Динамическая перестройка доменной структуры и связанные с нею магнитные потери в проводящих магнитомягких монокристаллических пластинах во вращающихся магнитных полях
Проведены экспериментальные исследования магнитных потерь и динамического поведения доменных структур в проводящих монокристаллических пластинчатых образцах железокремнистых монокристаллов, помещенных во вращающееся магнитное поле. Все особенности магнитных потерь удалось интерпретировать на основе...
Saved in:
| Published in: | Физика низких температур |
|---|---|
| Date: | 2010 |
| Main Authors: | , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Фізико-технічний інститут низьких температур ім. Б.І. Вєркіна НАН України
2010
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/117439 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Динамическая перестройка доменной структуры и связанные с нею магнитные потери в проводящих магнитомягких монокристаллических пластинах во вращающихся магнитных полях / В.Ф. Тиунов, Б.Н. Филиппов // Физика низких температур. — 2010. — Т. 36, № 8-9. — С. 952–957. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859460724546338816 |
|---|---|
| author | Тиунов, В.Ф. Филиппов, Б.Н. |
| author_facet | Тиунов, В.Ф. Филиппов, Б.Н. |
| citation_txt | Динамическая перестройка доменной структуры и связанные с нею магнитные потери в проводящих магнитомягких монокристаллических пластинах во вращающихся магнитных полях / В.Ф. Тиунов, Б.Н. Филиппов // Физика низких температур. — 2010. — Т. 36, № 8-9. — С. 952–957. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Физика низких температур |
| description | Проведены экспериментальные исследования магнитных потерь и динамического поведения доменных структур в проводящих монокристаллических пластинчатых образцах железокремнистых монокристаллов, помещенных во вращающееся магнитное поле. Все особенности магнитных потерь удалось интерпретировать на основе наблюдаемых особенностей динамической перестройки доменных структур.
Проведено експериментальні дослідження магнітних втрат і динамічної поведінки доменних структур у провідних монокристалічних пластинчастих зразках залізокременистих монокристалів, які поміщені в обертове магнітне поле. Усі особливості магнітних втрат удалося інтерпретувати на основі особливостей динамічної перебудови доменних структур, які спостерігаються.
Magnetic losses and dynamic behavior of domain structures in conducting single-crystalline iron-silicon samples in the form of plates placed in a rotating magnetic field are studied experimentally. All features of magnetic losses were interpreted on the basis of the observed features of dynamic modification of domain structures.
|
| first_indexed | 2025-11-24T02:22:33Z |
| format | Article |
| fulltext |
© В.Ф. Тиунов, Б.Н. Филиппов, 2010
Физика низких температур, 2010, т. 36, № 8/9, c. 952–957
Динамическая перестройка доменной структуры и
связанные с нею магнитные потери в проводящих
магнитомягких монокристаллических пластинах во
вращающихся магнитных полях
В.Ф. Тиунов, Б.Н. Филиппов
Институт физики металлов УрО РАН, ул. С. Ковалевской, 18, г. Екатеринбург, 620219, Россия
E-mail: filbor@imp.uran.ru
Cтатья поступила в редакцию 29 декабря 2009 г.
Проведены экспериментальные исследования магнитных потерь и динамического поведения домен-
ных структур в проводящих монокристаллических пластинчатых образцах железокремнистых моно-
кристаллов, помещенных во вращающееся магнитное поле. Все особенности магнитных потерь удалось
интерпретировать на основе наблюдаемых особенностей динамической перестройки доменных структур.
Проведено експериментальні дослідження магнітних втрат і динамічної поведінки доменних структур
у провідних монокристалічних пластинчастих зразках залізокременистих монокристалів, які поміщені в
обертове магнітне поле. Усі особливості магнітних втрат удалося інтерпретувати на основі особливостей
динамічної перебудови доменних структур, які спостерігаються.
PACS: 75.50.Bb Железо и его сплавы;
75.60.–d Доменные эффекты, намагниченность и гистерезис.
Ключевые слова: доменная структура, доменные стенки, магнитные потери, магнитно-мягкие
материалы.
