Низкотемпературная теплоемкость магнитных сверхпроводников Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ и Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄
Впервые исследована теплоемкость СМ(Т) поликристаллов Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ и Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ в
 интервале температур 0,5–9 К в магнитных полях 0–10 кЭ. Показано наличие сверхпроводящей λ-аномалии на СМ(Т) с Tc ≈ 6 К для Dy0,6Y0,4Rh4B4 и Tc ≈ 6,6 К для Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ . λ-аномалия...
Gespeichert in:
| Veröffentlicht in: | Физика низких температур |
|---|---|
| Datum: | 2016 |
| Hauptverfasser: | , , , , , |
| Format: | Artikel |
| Sprache: | Russisch |
| Veröffentlicht: |
Фізико-технічний інститут низьких температур ім. Б.І. Вєркіна НАН України
2016
|
| Schlagworte: | |
| Online Zugang: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/128496 |
| Tags: |
Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Zitieren: | Низкотемпературная теплоемкость магнитных сверхпроводников Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ и Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ / А.В. Терехов, И.В. Золочевский, Л.А. Ищенко, А. Залеский, Е.П. Хлыбов, С.А. Лаченков // Физика низких температур. — 2016. — Т. 42, № 3. — С. 300–303. — Бібліогр.: 9 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860199402958749696 |
|---|---|
| author | Терехов, А.В. Золочевский, И.В. Ищенко, Л.А. Залеский, А. Хлыбов, Е.П. Лаченков, С.А. |
| author_facet | Терехов, А.В. Золочевский, И.В. Ищенко, Л.А. Залеский, А. Хлыбов, Е.П. Лаченков, С.А. |
| citation_txt | Низкотемпературная теплоемкость магнитных сверхпроводников Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ и Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ / А.В. Терехов, И.В. Золочевский, Л.А. Ищенко, А. Залеский, Е.П. Хлыбов, С.А. Лаченков // Физика низких температур. — 2016. — Т. 42, № 3. — С. 300–303. — Бібліогр.: 9 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Физика низких температур |
| description | Впервые исследована теплоемкость СМ(Т) поликристаллов Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ и Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ в
интервале температур 0,5–9 К в магнитных полях 0–10 кЭ. Показано наличие сверхпроводящей λ-аномалии на СМ(Т) с Tc ≈ 6 К для Dy0,6Y0,4Rh4B4 и Tc ≈ 6,6 К для Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ . λ-аномалия подавляется в магнитном поле и смещается в область более низких температур. Показано, что частичная
замена Rh на Ru усиливает сверхпроводимость, что может быть обусловлено более сильным внутренним магнетизмом подрешетки диспрозия в Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄, чем в Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ . Обнаружено,
что при Т < 4 К наблюдается рост молярной теплоемкости СМ(Т) с понижением температуры для
Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ . В Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ увеличение СМ(Т) с понижением температуры сопровождается
возникновением максимума при Тmax ≈ 1,5 К. Последний может быть проявлением происходящего при
этой температуре магнитного фазового превращения в подсистеме диспрозия.
Вперше досліджено теплоємність СМ(Т) полікристалів Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ та Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ в інтервалі температур 0,5–9 К в магнітних полях 0–10 кЕ. Показано наявність надпровідної λ-аномалії на
СМ(Т) з Tc ≈ 6 К для Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ та Tc ≈ 6,6 К для Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄. λ-аномалія пригнічується
в магнітному полі та зміщується в область більш низьких температур. Показано, що часткова заміна Rh
на Ru підсилює надпровідність, що може бути обумовлено більш сильним внутрішнім магнетизмом підгратки диспрозію в Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄, ніж в Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄. Виявлено, що при Т < 4 К спостерігається зростання молярної теплоємності СМ(Т) зі зниженням температури для Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄. В
Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ збільшення СМ(Т) зі зниженням температури супроводжується виникненням максимуму
при Тmax ≈ 1,5 К. Останній може бути проявом магнітного фазового перетворення, що відбувається при
цій температурі у підсистемі диспрозію.
