Влияние дислокационных петель на осевую теневую картину

Влияние дислокационных петель на осевую теневую картину

В рамках классической теории рассеяния исследуется осевая теневая картина в кристалле, содержащем призматические и скользящие дислокационные петли. Рассматривается случай, когда характерный размер корреляции искажений в кристалле значительно больше, чем расстояние, на котором формируется теневая кар...

Ausführliche Beschreibung

Gespeichert in:
Bibliographische Detailangaben
Veröffentlicht in:Металлофизика и новейшие технологии
Datum:2015
Hauptverfasser: Иванов, М.А., Квашнина, Л.Б., Наумук, А.Ю.
Format: Artikel
Sprache:Russian
Veröffentlicht: Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2015
Schlagworte:
Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом
Online Zugang:https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/112281
Tags: Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
Назва журналу:Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Zitieren:Влияние дислокационных петель на осевую теневую картину / М. А. Иванов, Л. Б. Квашнина, А. Ю. Наумук // Металлофизика и новейшие технологии. — 2015. — Т. 37, № 8. — С. 1001-1015. — Бібліогр.: 12 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
id nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-112281
record_format dspace
spelling Иванов, М.А.
Квашнина, Л.Б.
Наумук, А.Ю.
2017-01-19T11:03:24Z
2017-01-19T11:03:24Z
2015
Влияние дислокационных петель на осевую теневую картину / М. А. Иванов, Л. Б. Квашнина, А. Ю. Наумук // Металлофизика и новейшие технологии. — 2015. — Т. 37, № 8. — С. 1001-1015. — Бібліогр.: 12 назв. — рос.
1024-1809
PACS: 61.05.cc, 61.05.fd, 61.05.jd, 61.72.Bb, 61.72.Dd, 61.72.Lk
https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/112281
В рамках классической теории рассеяния исследуется осевая теневая картина в кристалле, содержащем призматические и скользящие дислокационные петли. Рассматривается случай, когда характерный размер корреляции искажений в кристалле значительно больше, чем расстояние, на котором формируется теневая картина. Величина минимального выхода для частиц, рассеянных искажённой цепочкой атомов, оказывается пропорциональной концентрации дефектов и является функцией углов, определяющих ориентацию направления наблюдения теневой картины относительно как нормали к плоскости дислокационной петли, так и вектора Бюргерса. При этом соответствующие угловые зависимости для призматических и скользящих петель существенно различаются между собой, что позволяет использовать теневой эффект для диагностики дислокационных петель в кристаллах.
У межах класичної теорії розсіяння досліджується вісна тіньова картина у кристалі, що містить призматичні та ковзні дислокацiйнi петлі. Розглядається випадок, коли характерний розмір кореляції спотворень у кристалі виявляється значно більшим за віддаль, на якій формується тіньова картина. Величина мінімального виходу для частинок, розсіяних спотвореним ланцюгом атомів, виявляється пропорційною концентрації дефектів і є функцією кутів, що визначають орієнтацію напрямку спостереження тіньової картини відносно як нормалі до площини дислокаційної петлі, так і Бюрґерсового вектора. До того ж відповідні кутові залежності для призматичних і ковзних петель істотно відрізняються між собою, що уможливлює використовувати тіньовий ефект для діягностики дислокаційних петель у кристалах.
The axial shadow pattern in a crystal containing prismatic and sliding dislocation loops is investigated within the scope of the classical scattering theory. The case, when the characteristic size of distortions’ correlation in a crystal is much more than distance of shadow-picture formation, is considered. The value of a minimal output of the particles, which are scattered by the distorted chain of atoms at not too large deformations, is proportional to the concentration of defects. In addition, it is a function of the angles determining an orientation of direction of a shadow-picture observation relative to a normal to the plane of dislocation loop as well as to a Burgers vector. Therefore, angular dependences for prismatic and sliding loops differ from each other substantially. That allows using a shadow effect for diagnostics of dislocation loops in crystals.
ru
Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
Металлофизика и новейшие технологии
Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом
Влияние дислокационных петель на осевую теневую картину
Вплив дислокаційних петель на вісну тіньову картину
Influence of Dislocation Loops on an Axial Shadow Pattern
Article
published earlier
institution Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection DSpace DC
title Влияние дислокационных петель на осевую теневую картину
spellingShingle Влияние дислокационных петель на осевую теневую картину
Иванов, М.А.
Квашнина, Л.Б.
Наумук, А.Ю.
Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом
title_short Влияние дислокационных петель на осевую теневую картину
title_full Влияние дислокационных петель на осевую теневую картину
title_fullStr Влияние дислокационных петель на осевую теневую картину
title_full_unstemmed Влияние дислокационных петель на осевую теневую картину
title_sort влияние дислокационных петель на осевую теневую картину
author Иванов, М.А.
Квашнина, Л.Б.
Наумук, А.Ю.
author_facet Иванов, М.А.
Квашнина, Л.Б.
Наумук, А.Ю.
topic Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом
topic_facet Взаимодействия излучения и частиц с конденсированным веществом
publishDate 2015
language Russian
container_title Металлофизика и новейшие технологии
publisher Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
format Article
title_alt Вплив дислокаційних петель на вісну тіньову картину
Influence of Dislocation Loops on an Axial Shadow Pattern
description В рамках классической теории рассеяния исследуется осевая теневая картина в кристалле, содержащем призматические и скользящие дислокационные петли. Рассматривается случай, когда характерный размер корреляции искажений в кристалле значительно больше, чем расстояние, на котором формируется теневая картина. Величина минимального выхода для частиц, рассеянных искажённой цепочкой атомов, оказывается пропорциональной концентрации дефектов и является функцией углов, определяющих ориентацию направления наблюдения теневой картины относительно как нормали к плоскости дислокационной петли, так и вектора Бюргерса. При этом соответствующие угловые зависимости для призматических и скользящих петель существенно различаются между собой, что позволяет использовать теневой эффект для диагностики дислокационных петель в кристаллах. У межах класичної теорії розсіяння досліджується вісна тіньова картина у кристалі, що містить призматичні та ковзні дислокацiйнi петлі. Розглядається випадок, коли характерний розмір кореляції спотворень у кристалі виявляється значно більшим за віддаль, на якій формується тіньова картина. Величина мінімального виходу для частинок, розсіяних спотвореним ланцюгом атомів, виявляється пропорційною концентрації дефектів і є функцією кутів, що визначають орієнтацію напрямку спостереження тіньової картини відносно як нормалі до площини дислокаційної петлі, так і Бюрґерсового вектора. До того ж відповідні кутові залежності для призматичних і ковзних петель істотно відрізняються між собою, що уможливлює використовувати тіньовий ефект для діягностики дислокаційних петель у кристалах. The axial shadow pattern in a crystal containing prismatic and sliding dislocation loops is investigated within the scope of the classical scattering theory. The case, when the characteristic size of distortions’ correlation in a crystal is much more than distance of shadow-picture formation, is considered. The value of a minimal output of the particles, which are scattered by the distorted chain of atoms at not too large deformations, is proportional to the concentration of defects. In addition, it is a function of the angles determining an orientation of direction of a shadow-picture observation relative to a normal to the plane of dislocation loop as well as to a Burgers vector. Therefore, angular dependences for prismatic and sliding loops differ from each other substantially. That allows using a shadow effect for diagnostics of dislocation loops in crystals.