Проблема магнитных потерь является одной из
ключевых проблем физики проводящих магнитных ма-
териалов. Ранее (см., например, [1]) природу потерь
пытались свести к так называемым «дополнительным»
(или «аномальным») потерям неизвестной природы,
отличным от вихретоковых и гистерезисных.
Дополнительными потерями назвали разницу между
экспериментально измеренными и рассчитанными поте-
рями. Вихретоковая часть потерь вычислялась исходя из
обычных электродинамических представлений в предпо-
ложении о средней постоянной проницаемости магнит-
ного вещества. Поиски дополнительных потерь долго не
давали результатов. Ситуация изменилась после появле-
ния знаменитой работы Вильямса, Шокли и Киттеля [2],
выполненной на таких образцах, которые позволяли
провести точные экспериментальные измерения и одно-
временно выполнить точные вычисления.
Было показано, что учет доменной структуры (ДС)
ликвидирует проблему дополнительных потерь. В ра-
боте [3] установлено, что магнитные потери пропор-
циональны ширине доменов. В дальнейшем выясни-
лось, что в переменных полях в образцах может про-
исходить не только колебательное движение доменных
границ (ДГ), но и динамическое преобразование их
структуры и формы, а также глобальное динамическое
преобразование всей ДС. Это приводит к нелинейной
зависимости магнитных потерь от частоты изменения
индукции и ширины доменов [4,5]. Установлено также,
что потери тем больше, чем больше ширина доменов.
Таким образом, был выявлен главный физический па-
раметр (ширина доменов), воздействуя на который
можно существенно уменьшить вихретоковые, а следо-
вательно, и полные магнитные потери.
Указанные успехи достигнуты в случае воздействия
на образец линейно поляризованного поля, ориентиро-
ванного вдоль оси легкого намагничивания (ОЛН).
Однако существует огромный арсенал устройств, ра-
бота которых основана на использовании вращающих-
ся магнитных полей. Можно предположить, что потери
в этом случае также связаны с динамическими осо-
бенностями поведения ДС. Однако из-за трудностей
наблюдения динамической ДС и больших трудностей
Динамическая перестройка доменной структуры
Физика низких температур, 2010, т. 36, № 8/9 953
расчета потерь в такой ситуации проблема потерь во
вращающихся магнитных полях остается практически
не решенной. Для понимания природы потерь необхо-
димы наблюдения поведения ДС сразу на всей поверх-
ности образца.
В данной работе приведены убедительные свиде-
тельства того, что во вращающихся магнитных полях,
так же как и в линейно поляризованных, определяю-
щую роль в формировании магнитных потерь играет
динамическое поведение ДС. Таким образом, развитие
теоретических представлений о высокоскоростной ди-
намике доменных стенок, в значительной степени свя-
занных с работами В.Г. Барьяхтара с соавторами (см.,
например, [6–8]), актуально не только для разработки
современных систем электроники и записи информа-
ции, но и для традиционных проблем магнитных по-
терь в магнитно-мягких ферромагнетиках.
Методика эксперимента
Все измерения проведены на монокристальных дис-
ках Fe–3%Si диаметром 18,0 мм и толщиной от 0,08 до
0,4 мм. Плоскость образца была отклонена от поверхно-
сти типа (110) на угол β ≈ 0–2,5º. После вырезки элек-
троискровым способом из большого кристаллита обра-
зец шлифовали и полировали алмазными пастами. Для
снятия механических напряжений образец отжигали в
вакууме при 1000 ºС в течение 2 часов. Его ДС вы-
являлась меридиональным эффектом Керра и регист-
рировалась с помощью цифрового фотоаппарата. Время
экспозиции каждого кадра составляло около 8,0 мкс и
определялось длительностью вспышки используемой в
работе импульсной осветительной лампы. Ее работа
синхронизировалась изменением магнитного поля в
электромагнитах, в которых создавалось вращающееся
магнитное поле [9]. Используемая система синхро-
низации позволяла регистрировать ДС образца при лю-
бом направлении поля, отсчитываемого от проекции
ОЛН [001] на плоскость образца. Наблюдения ДС про-
ведены в интервале индукций 0,25–1,7 Тл при частоте
вращения поля 50 Гц.
Результаты экспериментов
На рис. 1 представлена удельная мощность потерь
Рv на вращательное перемагничивание в зависимости
от амплитудного значения индукции Bm для пластин
разной толщины. При рассмотрении этого рисунка ви-
ден ряд неожиданных фактов.
