Ускорение электронных сгустков при введении расстройки между частотой следования сгустков и частотой возбуждаемого ими в диэлектрической структуре кильватерного поля
С использованием последовательности сгустков линейного электронного ускорителя «Алмаз-2М» (4,5 МэВ, 1 А, 2 мкс) проведено возбуждение кильватерных полей в диэлектрической структуре первой частью последовательности и ускорение в этих полях второй части последовательности сгустков, сдвинутых в ускоряю...
Saved in:
| Published in: | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Date: | 2015 |
| Main Authors: | , , , , , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2015
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/112357 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Ускорение электронных сгустков при введении расстройки между частотой следования сгустков и частотой возбуждаемого ими в диэлектрической структуре кильватерного поля / Г.П. Березина, А.М. Егоров, Г.А. Кривоносов, А.Ф. Линник, О.Л. Омелаенко, И.Н. Онищенко, В.И. Приступа, В.С. Ус // Вопросы атомной науки и техники. — 2015. — № 6. — С. 56-59. — Бібліогр.: 4 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860262728511258624 |
|---|---|
| author | Березина, Г.П. Егоров, А.М. Кривоносов, Г.А. Линник, А.Ф. Омелаенко, О.Л. Онищенко, И.Н. Приступа, В.И. Ус, В.С. |
| author_facet | Березина, Г.П. Егоров, А.М. Кривоносов, Г.А. Линник, А.Ф. Омелаенко, О.Л. Онищенко, И.Н. Приступа, В.И. Ус, В.С. |
| citation_txt | Ускорение электронных сгустков при введении расстройки между частотой следования сгустков и частотой возбуждаемого ими в диэлектрической структуре кильватерного поля / Г.П. Березина, А.М. Егоров, Г.А. Кривоносов, А.Ф. Линник, О.Л. Омелаенко, И.Н. Онищенко, В.И. Приступа, В.С. Ус // Вопросы атомной науки и техники. — 2015. — № 6. — С. 56-59. — Бібліогр.: 4 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Вопросы атомной науки и техники |
| description | С использованием последовательности сгустков линейного электронного ускорителя «Алмаз-2М» (4,5 МэВ, 1 А, 2 мкс) проведено возбуждение кильватерных полей в диэлектрической структуре первой частью последовательности и ускорение в этих полях второй части последовательности сгустков, сдвинутых в ускоряющие фазы при введении расстройки частоты следования сгустков относительно частоты возбуждаемого поля. Изменением величины расстройки показана возможность регулировки числа сгустков, возбуждающих кильватерное поле в структуре, и числа последующих ускоряемых сгустков.
З використанням послідовності згустків лінійного електронного прискорювача «Алмаз-2М» (4,5 МеВ, 1 А, 2 мкс) проведено збудження кільватерних полів у діелектричній структурі першою частиною послідовності і прискорення в цих полях другої частини послідовності згустків, зсунутих у прискорюючі фази при введенні розстройки частоти слідування згустків відносно частоти збуджуваного поля. Зміною величини розстройки показана можливість регулювання числа згустків, що збуджують кільватерне поле в структурі, і числа наступних прискорених згустків.
Using a sequence of bunches of linear electron accelerator "Almaz-2M" (4.5 MeV, 1 A, 2 μs) it was carried out the wakefield excitation in the dielectric structure of the first part of the sequence and the acceleration in these fields the second part of the sequence of bunches shifted in the accelerating phases at detuning bunch repetition frequency with the excited wakefield frequency. By changing the detuning value it was shown the ability to govern the number of bunches, exciting wakefield in the structure, and the number of subsequent accelerated bunches.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:57:10Z |
| format | Article |
| fulltext |
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2015. №6(100) 56
УДК 621.384.6
УСКОРЕНИЕ ЭЛЕКТРОННЫХ СГУСТКОВ ПРИ ВВЕДЕНИИ
РАССТРОЙКИ МЕЖДУ ЧАСТОТОЙ СЛЕДОВАНИЯ СГУСТКОВ
И ЧАСТОТОЙ ВОЗБУЖДАЕМОГО ИМИ В ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ
СТРУКТУРЕ КИЛЬВАТЕРНОГО ПОЛЯ
Г.П. Березина, А.М. Егоров, Г.А. Кривоносов, А.Ф. Линник, О.Л. Омелаенко,
И.Н. Онищенко, В.И. Приступа, В.С. Ус
Национальный научный центр «Харьковский физико-технический институт»,
Харьков, Украина
E-mail: onish@kipt.kharkov.ua
С использованием последовательности сгустков линейного электронного ускорителя «Алмаз-2М»
(4,5 МэВ, 1 А, 2 мкс) проведено возбуждение кильватерных полей в диэлектрической структуре первой ча-
стью последовательности и ускорение в этих полях второй части последовательности сгустков, сдвинутых в
ускоряющие фазы при введении расстройки частоты следования сгустков относительно частоты возбуждае-
мого поля. Изменением величины расстройки показана возможность регулировки числа сгустков, возбуж-
дающих кильватерное поле в структуре, и числа последующих ускоряемых сгустков.
