О механизме сепарации ионов плазмы, инжектируемой в скрещенные Е×Н поля
Обсуждаются физические механизмы сепарации ионов плазмы по массам в скрещенных Е×Н полях. Подробно анализируется механизм разделения за счет различной дрейфовой динамики ионов и комментируется другой механизм разделения за счет развития ионно-циклотронной неустойчивости и нагрева в ее полях выбранно...
Saved in:
| Published in: | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Date: | 2012 |
| Main Author: | |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2012
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/108899 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | О механизме сепарации ионов плазмы, инжектируемой в скрещенные Е×Н поля / И.Н. Онищенко // Вопросы атомной науки и техники. — 2012. — № 4. — С. 108-111. — Бібліогр.: 12 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| id |
nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-108899 |
|---|---|
| record_format |
dspace |
| spelling |
Онищенко, И.Н. 2016-11-16T20:50:22Z 2016-11-16T20:50:22Z 2012 О механизме сепарации ионов плазмы, инжектируемой в скрещенные Е×Н поля / И.Н. Онищенко // Вопросы атомной науки и техники. — 2012. — № 4. — С. 108-111. — Бібліогр.: 12 назв. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/108899 533.9 Обсуждаются физические механизмы сепарации ионов плазмы по массам в скрещенных Е×Н полях. Подробно анализируется механизм разделения за счет различной дрейфовой динамики ионов и комментируется другой механизм разделения за счет развития ионно-циклотронной неустойчивости и нагрева в ее полях выбранной ионной компоненты. The physical mechanisms of mass separation of plasma ions in crossed E×H fields are considered. Separation mechanism owing to the different drift dynamics of ions is analyzed in detail and the other mechnism owing to the development of ion-cyclotron instability and the heating of the chosen ion component in its fields is commented. Обговорюються фізичні механізми сепарації іонів плазми за масами в схрещених Е×Н полях. Детально аналізується механізм розділення за рахунок різної дрейфової динаміки іонів і коментується інший механізм розділення за рахунок розвитку іонно-циклотронної нестійкості і нагрівання в її полях вибраної іонної компоненти. ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Динамика пучков О механизме сепарации ионов плазмы, инжектируемой в скрещенные Е×Н поля To the mechanism of ion separation in plasma injected in crossed Е×Н fields Щодо механізму сепарації іонів плазми, інжектованої у схрещені Е×Н поля Article published earlier |
| institution |
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| collection |
DSpace DC |
| title |
О механизме сепарации ионов плазмы, инжектируемой в скрещенные Е×Н поля |
| spellingShingle |
О механизме сепарации ионов плазмы, инжектируемой в скрещенные Е×Н поля Онищенко, И.Н. Динамика пучков |
| title_short |
О механизме сепарации ионов плазмы, инжектируемой в скрещенные Е×Н поля |
| title_full |
О механизме сепарации ионов плазмы, инжектируемой в скрещенные Е×Н поля |
| title_fullStr |
О механизме сепарации ионов плазмы, инжектируемой в скрещенные Е×Н поля |
| title_full_unstemmed |
О механизме сепарации ионов плазмы, инжектируемой в скрещенные Е×Н поля |
| title_sort |
о механизме сепарации ионов плазмы, инжектируемой в скрещенные е×н поля |
| author |
Онищенко, И.Н. |
| author_facet |
Онищенко, И.Н. |
| topic |
Динамика пучков |
| topic_facet |
Динамика пучков |
| publishDate |
2012 |
| language |
Russian |
| container_title |
Вопросы атомной науки и техники |
| publisher |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| format |
Article |
| title_alt |
To the mechanism of ion separation in plasma injected in crossed Е×Н fields Щодо механізму сепарації іонів плазми, інжектованої у схрещені Е×Н поля |
| description |
Обсуждаются физические механизмы сепарации ионов плазмы по массам в скрещенных Е×Н полях. Подробно анализируется механизм разделения за счет различной дрейфовой динамики ионов и комментируется другой механизм разделения за счет развития ионно-циклотронной неустойчивости и нагрева в ее полях выбранной ионной компоненты.
