Математические модели нейтронного источника, управляемого ускорителем
С помощью простых одномерных математических моделей описано поведение подкритической сборки нейтронного источника, управляемого импульсным пучком ускоренных электронов. Рассмотрены кинетические и релаксационные процессы в подкритической сборке. В рамках двухгруппового приближения получены распределе...
Gespeichert in:
| Veröffentlicht in: | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Datum: | 2007 |
| 1. Verfasser: | |
| Format: | Artikel |
| Sprache: | Russisch |
| Veröffentlicht: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2007
|
| Schlagworte: | |
| Online Zugang: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/110668 |
| Tags: |
Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Zitieren: | Математические модели нейтронного источника, управляемого ускорителем / В.В. Ганн // Вопросы атомной науки и техники. — 2007. — № 2. — С. 150-154. — Бібліогр.: 5 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860255770584547328 |
|---|---|
| author | Ганн, В.В. |
| author_facet | Ганн, В.В. |
| citation_txt | Математические модели нейтронного источника, управляемого ускорителем / В.В. Ганн // Вопросы атомной науки и техники. — 2007. — № 2. — С. 150-154. — Бібліогр.: 5 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Вопросы атомной науки и техники |
| description | С помощью простых одномерных математических моделей описано поведение подкритической сборки нейтронного источника, управляемого импульсным пучком ускоренных электронов. Рассмотрены кинетические и релаксационные процессы в подкритической сборке. В рамках двухгруппового приближения получены распределения нейтронных полей, возбужденных внешним источником нейтронов. Проведены численные расчеты нестационарных распределений полей быстрых и тепловых нейтронов в подкритической сборке, возбуждаемой импульсным электронным пучком.
За допомогою спрощених одномірних математичних моделей описано поводження підкритичної збірки нейтронного джерела, який керується імпульсним пучком прискорених електронів. Розглянуті кінетичні та релаксаційні процеси у підкритичній збірці. В рамках двохгрупового приближення отримані розподіли нейтронних полів, збуджених зовнішнім джерелом нейтронів. Проведені розрахунки нестаціонарних розподілів полів швидких та теплових нейтронів у підкритичній збірці, яка збуджується імпульсним електронним пучком.
Pulsed electron beam operational mode of accelerator driven subcritical assembly is described using exact solvable one-dimensional models. Kinetic and relaxation processes in subcritical assembly are investigated. Flux distribution for neutrons initiated by the external neutron source is obtained in the frame of two-group approximation. Numerical calculations for non-stationary distributions of fast and thermal neutron fluxes in the pulsed electron beam driven subcritical assembly were provided.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:49:29Z |
| format | Article |
| fulltext |
УДК 621.384
МАТЕМАТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ НЕЙТРОННОГО ИСТОЧНИКА,
УПРАВЛЯЕМОГО УСКОРИТЕЛЕМ
В.В. Ганн
Национальный научный центр «Харьковский физико-технический институт»,
г. Харьков, Украина; E-mail: gann@kipt.kharkov.ua
С помощью простых одномерных математических моделей описано поведение подкритической сборки
нейтронного источника, управляемого импульсным пучком ускоренных электронов. Рассмотрены кинетиче-
ские и релаксационные процессы в подкритической сборке. В рамках двухгруппового приближения получе-
ны распределения нейтронных полей, возбужденных внешним источником нейтронов. Проведены числен-
ные расчеты нестационарных распределений полей быстрых и тепловых нейтронов в подкритической сбор-
ке, возбуждаемой импульсным электронным пучком.
1. ВВЕДЕНИЕ
Одним из перспективных направлений повыше-
ния безопасности ядерных энергетических устано-
вок является использование подкритических ядер-
ных реакторов, управляемых ускорителями. Наибо-
лее экономичным считается использование ускори-
телей протонов с энергиями 1…1,7 ГэВ, которые
могут порождать в нейтронопроизводящей мишени
из Pb, W или U количество нейтронов, достаточное
для поддержания работы реактора [1]. Основной
проблемой при использовании протонных ускори-
телей является сильная активация оборудования и
высокая стоимость ускоряющего комплекса. В связи
с этим важно проверить основные принципы, зало-
женные в основу таких огромных по стоимости
проектов, на установках, значительно меньших
масштабов.