ВВЕДЕНИЕ
При разработке концепции мультибанчевого ди-
электрического кильватерного ускорителя [1] важной
проблемой является инжекция сгустков для их уско-
рения возбужденными кильватерными полями. В
коллинеарной схеме ускорителя инжекция ускоряе-
мых сгустков может быть реализована [2] без исполь-
зования дополнительного ускорителя-инжектора за
счет смещения в ускоряющую фазу возбужденного
кильватерного поля сгустков задней части последо-
вательности при их отклонении и возвращении на
линию возбуждения кильватерного поля сгустками
передней части последовательности. В этом методе
проблематичным является требуемое быстрое
включение отклоняющего магнитного поля. В [3]
предложен метод создания последовательности воз-
буждающих субпикосекундных сгустков (драйве-
ров) с необходимым расстоянием между ними и
ускоряемого сгустка (витнеса), отстоящего на рас-
стоянии, обеспечивающeм попадание в ускоряю-
щую фазу кильватерного поля. Принцип этого мето-
да, основанного на технике маски, схематически
показан на Рис. 1. Исходный электронный пучок
(длинный сгусток) направляется в секцию “dog-leg”,
имея коррелированную вдоль длины сгустка (т.е. по
времени прилета) дисперсию по энергии. Для пред-
ставленного случая фронт сгустка (“F”) имеет
меньшую энергию по сравнению с хвостом сгустка
(“B”). Первый магнитный диполь разворачивает
различные энергии сгустка в пространстве, превра-
щая корреляцию энергия-время в корреляцию энер-
гия-пространство. Затем сгусток попадает на метал-
лическую маску, состоящую из периодического
набора металлических проволочек, приводя к рассе-
иванию электронов, ударившихся в нити. Проходя
через второй диполь, микросгустки, разнесенные по
энергиям в пространстве, превращаются в микро-
сгустки, разнесенные по энергиям во времени. Та-
ким образом, формируется последовательность
микросгустков, расстояния между которыми опре-
деляются маской.
Рис. 1. Слева: упрощенная схема техники получения
микросгустков с использованием маски. Cправа:
структура микросгустков, созданная проволочной
маской, во времени и по энергии
В настоящей работе предложен и эксперимен-
тально исследован метод возбуждения кильватерно-
го поля одними сгустками и ускорения других
сгустков одной и той же последовательности. В
этом методе, используемом в коллинеарной схеме
концепции [1], отсутствуют дополнительный уско-
ритель-инжектор и сложные медленно действующие
магнитные системы. Суть метода [4] заключается во
введении расстройки между частотой следования
сгустков fm и частотой возбуждаемого кильватерно-
го поля f0 (Δf = fm - f0). В отсутствие расстройки (fm
= f0) все сгустки находятся в тормозящей фазе воз-
буждаемого поля и теряют свою энергию на воз-
буждение колебаний. При наличии расстройки (fm ≠
f0) сгустки передней части последовательности те-
ряют свою энергию на возбуждение кильватерного
поля, а сгустки задней части последовательности,
смещаясь по фазе, попадают в ускоряющее кильва-
терное поле, возбуждаемое предыдущими сгустка-
ми, и приобретают дополнительную энергию. Для
точечных и моноэнергетичних сгустков число
сгустков N* первой части последовательности, ко-
торые возбуждают кильватерное поле, определяется
из условия смещения по фазе N*-го сгустка на π:
N*=fm/2Δf. (1)
Следующая часть последовательности сгустков
такой же длительности ускоряется.
