Влияние индуцированного рассеяния на ускорение электронов в вакуумном зазоре пульсара
Рассматривается процесс ускорения электронов в вакуумном зазоре пульсара с учетом комптоновского рассеяния ускоряемых электронов на мощном низкочастотном излучении в зазоре. Учитывается влияние сильного магнитного поля пульсара на комптоновское рассеяние. Показано, что индуцированные процессы в расс...
Saved in:
| Published in: | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Date: | 2008 |
| Main Authors: | , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2008
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/110362 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Влияние индуцированного рассеяния на ускорение электронов в вакуумном зазоре пульсара / В.М. Конторович, А.Б. Фланчик // Вопросы атомной науки и техники. — 2008. — № 4. — С. 123-127. — Бібліогр.: 18 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860176889374572544 |
|---|---|
| author | Конторович, В.М. Фланчик, А.Б. |
| author_facet | Конторович, В.М. Фланчик, А.Б. |
| citation_txt | Влияние индуцированного рассеяния на ускорение электронов в вакуумном зазоре пульсара / В.М. Конторович, А.Б. Фланчик // Вопросы атомной науки и техники. — 2008. — № 4. — С. 123-127. — Бібліогр.: 18 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Вопросы атомной науки и техники |
| description | Рассматривается процесс ускорения электронов в вакуумном зазоре пульсара с учетом комптоновского рассеяния ускоряемых электронов на мощном низкочастотном излучении в зазоре. Учитывается влияние сильного магнитного поля пульсара на комптоновское рассеяние. Показано, что индуцированные процессы в рассеянии могут существенно отражаться на ускорении электронов в зазоре.
Розглянуто процес прискорення електронів у вакуумному зазорі пульсару с урахуванням комптонівського розсіювання електронів, що прискорюються, на потужному низькочастотному випромінюванні у зазорі. Враховано вплив сильного магнітного поля пульсару на комптонівське розсіювання. Показано, що індуковані процеси у розсіюванні можуть суттєво відбиватися на прискоренні електронів у зазорі.
The work deals with the electron acceleration process in the pulsar vacuum gap. The inverse Compton scattering of accelerated electrons on the powerful low-frequency radiation excited in the gap is considered. The influence of strong pulsar magnetic field on the Compton scattering is taken into account. It has been shown that the induced processes can essentially affect the electron acceleration in the gap.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:00:35Z |
| format | Article |
| fulltext |
УДК 523.8; 533.9
ВЛИЯНИЕ ИНДУЦИРОВАННОГО РАССЕЯНИЯ НА УСКОРЕНИЕ
ЭЛЕКТРОНОВ В ВАКУУМНОМ ЗАЗОРЕ ПУЛЬСАРА
В.М. Конторович, А.Б. Фланчик
Радиоастрономический институт НАН Украины, Харьков, Украина
E-mail: vkont@ri.kharkov.ua; alex_svs_fl@vk.kh.ua
Рассматривается процесс ускорения электронов в вакуумном зазоре пульсара с учетом комптоновского
рассеяния ускоряемых электронов на мощном низкочастотном излучении в зазоре. Учитывается влияние
сильного магнитного поля пульсара на комптоновское рассеяние. Показано, что индуцированные процессы
в рассеянии могут существенно отражаться на ускорении электронов в зазоре.
1. ВВЕДЕНИЕ
Согласно современным представлениям [1,2]
активность пульсаров – быстро вращающихся
нейтронных звезд с сильными магнитными полями
– связана с релятивистской электронно-позитронной
плазмой, порождаемой ускоренными частицами в
магнитосфере пульсара вблизи магнитных полюсов.
Генерация плазмы тесно связана с областью
ускорения над поверхностью звезды в области
магнитного полюса – вакуумным зазором (Рис.1),
где существует сильное электрическое поле,
направленное вдоль магнитного поля звезды.
Электроны, вырываемые с поверхности звезды в
процессах разрядов [3], ускоряются в зазоре вдоль
искривленных магнитных силовых линий до
энергий 10
___________________________________________________________
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2008. № 4.
Серия: Плазменная электроника и новые методы ускорения (6), с.123-127. 123
6…107 МэВ и при этом испускают
жесткие гамма-кванты, которые затем рождают
электронно-позитронные пары.