В последнее время активно обсуждаются воз-
можности использования электронных ускорителей
для создания нейтронных источников с подкритиче-
скими сборками, при этом показано, что до потоков
1017 нейтр./с это направление является более эффек-
тивным с точки зрения капитальных затрат [2]. Та-
кая установка должна состоять из ускорителя элек-
тронов, системы транспортировки пучка к мишени,
нейтронообразующей мишени и подкритической
сборки из топливных элементов, замедлителя и от-
ражателя нейтронов.
Основными механизмами образования нейтро-
нов электронами с энергиями около 100…200 МэВ в
тяжёлых ядрах являются фотоядерные реакции (γ,
n), (γ, 2n) и т.д. и реакция фотоделения. Выход ней-
тронов на один ускоренный электрон на уране при
этом близок к 0,1.
2. МОДЕЛЬ ПОДКРИТИЧЕСКОЙ СБОРКИ
Нами рассмотрена модель подкритической сбор-
ки, состоящей из центрального канала ввода уско-
ренного электронного пучка, мишени-конвертера,
легководно-урановой топливной сборки и графито-
вого отражателя (рис. 1).
На рис. 2 изображено поперечное сечение актив-
ной зоны [3]. Параметры сборки приведены в табли-
це.
e
C
H2O
W
UO2
Zr
Рис. 1. Принципиальная схема подкритической
сборки
Рис. 2. Поперечное сечение активной зоны
Параметры сборки
Тип топлива UO2
Обогащение по U-235, % 19,8
Плотность, г/см3 10,96
Диаметр топливной таблетки, см 0,772
Толщина циркониевой оболочки, см 0,0722
Длина топливного стержня, см 45
Количество стержней 42
Шаг решетки, см 2,8
Было исследовано влияние уровня обогащения
топлива на коэффициент размножения нейтронов в
сборке kef. Результаты расчетов (рис. 3) показывают,
что при увеличении обогащения топлива до 10 %
_________________________________________________________________________________
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2007. № 2.
Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (90), с. 150-154.
150
mailto:gann@kipt.kharkov.ua
наблюдается быстрый рост kef , а затем рост суще-
ственно замедляется. Уменьшение обогащения с 80
до 20 % по влиянию на kef эквивалентно уменьше-
нию объемной доли высокообогащенного топлива в
4,5 раза.
0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100
VF=0,22
C 235
U
,%
0,0
0,2
0,4
0,6
0,8
1,0
1,2
0,0
0,2
0,4
0,6
0,8
1,0
1,2
k
eff
=0,97
k eff (C)
k
ef
f
Рис. 3. Зависимость эффективного коэффициента
размножения нейтронов от обогащения топлива
3. МЕТОД ЭКВИВАЛЕНТНОГО
ИСТОЧНИКА
Для проведения нейтронно-физических расчетов
нейтронного источника, начиная с проникновения
электронного пучка в мишень-конвертер, генерации
тормозных фотонов, образования фотонейтронов на
ядрах мишени и заканчивая выходом быстрых ней-
тронов из мишени и их размножением в подкрити-
ческой топливной сборке, необходимо использова-
ние больших современных комплексов ядерно-фи-
зических программ типа MCNPX. Однако работа та-
ких программ требует больших вычислительных
мощностей и подходит только для проведения окон-
чательных расчетов. Существующие быстродей-
ствующие программы типа SCALE способны надеж-
но проводить анализ системы на критичность, но
они мало пригодны для проведения расчетов под-
критических систем с внешним источником нейтро-
нов.
Нами был разработан метод эквивалентного ис-
точника [4], пригодный для проведения предвари-
тельного отбора вариантов и оптимизации конструк-
ции подкритической сборки с использованием бы-
стродействующей программы SCALE 5, позволяю-
щий получать приближенные данные относительно
распределений нейтронных полей и тепловыделения
для заданного внешнего источника нейтронов,
сохраняя высокую точность в определении критич-
ности сборки.
Идея метода состоит в замене нейтронообразую-
щей мишени на дополнительную топливную кассе-
ту, превращении исходной подкритической сборки,
возбуждаемой ускорителем, в эквивалентную крити-
ческую сборку с тем же энерговыделением и ней-
тронными потоками.
