О механизме кризиса теплоотдачи в водоохлаждаемых ядерных реакторах
Рассмотрены представления о физическом механизме кризиса теплоотдачи при вынужденном
 движении двухфазного потока в обогреваемых каналах Розглянуто уявлення про фізичний механізм кризи тепловіддачі при вимушеному русі двофазного потоку в каналах, що обігріваються Ideas regarding physical mec...
Saved in:
| Published in: | Проблеми безпеки атомних електростанцій і Чорнобиля |
|---|---|
| Date: | 2012 |
| Main Authors: | , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Інститут проблем безпеки атомних електростанцій НАН України
2012
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/113294 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | О механизме кризиса теплоотдачи в водоохлаждаемых ядерных реакторах / И.Г. Шараевский, Н.М. Фиалко, Н.О. Меранова, Н.И. Шараевская // Проблеми безпеки атомних електростанцій і Чорнобиля: наук.-техн. зб. — 2012. — Вип. 18. — С. 26–30. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860266189149700096 |
|---|---|
| author | Шараевский, И.Г. Фиалко, Н.М. Меранова, Н.О. Шараевская, Н.И. |
| author_facet | Шараевский, И.Г. Фиалко, Н.М. Меранова, Н.О. Шараевская, Н.И. |
| citation_txt | О механизме кризиса теплоотдачи в водоохлаждаемых ядерных реакторах / И.Г. Шараевский, Н.М. Фиалко, Н.О. Меранова, Н.И. Шараевская // Проблеми безпеки атомних електростанцій і Чорнобиля: наук.-техн. зб. — 2012. — Вип. 18. — С. 26–30. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Проблеми безпеки атомних електростанцій і Чорнобиля |
| description | Рассмотрены представления о физическом механизме кризиса теплоотдачи при вынужденном
движении двухфазного потока в обогреваемых каналах
Розглянуто уявлення про фізичний механізм кризи тепловіддачі при вимушеному русі двофазного потоку в каналах, що обігріваються
Ideas regarding physical mechanism of heat emission’s crisis at the forced motion of diphasic stream
in the heated channels are reviewed.
|
| first_indexed | 2025-12-07T19:01:01Z |
| format | Article |
| fulltext |
26 ISSN 1813-3584 ПРОБЛЕМИ БЕЗПЕКИ АТОМНИХ ЕЛЕКТРОСТАНЦІЙ І ЧОРНОБИЛЯ 2012 ВИП. 18
УДК 621.039
И. Г. Шараевский, Н. М. Фиалко, Н. О. Меранова, Н. И. Шараевская
Институт проблем безопасности АЭС НАН Украины, Киев
О МЕХАНИЗМЕ КРИЗИСА ТЕПЛООТДАЧИ
В ВОДООХЛАЖДАЕМЫХ ЯДЕРНЫХ РЕАКТОРАХ
Рассмотрены представления о физическом механизме кризиса теплоотдачи при вынужденном
движении двухфазного потока в обогреваемых каналах.
Ключевые слова: активная зона ядерного реактора; кипение недогретой жидкости; пузырько-
вый и снарядный режим; начало закипання; критическая плотность теплового потока; двухфазный
поток; структура потока.
Как известно, максимальная тепловая мощность, которая может быть отведена от ак-
тивных зон (АкЗ) водо-водяных ядерных реакторов (ВВЯР), ограничена, в первую очередь,
опасностью возникновения кризиса теплоотдачи на поверхности ТВЭЛ. Эксперименты по
определению основного фактора обеспечения теплогидравлической надежности ВВЯР - кри-
тической плотности теплового потока (КТП) в условиях вынужденного восходящего движе-
ния теплоносителя в вертикальных парогенерирующих каналах (ПК) АкЗ проводятся в ве-
дущих мировых научных центрах на протяжении последних шести десятилетий и продол-
жают выполняться (хотя и не так интенсивно) и в настоящее время. На различных этапах
наиболее важные из результатов этих экспериментов подвергались критическому анализу и
обобщались в ряде работ, например [1 - 4].
Главной задачей исследовательских работ была и продолжает оставаться оценка до-
стижимых значений КТП от поверхности ТВЭЛ к двухфазному парожидкостному потоку.