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2015. №6(100) 57
1. ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ СПЕКТРЫ
C МАГНИТНОГО АНАЛИЗАТОРА
1.1. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА
Схема экспериментальной установки для иссле-
дования возбуждения кильватерного поля в диэлек-
трической структуре последовательностью сгустков
и ускорение в этих полях других сгустков той же
последовательности, сдвинутых в ускоряющие фазы
за счет введения расстройки между частотой следо-
вания сгустков и частотой возбуждаемого кильва-
терного поля, представлена на Рис. 2
Рис. 2. Схема экспериментальной установки.
1 – ускоритель «Алмаз-2М»; 2 – магнитные анали-
заторы; 3 – входная и выходная диафрагмы; 4 –
тефлоновая трубка; 5 – металлический волновод
Последовательность сгустков релятивистских
электронов создавалась с помощью линейного резо-
нансного электронного ускорителя «Алмаз-2М» 1.
Энергия сгустков 4,5 МэВ, ток в импульсе 0,8 А, дли-
тельность импульса 2 мкс. Каждый импульс пред-
ставляет собой последовательность N=6·103 сгустков,
каждый зарядом 0,26 нКл и длительностью 60 пс.
Период следования сгустков 360 пс. Диэлектриче-
ский резонатор представлял собой медный цилин-
дрический волновод 5 с внутренним диаметром
85 мм, заполненный диэлектрической трубкой 4 из
фторопласта (ε=2,04, tgδ=4⋅10-4), с каналом диамет-
ром 2,1 см для прохождения электронных сгустков.
Длина заполненной диэлектриком части равна
31 см, что соответствует трем длинам волны основ-
ной моды.
Энергетические спектры электронов сгустков
измерялись с помощью магнитного анализатора 2,
расположенного на выходе диэлектрической струк-
туры.
1.2. ЭКСПЕРИМЕНТЫ ПО ИЗМЕРЕНИЮ
ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ СПЕКТРОВ
На Рис. 3,а,б представлены полученные энерге-
тические спектры электронов пучка, прошедших
через резонатор без диэлектрика (черные линии −
исходные спектры) и через резонатор с диэлектри-
ческой трубкой (красные линии − спектры после
возбуждения кильватерного поля и взаимодействия
с ним). На Рис. 3,а показан резонансный случай (ну-
левая расстройка Δf=0), на Рис. 3,б – нерезонансный
случай (ненулевая расстройка Δf=2,5 МГц).
Из Рис. 3,а следует, что при наличии диэлектри-
ка в случае резонанса весь энергетический спектр
смещается на 400 кэВ как целое в область меньших
энергий, что обусловлено потерей энергии на воз-
буждение колебаний всех сгустков как резонансных.
а б
Рис. 3. Энергетические спектры электронов сгуст-
ков, прошедших через резонатор без диэлектрика
(квадратные точки) и через резонатор с диэлек-
трической трубкой (круглые точки):
а − Δf = 0; b − Δf = fm - f0 = 2,5 МГц
При наличии расстройки между частотой следо-
вания сгустков и собственной частотой кильватер-
ного поля Δf = fm - f0 = 2,5 МГц (см. Рис. 3,б) часть
сгустков последовательности, смещаясь по фазе,
попадает в ускоряющую фазу кильватерной волны,
возбуждаемой предыдущими сгустками той же по-
следовательности, и отбирает энергию кильватерно-
го поля. В этом случае в энергетических спектрах
электронов наблюдаются как потерявшие энергию
электроны (-150 кэВ), так и ускоренные до энергии
выше первоначальной (+150 кэВ).
2. ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ СПЕКТРЫ
ПО ОТПЕЧАТКАМ ПУЧКА
НА СТЕКЛЯННЫХ ПЛАСТИНАХ
2.1. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА
Схема экспериментальной установки для этого
эксперимента показана на Рис. 4.
Рис. 4. Схема экспериментальной установки.
