Нелинейный акустический отклик композита на импульсное облучение как новый канал информации о процессах разрушения на границах «включение–матрица»
Теоретически исследуется генерация акустического импульса в композите с игольчатыми включениями импульсным пучком излучения, вызывающим образование трещин вблизи включений. Оценивается критическая величина переноса излучения, когда дилатация при трещинообразовании начинает вносить основной вклад в г...
Gespeichert in:
| Veröffentlicht in: | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Datum: | 2011 |
| Hauptverfasser: | , |
| Format: | Artikel |
| Sprache: | Russisch |
| Veröffentlicht: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2011
|
| Schlagworte: | |
| Online Zugang: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/111449 |
| Tags: |
Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Zitieren: | Нелинейный акустический отклик композита на импульсное облучение как новый канал информации о процессах разрушения на границах «включение–матрица» / А.И. Калиниченко, В.Е. Стрельницкий // Вопросы атомной науки и техники. — 2011. — № 4. — С. 178-181. — Бібліогр.: 4 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859842997884026880 |
|---|---|
| author | Калиниченко, А.И. Стрельницкий, В.Е. |
| author_facet | Калиниченко, А.И. Стрельницкий, В.Е. |
| citation_txt | Нелинейный акустический отклик композита на импульсное облучение как новый канал информации о процессах разрушения на границах «включение–матрица» / А.И. Калиниченко, В.Е. Стрельницкий // Вопросы атомной науки и техники. — 2011. — № 4. — С. 178-181. — Бібліогр.: 4 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Вопросы атомной науки и техники |
| description | Теоретически исследуется генерация акустического импульса в композите с игольчатыми включениями импульсным пучком излучения, вызывающим образование трещин вблизи включений. Оценивается критическая величина переноса излучения, когда дилатация при трещинообразовании начинает вносить основной вклад в генерацию акустического импульса. Определяется зависимость амплитуды возбуждаемого сигнала от числа частиц в импульсе излучения и величины внешнего растягивающего напряжения. Обсуждается возможность использования нелинейного акустического отклика композита в качестве показателя разрушения внутри композита при импульсном радиационном воздействии.
Теоретично досліджується генерація акустичного імпульсу в композиті з голчастими включеннями імпульсним пучком випромінювання, що викликає утворення тріщин поблизу включень. Оцінюється критична величина переносу випромінювання, коли дилатація при тріщиноутворенні починає вносити основний вклад у генерацію акустичного імпульсу. Визначається залежність амплітуди збуджуваного сигналу від числа часток в імпульсі випромінювання й величини зовнішньої напруги, що розтягує. Обговорюється можливість використання нелінійного акустичного відгуку композиту як показника руйнування усередині композиту при імпульсному радіаційному впливі.
Acoustic pulse generation in composite with needle-like inclusions by pulsed radiation beam causing crack formation near inclusions is theoretically investigated. The critical value of the radiative transport is estimated when dilatation from the crack formation begins introducing the main contribution to the acoustic pulse generation. The dependence of amplitude of the generated wave on both the number of particles in the radiation pulse and the value of external tensile stress is determined. The availability of nonlinear acoustic response of composite as indicator of destruction at pulsed radiative action is discussed.
|
| first_indexed | 2025-12-07T15:37:47Z |
| format | Article |
| fulltext |
Раздел шестой
ДИАГНОСТИКА И МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЙ
УДК 539.1.043:539.4
НЕЛИНЕЙНЫЙ АКУСТИЧЕСКИЙ ОТКЛИК КОМПОЗИТА
НА ИМПУЛЬСНОЕ ОБЛУЧЕНИЕ КАК НОВЫЙ КАНАЛ
ИНФОРМАЦИИ О ПРОЦЕССАХ РАЗРУШЕНИЯ НА ГРАНИЦАХ
«ВКЛЮЧЕНИЕ–МАТРИЦА»
А.И. Калиниченко, В.Е. Стрельницкий
Национальный научный центр «Харьковский физико-технический институт»,
Харьков, Украина
Е-mail: kalinichenko@kipt.kharkov.ua
Теоретически исследуется генерация акустического импульса в композите с игольчатыми включениями
импульсным пучком излучения, вызывающим образование трещин вблизи включений. Оценивается
критическая величина переноса излучения, когда дилатация при трещинообразовании начинает вносить
основной вклад в генерацию акустического импульса. Определяется зависимость амплитуды возбуждаемого
сигнала от числа частиц в импульсе излучения и величины внешнего растягивающего напряжения.