Иначе говоря, речь идет об оценке безопасного верхнего предела форсировки процесса теп-
лообмена в ПК АкЗ. Однако следует отметить, что после проведения широких серий подоб-
ных экспериментальных оценок применительно к конструкциям первых образцов ВВЯР,
число работ, посвященных исследованию физического механизма кризисных явлений в
двухфазных парожидкостных потоках, особенно в области высоких паросодержаний, было
небольшим. В силу значительных объективных трудностей, сопровождающих подобные
экспериментальные работы, прогресс в понимании физики сложного и многопланового ве-
роятностного теплогидравлического процесса, которым является кризис теплоотдачи в ос-
новных режимах течения двухфазного парожидкостного потока, следует признать достаточ-
но скромным.
Механизм кризисных явлений в ПК анализируется нами с целью выбора диагностиче-
ских параметров для реализации предлагаемого метода раннего автоматического обнаруже-
ния и прогнозирования кризисных явлений в ПК ВВЯР во всем диапазоне режимов течения
двухфазного парожидкостного потока, включая пузырьковый, снарядный, эмульсионный и
дисперсно-кольцевой режимы. В этой связи необходимо обратить внимание на ряд характер-
ных особенностей работ начального периода, типичных в своем интегральном подходе к
изучению КТП во всем диапазоне паросодержаний двухфазного парожидкостного потока,
практически используемом для целей теплосъема в АкЗ.
Во-первых, в силу имевших место геометрических ограничений (в большинстве по-
добных стендовых экспериментов использовались, в основном, относительно короткие ПК)
экспериментальные значения КТП, полученные в результате исследования кризисных явле-
ний в кипящих каналах, реально соответствовали области отрицательных значений относи-
тельной энтальпии (x ≤ 0) либо относительно небольшим положительным значениям этого
параметра. В результате полученные значения КТП соответствуют условиям вынужденного
движения в ПК недогретой воды или пароводяного потока с достаточно низкими значениями
паросодержания.
© И. Г. Шараевский, Н. М. Фиалко, Н. О. Меранова, Н. И. Шараевская, 2012
О МЕХАНИЗМЕ КРИЗИСА ТЕПЛООТДАЧИ
________________________________________________________________________________________________________________________
ISSN 1813-3584 ПРОБЛЕМИ БЕЗПЕКИ АТОМНИХ ЕЛЕКТРОСТАНЦІЙ І ЧОРНОБИЛЯ 2012 ВИП. 18 27
Во-вторых, основным результатом этих работ явилась экспериментально установлен-
ная зависимость зарегистрированных значений КТП от соответствующих предельным тепло-
вым нагрузкам значений относительной энтальпии в их кризисном сечении вида qкр = f (xкр).
Участок этой зависимости, обобщающей эти экспериментальные точки для области x ≤ 0,
представляет собой наклонную прямую, плавно переходящую в слабо выраженную вогну-
тую линию при достижении положительных значений относительной энтальпии (x > 0).
В-третьих, визуальными наблюдениями, которые в ряде случаев сопровождали ука-
занные эксперименты, было установлено, что возникновение кризиса теплоотдачи в ПК в
области 0≤x , а также при относительно небольших положительных значениях этого пара-
метра обусловлено переходом пузырькового кипения к его пленочному режиму. Указанный
вид кризиса называют кризисом теплоотдачи 1-го рода. Зарубежными исследователями этот
вид кризиса теплоотдачи, в силу характерных особенностей его внешнего проявления, т.е.
быстрого и резкого скачка температуры теплоотдающей поверхности, был назван fast
burnout, т.е. «быстрым кризисом». Однако как оказалось при исследованиях КТП в области
высоких паросодержаний потока, соответствующих дисперсно-кольцевому режиму течения,
кризис 1-го рода не исчерпывает всего многообразия подобных явлений в ПК.
