // "Радиофизические методы и средства для
исследования окружающей среды в мм диапазоне". - Ки-
ев: Наук. думка, 1988. - С.154-160.
5. Евдокимов А. П., Крыжановский В. В. Сканирующие
антенны радаров мм волн для предупреждения столкно-
вений транспортных средств // Успехи современной ра-
диоэлектроники. - 2006, №4. - С.70-79.
6. Евдокимов А. П., Крыжановский В. В., Провалов С. А.
Современное состояние проблемы сканирования лучом
диаграммы направленности в антеннах радиометрических
комплексов мм диапазона // "Радиофизические методы и
ср6едства для исследования окружающей среды в мм
диапазоне". - Киев, Наук. думка, 1988. - С.160-166.
7. Андренко С. Д., Девятков Н. Д., Шестопалов В. П. Антен-
ные решетки миллиметрового диапазона // Докл. АН
СССР. - 1978. - 240, №6. - С.1340-1343.
8. Андренко С. Д., Провалов С. А., Сидоренко Ю. Б. Четы-
рехлучевая антенная решетка мм диапазона // Тр. междуна-
род. научной конф. ИРЭ МВ. - Таганрог. - 2005. - С.165-167.
9. Взятышев В. Ф. Диэлектрические волноводы. - М.: Сов.
радио, 1970. - 213 с.
10. Провалов С. А., Андренко С. Д., Дудка В. Г., Свищев Ю. В.
Об одном методе определения фазового распределения
излучателей миллиметрового диапазона // Радиофизика и
электроника. - Харьков: Ин-т радиофизики и электрон.
НАН Украины. - 2005. - 10, №13. - С.394-398.
11. Фрадин А. З. Антенны сверхвысоких частот. - М.: Сов.
радио,1957. - 647 с.
12. Литвиненко О. Н. Основы радиооптики. - Киев: Техника,
1974. - 206 с.
13. Борн М., Вольф Э. Основы оптики // Перев с англ. под ред.
Г. П. Мотулевича. - М.: Наука, 1973. - 720 с.
INVESTIGATINS INTO THE FIELDS OF A
BOUNDED PLANAR DIELECTRIC
WAVEGUIDE
S. A. Provalov, S. D. Andrenko
Fields distributions (in broadside and longitudinal directions) of
bounded planar dielectric waveguide have been studied. The re-
sults of the research allow to draw a conclusion about the fitness of
electrodynamic system in the form of width-bounded dielectric
waveguide (width consists of several tens of wave lengths) both
for diffraction grating excitation and for ductwork of electromag-
netic field of millimeter band at a distance of 200 wave lengths.
Key words: dielectric waveguide, wave length, field distribution,
wave interference, exciter, sounder.
ДОСЛІДЖЕННЯ ПОЛІВ ОБМЕЖЕНОГО
ПЛАНАРНОГО ДІЕЛЕКТРИЧНОГО
ХВИЛЕВОДУ
С. А. Провалов, С. Д. Андренко
Досліджено розподіли полів (в поперечному та поз-
довжньому напрямках) обмеженого планарного діелектрично-
го хвилеводу. Результати роботи дозволяють зробити висно-
вок про придатність електродинамічної системи в вигляді
обмеженого по ширині (ширина складає декілька десятків
довжин хвиль) діелектричного хвилеводу як для збудження
дифракційної гратки, так і для каналізування електромагнітної
енергії міліметрового діапазону на відстань більше ніж 200
довжин хвиль.
Ключові слова: діелектричний хвилевод, довжина
хвилі, розподіл поля, інтерференція хвиль, збуджувач, зонд.
Рукопись поступила 16 июля 2007 г.
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-10846 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1028-821X |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-11-28T19:37:26Z |
| publishDate | 2007 |
| publisher | Інститут радіофізики і електроніки ім. А.Я. Усикова НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Провалов, С.А. Андренко, С.Д. 2010-08-09T09:39:25Z 2010-08-09T09:39:25Z 2007 Исследования полей ограниченного планарного диэлектрического волновода / С.А. Провалов, С.Д. Андренко // Радіофізика та електроніка. — 2007. — Т. 12, № 3. — С. 476-481. — Бібліогр.: 13 назв. — рос. 1028-821X https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/10846 621.372.8.09:621.315.61 Исследованы распределения полей (в поперечном и продольном направлениях) ограниченного планарного диэлектрического волновода. Результаты работы позволяют сделать вывод о пригодности электродинамической системы в виде ограниченного по ширине (ширина составляет несколько десятков длин волн) диэлектрического волновода как для возбуждения дифракционной решетки, так и для канализации электромагнитной энергии миллиметрового диапазона на расстояние более 200 длин волн. Досліджено розподіли полів (в поперечному та поздовжньому напрямках) обмеженого планарного діелектричного хвилеводу. Результати роботи дозволяють зробити висновок про придатність електродинамічної системи в вигляді обмеженого по ширині (ширина складає декілька десятків довжин хвиль) діелектричного хвилеводу як для збудження дифракційної гратки, так і для каналізування електромагнітної енергії міліметрового діапазону на відстань більше ніж 200 довжин хвиль. Fields distributions (in broadside and longitudinal directions) of bounded planar dielectric waveguide have been studied. The results of the research allow to draw a conclusion about the fitness of electrodynamic system in the form of width-bounded dielectric waveguide (width consists of several tens of wave lengths) both for diffraction grating excitation and for ductwork of electromagnetic field of millimeter band at a distance of 200 wave lengths. Работа выполнена при частичной финансовой поддержке МОН Украины в рамках проекта №4.4.7Б ГНТП 4.4. ru Інститут радіофізики і електроніки ім. А.Я. Усикова НАН України Электродинамика СВЧ Исследования полей ограниченного планарного диэлектрического волновода Дослідження полів обмеженого планарного діелектричного хвилеводу Investigatins into the fields of a bounded planar dielectric waveguide Article published earlier |
| spellingShingle | Исследования полей ограниченного планарного диэлектрического волновода Провалов, С.А. Андренко, С.Д. Электродинамика СВЧ |
| title | Исследования полей ограниченного планарного диэлектрического волновода |
| title_alt | Дослідження полів обмеженого планарного діелектричного хвилеводу Investigatins into the fields of a bounded planar dielectric waveguide |
| title_full | Исследования полей ограниченного планарного диэлектрического волновода |
| title_fullStr | Исследования полей ограниченного планарного диэлектрического волновода |
| title_full_unstemmed | Исследования полей ограниченного планарного диэлектрического волновода |
| title_short | Исследования полей ограниченного планарного диэлектрического волновода |
| title_sort | исследования полей ограниченного планарного диэлектрического волновода |
| topic | Электродинамика СВЧ |
| topic_facet | Электродинамика СВЧ |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/10846 |
| work_keys_str_mv | AT provalovsa issledovaniâpoleiograničennogoplanarnogodiélektričeskogovolnovoda AT andrenkosd issledovaniâpoleiograničennogoplanarnogodiélektričeskogovolnovoda AT provalovsa doslídžennâpolívobmeženogoplanarnogodíelektričnogohvilevodu AT andrenkosd doslídžennâpolívobmeženogoplanarnogodíelektričnogohvilevodu AT provalovsa investigatinsintothefieldsofaboundedplanardielectricwaveguide AT andrenkosd investigatinsintothefieldsofaboundedplanardielectricwaveguide |