Обсуждается возможность использования нелинейного акустического отклика композита в качестве
показателя разрушения внутри композита при импульсном радиационном воздействии.
1. ВВЕДЕНИЕ
Как известно, возбуждение термоупругих волн
импульсным излучением в композиционном
материале (КМ) даже при малых плотностях
поглощенной энергии имеет особенности, связанные
с неодинаковостью перегревных температур и
упругих свойств компонентов среды [1]. При
относительно высоких радиационных перегревах,
наряду с тепловым расширением, становятся
возможными необратимые изменения структуры
мишени, в силу чего термоакустический механизм
генерации упругих волн становится неприменимым
[2]. В частности, КМ может характеризоваться
невысокими, по сравнению с однородными средами,
пороговыми значениями потока излучения,
вызывающими нелинейную генерацию звука. Это
связано с возникновением больших температурных
градиентов и механических напряжений на границах
раздела компонентов, которые являются «наиболее
слабыми» в механическом отношении местами КМ.
Так, при импульсном нагреве излучением может
происходить отлущивание включений, образование
трещин вокруг них, что определяет характеристики
акустической эмиссии из облучаемого объема.
В настоящей работе изложены результаты
теоретического исследования акустического
эффекта при импульсном облучении КМ,
вызывающем образование трещин вблизи
включений.
2. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ
Будем полагать, что размер зоны взаимодействия
2R-пучка с мишенью, состоящей из хрупкой
«прозрачной» для излучения матрицы и
поглощающих включений, много больше диаметра
включений d, выбранных в виде бесконечных
прямолинейных цилиндрических нитей, а их
объемная концентрация ν постоянна по объему
мишени и достаточно велика, так что происходит
временное перекрывание низкочастотных
составляющих импульсов, генерируемых
включениями. В этом случае возможно описание
возбуждаемого импульса с помощью усредненного
по пространству поля источников, причем
амплитуда низкочастотной составляющей
продольной моды определяется удельным
изменением объема вещества в зоне взаимодействия
[3]. При достаточно большом переносе частиц Φ в
импульсе излучения
1
2 1 2
1 2 1
3c
c
K ms m
m c
ж цчз + + чз чзи шF > F =
G
(1)
термоупругое напряжение во включении достигает
величины, при которой растягивающее окружное
напряжение в матрице на границе с включением
превышает предел ее прочности на разрыв σ2c. Здесь
Г, К, μ – параметр Грюнайзена, модули сжатия и
сдвига; χ – линейные потери энергии частицы
излучения (индексы 1 и 2 обозначают
принадлежность к включениям и матрице
соответственно). Принимая σ2c = 0,1 ГПа и
используя термоупругие характеристики системы
«Pb-SiO2» (свинцовые включения в стеклянной
матрице), получаем для критического переноса
релятивистских электронов оценку: = 3·10cΦ 13 см-2,
подтверждающую реальность рассматриваемой
ситуации на современных ускорителях. При этом
перегревная температура включений и матрицы
составляет соответственно 70 и 1 К. Таким образом,
трещинообразование начинается, как правило, при
перегревах, недостаточных для расплавления
материала.
Для простоты анализа предполагается, что пучок
электронов с числом частиц в импульсе cF > F
178 ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2011. №4.
Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (98), с. 178-181.