1 – ускоритель «Алмаз-2М»; 2 – магнитный
анализатор; 3 – входная диафрагма; 4 –
тефлоновая трубка; 5 – металлический резонатор;
6 – поперечное магнитное поле; 7 – вакуумная
заглушка; 8 – СВЧ-зонд; 9 – плунжер;
10 – дополнительный волновод; 11 – стеклянная
пластина; 12 – коллектор
В этом случае использовался компаунд-резонатор,
состоящий из металлического резонатора 5, запол-
ненного диэлектриком 4 на такой длине, чтобы на
диэлектрической его части укладывалось целое чис-
ло полуволн, возбуждаемых в диэлектрике, и целое
число полуволн в пустой части. В таком компаунд-
резонаторе отсутствует отражение на границе ди-
электрик-вакуум, а структура кильватерного поля в
диэлектрической части такая же, как и в диэлектри-
ческом резонаторе. При этом появляется возмож-
ность отклонять сгустки на стенки металлического
волновода и получать отпечатки сгустков на стек-
лянной пластине 11.
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2015. №6(100) 58
Энергетические спектры электронных сгустков,
прошедших через резонатор без диэлектрика и через
резонатор с диэлектрической трубкой, определялись
по отпечаткам на стеклянных пластинах 11 элек-
тронных сгустков, отклоненных постоянным попе-
речным магнитным полем 6. Сигнал возбужденного
кильватерного поля регистрировался СВЧ-зондом 8.
2.2. ЭКСПЕРИМЕНТЫ ПО ИЗМЕРЕНИЮ
ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ СПЕКТРОВ
На Рис. 5,a показаны отпечатки электронов пуч-
ка, развернутых постоянным магнитным полем, на
стеклянных пластинах, когда частота следования
сгустков равна собственной частоте диэлектриче-
ской структуры f0 = fm (1 – без диэлектрика и 2 – с
диэлектриком в волноводе), а на Рис. 5,б – то же при
введении расстройки Δf = fm - f0 = 2,5 МГц.
а б
Рис. 5. Отпечатки электронов пучка, развёрнутого
постоянным поперечным магнитным полем, на
стеклянных пластинах: а – Δf = 0; б – Δf = fm - f0 =
2,5 МГц (1 – без диэлектрика, 2 – с диэлектриком)
Как видно из Рис. 5, так же как и для энергетиче-
ских спектров, измеренных магнитным анализато-
ром, из спектров, полученных в этих экспериментах,
следует, что в случае резонанса (Δf = 0) и наличии
диэлектрика все сгустки теряют свою энергию на
возбуждение кильватерного поля. Потери энергии
составляют 300 кэВ. При наличии расстройки (Δf ≠ 0)
в энергетических спектрах электронов наблюдаются
как электроны, потерявшие энергию, так и электро-
ны, ускоренные до энергии выше начальной.
а б
Рис. 6. Распределение плотности потемнения от-
печатков пучка на стеклянной пластине для резо-
нансного случая Δf = 0: а – без диэлектрика;
б – с диэлектриком
С помощью компьютерной программы проделан
анализ плотности потемнения на стеклянных пла-
стинах вдоль отпечатка развернутого пучка. На
Рис. 6 показано полученное распределение плотности
потемнения вдоль отпечатка в резонансном случае
(Δf = 0) для резонатора без диэлектрика (см. Рис. 6,а)
и резонатора с диэлектрической трубкой (см.
Рис. 6,б). В этом случае наблюдаются только элек-
троны, потерявшие энергию на возбуждение кильва-
терной волны. Потери энергии составляют около
500 кэВ.
На Рис. 7 показано распределение плотности по-
темнения по сечению при наличии расстройки (Δf =
fm - f0 = 2,5 МГц) для резонатора без диэлектрика
(Рис. 7,а) и резонатора с диэлектрической трубкой
(Рис. 7,б).
а б
Рис. 7. Распределение плотности потемнения отпе-
чатков пучка на стеклянной пластине в зависимости
от энергии при наличии расстройки (Δf = fm - f0 =
2.5 МГц). а – без диэлектрика; б – с диэлектриком
В этом случае наблюдаются электроны, поте-
рявшие энергию на возбуждение кильватерной вол-
ны (-200 кэВ), а также электроны, ускоренные полем
волны, возбуждённым предыдущими сгустками
(+200 кэВ). Асимметрия вызвана возможными
большими потерями на стенках диэлектрической
трубки замедленных электронов как более чувстви-
тельных к действию радиальной компоненты киль-
ватерного поля.