1. При всех Bm величина потерь Рv оказывается в 2–3
раза выше, чем их значения ,lP найденные для случая
линейно поляризованного поля.
2. Зависимость мощности потерь Рv от Bm вопреки
ожиданиям оказывается нелинейной. При некотором
значении Bm = Bmk наблюдается максимум Рv.
3. При уменьшении толщины образца d величина
Bmk уменьшается.
В образцах заданной толщины немонотонная зави-
симость Рv(Bm) наблюдалась, например, в [10]. Здесь
мы показали, что она существует в широкой области
толщин образцов.
На рис. 2 приведены зависимости Рv(d) для значений
индукции 1,0 и 1,7 Тл и двух значений угла наклона β
поверхности пластины относительно кристаллогра-
фической плоскости (110). Видно, что с уменьшением
толщины образца потери уменьшаются, достигают ми-
нимума при d = 0,15–0,18 мм, а затем растут. Для Bm =
= 1,0 Тл во всем диапазоне d потери в образцах с β = 0
превышают их значения на монокристаллах с β =1,5°.
Ситуация несколько изменяется, когда потери соот-
ветствуют Bm =1,7 Тл.
Исследовано также динамическое поведение ДС
при разных амплитудных значениях индукции. На
0,5 1,0 1,5 2,0
0
1,5
3,0
4,5
4
3
2
1
Bm, Òë
P
,
/
�
Â
ò
ã
Рис. 1. Удельная мощность потерь Рv на вращательное пере-
магничивание в зависимости от амплитудного значения ин-
дукции для образцов с β = 1,5º разной толшины d, мм: 0,4 (1),
0,25 (2), 0,18 (3), 0,08 (4).
Рис. 2. Удельная мощность потерь Рv в зависимости от тол-
щины образца d для Bm = 1,0 Тл. 1,2 — образцы с β = 1,5º и
β = 0 соответственно.
0 0,1 0,2 0,3 0,4
1,0
1,5
2,0
2,5
2
1
P
,
/
�
Â
ò
ê
ã
d, ìì
В.Ф. Тиунов, Б.Н. Филиппов
954 Физика низких температур, 2010, т. 36, № 8/9
а
б
в
Рис. 4. То же, что и на рис. 3, но при Вm = 1,3 Тл.
рис. 3 приведены три фотографии, отражающие вид
ДС при Bm = 0,5 Тл и различных мгновенных ориен-
тациях поля Н относительно оси [001], описываемых
углом α. В частности, рис. 3,а соответствует α = 0, т.е.
моменту времени t, когда Н || [001] (совпадает с проек-
цией М на плоскость поверхности пластины). Рису-
нок 3,б отражает случай α = 90º, т.е момент t, при ко-
тором Н перпендикулярно [001] и, наконец, рис. 3,в
отвечает ситуации, когда α = 180º. Видно, что на рас-
сматриваемом полуцикле поворота магнитного поля
перемагничивание образца идет в основном за счет
смещения 180-градусных границ основной полосовой
ДС (домены А).
На рис. 3 видна также структура с доменами, ши-
рина которых во много раз меньше ширины основных
доменов. Они направлены под углом к А-доменам. По
установившейся терминологии (см., например, [5]) ее
называют В-структурой. Она несквозная, и ее расшиф-
ровку можно найти в [5]. При отсутствии внешнего
магнитного поля В-структура обычно возникает вблизи
краев образца. Структура, аналогичная В, может воз-
никать и в местах локальных напряжений. Ориентация
доменов в этом случае иная, чем в структуре В, и по-
тому мы ее называем структурой .B′
При бóльших Bm динамическое поведение ДС изме-
няется. Так, при Вm = 1,3 Тл (см. рис. 4) появляются но-
вые эффекты: например сильное дробление ДС (сравни
число доменов основной ДС на рис. 4 и 3). Большой
вклад в перемагничивание образца дает движение тор-
цов В и В'-структуры. Причина сильного динамического
дробления ДС, наблюдаемого нами, заключается в на-
личии на поверхности образца ДС в виде каплевидных
доменов. Некоторые из них в процессе изменения поля
а
б
в
A A ′
B
B′
Рис. 3. Мгновенный вид доменной структуры монокристалла
при различных направлениях вращающегося магнитного
поля: α = 0 (а), 90°(б), 180°(в); Вm = 0,5 Тл.