На рисунке в соответствии с устоявшимися представлениями [1, 4 и др.] о влиянии
структурных характеристик двухфазного парожидкостного потока на величину КТП при ки-
пении теплоносителя в условиях его вынужденного движения представлен типичный каче-
ственный характер экспериментальной зависимости qкр = f (xкр), обобщенной для всего прак-
тически используемого диапазона значений относительных энтальпий двухфазного паро-
жидкостного потока. Как обычно, эта зависимость представлена для фиксированных значе-
ний давления теплоносителя, его массовой скорости, а также для конкретного диаметра ци-
линдрического ПК. В этой зависимости обычно выделяют пять характерных зон. Важно под-
черкнуть, что зона 1 соответствует режиму недогретого пузырькового кипения теплоносите-
ля, когда наступление кризиса теплоотдачи в области x < 0 обусловлено переходом недогре-
того пузырькового кипения к его пленочной форме на основе механизма структурной дина-
мики сухих пятен в жидкостном макрослое. Таким образом, зона 1 в пределах соответству-
ющего ей участка кривой иллюстрирует об-
ласть данного физического механизма кризиса
теплоотдачи.
Качественный характер обобщенной эксперимен-
тальной зависимости qкр = f (xкр) в ПК и взаи-
мосвязь значений КТП в парожидкостном потоке с
основными режимами его течения: 1 - недогретое
пузырьковое кипение; 2 - снарядный режим тече-
ния; 3, 4, 5 - дисперсно-кольцевая структура.
Между зоной 1, соответствующей режиму недогретого пузырькового кипения, и
областью дисперсно-кольцевой структурной формы двухфазного парожидкостного потока
(с этим режимом течения соотносятся зоны 3 - 5) находится переходная зона 2, в которой ло-
кализованы снарядный, а также эмульсионный режимы. Характерно, что зоне 2 соответству-
ет и область инверсии, в которой наблюдается изменение знака зависимости КТП от величи-
ны массовой скорости двухфазного потока. Обращает на себя внимание также и тот факт,
что в этой же зоне различными авторами отмечается и значительный разброс эксперимен-
тальных данных по КТП, который является косвенным свидетельством вероятностного ха-
рактера кризиса теплоотдачи, проявляющего себя подобным образом при переходе двухфаз-
ного потока к его термодинамически равновесному состоянию. Имеется также ряд экспери-
ментальных доказательств факта предкризисной эволюции сухих пятен в пристенном макро-
И. Г. ШАРАЕВСКИЙ, Н. М. ФИАЛКО, Н. О. МЕРАНОВА, Н. И. ШАРАЕВСКАЯ
________________________________________________________________________________________________________________________
ISSN 1813-3584 ПРОБЛЕМИ БЕЗПЕКИ АТОМНИХ ЕЛЕКТРОСТАНЦІЙ І ЧОРНОБИЛЯ 2012 ВИП. 18 28
слое, которые следует считать достаточным подтверждением адекватности модельных пред-
ставлений [3].
Обоснованность этой физической модели кризиса теплоотдачи подтверждается также
хорошим согласованием с полученными в свое время в работе [5] результатами визуализа-
ции процесса возникновения и развития кризисных явлений в зоне 2. Согласно данным этой
работы характерная структурная динамика сухих пятен в макрослое в предкризисной обла-
сти реально имеет место не только в условиях пузырькового кипения, но также в снарядном
и эмульсионном режимах течения. Кроме того, согласно данным [5], кризис теплоотдачи в
этих режимах течения наступает тогда, когда температурный уровень стенки достигает зна-
чения температуры Лейденфроста. Последнее условие, корреспондируясь с модельными
представлениями В. П. Скрипова (подробнее см. в недавней монографии [6]), обоснованно
рассматривается авторами [5] в качестве необходимой предпосылки для образования ста-
бильных сухих пятен в макрослое. Считая, таким образом, результаты экспериментов [5] еще
одним подтверждением справедливости относительно новых модельных представлений [3],
необходимо, тем не менее, обратить внимание также и на следующее важное обстоятельство.
Ни в работе [5], ни в последующих немногочисленных экспериментальных исследо-
ваниях механизма кризисных явлений в ПК, не был получен ответ на следующий вопрос:
имеет ли образование сухих пятен в макрослое для снарядного и эмульсионного режимов
течения универсальный характер или оно характерно лишь для диапазона низких давлений, в
котором это физическое явление изучалось детально?
