Экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке
Выполнено экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке. Показано, что существуют условия, при которых происходит нагрев электронов до высоких энергий. Измерены экспериментальные спектры энергии квантов рентгеновского излучения из плазм...
Saved in:
| Published in: | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Date: | 2003 |
| Main Authors: | , , , , , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2003
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/111159 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке / В.М. Атаманов, Т.А. Биман, Л.И. Елизаров, А.А. Иванов, Ал.А. Иванов, А.О. Ливадный, М.В. Пальтов, А.В. Переславцев // Вопросы атомной науки и техники. — 2003. — № 4. — С. 208-212. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860194052974051328 |
|---|---|
| author | Атаманов, В.М. Биман, Т.А. Елизаров, Л.И. Иванов, А.А. Иванов, Ал.А. Ливадный, А.О. Пальтов, М.В. Переславцев, А.В. |
| author_facet | Атаманов, В.М. Биман, Т.А. Елизаров, Л.И. Иванов, А.А. Иванов, Ал.А. Ливадный, А.О. Пальтов, М.В. Переславцев, А.В. |
| citation_txt | Экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке / В.М. Атаманов, Т.А. Биман, Л.И. Елизаров, А.А. Иванов, Ал.А. Иванов, А.О. Ливадный, М.В. Пальтов, А.В. Переславцев // Вопросы атомной науки и техники. — 2003. — № 4. — С. 208-212. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Вопросы атомной науки и техники |
| description | Выполнено экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке. Показано, что существуют условия, при которых происходит нагрев электронов до высоких энергий. Измерены экспериментальные спектры энергии квантов рентгеновского излучения из плазмы разряда. Результаты могут быть использованы для создания источника рентгеновского излучения на основе пучково-плазменного разряда.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:07:55Z |
| format | Article |
| fulltext |
УДК 533.9
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ НАГРЕВА ЭЛЕКТРО-
НОВ В ПУЧКОВО-ПЛАЗМЕННОМ РАЗРЯДЕ В ЗЕРКАЛЬНОЙ МАГ-
НИТНОЙ ЛОВУШКЕ
В.М.Атаманов1, Т.А.Биман2, Л.И.Елизаров1, А.А.Иванов1, Ал.А.Иванов1, А.О.Ливадный2,
М.В.Пальтов2, А.В.Переславцев1
1Российский научный центр «Курчатовский институт», г.Москва, Россия;
pere@ard.kiae.ru;
2Российский университет дружбы народов, г.Москва, Россия
Выполнено экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в
зеркальной магнитной ловушке. Показано, что существуют условия, при которых происходит нагрев элек-
тронов до высоких энергий. Измерены экспериментальные спектры энергии квантов рентгеновского излуче-
ния из плазмы разряда. Результаты могут быть использованы для создания источника рентгеновского излу-
чения на основе пучково-плазменного разряда.
1. ВВЕДЕНИЕ
В последние годы проявляется интерес к преиму-
ществам пучково-плазменного разряда [1]. В пучко-
во-плазменном разряде существуют условия, когда
появляется группа горячих электронов с энергиями
много выше, чем энергия электронов пучка. Эти вы-
сокоэнергетические электроны могут генерировать
высокоэнергетические рентгеновские кванты. При-
сутствие высокоэнергетических электронов в пучко-
во-плазменном разряде отмечено в экспериментах в
60-е и 70-е годы. Прежде всего необходимо отме-
тить работу Алексьева и др. [2]. В пучково-плазмен-
ном разряде в зеркальной магнитной ловушке при
непрерывной инжекции пучка электронов с энерги-
ей 5 кэВ и током 0,5 A была получена плазма с плот-
ностью 4⋅1011 см-3. Средняя температура группы го-
рячих электронов составляла 32 кэВ. В работе [3]
было показано, что электроны высокой энергии об-
разуются в зеркальной магнитной ловушке с высо-
ким пробочным отношением при взаимодействии
импульсного пучка электронов с плазмой плотно-
стью 2⋅1010 см-3 в объеме 20 л. Энергия электронов
была 200 кэВ при магнитном поле 1,65 кГс в центре
ловушки и составляла 40 кэВ, когда магнитное поле
было 0,5 кГс [3]. Плазма с электронной температу-
рой 550 кэВ и плотностью 1011 см-3 в объеме 4,2 л
была получена в установке ПН-2 посредством адиа-
батического сжатия плазмы [4]. Энергия квантов
рентгеновского излучения достигала 1 МэВ. Горя-
чая плазма удерживалась зеркальным магнитным
полем без распада в течение нескольких секунд.
