Самоподобные магнитные структуры при фазовом переходе вихревое стекло–вихревая жидкость сверхпроводника II рода

• Дата: 2011
• Автори: Краснюк, И.Б., Таранец, Р.М., Юрченко, В.М.
• Формат: Стаття
• Мова: Russian
• Опубліковано: Фізико-технічний інститут низьких температур ім. Б.І. Вєркіна НАН України 2011
• Назва видання: Физика низких температур
• Теми: Сверхпроводимость, в том числе высокотемпературная
• Онлайн доступ: https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/118535
• Назва журналу: Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
• Цитувати: Самоподобные магнитные структуры при фазовом переходе вихревое стекло–вихревая жидкость сверхпроводника II рода / И.Б. Краснюк, Р.М. Таранец, В.М. Юрченко // Физика низких температур. — 2010. — Т. 37, № 4. — С. 369–376. — Бібліогр.: 21 назв. — рос.

Рассмотрен отклик многослойного сверхпроводника на внешнее магнитное поле, который характеризуется электрическим сопротивлением ρff(b)∼bσ, где b — безразмерная индукция магнитного поля, σ—параметр, характеризующий отношение активационной энергии пиннинга к энергии тепловых флуктуаций. При σ>1 образец находится в фазе вихревого стекла, при 0<σ<1 — в фазе вихревой жидкости, а при σ=1 имеет место фазовый переход вихревое стекло → вихревая жидкость. В фазе вихревого стекла магнитное поле проникает в сверхпроводник в форме автомодельной (самоподобной) волны, которая в каждый момент времени проникает на конечную глубину и фронт движется с конечной скоростью, зависящей от параметров задачи, например, от скорости накачки внешним магнитным полем. В фазе вихревой жидкости магнитное поле проникает на бесконечную глубину. Таким образом, при переходе из фазы вихревого стекла в фазу вихревой жидкости магнитное поле проникает в сверхпроводник на бесконечную глубину.