The physical mechanisms of mass separation of plasma ions in crossed E×H fields are considered. Separation mechanism owing to the different drift dynamics of ions is analyzed in detail and the other mechnism owing to the development of ion-cyclotron instability and the heating of the chosen ion component in its fields is commented.
Обговорюються фізичні механізми сепарації іонів плазми за масами в схрещених Е×Н полях. Детально аналізується механізм розділення за рахунок різної дрейфової динаміки іонів і коментується інший механізм розділення за рахунок розвитку іонно-циклотронної нестійкості і нагрівання в її полях вибраної іонної компоненти.
|
| issn |
1562-6016 |
| url |
https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/108899 |
| citation_txt |
О механизме сепарации ионов плазмы, инжектируемой в скрещенные Е×Н поля / И.Н. Онищенко // Вопросы атомной науки и техники. — 2012. — № 4. — С. 108-111. — Бібліогр.: 12 назв. — рос. |
| work_keys_str_mv |
AT oniŝenkoin omehanizmeseparaciiionovplazmyinžektiruemoivskreŝennyeenpolâ AT oniŝenkoin tothemechanismofionseparationinplasmainjectedincrossedenfields AT oniŝenkoin ŝodomehanízmuseparacíííonívplazmiínžektovanoíushreŝeníenpolâ |
| first_indexed |
2025-11-26T02:56:20Z |
| last_indexed |
2025-11-26T02:56:20Z |
| _version_ |
1850609491440041984 |
| fulltext |
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2012. №4(80) 108
УДК 533.9
О МЕХАНИЗМЕ СЕПАРАЦИИ ИОНОВ ПЛАЗМЫ,
ИНЖЕКТИРУЕМОЙ В СКРЕЩЕННЫЕ Е×Н ПОЛЯ
И.Н. Онищенко
Национальный научный центр «Харьковский физико-технический институт»,
Харьков, Украина
E-mail: onish@kipt.kharkov.ua
Обсуждаются физические механизмы сепарации ионов плазмы по массам в скрещенных Е×Н полях.
Подробно анализируется механизм разделения за счет различной дрейфовой динамики ионов и комменти-
руется другой механизм разделения за счет развития ионно-циклотронной неустойчивости и нагрева в ее
полях выбранной ионной компоненты.
ВВЕДЕНИЕ
Проблема магнитного разделения изотопов в рам-
ках Атомного проекта [1] была поручена тогдашнему
УФТИ еще в 1944 году. В записке И.В. Курчатов
Л.В. Берии об ученых, привлечение которых необхо-
димо для работ по урановой проблеме, писал:
«…Мне представляется, однако, желательным более
широкое привлечение профессора Синельникова и
профессора Вальтера к решению проблемы урана. Им
могла бы быть поручена задача выделения урана-235
магнитным способом, который может оказаться
весьма перспективным и работа над которым нахо-
дится у нас в зачаточном состоянии». Однако среди
всех предложенных вариантов электромагнитного
разделения изотопов и элементов по массам до сих
пор не достигнут требуемый успех. Одной из причин
этого является низкая производительность превраще-
ния разделяемого вещества в плазму и экстракции из
нее значительных токов ионов. Немалые надежды
возлагаются на разделение ионов по массам непо-
средственно в плазме с использованием ионно-
циклотронного нагрева нужного сорта ионов [2].
Другая привлекательная возможность сепарации ио-
нов по массам возникает при инжекции плазмы
большой плотности (для увеличения производитель-
ности сепаратора) в скрещенные Еr×Hz поля [3-5].