The heat capacity CM(T) of the Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄
and Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ polycrystals in the temperature
range 0.5–9 K and magnetic fields 0–10 kOe
has been studied for the first time. The λ-anomaly is
suppressed in the magnetic field and is shifted to lower
temperatures. It is shown that the partial replacement
of Rh on Ru enhances superconductivity that may be
due to stronger internal magnetism sublattice dysprosium
in Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ than Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄.
It is found that in Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ the molar
heat capacity CM(T) increases with decreasing temperature
at T < 4 K. The increase in CM(T) with a decreasing
temperature is accompanied by the appearance
of a maximum at Tmax = 1.5 K in Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄.
The maximum may be a manifestation of the magnetic
phase transition in the subsystem dysprosium at this
temperature.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:09:40Z |
| format | Article |
| fulltext |
Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2016, т. 42, № 3, c. 300–303
Низкотемпературная теплоемкость магнитных
сверхпроводников Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4
и Dy0,6Y0,4Rh4B4
А.В. Терехов1,2,3, И.В. Золочевский1, Л.А. Ищенко1, А. Залеский2, Е.П. Хлыбов3,4,
С.А. Лаченков5
1Физико-технический институт низких температур им. Б.И. Веркина НАН Украины
пр. Науки, 47, г. Харьков, 61103, Украина
E-mail: terekhov1977@yandex.ru
2W. Trzebiatowski Institute for Low Temperatures & Structure Research PAS
Box 1410, 50-950, Wroclaw, Okolna, 2, Poland
3Международная лаборатория сильных магнитных полей и низких температур ПАН
ул. Гайовицкая, 95, г. Вроцлав, 53-421, Польша
4Институт физики высоких давлений им. Л.Ф. Верещагина РАН
Калужское шоссе, 14, г. Троицк, 142190, Россия
5Институт металлургии и металловедения им. А.А. Байкова РАН
Ленинский пр., 49, г. Москва, 119991, Россия
Статья поступила в редакцию 27 ноября 2015, опубликована онлайн 26 января 2016 г.
Впервые исследована теплоемкость СМ(Т) поликристаллов Dy0,6Y0,4Rh4B4 и Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4 в
интервале температур 0,5–9 К в магнитных полях 0–10 кЭ. Показано наличие сверхпроводящей λ-ано-
малии на СМ(Т) с Tc ≈ 6 К для Dy0,6Y0,4Rh4B4 и Tc ≈ 6,6 К для Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4. λ-аномалия по-
давляется в магнитном поле и смещается в область более низких температур. Показано, что частичная
замена Rh на Ru усиливает сверхпроводимость, что может быть обусловлено более сильным внутрен-
ним магнетизмом подрешетки диспрозия в Dy0,6Y0,4Rh4B4, чем в Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4. Обнаружено,
что при Т < 4 К наблюдается рост молярной теплоемкости СМ(Т) с понижением температуры для
Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4. В Dy0,6Y0,4Rh4B4 увеличение СМ(Т) с понижением температуры сопровождается
возникновением максимума при Тmax ≈ 1,5 К. Последний может быть проявлением происходящего при
этой температуре магнитного фазового превращения в подсистеме диспрозия.
Вперше досліджено теплоємність СМ(Т) полікристалів Dy0,6Y0,4Rh4B4 та Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4 в ін-
тервалі температур 0,5–9 К в магнітних полях 0–10 кЕ. Показано наявність надпровідної λ-аномалії на
СМ(Т) з Tc ≈ 6 К для Dy0,6Y0,4Rh4B4 та Tc ≈ 6,6 К для Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4. λ-аномалія пригнічується
в магнітному полі та зміщується в область більш низьких температур. Показано, що часткова заміна Rh
на Ru підсилює надпровідність, що може бути обумовлено більш сильним внутрішнім магнетизмом під-
гратки диспрозію в Dy0,6Y0,4Rh4B4, ніж в Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4. Виявлено, що при Т < 4 К спостеріга-
ється зростання молярної теплоємності СМ(Т) зі зниженням температури для Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4. В
Dy0,6Y0,4Rh4B4 збільшення СМ(Т) зі зниженням температури супроводжується виникненням максимуму
при Тmax ≈ 1,5 К. Останній може бути проявом магнітного фазового перетворення, що відбувається при
цій температурі у підсистемі диспрозію.