Динамическая перестройка доменной структуры
Физика низких температур, 2010, т. 36, № 8/9 955
выступают в качестве зародышей перемагничивания,
прорастающих в определенной стадии изменения поля.
Наконец, на рис. 5 видно, что с ростом индукции
дальнейшее дробление ДС не наблюдается. Более того,
при указанной индукции число основных доменов
уменьшается по сравнению со случаем, приведенным на
рис. 4 [11]. Перемагничивание образца при этом идет
исключительно путем роста доменов В-структуры.
При индукциях Bm в интервале 1,5–1,7 Тл полосо-
вая ДС на поверхности образца не обнаружена в те-
чение полного цикла поворота поля. В образцах более
тонких, чем рассмотренные выше, описанные процес-
сы происходят при меньших Bm.
Обсуждение результатов
Прежде всего покажем, что учет движения границ
основной ДС при сравнительно малых индукциях (при
которых отсутствует движение границ В-структуры)
может приводить к результатам, адекватным экспери-
ментальным данным.
Были исследованы особенности смещения 180-гра-
дусных границ полосовой ДС в течение всего цикла
перемагничивания при Вm < 1,0 Тл. При различных
углах α поворота Н относительно М полосовых до-
менов последовательно регистрировался вид ДС. Затем
планиметрированием положения всех границ на по-
верхности образца определялись их координаты xi при
каждом значении αi. Здесь i нумерует конкретные зна-
чения α. Зависимость смещения границ по мере пово-
рота Н имеет характер, близкий к синусоидальному: xi
= Xmi sinαi, где Xmi — амплитуда смещения i-границы.
Предположим, что удельная мощность потерь, обу-
словленная смещением 180-градусных ДГ при малых
Вm (< 1,0 Тл), пропорциональна квадрату амплитуды
скорости их движения
2
vР kv= ,
где k — коэффициент, определяемый из измерений
потерь при каком-либо значении Вm.
Располагая измеренными зависимостями хi = f(αi),
полученными при различных Вm, нетрудно определить
среднее значение амплитуды смещения ДГ Хmav для
каждого Вm. Поскольку при указанных индукциях дви-
жение границ близко к синусоидальному, то из изме-
ренных Хmav нетрудно определить амплитудное значе-
ние средней скорости их движения, равное v = ω Xmav,
где ω — круговая частота вращения поля, и определить
потери. Найденные данные приведены на рис. 6. Вид-
но, что между вычисленными и непосредственно изме-
ренными потерями имеется достаточно хорошее соот-
ветствие. Это свидетельствует о том, что при невы-
соких значениях индукции магнитные потери опреде-
ляются главным образом смещением 180-градусных
границ полосовой ДС.
При дальнейшем увеличении индукции (Bm > 1 Тл)
возникает динамическое дробление ДС. Это могло бы
сильно замедлить рост потерь при увеличении Bm. Од-
нако важную роль начинает играть движение торцевых
границ В-структуры. Скорость этих границ велика,
поскольку они пробегают при фиксированной частоте
ω большие расстояния (соизмеримые с размерами об-
разца), значительно больше скорости границ основных
доменов (пробегающих расстояния, соизмеримые с
шириной этих доменов). Это должно приводить к даль-
нейшему росту потерь на вихревые токи при повышен-
ных индукциях. Ограничимся качественными поясне-
ниями этого, основанными на наших прежних исследо-
ваниях угловой зависимости магнитных потерь (см. в
[5]). Заметим, однако, что поскольку в [5] были рас-
смотрены образцы в виде длинных и тонких полос, то
значения Bm, при которых важную роль начинали иг-
рать границы В-структуры, были несколько ниже, чем
в образцах в виде шайб, исследованных в данной ра-
а
б
в
Рис. 5. То же, что и на рис. 3, но при Вm = 1,5 Тл.
В.Ф. Тиунов, Б.Н. Филиппов
956 Физика низких температур, 2010, т. 36, № 8/9
боте. Итак, в линейно поляризовонном поле, направ-
ленном под углом α к ОЛН, были получены данные,
представленные на рис. 7.