Мощный пучково-плазменный усилитель описан в
работе [5]. Усилитель выполнен в виде отдельного
вакуумного устройства. Энергия электронов пучка –
15…25 кэВ, ток пучка – 3…5 A, магнитное поле со-
леноида с индукцией 2…3 кГс, диапазон давления
рабочего газа (водорода) в месте взаимодействия -
10-6…10-3 Торр.
Этот эксперимент подтверждает возможность ге-
нерации горячих электронов в отдельном устрой-
стве. Серии экспериментов по генерации рентге-
новского излучения из неравновесной плазмы пуч-
ково-плазменного разряда выполнены на экспери-
ментальной плазмохимической установке "Орато-
рия-10" [6]. Эксперименты проводятся в стационар-
ном режиме при непрерывной инжекции пучка.
Рентгеновское излучение было получено в аргоно-
вой и водородной плазме. Выход рентгеновских
квантов измерялся через алюминиевую диафрагму
толщиной 1,4 мм. Доза рентгеновского излучения
была измерена посредством сэндвича из двух термо-
люминесцентных таблеток LiF толщиной 1 мм, рас-
положенных одна над другой. Первая таблетка из-
меряла дозу излучения и одновременно играла роль
фильтра для второй таблетки. Измерения показали,
что мощность дозы рентгеновского излучения со-
ставляла 1,7 Р/ч в экспериментах с аргоновой плаз-
мой и 3,7 Р/ч в экспериментах с водородной плаз-
мой. Доза излучения, измеренная второй таблеткой,
составляла 82…84% дозы, измеренной первой та-
блеткой. В предположении моноэнергетического
распределения энергия рентгеновских квантов со-
ставляет приблизительно 20 кэВ. В предположении
распределения Максвелла для среды горячих элек-
тронов полученная энергия тепловых электронов
была приблизительно 30 кэВ. В данной работе для
измерения спектров рентгеновского излучения из
плазмы использован сцинтилляционный детектор.
2. МЕХАНИЗМ НАГРЕВА ЭЛЕКТРОНОВ
Анализ экспериментальных и теоретических ис-
следований нагрева электронов пучком в зеркальной
магнитной ловушке приведен в работе [7]. Когда
электронный пучок вводится в зеркальную магнит-
ную ловушку [7], наблюдается сильное пучково-
плазменное взаимодействие, в результате чего уве-
личивается поперечный радиус плазмы, и происхо-
дит сильный нагрев электронов, удерживаемых ло-
вушкой. Электронный пучок возбуждает ленгмю-
ровские колебания при взаимодействии с плазмой
[8]. Нагрев горячих электронов происходит вслед-
ствие их взаимодействия с электронными ленгмю-
ровскими колебаниями при ωpe>ωОн. Ширина пучка
в пространстве скоростей ∆v становится порядка на-
чальной скорости пучка u на расстоянии 20…30 см
от входа пучка в систему. Характерный инкремент
mailto:pere@ard.kiar.ru
неустойчивости γ~ωpen0b/n0. Электронный пучок воз-
буждает колебания главным образом с волновыми
векторами, параллельными его оси. Спектр ленгмю-
ровских колебаний существенно неизотропен. Если
электроны при взаимодействии с шумами не уходят
в конус потерь в пространстве скоростей, они диф-
фундируют в обычном пространстве к периферии
установки, и их энергия медленно увеличивается.
Таким образом, для получения горячих электронов
необходимо удовлетворить ряду условий для удер-
жания электронов в зеркальной магнитной ловушке
и их нагрева до высоких энергий, а именно:
ωpe>ωОн;
γ~ωpen0b/n0;
R> 1/cos2θ0,
где arctgθ=k⊥/k|| и θ0 - некоторый предельный угол.