Заметим, что проблема введения электрического поля
в замагниченную плазму решена в магнитоплазмен-
ной оптике [6]. В этом подходе существует два вари-
анта − за счет пропускания радиальных токов Jr в
слабоионизованной плазме, приводя ее во вращение
в продольном магнитном поле Hz силой Ампера
Jr×Hz, и реализации плазменной центрифуги с боль-
шим числом оборотов в секунду. Второй вариант
рассмотрен в настоящей статье и относится к про-
дольной инжекции полностью ионизированной
плазмы в скрещенные Е×Н поля. Эксперименты с
этим вариантом проведены в США [3], СССР [4] и
сейчас проводятся в ННЦ ХФТИ [5]. Физический
механизм сепарации в этом методе имеет одно тол-
кование в [3] – разделение за счет различной дрей-
фовой динамики ионов, и другое в [4] и [5] – разде-
ление за счет развития ионно-циклотронной неус-
тойчивости и нагрева в ее полях выбранной специи
ионов. Соответственно оформлены 2 разных патента
с отличающимися механизмами сепарации в одном
и том же явлении, что порождает необходимость
выяснить их правильность. Ниже проведен анализ
обеих механизмов на предмет соответствия их ис-
следуемому явлению.
1. ПЛОСКАЯ ГЕОМЕТРИЯ
Движение иона с массой М и зарядом е в скре-
щенных Ey×Hz полях описывается уравнениями
движения [7]:
=&& & z
eMx yH
c , = −&& &y z
eMy eE xH
c
. (1)
Интегрируя их с нулевыми начальными усло-
виями 0= =& &x y при t=0, получаем траекторию иона:
cos ,= +& y
H
z
E
x a t c
H
ω sin= −& Hy a tω ,
(sin ),= −H H
H
ax t tω ω
ω
(cos 1),H
H
ay tω
ω
= − (2)
= − y
z
E
a c
H , z
H
eH
Mc
ω = .
Для начальных условий
, 0 0y
drift
z
E
x c v y t
H
= = = =& & ,
т.е. инжекция иона в скрещенные Ey×Hz поля по х со
скоростью v0=νdrift=сEy/Hz обеспечивает равновесие
сил ,E HF F= т.е. ,drift
y
v
eE e H
c
= и движение иона
происходит по прямолинейной траектории (Брил-
люэновский режим [8]):
, 0y
z
E
x c t y
H
= = . (3).
Для других начальных условий ион движется по
циклоиде (2), состоящей из дрейфового равномерно-
го движения вдоль х с дрейфовой скоростью
= y
drift
z
E
v c
H и ларморовского вращения в плоскости
(x,y) (с = drift
L
H
v
r
ω в системе координат, движущейся
со скоростью v0=νdrift). Амплитуда циклоиды,
2
max 22 2 ,drift y
H z
v c E
y M
eHω
= = (4)
зависит от массы заряда, что в принципе уже позво-
ляет использовать такую динамику ионов в скре-
щенных Ey×Hz полях для пространственного разде-
ления изотопов и элементов по массам. Для выбран-
ных величин полей Ey и Hz ионы с массой М выса-
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2012. №4(80) 109
дятся на электродах, если ymax превысит расстояние
между электродами, ионы с меньшими массами
пройдут по х на торцевой электрод.
2. ЦИЛИНДРИЧЕСКАЯ ГЕОМЕТРИЯ
Для цилиндрической геометрии, обычно исполь-
зуемой в экспериментах, дрейф иона происходит
вокруг аксиальной оси, на который накладывается
его ларморовское вращение. В отличие от плоской
геометрии в неинерциальной системе отсчета, вра-
щающейся вокруг аксиальной оси с дрейфовой ско-
ростью иона, дополнительно возникает центробеж-
ная сила. «Изогнутая» циклоида, называемая эпи-
циклоидой, по которой движется ион в скрещенных
Er×Hz полях, описывается системой уравнений дви-
жения иона в цилиндрической системе координат
(r,φ,z) [9], имеющей для иона вид:
2
( ) ( )r z
v eM r eE r v H
r c
ϕ
ϕ− = −&& ,
21 ( ) r z
eM r v H
r t c
ϕ∂
=
∂
& , (5)
0Mz =&& .
Интегрирование этой системы уравнений опре-
деляет траекторию иона (эпициклоиду), которая
представлена на Рис.1. На плоскости (x,y) она опи-
сывается выражениями:
(5)
и является траекторией точки черной окружности ра-
диуса r, которая катится по другой окружности радиу-
са R. Коэффициент k=R/r определяет форму эпицик-
лоиды (k=1 − кардиоида, k=2 − нефроида и др.).