стимулирует вблизи каждого включения раскрытие
единственной трещины, проходящей через ось
включения. Ее объем (в расчете на единицу длины)
может быть определен с помощью выражения [4]:
2 2 2
0 2
2
1 L x
L L
M LV dx L
D L
x
p - -
й
к= - Ч -к -кл
т т 2 2
2
x
( )
( ) 2 2
L
L
p d
d
L
z z
x
z x z-
щ
ъ- ъ
ъ- - ъы
т , (2)
где
( )
2
2
22 1
D m
p
=
- P
; 2 2
2
21
M pV m=
+ P
; П2 и –
коэффициенты Пуассона и поверхностного
натяжения вещества матрицы; –
распределение раскрывающих напряжений; ось ζ
нормальна оси включения, лежащей в плоскости
ζ=0, и расположена в плоскости симметрии
трещины. Длину трещины L можно найти из
уравнения:
2V
( )p z
2
2 2
0
( )
2
L p d M
LL
z z
z
=
-
т . (3)
Аппроксимируем напряжения p(ζ),
раскрывающие трещину в виде суммы однородных
растягивающих напряжений p0, нормальных берегам
трещины и создаваемых внешними силами, и
сосредоточенной нагрузки за счет «распирающего»
действия нагретого включения:
0( ) ( )p p fz = + d z
1
, (4)
где для оценок можно принять
( ) ( )1f r r c= G F d
r r
. (5)
В принятых предположениях получаем для V0 [2]
( ) ( )
( )
3
0 0 2
2 2 0
2
2
4,
2
1 1
f r
V r p
D M f r p
M
p p
ж цчз чз чз чз чз чз ч= чз чз чз чз ч+ -з чз ччзи
r
r
r
ш
. (6)
Пусть время образования трещины ct L» s
мало по сравнению с временем акустической
релаксации зоны взаимодействия пучка с мишенью
2st R» s , где s – продольная скорость звука; R –
радиус области взаимодействия излучения с
веществом. Удельное изменение объема материала
за счет трещинообразования
( ) ( )0 0
0 2
4 ,
( , , )
V r pVr t p t
V d
n
u q
p
ж цD чзє =чз чзи ш
r
r (7)
приводит к возникновению в зоне взаимодействия
волны напряжений. Здесь ν – объемная плотность
включений. Для величины возникающих
акустических напряжений справедлива оценка
2 ( , )K r ts u= r
. (8)
Если мишень до облучения находится в
ненапряженном состоянии (p0=0), то
( ) ( )3
0 2
2 22
f r
V r
D Mp
=
r
r (9)
и
[ 32
1 12 2
2 2
2K d
D M
n ]s c
p
= ЧG F . (10)
Вклад теплового расширения матрицы
предполагается малым по сравнению с изменением
объема за счет трещинообразования.
Из полученного выражения следует, что в
выбранной модели амплитуда возбуждаемого
акустического импульса σ зависит по кубическому
закону от переноса частиц пучка и линейно – от
диаметра включений d. Для сравнения укажем, что
для малых переносов , когда работает
линейная термоакустическая теория, σ
пропорциональна
Φ
cΦ < Φ
Φ и не зависит от d.
В случае объем трещины (2) зависит от
ориентации включения относительно направления
растяжения. Если все включения ориентированы
перпендикулярно направлению растяжения, то
прирост объема на каждом включении задается
формулой (6). Устойчивая трещина при наличии
внешнего растяжения образуется лишь для нагрузок
из области
0 0p №
0
2
2
2 1fp
M
p < . (11)
Если же условие (11) не удовлетворяется,
происходит неограниченный рост трещины, и
мишень при облучении раскалывается.