Показательно, что в относительно недавно изданном учебном пособии [4], как и в
других аналитических обзорных работах, включая [7], при оценке возможного механизма
кризиса теплоотдачи в зонах 1 и 2 (см. рисунок) упоминается, что физические особенности
перехода от пузырькового кипения к пленочному в пузырьковом, снарядном и эмульсионном
режимах течения исследованы недостаточно. Иными словами, факт существования сухих
пятен в макрослое и его структурная динамика в предкризисной области нуждается в допол-
нительных экспериментальных доказательствах. В первую очередь, это следует отнести к
основным классам структурных форм парожидкостного потока, включая также и дисперсно-
кольцевой режим течения в диапазонах паросодержаний, предшествующих возникновению
кризиса гидравлического сопротивления. Согласно ряду других известных эксперименталь-
ных данных, при достижении диапазона паросодержаний x > x∆P, соответствующего услови-
ям формирования жидкостной пристенной макропленки, кипение в ней подавляется. В осо-
бой мере указанное следует отнести к условиям сложной формы теплоотдающей поверхно-
сти, т.е. применительно к реальной геометрии стержневых сборок ТВЭЛ. Кроме того, значи-
тельный практический интерес представляет диапазон высоких значений режимных пара-
метров процесса, в первую очередь, применительно к значениям давления, характерным для
АкЗ современных реакторных установок.
Область дисперсно-кольцевого режима течения (см. рисунок, зоны 3, 4 и 5) начинает-
ся при паросодержании xндк. Определяющим с точки зрения возникновения и развития кри-
зисных явлений в этих зонах является различие механизмов кризиса теплоотдачи у верхней и
нижней границ дисперсно-кольцевой структуры двухфазного парожидкостного потока. Оче-
видно, что в области верхней границы этого режима (xндк), а также достаточно протяженного
интервала паросодержаний, соответствующих значительной части области существования
дисперсно-кольцевой структуры (см. рисунок, зона 3) предкризисная эволюция сухих пятен в
макрослое должна иметь место. Это предположение тем более обосновывается тем, что в ря-
де работ факт кипения жидкости в пристенной пленке доказан экспериментально. Следует
согласиться с тем, что в условиях существования пристенной жидкостной пленки достаточ-
ной толщины препятствия для устойчивой генерации паровой фазы дискретными центрами
парообразования отсутствуют. При этом важно подчеркнуть, что такие условия обеспечива-
ются также и в гидродинамических подрежимах движущейся пленки с сильными возмуще-
ниями, а также с рябью на ее поверхности [8].
О МЕХАНИЗМЕ КРИЗИСА ТЕПЛООТДАЧИ
________________________________________________________________________________________________________________________
ISSN 1813-3584 ПРОБЛЕМИ БЕЗПЕКИ АТОМНИХ ЕЛЕКТРОСТАНЦІЙ І ЧОРНОБИЛЯ 2012 ВИП. 18 29
В контексте вышеизложенного особо должен быть отмечен тот факт, что физический
механизм кризисных явлений в ПК в пределах дисперсно-кольцевой структуры потока дол-
жен претерпевать существенные изменения. Иными словами, у верхней и нижней границы
дисперсно-кольцевого режима течения физика кризисных явлений должна быть принци-
пиально различной, причем механизм кризиса теплоотдачи в этих условиях, естественно, не
может быть сведен только к явлению истощения пристенной жидкостной пленки. Вполне
очевидно, что эффект снижения расхода в пристенной микропленке проявляет себя только в
области верхней границы дисперсно-кольцевой структуры (т.е. в зоне 4, соответствующей
паросодержанию xгр на рисунке). Тем не менее приходится констатировать, что единая точка
зрения на вопрос о механизме кризисных явлений применительно к зонам 1 - 3 в настоящее
время отсутствует.
Изложенное позволяет сделать следующие выводы.
Известные результаты визуализации процесса генерации паровой фазы в ПК в пу-
зырьковом, снарядном и эмульсионном режимах течения свидетельствуют о предкризисной
эволюции сухих пятен в двухфазном пристенном макрослое. Эти экспериментальные данные
следует считать подтверждением адекватности модельных представлений [3] о кризисе теп-
лоотдачи 1-го рода применительно к условиям генерации паровой фазы в ПК.
Разработка онлайновых методов раннего обнаружения режима нестабильного пле-
ночного кипения на поверхности ТВЭЛ, очаги которого формируются над сухими пятнами в
двухфазном пристенном макрослое, должна создать необходимые предпосылки для надеж-
ного прогнозирования кризиса теплоотдачи 1-го рода. Исходной базой для реализации этих
методов могут служить данные косвенного контроля стохастических внутренних физических
характеристик процесса кипения [1] путем анализа спектральных параметров флуктуацион-
ных составляющих ряда сигналов технологических параметров АкЗ (в особенности, давле-
ния и нейтронного потока).
