Зарядово-потоковый кубит, связанный с резонансным контуром, в сильном низкочастотном электромагнитном поле

Проведены исследования сверхпроводникового зарядово-потокового кубита и связанного с ним высокодобротного резонансного контура в низкочастотном электрическом поле. Наблюдалась тонкая структура многофотонных резонансных линий и квантовые интерференционные эффекты, связанные с возбуждением квазидвухур...

Повний опис

Збережено в:

Бібліографічні деталі
Опубліковано в: :	Физика низких температур
Дата:	2014
Автори:	Шнырков, В.И., Krech, W., Born, D., Серебровский, B.B., Турутанов, О.Г.
Формат:	Стаття
Мова:	Russian
Опубліковано:	Фізико-технічний інститут низьких температур ім. Б.І. Вєркіна НАН України 2014
Теми:	Свеpхпpоводимость, в том числе высокотемпеpатуpная
Онлайн доступ:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/119692
Теги:	Додати тег Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:	Зарядово-потоковый кубит, связанный с резонансным контуром, в сильном низкочастотном электромагнитном поле / В.И. Шнырков, W. Krech, D. Born, В.В. Серебровский, О.Г. Турутанов // Физика низких температур. — 2014. — Т. 40, № 12. — С. 1331-1342. — Бібліогр.: 50 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-119692
record_format	dspace
spelling	Шнырков, В.И. Krech, W. Born, D. Серебровский, B.B. Турутанов, О.Г. 2017-06-08T05:34:07Z 2017-06-08T05:34:07Z 2014 Зарядово-потоковый кубит, связанный с резонансным контуром, в сильном низкочастотном электромагнитном поле / В.И. Шнырков, W. Krech, D. Born, В.В. Серебровский, О.Г. Турутанов // Физика низких температур. — 2014. — Т. 40, № 12. — С. 1331-1342. — Бібліогр.: 50 назв. — рос. 0132-6414 PACS 73.23.–b, 73.21.Fg, 74.50.+r, 85.25.Cp https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/119692 Проведены исследования сверхпроводникового зарядово-потокового кубита и связанного с ним высокодобротного резонансного контура в низкочастотном электрическом поле. Наблюдалась тонкая структура многофотонных резонансных линий и квантовые интерференционные эффекты, связанные с возбуждением квазидвухуровневой системы за счет туннелирования Ландау–Зинера–Штюкельберга. Проведено сравнение результатов, полученных для многофотонных резонансных возбуждений и низкочастотных осцилляций средних значений заселенности квантовых уровней с использованием различных параметров измерительной схемы. Рассмотрен механизм возникновения тонкой структуры резонансных линий. Обсуждаются метод измерения импеданса, вносимого в резонансный контур осцилляциями сверхпроводящего тока в кубите, и характерные источники декогеренции. Проведено дослідження надпровідникового зарядово-потокового кубіту і пов'язаного з ним високодобротного резонансного контура в низькочастотному електричному полі. Спостережено тонку структуру багатофотонних резонансних ліній і квантові інтерференційні ефекти, які пов’язані із збудженням квазі- дворівневої системи за рахунок тунелювання Ландау–Зінера–Штюкельберга. Проведено порівняння результатів, що отримані для багатофотонних резонансних збуджень і низькочастотних осциляцій середніх значень заселеності квантових рівнів з використанням різних параметрів вимірювальної схеми. Розглянуто механізм виникнення тонкої структури резонансних ліній. Обговорюються метод вимірювання імпедансу, що вноситься до резонансного контуру осциляціями надпровідного струму в кубіті, і характерні джерела декогеренції. A superconducting charge-phase qubit and a coupled high-quality tank circuit in low-frequency electric field have been studied. A fine structure of the multiphoton resonance lines and quantum interference effects associated with excitation of the quasi-twolevel system due to the Landau–Zener–Schtükelberg tunneling have been observed. The results obtained using various parameters of the measuring circuit for multiphoton resonance excitations and low-frequency oscillations of average population of quantum levels were compared. The mechanism responsible for the fine structure of resonance lines is considered. The method of measuring the impedance introduced in the tank circuit by oscillations of supercurrent in the qubit and the principal sources of the decoherence are discussed. Авторы выражают глубокую благодарность Е. Ильичеву, А.А. Сороке, С.Н. Шевченко, А.Н. Омельянчуку за плодотворные дискуссии и обсуждение результатов. Работа выполнена при частичной финансовой поддержке грантов НАН Украины (проект НАНО-4/14) и Deutsche Forschungsgemeinschaft (контракт No. KR 1172/9-2). ru Фізико-технічний інститут низьких температур ім. Б.І. Вєркіна НАН України Физика низких температур Свеpхпpоводимость, в том числе высокотемпеpатуpная Зарядово-потоковый кубит, связанный с резонансным контуром, в сильном низкочастотном электромагнитном поле Charge-flux qubit coupled to a tank circuit in strong low-frequency electromagnetic field Article published earlier
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
title	Зарядово-потоковый кубит, связанный с резонансным контуром, в сильном низкочастотном электромагнитном поле
spellingShingle	Зарядово-потоковый кубит, связанный с резонансным контуром, в сильном низкочастотном электромагнитном поле Шнырков, В.И. Krech, W. Born, D. Серебровский, B.B. Турутанов, О.Г. Свеpхпpоводимость, в том числе высокотемпеpатуpная
title_short	Зарядово-потоковый кубит, связанный с резонансным контуром, в сильном низкочастотном электромагнитном поле
title_full	Зарядово-потоковый кубит, связанный с резонансным контуром, в сильном низкочастотном электромагнитном поле
title_fullStr	Зарядово-потоковый кубит, связанный с резонансным контуром, в сильном низкочастотном электромагнитном поле
title_full_unstemmed	Зарядово-потоковый кубит, связанный с резонансным контуром, в сильном низкочастотном электромагнитном поле
title_sort	зарядово-потоковый кубит, связанный с резонансным контуром, в сильном низкочастотном электромагнитном поле
author	Шнырков, В.И. Krech, W. Born, D. Серебровский, B.B. Турутанов, О.Г.
author_facet	Шнырков, В.И. Krech, W. Born, D. Серебровский, B.B. Турутанов, О.Г.
topic	Свеpхпpоводимость, в том числе высокотемпеpатуpная
topic_facet	Свеpхпpоводимость, в том числе высокотемпеpатуpная
publishDate	2014
language	Russian
container_title	Физика низких температур
publisher	Фізико-технічний інститут низьких температур ім. Б.І. Вєркіна НАН України
format	Article
title_alt	Charge-flux qubit coupled to a tank circuit in strong low-frequency electromagnetic field
description	Проведены исследования сверхпроводникового зарядово-потокового кубита и связанного с ним высокодобротного резонансного контура в низкочастотном электрическом поле. Наблюдалась тонкая структура многофотонных резонансных линий и квантовые интерференционные эффекты, связанные с возбуждением квазидвухуровневой системы за счет туннелирования Ландау–Зинера–Штюкельберга. Проведено сравнение результатов, полученных для многофотонных резонансных возбуждений и низкочастотных осцилляций средних значений заселенности квантовых уровней с использованием различных параметров измерительной схемы. Рассмотрен механизм возникновения тонкой структуры резонансных линий. Обсуждаются метод измерения импеданса, вносимого в резонансный контур осцилляциями сверхпроводящего тока в кубите, и характерные источники декогеренции. Проведено дослідження надпровідникового зарядово-потокового кубіту і пов'язаного з ним високодобротного резонансного контура в низькочастотному електричному полі. Спостережено тонку структуру багатофотонних резонансних ліній і квантові інтерференційні ефекти, які пов’язані із збудженням квазі- дворівневої системи за рахунок тунелювання Ландау–Зінера–Штюкельберга. Проведено порівняння результатів, що отримані для багатофотонних резонансних збуджень і низькочастотних осциляцій середніх значень заселеності квантових рівнів з використанням різних параметрів вимірювальної схеми. Розглянуто механізм виникнення тонкої структури резонансних ліній. Обговорюються метод вимірювання імпедансу, що вноситься до резонансного контуру осциляціями надпровідного струму в кубіті, і характерні джерела декогеренції. A superconducting charge-phase qubit and a coupled high-quality tank circuit in low-frequency electric field have been studied. A fine structure of the multiphoton resonance lines and quantum interference effects associated with excitation of the quasi-twolevel system due to the Landau–Zener–Schtükelberg tunneling have been observed. The results obtained using various parameters of the measuring circuit for multiphoton resonance excitations and low-frequency oscillations of average population of quantum levels were compared. The mechanism responsible for the fine structure of resonance lines is considered. The method of measuring the impedance introduced in the tank circuit by oscillations of supercurrent in the qubit and the principal sources of the decoherence are discussed.
issn	0132-6414
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/119692
citation_txt	Зарядово-потоковый кубит, связанный с резонансным контуром, в сильном низкочастотном электромагнитном поле / В.И. Шнырков, W. Krech, D. Born, В.В. Серебровский, О.Г. Турутанов // Физика низких температур. — 2014. — Т. 40, № 12. — С. 1331-1342. — Бібліогр.: 50 назв. — рос.