Вакуумный зазор может являться резонатором
[4, 5], в котором аккумулируется колоссальная
энергия возбуждаемых разрядами низкочастотных
колебаний. Вблизи магнитной оси пульсара
генерация пар подавлена из-за малой кривизны
магнитных силовых линий, в результате
формируется волновод, через который
низкочастотное излучение может выходить из
магнитосферы пульсара.
h
2
1
3
4
5
Ω
6
B
Рис.1. Резонатор и волновод на схеме
магнитосферы пульсара в области открытых
силовых линий:
1 – вакуумный зазор-резонатор; 2 – волновод;
3 – полярная шапка; 4 – область генерации e-e+-
плазмы; 5 – область коротации, в которой плазма
вращается вместе со звездой; 6 – нейтронная
звезда; h – высота зазора
Выходящее низкочастотное излучение попадает в
радиодиапазон. Заметим, что низкочастотное
излучение может частично просачиваться через
магнитосферную плазму, причем мощность этого
излучения может быть того же порядка, что и
выходящего через волновод.
Согласно [6], ряд пульсаров является
источником мощного гамма-излучения. Ранее
обсуждалось формирование гамма-излучения
пульсаров благодаря излучению кривизны
ускоряемых электронов в моделях полярной шапки
[7], внешнего зазора [8, 9] и слот-зазора [10].
Жесткое излучение пульсара может возникать также
за счет синхротронного излучения электронов на
больших расстояниях от звезды [11].
Рассматриваемое в работе обратное комптоновское
рассеяние мощного низкочастотного излучения на
ускоряемых в зазоре электронах может служить
одним из механизмов гамма-излучения. С
открытием новых гамма-пульсаров появится
возможность проверить предлагаемые модели
гамма-излучения (см., например, [12]).
В сильном магнитном поле пульсара
комптоновское рассеяние низкочастотного
излучения подавлено [5, 13], тем не менее, при
высоких плотностях энергии низкочастотного
излучения оно является эффективным механизмом
потерь энергии ультрарелятивистских электронов.
Высокая плотность энергии низкочастотных
колебаний в зазоре должна приводить к
существенному вкладу индуцированных процессов
в процесс ускорения электронов и спектр гамма-
излучения. Как будет показано ниже, это влияние
может быть существенно при достаточно крутых
спектрах низкочастотного излучения в зазоре и
вызывать как усиление комптоновских потерь
вследствие индуцированного излучения, так и
ослабление из-за комптоновского самопоглощения.
2. УСКОРЕНИЕ ЭЛЕКТРОНОВ В ЗАЗОРЕ
ПРИ УЧЕТЕ СПОНТАННОГО
КОМПТОНОВСКОГО РАССЕЯНИЯ
НИЗКОЧАСТОТНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ
124
Уравнение движения электрона в зазоре имеет
вид
3||2
)()(
cm
zE
cm
e
dz
d Γ
−=
Γ μ , (1)
где − гамма-фактор ускоряемого
электрона; − продольное (по отношению к
магнитному) электрическое поле в зазоре пульсара,
)/( 2cmε=Γ
)(|| zE
ICSdt
d
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛−=Γ
εμ )( (2)
− энергия, теряемая электроном за единицу времени
вследствие обратного комптоновского рассеяния
низкочастотных квантов. Вычислим комптоновские
потери энергии (2), считая распределение
низкочастотных фотонов степенным [5]:
)3(1
min
32
)1()( RR
RUckn αα ωωαπ +−−−=
h
r
, (3)
где − плотность энергии низкочастотного
излучения в зазоре;
U
Rα и minω − спектральный
индекс мощности выходящего через волновод
радиоизлучения и минимальная частота колебаний в
резонаторе соответственно. Такое предположение
опирается на степенной вид спектра радиоизлучения
пульсара в области 2min ωωω ≤≤ , где 2ω −
максимальная частота низкочастотного излучения.