Необходимы дополнительные экспериментальные подтверждения факта образования
сухих пятен в макрослое для пузырькового, снарядного и эмульсионного режимов. В особой
мере это следует отнести к диапазону значений режимных параметров процесса теплообмена
(давлений, массовых скоростей потока, недогревов), характерному для реальных условий
эксплуатации АкЗ ВВЯР, а также применительно к реальной геометрии стержневых сборок
ТВЭЛ.
Физический механизм возникновения и развития кризисных явлений у верхней и
нижней границ дисперсно-кольцевого режима течения принципиально различен. Определя-
ющим при этом является факт возможности эволюции сухих пятен в макрослое кипящей
пристенной пленки в области верхней границы этой структуры двухфазного потока. В то же
время в области формирования пристенной жидкостной микропленки в окрестности верхней
границы дисперсно-кольцевой структуры потока возможность для генерации паровой фазы в
микропленке отсутствует.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Толубинский В. И. Теплообмен при кипении. - К.: Наук. думка, 1980. - 315 с.
2. Делайе Дж., Гио М., Ритмюллер М. Теплообмен и гидродинамика двухфазных потоков в атомной
и тепловой энергетике / Пер. с англ. - М.: Энергоатомиздат, 1984. - 424 с.
3. Ягов В. В. Научное наследие Д.А. Лабунцова и современные представления о пузырьковом кипе-
нии // Теплоэнегетика. - 1995. - № 3. - С. 2 - 10.
4. Кириллов П. Л., Богословская Г. П. Теплообмен в ядерных энергетических установках. - М.: Энер-
гоатомиздат, 2000. - 456 с.
5. Fiori M. P., Bergles A. E. Model of critical heat flux in subcooled flow boiling.- Proceedings Fourth In-
ternational Heat Transfer Conference. - Paris, Versailles. - 1970. - Vol. 1. - B.6.7.
6. Теплофизика безопасности атомных электростанций: монография / А. А. Ключников, И. Г. Шара-
евский, Н. М. Фиалко и др. – Чернобыль: Ин-т проблем безопасности АЭС НАН Украины, 2010. –
484 с.
И. Г. ШАРАЕВСКИЙ, Н. М. ФИАЛКО, Н. О. МЕРАНОВА, Н. И. ШАРАЕВСКАЯ
________________________________________________________________________________________________________________________
ISSN 1813-3584 ПРОБЛЕМИ БЕЗПЕКИ АТОМНИХ ЕЛЕКТРОСТАНЦІЙ І ЧОРНОБИЛЯ 2012 ВИП. 18 30
7. Pioro, I .L. and Duffey, R. B. Heat Transfer and Hydraulic Resistance at Supercritical Pressures in Power
Engineering Applications, ASME Press, New York, NY, USA, 2007, 334 р.
8. Шараевский И. Г., Фиалко Н. М., Зимин Л. Б., Меранова Н. О. Проблемы прогнозирования кризи-
са теплоотдачи в дисперсно-кольцевом режиме течения двухфазного парожидкостного потока //
Проблеми безпеки атомних електростанцій і Чорнобиля. - 2010. - Вип. 13. - С. 69 - 75.
І. Г. Шараєвський, Н. М. Фіалко, Н. О. Меранова, Н. І. Шараєвська
ПРО МЕХАНІЗМ КРИЗИ ТЕПЛОВІДДАЧІ
У ВОДООХОЛОДЖУВАНИХ ЯДЕРНИХ РЕАКТОРАХ
Розглянуто уявлення про фізичний механізм кризи тепловіддачі при вимушеному русі двофа-
зного потоку в каналах, що обігріваються.
Ключові слова: активна зона ядерного реактору; кипіння недогрітої рідини; пузирковий і сна-
рядний режим; початок закипання; критична щільність теплового потоку; двофазний потік; структура
потоку.
I. G. Sharaevsky, N. M. Fialko, N. O. Meranova, N. I. Sharayevskaya
ABOUT MECHANISM OF BURNOUT
IN WATER-COOLED NUCLEAR REACTORS
Ideas regarding physical mechanism of heat emission’s crisis at the forced motion of diphasic stream
in the heated channels are reviewed.