work_keys_str_mv	AT šnyrkovvi zarâdovopotokovyikubitsvâzannyisrezonansnymkonturomvsilʹnomnizkočastotnomélektromagnitnompole AT krechw zarâdovopotokovyikubitsvâzannyisrezonansnymkonturomvsilʹnomnizkočastotnomélektromagnitnompole AT bornd zarâdovopotokovyikubitsvâzannyisrezonansnymkonturomvsilʹnomnizkočastotnomélektromagnitnompole AT serebrovskiibb zarâdovopotokovyikubitsvâzannyisrezonansnymkonturomvsilʹnomnizkočastotnomélektromagnitnompole AT turutanovog zarâdovopotokovyikubitsvâzannyisrezonansnymkonturomvsilʹnomnizkočastotnomélektromagnitnompole AT šnyrkovvi chargefluxqubitcoupledtoatankcircuitinstronglowfrequencyelectromagneticfield AT krechw chargefluxqubitcoupledtoatankcircuitinstronglowfrequencyelectromagneticfield AT bornd chargefluxqubitcoupledtoatankcircuitinstronglowfrequencyelectromagneticfield AT serebrovskiibb chargefluxqubitcoupledtoatankcircuitinstronglowfrequencyelectromagneticfield AT turutanovog chargefluxqubitcoupledtoatankcircuitinstronglowfrequencyelectromagneticfield
first_indexed	2025-11-26T19:06:14Z
last_indexed	2025-11-26T19:06:14Z
_version_	1850769122664644608
fulltext	Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2014, т. 40, № 12, c. 1331–1342 Зарядово-потоковый кубит, связанный с резонансным контуром, в сильном низкочастотном электромагнитном поле В.И. Шнырков1, W. Krech2, D. Born2, В.В. Серебровский3, О.Г. Турутанов1 1Физико-технический институт низких температур им. Б.И. Веркина НАН Украины пр. Ленина, 47, г. Харьков, 61103, Украина E-mail: shnyrkov@ilt.kharkov.ua 2Friedrich Schiller University, Institute of Solid State Physics, 5 Helmholtzweg, Jena D-07743, Germany 3Юго-Западный государственный университет, ул. 50 лет Октября, 94, г. Курск, 305040, Россия Статья поступила в редакцию 10 апреля 2014 г., опубликована онлайн 22 октября 2014 г. Проведены исследования сверхпроводникового зарядово-потокового кубита и связанного с ним высо- кодобротного резонансного контура в низкочастотном электрическом поле. Наблюдалась тонкая струк- тура многофотонных резонансных линий и квантовые интерференционные эффекты, связанные с возбуж- дением квазидвухуровневой системы за счет туннелирования Ландау–Зинера–Штюкельберга. Проведено сравнение результатов, полученных для многофотонных резонансных возбуждений и низкочастотных осцилляций средних значений заселенности квантовых уровней с использованием различных параметров измерительной схемы. Рассмотрен механизм возникновения тонкой структуры резонансных линий. Об- суждаются метод измерения импеданса, вносимого в резонансный контур осцилляциями сверхпроводя- щего тока в кубите, и характерные источники декогеренции. Проведено дослідження надпровідникового зарядово-потокового кубіту і пов'язаного з ним високодоб- ротного резонансного контура в низькочастотному електричному полі. Спостережено тонку структуру багатофотонних резонансних ліній і квантові інтерференційні ефекти, які пов’язані із збудженням квазі- дворівневої системи за рахунок тунелювання Ландау–Зінера–Штюкельберга. Проведено порівняння ре- зультатів, що отримані для багатофотонних резонансних збуджень і низькочастотних осциляцій середніх значень заселеності квантових рівнів з використанням різних параметрів вимірювальної схеми. Роз- глянуто механізм виникнення тонкої структури резонансних ліній. Обговорюються метод вимірювання імпедансу, що вноситься до резонансного контуру осциляціями надпровідного струму в кубіті, і харак- терні джерела декогеренції. PACS: 73.23.–b Электронный транспорт в мезоскопических системах; 73.21.Fg Квантовые ямы; 74.50.+r Туннельные эффекты; эффект Джозефсона; 85.25.Cp Джозефсоновские устройства. Ключевые слова: зарядово-потоковый кубит, интерферометрия Ландау–Зинера–Штюкельберга, осцилля- ции Раби, декогеренция. 1. Введение Построение квантового информационного процес- сора на основе любой физической системы требует создания N >> 1 взаимодействующих между собой се- лективно управляемых квантовых битов (кубитов), состояния которых могут быть измерены в процессе проведения вычислений. Измерение состояния отдель- ного кубита — одна из основных проблем при разра- ботке сценария построения квантового компьютера [1]. Теоретический анализ непрерывных нечетких кванто- вых измерений сверхпроводниковых кубитов [2–6], связанных с резонансным контуром, отчасти сти- мулированный проведенными экспериментами [7–9], © В.И. Шнырков, W. Krech, D. Born, В.В. Серебровский, О.Г. Турутанов, 2014 mailto:shnyrkov@ilt.kharkov.ua В.И. Шнырков, W. Krech, D. Born, В.В. Серебровский, О.Г. Турутанов позволил оценить скорость декогеренции, вносимой цепями управления и измерительным трактом. Однако дальнейшее улучшение контраста (visibility) в измере- ниях интерференционных зависимостей, возникающих за счет сохранения фазовых соотношений, остается важ- ной задачей. Решение этой задачи напрямую связано с увеличением чувствительности как детекторов магнит- ного потока и электрического заряда на базе зарядово- потоковых кубитов [10], так и магнитометров на основе сверхпроводниковых кубит-детекторов (ВЧ СКУБИД) [11]. С точки зрения развития экспериментальной тех- ники квантовых измерений, такие детекторы представ- ляют интерес в связи с отсутствием у них в адиаба- тическом режиме квазичастичных токов. Например, СКУБИДы могут стать альтернативой СКВИДам, ко- торые в настоящее время успешно используются для ре- гистрации динамики магнитного потока в кубитах [12]. Кубиты с джозефсоновскими контактами [13,14] представляют собой сверхпроводниковые элементы, в которых благодаря бозе-конденсации в одном кванто- вом токовом состоянии находится макроскопически большое число куперовских пар. С одной стороны, состояния таких объектов могут быть измерены с вы- сокой квантовой эффективностью, а с другой — мак- роскопические размеры кубитов являются основной причиной их быстрой декогеренции из-за сильной свя- зи с окружением и измерительным прибором [4–16]. Недавно для шунтированных большой емкостью фазовых кубитов, включенных в объемный (3D) СВЧ резонатор, за счет хорошей изоляции кубита от цепей возбуждения и считывания удалось достичь времен декогеренции на уровне ϕτ ≈ 95 мкс [17,18]. Такие вре- мена практически достаточны для исправления кван- товых ошибок, что делает сверхпроводниковые квази- двухуровневые когерентные квантовые системы типа «transmon» [19] одними из вероятных кандидатов для построения квантовых цепей. В 3D-«transmon» кубите за счет дополнительной шунтирующей емкости (~90 пФ) отношение джозефсоновской энергии JE к зарядовой CE достигает 49. В таком пределе расстояние между основным и возбужденным уровнями составляет 12f = = 4,2 ГГц [18], а гамильтониан кубита практически не зависит от электрического заряда, что позволяет пода- вить один из основных механизмов декогеренции, свя- занный с зарядовым шумом. При построении квантовых детекторов заряда (электрометров) [20,21] зарядовый член в гамильто- ниане кубита не может быть сделан произвольно ма- лым, так как его амплитуда определяет крутизну пре- образования и чувствительность детектора. Более того, значительное увеличение массы (емкости) квантового осциллятора снижает его характерные частоты и огра- ничивает быстродействие. Времена декогеренции, по- лучаемые для 2D зарядово-потоковых кубитов, нахо- дятся на уровне ϕτ = 10–8–10–7 с и, как следует из тео- ретического анализа [5], могут определяться связью с измерительным трактом и управляющими гейтами. В работах [22,23] для измерения ϕτ предложено ис- пользовать интерференционный эффект Ландау–Зине- ра–Штюкельберга (ЛЗШ) [24–27], возникающий в низ- кочастотном электромагнитном поле при периодичес- ком прохождении точки сближения адиабатических уровней. В таких измерениях (см. обзор [28]) заселен- ность верхнего уровня будет зависеть от фазы, наби- раемой волновой функцией между двумя успешными актами туннелирования. В ряде работ с использовани- ем формализма асимптотического разложения Боголю- бова–Крылова [29] получено квазиклассическое опи- сание эффектов ЛЗШ и осцилляций Раби в сверх- проводящих кубитах, связанных с высокодобротным резонансным контуром. В частности, в работах [30–32] анализируется когерентная ЛЗШ динамика зарядово- потоковых кубитов, гамильтониан которых зависит как от электрического поля (заряда), так и магнитного по- тока. В развитом подходе удается объяснить тонкую структуру характеристик системы, возникающую из-за многофотонных резонансов