Рис.1. Траектория заряда в скрещенных Er×Hφ полях
Рис.2. Тип траекторий иона для различных k
Зависимость амплитуды эпициклоиды от вели-
чины электрического и магнитного полей использу-
ется для магнитного запирания тока в магнетронах и
магнитоизолированных диодах.
Зависимость амплитуды эпициклоиды от массы
заряженной частицы можно трактовать как разный
нагрев частиц разных масс во внешних скрещенных
Er×Hz полях, что позволяет осуществить разделение
частиц по массам. Это использовалось для разра-
ботки коаксиального масс-анализатора массового
состава плазменных сгустков, эжектируемых плаз-
менными пушками [10]. В этом устройстве наблю-
далось развитие неустойчивостей, приводящее к
возбуждению широкого спектра колебаний, заметно
влияющих на процесс анализа массового состава
сгустков. В [4,5] возникающие неустойчивости в
плазме, находящейся в скрещенных Er×Hz полях,
рассматриваются как источники нагрева выделенно-
го сорта ионов, предназначенного для последующей
сепарации.
3. МЕХАНИЗМ СЕПАРАЦИИ ИОНОВ
В СКРЕЩЕННЫХ ПОЛЯХ
Система уравнений (5) допускает стационарное
(∂/∂t = 0), не зависящее от угла (∂/∂ϕ = 0), равновес-
ное круговое движение иона вокруг аксиальной оси
цилиндрической системы, для которого vr=0. Из
первого уравнения системы (5), как это сделано для
поведения электронного столба во внешнем про-
дольном магнитном и радиальном электрических
полях объемного заряда столба [9,11], получаем ус-
ловие, при котором r=Сonst и которое является ус-
ловием баланса трех сил – центробежной, электри-
ческой и магнитной:
2
0r z
v eM eE v H
r c
ϕ
ϕ± − = . (6)
В уравнении (6) знак внешнего поля Er выберем,
например, таким, чтобы центробежная и электриче-
ская силы компенсировались Лоренцовой силой
магнитного поля цб E HF F F+ = , т.е.
2
.r z
v eM eE v H
r c
ϕ
ϕ+ = (7)
Вводя угловую скорость вращения иона вокруг
аксиальной оси, rot
v
r
ϕω = , выражение (7) можно
переписать в виде
2 0r
rot H rot
eE
Mr
ω ω ω− + = . (8)
Из этого уравнения находим две частоты ста-
ционарного равновесного кругового вращения иона
в скрещенных Er×Hz полях вокруг аксиальной оси
цилиндрической системы,
2
2
41 1
2
H r
rot
z
Mc E
reH
ωω±
⎛ ⎞
= ± −⎜ ⎟⎜ ⎟
⎝ ⎠
, (9)
для реализации которых необходимо задать началь-
ную азимутальную скорость 0 rotv rϕ ω+ += или
0 rotv rϕ ω− −= соответственно. Такая возможность воз-
никает при инжекции плазмы в магнитное поле при
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2012. №4(80) 110
наличии резкого скачка Hz, как и в случае Бриллю-
эновского режима [12] при инжекции цилиндриче-
ского электронного потока в магнитное поле.
На Рис.3,а приведена зависимость двух частот
равновесного вращения («быстрого» rotω+
и «мед-
ленного» rotω÷ ) иона в скрещенных Er×Hz полях от
параметра
2
2
4 r
z
Mc E
reH .
а б
Рис.3
При Er=0, 0rotrot Hω ω ω+ −= = , т.е. имеется только
круговое вращение ионов вокруг аксиальной оси с
циклотронной частотой.
При
2
2
4 1r
z
Mc E
reH
p , rot
r
rot H
z
Ec
r H
ω ω ω+ −p f , т.е. воз-
можны две разные частоты равновесного вращения
вокруг аксиальной оси – быстрого, с частотой
меньшей циклотронной, и медленного, с частотой
большей частоты дрейфового вращения.
При
2
2
4 1r
z
Mc E
reH
=
2
H
rot rot
ωω ω+ −= = , т.е. обе час-
тоты совпадают и равняются половине циклотрон-
ной. Если Er ∼ r, то ионы с массой М плазменного
столба вращаются как целое с одинаковой частотой,
равной ωH / 2 (т.н. Бриллюэновский режим [12]).