PACS: 74.25.–q Свойства сверхпроводников;
74.25.Ha Магнитные свойства, включая вихревые структуры и подобные явления;
74.25.N– Отклик на электромагнитные поля;
74.70.Ad Металлы; сплавы и бинарные соединения (включая A15, MgB2 и т.д.);.
Ключевые слова: подсистема диспрозия, магнетизм, сверхпроводимость, теплоемкость.
© А.В. Терехов, И.В. Золочевский, Л.А. Ищенко, А. Залеский, Е.П. Хлыбов, С.А. Лаченков, 2016
mailto:terekhov1977@yandex.ru
Низкотемпературная теплоемкость магнитных сверхпроводников Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4 и Dy0,6Y0,4Rh4B4
Введение
Детальные исследования транспортных, магнитных
и тепловых свойств редкоземельных боридов родия
Dy1–xYxRh4B4 (x = 0, 0,2, 0,4, 1) показали, что в этих
материалах магнитное упорядочение появляется вы-
ше температуры сверхпроводящего перехода и не
исчезает с появлением сверхпроводимости вплоть до
самых низких температур [1,2]. Это делает данные
объекты удобными для изучения сосуществования
сверхпроводимости и магнетизма. Позднее в магнит-
ных сверхпроводниках Dy1–xYxRh4B4 (x = 0, 0,2, 0,4, 1)
и Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4 были обнаружены парамаг-
нитный эффект Мейсснера [3,4] и немонотонное пове-
дение зависимостей Hc2(Т) и ∆(T) [5–7]. Недавно нами
в Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4 была выявлена сильная зави-
симость Hc2(Т) и R(T) от наклона внешнего магнитного
поля относительно образца [8]. При определенных уг-
лах наклона внешнего магнитного поля на R(T) появ-
лялась возвратная сверхпроводимость.
На наш взгляд, наличие особенностей на температур-
ных и магнитополевых зависимостях некоторых физиче-
ских величин Dy1–xYxRh4B4 и Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4
соединений в сверхпроводящей области температур
может быть тесно связано с превращениями в магнит-
ной подсистеме атомов диспрозия при низких темпе-
ратурах. Измерения низкотемпературной теплоемкости
Dy0,6Y0,4Rh4B4 и Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4 могли бы
дать информацию о наличии ниже температуры сверх-
проводящего перехода какого-нибудь магнитного пре-
вращения, чему и посвящена настоящая работа. Па-
раллельно с этим проведено изучение влияния на
низкотемпературные аномалии теплоемкости частич-
ного замещения атомов родия на рутений.
Образцы и методика эксперимента
Синтез образца Dy0,6Y0,4Rh4B4 проходил под вы-
соким (порядка 8 ГПа) давлением. Образец
Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4 был приготовлен методом ар-
гонно-дуговой плавки исходных компонентов. Частич-
ная замена Rh на Ru в этом образце позволила полу-
чить образец с необходимым типом кристаллической
структуры при нормальном давлении, что было неосу-
ществимо без такой замены. Полученные поликристалл-
лы отжигались в течение нескольких дней. В результа-
те были получены поликристаллические образцы со
структурой типа LuRu4B4 (space group I4/mmm), о чем
свидетельствовали результаты рентгенофазового и рент-
геноструктурного анализов.