3. ВЛИЯНИЕ ЧАСТОТНОЙ РАССТРОЙКИ
НА ВРЕМЕННУЮ ЭВОЛЮЦИЮ
СИГНАЛОВ КИЛЬВАТЕРНОГО ПОЛЯ
И ТОКА ПУЧКА
Осциллограммы сигналов кильватерного поля
для случаев, когда Δf = 0, Δf = 1 МГц и Δf = 1,5 МГц
показаны на Рис. 8 (верхние). Для рассмотрения их
временной эволюции на Рис. 8 (нижние) представ-
лены осциллограммы тока пучка.
а б в
Рис. 8. Осциллограммы сигналов СВЧ-излучения:
а – Δf = 0; б – Δf = 1,0 МГц; в – Δf = 1,5 МГц
Из Рис. 8 видно, что в резонансном случае (Δf = 0)
амплитуда кильватерного поля быстро нарастает, а
потом остается постоянной. В случае ненулевой
расстройкой (Δf = 1,0 MГц) на импульсе амплитуды
кильватерного поля наблюдаются 3 осцилляции.
Последние могут быть объяснены биением ампли-
туды кильватерного поля, вызванным периодиче-
ским чередующимся возбуждением кильватерного
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2015. №6(100) 59
поля при торможении части сгустков последова-
тельности и поглощением кильватерного поля при
ускорении следующей части последовательности
сгустков. При этом продолжительность всей после-
довательности N в несколько раз превышает про-
должительность каждой части N* (для этого случая
в 6 раз, т.е. N=6N*).
В случае большей расстройки Δf = 1,5 MГц из-за
уменьшения длительности возбуждающей части
последовательности амплитуда кильватерного поля
существенно меньше.
На Рис. 9 представлены экспериментально полу-
ченные количества сгустков, которые тормозятся, и
сгустков, которые ускоряются, в соответствии с ве-
личиной расстройки. Верхняя расчетная кривая по-
лучена из (1). Расчет и измеренная зависимость
находятся в удовлетворительном согласии.
Рис. 9. Соответствие между числом сгустков,
возбуждающих кильватерное поле
и величиной расстройки Δf = fm - f0
ВЫВОДЫ
Показано, что в резонансном случае, т.е. при
совпадении частоты следования сгустков с частотой
основной моды кильватерного поля, энергетический
спектр провзаимодействовавших сгустков смещает-
ся на 400 кэВ как целое в область меньших энергий,
что обусловлено потерей энергии на возбуждение
кильватерного поля всеми сгустками.
При введении расстройки между частотой следо-
вания сгустков и частой основной возбуждаемой моды
кильватерного поля наблюдается ускорение (+150 кэВ)
кильватерными полями части сгустков из последова-
тельности. Изменением величины расстройки можно
регулировать число сгустков последовательности, ко-
торые возбуждают кильватерную волну, и число по-
следующих сгустков, которые попадают в ускоряю-
щую фазу кильватерного поля и получают дополни-
тельную энергию. При увеличении расстройки воз-
никают условия, когда появляется биение кильва-
терного поля с несколькими частями последова-
тельности заторможенных и ускоренных сгустков.
Работа поддержана программой «Global Initia-
tives for Proliferation Prevention (GIPP)», проект
ANL-T2-247-UA (УНТЦ № P522).
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1. I.N. Onishchenko, V.A. Kiselev, A.F. Linnik,
G.V. Sotnikov. Concept of dielectric wakefield ac-
celerator driven by a long sequence of electron
bunches // Proc. IPAC2013. 2013, p. 1259.
2. В.А. Вишняков, В.В. Закутин, В.А. Кушнир и др.
Экспериментальное исследование доускорения
пучка линейного резонансного ускорителя в си-
стеме пассивных резонаторов // Труды 10-го Все-
союзного совещания по ускорителям заряжен-
ных частиц. Дубна, 1987, т. 1, с. 257-259.
3. E. Kallos. Plasma wakefield accelerators using mul-
tiple electron bunches // Thesis to the University of
Southern California. 2008, р. 101, 112-113.
4. В.А. Киселев, А.Ф. Линник, В.И. Мирный,
И.Н. Онищенко, Г.В. Сотников, В.В. Усков. Об
ускорении электронов при возбуждении кильва-
терных полей в диэлектрических структурах по-
следовательностью релятивистских электронных
сгустков // Вопросы атомной науки и техники.
Серия «Плазменная электроника и новые мето-
ды ускорения». 2008, № 4, с. 70-72.