Таким образом, наличие внешнего растяжения
привносит пороговый характер в исследуемое
явление. Это должно проявляться в резком
нарастании акустической эмиссии для нагрузок:
2
0 2
2
2
2 1fp M
M
p - < < . (12)
Если угол q между осью включения и
направлением растяжения не равен π/2, то в
выражении (6) для объема трещины необходимо
произвести замену , после чего
полученный результат можно использовать для
расчета акустического импульса в материале с
произвольным пространственно-угловым
распределением включений. В частности, в случае
однородного изотропного распределения включений
удельное изменение объема материала за счет
трещинообразования (см. выражение (7))
рассчитывается по формуле:
0 0 sinp p® q
2
isotropic 0 0
0
( , , ) ( , , sin ) sinr t p r t p d
p
u u q= т
r r
q q
,
. (13)
При этом сохраняется качественная зависимость
акустического сигнала от переноса частиц и размера
включений.
3. РЕЗУЛЬТАТЫ ВЫЧИСЛЕНИЙ
И ОБСУЖДЕНИЕ
Расчет акустического импульса, возникающего
при мгновенном лучевом нагреве, может быть
произведен с помощью волнового уравнения для
вектора продольных акустических смещений:
( ) ( ) ( )2 2, ,u r t s u r t s r tu- D = - С
rr r r r r&& , (14)
179
которое полностью аналогично волновому
уравнению термоакустики после замены
( ) ( ) ( )2, ,r t r t su e r® Gr r . Вследствие этого можно
воспользоваться выражениями для амплитуд им-
пульсов смещений и напряжений, полученными в
[3] для различных геометрий мишени и зоны генера-
ции. Так, в случае двумерной зоны генерации
амплитуда цилиндрической волны напряжений в
волновой зоне, возбуждаемая в приближении мгно-
венного энерговыделения, задается выражением:
( )
3 3
1 1 2, s dr t
r
ρ χ νσ
π
Γ
= ×
( )
( )
3
0
,
1 1 ,r st
x ydx dy
st r x Bp x y
∞ ∞
− −∞
⎛ ⎞Φ⎜×
⎜ ⎟− + + − Φ⎝ ⎠
∫ ∫ ⎟ , (15)
где 2
1 1 22B dρ χ= Γ M . Возбуждаемый акустический
импульс в отличие от термоупругого связан с
плотностью поглощенной энергии нелинейной
зависимостью. В силу этого импульсы отличаются
друг от друга по форме.
Оценки показывают, что прирост объема
вещества за счет образования трещин может
существенно превышать тепловое расширение
включений. Поэтому рассмотренный механизм
генерации звука является более эффективным по
сравнению с термоакустическим (разумеется, в том
диапазоне переносов частиц излучения, где
становится возможным трещинообразование).
Отметим, что если внешнее поле напряжений p0 не
является однородным, но масштаб его
пространственной неоднородности велик по
сравнению с длиной трещины L, полученные
результаты остаются в силе.
На рис. 1 приведены зависимости амплитуды
акустического импульса от числа частиц в импульсе
излучения при раскрывающих напряжениях 0; 1,5; 2
и 3 МПа (кривые 1-4 соответственно). Расчет
проводился с использованием приведенных выше
характеристик для модельного КМ и пучка
релятивистских электронов. Все включения
ориентированы перпендикулярно линии действия
раскрывающего напряжения. Как видно из рисунка,
при критическом переносе частиц излучения
амплитуда акустического сигнала
скачкообразно увеличивается в несколько раз, что
служит признаком начала трещинообразования
вблизи включений. Величина уменьшается с
ростом раскрывающего напряжения p
( )0c pΦ
cΦ
0 в
соответствии с выражением:
( )
( )
( )
1
2 0 1 2
0
1 2 1
3c
c
p K
p
E x
ms m
m
ж цчз- + + чз чзи шF =
G ¶ ¶
, (16)
причем линия действия напряжения p0 > 0 задает
срединную плоскость трещины. При дальнейшем
возрастании числа частиц в импульсе пучка
амплитуда импульса напряжений возрастает тем
быстрее, чем больше величина раскрывающего
напряжения p0.