Если принять во внимание, что радиус пучка
а~1, и характерный волновой вектор возбуждаемых
колебаний k ~ωpe/u ≈ 5 см-1, то k·a>> 1. Это означает,
что для оценок можно использовать результаты тео-
рии безграничного пучка.
Энергия колебаний в поперечном направлении
передается с групповой скоростью:
ф
pe
He v
k
∂
∂
2
2
~
ω
ωω
.
Время распространения колебаний до диафрагм,
ограничивающих плазму, много меньше времени за-
тухания на горячих частицах, которое определяется
декрементом затухания ленгмюровских колебаний.
На плазменную частоту, волновое число k и ско-
рость горячих электронов v накладывается условие:
ϕω coskvpe = ,
где ϕ является углом между k и v. Энергичный
электрон будет эффективно взаимодействовать
только с теми колебаниями, чьи волновые векторы
будут почти перпендикулярны его скорости.
На основе вышеизложенного можно выявить
зависимость энергии горячих электронов от
величины магнитного поля. Электроны,
вовлеченные в процесс ускорения, увеличивают
энергию и диффундируют от границы пучка до
внешней стенки ловушки. Энергия электрона
определяется временем его жизни в ловушке τ,
которое можно записать как:
( ) 111~
−−− + SD τττ ,
где τS - время рассеяния электрона в конус потерь; τ
D - время диффузии электрона до внешней границы
плазмы. Таким образом, время ухода электрона в ко-
нус потерь определяется конфигурацией магнитного
поля (пробочным отношением) и не зависит от его
величины.
Время диффузии электрона поперек магнитного
поля пропорционально квадрату радиуса плазмы и
обратно пропорционально эффективному
коэффициенту диффузии, или пропорционально
квадрату величины магнитного поля. Таким
образом, в области малых магнитных полей, пока τD
< τS, время жизни определяется временем диффузии
и растет пропорционально квадрату напряженности
магнитного поля. При некотором значении
напряженности магнитного поля время диффузии
сравнивается со временем рассеяния. При
дальнейшем увеличении магнитного поля время
жизни перестает зависеть от магнитного поля и
определяется только уходом "горячих" электронов в
конус потерь.
3. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА
Эксперименты по нагреву электронов в пучково-
плазменном разряде были выполнены на установке
“Оратория-10”, показанной на рис. 1.
Рис. 1. Схема установки «Оратория - 10»:
1 – вакуумная камера: 2 – магнитные катушки;
3 - электронная пушка; 4 – приемник электронного
пучка; 5 - диафрагмы; 6 – вакуумные насосы;
7 – рентгеновская диагностика; 8 – электронные
зонды
Установка "Оратория-10" позволяет выполнять
исследования с неравновесной плазмой с
плотностью 1010…1013 см-3, полученной в пучково-
плазменном разряде. Рабочая вакуумная камера (1)
диаметром 0.5 м. и длиной 1 м выполнена из
нержавеющей стали. Вся камера находится в поле
магнитных катушек (2). Магнитная конфигурация
установки "Оратория-10" представляет собой
систему типа "зеркальная магнитная ловушка" и
позволяет получать магнитное поле с
напряженностью 600 Э в середине ловушки и
пробочным отношением R~3,5. Величина
магнитного поля может варьироваться от 300 до
600 Гс. В течение короткого времени (10…15 мин)
может поддерживаться значение магнитного поля
800…900 Гс. Электронный пучок цилиндрической
геометрии диаметра до 4 см сформирован
посредством электронной пушки (3) с током пучка
до 2 А и энергией электронов до 6 кэВ.
Электронный пучок инжектируется в рабочую
камеру (1) по оси магнитного поля через диафрагмы
(5) системы дифференциальной откачки. Система
дифференциальной откачки используется для
обеспечения вакуумных условий, необходимых для
работы электронной пушки. Необходимые
вакуумные условия обеспечиваются
диффузионными вакуумными насосами с
охлаждаемыми жидким азотом ловушками.