Распределение потока нейтронов в такой эквива-
лентной сборке будет совпадать с нейтронным пото-
ком в исходной подкритической сборке, содержа-
щей реальный источник нейтронов, а уровень мощ-
ности (и амплитуда нейтронного потока 0Φ ) в экви-
валентной сборке определяется из условия ее кри-
тичности: ke
ef(Ф0) = 1.
Были проведены расчеты модельной подкрити-
ческой сборки для заданного внешнего источника
нейтронов с интенсивностью выхода нейтронов:
=Y 2.2 1014 нейтр./с, что соответствует облучению
цилиндрической вольфрамовой мишени радиусом
1 см пучком электронов с энергией 100 МэВ при
мощности 100 кВт.
На рис. 4 приведено распределение нейтронных
потоков по высоте активной зоны в модельной сбор-
ке (см. рис. 1), рассчитанное методом эквивалентно-
го источника. На рис. 5 изображено распределение
нейтронных потоков по радиусу активной зоны.
0 10 20 30 40 50 0.0
0.5
1.0
1.5
2.0
2.5
3.0
3.5
4.0
4.5
E=100 МэВ, Р=100 кВт,
42 ТВЭЛ, шаг 2.8 см,
235 U - 19.8%,
k eff = 0.97
Ф
, 1
0 13
не
йт
р.
/(с
м
2 се
к)
z, см
Рис. 4. Распределение нейтронного потока
по высоте сборки
0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32 34 0.0
0.5
1.0
1.5
2.0
2.5
3.0
3.5
4.0
4.5
5.0
Источник
Сборка
Отражатель
E=100 МэВ, Р=100 кВт,
42 ТВЭЛ, шаг 2.8 см,
235 U - 19.8%,
k eff = 0.97 Ф
, 1
0 1 3
не
йт
р.
/(с
м
2 се
к)
r, см
не
йт
р.
/(с
м
Рис. 5. Распределение нейтронного потока
по радиусу сборки
Распределение энерговыделения в подкритиче-
ской сборке по высоте твэла показано на рис. 6.
Мощность, выделяемая подкритической сборкой,
составила W= 140 кВт.
0 10 20 30 40 50
30
40
50
60
70
80
90
E=100 МэВ, Р=100 кВт,
42 ТВЭЛ, шаг 2.8 см,
235 U - 19.8%,
k eff = 0.97
Ф = 4.1*10
13
нейтр./(см
2 сек)
B
, В
т/
см
z, см
max
Рис. 6. Распределение энерговыделения
по высоте твэла
_________________________________________________________________________________
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2007. № 2.
Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (90), с. 150-154.
151
Результаты расчетов, проведенных с помощью
программы SCALE 5 методом эквивалентного источ-
ника, хорошо согласуются с результатами расчетов,
проведенных независимо с помощью разработанной
в ХФТИ на базе пакета GEANT 4 программы
RaT 3.0, которая методом Монте-Карло моделирует
процессы образования и транспорта нейтронов в об-
лучаемой электронным пучком нейтронообразую-
щей мишени и в подкритической сборке [5].
4. ОДНОМЕРНЫЕ МОДЕЛИ
ПОДКРИТИЧЕСКОЙ СБОРКИ
Для установления основных закономерностей
поведения нейтронных полей в подкритической
сборке, управляемой ускорителем электронов, нами
был рассмотрен ряд точно решаемых одномерных
моделей подкритической сборки нейтронного ис-
точника.
Одномерная модель состоит из внешнего источ-
ника нейтронов размером 2a, симметрично располо-
женных топливной сборки размером R и отражателя
размером L (рис. 7). Уравнение для нейтронного по-
тока ),( txΦ в одногрупповом приближении имеет
вид:
),(),()(),(
v
txQtxvtxD
t fa
+ΦΣ−Σ−Φ ′′=
∂
Φ∂
,(1)
где v – средняя скорость нейтронов; D – коэффици-
ент диффузии нейтронов; aΣ – макроскопическое
сечение поглощения, а fΣ – макроскопическое се-
чение деления нейтронов в точке r; ),( txQ – плот-
ность внешних источников нейтронов. Уравнение
(1) допускает точное аналитическое решение.