Видно, что зависимость вихретоковой составляю-
щей удельных потерь ˆ ( )aP α является немонотонной.
Из анализа рис. 7 становится ясным, почему потери во
вращающемся поле оказываются выше, чем в линейно
поляризованном поле. Дело в том, что когда говорят о
потерях в линейно поляризованном поле, то предпола-
гают, что оно направлено вдоль ОЛН, лежащей в плос-
кости пластины. На рис. 7 этим потерям соответствует
точка 0.α = Мощность потерь, соответствующая этой
точке для рассматриваемых параметров образца, равна
примерно 0,4 Вт/кг. Однако при 055cα = α ≈ величина
âP примерно равна 1,2 Вт/кг, т.е. в три раза больше,
чем в первом случае. Во вращающемся поле необхо-
димо учесть потери, соответствующие всем направле-
ниям α . Производя численным образом усреднение по
углам α в соответствии с
( )
2
0
2
vP P d
π
= α α
π ∫
и данными рис. 7, для d = 0,25 мм, Вm = 0,75 Тл и ли-
нейной частоте f = 60 Гц получаем для полных потерь
vP = 0,92 Вт/кг. Таким образом, потери во вращаю-
щемся поле более чем в два раза превосходят потери в
линейно поляризованном поле. В соответствии с най-
денным поведением ДС (см. предыдущий раздел), счи-
таем, что и в образцах в виде шайб величина потерь в
интервале Вm 1,2–1,6 Тл объясняется динамикой В-
структуры.
При дальнейшем росте Вm, как мы видели, хотя
дробление ДС прекращается, B-структура начинает
исчезать с поверхности образца. В этом случае она пе-
рестает играть роль в потерях. Это замедляет их рост
при увеличении Bm. Кроме того, перемагничивание
образца частично происходит путем вращения вектора
М. Это ведет к уменьшению потерь, так как потери,
связанные с вращением М, меньше потерь, связанных
с движением ДС. Итак, становится понятным образо-
вание максимума на зависимости Pv(Bm).
Согласно экспериментам, в более тонких образцах
происходит исчезновение поверхностной ДС. Это объ-
ясняет сдвиг максимума потерь в сторону меньших
значений Bm.
Обнаруженный минимум потерь (см. рис. 2) в об-
разцах, помещенных во вращающееся поле, анало-
гичен минимуму потерь, наблюдавшемуся ранее в ли-
нейно поляризованном поле. Однако полученные выше
значения d монокристаллов, соответствующих мини-
муму потерь во вращающихся магнитных полях, в 1,5–
2 раза выше, чем в случае линейно поляризованного
магнитного поля. Подобная разница обусловлена, по-
видимому, разным уровнем гистерезисных потерь в
том и другом случаях.
Появление минимума может быть объяснено таким
же образом, как и в случае линейно поляризованного
поля. С уменьшением толщины образца потери падают и
при некоторой толщине образца d могут стать соиз-
меримыми с гистерезисными потерями, которые растут с
уменьшением толщины кристалла при наличии домен-
ной структуры. Сам уровень потерь объясняется так же,
как и выше, в связи с учетом доменной структуры.
Рис. 6. Измеренная (сплошная кривая) и вычисленная (штри-
ховая кривая) удельные мощности потерь в образце с
d = 0,25 мм, β = 1,5º.
0,5 1,0
0
1,5
P
,
/
�
Â
ò
ê
ã
B ,m Òë
Рис. 7. Полная (1), вихретоковая (2), гистерезисная (3), вычис-
ленная (4) с учетом перестройки ДС удельная мощность потерь
в линейно поляризованном поле, наклоненном под углом α к
ОЛН, лежащей в плоскости образца. Bm = 0,75 Тл, f = 60 Гц,
d = 0,25 мм.
0
40 80
0,4
0,8
1,2
3
2
4
1
P
,
/
�
Â
ò
ê
ã
�, ãðàä
Динамическая перестройка доменной структуры
Физика низких температур, 2010, т. 36, № 8/9 957
Рассмотрим причины различия мощностей потерь в
образцах с разной ориентацией поверхности относи-
тельно кристаллографических осей. Ясно, что откло-
нение намагниченности от плоскости образца на не-
большой угол β приводит к возникновению на поверх-
ности большого числа мелких каплевидных доменов.