Остаточное давление - не более 3.10-7 Торр с
охлаждаемыми жидким азотом ловушками и не
более 3.10-6 Торр без охлаждения ловушек жидким
азотом. Максимальное рабочее давление ~ 10-3 Торр.
Система напуска газа на базе пьезоэлектрического
натекателя обеспечивает непрерывную и
импульсную подачу рабочего газа в камеру.
Электроны с высокой энергией, нагретые пучково-
плазменным взаимодействием в разряде, производят
рентгеновские кванты при кулоновском
рассеивании в плазме и при столкновениях со
стенками. Кванты рентгеновского излучения
достигают сцинтилляционного датчика (7), проходя
через тонкую бериллиевую диафрагму и отверстие в
свинцовом коллиматоре. Кванты излучения
регистрируются датчиком на основе кристалла
калий-йод. Для определения спектра использовался
1024-канальный амплитудный анализатор.
Плотность плазмы измерялась ленгмюровским
зондом (8). Плазмообразующий газ вводится в
рабочую камеру через пьезоэлектрический
натекатель (9).
4. РЕЗУЛЬТАТЫ ЭКСПЕРИМЕНТА
Целью настоящих экспериментальных
исследований было изучение процессов нагрева
электронов в пучково-плазменном разряде. Как и в
работах [2-4], в качестве основного метода
исследования был выбран метод измерения
спектрального состава и интенсивности
рентгеновского излучения, генерируемого в
пучково-плазменном разряде.
Измерения проводились при различных
значениях параметров электронного пучка (энергии
электронов и тока пучка), величины магнитного
поля, начального давления и состава
плазмообразующего газа. В наших исследованиях
мы использовали два плазмообразующих газа: аргон
и водород.
Типичный эксперимент по изучению генерации
рентгеновского излучения в пучково-плазменном
разряде в установке "Оратория-10" проводился сле-
дующим образом. Начальное давление остаточного
газа в рабочей камере - приблизительно 5⋅10-6 Торр.
Номинальный ток в магнитных катушках - прибли-
зительно 200 А соответствует величине магнитного
поля приблизительно в 600 Гс в центре магнитной
ловушки. Электронный пучок инжектируется в ра-
бочую камеру по оси магнитного поля. Ток пучка -
приблизительно 1 A, энергия электронов пучка -
приблизительно 3…4 кэВ. Водород подается в рабо-
чую камеру через пьезоэлектрический натекатель.
Поток водорода выбирается таким образом, чтобы
получить максимум интегральной интенсивности
рентгеновского излучения. Поток напускаемого во-
дорода соответствует полному давлению газа в ра-
бочей камере ~ (7…9)⋅10-5 Торр. Регистрируется
спектр рентгеновского излучения с использованием
сцинтилляционного детектора и анализатора спек-
тра.
Эксперименты по изучению рентгеновского из-
лучения были выполнены в соответствии с выше-
упомянутой последовательностью при различных
параметрах разряда: величине магнитного поля,
энергии и токе электронного пучка и давлении плаз-
мообразующего газа.
Типичные экспериментальные спектры рентге-
новского излучения в водородной плазме пучково-
плазменного разряда показаны на рис. 2 и рис. 3.
Можно увидеть, что максимум распределения
рентгеновских квантов по энергиям в эксперименте
с водородной плазмой лежит около 230…250 кэВ
при магнитной индукции поля H=330 Гс и около
270…300 кэВ при H=600 Гс. Т.е. при увеличении
магнитного поля максимум распределения рентге-
новских квантов смещается в область более высоких
энергий.