-50 -45 -40 -35 -30 -25 -20 -15 -10 -5 0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50 0,0
0,1
0,2
0,3
0,4
0,5
0,6
0,7
0,8
0,9
1,0
k oo 1.013
1.0
0.98
0.95
0.9
0.8
0.6
Ф
(x
) /
Ф
(0
)
x
Отражатель
Отражатель То
пл
ив
о
То
пл
ив
о
И
ст
оч
ни
к
Рис. 7. Зависимость )(xΦ для различных значений
параметра ∞k
На рис. 7 изображены распределения нейтрон-
ных потоков в подкритической сборке, возбуждае-
мые внешним источником нейтронов для различных
значений параметра критичности afvk ΣΣ=∞ / .
Анализ полученных решений показывает, что су-
ществуют три различных режима работы подкрити-
ческой системы: ближний подкритический, дальний
подкритический и глубоко подкритический, кото-
рые существенно различаются по характеру распре-
деления нейтронных потоков и по эффективности
усиления внешнего нейтронного потока подкрити-
ческой сборкой.
Рассмотрим одномерную модель нейтронного
источника, в которой распространяются быстрые и
тепловые нейтроны, с внешним источником разме-
рами 2a, испускающим быстрые нейтроны с интен-
сивностью Y :
);,(),(
),()(),(
v
22
121111
1
txQtxv
txFvtxFD
t
F
f
af
+ΦΣ+
+Σ−Σ−Σ+′′=
∂
∂
(2)
),,(),(),(
v 1222
2
txFtxtxD
t a Σ+ΦΣ−Φ ′′=
∂
Φ∂
(3)
где ),( txF и ),( txΦ – скалярные потоки быстрых
и тепловых нейтронов, а 12Σ – макроскопическое
сечение перехода быстрых нейтронов в тепловую
группу. Использовались следующие значения пара-
метров: D1 = 1.5 см; D2 = 0.4 см; a1Σ = 0.0085 см-1;
a2Σ = 0.07 см-1; 12Σ = 0.019 см-1; v 1 f1Σ = 0.005 см-1;
a = 5 см; v1 = 109 см/с; v2 = 2.2 105 см/с.
-50 -40 -30 -20 -10 0 10 20 30 40 50 0
100
200
300
400
500
600
700
Быстрые нейтроны k oo =1.2 k eff =0.92
k oo =1.1 k eff =0.82
k oo =1.0 k eff =0.71
k oo =0.9 k eff =0.61
k oo =0.5 k eff
=0.24
То
пл
ив
о
Отражатель
Ф
(x
)
x
Отражатель
И
ст
оч
ни
к
То
пл
ив
о
а
-50 -40 -30 -20 -10 0 10 20 30 40 50 0
100
200
300
400
500
600
Тепловые нейтроны k oo =1.2
k oo =1.1
k oo =1.0
k oo =0.9
k oo =0.5
О
тр
аж
ат
ел
ь
Ф
(x
)
х
То
пл
ив
о
То
пл
ив
о
И
ст
оч
ни
к
О
тр
аж
ат
ел
ь
б
Рис. 8. Сравнение точных решений с решениями ме-
тодом эквивалентного источника: а – быстрые
нейтроны; б – тепловые нейтроны
Большая разница в значениях скоростей быстрых
и тепловых нейтронов v1 и v2 приводит к тому, что в
_________________________________________________________________________________
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2007. № 2.
Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (90), с. 150-154.
152
такой системе сначала устанавливается равновесие в
группе быстрых нейтронов при фиксированном рас-
пределении тепловых нейтронов, а затем происхо-
дит медленная релаксация тепловых нейтронов.
На рис. 8 изображены распределения нейтрон-
ных потоков быстрых и тепловых нейтронов в под-
критической сборке, возбуждаемой внешним источ-
ником нейтронов для различных значений парамет-
ра критичности. Значения ∞k =1.2 и 1.1 соответству-
ют ближнему подкритическому режиму, а значения
∞k =1.0 и 0.9 – дальнему подкритическому режиму.
На этих же рисунках проведено сопоставление точ-
ных решений с решениями, полученными методом
эквивалентного источника. Заметное увеличение по-
тока тепловых нейтронов в отражателе обусловлено
малым значением сечения поглощения тепловых
нейтронов в графите.