issn 1024-1809
url https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/112281
citation_txt Влияние дислокационных петель на осевую теневую картину / М. А. Иванов, Л. Б. Квашнина, А. Ю. Наумук // Металлофизика и новейшие технологии. — 2015. — Т. 37, № 8. — С. 1001-1015. — Бібліогр.: 12 назв. — рос.
work_keys_str_mv AT ivanovma vliâniedislokacionnyhpetelʹnaosevuûtenevuûkartinu
AT kvašninalb vliâniedislokacionnyhpetelʹnaosevuûtenevuûkartinu
AT naumukaû vliâniedislokacionnyhpetelʹnaosevuûtenevuûkartinu
AT ivanovma vplivdislokacíinihpetelʹnavísnutínʹovukartinu
AT kvašninalb vplivdislokacíinihpetelʹnavísnutínʹovukartinu
AT naumukaû vplivdislokacíinihpetelʹnavísnutínʹovukartinu
AT ivanovma influenceofdislocationloopsonanaxialshadowpattern
AT kvašninalb influenceofdislocationloopsonanaxialshadowpattern
AT naumukaû influenceofdislocationloopsonanaxialshadowpattern
first_indexed 2025-11-24T06:11:03Z
last_indexed 2025-11-24T06:11:03Z
_version_ 1850844107040096256
fulltext 1001 ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ И ЧАСТИЦ С КОНДЕНСИРОВАННЫМ ВЕЩЕСТВОМ PACS numbers: 61.05.cc, 61.05.fd, 61.05.jd, 61.72.Bb, 61.72.Dd, 61.72.Lk Влияние дислокационных петель на осевую теневую картину М. А. Иванов, Л. Б. Квашнина, А. Ю. Наумук Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины, бульв. Акад. Вернадского, 36, 03680, ГСП, Киев, Украина В рамках классической теории рассеяния исследуется осевая теневая картина в кристалле, содержащем призматические и скользящие дисло- кационные петли. Рассматривается случай, когда характерный размер корреляции искажений в кристалле значительно больше, чем расстоя- ние, на котором формируется теневая картина. Величина минимального выхода для частиц, рассеянных искажённой цепочкой атомов, оказыва- ется пропорциональной концентрации дефектов и является функцией углов, определяющих ориентацию направления наблюдения теневой кар- тины относительно как нормали к плоскости дислокационной петли, так и вектора Бюргерса. При этом соответствующие угловые зависимости для призматических и скользящих петель существенно различаются между собой, что позволяет использовать теневой эффект для диагностики дис- локационных петель в кристаллах. У межах класичної теорії розсіяння досліджується вісна тіньова картина у кристалі, що містить призматичні та ковзні дислокацiйнi петлі. Розгля- дається випадок, коли характерний розмір кореляції спотворень у крис- талі виявляється значно більшим за віддаль, на якій формується тіньова картина. Величина мінімального виходу для частинок, розсіяних спотво- реним ланцюгом атомів, виявляється пропорційною концентрації дефек- тів і є функцією кутів, що визначають орієнтацію напрямку спостережен- ня тіньової картини відносно як нормалі до площини дислокаційної пет- лі, так і Бюрґерсового вектора. До того ж відповідні кутові залежності для призматичних і ковзних петель істотно відрізняються між собою, що уможливлює використовувати тіньовий ефект для діягностики дислока- ційних петель у кристалах. The axial shadow pattern in a crystal containing prismatic and sliding dislo- cation loops is investigated within the scope of the classical scattering theo- ry. The case, when the characteristic size of distortions’ correlation in a crys- Металлофиз. новейшие технол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2015, т. 37, № 8, сс. 1001—1015 Оттиски доступны непосредственно от издателя Фотокопирование разрешено только в соответствии с лицензией 2015 ИМФ (Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины) Напечатано в Украине. 1002 М. А. ИВАНОВ, Л. Б. КВАШНИНА, А. Ю. НАУМУК tal is much more than distance of shadow-picture formation, is considered. The value of a minimal output of the particles, which are scattered by the dis- torted chain of atoms at not too large deformations, is proportional to the concentration of defects. In addition, it is a function of the angles determin- ing an orientation of direction of a shadow-picture observation relative to a normal to the plane of dislocation loop as well as to a Burgers vector. There- fore, angular dependences for prismatic and sliding loops differ from each other substantially. That allows using a shadow effect for diagnostics of dis- location loops in crystals. Ключевые слова: ориентационные эффекты, теневая картина, мини- мальный выход, призматические и скользящие дислокационные петли. (Получено 29 апреля 2015 г.) 1. ВВЕДЕНИЕ Различные дефекты в кристалле приводят к возникновению даль- нодействующих полей напряжений, которые деформируют цепоч- ки атомов и, следовательно, приводят к изменению параметров осе- вой теневой картины (см., например, [1—7]). В работе [8] было рас- смотрено влияние на осевую теневую картину семейства прямоли- нейных параллельных дислокаций, произвольным образом ориен- тированного относительно направления наблюдения. Было показа- но, что минимальный выход рассеянных частиц пропорционален плотности дислокаций, а также некоторой функции углов между характерными ориентировками дислокации и направлением на- блюдения. При этом для винтовых и краевых дислокаций вид этой функции будет разным. Поэтому исследование теневого эффекта может оказаться одним из удобных методов изучения дислокаци- онной структуры в кристаллах. В работе [9] была исследована тене- вая картина для двух взаимно перпендикулярных семейств винто- вых дислокаций. В этом случае исследование угловой зависимости минимального выхода позволяет определить направления и плот- ности дислокаций различных систем. В работе [10] было рассмотре- но влияние на минимальный выход осевой тени дефектов эллипсо- идальной формы. Показано, что величина минимального выхода существенно зависит как от параметров дефекта, так и его ориента- ции относительно направления оси цепочки, формирующей осевую теневую картину. Причём наиболее чётко ориентационная зависи- мость минимального выхода проявляется при достаточно малой анизотропии дефекта. Представляет поэтому интерес рассмотреть