0
0,2
0,4
0,6
0,8
1
150 250 350 450
Энергия квантов, кэВ
О
тн
ос
ит
ел
ьн
ы
е
ед
ин
иц
ы
водород, 330 Гс
Рис.2. Спектр рентгеновского излучения в водород-
ной плазме. Начальное давление ~8.5⋅10- 5 Торр, ток
пучка ~0.75 A, энергия электронов пучка 3 кэВ, маг-
нитная индукция H=330 Гс
0
0,2
0,4
0,6
0,8
1
150 250 350 450
Энергия квантов, кэВ
О
тн
ос
ит
ел
ьн
ы
е
ед
ин
иц
ы
s
водород, 600 Гс
Рис.3. Спектр рентгеновского излучения в водород-
ной плазме. Начальное давление ~8.5⋅10- 5 Торр, ток
пучка ~0.75 A, энергия электронов пучка 3 кэВ, маг-
нитная индукция H=600 Гс
Типичный экспериментальный спектр рентге-
новского излучения в плазме аргона пучково-плаз-
менного разряда в установке “Оратория-10” можно
видеть на рис. 4.
0
0,2
0 ,4
0 ,6
0 ,8
1
150 350 550 750
Энергия квантов, кэВ
О
тн
ос
ит
ел
ьн
ые
е
ди
ни
цы
Аргон, 600 Гс
Рис.4. Спектр рентгеновского излучения в аргоно-
вой плазме. Начальное давление ~8.5⋅10- 5 Торр, ток
пучка ~0.75 A, энергия электронов пучка 3 кэВ, маг-
нитная индукция H=600 Гс
В случае аргоновой плазмы максимум распреде-
ления рентгеновских квантов по энергиям лежит
около 350 кэВ.
Система регистрации излучения (сцинтилляци-
онный кристалл, ФЭУ и амплитудный анализатор
спектра) калибровалась по изотопам 241Am, 60Co и
137Cs.
Была выполнена серия экспериментов с аргоно-
вой и водородной плазмой. Все кривые распределе-
ния рентгеновских квантов по энергиям имеют
«максвеллоподобный» вид. Наши эксперименты де-
монстрируют интересную зависимость: интеграль-
ная интенсивность наиболее высока в эксперимен-
тах с водородной плазмой, в то время как максимум
распределения энергия квантов по энергиям соот-
ветствует более высоким энергиям в экспериментах
с аргоновой плазмой.
5. ОБСУЖДЕНИЕ
Прежде всего мы должны отметить некоторые
новые физические результаты экспериментов.
В наших экспериментах мы получили довольно
высокую энергию горячих электронов, которая со-
ставляет приблизительно 250…350 кэВ в максимуме
распределения энергий.
Генерация рентгеновского излучения в водород-
ной плазме наблюдается при существенно меньших
магнитных полях (300…330 Гс), чем для аргоновой
плазмы (550…600 Гс).
Таким образом, наблюдается зависимость интен-
сивности и состава рентгеновского излучения от
вида плазмообразующего газа.
Увеличение максимума распределения рентге-
новских квантов по энергиям при увеличении
напряжённости магнитного поля в экспериментах с
водородной плазмой можно объяснить зависимо-
стью скорости поперечной диффузии горячих элек-
тронов от величины магнитного поля.
И если можно объяснить меньшую интенсив-
ность рентгеновского излучения в экспериментах с
аргоновой плазмой с позиций увеличения потерь
энергии, вкладываемой в плазму электронным пуч-
ком, на возбуждение атомов аргона, имеющего
большее количество уровней возбуждения в сравне-
нии с водородом, то этот механизм не объясняет
увеличения "температуры" горячих электронов в ар-
гоновой плазме. Таким образом, необходимо пред-
положить существование другого механизма, ответ-
ственного за это явление.
Можно, например, предположить существование
зависимости поперечной скорости распространения
горячих электронов от вида ионов в плазме (отно-
шение массы к заряду). Для более тяжелых ионов в
плазме скорость поперечного дрейфа электронов -
меньше, время поперечного дрейфа - больше, время
жизни в ловушке - также больше. Результатом будет
уменьшение количества горячих электронов и уве-
личение их средней энергии. Возможно предполо-
жить и существование иных механизмов генерации
рентгеновских квантов в плазме пучково-плазмен-
ного разряда, связанных с проявлением коллектив-
ных эффектов в плазме и ускорением горячими
электронами ионной компоненты.