Измерения теплоемкости проводили на автоматизи-
рованном комплексе Quantum Design PPMS-9 релакса-
ционным методом в интервале температур 0,5–9 К.
Постоянное магнитное поле Η создавалось сверхпро-
водящим соленоидом. Температурные зависимости те-
плоемкости исследовали в магнитных полях до 10 кЭ.
Результаты эксперимента и их обсуждение
На рис. 1. представлены температурные зависимо-
сти молярной теплоемкости СМ(Т) соединений
Dy0,6Y0,4Rh4B4 (а) и Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4 (б).
Измерение теплоемкости Dy0,6Y0,4Rh4B4 проводили
в интервале температур 0,4–8 К в магнитных полях 0,
2, 4, 5 и 10 кЭ (см. рис. 1(а)). Видно, что на зависимо-
сти CM(T) в отсутствие магнитного поля при Тс ≈ 6 К
наблюдается максимум, типичный для перехода в сверх-
проводящее состояние (λ — аномалия, которая представ-
лена в увеличенном масштабе на вставке). С ростом поля
температура сверхпроводящего перехода сдвигается в
область более низких температур, а следовательно, и
температура максимума зависимости CM(T) ведет себя
таким же образом, что и видно на рисунке. При этом ве-
личина максимума уменьшается, и он исчезает в поле
10 кЭ. При температурах Т < 4 К начинается рост тепло-
емкости с максимумом при Тmax ≈ 1,5 К, который подав-
ляется магнитным полем, а при Н = 10 кЭ исчезает.
Измерение теплоемкости Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4
проводили в интервале температур 1,8–9 К и в магнит-
ных полях 0, 1, 2, 3, 4, 5 и 8 кЭ (см. рис. 1(б)). Как и
в Dy0,6Y0,4Rh4B4 на CM(T), наблюдается максимум,
типичный для перехода в сверхпроводящее состояние,
но при более высокой температуре Тс ≈ 6,6 К. С ростом
поля температура максимума сдвигается в область бо-
лее низких температур по той же причине, что и в пре-
дыдущем случае, а величина максимума уменьшается,
но он еще виден в поле 8 кЭ.
Рис. 1. Температурные зависимости молярной теплоемкости
Dy0,6Y0,4Rh4B4 (а) и Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4 (б) как в отсутствие,
так и при наличии различных магнитных полей. На вставках
приведена часть этих зависимостей в увеличенном масштабе.
0
1
2
3
4
5
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9
0,6
1,2
1,8
2,4
5,2 5,6 6,0 6,4 6,8
0,6
0,8
1,0
1,2
5,0 5,5 6,0 6,5 7,0 7,5
0,3
0,4
0,5
0,6
(a)
C
M
, Д
ж
/м
ол
ь
К·
C
M
, Д
ж
/м
о л
ь
К ·
Т, К
Н, кЭ
= 0= 0= 0
= 2
= 4
= 5
= 10
Н, кЭ
= 0
= 1
= 2
= 4
= 5
= 8
= 3
(б)
C
M
, Д
ж
/м
ол
ь
К·
Т, К
Т, К
C
M
, Д
ж
/м
ол
ь
К·
Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2016, т. 42, № 3 301
А.В. Терехов, И.В. Золочевский, Л.А. Ищенко, А. Залеский, Е.П. Хлыбов, С.А. Лаченков
При температурах T < 4 К в Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4,
как и в Dy0,6Y0,4Rh4B4, (вплоть до минимальной тем-
пературы в данном эксперименте 1,8 К) наблюдается
рост теплоемкости. Очевидно, как и в Dy0,6Y0,4Rh4B4,
в Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4 при более низкой температу-
ре на CM(T) также существует максимум.
Анализируя результаты экспериментальных иссле-
дований зависимостей CM(T) для Dy0,6Y0,4Rh4B4 и
Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4, можно отметить следующее.