При
2
2
4 1r
z
Mc E
reH
f частота вращения мнимая, т.е.
ионы не удерживаются магнитным полем (незамаг-
ничены) и расширяются в радиальном направлении.
На Рис.3,б показаны зависимости частот равно-
весного вращения вокруг общей аксиальной оси
ионов трех различных масс от величины электриче-
ского поля при заданных радиусе и величине маг-
нитного поля. Видно, что выбором электрического
поля, E3<E2=Er
crit<E1, при фиксированных остальных
величинах параметра
2
2
4 r
z
Mc E
reH , можно разделить
ионы на две группы – «легкие» с M<М2, к примеру
М1, замагниченные и двигающиеся на торцевой
электрод, и «тяжелые» с М≥М2, к примеру М2 и М3,
незамагниченные и расширяющиеся по радиусу на
цилиндрический электрод.
Сепарирующую роль может выполнять также
вариация величины магнитного поля Hz или радиуса
r равновесного вращения. В эксперименте [3] для
разделения ионов по массам в скрещенных Er×Hz
полях использована указанная возможность разде-
ления ионов на две группы − замагниченную и
удерживаемую магнитным полем и незамагничен-
ную и уходящую на периферию − заданием величин
полей Er и Hz такими, чтобы равновесный радиус
вращения ионов равнялся радиусу цилиндрической
камеры R. Заданием параметров сепарирующего
устройства – R, Er, и Hz – всегда можно выбрать кри-
тическую массу Mcrit,
2
24
= z
crit
r
ReHM
c E , (10)
такой, что все ионы с массой М> Mcrit окажутся неза-
магниченными и будут выброшены на внешний ци-
линдрический электрод, тогда как ионы с М≤Mcrit уй-
дут вдоль магнитного поля на торцевой электрод. При
этом ионы с М = Mcrit будут вращаться по равновесной
окружности (аналог Бриллюэновского режима).
Рассмотренный механизм сепарации возможен
только при наличии стационарных круговых враще-
ний ионов вокруг общей аксиальной оси, которые,
однако, реализуются лишь при начальных условиях,
приведенных выше. Если возмутить движение элек-
трона, вращающегося c угловой скоростью ω-
rot по
равновесной круговой орбите радиуса r с центром
на аксиальной оси, то, как показано в [11], во вра-
щающейся системе координат его движение будет
круговым с частотой вращения Ω=ω+
rot - ω-
rot. В ла-
бораторной системе координат траектория иона
описывается эпициклоидой со средней круговой
частотой вращения ω-
rot вокруг аксиальной оси.
В общем случае при других начальных условиях,
(например, в экспериментах [3,5] при инжекции
плазмы в область скрещенных Er×Hz полей началь-
ные условия vφ0=vr0=0), как показано выше, дрейфо-
вое движение ионов происходит по некруговым тра-
екториям – по эпициклоидам. В этом случае меха-
низм сепарации основывается на разных амплитудах
эпициклоид для разных масс ионов. Все сорта ионов
в скрещенных Er×Hz полях приобретают одинако-
вую дрейфовую скорость vdrift=cEr/Hz, а их лармо-
ровский радиус, r=vdrift/ωН, зависит от массы ионов.
Тяжелые ионы, как и в плоском случае, имея боль-
ший ларморовский радиус и проходя большую раз-
ность потенциалов, набирают большую энергию
(сильнее «нагреваются»), чем легкие ионы. В ре-
зультате, амплитуда эпициклоид тяжелых ионов
оказывается большей по сравнению с легкими ио-
нами. Эта ситуация с разными орбитами для разных
масс позволяет находить технические решения для
их разделения – тяжелые ионы легче выводить на
периферийные электроды, а легкие – на торцевые.