Для потерь энергии (2) имеем
3
33
)2(
2)(),,()(
π
ωμ γ
qdkdknkqw∫ Γ=Γ
rrr
h , (4)
где γωh − энергия рассеянного фотона;
qdkqw 3),,( Γ
rr
− вероятность комптоновского
рассеяния с испусканием фотона с волновым
вектором qr в интервале . Вероятность
рассеяния связана с дифференциальным сечением
согласно [14]
qd 3
( ) Ω′−
Ω′
=Γ d
d
dcqdkqw c
V θσ cos1),,( 3
rr
, (5)
Ω′dd /σ − дифференциальное сечение рассеяния с
излучением фотона в интервал телесного угла
θθπ ′′=Ω′ dd sin2 , а θθ ′, − углы между
импульсами начального и конечного фотонов и
магнитным полем, 21 −Γ−= cV − скорость
электрона.
Главный вклад в рассеяние дает дрейф электрона
в магнитном поле пульсара и электрическом поле
низкочастотной волны [5], в этом случае сечение
рассеяния в системе покоя электрона принимает вид
[13]:
)cos1)(cos1(
4
22
2
22
θθ
ω
ωσ ′++=⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
Ω′ B
e
rest
r
d
d
, (6)
где − классический радиус
электрона;
)/( 22 mcere =
)/(mceBB =ω − циклотронная частота.
Преобразуем выражение (6), перейдя в систему
отсчета, в которой электрон движется со скоростью
вдоль магнитного поля звезды.
Дифференциальное сечение рассеяния в этой
системе связано с (6) согласно [15]
V
22 )cos1(
1
θ
σσ
′−Γ
⋅⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
Ω′
=
Ω′ c
V
restd
d
d
d
, (7)
где преобразования углов имеют вид (Рис.2):
θ
θθ
′−
−′
=′
cos1
/coscos
c
Vrest
cV
,
22 )cos1( θ′−Γ
Ω′
=Ω′
c
Vrest
dd , (8)
B
qrestθ ′
q
11~ <<
Γ
′θ
0=V
BV ||
Рис.2. Угол между импульсом qr рассеянного
фотона и магнитным полем в системе покоя
электрона (слева) и в системе, где электрон
движется вдоль магнитного поля (справа)
Ω′d преобразуется как θ ′cosd . Используя также
преобразование частоты
)cos1( θωω c
V
rest −Γ= , (9)
получим дифференциальное сечение рассеяния на
движущемся электроне:
.
)cos1(
)cos1(
2
2
2
2
θ
θ
ω
ωσ
′−
−
=
Ω′
c
V
c
V
Bd
d (10)
Здесь мы воспользовались тем, что .
Знаменатель в (10) отвечает релятивистской
аберрации. В области малых углов
1>>Γ
Γθ /1~′ ,
дающих основной вклад в рассеяние, имеем
2/1~cos1 Γ′− θc
V , так что в этой области
. Проинтегрировав (10) в интервале
углов
4~/ ΓΩ′ddσ
Γ≤′ /1θ , найдем полное сечение рассеяния
( 2
c
V
2
B
22
T cos1 θ
ω
Γωσσ −= ) . Ниже будет
показано, что множитель 2Γ в сечении рассеяния
приводит к существенному различию
комптоновских потерь при дрейфовом и
томсоновском рассеяниях. Используя (10), найдем
для вероятности рассеяния
Оценим максимальный гамма-фактор
,
cos1
cos1
)cos1(),,( 2
2
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
′−
−
−
×−=Γ
θ
θ
ωωδ
θ
ω
γ
c
V
c
V
c
V
B
erkqw
rr
Γ
125
(11)
электрона, достижимый в зазоре с учетом потерь
(12), и высоту над поверхностью звезды, на
которой он набирается (Рис.3). Считая, что при
mz
Γ≤Γ все слагаемые в (15) одного порядка,
получим δ -функция определяет частоту рассеянного кванта.
Отметим, что полученные выражения для сечения и
вероятности рассеяния носят квазиклассический
характер; для их применения необходимо
выполнение условия , при этом
энергия рассеянного кванта много меньше энергии
электрона и можно пренебречь квантовым эффектом
отдачи при излучении.