Прежде всего температура сверхпроводящего перехода в
Dy0,6Y0,4Rh4B4 ниже, чем в Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4. Это
может быть обусловлено тем, что магнитоупорядочен-
ное состояние в первом соединении сильнее подавляет
сверхпроводимость. О том, что магнетизм в этих со-
единениях существенно зависит от замены родия на
рутений, было показано в работе [9]. Такая замена ока-
зывает влияние на электронную структуру и парал-
лельно влияет на внутренний магнетизм. Последний в
этих соединениях обусловлен РККИ — обменным
взаимодействием (косвенным обменным взаимодейст-
вием между магнитными ионами Dy через электроны
проводимости ионов Rh и Ru) [1]. В Dy0,6Y0,4Rh4B4
суммарный магнитный момент подсистемы Dy может
оказаться выше, чем в Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4 и сверх-
проводимость будет сильнее подавлена.
Появляющийся на CM(T) рост теплоемкости
Dy0,6Y0,4Rh4B4 и Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4, который со-
провождается появлением максимума при 1,5 К в
Dy0,6Y0,4Rh4B4, может быть связан с тем, что при этой
температуре в подсистеме Dy происходит магнитное
фазовое превращение. На рис. 1(а) хорошо видно, что
максимум заметно уменьшается по величине в магнит-
ном поле и исчезает в поле 10 кЭ. Вместе с тем темпе-
ратура перехода практически не смещается в магнит-
ном поле. Из предыдущих работ известно, что в
несколько других составах компаундов этого класса
(Dy0,8Y0,2Rh4B4) выше температуры сверхпроводяще-
го перехода наблюдается фазовый переход парамагне-
тик–ферримагнетик [5]. При этом сверхпроводимость
и ферримагнетизм сосуществуют ниже Тс, в то же вре-
мя ниже 2,7 К в Dy0,8Y0,2Rh4B4 наблюдается еще один
магнитный переход, предположительно, ферримагне-
тик–антиферромагнетик. Возможно, такой переход
имеет место и в исследуемых в настоящей работе со-
единениях. Чтобы подтвердить это предположение,
необходимы дополнительные исследования магнитных
свойств, а также вычисление магнитного вклада в теп-
лоемкости (путем вычитания из теплоемкости магнит-
ных соединений теплоемкости немагнитных изострук-
турных компаундов). Такие исследования планируется
провести в ближайшее время.
Выводы
1. Впервые проведены измерения теплоемкости поли-
кристаллов Dy0,6Y0,4Rh4B4 и Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4
в интервале температур 0,5–9 К в магнитных полях
0–10 кЭ.
2. Обнаружена λ-аномалия с максимумом при 6 и
6,6 К для Dy0,6Y0,4Rh4B4 и Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4
соответственно. Данная особенность связана с перехо-
дом в сверхпроводящее состояние, и под действием
магнитного поля она смещается в область более низ-
ких температур.
3. Выявлено, что при Т < 4 К на зависимости CM(T)
наблюдается рост теплоемкости c понижением темпера-
туры для Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4. В Dy0,6Y0,4Rh4B4 мы
также наблюдаем увеличение CM(T) с понижением тем-
пературы, которое сопровождается возникновением
максимума при Тmax ≈ 1,5 К. В магнитном поле темпера-
тура максимума не изменяется, однако величина тепло-
емкости при Тmax заметно снижается с ростом поля
вплоть до исчезновения максимума в поле 10 кЭ.
4. Высказано предположение, что рост теплоем-
кости с понижением температуры при Т < 4 К в
Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4 и Dy0,6Y0,4Rh4B4, а также на-
личие максимума при Тmax ≈ 1.5 К в Dy0,6Y0,4Rh4B4
обусловлены магнитным превращением в подсистеме
диспрозия.
1. M.B. Maple and O. Fischer, Superconductivity in Ternary
Compounds II, Superconductivity and Magnetism, Springer-
Verlag-Berlin-Heidelberg-New York (1982).