Статья поступила в редакцию 26.10.2015
ELECTRON BUNCHES ACCELERATION AT DETUNING BUNCH REPETITION FREQUENCY
AND FREQUENCY OF WAKEFIELD EXCITED IN A DIELECTRIC STRUCTURE
G.P. Berezina, A.M. Yegorov, G.A. Krivonosov, A.F. Linnik, O.L. Omelaenko, I.N. Onishchenko, V.I. Pristupa, V.S.
Us
Using a sequence of bunches of linear electron accelerator "Almaz-2M" (4.5 MeV, 1 A, 2 µs) it was carried out
the wakefield excitation in the dielectric structure of the first part of the sequence and the acceleration in these fields
the second part of the sequence of bunches shifted in the accelerating phases at detuning bunch repetition frequency
with the excited wakefield frequency. By changing the detuning value it was shown the ability to govern the number
of bunches, exciting wakefield in the structure, and the number of subsequent accelerated bunches.
ПРИСКОРЕННЯ ЕЛЕКТРОННИХ ЗГУСТКІВ ПРИ ВВЕДЕННІ РОЗСТРОЙКИ МІЖ ЧАСТОТОЮ
РУХУ ЗГУСТКІВ І ЧАСТОТОЮ ЗБУДЖУВАНОГО НИМИ В ДІЕЛЕКТРИЧНІЙ СТРУКТУРІ
КІЛЬВАТЕРНОГО ПОЛЯ
Г.П. Березіна, О.М. Єгоров, Г.А. Кривоносов, А.Ф. Лінник, О.Л. Омелаєнко, І.М. Оніщенко,
В.І. Приступа, В.С. Ус
З використанням послідовності згустків лінійного електронного прискорювача «Алмаз-2М» (4,5 МеВ,
1 А, 2 мкс) проведено збудження кільватерних полів у діелектричній структурі першою частиною послідов-
ності і прискорення в цих полях другої частини послідовності згустків, зсунутих у прискорюючі фази при
введенні розстройки частоти слідування згустків відносно частоти збуджуваного поля. Зміною величини
розстройки показана можливість регулювання числа згустків, що збуджують кільватерне поле в структурі, і
числа наступних прискорених згустків.
ВВЕДЕНИЕ
1. Энергетические спектры c магнитного анализатора
1.1. Экспериментальная установка
1.2. Эксперименты по измерению энергетических спектров
2. Энергетические спектры
по отпечаткам пучка
на стеклянных пластинах
2.1. Экспериментальная установка
2.2. Эксперименты по измерению энергетических спектров
3. влияние частотной расстройки на временную эволюцию сигналов кильватерного поля и тока пучка
Выводы
Библиографический список
ELECTRON BUNCHES ACCELERATION AT DETUNING BUNCH REPETITION FREQUENCY AND FREQUENCY OF WAKEFIELD EXCITED IN A DIELECTRIC STRUCTURE
ПРИСКОРЕННЯ ЕЛЕКТРОННИХ ЗГУСТКІВ ПРИ ВВЕДЕННІ РОЗСТРОЙКИ МІЖ ЧАСТОТОЮ РУХУ ЗГУСТКІВ І ЧАСТОТОЮ ЗБУДЖУВАНОГО НИМИ В ДІЕЛЕКТРИЧНІЙ СТРУКТУРІ КІЛЬВАТЕРНОГО ПОЛЯ
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-112357 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:57:10Z |
| publishDate | 2015 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Березина, Г.П. Егоров, А.М. Кривоносов, Г.А. Линник, А.Ф. Омелаенко, О.Л. Онищенко, И.Н. Приступа, В.И. Ус, В.С. 2017-01-20T17:28:57Z 2017-01-20T17:28:57Z 2015 Ускорение электронных сгустков при введении расстройки между частотой следования сгустков и частотой возбуждаемого ими в диэлектрической структуре кильватерного поля / Г.П. Березина, А.М. Егоров, Г.А. Кривоносов, А.Ф. Линник, О.Л. Омелаенко, И.Н. Онищенко, В.И. Приступа, В.С. Ус // Вопросы атомной науки и техники. — 2015. — № 6. — С. 56-59. — Бібліогр.: 4 назв. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/112357 621.384.6 С использованием последовательности сгустков линейного электронного ускорителя «Алмаз-2М» (4,5 МэВ, 1 А, 2 мкс) проведено возбуждение кильватерных полей в диэлектрической структуре первой частью последовательности и ускорение в этих полях второй части последовательности сгустков, сдвинутых в ускоряющие фазы при введении расстройки частоты следования сгустков относительно частоты возбуждаемого поля. Изменением величины расстройки показана возможность регулировки числа сгустков, возбуждающих кильватерное