Рассмотренные механизмы [4,5] не учитывались,
а ответственным за разделение по массам считается
механизм, основанный на развитии ионно-
циклотронной неустойчивости в плазме со скре-
щенными Er×Hz полями, нагреве в ее полях сепари-
руемого сорта ионов и его разделение с остальными
ионами. При этом необходимым условием развития
ионно-циклотронной неустойчивости является ра-
венство циклотронной частоты иона и частоты его
дрейфового вращения вокруг аксиальной оси, что,
согласно изложенному выше, никогда не выполня-
ется. Кроме того, необходимо знание топографии
возбуждаемых полей неустойчивости и динамики
сепарируемых ионов для рассмотрения элементар-
ных механизмов энергообмена ионов и возбужден-
ных полей неустойчивости как при развитии неус-
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2012. №4(80) 111
тойчивости, так и при нагреве ионов. В этой связи
первый из рассмотренных механизмов сепарации
представляется более предпочтительным.
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1. Атомный проект СССР: Документы и материа-
лы. Саров: РФЯЦ-ВНИИЭФ. 1999, 719 c.
2. J.M. Dawson, Н.С. Kim, D. Arnush, et al. Isotope
separation in plasma by use of ion cyclotron reso-
nance // Phys. Rev. Lett. 1976, v.37, р.1547-1550.
3. A. Litvak, S. Agnew, F. Anderegg, et al. Archimedes
Plasma Mass Filter // 30-th EPS Conference on
Contr. Fusion and Plasma Phys. St. Petersburg
(Russia), 2003, v.27A, p.O-1.6A
4. В.В. Власов, И.И. Залюбовский, Ю.А. Кирочкин и
др. Пространственное распределение и вывод ион-
ных компонентов вращающейся плазмы при разви-
тии резонансной циклотронной неустойчивости //
Письма в ЖЭТФ. 1978, т.27, №5, с.264-267.
5. Ю.В. Ковтун, Е.И. Скибенко, В.Б. Юферов. Сис-
темы с самовозбуждением ВЧ-колебаний для
создания, нагрева и сепарации многокомпонент-
ной плазмы // Вісник Харківського університету.
Серія фізична «Ядра, частинки, поля». 2008,
№794, в.1(37), с.115-120.
6. А.И. Морозов. Фокусировка холодных квази-
нейтральных пучков в электромагнитных полях
// ДАН СРСР. 1965, т.163, №1, с.1363-1366.
7. Л.Д. Ландау, Е.М. Лифшиц. Теория поля. М.:
«Наука», 1973, с.80-81.
8. L. Brillouin. Electronic theory of the plane magne-
tron // Advances in Electronics. Ed. by L. Marton.
1951, v.3, р.85-144.
9. Н. Кролл, А. Трайвелпис. Основы физики плаз-
мы. Москва: «Наука», 1975, с.100-102.
10. И.Н. Онищенко. Исследования плазменных сгу-
стков. Киев: «Наукова думка», 1967, с.172-179.
11. Р. Девидсон. Теория заряженной плазмы.
М.: «Мир». 1978, с.17-23.
12. L. Brillouin. A theorem of Larmor and its impor-
tance for electrons in magnetic fields // Phys. Rev.
1945, v.67, p.260-265.
Статья поступила в редакцию 21.10.2011 г.
TO THE MECHANISM OF ION SEPARATION IN PLASMA INJECTED IN CROSSED E×H FIELDS
I.N. Onishchenko
The physical mechanisms of mass separation of plasma ions in crossed E×H fields are considered. Separation
mechanism owing to the different drift dynamics of ions is analyzed in detail and the other mechnism owing to the
development of ion-cyclotron instability and the heating of the chosen ion component in its fields is commented.
ЩОДО МЕХАНІЗМУ СЕПАРАЦІЇ ІОНІВ ПЛАЗМИ, ІНЖЕКТОВАНОЇ У СХРЕЩЕНІ Е×Н ПОЛЯ
І.М. Оніщенко
Обговорюються фізичні механізми сепарації іонів плазми за масами в схрещених Е×Н полях. Детально
аналізується механізм розділення за рахунок різної дрейфової динаміки іонів і коментується інший механізм
розділення за рахунок розвитку іонно-циклотронної нестійкості і нагрівання в її полях вибраної іонної ком-
поненти.
|