2. V.M. Dmitriev, A.J. Zaleskii, E.P. Khlybov, L.F. Rybaltchenko,
E.V. Khristenko, L.A. Ishchenko, and A.V. Terekhov, Acta
Phys. Polon. A 114, 83 (2008).
3. В.М. Дмитриев, А.В. Терехов, А. Залеский, Е.Н. Хацько,
П.С. Калинин, А.И. Рыкова, А.М. Гуревич, С.А. Глаголев,
Е.П. Хлыбов, И.Е. Костылева, С.А. Лаченков, ФНТ 38,
191 (2012) [Low Temp. Phys. 38, 154 (2012)].
4. А.В. Терехов, ФНТ 39, 827 (2013) [Low Temp. Phys. 39,
640 (2013)].
5. В.М. Дмитриев, А. Залеский, Е.П. Хлыбов, Л.Ф.
Рыбальченко, Е.В. Христенко, Л.А. Ищенко, А.В. Терехов,
И.Е. Костылева, С.А. Лаченков, ФНТ 34, 1152 (2008)
[Low Temp. Phys. 34, 909 (2008)].
6. В.М. Дмитриев, А. Залеский, Е.П. Хлыбов, Л.Ф.
Рыбальченко, Е.В. Христенко, Л.А. Ищенко, А.В. Терехов,
ФНТ 35, 537 (2009) [Low Temp. Phys. 35, 424 (2009)].
7. L.F. Rybaltchenko, E.V. Khristenko, L.A. Ishchenko, A.V.
Terekhov, I.V. Zolochevskii, T.V. Salenkova, E.P. Khlybov,
and A.J. Zaleski, Fiz. Nizk. Temp. 38, 1403 (2012) [Low
Temp. Phys. 38, 1106 (2012)].
8. А.В. Терехов, И.В. Золочевский, Е.В. Христенко, Л.А.
Ищенко, Е.В. Безуглый, А. Залеский, Е.П. Хлыбов, С.А.
Лаченков, ФНТ 41, 350 (2015) [Low Temp. Phys. 41, 270
(2015)].
9. H.C. Hamaker and M.B. Maple, Physica B+C 108, 757 (1981).
302 Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2016, т. 42, № 3
Низкотемпературная теплоемкость магнитных сверхпроводников Dy0,6Y0,4Rh3,85Ru0,15B4 и Dy0,6Y0,4Rh4B4
Low-temperature specific heat of magnetic
superconductors Dy0.6Y0.4Rh3.85Ru0.15B4
and Dy0.6Y0.4Rh4B4
A.V. Terekhov, I.V. Zolochevskii, L.A. Ishchenko,
A. Zaleski, E.P. Khlybov, and S.A. Lachenkov
The heat capacity CM(T) of the Dy0.6Y0.4Rh4B4
and Dy0.6Y0.4Rh3.85Ru0.15B4 polycrystals in the tem-
perature range 0.5–9 K and magnetic fields 0–10 kOe
has been studied for the first time. The λ-anomaly is
suppressed in the magnetic field and is shifted to lower
temperatures. It is shown that the partial replacement
of Rh on Ru enhances superconductivity that may be
due to stronger internal magnetism sublattice dyspro-
sium in Dy0.6Y0.4Rh4B4 than Dy0.6Y0.4Rh3.85Ru0.15B4.
It is found that in Dy0.6Y0.4Rh3.85Ru0.15B4 the molar
heat capacity CM(T) increases with decreasing tempe-
rature at T < 4 K. The increase in CM(T) with a de-
creasing temperature is accompanied by the appearance
of a maximum at Tmax = 1.5 K in Dy0.6Y0.4Rh4B4.
The maximum may be a manifestation of the magnetic
phase transition in the subsystem dysprosium at this
temperature.