0,001
0,1
10
Φ, 10 , отн.ед.13
1
2
3
4
σ,
ГПа
Φc
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
Рис. 1. Зависимость амплитуды акустического
импульса напряжений от числа частиц
в импульсе пучка
Величина переноса plitsΦ , при котором возникает
магистральная трещина, раскалывающая мишень,
определяется выражением:
2
2
1 1 0
1
2plits
M
d pπ χ
Φ =
Γ
, (17)
т.е. обратно пропорциональна p0.
На рис. 2 показана зависимость амплитуды
акустического импульса, возбуждаемого за счет
трещинообразования, от величины раскрывающего
напряжения p0 при постоянном числе частиц в
импульсе излучения cΦ > Φ . Сплошная кривая
соответствует мононаправленному расположению
включений перпендикулярно линии действия
раскрывающих напряжений; пунктирная кривая –
случаю изотропного расположения включений. Как
видно из рисунка, в случае мононаправленных
включений при ( )2
0 2 2cp p M fp® = сигнал резко
нарастает, что может служить предвестником
появления магистральной трещины и раскалывания
мишени. В случае изотропного расположения
включений нарастание сигнала менее выражено.
0
0,5
1
p /p0 c0,5 1
σ/σmax
Рис. 2. Зависимость амплитуды акустического
импульса от величины раскрывающего
напряжения p0 при мононаправленном (сплошная
кривая) и изотропном (пунктирная кривая)
расположениях включений
Проведенный анализ закладывает теоретические
основы метода радиационно-акустической
диагностики полей напряжений в композиционных
180
материалах. Отметим также перспективность
использования указанного метода в комбинации с
предварительным нагревом мишени, вызывающим
квазистатические напряжения на границах
включений с матрицей. Такая подготовка мишени
может существенно понизить порог генерации
нелинейного акустического импульса, позволяя
использовать для диагностики КМ относительно
слаботочные пучки.
ВЫВОДЫ
1. При увеличении числа частиц в импульсе
термоупругое напряжение в игольчатых включениях
в КМ возрастает до величины, при которой вокруг
включений начинается образование трещин.
2. Удельное изменение объема КМ за счет
трещинообразования значительно превышает
тепловое расширение матрицы и возрастает с
числом частиц в импульсе пучка по нелинейному
закону.
F
3. Трещинообразование приводит к генерации в
зоне взаимодействия пучка с КМ импульса
напряжений, амплитуда которого скачкообразно
возрастает при начале трещинообразования и
зависит по кубическому закону от числа частиц в
импульсе пучка Φ при , а также
пропорциональна диаметру включений d. При
переносах частиц излучения амплитуда
сигнала пропорциональна и не зависит от
диаметра включения.
cΦ > Φ
cΦ < Φ
Φ
4. Если к КМ приложено однородное
растягивающее напряжение, то величина
критического переноса, при котором начинается
трещинообразование, уменьшается, а величина
скачка амплитуды возрастает. Величина переноса
plitsΦ , при котором возникает магистральная
трещина, раскалывающая мишень, уменьшается
обратно пропорционально p0.
5. При приближении раскрывающего
напряжения к величине, обеспечивающей появление
магистральной трещины, происходит резкое
возрастание амплитуды акустического импульса,
что может служить предвестником раскалывания
мишени.
6. Предварительный нагрев или охлаждение КМ
может существенно снизить требования к величине
тока пучка электронов, вызывающего нелинейную
генерацию звука.
ЛИТЕРАТУРА
1. А.И. Калиниченко, В.Т. Лазурик. Термоаку-
стический эффект пучков излучений в
гетерогенных средах // Журнал технической
физики. 1981, т. 51, с. 2449-2450.
2. А.А. Давыдов, А.И. Калиниченко, В.Т. Лазурик.