поле в структуре, и числа последующих ускоряемых сгустков. З використанням послідовності згустків лінійного електронного прискорювача «Алмаз-2М» (4,5 МеВ, 1 А, 2 мкс) проведено збудження кільватерних полів у діелектричній структурі першою частиною послідовності і прискорення в цих полях другої частини послідовності згустків, зсунутих у прискорюючі фази при введенні розстройки частоти слідування згустків відносно частоти збуджуваного поля. Зміною величини розстройки показана можливість регулювання числа згустків, що збуджують кільватерне поле в структурі, і числа наступних прискорених згустків. Using a sequence of bunches of linear electron accelerator "Almaz-2M" (4.5 MeV, 1 A, 2 μs) it was carried out the wakefield excitation in the dielectric structure of the first part of the sequence and the acceleration in these fields the second part of the sequence of bunches shifted in the accelerating phases at detuning bunch repetition frequency with the excited wakefield frequency. By changing the detuning value it was shown the ability to govern the number of bunches, exciting wakefield in the structure, and the number of subsequent accelerated bunches. Работа поддержана программой «Global Initiatives for Proliferation Prevention (GIPP)», проект ANL-T2-247-UA (УНТЦ № P522). ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Новые и нестандартные ускорительные технологии Ускорение электронных сгустков при введении расстройки между частотой следования сгустков и частотой возбуждаемого ими в диэлектрической структуре кильватерного поля Прискорення електронних згустків при введенні розстройки між частотою руху згустків і частотою збуджуваного ними в діелектричній структурі кільватерного поля Electron bunches acceleration at detuning bunch repetition frequency and frequency of wakefield excited in a dielectric structure Article published earlier |
| spellingShingle | Ускорение электронных сгустков при введении расстройки между частотой следования сгустков и частотой возбуждаемого ими в диэлектрической структуре кильватерного поля Березина, Г.П. Егоров, А.М. Кривоносов, Г.А. Линник, А.Ф. Омелаенко, О.Л. Онищенко, И.Н. Приступа, В.И. Ус, В.С. Новые и нестандартные ускорительные технологии |
| title | Ускорение электронных сгустков при введении расстройки между частотой следования сгустков и частотой возбуждаемого ими в диэлектрической структуре кильватерного поля |
| title_alt | Прискорення електронних згустків при введенні розстройки між частотою руху згустків і частотою збуджуваного ними в діелектричній структурі кільватерного поля Electron bunches acceleration at detuning bunch repetition frequency and frequency of wakefield excited in a dielectric structure |
| title_full | Ускорение электронных сгустков при введении расстройки между частотой следования сгустков и частотой возбуждаемого ими в диэлектрической структуре кильватерного поля |
| title_fullStr | Ускорение электронных сгустков при введении расстройки между частотой следования сгустков и частотой возбуждаемого ими в диэлектрической структуре кильватерного поля |
| title_full_unstemmed | Ускорение электронных сгустков при введении расстройки между частотой следования сгустков и частотой возбуждаемого ими в диэлектрической структуре кильватерного поля |
| title_short | Ускорение электронных сгустков при введении расстройки между частотой следования сгустков и частотой возбуждаемого ими в диэлектрической структуре кильватерного поля |
| title_sort | ускорение электронных сгустков при введении расстройки между частотой следования сгустков и частотой возбуждаемого ими в диэлектрической структуре кильватерного поля |
| topic | Новые и нестандартные ускорительные технологии |