влияние на теневую картину и ряда других дефектов, в том числе, сильно анизотропных. В настоящей работе в рамках подхода, развитого в [8], рассмот- рено влияние на осевую теневую картину таких анизотропных де- ВЛИЯНИЕ ДИСЛОКАЦИОННЫХ ПЕТЕЛЬ НА ОСЕВУЮ ТЕНЕВУЮ КАРТИНУ 1003 фектов, какими являются дислокационные петли разного типа. Предполагается, что петли хаотически распределены по кристаллу, но все они имеют одну и ту же, но, вообще говоря, произвольную ориентацию относительно направления оси цепочки атомов кри- сталла, формирующих теневую картину. Будет показано, что ми- нимальный выход рассеянных частиц пропорционален некоторой функции углов между направлением указанной цепочки и харак- терными направлениями для дислокаций. Причём для призмати- ческих (вектор Бюргерса перпендикулярен плоскости петли) и скользящих (вектор Бюргерса лежит в плоскости петли) петель вид этой функции будет разным. Поэтому исследование теневого эф- фекта может оказаться одним из удобных методов диагностики дислокационных петель в кристаллах. 2. ФУНКЦИЯ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ЧАСТИЦ, РАССЕЯННЫХ ИСКАЖЁННОЙ ЦЕПОЧКОЙ АТОМОВ Как было показано в [8], влияние дефектов кристаллической ре- шётки на теневую картину оказывается различным в зависимости от соотношения между характерной длиной корреляции искаже- ний в кристалле 1 и расстоянием  , на котором формируется тене- вая картина. В случае, когда 1   , т.е. деформации, создаваемые разными дефектами, плавно изменяются на расстоянии  , так что /ij iju r u   , наблюдаемая теневая картина оказывается супер- позицией элементарных теневых картин, сформированных отдель- ными участками рассеивающей цепочки, которые вследствие вли- яния дефектов кристаллической решётки оказываются направлен- ными под некоторыми углами относительно исходной оси цепочки. Будем искать функцию распределения ( ) ( , )X Yf f   , описыва- ющую распределение частиц, падающих на кристалл параллельно некоторой неискажённой цепочке атомов кристалла (Z – ось этой цепочки) и рассеянных под углами X, Y к указанной цепочке (X, Y  1). Очевидно, что в кристалле с дефектами такая цепочка в це- лом оказывается искажённой и изогнутой. Тем не менее, будем счи- тать, что её можно разбить на короткие отрезки, каждый из кото- рых формирует свою функцию распределения рассеянных частиц, причём эта функция носит универсальный характер в собственной системе координат. Тогда распределение частиц, рассеянных каж- дым из указанных отрезков, можно записать в виде 1[( ),( )]X Yf u v    , где функция 1[ , ]X Yf    будет определена ниже, а u и v – проекции на оси X и Y угла отклонения цепочки от исходно- го направления Z (u, v  1). Введём также функцию F(u, v), описы- вающую плотность распределения углов отклонения u и v, так что результирующая функция распределения частиц, рассеянных на всей рассматриваемой искажённой цепочке, может быть записана в 1004 М. А. ИВАНОВ, Л. Б. КВАШНИНА, А. Ю. НАУМУК виде:     1, [( ), ( )] ( , ) .X Y X Yf f f u v F u v dudv              (1) В качестве 1[ , ]X Yf    будем использовать максимально простую изотропную функцию параболического вида, которая в то же время достаточно хорошо аппроксимирует экспериментально наблюдае- мую форму теневой картины: 2 2 2 2 2 1 1 1 2 1 [ , ] [( ) ( ) ] [( ) ] ( ) / ( ), [( ) ] 1 ( ). X Y X Yf f f f                         (2) В случае, когда дефекты в кристалле распределены хаотически, а их концентрация мала, функцию распределения F(u, v), которая входит в выражение (1), можно записать в виде (см., например, [11]): 2 1 ( , ) exp[ ( v)] exp[ ( , )] , 2 X Y X Y X YF u v i q u q T q q dq dq           (3)  , ( , ),X Y n X Y n T q q T q q (4) ( , ) [1 exp( ( ))].nl nl n X Y n X YXZ YZ l T q q c i q u q u     Здесь cn – относительная концентрация на узлах решётки дефектов типа n (в рассматриваемом приближении cn  1), ,nl nl XZ YZu u – ком- поненты тензора дисторсии, которая создаётся в начале координат дефектом типа n, расположенным на узле l. 3. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ РАССЕЯННЫХ ЧАСТИЦ В КРИСТАЛЛЕ, СОДЕРЖАЩЕМ ПРИЗМАТИЧЕСКИЕ ДИСЛОКАЦИОННЫЕ ПЕТЛИ Рассмотрим кристалл, содержащий призматические дислокацион- ные петли. Для таких петель в собственной системе координат, где петли лежат в плоскости, перпендикулярной оси z, и вдоль этой же оси направлен вектор Бюргерса, смещения атомов кристалла на больших расстояниях от дефекта в приближении изотропного кон- тинуума описываются следующим выражением [12]: d pl pl( ) , , 8 (1 ) d izz i V g u V b S       r (5) (1 2 )( ) 3 , , , , , , / ,ijk ij k ik j jk i i j k i ig J J J J J J i j k x y z J r r           ВЛИЯНИЕ ДИСЛОКАЦИОННЫХ ПЕТЕЛЬ НА ОСЕВУЮ ТЕНЕВУЮ КАРТИНУ 1005 где x, y, z – координаты в системе, связанной с дефектом, r – рас- стояние от дефекта до точки наблюдения, bpl, Spl – модуль вектора Бюргерса и площадь петли,  – коэффициент Пуассона. При наличии несферических дефектов, размеры которых значи- тельно больше межатомных расстояний, характер теневой картины (в том числе минимального выхода) значительно отличается от слу- чая точечных дефектов как за счёт увеличения мощности дефекта, так и вследствие возникающей зависимости от выделенного направления дефекта, в частности, вектора Бюргерса. Примером таких дефектов и являются различные дислокационные петли. Далее здесь будем полагать, что имеется кристалл, содержащий семейство призматических дислокационных петель, вектора Бюр- герса которых параллельны между собой. Взаимосвязь между соб- ственной системой координат петли и лабораторной системой коор- динат XYZ, связанной с рассеивающей цепочкой характеризуется только одним углом  между направлением z и осью цепочки Z. В этом случае дисторсии l XZu и l YZu , создаваемые в некоторой нуле- вой точке на оси рассматриваемой цепочки дислокационной петли, центр которой находится в положении l, можно выразить через дисторсии l iju в собственной системе координат x, y, z. Последние легко могут быть найдены из выражений (5): ( ( ))/l l i