Keywords: Core of nuclear reactor; subcooled boiling; bubble and slug flow; onset of nucleate; criti-
cal heat flux; two-phase flow; flow pattern.
Поступила в редакцию 27.09.11
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-113294 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1813-3584 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T19:01:01Z |
| publishDate | 2012 |
| publisher | Інститут проблем безпеки атомних електростанцій НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Шараевский, И.Г. Фиалко, Н.М. Меранова, Н.О. Шараевская, Н.И. 2017-02-05T16:12:10Z 2017-02-05T16:12:10Z 2012 О механизме кризиса теплоотдачи в водоохлаждаемых ядерных реакторах / И.Г. Шараевский, Н.М. Фиалко, Н.О. Меранова, Н.И. Шараевская // Проблеми безпеки атомних електростанцій і Чорнобиля: наук.-техн. зб. — 2012. — Вип. 18. — С. 26–30. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. 1813-3584 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/113294 621.039 Рассмотрены представления о физическом механизме кризиса теплоотдачи при вынужденном
 движении двухфазного потока в обогреваемых каналах Розглянуто уявлення про фізичний механізм кризи тепловіддачі при вимушеному русі двофазного потоку в каналах, що обігріваються Ideas regarding physical mechanism of heat emission’s crisis at the forced motion of diphasic stream
 in the heated channels are reviewed. ru Інститут проблем безпеки атомних електростанцій НАН України Проблеми безпеки атомних електростанцій і Чорнобиля Проблеми безпеки атомних електростанцій О механизме кризиса теплоотдачи в водоохлаждаемых ядерных реакторах Про механізм кризи тепловіддачі у водоохолоджуваних ядерних реакторах About mechanism of burnout in water-cooled nuclear reactors Article published earlier |
| spellingShingle | О механизме кризиса теплоотдачи в водоохлаждаемых ядерных реакторах Шараевский, И.Г. Фиалко, Н.М. Меранова, Н.О. Шараевская, Н.И. Проблеми безпеки атомних електростанцій |
| title | О механизме кризиса теплоотдачи в водоохлаждаемых ядерных реакторах |
| title_alt | Про механізм кризи тепловіддачі у водоохолоджуваних ядерних реакторах About mechanism of burnout in water-cooled nuclear reactors |
| title_full | О механизме кризиса теплоотдачи в водоохлаждаемых ядерных реакторах |
| title_fullStr | О механизме кризиса теплоотдачи в водоохлаждаемых ядерных реакторах |
| title_full_unstemmed | О механизме кризиса теплоотдачи в водоохлаждаемых ядерных реакторах |
| title_short | О механизме кризиса теплоотдачи в водоохлаждаемых ядерных реакторах |
| title_sort | о механизме кризиса теплоотдачи в водоохлаждаемых ядерных реакторах |
| topic | Проблеми безпеки атомних електростанцій |
| topic_facet | Проблеми безпеки атомних електростанцій |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/113294 |
| work_keys_str_mv | AT šaraevskiiig omehanizmekrizisateplootdačivvodoohlaždaemyhâdernyhreaktorah AT fialkonm omehanizmekrizisateplootdačivvodoohlaždaemyhâdernyhreaktorah AT meranovano omehanizmekrizisateplootdačivvodoohlaždaemyhâdernyhreaktorah AT šaraevskaâni omehanizmekrizisateplootdačivvodoohlaždaemyhâdernyhreaktorah AT šaraevskiiig promehanízmkriziteplovíddačíuvodooholodžuvanihâdernihreaktorah AT fialkonm promehanízmkriziteplovíddačíuvodooholodžuvanihâdernihreaktorah AT meranovano promehanízmkriziteplovíddačíuvodooholodžuvanihâdernihreaktorah AT šaraevskaâni promehanízmkriziteplovíddačíuvodooholodžuvanihâdernihreaktorah AT šaraevskiiig aboutmechanismofburnoutinwatercoolednuclearreactors AT fialkonm aboutmechanismofburnoutinwatercoolednuclearreactors AT meranovano aboutmechanismofburnoutinwatercoolednuclearreactors AT šaraevskaâni aboutmechanismofburnoutinwatercoolednuclearreactors |