Тензор динамической диэлектрической восприимчивости хаотизированного f-d -магнетика

• Опубліковано в: : Физика низких температур
• Дата: 2001
• Автори: Безносов, А.Б., Орел, Е.С.
• Формат: Стаття
• Мова: Російська
• Опубліковано: Фізико-технічний інститут низьких температур ім. Б.І. Вєркіна НАН України 2001
• Теми: Низкоразмерные и неупорядоченные системы
• Онлайн доступ: https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/128596
• Назва журналу: Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
• Цитувати: Тензор динамической диэлектрической восприимчивости хаотизированного f-d -магнетика
 
 / А.Б. Безносов, 
 Е.С. Орел // Физика низких температур. — 2001. — Т. 27, № 5. — С. 508-518. — Бібліогр.: 31 назв. — рос.

Методом двухвременных запаздывающих функций Грина рассчитан магнитный вклад в тензор динамической диэлектрической восприимчивости χαβ(ω)=χ1αβ(ω)+iχ2αβ(ω) системы хаотизированных квазилокальных оптических диполей магнитного проводника. Полученный спектр χαβ(ω) состоит из когерентной χcohαβ и некогерентной χincohαβ компонент, формируемых электронными возбуждениями с нулевым и произвольным квазиимпульсом соответственно. Вдали от резонансных частот (где χ представлена только дисперсной частью) недиагональные компоненты χ2α≠β(ω) линейны в главном порядке по эффективному полю ΔM=ζ/2−μBH0 (ζ - константа спин-орбитального взаимодействия, μB - магнетон Бора, H0 - магнитное поле), тогда как магнитный вклад в диагональные компоненты χ1αα(ω) квадратичен по DM. The magnetic contribution to the dynamic 
 
 dielectric susceptibility tensor χαβ(ω)=χ1αβ(ω)+iχ2αβ(ω) of a system of randomized quasilocal optical dipoles of a magnetic conductor is 
 
 calculated by the method of two-time retarded Green’s functions. The spectrum of χαβ(ω) consists of a coherent component χcohαβ and an 
 
 incoherent component χincohαβ which are formed by electronic excitations with zero and arbitrary quasimomentum, respectively. Far from the 
 
 resonance frequencies (where χ is represented by only a dispersion part) the off-diagonal components χ2α≠β(ω) are linear to leading order 
 
 in the effective field ΔM=ζ/2−μBH0 (ζ is the spin–orbit interaction constant, μB is the Bohr magneton, and H0 is the magnetic field), 
 
 whereas the magnetic contribution to the diagonal components χ1αα(ω) is quadratic in ΔM.