4
2~~ Γ
ΓΓ
cm
Ug
zdz
d Tσ
, . 4
|| ~)( ΓUgzeE Tσ
Отсюда найдем оценку
2mc<<Γωh 3
1
2
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
≈Γ
mT zUg
cm
σ
(16)
и уравнение для : mz
Подставляя (3) и (11) в (4), получим для
комптоновских потерь энергии [5]
1
32 4
4/3
||
( )( )m m
T
mceE z z
g Uσ
⎛ ⎞
⋅ ≈ ⎜
⎝ ⎠
⎟ . (17) 4)( Γ=Γ Ucg Tσμ ,
∫ −−−
=
2
min
21
min2
1
5
24 ω
ω
αα ωωω
ω
α dg RR
B
R , (12)
z
Γ
10000 15000 20000
8´107
9´107
1´108
1.1 ´108
1.2 ´108
1.3 ´108
)z(Γ
7103.1 ⋅
7101 ⋅
6107 ⋅
50 100 150 200
mz м,z
h
Γ
где − томсоновское сечение.
Сравнивая комптоновские потери энергии (12) с
потерями энергии на излучение кривизны [1]
3/8 2
eT rπσ =
4
2
2
3
2
Γ=⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛−
cRC R
ce
dt
dε
(13)
( − радиус кривизны магнитной силовой линии),
найдем, что обратное комптоновское рассеяние
становится преобладающим механизмом потерь
энергии ускоряемых электронов при условии
cR
Рис.3. Зависимость с учетом
комптоновских потерь при параметрах
,
)(zΓ=Γ
316 /10 смэргU = ,200 мh = ,1012 ГсВ = cP 1,0=
,1010103.2
3
2
3
2528
14
2
2
см
эрг
gR
см
gR
eU
c
Tc
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
⋅
=>>
−
σ
(14)
Для дальнейших оценок процесса ускорения
электронов нужно конкретизировать вид
продольного электрического поля в зазоре. В
настоящее время существует ряд моделей (см.,
например, [17]) продольного поля, мы рассмотрим
оценки ускорения в моделях с затрудненным [3] и
свободным [18] выходом электронов из поверхности
звезды. В первом случае продольное поле имеет
вид:
)(|| zE
ниже это условие предполагается выполненным.
Тогда уравнение движения (1) электрона примет
вид:
4
2||2 )( Γ−=
Γ
cm
UgzE
cm
e
dz
d Tσ Bc/)zh(B)z(E|| −= Ω , где − магнитное
поле вблизи поверхности звезды; − высота
зазора;
. (15)
h
Отметим, что учет влияния магнитного поля на
комптоновское рассеяние приводит к отклонению от
результатов, полученных в [16]. Малый параметр
в сечении комптоновского рассеяния (10)
приводит к тому, что комптоновские потери (12)
много меньше, чем потери при рассеянии на
свободных электронах
PP/2π=Ω , − период пульсара. Из (16)
и (17) тогда получим
1
625 16 3
7 10 10 /3.0 10 эрг см F
g U
−⎡ ⎤⎛ ⎞ ⎛ ⎞
Γ ≈ ⋅ ⋅ ⋅⎢ ⎥⎜ ⎟ ⎜ ⎟
⎝ ⎠ ⎝ ⎠⎣ ⎦
2)/( Bωω ,
1
225 16 3
4 1 10 10 /4.8 10m
эрг смz см
F g U
−⎡ ⎤⎛ ⎞ ⎛ ⎞
≈ ⋅ ⋅ ⋅⎢ ⎥⎜ ⎟ ⎜ ⎟
⎝ ⎠ ⎝ ⎠⎣ ⎦
2
3
4)( Γ=Γ Uc Tσμ . Эта
малость при рассеянии может компенсироваться,
помимо дополнительного множителя , большим
значением плотности энергии низкочастотных
колебаний в зазоре, совместимым с процессом
ускорения частиц до значений гамма-фактора
.
, (18)
где 2Γ
U
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
⋅⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛⋅⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛=
−
2
110
7
10
10
1
ω
c
см
R
P
cF c .
Продольное поле в модели со свободным
выходом (с учетом поправок ОТО [17]) имеет вид
710~Γ
)cR4/()zh(zaB3)z(E *|| −= Ω (0) ( )μ μ< ΓИз (22) видно, что при имеем 0UU ≥ ,
т.е. комптоновские потери уменьшаются по сравнению
с потерями (12) при спонтанном рассеянии.