jiju u r  r . Учи- тывая, что при переходе от координат x, y, z к X, Y, Z оси x и X сов- падают, выражения l XZu и l YZu принимают вид: 2 2 cos sin , cos sin ( ) cos sin . l l l xz xyXZ l l l l l yz zy yy zzYZ u u u u u u uu             В результате, переходя в собственной системе координат дефекта к сферическим переменным r,  и , получим: pl pl pl plpl pl pl 0 0 03 3 3( , , ) ( , , ) , , , 8 (1 ) X Yl l XZ YZ l l b S u u r r                 (6) pl 2 1 2 2 1 ( , , ) cos [ 5cos ] sin cos cos sin [ 5cos ] sin cos sin , X A B                     pl 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 1 2 3 ( , , ) cos [ 5cos ] sin cos sin sin [ 5cos ] sin cos sin sin cos [( 5cos ) cos ( 5cos ) sin sin /3], Y A B E E E                                  2 1 1 2 1 21 2 , 2 3, 2 1,B B A A B E             1 3(1 2 ), 2(1 2 ).E E       Подставим (6) в (4) и перейдём от суммирования по l к интегриро- ванию по r. Выполнив это интегрирование, получим: 1006 М. А. ИВАНОВ, Л. Б. КВАШНИНА, А. Ю. НАУМУК pl pl 2 pl pl pl 0 0 ( , ) ( , ; ) sin ( , , ) ( , , ) , X Y X Y X YX Y T q q T q q d q q d                     (7) pl pl plpl pl pl 0 , 6 16(1 ) b S       где pl – объёмная концентрация дефектов. Для выполнения дальнейших расчётов воспользуемся проведён- ным в [10] анализом, где было показано, что с достаточной степенью точности выражение типа (7) можно существенно упростить, вос- пользовавшись определённой интерполяционной процедурой. В рассматриваемом здесь случае это означает, что выражение для pl ( , ; )X YT q q  в (7) можно заменить на pl ( , ; )X YT q q  , где 2 2 2 2 pl pl pl1 pl2( , ; ) [ ( ) ( ) ],X Y X YT q q P q P q      (8) 2 pl pl1 0 0 ( ) sin ( , , ) ,XP dd             2 pl pl2 0 0 ( ) sin ( , , ) .YP dd             Подставляя функцию pl ( , ; )X YT q q  вместо Tpl(qX, qY) в (3), полу- чим следующее выражение для плотности распределения углов от- клонений рассеивающей цепочки при произвольных значениях уг- ла  между нормалью к плоскости петли и направлением падающе- го пучка Z: 3/2 2 2 pl 2 pl pl 2 2 pl1 pl2 pl1 pl2 1 ( , ) . 2 ( ) ( ) ( ) ( ) u v u v P P P P F             (9) Отсюда, подставляя в (1) это значение функции Fpl(u, v) и выраже- ние для 1[ , ]X Yf    в виде (2), не трудно получить искомую функцию распределения частиц, рассеянных цепочкой, находящейся в де- формирующем поле семейства параллельных призматических дис- локационных петель. Выполняя нормирование выражений (1) и (9) на ширину теневой картины  , получим следующее выражение для функции распре- деления частиц:   2 2 pl pl pl 1 pl ( , ) , [( / ) ( / ) ] , , X Y X Y X Yf f f u v F u v dudv                                  (10) ВЛИЯНИЕ ДИСЛОКАЦИОННЫХ ПЕТЕЛЬ НА ОСЕВУЮ ТЕНЕВУЮ КАРТИНУ 1007 где 1 1( ) при 1 и ( ) 1 при 1,f x x x f x x     3/2 2 2 2 pl pl 2 2 pl1 pl2 pl1 pl2 1 1 ( , ) , 2 ( ) ( )( ) ( ) u v F u v P P                         pl1 pl1 pl0 pl2 pl2 pl0 pl pl pl0( ) ( )/ , ( ) ( )/ , / ,P P P P P P P            Ppl0 – численный коэффициент, выбранный для нормирования: 2 2 pl0 pl1 0 ( 0) 4 2 3 5cos sin cos .P P d             Таким образом, в рассматриваемом приближении форма кривой, описывающей рассеяние частиц на искажённой цепочке атомов, т.е. форма осевой теневой картины, оказывается функцией пара- метра pl , равного отношению величины pl, определяющей мощ- ность и концентрацию дефектов, к исходной ширине теневой кар- тины  . На рисунке 1 приведены полученные с использованием выраже- ний (9), (10) несколько характерных примеров поведения функции распределения рассеянных частиц. На рисунке 1, а представлены графики функции fpl(X, 0) при различных значениях параметра pl в случае, когда рассеивающая цепочка параллельна вектору Бюр- герса (  0). Из рисунка видно, что величина минимального выхода pl plmin (0,0)f f увеличивается с ростом мощности дефекта, причём а б Рис. 1. Характер распределения рассеянных частиц для призматических петель, согласно (10). Функция fpl(X, 0) при разных значениях параметра pl : 0,05 – кривая 1, 0,1 – кривая 2, 0,3 – кривая 3, 0,5 – 4 (  0) (а); функция fpl(X, 0) при разных ориентациях вектора Бюргерса петли (нап- равления z) относительно направления наблюдения тени: кривая 1 –   0, кривая 2 –   /4, кривая 3 –   /2 ( pl 0,1  ) (б). 1008 М. А. ИВАНОВ, Л. Б. КВАШНИНА, А. Ю. НАУМУК уже при pl 0,5  глубина лунки становится существенно меньше величины минимального выхода. На рисунке 1, б приведены гра- фики функции распределения fpl(X, 0) при различных ориентациях вектора Бюргерса относительно направления наблюдения осевой тени Z. Как видно из этих графиков, ширина тени в рассмотренных случаях практически не меняется, в то время как минимальный выход существенно зависит от мощности дефекта и его ориентации относительно направления наблюдения теневой картины. Поэтому далее более подробно рассмотрим только значение минимального выхода тени, поскольку оно наиболее чувствительно к изменению параметров дефектов. а б в Рис. 2. Минимальный выход рассеянных частиц при наличии семейства параллельных призматических петель. Зависимость фактора pl() от угла  при разных значениях параметра pl : кривая 1 – pl 0  , кривая 2 – pl 0,1  , кривая 3 – pl 0,3  (а); зависимость pl() от pl : кривая 1 –   0, кривая 2 –   /2 (б); зависимость в целом минимального выхода pl min ( )f  от параметра pl : кривая 1 –   0, кривая 2 –   /2 (в). ВЛИЯНИЕ ДИСЛОКАЦИОННЫХ ПЕТЕЛЬ НА ОСЕВУЮ ТЕНЕВУЮ КАРТИНУ 1009 Как следует из (1), (10) выражение для величины минимального выхода осевой теневой картины pl plmin ( ) ( 0, 0)X Yf f      в данном случае принимает следующий вид: pl 1 2 2 pl pl 1 plmin pl( ) 2 ( ), ( ) 2 ( ) ( , ) ,f f u v F u v dudv                    (11) где pl() — фактор, который характеризует ориентацию дефекта от- носительно рассеивающей цепочки и, вообще говоря, зависящий также от параметра pl , характеризующего мощность и концентра- цию дефектов. На рисунке 2 представлены зависимости минимального выхода для призматических петель, как от угла наклона этих петель , так и от параметра pl . На рисунке 2, а показана зависимость фактора pl() от угла  при разных значениях параметра pl , а на рис. 2, б – зависимость pl() от pl при фиксированных значениях угла . От- сюда видно, что значение pl() уменьшается с ростом параметра pl , однако характер угловой зависимости pl() при этом почти не из- меняется. Нетрудно также видеть, что при всех значениях pl вели- чина pl(), а, следовательно, и величина минимального выхода pl min ( )f  оказывается максимальной при   /2, т.