в низкочастотном элек- тромагнитном поле [32]. Для небольших расщеплений между уровнями, когда вероятность туннелирования становится близка к единице, когерентные эффекты ЛЗШ были экспериментально продемонстрированы для потокового кубита [33]. В работах [34–36] для за- рядового, фазового и потокового кубитов с использо- ванием этого эффекта сделаны оценки времен декоге- рентности ϕτ . Для зарядово-потокового кубита со значением /J CE E ≈ 4 экспериментальные результаты достаточно хорошо согласуются с теорией [31,32] при малых временах декогеренции. Как показано в [19], это время экспоненциально быстро возрастает с уве- личением /J CE E . Контрастность интерференционных зависимостей, полученных на кубитах с небольшими расщеплениями, уменьшается из-за увеличения засе- ленности верхнего уровня за счет температуры. По- этому, с точки зрения улучшения метода интерфе- рометрии ЛЗШ, когерентная динамика кубитов с большими расстояниями между уровнями и увеличен- ным значением /J CE E представляет определенный интерес. В этой работе приведены экспериментальные ре- зультаты по ЛЗШ динамике тонкопленочных 2D заря- дово-потоковых кубитов с расстоянием между основ- ным и возбужденным уровнями энергии в точке вырождения 12 /E h∆ ≈ 6,4 ГГц. В частности, в работе обсуждаются тонкая структура резонансных линий спектроскопии кубита и результаты, полученные в об- ласти многофотонных резонансов на кубитах с отно- шением /J CE E ≈ 8–12 (режим «transmon») в низкочас- тотном электромагнитном поле / 2ω π = 1,4–1,5 ГГц. Анализируются вопросы, связанные с трактом регист- рации сигнала, являющимся в проведенных экспери- 1332 Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2014, т. 40, № 12 Зарядово-потоковый кубит в сильном низкочастотном электромагнитном поле ментах основным источником спонтанной эмиссии и декогеренции. 2. Зарядово-потоковый кубит и методика эксперимента Применение квазиклассической теории к описанию непрерывных нечетких квантовых измерений [2,4] сис- темы «кубит–резонансный контур» (см. схему на рис. 1) позволяет разделять медленную динамику контура и быструю динамику кубита [4–6]. В этом случае сна- чала рассматривается динамика автономного кубита, а затем, используя эффективные параметры, находится отклик резонансного контура, возбуждаемого током высокочастотного генератора GI с частотой Gf , близ- кой к резонансной частоте контура 1/2 0 ( )T T Tf L C −= . Следуя работам [5,6], запишем гамильтониан заря- дово-потокового кубита в виде 2 2( ) /2 ( ) cosg JH e n n C∑= − − ε δ ϕ . (1) Первый член описывает полную зарядовую энергию «островка», расположенного между двумя джозефсо- новскими контактами с собственными емкостями 1 2,C C и связанного емкостью gC с зарядовым гейтом. Второй член представляет собой джозефсоновскую энергию связи «островка» со сверхпроводящим конту- ром. Здесь 1 2 gC C C C∑ = + + — суммарная емкость центральной части (островка) кубита, gn — нормиро- ванный на заряд электрона e поляризационный заряд g g gn e C V= , индуцируемый напряжением gV . Безраз- мерная переменная n = 2N отражает число N избы- точных куперовских пар на центральном электроде. Значение фазы на островке 1 2( ) / 2ϕ = ϕ − ϕ связано с разностью фаз 1 2,ϕ ϕ на отдельных контактах. Джозефсоновская энергия связи ( )Jε δ является функцией квантовой переменной 1 2δ = ϕ + ϕ : 2 2 1/2 1 2 1 2( ) ( 2 cos )J J J J JE E E Eε δ = + + δ . (2) В пределе малых значений экранирующего тока (пото- ка) 02 /e eδ ≈ ϕ = πΦ Φ , где eϕ — внешний магнитный поток, нормированный на квант магнитного потока 0 / 2h eΦ = . В концепции измерений, проведенных в данной работе, важной величиной является обратная квантовая индуктивность джозефсоновского кубита [5,6] 2 2 22 1 2 2 0 0 ( , )2 2( , ) n g nJ g E nHL n− ∂ δ   π ∂ π δ = =   Φ Φ   ∂δ ∂δ , (3) которая определяется локальной кривизной n-го уров- ня энергии (поверхности) ( , )n gE nδ . Вблизи особых точек (q e= и eϕ = π) локальная кривизна увеличива- ется и значения обратных индуктивностей в основном 1 1 ( , )J gL n− δ и возбужденном 1 2 ( , )J gL n− δ состояниях мо- гут значительно возрастать [5,6]. Шумы, наведенные в кубите через зарядовый, потоковый гейты и измери- тельный тракт, усредняют эти значения и, соответст- венно, уменьшают действующие величины обратных индуктивностей 1 1( , ) ( , )iJ g iJ g NL n L n− −δ ⇒ 〈 δ 〉 [5,11]. В схеме измерений (рис. 1) кубит связан с высоко- добротным Q >> 1 резонансным контуром T TL C взаи- моиндуктивностью 2 1/2( )TM k L L= , где k <<1 — ко- эффициент связи. Анализ влияния контура показывает [37], что такая связь уменьшает ( 2k∝ ) расщепление между уровнями кубита, но позволяет регистрировать когерентные эффекты даже при умеренных 3( )10Q ≈ добротностях резонансного контура [32,38]. При дви- жении по основному уровню энергии 1( , )gE nδ в от- Рис. 1. Электрическая схема для непрерывных нечетких квантовых измерений характеристик зарядово-потокового кубита, связанного с резонансным контуром ,T TL C взаимо- индуктивностью M . Постоянный и переменный электриче- ские заряды индуцируются на островке через емкость заря- дового гейта gC источником напряжения gV и генератором СВЧ. Магнитные потоки rfΦ и dcΦ в индуктивности кубита L задаются с помощью катушки TL (потоковый гейт). Пунк- тиром показан фильтр, включаемый в схему для получения оценки обратного влияния усилителя на кубит. Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2014, т. 40, № 12 1333 В.И. Шнырков, W. Krech, D. Born, В.В. Серебровский, О.Г. Турутанов сутствие электромагнитного поля вариации обратной квантовой индуктивности 1 1 ( , )J g NL n−〈 δ 〉 приведут к из- менениям индуктивности резонансного контура TL : 2 1 1( , ) ( , )T g T J g N L n L M L n−δ = − δ′ . (4) При измерениях на резонансной частоте G Tf f= ′ и выполнении условия 1( , 1iJ g NL L n−〈 δ 〉 << сдвиг фазы колебаний напряжения ( , )T gnα δ в контуре относи- тельно фазы тока генератора можно представить в виде [32,39] 2 1tg ( , ) ( , )T g iJ g Nn k Q L L n−α δ ≈ δ . (5) В настоящей работе такое приближение использует- ся для измерений параметров кубита, входящих в га- мильтониан (1), спектроскопии многофотонных резо- нансов и регистрации интерференционных зависимо- стей. Зарядово-потоковый кубит состоит из сверхпрово- дящего алюминиевого (Al) контура с индуктивностью L ≈0,75 нГн, замкнутого двумя туннельными джозефсо- новскими Al–Al2O3–Al контактами. Контакты при 10 мК имеют примерно равные критические токи 1 2I I≈ ≈ ≈ 120 нА и собственные емкости 1 2C C≈ ≈ 2 фФ. Оценки площадей мезоскопических туннельных кон- тактов, полученные по изображениям растрового мик- роскопа, приводят к размерам 235×200 нм ±10%. Между контактами находится «островок» малого объема с харак- теристической температурой Al eff= (0)/( ln )BT k N∗ ∆ ≈ ≈ 125–140 мК [40], связанный через емкость gC ≈ 0,1≈ фФ с зарядовым гейтом. Здесь Al (0)∆ — сверх- проводящая щель в алюминии при T → 0, Bk — кон- станта Больцмана, effN — эффективное число носи- телей, пропорциональное объему «островка». Для об- разцов ChQ 1, ChQ 2 и ChQ 3, изготовленных по одинаковой технологии, расчетные значения индиви- дуальных джозефсоновских энергий связи туннельных контактов 1 2 1,2 0 /2J JE E I h≈ = Φ π ≈ ·(55–60) ГГц превы- шают расчетную зарядовую энергию пары 4CP CE E= = 2(2 ) /2e C∑= h≈ ⋅(19–20) ГГц и 1,2 /J CE E ≈ 12, где 2e — заряд куперовской пары. Увеличение геометрической индуктивности кубита L упрощает создание детекторов, цепей управления, контроля, двухкубитных квантовых гейтов. Однако с ростом L увеличивается площадь контура квантова- ния, связь с электромагнитным окружением и, соот- ветственно, скорость декогеренции. Для уменьшения этого эффекта сверхпроводящие контуры квантования кубитов ChQ 2 и ChQ 3 изготовлены в виде градиенто- метра первого порядка с коэффициентом симметрии петель лучше, чем 104. Сверхпроводящий контур ку- бита ChQ 1 выполнен в виде магнитного диполя раз- мером 0,5×0,5 мм (см. рис. 1). Основные параметры измерительных схем для трех кубитов приведены в табл. 1. Индуктивность резонансного контура TL выполнена в виде ниобиевой однослойной пленочной спирали, расположенной над контуром кубита. Геометрические индуктивности кубитов L ≈ 0,75 нГн выбраны сущест- венно меньше флуктуационной индуктивности FL = 2 0( / 2 ) / Bk T= Φ π , что приводит к значению безразмер- ного параметра 02 /L cLIβ = π Φ ≈ 0,28, где cI — крити- ческий ток контакта, и