Акустическая эмиссия при импульсном
облучении композиционных материалов //
Акустическая эмиссия и разрушение
композиционных материалов: Тематический
сборник. Душанбе, 1988, с. 11-15.
3. A.I. Kalinichenko, V.T. Lazurik, I.I. Zalyubovsky.
Introduction to Radiation Acoustics // The Physics
and Technology of Particle and Photon Beams.
Harwood Academic Publishers, 2001, v. 9, 239 p.
4. Л.Д. Ландау, Е.М. Лифшиц. Теория упругости.
М.: «Наука», 1965, 203 с.
Статья поступила в редакцию 18.05.2011 г.
НЕЛІНІЙНИЙ АКУСТИЧНИЙ ВІДГУК КОМПОЗИТУ НА ІМПУЛЬСНЕ ОПРОМІНЕННЯ
ЯК НОВИЙ КАНАЛ ІНФОРМАЦІЇ ПРО ПРОЦЕСИ РУЙНУВАННЯ НА ГРАНИЦЯХ
«ВКЛЮЧЕННЯ–МАТРИЦЯ»
О.I. Калініченко, В.Є. Стрельницький
Теоретично досліджується генерація акустичного імпульсу в композиті з голчастими включеннями
імпульсним пучком випромінювання, що викликає утворення тріщин поблизу включень. Оцінюється
критична величина переносу випромінювання, коли дилатація при тріщиноутворенні починає вносити
основний вклад у генерацію акустичного імпульсу. Визначається залежність амплітуди збуджуваного
сигналу від числа часток в імпульсі випромінювання й величини зовнішньої напруги, що розтягує.
Обговорюється можливість використання нелінійного акустичного відгуку композиту як показника
руйнування усередині композиту при імпульсному радіаційному впливі.
NONLINEAR ACOUSTIC RESPONSE OF COMPOSITE ON PULSED IRRADIATION AS A
NEW DATA CHANNEL OF DESTRUCTIVE PROCESSES AT “INCLUSION-MATRIX”
INTERFACE
A.I. Kalinichenko, V.E. Strel’nitskij
Acoustic pulse generation in composite with needle-like inclusions by pulsed radiation beam causing crack
formation near inclusions is theoretically investigated. The critical value of the radiative transport is estimated when
dilatation from the crack formation begins introducing the main contribution to the acoustic pulse generation. The
dependence of amplitude of the generated wave on both the number of particles in the radiation pulse and the value
of external tensile stress is determined. The availability of nonlinear acoustic response of composite as indicator of
destruction at pulsed radiative action is discussed.
181
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-111449 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T15:37:47Z |
| publishDate | 2011 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Калиниченко, А.И. Стрельницкий, В.Е. 2017-01-10T08:50:34Z 2017-01-10T08:50:34Z 2011 Нелинейный акустический отклик композита на импульсное облучение как новый канал информации о процессах разрушения на границах «включение–матрица» / А.И. Калиниченко, В.Е. Стрельницкий // Вопросы атомной науки и техники. — 2011. — № 4. — С. 178-181. — Бібліогр.: 4 назв. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/111449 539.1.043:539.4 Теоретически исследуется генерация акустического импульса в композите с игольчатыми включениями импульсным пучком излучения, вызывающим образование трещин вблизи включений. Оценивается критическая величина переноса излучения, когда дилатация при трещинообразовании начинает вносить основной вклад в генерацию акустического импульса. Определяется зависимость амплитуды возбуждаемого сигнала от числа частиц в импульсе излучения и величины внешнего растягивающего напряжения. Обсуждается возможность использования нелинейного акустического отклика композита в качестве показателя разрушения внутри композита при импульсном радиационном воздействии. Теоретично досліджується генерація акустичного імпульсу в композиті з голчастими включеннями імпульсним пучком випромінювання, що викликає утворення тріщин поблизу включень. Оцінюється критична величина переносу випромінювання, коли дилатація при тріщиноутворенні починає вносити основний вклад у генерацію акустичного імпульсу. Визначається залежність амплітуди збуджуваного сигналу від числа часток в імпульсі випромінювання й величини зовнішньої напруги, що розтягує. Обговорюється