Часть их при перемагничивании образца прорастает в
новые полосовые домены и, тем самым, способствует
уменьшению средней ширины ранее существующей
полосовой ДС. Сказанным и объясняется то, что на
образцах с β = 0 магнитные потери выше, чем на моно-
кристаллах с β = 1,5° (рис. 2,а). При высокой индукции
поверхностная доменная структура в достаточно тон-
ких кристаллах начинает исчезать, так что в данном
случае потери при β = 0 и β ≠ 0 становятся примерно
одинаковыми в пределах ошибки.
Выводы
1. В монокристаллических ферромагнитных образ-
цах с поверхностью, совпадающей с плоскостью (110)
или наклоненной к этой плоскости под малым углом β,
во вращающемся магнитное поле наблюдаются эф-
фекты, аналогичные наблюдаемым в линейно поляри-
зованных магнитных полях: динамическое дробление
доменной структуры; динамическое перемагничивание
образцов путем прорастания на весь образец замы-
кающей структуры В-типа.
2. Впервые все особенности магнитных потерь во
вращающихся магнитных полях удалось связать с осо-
бенностями динамической перестройки доменной
структуры.
Работа выполнена по проекту № 08-02-00327 РФФИ,
а также по проекту ОФН № 27.
1. С. Тикадзуми, Физика ферромагнетизма. Магнитные
характеристики и практические применения, Мир,
Москва (1987).
2. H. Williams, W. Shockley, and C. Kittel, Phys. Rev. 80,
1090 (1950).
3. R.H. Pry and C.P. Bean, J. Appl. Phys. 32, 532 (1961).
4. J.E.L. Bishop, JMMM 10, 75 (1979).
5. Б.Н. Филиппов, А.П. Танкеев, Динамические эффекты в
ферромагнетиках с доменной структурой, Наука,
Москва (1985).
6. В.Г. Барьяхтар, В.В. Ганн, Ю.И. Горобец, Г.А. Смо-
ленский, Б.Н. Филиппов, УФН 121,593 (1977).
7. В.Г. Барьяхтар, Б.А. Иванов, М.В. Четкин, УФН 146, 417
(1985).
8. V.G. Bar'yakhtar, M.V. Chetkin, B.A. Ivanov, and S.N. Ga-
detskii, Dynamics of Topological Magnetic Solitons. Experi-
ment and Theory. Springer Tracts in Modern Physics
Springer-Verlag (1994), v. 129, p. 185.
9. В.Ф. Тиунов, Г.С. Корзунин, А.Ю. Коробейников,
Дефектоскопия 29, 19 (1966).
10. В.Ф. Тиунов, Б.Н. Филиппов, ЖТФ 75, 44 (2005).
11. В.Ф. Тиунов, Б.Н. Филиппов, ФММ 102, 280 (2005).
Dynamic transformation of domain structure
and the related magnetic losses in conducting
soft magnetic single-crystalline plates located
in rotating magnetic fields
V.F. Tiunov and B.N. Filippov
Magnetic losses and dynamic behavior of do-
main structures in conducting single-crystalline
iron-silicon samples in the form of plates placed
in a rotating magnetic field are studied experi-
mentally. All features of magnetic losses were
interpreted on the basis of the observed features
of dynamic modification of domain structures.
PACS: 5.50.Bb Fe and its alloys;
75.60.–d Domain effects, magnetization and
hysteresis.
Keywords: domain structure, domain walls, magnetic
losses, soft magnetic materials.