неопределенности шумового потока 2 1/2 1/2( )N Bk TL〈Φ 〉 = ≈ 7,3 1810−⋅ Вб при T ≈ 10 мК. Для получения максимального фазового отклика (5) гармонические колебания в ВЧ контуре возбуждались генератором тока на частоте Gf , равной резонансной частоте контура 1/21/ 2 ( )T T Tf L C= π ′ с учетом ее изме- нения из-за связи с кубитом ( TL =′ 2 / )TL M L− . Зарядово-потоковый кубит с резонансным контуром помещался в сверхпроводящий цилиндрический экран, служивший одновременно резонатором, который воз- буждался от внешнего СВЧ генератора для создания переменного напряжения 0( ) sin ( )V t V t= ω + θ на заря- довом гейте. При механическом удалении цепи заря- дового гейта эффекты, связанные с СВЧ полем, не на- блюдались. Это подтверждает тот факт, что СВЧ поле действует непосредственно на зарядовый гейт кубита. Измерительная ячейка с кубитом устанавливалась на ступени рефрижератора растворения с номинальной температурой 10 мК. Постоянное напряжение gV пода- валось на зарядовый гейт кубита с охлаждаемого до T ≈ 100 мК сопротивления R = 10 Ом через порошко- вые фильтры, расположенные на температурных уров- нях 50 и 10 мК. Значение коэффициента передачи заря- дового гейта 2 3( / ) 1,8 10gC C −≈ ⋅ выбиралось из условия уменьшения влияния термодинамических флуктуаций [5,41] на скорость декогеренции. Для уменьшения спектральной плотности шума магнитного потока по- Таблица 1. Основные параметры измерительных схем для трех кубитов Образец L, нГн TL , мкГн 0f , МГц Q 2k Q M , нГн 1 2 /J JE E h− , ГГц gC , фФ ChQ 1 0,75 0,168 27,387 700 0,44 0,437 7,5 0,097 ChQ 2 0,75 0,17 28,91 516 0,56 0,37 7,28 0,092 ChQ 3 0,75 0,17 29,795 350 0,385 0,44 7,28 0,092 1334 Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2014, т. 40, № 12 Зарядово-потоковый кубит в сильном низкочастотном электромагнитном поле токового гейта нормированный коэффициент передачи 2 0( / )MI Φ уменьшен до 3,6 410−⋅ . Величины M и gC определялись из периодических зависимостей ( )T eα Φ и ( )T gVα (см. рис. 2). В данной измерительной схеме эффективная шумо- вая температура кубита effT , найденная по зависимостям амплитуды осцилляций Раби от температуры [38], со- ставляла effT = (75 ± 15) мК. Время декогеренции 2T ≈ 2/ R≈ ∆Ω , полученное для кубитов ChQ 2 и ChQ 3 из ширины полосы R∆Ω осцилляций Раби в резонансном электромагнитном поле 1 2J JE Eω ≈ − , было 2T ≈ 0,1≈ –0,3 мкс [38]. В этих измерениях вариации доброт- ности резонансного контура измерялись методом шумо- вой спектроскопии, т.е. без тока генератора ( 0)GI = . На рис. 2 показан пример калибровочных зависимо- стей фазы колебаний напряжения на резонансном кон- туре, связанном с кубитом ChQ 1 (см. табл. 1), от внеш- него магнитного потока для нескольких значений ин- дуцированного заряда: ( , 1)T e gnα Φ = , ( , 1; 0)T e gnα Φ = . Для улучшения отношения сигнал/шум измерения проведены при амплитудах тока ВЧ генератора GI ≈ 3 05 10 /( )QM−≈ ⋅ Φ . Значения M и gC , найденные из подобных измере- ний для трех образцов, приведены в табл. 1. Анализ за- висимости ( , 1)T e gnα ϕ = для кубита ChQ 1 (рис. 2(а)) дает джозефсоновские энергии контактов на 25% меньше, чем следует из калибровочных измерений свидетеля, что может быть связано как с влиянием шумов, так и с амплитудой ВЧ магнитного потока, на- водимого в кубите от резонансного контура. Для уменьшения эффекта усреднения зависимостей (см. ниже) в дальнейших исследованиях ток ВЧ генератора выбирался из условия 3 010 / ( )GI QM−≤ Φ . 3. Кубит в сильном низкочастотном электромагнитном поле Для приведенной выше схемы измерений (рис. 1) отклик кубита (1) на внешнее низкочастотное моно- хроматическое электрическое поле 0( ) sin ( )V t V t= ω + θ рассмотрен в ряде работ [6,8,10,31,32,38]. В частности, в [38] показано, что, перестраивая гамильтониан внеш- ним магнитным потоком eΦ при оптимальной ампли- туде 0V на гейте кубита, можно наблюдать осцилляции Раби в окрестности одно-, двух- и трехфотонных резо- нансов. С другой стороны, если разворачивать частоту ω электрического поля, то при постоянном магнитном поле на зависимостях ( , , 1)T e gnα ω ϕ = π = из-за силь- ной нелинейности должны наблюдаться многофотон- ные резонансы с числом фотонов 2, 3, 4, ...γ = : 1 2 12J JE E Eγ ω ≈ − = ∆ . (6) Изменения фазы ( , 1, )T gnα δ = π = ω в резонансном поле определяются квантово-статистически усреднен- ной по состояниям кубита обратной индуктивностью 1( , )J g qL n−〈 δ 〉 , которая учитывает как различную кри- визну основного 1 1 ( , )J gL n− δ и возбужденного 1 2 ( , )J gL n− δ уровней, так и вероятности их заселенностей [10,39]. Физические процессы и характер зависимостей ( , 1, )T gnα δ = π = ω вблизи резонансов 12Eγ ω ≈ ∆ в за- рядово-потоковых кубитах практически подобен най- денным для потоковых кубитов [4,37,42]. В области Рис. 2. Калибровка потокового и зарядового гейтов кубита ChQ 1, выполненная на резонансной частоте G Tf f= , при темпера- туре ванны 10T = мК eff( 75T ≈ мК). (а) Зависимость ( , 1)T e gnα Φ = , пропорциональная производной от ток-фазового соот- ношения, с периодом по току 0 0 / 4,737i MΦ∆ = Φ = мкА. (б) Зависимости ( )T eα Φ , полученные для двух значений 0;1gn = , соответствующих разности напряжений на зарядовом гейте 1 2g gV V− = 3,3 мВ. Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2014, т. 40, № 12 1335 В.И. Шнырков, W. Krech, D. Born, В.В. Серебровский, О.Г. Турутанов малых амплитуд электромагнитного поля усредненная по времени заселенность верхнего уровня без учета резонансного контура должна иметь форму лоренциа- на с максимальными значениями 1/2 в резонансе [43]. Этот результат хорошо согласуется с нашими измере- ниями, проведенными в пределе малых амплитуд пере- менного электрического поля. В работе [9] показано, что для джозефсоновских кубитов с увеличением мощ- ности электромагнитного поля форма резонансной кри- вой быстро изменяется и переходит в гауссову зависи- мость. Кроме того, рост числа фотонов приводит к замет- ным штарковским сдвигам резонансных частот [9,43]. Спектроскопия кубита ChQ 1 в диапазоне частот 1,3–5,6 ГГц при значениях gn ≈1, 0 / 2eΦ ≈ Φ показала наличие таких резонансов, однако в данной схеме из- мерений появляются некоторые дополнительные осо- бенности. Для зависимости с относительным уровнем СВЧ излучения –85 дБм резонансное возбуждение на- блюдается только для двухфотонного резонанса 2ω ≈ 12 12 /E≈ ω = ∆ , расположенного вблизи 3,0 ГГц (рис. 3). На зависимости ( , , 1)T e gnα ω ϕ = π = в окрестности резонанса видны дополнительные экстремумы (макси- мумы и минимумы), связанные с наличием в измери- тельной схеме резонансного контура. С увеличением мощности электромагнитного поля на 5 дБм (кривая –80 дБм) амплитуда дополнительных экстремумов воз- растает. Появление тонкой структуры резонансных линий указывает на наличие параметрического преоб- разования энергии между кубитом и контуром [4,6,10,32,38]. Полная квантово-механическая модель подобного эффекта для джозефсоновских кубитов по- строена в работе [42]. Дальнейшее увеличение ампли- туды 0V электрического поля (рис. 3, кривая –70 дБм) приводит к появлению резонансного возбуждения в окрестности / 2ω π ≈ 1,4 ГГц, когда энергия поглощен- ных синфазно четырех фотонов становится примерно равной расстоянию между квазиуровнями энергии ку- бита. Резонансная кривая вблизи 1,4 ГГц тоже имеет тонкую структуру, связанную с отмеченными допол- нительными экстремумами, которые рассмотрим ниже. Из этой же зависимости видно, что в области двухфо- тонного резонанса при таких амплитудах электрическо- го поля происходит насыщение и уширение линий, от- меченное в [9]. В интервале / 2ω π = 1,7–1,9 ГГц на- блюдаются два узких дополнительных пика, которые связаны с геометрическими резонансами в измеритель- ном тракте и практически не зависят от вариаций маг- нитного потока и заряда в кубите. Если заменить дипольную топологию кубита на 2D- градиентометр таким образом, чтобы расстояние между центрами петель d было мало, то для длин волн dλ >> связь с электромагнитным окружением окажется силь- но (~ sin ( / )dπ λ ) подавленной. Для уменьшения связи с электромагнитным окружением дальнейшие исследо- вания проведены на образцах ChQ 2 и ChQ 3, контуры квантования которых выполнены в виде градиентомет- ров, условно обозначенных на рис. 1 пунктирной линией. Частота основного резонанса для кубита ChQ 2 12 12 /Eω ≈ ω = ∆  определялась по максимальному фа- зовому отклику ( , 