PACS: 74.25.–q Properties of superconductors;
74.25.Ha Magnetic properties including vor-
tex structures and related phenomena;
74.25.N– Response to electromagnetic fields;
74.70.Ad Metals; alloys and binary com-
pounds (including A15, MgB2, etc.).
Keywords: subsystem dysprosium, magnetism, super-
conductor, heat capacity.
Low Temperature Physics/Физика низких температур, 2016, т. 42, № 3 303
Введение
Образцы и методика эксперимента
Результаты эксперимента и их обсуждение
Выводы
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-128496 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0132-6414 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:09:40Z |
| publishDate | 2016 |
| publisher | Фізико-технічний інститут низьких температур ім. Б.І. Вєркіна НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Терехов, А.В. Золочевский, И.В. Ищенко, Л.А. Залеский, А. Хлыбов, Е.П. Лаченков, С.А. 2018-01-10T14:33:07Z 2018-01-10T14:33:07Z 2016 Низкотемпературная теплоемкость магнитных сверхпроводников Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ и Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ / А.В. Терехов, И.В. Золочевский, Л.А. Ищенко, А. Залеский, Е.П. Хлыбов, С.А. Лаченков // Физика низких температур. — 2016. — Т. 42, № 3. — С. 300–303. — Бібліогр.: 9 назв. — рос. 0132-6414 PACS: 74.25.–q, 74.25.Ha, 74.25.N–, 74.70.Ad https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/128496 Впервые исследована теплоемкость СМ(Т) поликристаллов Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ и Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ в
 интервале температур 0,5–9 К в магнитных полях 0–10 кЭ. Показано наличие сверхпроводящей λ-аномалии на СМ(Т) с Tc ≈ 6 К для Dy0,6Y0,4Rh4B4 и Tc ≈ 6,6 К для Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ . λ-аномалия подавляется в магнитном поле и смещается в область более низких температур. Показано, что частичная
 замена Rh на Ru усиливает сверхпроводимость, что может быть обусловлено более сильным внутренним магнетизмом подрешетки диспрозия в Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄, чем в Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ . Обнаружено,
 что при Т < 4 К наблюдается рост молярной теплоемкости СМ(Т) с понижением температуры для
 Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ . В Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ увеличение СМ(Т) с понижением температуры сопровождается
 возникновением максимума при Тmax ≈ 1,5 К. Последний может быть проявлением происходящего при
 этой температуре магнитного фазового превращения в подсистеме диспрозия. Вперше досліджено теплоємність СМ(Т) полікристалів Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ та Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ в інтервалі температур 0,5–9 К в магнітних полях 0–10 кЕ. Показано наявність надпровідної λ-аномалії на
 СМ(Т) з Tc ≈ 6 К для Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ та Tc ≈ 6,6 К для Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄. λ-аномалія пригнічується
 в магнітному полі та зміщується в область більш низьких температур. Показано, що часткова заміна Rh
 на Ru підсилює надпровідність, що може бути обумовлено більш сильним внутрішнім магнетизмом підгратки диспрозію в Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄, ніж в Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄. Виявлено, що при Т < 4 К спостерігається зростання молярної теплоємності СМ(Т) зі зниженням температури для Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄. В
 Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ збільшення СМ(Т) зі зниженням температури супроводжується виникненням максимуму
 при Тmax ≈ 1,5 К. Останній може бути проявом магнітного фазового перетворення, що відбувається при
 цій температурі у підсистемі диспрозію. The heat capacity CM(T) of the Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄
 and Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ polycrystals in the temperature
 range 0.5–9 K and magnetic fields 0–10 kOe
 has been studied for the first time. The λ-anomaly is
 suppressed in the magnetic field and is shifted to lower
 temperatures. It is shown that the partial replacement
 of Rh on Ru enhances superconductivity that may be
 due to stronger internal magnetism sublattice dysprosium
 in Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ than Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄.