е., когда рассеи- вающая цепочка, перпендикулярна вектору Бюргерса: z Z . Ми- нимальное же значение pl min ( )f  будет иметь место при   0, т.е. z Z . Таким образом, угловая анизотропия минимального выхода теневой картины в случае призматических дислокационных петель проявляется очень чётко. Зависимость в целом величины мини- мального выхода рассеяния от эффективного параметра pl , опре- деляющего мощность дефектной структуры, показана на рис. 2, в. Как и следовало ожидать, значение pl min ( )f  с увеличением парамет- ра pl растёт слабее, чем по линейному закону, причём соответству- ющее расхождение становится весьма значительным при pl поряд- ка 0,3—0,5. 4. МИНИМАЛЬНЫЙ ВЫХОД РАССЕЯННЫХ ЧАСТИЦ ДЛЯ СКОЛЬЗЯЩИХ ДИСЛОКАЦИОННЫХ ПЕТЕЛЬ Рассмотрим теперь кристалл, в котором имеется семейство парал- лельных скользящих дислокационных петель с одинаковыми век- торами Бюргерса. В отличие от призматических петель, скользя- щие имеют два выделенных направления – нормаль к плоскости петли и вектор Бюргерса, лежащий в плоскости петли. Поэтому скользящие петли характеризуются двумя углами относительно лабораторной системы координат XYZ, связанной с рассеивающей цепочкой (см. рис. 3). В качестве одного из таких углов снова выберем  – угол между 1010 М. А. ИВАНОВ, Л. Б. КВАШНИНА, А. Ю. НАУМУК нормалью к плоскости петли n (т.е. осью z в собственной системе координат петли) и направлением рассеивающей цепочки Z. Как и в [12], будем считать, что вектор Бюргерса bsl скользящей петли в её системе координат направлен вдоль оси x. Учитывая, что в любой точке на окружности петли вектор Бюргерса одинаков, и, полагая, что ось Y лежит в плоскости Zz, согласно рис. 3, нетрудно видеть, что другим углом, который характеризует скользящую петлю в ла- бораторной системе координат, удобно выбрать угол 1, т.е. угол между вектором Бюргерса и осью X. Согласно [12], поля смещения атомов кристалла на больших расстояниях от рассматриваемого дефекта в собственной системе координат петли и в приближении изотропного континуума описываются следующим выражением: slsl( ) , 4 (1 ) ixz i b S g u     r (12) где Ssl – площадь скользящей петли, bsl – модуль её вектора Бюр- герса, а тензор gijk определён в (5). Соответствующие компоненты тензора дисторсии, обусловленные такой дислокационной петлёй, в лабораторной системе координат имеют следующий вид:    sl sl 1 1 sl slsl sl sl 0 0 0 , , , , , , 3 , , , 4 (1 ) X Yl l XZ YZ l l b S u u r r                    (13) Рис. 3. Взаимная ориентация выделенных направлений скользящей дис- локационной петли и лабораторной системы координат X, Y, Z: n – нор- маль к плоскости петли, bsl – вектор Бюргерса петли,  – угол между n и осью Z, 1 – угол между вектором bsl и осьюX. ВЛИЯНИЕ ДИСЛОКАЦИОННЫХ ПЕТЕЛЬ НА ОСЕВУЮ ТЕНЕВУЮ КАРТИНУ 1011 sl 2 2 2 1 1 1 2 1 1 ( , , , ) sin [(1 2 cos 5cos2 sin cos ) sin cos sin (2 5sin cos2 ) cos ] cos sin X                           2 2 2 2 1 2 2 1 cos [cos {(1 2 )((1/3) cos ) sin cos (1 5cos )} sin (1 5cos ) sin cos sin ],                     sl 2 2 1 1 2 2 2 2 2 1 2 2 2 2 2 2 1 2 2 1 ( , , , ) cos [sin {(1 2 )((1/3) cos ) (1 5cos ) sin cos } cos (1 5cos ) sin cos sin ] sin [sin {(1 2 )(sin cos (1/3)) cos (1 5sin cos )} cos (1 2 5cos ) sin cos sin ] cos sin Y                                                  2 1 2 2 2 2 2 2 1 1 2 2 1 [{2 cos 5cos 5sin (sin cos cos sin )} cos sin2 ( 5sin cos ) sin ] cos sin .                        Здесь , ,r   – сферические переменные в собственной системе ко- ординат дефекта. В результате для функции распределения рассеянных частиц fsl(X, Y), т.е. формы осевой теневой картины при наличии семей- ства скользящих дислокационных петель, получаем выражение, аналогичное (10):   2 2 sl sl sl 1 sl ( , ) , [( / ) ( / ) ] , , X Y X Y X Yf f f u v F u v dudv                                  (14) 3/2 2 2 2 sl sl 2 2 sl1 sl2 sl1 sl2 1 1 ( , ) , 2 ( ) ( ) ( ) ( ) u v F u v P P P P                       sl1 sl1 sl0 sl2 sl2 sl0( ) ( )/ , ( ) ( )/ ,P P P P P P       где 2 sl sl1 1 1 0 0 ( , ) sin ( , , , ) ,XP dd               (15) 2 sl sl2 1 1 0 0 ( , ) sin ( , , , ) ,YP dd               sl sl sl sl0 sl sl0 pl0, /2. 8(1 ) b S P P P        Выбор нормировочного коэффициент Psl0 здесь обусловлен тем, что при этом выражения pl и sl , определяющие нормированные мощ- ности соответственно призматических и скользящих дислокацион- ных петель, как видно из (7), (10), (15), совпадают. 1012 М. А. ИВАНОВ, Л. Б. КВАШНИНА, А. Ю. НАУМУК В результате выражение для минимального выхода рассеянных частиц в случае скользящих дислокационных петель примет сле- дующий вид: sl sl sl 1min sl( 0, 0) 2 ( , ),X Yf f          (16) и будет отличаться от минимального выхода для призматических петель (11) только видом углового фактора sl(, 1), который зави- сит от ориентации рассматриваемого здесь семейства скользящих дислокаций относительно рассеивающей цепочки 2 2 1 1sl sl 1 ( , ) ( v ) ( , ) . 