| topic_facet | Новые и нестандартные ускорительные технологии |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/112357 |
| work_keys_str_mv | AT berezinagp uskorenieélektronnyhsgustkovprivvedeniirasstroikimeždučastotoisledovaniâsgustkovičastotoivozbuždaemogoimivdiélektričeskoistrukturekilʹvaternogopolâ AT egorovam uskorenieélektronnyhsgustkovprivvedeniirasstroikimeždučastotoisledovaniâsgustkovičastotoivozbuždaemogoimivdiélektričeskoistrukturekilʹvaternogopolâ AT krivonosovga uskorenieélektronnyhsgustkovprivvedeniirasstroikimeždučastotoisledovaniâsgustkovičastotoivozbuždaemogoimivdiélektričeskoistrukturekilʹvaternogopolâ AT linnikaf uskorenieélektronnyhsgustkovprivvedeniirasstroikimeždučastotoisledovaniâsgustkovičastotoivozbuždaemogoimivdiélektričeskoistrukturekilʹvaternogopolâ AT omelaenkool uskorenieélektronnyhsgustkovprivvedeniirasstroikimeždučastotoisledovaniâsgustkovičastotoivozbuždaemogoimivdiélektričeskoistrukturekilʹvaternogopolâ AT oniŝenkoin uskorenieélektronnyhsgustkovprivvedeniirasstroikimeždučastotoisledovaniâsgustkovičastotoivozbuždaemogoimivdiélektričeskoistrukturekilʹvaternogopolâ AT pristupavi uskorenieélektronnyhsgustkovprivvedeniirasstroikimeždučastotoisledovaniâsgustkovičastotoivozbuždaemogoimivdiélektričeskoistrukturekilʹvaternogopolâ AT usvs uskorenieélektronnyhsgustkovprivvedeniirasstroikimeždučastotoisledovaniâsgustkovičastotoivozbuždaemogoimivdiélektričeskoistrukturekilʹvaternogopolâ AT berezinagp priskorennâelektronnihzgustkívprivvedennírozstroikimížčastotoûruhuzgustkívíčastotoûzbudžuvanogonimivdíelektričníistrukturíkílʹvaternogopolâ AT egorovam priskorennâelektronnihzgustkívprivvedennírozstroikimížčastotoûruhuzgustkívíčastotoûzbudžuvanogonimivdíelektričníistrukturíkílʹvaternogopolâ AT krivonosovga priskorennâelektronnihzgustkívprivvedennírozstroikimížčastotoûruhuzgustkívíčastotoûzbudžuvanogonimivdíelektričníistrukturíkílʹvaternogopolâ AT linnikaf priskorennâelektronnihzgustkívprivvedennírozstroikimížčastotoûruhuzgustkívíčastotoûzbudžuvanogonimivdíelektričníistrukturíkílʹvaternogopolâ AT omelaenkool priskorennâelektronnihzgustkívprivvedennírozstroikimížčastotoûruhuzgustkívíčastotoûzbudžuvanogonimivdíelektričníistrukturíkílʹvaternogopolâ AT oniŝenkoin priskorennâelektronnihzgustkívprivvedennírozstroikimížčastotoûruhuzgustkívíčastotoûzbudžuvanogonimivdíelektričníistrukturíkílʹvaternogopolâ AT pristupavi priskorennâelektronnihzgustkívprivvedennírozstroikimížčastotoûruhuzgustkívíčastotoûzbudžuvanogonimivdíelektričníistrukturíkílʹvaternogopolâ AT usvs priskorennâelektronnihzgustkívprivvedennírozstroikimížčastotoûruhuzgustkívíčastotoûzbudžuvanogonimivdíelektričníistrukturíkílʹvaternogopolâ AT berezinagp electronbunchesaccelerationatdetuningbunchrepetitionfrequencyandfrequencyofwakefieldexcitedinadielectricstructure AT egorovam electronbunchesaccelerationatdetuningbunchrepetitionfrequencyandfrequencyofwakefieldexcitedinadielectricstructure AT krivonosovga electronbunchesaccelerationatdetuningbunchrepetitionfrequencyandfrequencyofwakefieldexcitedinadielectricstructure AT linnikaf electronbunchesaccelerationatdetuningbunchrepetitionfrequencyandfrequencyofwakefieldexcitedinadielectricstructure AT omelaenkool electronbunchesaccelerationatdetuningbunchrepetitionfrequencyandfrequencyofwakefieldexcitedinadielectricstructure AT oniŝenkoin electronbunchesaccelerationatdetuningbunchrepetitionfrequencyandfrequencyofwakefieldexcitedinadielectricstructure AT pristupavi electronbunchesaccelerationatdetuningbunchrepetitionfrequencyandfrequencyofwakefieldexcitedinadielectricstructure AT usvs electronbunchesaccelerationatdetuningbunchrepetitionfrequencyandfrequencyofwakefieldexcitedinadielectricstructure |