2. МОДЕЛИ СБОРКИ С ИМПУЛЬСНОЙ
ВНЕШНЕЙ НАКАЧКОЙ
Реально существующие линейные ускорители
электронов работают в импульсном режиме, поэто-
му интересно рассмотреть влияние импульсного ха-
рактера внешнего источника нейтронов ),( txQ на
поведение нейтронных потоков со временем.
Усредняя обе части уравнения (1) по времени
0)()()()( =+ΦΣ−Σ−Φ ′′ xQxvxD fa
, (4)
получим, что в данной модели средние значения
нейтронных потоков при импульсном облучении
подкритической сборки совпадают с распределени-
ем нейтронного потока при непрерывном облучении
с той же средней интенсивностью.
Рассмотрим эволюцию во времени потока бы-
стрых нейтронов. За время 1τ после начала импуль-
са устанавливается стационарное распределение
потока быстрых нейтронов (см. рис. 8), затем проис-
ходит диффузионное рассасывание быстрых нейтро-
нов из источника и их термализация, система выхо-
дит на фундаментальное решение и происходит сов-
местная релаксация как быстрых, так и тепловых
нейтронов.
-50 -40 -30 -20 -10 0 10 20 30 40 50 0
50000
100000
150000
200000
250000
О
тр
аж
ат
ел
ь
О
тр
аж
ат
ел
ь
И
ст
оч
ни
к
То
пл
ив
о
То
пл
ив
о
F(
x)
x
Рис. 9. Стационарное распределение потока бы-
стрых нейтронов при it ττ <<1
Характер дальнейшей зависимости нейтронных
полей от времени существенно зависит от соотно-
шения между временем релаксации тепловых ней-
тронов 2τ и временем между импульсами Т. В слу-
чае Т > 2τ релаксация успевает завершиться в про-
межутке между импульсами. Рис. 10 и 11 позволяют
представить динамику нейтронных потоков в этом
случае.
0 2000 4000 6000 8000 10000 12000 0
200
400
600
800
1000
k oo
=0.8
t
Ф
(0)
, F
(0
)
Рис. 10. Зависимость нейтронных потоков в цен-
тре мишени от времени в случае Т > 2τ : пунктир –
быстрые нейтроны, сплошная линия – тепловые
нейтроны
-50 -40 -30 -20 -10 0 10 20 30 40 50 0
100
200
300
400
500
600 Быстрые Тепловые
t=0.055 мсек
t=0.165 мсек
t=0.32 мсек
t=0.64 мсек
t=1.28 мсек
k oo = 0.8
И
ст
оч
ни
к
То
пл
ив
о
О
тр
аж
ат
ел
ь
F(
x)
, Ф
(x
)
x
О
тр
аж
ат
ел
ь
То
пл
ив
о
Рис. 11. Динамика нейтронных потоков в случае
Т > 2τ
В случае Т < 2τ в течение нескольких импульсов
происходит постепенная накачка системы и выход
ее на предельный цикл (рис. 12).
0 5000 10000 15000 20000 25000 0
500
1000
1500
2000 k
oo
=1.2
t
Ф
(0
),
F(
0)
_________________________________________________________________________________
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2007. № 2.
Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (90), с. 150-154.
153
Рис. 12. Зависимость нейтронных потоков в цен-
тре мишени от времени в случае Т < 2τ
Динамика нейтронных потоков в предельном
цикле в случае Т < 2τ изображена на рис. 13. Из
рис. 9 и 12 видно, что в двухгрупповой модели име-
ют место гигантские осцилляции потока быстрых
нейтронов в области источника, в то время как ос-
цилляции потока тепловых нейтронов распределены
по сборке более равномерно (см. рис. 13).
-50 -40 -30 -20 -10 0 10 20 30 40 50 0
200
400
600
800
1000
1200
1400 Быстрые Тепловые
t=0.055 мсек
t=0.275 мсек
t=1.15 мсек
t=3.30 мсек
k
oo = 1.2
О
тр
аж
ат
ел
ь
О
тр
аж
ат
ел
ь
F(
x)
, Ф
(x
)
x
То
пл
ив
о
То
пл
ив
о И
ст
оч
ни
к
Рис. 13. Динамика нейтронных потоков в случае
Т < 2τ
3. ВЫВОДЫ
1. Распределения нейтронных потоков в подкри-
тической сборке с внешней накачкой и в режиме
свободной релаксации (с выключенным источни-
ком) существенно различаются.