 It is found that in Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ the molar
 heat capacity CM(T) increases with decreasing temperature
 at T < 4 K. The increase in CM(T) with a decreasing
 temperature is accompanied by the appearance
 of a maximum at Tmax = 1.5 K in Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄.
 The maximum may be a manifestation of the magnetic
 phase transition in the subsystem dysprosium at this
 temperature. ru Фізико-технічний інститут низьких температур ім. Б.І. Вєркіна НАН України Физика низких температур Кpаткие сообщения Низкотемпературная теплоемкость магнитных сверхпроводников Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ и Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ Low-temperature specific heat of magnetic superconductors Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ and Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ Article published earlier |
| spellingShingle | Низкотемпературная теплоемкость магнитных сверхпроводников Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ и Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ Терехов, А.В. Золочевский, И.В. Ищенко, Л.А. Залеский, А. Хлыбов, Е.П. Лаченков, С.А. Кpаткие сообщения |
| title | Низкотемпературная теплоемкость магнитных сверхпроводников Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ и Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ |
| title_alt | Low-temperature specific heat of magnetic superconductors Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ and Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ |
| title_full | Низкотемпературная теплоемкость магнитных сверхпроводников Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ и Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ |
| title_fullStr | Низкотемпературная теплоемкость магнитных сверхпроводников Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ и Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ |
| title_full_unstemmed | Низкотемпературная теплоемкость магнитных сверхпроводников Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ и Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ |
| title_short | Низкотемпературная теплоемкость магнитных сверхпроводников Dy₀,₆Y₀,₄Rh₃,₈₅,Ru₀,₁₅B₄ и Dy₀,₆Y0,₄Rh₄B₄ |
| title_sort | низкотемпературная теплоемкость магнитных сверхпроводников dy₀,₆y₀,₄rh₃,₈₅,ru₀,₁₅b₄ и dy₀,₆y0,₄rh₄b₄ |
| topic | Кpаткие сообщения |
| topic_facet | Кpаткие сообщения |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/128496 |
| work_keys_str_mv | AT terehovav nizkotemperaturnaâteploemkostʹmagnitnyhsverhprovodnikovdy06y04rh385ru015b4idy06y04rh4b4 AT zoločevskiiiv nizkotemperaturnaâteploemkostʹmagnitnyhsverhprovodnikovdy06y04rh385ru015b4idy06y04rh4b4 AT iŝenkola nizkotemperaturnaâteploemkostʹmagnitnyhsverhprovodnikovdy06y04rh385ru015b4idy06y04rh4b4 AT zaleskiia nizkotemperaturnaâteploemkostʹmagnitnyhsverhprovodnikovdy06y04rh385ru015b4idy06y04rh4b4 AT hlybovep nizkotemperaturnaâteploemkostʹmagnitnyhsverhprovodnikovdy06y04rh385ru015b4idy06y04rh4b4 AT lačenkovsa nizkotemperaturnaâteploemkostʹmagnitnyhsverhprovodnikovdy06y04rh385ru015b4idy06y04rh4b4 AT terehovav lowtemperaturespecificheatofmagneticsuperconductorsdy06y04rh385ru015b4anddy06y04rh4b4 AT zoločevskiiiv lowtemperaturespecificheatofmagneticsuperconductorsdy06y04rh385ru015b4anddy06y04rh4b4 AT iŝenkola lowtemperaturespecificheatofmagneticsuperconductorsdy06y04rh385ru015b4anddy06y04rh4b4 AT zaleskiia lowtemperaturespecificheatofmagneticsuperconductorsdy06y04rh385ru015b4anddy06y04rh4b4 AT hlybovep lowtemperaturespecificheatofmagneticsuperconductorsdy06y04rh385ru015b4anddy06y04rh4b4 AT lačenkovsa lowtemperaturespecificheatofmagneticsuperconductorsdy06y04rh385ru015b4anddy06y04rh4b4 |