,
mc
R
g RRa ϕχχ cossincos)/(4 *3
*
Ω+= ,
где − радиус нейтронной звезды;
− ее гравитационный радиус;
Оценим максимальный гамма-фактор и
соответствующую длину ускорения с учетом
индуцированных процессов. Аналогично выводу
(16), имеем
смR 6
* 10~
*2,0~ RRg χ −
угол между магнитной осью и осью вращения;
126
mϕ − азимутальный угол относительно магнитной
оси пульсара. Аналогично (18) найдем
1
92 225 16 3
7 10 10 /2.1 10 эрг см aF
g U
−⎡ ⎤⎛ ⎞ ⎛ ⎞
Γ ≈ ⋅ ⋅⎢ ⎥⎜ ⎟ ⎜ ⎟
⎢ ⎥⎝ ⎠ ⎝ ⎠⎣ ⎦
4
2
0
1
T
m
mzU
U hg U
z mc
eσ
⎛ ⎞
⎜ ⎟⎜ ⎟
⎝ ⎠
− −Γ
≈ Γ ,
4
||
0
1
( )m T
mzU
U heE z g U eσ
⎛ ⎞
⎜ ⎟⎜ ⎟
⎝ ⎠
− −
≈ Γ,
, . )( hzm <
1
325 16 3
5 1 10 10 /1.5 10m
эрг смz см
a F g U
−⎡ ⎤⎛ ⎞ ⎛ ⎞
≈ ⋅ ⋅ ⋅⎢ ⎥⎜ ⎟ ⎜ ⎟
⎝ ⎠ ⎝ ⎠⎣ ⎦
Разделив одно из этих уравнений на другое,
получим
2
|| )(
cm
zzeE mm≈Γ
. (19)
, (24)
после чего найдем уравнение для )(Uzz mm =3. УСКОРЕНИЕ ЭЛЕКТРОНОВ
В ЗАЗОРЕ С УЧЕТОМ
( )
2 4
3 4
||
0
1 ( )( )m m
T
mzU
U h mceE z z
g U
e
σ
⎛ ⎞
⎜ ⎟⎜ ⎟
⎝ ⎠
− −
≈ИНДУЦИРОВАННОГО РАССЕЯНИЯ . (25)
Как уже отмечалось, при высоких плотностях
энергии низкочастотного излучения в зазоре
индуцированные процессы могут существенно
влиять на ускорение электронов благодаря
эффектам индуцированного излучения и
самопоглощения гамма-квантов. Индуцированное
излучение приводит к росту потерь энергии по
сравнению со спонтанным рассеянием, а
самопоглощение – наоборот, к уменьшению потерь.
Влияние индуцированного излучения на
комптоновские потери будет рассмотрено в
отдельном сообщении, а в данной работе мы
рассмотрим самопоглощение гамма-излучения и его
вклад в ускорение электронов. Комптоновские
потери энергии при учете индуцированного
рассеяния принимают вид:
0UU <<При влиянием индуцированных
процессов можно пренебречь, и это уравнение
переходит в (17). Проследим, как изменяется корень
уравнения (27) с ростом U . Показатель экспоненты
в (25) – медленно меняющаяся функция , при
возрастании экспонента убывает, и корень
уравнения (25) становится больше, чем в случае
спонтанного рассеяния. При этом возрастает
максимальный гамма-фактор.
mz
U
ВЫВОДЫ
3 3
3
1 ( , )
( , ) ( , , ) ( )
2 ,
(2 )
h
z
D q dc
z w q k n
d k d qe
γ
ζ ζ
μ ω
π
−
Γ = Γ
∫
×
∫
r
r rr
h k ×
(20)
∫ Γ
Γ∂
∂
Γ−= dkdfknkqw
cm
zqD 3
2 )(),,(),(
rrrhv γω
, (21)
где − функция распределения электронов в зазоре.