1)T e gnα ϕ = на изменения внешнего магнитного потока еϕ для нескольких частот слабого СВЧ поля, лежащих вблизи основного резонанса (рис. 4). Для основного резонанса 1γ = частотная зави- Рис. 3. Кубит ChQ 1. Спектроскопия многофотонных резо- нансов, имеющих тонкую структуру линий. Семейство полу- чено при параметрах , 1e gnϕ = π = для трех значений мощ- ности в СВЧ тракте (амплитуды 0V ). Стрелкой отмечен четырехфотонный резонанс, наблюдаемый в окрестности / 2ω π = 1,45 ГГц при увеличении мощности до –70 дБм. Рис. 4. Семейство зависимостей фазы ВЧ колебаний на резо- нансном контуре от внешнего магнитного потока ( )T eα ϕ при постоянной мощности СВЧ поля, равной –65 дБм. Пара- метром семейства является частота электрического поля, выбранная вблизи основного резонанса 12Eω = ∆ для кубита ChQ 2. Максимальный отклик получен для частоты / 2ω π = = 7,27 ГГц. 1336 Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2014, т. 40, № 12 Зарядово-потоковый кубит в сильном низкочастотном электромагнитном поле симость достаточно сильно сглажена. Максимальный отклик найден на частоте / 2ω π =7,27 ГГц при не- большой отстройке 0 (0,5 0,0125)еΦ = Φ ± от точки вырождения. Расчет значения 12 12/2 /E hω π = ∆ для точки вырож- дения 0 /2еΦ = Φ приводит к 12 / 2ω π ≈ 6,4 ГГц. Анало- гичная процедура, проведенная вблизи двухфотонного резонанса 2 12 12 /Eω ≈ ω = ∆  , дает значение 3,092 ГГц. В этом образце большое отношение джозефсоновской энергии к зарядовой 1,2 /J CE E ≈ 12 уменьшает ампли- туду зарядовых эффектов. Из зависимостей, получен- ных в электрических полях с частотами 7,27 и 3,092 ГГц (рис. 5), следует, что изменение индуцированного за- ряда ( gn = 0; 1) приводит к небольшой модуляции фа- зы ( )T eα ϕ , что указывает на наличие в системе из- быточного шума. Ниже мы покажем, что в данной схеме основной источник шума — измерительный тракт. Низкочастотный резонанс, удобный для наблюде- ния эффекта ЛЗШ, в этом образце найден на частоте 1,473 ГГц. Интерференция между отдельными акта- ми туннелирования [22,23,30–36] приводит к тому, что средняя вероятность заполнения возбужденного уровня имеет двойную квазипериодическую зависимость от амплитуды электрического поля и магнитного потока. Эффект ЛЗШ, возникающий при периодическом прохож- дении точки вырождения, является электрическим ана- логом полупрозрачной пластины оптического интерфе- рометра, разделяющей падающий луч на два пучка. При малой амплитуде электрического поля 0 sin ( )V tω + θ (СВЧ мощности) вероятность туннелирования ЛЗШ мала, что соответствует пластине с малым коэффициен- том отражения, интерференция не возникает. С увели- чением амплитуды вероятность заполнения возбужден- ного уровня возрастает и приводит к интерференции. Семейства интерференционных ЛЗШ зависимостей для фазы 0( , )T e Vα Φ и амплитуды 0( , )T eV VΦ , полу- ченные в ChQ 2 для 1gn ≅ и нескольких значений мощности генератора СВЧ с частотой 1,473 ГГц, при- ведены на рис. 6. Амплитуда ВЧ тока выбрана так, чтобы отношение сигнал/шум в резонансном контуре примерно равнялось единице. Отметим, что для кубита в переменном электрическом поле (зависимость при –57 дБм) при некоторых значениях eΦ , лежащих вблизи точки вырождения, амплитуда напряжения 0( , )T eV VΦ превышает напряжение ( )T eV Φ на контуре в резонансе 0Gf f= . Этот эффект можно объяснить за счет переда- чи энергии многофотонных осцилляций Раби с часто- той 0 0( )R V fΩ ≈ в резонансный контур. С увеличением мощности генератора (–50, –46, –43 дБм) и, соответст- венно, амплитуды электрического поля на зарядовом гейте 0 sin ( )V tω + θ амплитуда эффекта быстро умень- шается из-за возникающей расстройки между этими частотами. Эффективная добротность пиков, связан- ных с осцилляциями Раби, зависит как от выбора рабо- чей точки, так и от амплитуды ВЧ колебаний в конту- ре. Наиболее узкие пики, полученные методом шумо- вой спектроскопии ( 0GI = ) в точке вырождения по Рис. 5. Зависимости ( )T eα Φ в кубите ChQ 2 для значений электрического заряда 0;1gn = при приложении к зарядовому гейту электрических полей с частотами /2ω π = 7,27 ГГц (однофотонный резонанс) (а) и /2ω π = 3,092 ГГц (двухфотонный резонанс) (б). Разность зависимостей для фазовых сигналов ( , 0) ( , 1)T e g T e gn nα Φ = − α Φ = показана серой кривой. Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2014, т. 40, № 12 1337 В.И. Шнырков, W. Krech, D. Born, В.В. Серебровский, О.Г. Турутанов заряду, приводят к оценке времени декогерентности ϕτ = 0,3 мкс. Подобный интерференционный отклик кубита на слабое электрическое поле 0 sin ( )V tω + θ наблюдался и в образце ChQ 3. Для анализа тонкой структуры многофотонных ре- зонансных линий (см. рис. 3) проведены измерения 0( , )T e Vα Φ , 0( , )T eV VΦ на дискретных частотах генера- тора СВЧ / 2ω π , лежащих в окрестности многофотон- ного резонанса. В этих измерениях амплитуда ВЧ тока увеличена в 3 раза по сравнению с измерениями ChQ 2 (рис. 6) и практически соответствует току в экспери- менте по спектроскопии многофотонных резонансов (рис. 3). Увеличение ВЧ тока, с одной стороны, улуч- шает отношение сигнал/шум, а с другой — приводит к характерному сглаживанию пиков из-за усреднения локальной кривизны по амплитуде ВЧ тока. Семейство зависимостей 0( , )T e Vα Φ , полученных с шагом изме- нения частоты / 2∆ω π ≅ 5 МГц при постоянной мощ- ности СВЧ генератора, показано на рис. 7(б). Из этих зависимостей видно, что при 0 / 2eΦ ≈ Φ фаза на резо- нансном контуре принимает максимальное (1,460 ГГц — «peak») и минимальное (1,465 ГГц — «dip») значе- ния при небольших изменениях частоты. Этот эффект связан с уменьшением заселенности верхнего уровня Рис. 6. Двойная квазипериодическая интерференционная ЛЗШ зависимость, полученная на образце ChQ 2 в электрическом поле с частотой / 2ω π = 1,473 ГГц при условии 0Gf f= . Зависимости от внешнего магнитного потока ВЧ напряжения на кон- туре: амплитуды 0( , )T eV VΦ (а), фазы 0( , )T e Vα Φ (б). Параметр кривых — мощность СВЧ поля, генерирующего переменное напряжение на зарядовом гейте. На зависимости 0( , )T eV VΦ при –57 дБм видны узкие (3,6·10–3 0Φ ) пики, связанные с многофо- тонными осцилляциями Раби. 1338 Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2014, т. 40, № 12 Зарядово-потоковый кубит в сильном низкочастотном электромагнитном поле при небольшом увеличении расстройки от частоты многофотонного резонанса и объясняет появление тонкой структуры в спектроскопических измерениях при развертке частоты электрического поля. На рис. 7(а) представлено семейство амплитудных зависимостей 0( , )T eV VΦ , измеренных для тех же зна- чений частот переменного электрического поля. Вид- но, что на всех кривых амплитуда колебаний напряже- ния на резонансном контуре ( )T eV Φ может заметно превышать свое резонансное значение. Поскольку час- тота ВЧ генератора выбрана из условия 0Gf f= , для увеличения амплитуды колебаний требуется дополни- тельный источник энергии с частотой, близкой к 0f . Таким источником являются многофотонные осцилля- ции Раби, частота которых 0( )R VΩ зависит как от ам- плитуды электрического поля 0 sin ( )V tω + θ на зарядо- вом гейте, так и от величины расстройки частоты ω от частоты многофотонного резонанса. Низкочастотные динамические процессы в области многофотонных резонансов рассмотрены в ряде работ [4,6,31,38,44–46]. Преобразование кубитом энергии поля СВЧ в низко- частотные осцилляции заселенности приводит, в зави- симости от фазы, к измеряемому эффекту увеличения или уменьшения амплитуды колебаний в резонансном контуре [4,6], названному недавно «сизифово затуха- ние и усиление» [42,45]. Рис. 7. Семейства интерференционных ЛЗШ зависимостей амплитуды 0( , const)T eV VΦ = (а) и фазы 0( , const)T e Vα Φ = (б) от внешнего магнитного потока для образца ChQ 3. Параметром семейства является частота электрического поля 0 sin ( )V tω + θ . Мощность СВЧ генератора равна –63 дБм для всех кривых. Частота многофотонного резонанса 1,444 ГГц. Серой линией отме- чено максимальное значение напряжения на контуре при резонансном условии 0Gf f= в отсутствие переменного электриче- ского поля. Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2014, т. 40, № 12 1339 В.И. Шнырков, W. Krech, D. Born, В.В. Серебровский, О.