2. Существуют три различных подкритических
режима работы системы: ближний подкритический,
дальний подкритический и глубоко подкритиче-
ский, которые существенно различаются по характе-
ру распределения нейтронных потоков и по эффек-
тивности усиления внешнего нейтронного потока
подкритической сборкой.
3. Существует иерархия времён релаксации: сна-
чала устанавливается равновесие в группе быстрых
нейтронов при фиксированном распределении теп-
ловых нейтронов; затем происходит торможение и
термализация быстрых нейтронов и, наконец,
медленная релаксация в системе тепловых нейтро-
нов.
4. Усредненные значения нейтронных потоков
при импульсном облучении подкритической сборки
совпадают с распределениями нейтронного потока
при непрерывном облучении с той же средней ин-
тенсивностью.
5. Характер зависимости нейтронных потоков от
времени существенно зависит от соотношения меж-
ду частотой следования импульсов и обратным вре-
менем свободной релаксации системы.
6. Если период между импульсами Т больше вре-
мени установления равновесия в системе тепловых
нейтронов 2τ , то система выходит на фундамен-
тальное решение, и происходит совместная релакса-
ция как быстрых, так и тепловых нейтронов.
7. В случае Т << 2τ в течение нескольких им-
пульсов происходит выход системы на предельный
цикл.
8. В двухгрупповой модели имеют место гигант-
ские осцилляции потока быстрых нейтронов в обла-
сти источника и топлива и относительно небольшие
осцилляции в области отражателя.
ЛИТЕРАТУРА
1. F. Carminati, R. Klapisch, J.P. Revol, Ch. Roche,
J.A. Rubio, C. Rubbia. An Energy Amplifier for
Cleaner and Inexhaustible Nuclear energy Produc-
tion Driven by a Particle Beam Accelerator. Gene-
va, 1993, 72 p. (CERN/AT/93-47 (ET)).
2. D. Ridikas, H. Safa, M.-L. Giacri. Conceptual Study
Of Neutron Irradiator Driven By Electron Accelera-
tor //7th Information Exchange Meeting on Actinide
and Fission Product P&T (NEA/OCDE), Jeju, Ko-
rea, 14-16 Oct. 2002.
3. V.V. Gann, A.N. Dovbnya. Computer Modeling of
Design for Neutron Source Subcritical Assembly
//Proc. of Ukraine-USA Meeting “Accelerator Driv-
en Sub-critical Assembly Facility”, Kharkiv, Feb.
24-25, 2005, p. 33–37.
4. В.В. Ганн, С.В. Дюльдя, М.И. Братченко. Моде-
лирование нейтронных полей в управляемой
ускорителем электронов подкритической сборке
//Тез. докл. IV Конф. по физ. высоких энергий,
ядерной физике и ускорителям, Харьков, 27
февраля - 3 марта 2006 г. С. 55.
5. С.В. Дюльдя, М.И. Братченко, М.А. Скоробога-
тов. RaT — многоцелевая программа моделиро-
вания дозиметрических величин методом Монте-
Карло //Тез. докл. IV Конференции по физике вы-
соких энергий, ядерной физике и ускорителям,
Харьков, 27 февраля - 3 марта 2006 г. С. 80.
МАТЕМАТИЧНІ МОДЕЛІ НЕЙТРОННОГО ДЖЕРЕЛА, ЯКИЙ
КЕРУЄТЬСЯ ПРИСКОРЮВАЧЕМ
В.В. Ганн
За допомогою спрощених одномірних математичних моделей описано поводження підкритичної збірки нейтронного
джерела, який керується імпульсним пучком прискорених електронів. Розглянуті кінетичні та релаксаційні процеси у
підкритичній збірці. В рамках двохгрупового приближення отримані розподіли нейтронних полів, збуджених зовнішнім
джерелом нейтронів. Проведені розрахунки нестаціонарних розподілів полів швидких та теплових нейтронів у
підкритичній збірці, яка збуджується імпульсним електронним пучком.