2 f u F u v dudv               (17) Как видно из (11), в случае призматических дислокационных пе- тель соответствующий фактор pl() зависит только от одного угла , а именно между направлением наблюдения теневой картины и нормалью к плоскости петли. Для семейства же скользящих петель величина sl(, 1) является функцией двух углов  и 1, определя- ющих ориентацию нормали к плоскости петли и вектора Бюргерса в лабораторной системе координат (см. рис. 3). Выражения (14)—(17) позволяют выполнить подробный анализ функции распределения рассеянных частиц при произвольных ориентациях семейства скользящих дислокационных петель отно- сительно выбранного направления осевой теневой картины. Однако здесь мы ограничимся лишь анализом угловой зависимости такого минимального выхода, которая, согласно (16), описывается факто- ром sl(, 1). На рисунке 4 в качестве примера представлены некоторые харак- терные зависимости фактора sl(, 1) от углов  и 1, определённых на рис. 3 (параметр sl всюду выбран равным 0,1). На рисунке 4, а изображена зависимость этого фактора от угла 1 при трёх фикси- рованных значениях угла :   0, /4, /2. Здесь видно, что имеет- ся достаточно существенное отклонение полученных кривых от окружности, которая отвечала бы изотропии функции sl(, 1) по углу 1. На врезках более подробно показаны те области углов 1, где две из трёх рассматриваемых зависимостей принимают близкие между собой значения. На рисунке 4, б показан общий вид зависи- мости фактора sl(, 1) от углов  и 1 в цилиндрической системе координат, где вдоль оси z отложено значение угла  от 0 до /2. Угол 1 отсчитывается здесь в нормальной к оси z плоскости, отве- чающей некоторому значению величины , а радиус-вектор в этой плоскости описывает значения sl(, 1). На рисунке 4, в показана зависимость величины sl(, 1) от  при нескольких фиксирован- ных значениях угла 1, т.е. здесь представлены некоторые огибаю- щие цилиндрической поверхности, показанной на рис. 4, б, тогда ВЛИЯНИЕ ДИСЛОКАЦИОННЫХ ПЕТЕЛЬ НА ОСЕВУЮ ТЕНЕВУЮ КАРТИНУ 1013 как рис. 4, а отвечает определённым горизонтальным сечениям этой поверхности. Полученные здесь и в разделе 3 выражения для sl(, 1) и pl() предоставляют достаточно широкие возможности для выполнения последовательного анализа угловых зависимостей минимального выхода рассеянных частиц. Наиболее интересными в этом отношении являются осевые тене- а б в Рис. 4. Угловая зависимость минимального выхода и фактора sl(, 1) осевой теневой картины при наличии семейства скользящих дислокаци- онных петель (углы , 1 показаны на рис. 3, а параметр sl всюду выбран равным 0,1). Зависимость sl(, 1) от 1:   0 – кривая 1,   /4 – кри- вая 2,   /2 – кривая 3 (а); общий вид зависимости sl(, 1) от  и 1 в цилиндрической системе координат, где  отложено вдоль оси z, 1 отсчи- тывается в плоскости, нормальной к z, а радиус-вектор в этой плоскости определяет значения sl(, 1) (б); зависимость величины sl(, 1) от  при заданных значениях 1 (в). 1014 М. А. ИВАНОВ, Л. Б. КВАШНИНА, А. Ю. НАУМУК вые картины в монокристаллических образцах, где можно сопо- ставлять результаты, полученные для различных кристаллографи- ческих направлений, и на этой основе определять характер дефект- ной структуры кристаллов, в частности, различать разные виды дислокационных петель. 5. ЗАКЛЮЧЕНИЕ Выполненный в настоящей работе анализ влияния призматических и скользящих дислокационных петель на осевую теневую картину, возникающую при рассеянии частиц высоких энергий в кристал- лах, показывает, что эти дефекты, как и другие типы несфериче- ских дефектов, например, рассмотренные в [8—10] прямолинейные дислокации и эллипсоидальные включения, приводят к существен- ной зависимости параметров и вида функции распределения рассе- янных частиц, в том числе и минимального выхода, от ориентации указанных дефектов относительно направления рассеивающей це- почки. При этом характер такой угловой зависимости для разных дефектов будет существенно различаться между собой, что, в прин- ципе, позволяет разделять соответствующие вклады. Для хаотиче- ски же распределённых изотропных дефектов, т.е. сферически сим- метричных включений и точечных дефектов, ориентационная зави- симость осевой теневой картин, как было показано в [10], будет про- являться только вследствие вариации значений величин  для раз- ных кристаллографических направлений. Это, на первый взгляд, могло бы позволить с самого начала выделить вклад за счёт таких дефектов. Однако если в кристалле будет присутствовать несколько семейств анизотропных дефектов, в частности, дислокационных пе- тель, имеющих различную кристаллографическую ориентацию их выделенных направлений, то анализ дефектной структуры кри- сталла на основе угловой зависимости минимального выхода может встретиться с существенными трудностями. Это связано с тем, что при этом в значительной степени восстанавливается угловая изо- тропия величины минимального выхода, так что вклад от анизо- тропных дефектов становится трудно отделить от вклада, обуслов- ленного изотропными дефектами. Поэтому предложенный в насто- ящей работе метод анализа дислокационной структуры кристаллов, включая разделение скользящих и призматических дислокацион- ных петель, оказывается наиболее предпочтительным в случае, ко- гда в кристалле имеется одно семейство дислокационных петель. ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА 1. J. Quere, phys. status solidi, 30: 713 (1968). ВЛИЯНИЕ ДИСЛОКАЦИОННЫХ ПЕТЕЛЬ НА ОСЕВУЮ ТЕНЕВУЮ КАРТИНУ 1015 2. Л. И. Иванов, Н. А. Махлин, Изв. АН СССР. Металлы, № 6: 154 (1970). 3. Л. И. Иванов, А. С. Кошкин, Г. Н. Маренов, Н. А. Махлин, Труды IV Всесоюзного совещания по физике взаимодействия заряженных частиц с монокристаллами (Москва: МГУ: 1973), с. 357. 4. В. П. Коробейников, А. А. Пузанов, В. Н. Пьянков, Г. Ю. Хропин, Труды IV Всесоюзного совещания по физике взаимодействия заряженных частиц с монокристаллами (Москва: МГУ: 1975), с. 413. 5. Й. Линдхард, Успехи физических наук, 99: 249 (1969) (пер. с англ.). 6. J. Quere, J. Nucl. Mater., 53: 262 (1974). 7. L. Wielunski, D. Wielunska, G. Della Mea, and A. Turos, Nucl. Instrum. Methods, 168: 323 (1980). 8. М. А. Иванов, Л. Б. Квашнина, Металлофиз. новейшие технол., 28, № 6: 811 (2006). 9. М. А. Иванов, Л. Б. Квашнина, Металлофиз. новейшие технол., 30, № 2: 161 (2008). 10. М. А. Иванов, Л. Б. Квашнина, В. С. Молодид, Металлофиз. новейшие технол., 32, № 10: 1335 (2010). 11. М. А. Кривоглаз, Дифракция рентгеновских лучей и нейтронов в неидеальных кристаллах (Киев: Наукова думка: 1983). 