С другой стороны, выполненные эксперименты
демонстрируют возможность получить горячие
электроны в плазме ППР. Температура горячих
электронов в плазме намного выше, чем температу-
ра электронов в пучке. Чтобы сравнивать получен-
ные экспериментальные результаты с более ранни-
ми экспериментами на установках, работающих в
импульсном режиме, интересно продолжить изуче-
ние нагрева электронов ППР и исследовать динами-
ку формирования спектра рентгеновского излучения
во времени при импульсной инжекции электронного
пучка в тех же условиях, что и при непрерывной
инжекции пучка.
Другое направление исследований - получение
высокотемпературных релятивистских электронов
при адиабатическом сжатии плазмы ППР, содержа-
щей горячие электроны. Существование горячих
электронов в экспериментах с водородной плазмой
при индуктивности магнитного поля приблизитель-
но 300 Гс позволяет нам предположить возможность
получения электронов достаточно высокой энергии
при адиабатическом сжатии плазмы.
Еще одно перспективное направление в изуче-
нии нагрева электронов в ППР - исследование рас-
пада плазмы после прекращения инжекции элек-
тронного пучка в зеркальную магнитную ловушку и,
прежде всего, изучение горячих электронов, кото-
рые покидают магнитную ловушку через магнитную
пробку.
Все эти результаты будут очень полезны для
применения в науке, технике и медицине.
Существует возможность создания источника
рентгеновского излучения с изменяемой энергией
квантов и интенсивностью излучения. Такой рентге-
новский источник может использоваться в медицине
для рентгенотерапии. Горячие электроны, получен-
ные в ППР, могут использоваться для получения
многозарядных ионов. Источники многозарядных
ионов применяются в науке и промышленности.
Электроны и ионы, покидая ловушку через маг-
нитную пробку в процессе распада плазмы, могут
принимать участие в коллективных процессах
расширения плазмы в вакуум. При этом может на-
блюдаться ускорение ионов до скоростей, близких к
скоростям электронов. Принимая во внимание высо-
кую скорость горячих электронов и отношение мас-
сы ионов к массе электронов (для протона - 1840),
можно предположить возможность осуществления
коллективного ускорения. Это открывает перспекти-
ву к созданию коллективных ускорителей на основе
полученных результатов и вышеупомянутых про-
цессов.
Возможность нагрева электронов в ППР имеет
также и обратную сторону, а именно, фактически в
любом устройстве с ППР существует режим, в кото-
ром рентгеновское излучение может быть достаточ-
но интенсивно. Это - проблема безопасности персо-
нала в установках ППР, где рассмотренный режим
не является основным, например, в плазмохимиче-
ских исследованиях.
Исследование генерации высокоэнергетического
рентгеновского излучения в пучково-плазменном
разряде в зеркальной магнитной ловушке проводи-
лось при поддержке INTAS (грант 97-0094) и Феде-
ральной программы “Интеграция науки и высшего
образования” (гранты И0602/1378 и Я0068/2137).
ЛИТЕРАТУРА
1. A.A. Ivanov. The present state and development
trends of discharges. Physics and chemistry of plas-
mas. // Phenomena in Ionized Gases (XXII ICPIG)
Hoboken, NJ July-Aug. 1995, p.41 – 74.
2. I. Alexeff, R.V. Neidigh, et all. Hot-electron plasma
by beam-plasma interaction. // Phys. Rev. Letters,
1963, V.10. #7, p.273-276.
3. Л.П. Закатов, 1. Л.П. Закатов, А.Г. Плахов,
Д.Д. Рютов, В.В. Шапкин. Исследование высо-
котемпературной электронной компоненты
плазмы в системе плазма-пучок // ЖЭТФ, 1968,
т. 54, # 4, с. 1088-1098.
4. Л.П. Закатов, А.А. Иванов, А.Г. Плахов,
В.В. Шапкин. Получение релятивистской плаз-
мы адиабатическим сжатием в системе плазма –
пучок // Письма в ЖЭТФ. 1972, т. 15, #1, с. 16-
20.
5. Л.А. Митин, В..И. Перевозчиков, М.А. Завья-
лов, В.Н. Цхай, А.Л. Шапиро. Мощные широко-
полосные пучково-плазменные СВЧ-усилители
и генераторы // Физика плазмы. 1994. т. 20. # 7-
8, с. 733 - 746.