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-117439 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0132-6414 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-11-24T02:22:33Z |
| publishDate | 2010 |
| publisher | Фізико-технічний інститут низьких температур ім. Б.І. Вєркіна НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Тиунов, В.Ф. Филиппов, Б.Н. 2017-05-23T15:17:04Z 2017-05-23T15:17:04Z 2010 Динамическая перестройка доменной структуры и связанные с нею магнитные потери в проводящих магнитомягких монокристаллических пластинах во вращающихся магнитных полях / В.Ф. Тиунов, Б.Н. Филиппов // Физика низких температур. — 2010. — Т. 36, № 8-9. — С. 952–957. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. 0132-6414 PACS: 75.50.Bb, 75.60.–d https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/117439 Проведены экспериментальные исследования магнитных потерь и динамического поведения доменных структур в проводящих монокристаллических пластинчатых образцах железокремнистых монокристаллов, помещенных во вращающееся магнитное поле. Все особенности магнитных потерь удалось интерпретировать на основе наблюдаемых особенностей динамической перестройки доменных структур. Проведено експериментальні дослідження магнітних втрат і динамічної поведінки доменних структур у провідних монокристалічних пластинчастих зразках залізокременистих монокристалів, які поміщені в обертове магнітне поле. Усі особливості магнітних втрат удалося інтерпретувати на основі особливостей динамічної перебудови доменних структур, які спостерігаються. Magnetic losses and dynamic behavior of domain structures in conducting single-crystalline iron-silicon samples in the form of plates placed in a rotating magnetic field are studied experimentally. All features of magnetic losses were interpreted on the basis of the observed features of dynamic modification of domain structures. Работа выполнена по проекту № 08-02-00327 РФФИ, а также по проекту ОФН № 27. ru Фізико-технічний інститут низьких температур ім. Б.І. Вєркіна НАН України Физика низких температур К 80-летию со дня рождения В.Г. Барьяхтара Динамическая перестройка доменной структуры и связанные с нею магнитные потери в проводящих магнитомягких монокристаллических пластинах во вращающихся магнитных полях Dynamic transformation of domain structure and the related magnetic losses in conducting soft magnetic single-crystalline plates located in rotating magnetic fields Article published earlier |
| spellingShingle | Динамическая перестройка доменной структуры и связанные с нею магнитные потери в проводящих магнитомягких монокристаллических пластинах во вращающихся магнитных полях Тиунов, В.Ф. Филиппов, Б.Н. К 80-летию со дня рождения В.Г. Барьяхтара |
| title | Динамическая перестройка доменной структуры и связанные с нею магнитные потери в проводящих магнитомягких монокристаллических пластинах во вращающихся магнитных полях |
| title_alt | Dynamic transformation of domain structure and the related magnetic losses in conducting soft magnetic single-crystalline plates located in rotating magnetic fields |
| title_full | Динамическая перестройка доменной структуры и связанные с нею магнитные потери в проводящих магнитомягких монокристаллических пластинах во вращающихся магнитных полях |
| title_fullStr | Динамическая перестройка доменной структуры и связанные с нею магнитные потери в проводящих магнитомягких монокристаллических пластинах во вращающихся магнитных полях |
| title_full_unstemmed | Динамическая перестройка доменной структуры и связанные с нею магнитные потери в проводящих магнитомягких монокристаллических пластинах во вращающихся магнитных полях |
| title_short | Динамическая перестройка доменной структуры и связанные с нею магнитные потери в проводящих магнитомягких монокристаллических пластинах во вращающихся магнитных полях |
| title_sort | динамическая перестройка доменной структуры и связанные с нею магнитные потери в проводящих магнитомягких монокристаллических пластинах во вращающихся магнитных полях |
| topic | К 80-летию со дня рождения В.Г. Барьяхтара |
| topic_facet | К 80-летию со дня рождения В.Г. Барьяхтара |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/117439 |
| work_keys_str_mv | AT tiunovvf dinamičeskaâperestroikadomennoistrukturyisvâzannyesneûmagnitnyepoterivprovodâŝihmagnitomâgkihmonokristalličeskihplastinahvovraŝaûŝihsâmagnitnyhpolâh AT filippovbn dinamičeskaâperestroikadomennoistrukturyisvâzannyesneûmagnitnyepoterivprovodâŝihmagnitomâgkihmonokristalličeskihplastinahvovraŝaûŝihsâmagnitnyhpolâh AT tiunovvf dynamictransformationofdomainstructureandtherelatedmagneticlossesinconductingsoftmagneticsinglecrystallineplateslocatedinrotatingmagneticfields AT filippovbn dynamictransformationofdomainstructureandtherelatedmagneticlossesinconductingsoftmagneticsinglecrystallineplateslocatedinrotatingmagneticfields |