Г. Турутанов Контраст интерференционных зависимостей опре- деляется как собственным временем декогеренции ку- бита, так и декогеренцией, привнесенной измеритель- ной системой [5,41]. Шумы магнитного потока и электрического заряда, наводимые в кубите через управляющие гейты, могут быть существенно подав- лены уменьшением соответствующих коэффициентов связи. Однако коэффициент связи между кубитом и измерительным трактом при проведении непрерывных нечетких измерений не может быть произвольно ма- лым и должен выбираться из условия 2 1k Q ≈ . В этом случае неопределенность шумового потока в кубите от резонансного контура с температурой TT и температу- рой излучения первого каскада усилителя, построенно- го на транзисторах с высокой подвижностью электро- нов (HEMT — high electron mobility transistor) можно представить в виде irr 1 1/2[ ( ) ]TN B T Ak T T LQ−Φ ≈ + , 2 1k Q = . (7) В этом выражении сверхширокополосное тепловое излучение транзистора описывается эффективной тем- пературой irr AT , зависящей от рассеиваемой мощности постоянного тока питания dcP и емкостного коэффици- ента передачи «на вход» 12S , пропорционального ем- кости сток-затвор C ≈ 0,02 пФ. Оценка irr ( )A dcT P из характерной ширины интерференционных пиков при- водит к значению irr AT ≈ 3 К. Для проверки обратного влияния измерительного тракта на кубит между охлаждаемым усилителем и резонансным контуром был установлен охлаждаемый до 10 мК широкополосный фильтр на основе окислен- ного порошка меди (средний размер частиц 10 мкм) с затуханием 20 дБ на частоте 18 ГГц. Эффективность фильтрации демонстрирует рис. 8, на котором приве- дены зависимости сверхпроводящего тока от фазы для зарядово-фазового кубита, измеренные до и после ус- тановки фильтра. В этой схеме порошковый фильтр длиной 3 см выполняет такую же функцию, как и два циркулятора, установленных между образцом и усили- телем в работах [17,18], и снижает влияние измери- тельного тракта в 3 раза. Из полученных результатов следует, что в приве- денной схеме непрерывных нечетких квантовых изме- рений зарядово-фазовых кубитов в режиме «transmon» динамические характеристики, времена декогеренции и контраст исследованных в области многофотонных резонансов интерференционных пиков в значительной степени определяются избыточными температурами irr ,A TT T измерительного тракта. 4. Обсуждение результатов Мы наблюдали тонкую структуру многофотонных резонансных линий в спектроскопии и двойные интер- ферограммы, связанные с возбуждением квазидвуху- ровневых систем за счет туннелирования Ландау– Зинера–Штюкельберга. В окрестности многофотонных резонансов при некоторых значениях амплитуды 0V низкочастотного электрического поля в кубитах ChQ 2, ChQ 3 возникают многофотонные осцилляции Раби. В этой области 0( )R TV fΩ ≈ наблюдаются эффекты уве- личения (уменьшения) напряжения ( )T eV Φ , которые вызваны параметрической передачей энергии между кубитом и резонансным контуром. Как следует из интерференционных ЛЗШ зависимо- стей, показанных на рис. 7(б), фазовый сигнал 0( , const)T e Vα Φ = может иметь в точке 0 / 2eΦ = Φ «максимум» или «минимум» в зависимости от частоты электрического поля вблизи многофотонного резонан- са. Такое поведение полностью объясняет появление тонкой структуры при развертке частоты электриче- ского поля в спектроскопических исследованиях. Максимальное время декогеренции для образца ChQ 2 с 1,2 /J CE E ≈ 12, найденное из модуляции доб- ротности осцилляциями Раби (при 0GI = ), не превы- шает ϕτ ≈ 3·10–7 с. Анализ обратного влияния измери- тельного тракта на кубит показал, что основным источ- ником уменьшения времени декогеренции и уширения интерференционных пиков является охлаждаемый HEMT-усилитель. Использование в схеме (рис. 1) коаксиального по- рошкового фильтра длиной 3 см, включенного непо- средственно в цепь измерительного тракта, в 1,7 раза увеличило значение производной от ток–фазовой зави- симости в точке eϕ = π (рис. 8). Потребляемая усили- телем мощность постоянного тока приводит к нагреву транзистора, и усилительный каскад приходится раз- мещать в области температур T ≈ 1,5 К на расстоянии 30 см от кубита (рис. 1). В этом случае шумовая тем- пература контура, часть которого расположена при Рис. 8. Обратное влияние измерительной цепи на кубит. Ток- фазовые зависимости зарядово-потокового кубита, получен- ные в измерительной схеме, представленной на рис. 1, до и после установки 3-сантиметрового порошкового фильтра в цепь регистрации сигнала. 1340 Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2014, т. 40, № 12 Зарядово-потоковый кубит в сильном низкочастотном электромагнитном поле 1,5T ≤ К, составляет 300–400 мК. Оценка эффективной температуры кристалла транзистора, полученная из (7), дает irr AT ≈ 3 К и эффективную шумовую температуру кубита 75 мК. Существенного сужения ширины интерференцион- ных пиков (увеличения контрастности) можно ожидать при использовании охлаждаемых HEMT-усилителей с мощностью питания dcP ≈ 1 мкВт [47] для рабочих частот до 500 МГц. Это связано с двумя обстоятельст- вами. Во-первых, в таком режиме транзистора сущест- венно уменьшается температура электронного газа, во- вторых, усилитель с dcP ≈ 1 мкВт может располагаться в рефрижераторе растворения в области температур T ≤ 100 мК, что позволит снизить температуру резо- нансного контура до TT ≤ 30 мК. Кроме того, умень- шение эффективной температуры кубита снижает ско- рость декогеренции, связанную с шумами заряда типа 1/ f , пропорционально 2T [48]. Приведенные результаты и анализ показывают, что фильтрация, уменьшение коэффициента связи кубита с контуром (за счет повышения 0f до ~0,5 ГГц и 33–5~ ( )·10Q ) и использование HEMT-усилителей с микроваттной мощностью питания позволяют в техни- ке непрерывных нечетких измерений кубита (или сис- темы связанных кубитов) [49,50] уменьшить эффек- тивную шумовую температуру до 20–25 мК. Авторы выражают глубокую благодарность Е. Ильи- чеву, А.А. Сороке, С.Н. Шевченко, А.Н. Омельянчуку за плодотворные дискуссии и обсуждение результатов. Работа выполнена при частичной финансовой под- держке грантов НАН Украины (проект НАНО-4/14) и Deutsche Forschungsgemeinschaft (контракт No. KR 1172/9-2). 1. К.А. Валиев, А.А. Кокин, Квантовые компьютеры: на- дежды и реальность, НИЦ «Регулярная и хаотическая динамика», Ижевск (2001). 2. A.N. Korotkov and D.V. Averin, Phys. Rev. B 64, 165310 (2001). 3. A. Maassen van den Brink, Europhys. Lett. 58, 562 (2002). 4. A.Yu. Smirnov, Phys. Rev. B 68, 134514 (2003). 5. A.B. Zorin, ЖЭТФ 125, вып. 6, 1423 (2004). 6. W. Krech, D. Born, V.I. Shnyrkov, Th. Wagner, M. Grajcar, E. Il’ichev, H.-G. Meyer, and Y. Greenberg, IEEE Trans. Appl. Supercond. 15, 876 (2005). 7. E. Il’ichev, N. Oukhanski, A. Izmalkov, Th. Wagner, M. Grajcar, H.-G. Meyer, A.Yu. Smirnov, A.M. van den Brink, M.H.S. Amin, and A.M. Zagoskin, Phys. Rev. Lett. 91, 097906 (2003). 8. D. Born, V.I. Shnyrkov, W. Krech, Th. Wagner, E. Il’ichev, M. Grajcar, U. Hübner, and H.-G. Meyer, Phys. Rev. B 70, 180501 (2004). 9. D.I. Schuster, A. Wallraff, A. Blais, L. Frunzio, R.-S. Hu- ang, J. Majer, S.M. Girvin, and R.J. Schoelkopf, Phys. Rev. Lett. 94, 123602 (2005). 10. В.И. Шнырков, А.А. Сорока, W. Krech, ФНТ 35, 829 (2009) [Low Temp. Phys. 35, 652 (2009)]. 11. V.I. Shnyrkov, A.A. Soroka, and O.G. Turutanov, Phys. Rev. B 85, 224512 (2012). 12. A. Lupascu, S. Saito, T. Picot, P.C. De Groot, C.J.M. Har- mans, and J.E. Mooij, Nature Phys. 3, 119 (2007). 13. Yu. Makhlin, G. Schön, and A. Shnirman, Fortschr. Phys. 48, 1043 (2000). 14. J. Clarke and F.K. Wilhelm, Nature 453, 1031 (2008). 15. L. Tian, S. Lloyd, and T.P. Orlando, Phys. Rev. B 65, 144516 (2002). 16. C.M. Wilson, T. Duty, F. Persson, M. Sandberg, G. Johans- son, and P. Delsing, Phys. Rev. Lett. 98, 257003 (2007). 17. H. Paik, D.I. Schuster, Lev S. Bishop, G. Kirchmair, G. Ca- telani, A.P. Sears, B.R. Johnson, M.J. Reagor, L. Frunzio, L.I. Glazman, S.M. Girvin, M.H. Devoret, and R.J. Schoel- kopf, Phys. Rev. Lett. 107, 240501 (2011). 18. C. Rigetti, J. Gambetta, S. Poletto, B.L.T. Plourde, J.M. Chow, A.D. Córcoles, J.A. Smolin, S.T. Merkel, J.R. Rozen, G.A. Keefe, M.B. Rothwell, M.B. Ketchen, and M. Steffen, Phys. Rev. B 86, 100506(R) (2012). 19. J. Koch, T.M. You, J. Gambetta, A.A. Houck, D.I. Schuster, J. Majer, A. Blais, M.H. Devoret, S.M. Girvin, and R.J. Schoelkopf, Phys. Rev. A 76, 042319 (2007). 20. W. Krech, M. Grajcar, D. Born, and I. Zhylyaev, Phys. Lett. A 303, 352 (2002). 21. A.B. Zorin, Physica C 368, 284 (2002). 