Оценка (21) при
f
Γ≈Γ , и имеет вид: mzz ≈ 3>Rα
(0) 0
1
( , ) ( )m
mzU
U hz eμ μ μ
⎛ ⎞
⎜ ⎟⎜ ⎟
⎝
− −
Γ = ≈ Γ ⎠ , (22)
В работе рассматривается процесс ускорения
электронов в вакуумном зазоре пульсара с учетом
комптоновского рассеяния ускоряемых электронов
на мощном низкочастотном излучении в зазоре. В
сильном магнитном поле пульсара комптоновское
рассеяние низкочастотного излучения ускоряемыми
в зазоре электронами подавлено, однако при
высоких плотностях энергии низкочастотных
колебаний и высоких гамма-факторах электронов
может являться доминирующим механизмом потерь
энергии. При высоких плотностях энергии
низкочастотных колебаний индуцированные
процессы в рассеянии могут существенно
отражаться на ускорении электронов, приводя к
усилению потерь при индуцированном излучении
или к их ослаблению из-за комптоновского
самопоглощения. При индуцированном
самопоглощении гамма-излучения максимальный
гамма-фактор электрона и соответствующая длина
ускорения оказываются больше, чем при
спонтанном рассеянии.
где − комптоновские потери при спонтанном
рассеянии (12),
)0(μ
hnc
mU
eT
B
RR
R
R σ
ωω
ααπ
α
α
Γ
⋅⋅
−
+
⋅≈ min
2
20 )1(3
2
2
1
.(23) Авторы выражают благодарность В.С. Бескину,
И.Ф. Малову, С.А. Петровой и С.Б. Попову за
полезные обсуждения и замечания.
127
ЛИТЕРАТУРА
1. И.Ф. Малов. Радиопульсары. М.: «Наука», 2004,
192 с.
2. В.С. Бескин // УФН. 1999, т.169, с.1169.
3. M.A. Ruderman, P.G. Sutherland // Astrophys. J.
1975, v.196, p.51.
4. В.М. Конторович // Радиофизика и
радиоастрономия. 2006, т.11, с.308.
5. В.М. Конторович, А.Б. Фланчик // ЖЭТФ. 2008,
т.133, с.996.
6. P.L. Nolan J.M. Fierro, Y.C. Lin, et al. // Astron.
Astrophys. Suppl. 1996, ser.120, p.61.
7. J.K. Daugherty, A.K. Harding // ArXiv: astro-
ph/9508155, 1995.
8. K. Hirotani // ArXiv: astro-ph/0005421, 2000.
9. K. Hirotani, S. Shibata // ArXiv: astro-ph/0012062,
2000.
10. A.G. Muslimov, A.K. Harding // ArXiv: astro-
ph/0301023, 2003.
11. И.Ф. Малов, Г.З. Мачабели // Астрон. журнал.
2002, т.79, с.755.
12. F. Crawford, et al. // Astrophys. J. 2006, v.652,
p.1499.
13. R.D. Blandford, E.T. Scharlemann // MNRAS. 1976,
v.174, p.59.
14. В.Б. Берестецкий, Е.М. Лифшиц, Л.П.
Питаевский. Квантовая электродинамика. М.:
«Наука», 1979.
15. Yu.P. Ochelkov, V.V. Usov // Astrophys. & Space
Sci. 1983, v.96, p.55.
16. V.M. Kontorovich, A.B. Flanchik // Problems of
Atomic Science and Technology. Series «Nuclear
Physics Investigations». 2007, №3, p.312.
17. В.С. Бескин. Осесимметричные стационарные
течения в астрофизике. М.: «Физматлит», 2006,
382 с.
18. J. Arons, E.T. Scharlemann // Astrophys. J. 1979,
v.231, p.854.
Статья поступила в редакцию 27.05.2008 г.
THE INDUCED SCATTERING INFLUENCE ON THE ELECTRON ACCELERATION
IN THE PULSAR VACUUM GAP
V.M. Kontorovich, A.B. Flanchik
The work deals with the electron acceleration process in the pulsar vacuum gap. The inverse Compton scattering
of accelerated electrons on the powerful low-frequency radiation excited in the gap is considered. The influence of
strong pulsar magnetic field on the Compton scattering is taken into account. It has been shown that the induced
processes can essentially affect the electron acceleration in the gap.
ВПЛИВ ІНДУКОВАНОГО РОЗСІЮВАННЯ НА ПРИСКОРЕННЯ ЕЛЕКТРОНІВ
У ВАКУУМНОМУ ЗАЗОРІ ПУЛЬСАРУ
В.М. Конторович, О.Б. Фланчик
Розглянуто процес прискорення електронів у вакуумному зазорі пульсару с урахуванням
комптонівського розсіювання електронів, що прискорюються, на потужному низькочастотному
випромінюванні у зазорі. Враховано вплив сильного магнітного поля пульсару на комптонівське
розсіювання. Показано, що індуковані процеси у розсіюванні можуть суттєво відбиватися на прискоренні
електронів у зазорі.