6. В.М. Атаманов, Т.А. Биман, Л.И. Елизаров и др.
Генерация рентгеновского излучения в плазме
пучково-плазменного разряда в стационарных
условиях // Вопр. ат. науки и техн. Сер. Термо-
яд. синтез. 2000. #3 с. 30–36.
7. А.А. Иванов. Физика сильнонеравновесной плаз-
мы. М.: Атомиздат, 1977, 350 с.
8. Я.Б. Файнберг. Взаимодействие заряженных ча-
стиц с плазмой // Атомная энергия. 1961, т.11, с.
313.
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-111159 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:07:55Z |
| publishDate | 2003 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Атаманов, В.М. Биман, Т.А. Елизаров, Л.И. Иванов, А.А. Иванов, Ал.А. Ливадный, А.О. Пальтов, М.В. Переславцев, А.В. 2017-01-08T16:41:53Z 2017-01-08T16:41:53Z 2003 Экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке / В.М. Атаманов, Т.А. Биман, Л.И. Елизаров, А.А. Иванов, Ал.А. Иванов, А.О. Ливадный, М.В. Пальтов, А.В. Переславцев // Вопросы атомной науки и техники. — 2003. — № 4. — С. 208-212. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/111159 533.9 Выполнено экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке. Показано, что существуют условия, при которых происходит нагрев электронов до высоких энергий. Измерены экспериментальные спектры энергии квантов рентгеновского излучения из плазмы разряда. Результаты могут быть использованы для создания источника рентгеновского излучения на основе пучково-плазменного разряда. Исследование генерации высокоэнергетического рентгеновского излучения в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке проводилось при поддержке INTAS (грант 97-0094) и Федеральной программы “Интеграция науки и высшего образования” (гранты И0602/1378 и Я0068/2137). ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Газовый разряд, ППР и их применения Экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке Article published earlier |
| spellingShingle | Экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке Атаманов, В.М. Биман, Т.А. Елизаров, Л.И. Иванов, А.А. Иванов, Ал.А. Ливадный, А.О. Пальтов, М.В. Переславцев, А.В. Газовый разряд, ППР и их применения |
| title | Экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке |
| title_full | Экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке |
| title_fullStr | Экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке |
| title_full_unstemmed | Экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке |
| title_short | Экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке |
| title_sort | экспериментальное исследование нагрева электронов в пучково-плазменном разряде в зеркальной магнитной ловушке |
| topic | Газовый разряд, ППР и их применения |
| topic_facet | Газовый разряд, ППР и их применения |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/111159 |
| work_keys_str_mv | AT atamanovvm éksperimentalʹnoeissledovanienagrevaélektronovvpučkovoplazmennomrazrâdevzerkalʹnoimagnitnoilovuške AT bimanta éksperimentalʹnoeissledovanienagrevaélektronovvpučkovoplazmennomrazrâdevzerkalʹnoimagnitnoilovuške AT elizarovli éksperimentalʹnoeissledovanienagrevaélektronovvpučkovoplazmennomrazrâdevzerkalʹnoimagnitnoilovuške AT ivanovaa éksperimentalʹnoeissledovanienagrevaélektronovvpučkovoplazmennomrazrâdevzerkalʹnoimagnitnoilovuške AT ivanovala éksperimentalʹnoeissledovanienagrevaélektronovvpučkovoplazmennomrazrâdevzerkalʹnoimagnitnoilovuške AT livadnyiao éksperimentalʹnoeissledovanienagrevaélektronovvpučkovoplazmennomrazrâdevzerkalʹnoimagnitnoilovuške AT palʹtovmv éksperimentalʹnoeissledovanienagrevaélektronovvpučkovoplazmennomrazrâdevzerkalʹnoimagnitnoilovuške AT pereslavcevav éksperimentalʹnoeissledovanienagrevaélektronovvpučkovoplazmennomrazrâdevzerkalʹnoimagnitnoilovuške |