можливість використання нелінійного акустичного відгуку композиту як показника руйнування усередині композиту при імпульсному радіаційному впливі. Acoustic pulse generation in composite with needle-like inclusions by pulsed radiation beam causing crack formation near inclusions is theoretically investigated. The critical value of the radiative transport is estimated when dilatation from the crack formation begins introducing the main contribution to the acoustic pulse generation. The dependence of amplitude of the generated wave on both the number of particles in the radiation pulse and the value of external tensile stress is determined. The availability of nonlinear acoustic response of composite as indicator of destruction at pulsed radiative action is discussed. ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Диагностика и методы исследований Нелинейный акустический отклик композита на импульсное облучение как новый канал информации о процессах разрушения на границах «включение–матрица» Нелінійний акустичний відгук композиту на імпульсне опромінення як новий канал інформації про процеси руйнування на границях «включення–матриця» Nonlinear acoustic response of composite on pulsed irradiation as a new data channel of destructive processes at “inclusion-matrix” interface Article published earlier |
| spellingShingle | Нелинейный акустический отклик композита на импульсное облучение как новый канал информации о процессах разрушения на границах «включение–матрица» Калиниченко, А.И. Стрельницкий, В.Е. Диагностика и методы исследований |
| title | Нелинейный акустический отклик композита на импульсное облучение как новый канал информации о процессах разрушения на границах «включение–матрица» |
| title_alt | Нелінійний акустичний відгук композиту на імпульсне опромінення як новий канал інформації про процеси руйнування на границях «включення–матриця» Nonlinear acoustic response of composite on pulsed irradiation as a new data channel of destructive processes at “inclusion-matrix” interface |
| title_full | Нелинейный акустический отклик композита на импульсное облучение как новый канал информации о процессах разрушения на границах «включение–матрица» |
| title_fullStr | Нелинейный акустический отклик композита на импульсное облучение как новый канал информации о процессах разрушения на границах «включение–матрица» |
| title_full_unstemmed | Нелинейный акустический отклик композита на импульсное облучение как новый канал информации о процессах разрушения на границах «включение–матрица» |
| title_short | Нелинейный акустический отклик композита на импульсное облучение как новый канал информации о процессах разрушения на границах «включение–матрица» |
| title_sort | нелинейный акустический отклик композита на импульсное облучение как новый канал информации о процессах разрушения на границах «включение–матрица» |
| topic | Диагностика и методы исследований |
| topic_facet | Диагностика и методы исследований |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/111449 |
| work_keys_str_mv | AT kaliničenkoai nelineinyiakustičeskiiotklikkompozitanaimpulʹsnoeoblučeniekaknovyikanalinformaciioprocessahrazrušeniânagranicahvklûčeniematrica AT strelʹnickiive nelineinyiakustičeskiiotklikkompozitanaimpulʹsnoeoblučeniekaknovyikanalinformaciioprocessahrazrušeniânagranicahvklûčeniematrica AT kaliničenkoai nelíníiniiakustičniivídgukkompozitunaímpulʹsneopromínennââknoviikanalínformacííproprocesiruinuvannânagranicâhvklûčennâmatricâ AT strelʹnickiive nelíníiniiakustičniivídgukkompozitunaímpulʹsneopromínennââknoviikanalínformacííproprocesiruinuvannânagranicâhvklûčennâmatricâ AT kaliničenkoai nonlinearacousticresponseofcompositeonpulsedirradiationasanewdatachannelofdestructiveprocessesatinclusionmatrixinterface AT strelʹnickiive nonlinearacousticresponseofcompositeonpulsedirradiationasanewdatachannelofdestructiveprocessesatinclusionmatrixinterface |