12. Дж. Эшелби, Континуальная теория дислокаций (Москва: Издательство иностранной литературы: 1963) (пер. с англ.). REFERENCES 1. J. Quere, phys. status solidi, 30: 713 (1968). 2. L. I. Ivanov and N. A. Makhlin, Izv. AN SSSR. Metally, No. 6: 154 (1970) (in Russian). 3. L. I. Ivanov, A. S. Koshkin, G. N. Marenov, and N. A. Makhlin, Trudy IV Vsesoyuznogo Soveshchaniya po Fizike Vzaimodeystviya Zaryazhennykh Chastits s Monokristallami (Moscow: MGU: 1973), p. 357 (in Russian). 4. V. P. Korobeynikov, A. A. Puzanov, V. N. P’yankov, and G. Yu. Khropin, Trudy IV Vsesoyuznogo Soveshchaniya po Fizike Vzaimodeystviya Zaryazhennykh Chastits s Monokristallami (Moscow: MGU: 1975), p. 413 (in Russian). 5. J. Lindhard, Uspekhi Fizicheskikh Nauk, 99: 249 (1969) (Russian translation). 6. J. Quere, J. Nucl. Mater., 53: 262 (1974). 7. L. Wielunski, D. Wielunska, G. Della Mea, and A. Turos, Nucl. Instrum. Methods, 168: 323 (1980). 8. M. O. Ivanov and L. B. Kvashnina, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 28, No. 6: 811 (2006) (in Russian). 9. M. O. Ivanov and L. B. Kvashnina, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 30, No. 2: 161 (2008) (in Russian). 10. M. O. Ivanov, L. B. Kvashnina, and V. S. Molodid, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 32, No. 10: 1335 (2010) (in Russian). 11. M. A. Krivoglaz, Difraktsiya Rentgenovskikh Luchey i Neytronov v Neideal’nykh Kristallakh (Kiev: Naukova Dumka: 1983) (in Russian). 12. J. Eshelby, Kontinual’naya Teoriya Dislokatsiy [Continual Theory of Dislocations] (Moscow: Izdatel’stvo Inostrannoy Literatury: 1963) (Russian translation). << /ASCII85EncodePages false /AllowTransparency false /AutoPositionEPSFiles true /AutoRotatePages /None /Binding /Left /CalGrayProfile (Dot Gain 20%) /CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2) /sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CannotEmbedFontPolicy /Error /CompatibilityLevel 1.4 /CompressObjects /Tags /CompressPages true /ConvertImagesToIndexed true /PassThroughJPEGImages true /CreateJobTicket false /DefaultRenderingIntent /Default /DetectBlends true /DetectCurves 0.0000 /ColorConversionStrategy /CMYK /DoThumbnails false /EmbedAllFonts true /EmbedOpenType false /ParseICCProfilesInComments true /EmbedJobOptions true /DSCReportingLevel 0 /EmitDSCWarnings false /EndPage -1 /ImageMemory 1048576 /LockDistillerParams false /MaxSubsetPct 100 /Optimize true /OPM 1 /ParseDSCComments true /ParseDSCCommentsForDocInfo true /PreserveCopyPage true /PreserveDICMYKValues true /PreserveEPSInfo true /PreserveFlatness true /PreserveHalftoneInfo false /PreserveOPIComments true /PreserveOverprintSettings true /StartPage 1 /SubsetFonts true /TransferFunctionInfo /Apply /UCRandBGInfo /Preserve /UsePrologue false /ColorSettingsFile () /AlwaysEmbed [ true ] /NeverEmbed [ true ] /AntiAliasColorImages false /CropColorImages true /ColorImageMinResolution 300 /ColorImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleColorImages true /ColorImageDownsampleType /Bicubic /ColorImageResolution 300 /ColorImageDepth -1 /ColorImageMinDownsampleDepth 1 /ColorImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeColorImages true /ColorImageFilter /DCTEncode /AutoFilterColorImages true /ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG /ColorACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /ColorImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000ColorACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000ColorImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasGrayImages false /CropGrayImages true /GrayImageMinResolution 300 /GrayImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleGrayImages true /GrayImageDownsampleType /Bicubic /GrayImageResolution 300 /GrayImageDepth -1 /GrayImageMinDownsampleDepth 2 /GrayImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeGrayImages true /GrayImageFilter /DCTEncode /AutoFilterGrayImages true /GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG /GrayACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /GrayImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000GrayACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000GrayImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasMonoImages false /CropMonoImages true /MonoImageMinResolution 1200 /MonoImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleMonoImages true /MonoImageDownsampleType /Bicubic /MonoImageResolution 1200 /MonoImageDepth -1 /MonoImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeMonoImages true /MonoImageFilter /CCITTFaxEncode /MonoImageDict << /K -1 >> /AllowPSXObjects false /CheckCompliance [ /None ] /PDFX1aCheck false /PDFX3Check false /PDFXCompliantPDFOnly false /PDFXNoTrimBoxError true /PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXSetBleedBoxToMediaBox true /PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXOutputIntentProfile () /PDFXOutputConditionIdentifier () /PDFXOutputCondition () /PDFXRegistryName () /PDFXTrapped /False /CreateJDFFile false /Description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> /CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002> /CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002> /CZE <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> /DAN <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> /DEU <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> /ESP <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> /ETI <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> /FRA <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> /GRE <FEFF03a703c103b703c303b903bc03bf03c003bf03b903ae03c303c403b5002003b103c503c403ad03c2002003c403b903c2002003c103c503b803bc03af03c303b503b903c2002003b303b903b1002003bd03b1002003b403b703bc03b903bf03c503c103b303ae03c303b503c403b5002003ad03b303b303c103b103c603b1002000410064006f006200650020005000440046002003c003bf03c5002003b503af03bd03b103b9002003ba03b103c42019002003b503be03bf03c703ae03bd002003ba03b103c403ac03bb03bb03b703bb03b1002003b303b903b1002003c003c103bf002d03b503ba03c403c503c003c903c403b903ba03ad03c2002003b503c103b303b103c303af03b503c2002003c503c803b703bb03ae03c2002003c003bf03b903cc03c403b703c403b103c2002e0020002003a403b10020005000440046002003ad03b303b303c103b103c603b1002003c003bf03c5002003ad03c703b503c403b5002003b403b703bc03b903bf03c503c103b303ae03c303b503b9002003bc03c003bf03c103bf03cd03bd002003bd03b1002003b103bd03bf03b903c703c403bf03cd03bd002003bc03b5002003c403bf0020004100630072006f006200610074002c002003c403bf002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002003ba03b103b9002003bc03b503c403b103b303b503bd03ad03c303c403b503c103b503c2002003b503ba03b403cc03c303b503b903c2002e> /HEB <FEFF05D405E905EA05DE05E905D5002005D105D405D205D305E805D505EA002005D005DC05D4002005DB05D305D9002005DC05D905E605D505E8002005DE05E105DE05DB05D9002000410064006F006200650020005000440046002005D405DE05D505EA05D005DE05D905DD002005DC05D405D305E405E105EA002005E705D305DD002D05D305E405D505E1002005D005D905DB05D505EA05D905EA002E002005DE05E105DE05DB05D90020005000440046002005E905E005D505E605E805D5002005E005D905EA05E005D905DD002005DC05E405EA05D905D705D4002005D105D005DE05E605E205D505EA0020004100630072006F006200610074002005D5002D00410064006F00620065002000520065006100640065007200200035002E0030002005D505D205E805E105D005D505EA002005DE05EA05E705D305DE05D505EA002005D905D505EA05E8002E05D005DE05D905DD002005DC002D005000440046002F0058002D0033002C002005E205D905D905E005D5002005D105DE05D305E805D905DA002005DC05DE05E905EA05DE05E9002005E905DC0020004100630072006F006200610074002E002005DE05E105DE05DB05D90020005000440046002005E905E005D505E605E805D5002005E005D905EA05E005D905DD002005DC05E405EA05D905D705D4002005D105D005DE05E605E205D505EA0020004100630072006F006200610074002005D5002D00410064006F00620065002000520065006100640065007200200035002E0030002005D505D205E805E105D005D505EA002005DE05EA05E705D305DE05D505EA002005D905D505EA05E8002E> /HRV (Za stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.) /HUN <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> /ITA <FEFF005500740069006c0069007a007a006100720065002000710075006500730074006500200069006d0070006f007300740061007a0069006f006e00690020007000650072002000630072006500610072006500200064006f00630075006d0065006e00740069002000410064006f00620065002000500044004600200070006900f900200061006400610074007400690020006100200075006e00610020007000720065007300740061006d0070006100200064006900200061006c007400610020007100750061006c0069007400e0002e0020004900200064006f00630075006d0065006e007400690020005000440046002000630072006500610074006900200070006f00730073006f006e006f0020006500730073006500720065002000610070006500720074006900200063006f006e0020004100630072006f00620061007400200065002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000200065002000760065007200730069006f006e006900200073007500630063006500730073006900760065002e> /JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002> /KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e> /LTH <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> /LVI <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> /NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.) /NOR <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> /POL <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> /PTB <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> /RUM <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> /RUS <FEFF04180441043f043e043b044c04370443043904420435002004340430043d043d044b04350020043d0430044104420440043e0439043a043800200434043b044f00200441043e043704340430043d0438044f00200434043e043a0443043c0435043d0442043e0432002000410064006f006200650020005000440046002c0020043c0430043a04410438043c0430043b044c043d043e0020043f043e04340445043e0434044f04490438044500200434043b044f00200432044b0441043e043a043e043a0430044704350441044204320435043d043d043e0433043e00200434043e043f0435044704300442043d043e0433043e00200432044b0432043e04340430002e002000200421043e043704340430043d043d044b04350020005000440046002d0434043e043a0443043c0435043d0442044b0020043c043e0436043d043e0020043e0442043a0440044b043204300442044c002004410020043f043e043c043e0449044c044e0020004100630072006f00620061007400200438002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020043800200431043e043b043504350020043f043e04370434043d043804450020043204350440044104380439002e> /SKY <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> /SLV <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> /SUO <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> /SVE <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> /TUR <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> /UKR <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> /ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.) >> /Namespace [ (Adobe) (Common) (1.0) ] /OtherNamespaces [ << /AsReaderSpreads false /CropImagesToFrames true /ErrorControl /WarnAndContinue /FlattenerIgnoreSpreadOverrides false /IncludeGuidesGrids false /IncludeNonPrinting false /IncludeSlug false /Namespace [ (Adobe) (InDesign) (4.0) ] /OmitPlacedBitmaps false /OmitPlacedEPS false /OmitPlacedPDF false /SimulateOverprint /Legacy >> << /AddBleedMarks false /AddColorBars false /AddCropMarks false /AddPageInfo false /AddRegMarks false /ConvertColors /ConvertToCMYK /DestinationProfileName () /DestinationProfileSelector /DocumentCMYK /Downsample16BitImages true /FlattenerPreset << /PresetSelector /MediumResolution >> /FormElements false /GenerateStructure false /IncludeBookmarks false /IncludeHyperlinks false /IncludeInteractive false /IncludeLayers false /IncludeProfiles false /MultimediaHandling /UseObjectSettings /Namespace [ (Adobe) (CreativeSuite) (2.0) ] /PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK /PreserveEditing true /UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged /UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile /UseDocumentBleed false >> ] >> setdistillerparams << /HWResolution [2400 2400] /PageSize [612.000 792.000] >> setpagedevice

Ähnliche Einträge