MATHEMATICAL MODELS FOR ACCELERATOR DRIVEN NEUTRON SOURCE
_________________________________________________________________________________
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2007. № 2.
Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (90), с. 150-154.
154
V.V. Gann
Pulsed electron beam operational mode of accelerator driven subcritical assembly is described using exact solvable one-di-
mensional models. Kinetic and relaxation processes in subcritical assembly are investigated. Flux distribution for neutrons initiat-
ed by the external neutron source is obtained in the frame of two-group approximation. Numerical calculations for non-stationary
distributions of fast and thermal neutron fluxes in the pulsed electron beam driven subcritical assembly were provided.
_________________________________________________________________________________
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2007. № 2.
Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (90), с. 150-154.
155
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-110668 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:49:29Z |
| publishDate | 2007 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Ганн, В.В. 2017-01-05T21:07:40Z 2017-01-05T21:07:40Z 2007 Математические модели нейтронного источника, управляемого ускорителем / В.В. Ганн // Вопросы атомной науки и техники. — 2007. — № 2. — С. 150-154. — Бібліогр.: 5 назв. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/110668 621.384 С помощью простых одномерных математических моделей описано поведение подкритической сборки нейтронного источника, управляемого импульсным пучком ускоренных электронов. Рассмотрены кинетические и релаксационные процессы в подкритической сборке. В рамках двухгруппового приближения получены распределения нейтронных полей, возбужденных внешним источником нейтронов. Проведены численные расчеты нестационарных распределений полей быстрых и тепловых нейтронов в подкритической сборке, возбуждаемой импульсным электронным пучком. За допомогою спрощених одномірних математичних моделей описано поводження підкритичної збірки нейтронного джерела, який керується імпульсним пучком прискорених електронів. Розглянуті кінетичні та релаксаційні процеси у підкритичній збірці. В рамках двохгрупового приближення отримані розподіли нейтронних полів, збуджених зовнішнім джерелом нейтронів. Проведені розрахунки нестаціонарних розподілів полів швидких та теплових нейтронів у підкритичній збірці, яка збуджується імпульсним електронним пучком. Pulsed electron beam operational mode of accelerator driven subcritical assembly is described using exact solvable one-dimensional models. Kinetic and relaxation processes in subcritical assembly are investigated. Flux distribution for neutrons initiated by the external neutron source is obtained in the frame of two-group approximation. Numerical calculations for non-stationary distributions of fast and thermal neutron fluxes in the pulsed electron beam driven subcritical assembly were provided. ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Конструкционные материалы реакторов новых поколений, реакторов на быстрых нейтронах и термоядерных установок Математические модели нейтронного источника, управляемого ускорителем Математичні моделі нейтронного джерела, який керується прискорювачем Mathematical models for accelerator driven neutron source Article published earlier |
| spellingShingle | Математические модели нейтронного источника, управляемого ускорителем Ганн, В.В. Конструкционные материалы реакторов новых поколений, реакторов на быстрых нейтронах и термоядерных установок |
| title | Математические модели нейтронного источника, управляемого ускорителем |
| title_alt | Математичні моделі нейтронного джерела, який керується прискорювачем Mathematical models for accelerator driven neutron source |
| title_full | Математические модели нейтронного источника, управляемого ускорителем |
| title_fullStr | Математические модели нейтронного источника, управляемого ускорителем |
| title_full_unstemmed | Математические модели нейтронного источника, управляемого ускорителем |
| title_short | Математические модели нейтронного источника, управляемого ускорителем |
| title_sort | математические модели нейтронного источника, управляемого ускорителем |
| topic | Конструкционные материалы реакторов новых поколений, реакторов на быстрых нейтронах и термоядерных установок |
| topic_facet | Конструкционные материалы реакторов новых поколений, реакторов на быстрых нейтронах и термоядерных установок |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/110668 |
| work_keys_str_mv | AT gannvv matematičeskiemodelineitronnogoistočnikaupravlâemogouskoritelem AT gannvv matematičnímodelíneitronnogodžerelaâkiikeruêtʹsâpriskorûvačem AT gannvv mathematicalmodelsforacceleratordrivenneutronsource |