22. A.V. Shytov, D.A. Ivanov, and M.V. Feigel’man, Eur. Phys. J. B 36, 263 (2003). 23. J.Q. You and F. Nori, Phys. Rev. B 68, 064509 (2003). 24. L.D. Landau, Phys. Z. Sowjetunion 1, 88 (1932). 25. C. Zener, Proc. R. Soc. (London) A 137, 696 (1932). 26. E.C.G. Stückelberg, Helv. Phys. Acta 5, 369 (1932). 27. Ф. Ди Джакомо, Е.Е. Никитин, УФН 175, 545 (2005). 28. S.N. Shevchenko, S. Ashhab, and F. Nori, Phys. Rev. B 85, 094502 (2012). 29. Н.Н. Боголюбов, Ю.А. Митропольский, Асимптотичес- кие методы в теории нелинейных осцилляций, Наука, Москва (1974). 30. S.N. Shevchenko, A.S. Kiyko, A.N. Omelyanchouk, and W. Krech, Fiz. Nizk. Temp. 31, 752 (2005) [Low Temp. Phys. 31, 569 (2005)]. 31. S.N. Shevchenko and A.N. Omelyanchouk, Fiz. Nizk. Temp. 32, 1282 (2006) [Low Temp. Phys. 32, 973 (2006)]. 32. V.I. Shnyrkov, Th. Wagner, D. Born, S.N. Shevchenko, W. Krech, A.N. Omelyanchouk, E. Il’ichev, and H.-G. Meyer, Phys. Rev. B 73, 024506 (2006). 33. W.D. Oliver, Y. Yu, J.C. Lee, K.K. Berggren, L.S. Levitov, and T.P. Orlando, Science 310, 1653 (2005). 34. G. Sun, X. Wen, Y. Wang, S. Cong, J. Chen, L. Kang, W. Xu, Y. Yu, S. Han, and P. Wu, Appl. Phys. Lett. 94, 102502 (2005). 35. M. Sillanpaa, T. Lehtinen, A. Paila, Yu. Makhlin, L. Ros- chier, and P. Hakonen, Phys. Rev. Lett. 95, 206806 (2006). 36. L. Du, D. Lan, and Y. Yu, Fiz. Nizk. Temp. 39, 863 (2013) [Low Temp. Phys. 39, 665 (2013)]. Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2014, т. 40, № 12 1341 В.И. Шнырков, W. Krech, D. Born, В.В. Серебровский, О.Г. Турутанов 37. Ya.S. Greenberg and E. Il’ichev, Phys. Rev. B 77, 094513 (2008). 38. V.I. Shnyrkov, D. Born, A.A. Soroka, and W. Krech, Phys. Rev. B 79, 184522 (2009). 39. S.N. Shevchenko, Eur. Phys. J. B 61, 187 (2008). 40. M.T. Tuominen, J.M. Hergenrother, T.S. Tighe, and M. Tin- kham, Phys. Rev. Lett. 69, 1997 (1992). 41. Yu. Makhlin, G. Schön, and A. Shnirman, Rev. Mod. Phys. 73, 357 (2001). 42. M. Grajcar, S.H.W. van der Ploeg, A. Izmalkov, E. Il’ichev, H.-G. Meyer, A. Fedorov, A. Shnirman, and G. Schön, Na- ture Phys. 4, 612 (2008). 43. В.П. Крайнов, В.П. Яковлев, ЖЭТФ 78, 2204 (1980). 44. J.Q. You, Y.X. Liu, C.P. Sun, and F. Nori, Phys. Rev. B 75, 104516 (2007). 45. J. Hauss, A. Fedorov, C. Hutter, A. Shnirman, and G. Schön, Phys. Rev. Lett. 100, 037003 (2008). 46. J.C. Skinner, H. Prance, P.B. Stiffell, and R.J. Prance, Phys. Rev. Lett. 105, 257002 (2010). 47. A.M. Korolev, V.I. Shnyrkov, and V.M. Shulga, Rev. Sci. Instrum. 82, 016101 (2011). 48. O. Astafiev, Yu.A. Pashkin, Y. Nakamura, T. Yamamoto, and J.S. Tsai, Phys. Rev. Lett. 96, 137001 (2006). 49. F. Forster, G. Petersen, S. Manus, P. Hänggi, D. Schuh, W. Wegscheider, S. Kohler, and S. Ludwig, Phys. Rev. Lett. 112, 116803 (2014). 50. А.Н. Омельянчук, Е.В. Ильичев, С.Н. Шевченко, Кван- товые когерентные явления в джозефсоновских куби- тах, Наукова думка, Киев (2013). Charge-flux qubit coupled to a tank circuit in strong low-frequency electromagnetic field V.I. Shnyrkov, W. Krech, D. Born, V.V. Serebrovsky, and O.G. Turutanov A superconducting charge-phase qubit and a cou- pled high-quality tank circuit in low-frequency electric field have been studied. A fine structure of the multiphoton resonance lines and quantum interference effects associated with excitation of the quasi-two- level system due to the Landau–Zener–Schtükelberg tunneling have been observed. The results obtained us- ing various parameters of the measuring circuit for multiphoton resonance excitations and low-frequency oscillations of average population of quantum levels were compared. The mechanism responsible for the fine structure of resonance lines is considered. The method of measuring the impedance introduced in the tank circuit by oscillations of supercurrent in the qubit and the principal sources of the decoherence are dis- cussed. PACS: 73.23.–b Electronic transport in mesoscopic systems; 73.21.Fg Quantum wells; 74.50.+r Tunneling phenomena; Josephson effects; 85.25.Cp Josephson devices. Keywords: charge-flux qubit, Landau–Zener–Schtü- kelberg interferometry, Rabi oscillations, decoherence. 1342 Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2014, т. 40, № 12 1. Введение 2. Зарядово-потоковый кубит и методика эксперимента 3. Кубит в сильном низкочастотном электромагнитном поле 4. Обсуждение результатов << /ASCII85EncodePages false /AllowTransparency false /AutoPositionEPSFiles true /AutoRotatePages /All /Binding /Left /CalGrayProfile (Dot Gain 20%) /CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2) /sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CannotEmbedFontPolicy /Warning /CompatibilityLevel 1.4 /CompressObjects /Off /CompressPages true /ConvertImagesToIndexed true /PassThroughJPEGImages true /CreateJobTicket false /DefaultRenderingIntent /Default /DetectBlends true /DetectCurves 0.1000 /ColorConversionStrategy /sRGB /DoThumbnails false /EmbedAllFonts true /EmbedOpenType false /ParseICCProfilesInComments true /EmbedJobOptions true /DSCReportingLevel 0 /EmitDSCWarnings false /EndPage -1 /ImageMemory 1048576 /LockDistillerParams false /MaxSubsetPct 100 /Optimize false /OPM 1 /ParseDSCComments true /ParseDSCCommentsForDocInfo true /PreserveCopyPage true /PreserveDICMYKValues true /PreserveEPSInfo true /PreserveFlatness true /PreserveHalftoneInfo false /PreserveOPIComments false /PreserveOverprintSettings true /StartPage 1 /SubsetFonts true /TransferFunctionInfo /Apply /UCRandBGInfo /Remove /UsePrologue false /ColorSettingsFile () /AlwaysEmbed [ true ] /NeverEmbed [ true ] /AntiAliasColorImages false /CropColorImages true /ColorImageMinResolution 300 /ColorImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleColorImages false /ColorImageDownsampleType /Bicubic /ColorImageResolution 1200 /ColorImageDepth -1 /ColorImageMinDownsampleDepth 1 /ColorImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeColorImages false /ColorImageFilter /DCTEncode /AutoFilterColorImages true /ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG /ColorACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /ColorImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000ColorACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000ColorImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasGrayImages false /CropGrayImages true /GrayImageMinResolution 300 /GrayImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleGrayImages false /GrayImageDownsampleType /Bicubic /GrayImageResolution 1200 /GrayImageDepth -1 /GrayImageMinDownsampleDepth 2 /GrayImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeGrayImages false /GrayImageFilter /DCTEncode /AutoFilterGrayImages true /GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG /GrayACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /GrayImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000GrayACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000GrayImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasMonoImages false /CropMonoImages true /MonoImageMinResolution 1200 /MonoImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleMonoImages false /MonoImageDownsampleType /Bicubic /MonoImageResolution 1200 /MonoImageDepth -1 /MonoImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeMonoImages false /MonoImageFilter /CCITTFaxEncode /MonoImageDict << /K -1 >> /AllowPSXObjects false /CheckCompliance [ /PDFA1B:2005 ] /PDFX1aCheck false /PDFX3Check false /PDFXCompliantPDFOnly true /PDFXNoTrimBoxError false /PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXSetBleedBoxToMediaBox true /PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXOutputIntentProfile (sRGB IEC61966-2.1) /PDFXOutputConditionIdentifier () /PDFXOutputCondition () /PDFXRegistryName () /PDFXTrapped /False /CreateJDFFile false /Description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> /CHT <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> /CZE <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> /DAN <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> /DEU <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> /ESP <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> /ETI <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> /FRA <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> /ITA <feff005500740069006c0069007a007a006100720065002000710075006500730074006500200069006d0070006f007300740061007a0069006f006e006900200070006500720020006c006100200063007200650061007a0069006f006e006500200064006900200064006f00630075006d0065006e00740069002000410064006f0062006500200050004400460020006300680065002000760065007200720061006e006e006f00200073006f00740074006f0070006f007300740069002000610020007600650072006900660069006300610020006f00200063006800650020006400650076006f006e006f002000650073007300650072006500200063006f006e0066006f0072006d006900200061006c006c006f0020007300740061006e00640061007200640020005000440046002f0041002d00310062002c00200075006e006f0020007300740061006e0064006100720064002000490053004f00200070006500720020006c006100200063006f006e00730065007200760061007a0069006f006e00650020002d002000610072006300680069007600690061007a0069006f006e00650020002d002000610020006c0075006e0067006f0020007400650072006d0069006e006500200064006900200064006f00630075006d0065006e0074006900200065006c0065007400740072006f006e006900630069002e002000500065007200200075006c0074006500720069006f0072006900200069006e0066006f0072006d0061007a0069006f006e0069002000730075006c006c006100200063007200650061007a0069006f006e006500200064006900200075006e002000500044004600200063006f006e0066006f0072006d006500200061002000740061006c00650020007300740061006e0064006100720064002c002000660061007200650020007200690066006500720069006d0065006e0074006f00200061006c006c0061002000470075006900640061002000640065006c006c0027007500740065006e007400650020006400690020004100630072006f006200610074002e002000c800200070006f00730073006900620069006c006500200061007000720069007200650020006900200064006f00630075006d0065006e007400690020005000440046002000630072006500610074006900200063006f006e0020004100630072006f006200610074002c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000200065002000760065007200730069006f006e006900200073007500630063006500730073006900760065002e> /JPN <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> /KOR <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> /LTH <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> /LVI <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> /NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-bestanden te maken die moeten worden gecontroleerd of die moeten voldoen aan PDF/A-1b, een ISO-standaard voor de langetermijnopslag \(archivering\) van elektronische documenten. Zie voor meer informatie over het maken van PDF/A-compatibele PDF-documenten de Acrobat-gebruikershandleiding. PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.) /NOR <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> /POL <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> /PTB <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> /SVE <feff0041006e007600e4006e006400200064006500730073006100200069006e0073007400e4006c006c006e0069006e0067006100720020006600f60072002000610074007400200073006b006100700061002000410064006f006200650020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e007400200073006f006d00200073006b00610020006b006f006e00740072006f006c006c006500720061007300200065006c006c0065007200200073006f006d0020006d00e50073007400650020006600f6006c006a00610020007300740061006e00640061007200640065006e0020005000440046002f0041002d00310062002c00200065006e002000490053004f002d007300740061006e00640061007200640020006600f600720020006c00e5006e00670074006900640073006200650076006100720061006e006400650020002800610072006b00690076006500720069006e0067002900200061007600200065006c0065006b00740072006f006e00690073006b006100200064006f006b0075006d0065006e0074002e0020004d0065007200200069006e0066006f0072006d006100740069006f006e0020006f006d002000680075007200200064007500200073006b00610070006100720020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e007400200073006f006d0020006600f6006c006a006500720020007300740061006e00640061007200640065006e0020005000440046002f0041002000660069006e006e00730020006900200061006e007600e4006e00640061007200680061006e00640062006f006b0065006e0020006600f600720020004100630072006f006200610074002e00200053006b006100700061006400650020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e00740020006b0061006e002000f600700070006e006100730020006d006500640020004100630072006f006200610074002000730061006d0074002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020006f00630068002000730065006e006100720065002000760065007200730069006f006e00650072002e> /TUR <FEFF0045006C0065006B00740072006F006E0069006B002000620065006C00670065006C006500720069006E00200075007A0075006E0020007300FC00720065006C00690020006B006F00720075006E006D0061007301310020002800610072015F00690076006C0065006D006500290020006900E70069006E002000490053004F0020007300740061006E006400610072006401310020005000440046002F0041002D003100620020006B006F015F0075006C006C006100720131006E0061002000750079006D00610073013100200067006500720065006B0065006E002000760065007900610020006B006F006E00740072006F006C0020006500640069006C006500630065006B002000410064006F006200650020005000440046002000620065006C00670065006C0065007200690020006F006C0075015F007400750072006D0061006B0020006900E70069006E00200062007500200061007900610072006C0061007201310020006B0075006C006C0061006E0131006E002E0020005000440046002F00410020007500790075006D006C00750020005000440046002000620065006C00670065006C0065007200690020006F006C0075015F007400750072006D0061002000680061006B006B0131006E0064006100200064006100680061002000660061007A006C0061002000620069006C006700690020006900E70069006E0020006C00FC007400660065006E0020004100630072006F0062006100740020004B0075006C006C0061006E0131006D0020004B0131006C006100760075007A00750027006E0061002000620061015F0076007500720075006E002E0020004F006C0075015F0074007500720075006C0061006E002000500044004600200064006F007300790061006C0061007201310020004100630072006F006200610074002000760065002000410064006F00620065002000520065006100640065007200200035002E003000200076006500200073006F006E00720061006B00690020007300FC007200FC006D006C0065007200690079006C00650020006100E70131006C006100620069006C00690072002E> /UKR <FEFF04120438043A043E0440043804410442043E043204430439044204350020044604560020043F043004400430043C043504420440043800200434043B044F0020044104420432043E04400435043D043D044F00200434043E043A0443043C0435043D044204560432002000410064006F006200650020005000440046002C0020044F043A04560020043D0435043E0431044504560434043D043E0020043F0435044004350432045604400438044204380020043D04300020043204560434043F043E043204560434043D045604410442044C002004300431043E0020044F043A04560020043C0430044E0442044C0020043204560434043F043E04320456043404300442043800200444043E0440043C0430044204430020005000440046002F0041002D00310062002C0020044104420430043D04340430044004420443002000490053004F00200434043B044F00200434043E04320433043E04420440043804320430043B043E0433043E00200437043104350440045604330430043D043D044F0020002804320020043004400445045604320456002900200435043B0435043A04420440043E043D043D0438044500200434043E043A0443043C0435043D044204560432002E00200429043E04310020043E044204400438043C04300442043800200434043E043404300442043A043E0432044300200456043D0444043E0440043C043004460456044E00200449043E0434043E0020044104420432043E04400435043D043D044F0020005000440046002D0434043E043A0443043C0435043D044204560432002C002004410443043C04560441043D0438044500200456043700200444043E0440043C04300442043E043C0020005000440046002F0041002C00200437043204350440043D04560442044C0441044F00200434043E002000AB041F043E044104560431043D0438043A04300020043A043E0440043804410442044304320430044704300020004100630072006F00620061007400BB002E0020042104420432043E04400435043D04560020005000440046002D0434043E043A0443043C0435043D044204380020043C043E0436043D04300020043204560434043A04400438043204300442043800200437043000200434043E043F043E043C043E0433043E044E0020043F0440043E043304400430043C04380020004100630072006F00620061007400200456002000410064006F00620065002000520065006100640065007200200035002E00300020044204300020043F04560437043D04560448043804450020043204350440044104560439002E> /ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents that are to be checked or must conform to PDF/A-1b, an ISO standard for the long-term preservation \(archival\) of electronic documents. For more information on creating PDF/A compliant PDF documents, please refer to the Acrobat User Guide. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.) >> >> setdistillerparams << /HWResolution [2400 2400] /PageSize [612.000 792.000] >> setpagedevice

Зарядово-потоковый кубит, связанный с резонансным контуром, в сильном низкочастотном электромагнитном поле

Репозитарії

Схожі ресурси