Phonon scattering and heat transfer by “diffusive” modes in solid C₆H₆

The isochoric thermal conductivity of solid C₆H₆ is described within a model in which the heat is transferred by phonons and above the phonon mobility edge by “diffusive” modes migrating randomly from site to site. The mobility edge ω₀ is found from the condition, that the phonon mean-free path re...

Full description

Saved in:
Bibliographic Details
Published in:Condensed Matter Physics
Date:2006
Main Authors: Pursky, O.I., Konstantinov, V.A.
Format: Article
Language:English
Published: Інститут фізики конденсованих систем НАН України 2006
Online Access:https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/121451
Tags: Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
Journal Title:Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Cite this:Phonon scattering and heat transfer by “diffusive” modes in solid C₆H₆ / O.I. Pursky, V.A. Konstantinov // Condensed Matter Physics. — 2006. — Т. 9, № 4(48). — С. 709–717. — Бібліогр.: 25 назв. — англ.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Description
Summary:The isochoric thermal conductivity of solid C₆H₆ is described within a model in which the heat is transferred by phonons and above the phonon mobility edge by “diffusive” modes migrating randomly from site to site. The mobility edge ω₀ is found from the condition, that the phonon mean-free path restricted by the examined mechanisms of scattering cannot become smaller than half the wavelength. The contributions of phononphonon, one and two-phonon scattering to the total thermal resistance of solid C₆H₆ are calculated under the assumption of additive contribution of different scattering mechanisms. Significant deviations from the dependence Λ ∝1/T are explained by thermal conductivity approaching its lower limit. Iзохорна теплопровiднiсть твердого C₆H₆ описується в рамках моделi, в якiй тепло переноситься фононами, а вище вiд граничної рухливостi – “дифузними” модами, що мiгрують випадковим чином з вузла на вузол. Границя фононної рухливостi ω₀ знаходиться iз умови, що довжина вiльного пробiгу фононiв, котра визначається розглянутими механiзмами розсiяння фононiв, не може стати меншою половини довжини хвилi. Внески фонон-фононного, одно та дво-фононного розсiяння в повний тепловий опiр твердого C₆H₆ розраховано в припущеннi адитивностi внескiв рiзних механiзмiв фононного розсiяння. Значнi вiдхилення вiд залежностi Λ ∝1/T пояснюються наближенням теплопровiдностi до її нижньої границi.
ISSN:1607-324X