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-110362 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:00:35Z |
| publishDate | 2008 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Конторович, В.М. Фланчик, А.Б. 2017-01-03T18:16:20Z 2017-01-03T18:16:20Z 2008 Влияние индуцированного рассеяния на ускорение электронов в вакуумном зазоре пульсара / В.М. Конторович, А.Б. Фланчик // Вопросы атомной науки и техники. — 2008. — № 4. — С. 123-127. — Бібліогр.: 18 назв. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/110362 523.8; 533.9 Рассматривается процесс ускорения электронов в вакуумном зазоре пульсара с учетом комптоновского рассеяния ускоряемых электронов на мощном низкочастотном излучении в зазоре. Учитывается влияние сильного магнитного поля пульсара на комптоновское рассеяние. Показано, что индуцированные процессы в рассеянии могут существенно отражаться на ускорении электронов в зазоре. Розглянуто процес прискорення електронів у вакуумному зазорі пульсару с урахуванням комптонівського розсіювання електронів, що прискорюються, на потужному низькочастотному випромінюванні у зазорі. Враховано вплив сильного магнітного поля пульсару на комптонівське розсіювання. Показано, що індуковані процеси у розсіюванні можуть суттєво відбиватися на прискоренні електронів у зазорі. The work deals with the electron acceleration process in the pulsar vacuum gap. The inverse Compton scattering of accelerated electrons on the powerful low-frequency radiation excited in the gap is considered. The influence of strong pulsar magnetic field on the Compton scattering is taken into account. It has been shown that the induced processes can essentially affect the electron acceleration in the gap. Авторы выражают благодарность В.С. Бескину,
 И.Ф. Малову, С.А. Петровой и С.Б. Попову за
 полезные обсуждения и замечания. ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Коллективные процессы в космической плазме Влияние индуцированного рассеяния на ускорение электронов в вакуумном зазоре пульсара Вплив індукованого розсіювання на прискорення електронів у вакуумному зазорі пульсару The induced scattering influence on the electron acceleration in the pulsar vacuum gap Article published earlier |
| spellingShingle | Влияние индуцированного рассеяния на ускорение электронов в вакуумном зазоре пульсара Конторович, В.М. Фланчик, А.Б. Коллективные процессы в космической плазме |
| title | Влияние индуцированного рассеяния на ускорение электронов в вакуумном зазоре пульсара |
| title_alt | Вплив індукованого розсіювання на прискорення електронів у вакуумному зазорі пульсару The induced scattering influence on the electron acceleration in the pulsar vacuum gap |
| title_full | Влияние индуцированного рассеяния на ускорение электронов в вакуумном зазоре пульсара |
| title_fullStr | Влияние индуцированного рассеяния на ускорение электронов в вакуумном зазоре пульсара |
| title_full_unstemmed | Влияние индуцированного рассеяния на ускорение электронов в вакуумном зазоре пульсара |
| title_short | Влияние индуцированного рассеяния на ускорение электронов в вакуумном зазоре пульсара |
| title_sort | влияние индуцированного рассеяния на ускорение электронов в вакуумном зазоре пульсара |
| topic | Коллективные процессы в космической плазме |
| topic_facet | Коллективные процессы в космической плазме |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/110362 |
| work_keys_str_mv | AT kontorovičvm vliânieinducirovannogorasseâniânauskorenieélektronovvvakuumnomzazorepulʹsara AT flančikab vliânieinducirovannogorasseâniânauskorenieélektronovvvakuumnomzazorepulʹsara AT kontorovičvm vplivíndukovanogorozsíûvannânapriskorennâelektronívuvakuumnomuzazorípulʹsaru AT flančikab vplivíndukovanogorozsíûvannânapriskorennâelektronívuvakuumnomuzazorípulʹsaru AT kontorovičvm theinducedscatteringinfluenceontheelectronaccelerationinthepulsarvacuumgap AT flančikab theinducedscatteringinfluenceontheelectronaccelerationinthepulsarvacuumgap |