Электрически большая рамочная антенна для приема сверхширокополосных импульсных полей

На основе анализа результатов моделирования пространственно-временных распределений токов, индуцированных электрической и магнитной компонентами поля в круглой и прямоугольных рамках, выяснены причины возникновения послеимпульсных колебаний токов в электрически больших рамочных антеннах. Установлено...

Повний опис

Збережено в:

Бібліографічні деталі
Дата:	2017
Автори:	Холод, П.В., Варяница-Рощупкина, Л.А., Огурцова, Т.Н.
Формат:	Стаття
Мова:	Russian
Опубліковано:	Інститут радіофізики і електроніки ім. А.Я. Усикова НАН України 2017
Назва видання:	Радіофізика та електроніка
Теми:	Распространение радиоволн, радиолокация и дистанционное зондирование
Онлайн доступ:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/130139
Теги:	Додати тег Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:	Электрически большая рамочная антенна для приема сверхширокополосных импульсных полей / П.В. Холод, Л.А. Варяница-Рощупкина, Т.Н. Огурцова // Радіофізика та електроніка. — 2017. — Т. 22, № 2. — С. 50-57. — Бібліогр.: 16 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-130139
record_format	dspace
spelling	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-1301392025-02-09T13:55:17Z Электрически большая рамочная антенна для приема сверхширокополосных импульсных полей Електрично велика рамкова антена для приймання надширокосмугових імпульсних полів Electrically large loop antenna for receiving UWB pulsed fields Холод, П.В. Варяница-Рощупкина, Л.А. Огурцова, Т.Н. Распространение радиоволн, радиолокация и дистанционное зондирование На основе анализа результатов моделирования пространственно-временных распределений токов, индуцированных электрической и магнитной компонентами поля в круглой и прямоугольных рамках, выяснены причины возникновения послеимпульсных колебаний токов в электрически больших рамочных антеннах. Установлено, что искажение формы импульса обусловлено наличием тока, индуцированного электрической компонентой падающего поля. Для неискаженного приема из общего тока необходимо выделять ток, наведенный магнитной компонентой. Экспериментально подтверждено, что неискаженный прием можно обеспечить путем суммирования сигналов, регистрируемых в диаметрально противоположных участках круглой рамки. На основі аналізу результатів моделювання просторово-часових розподілів струмів, індукованих електричною і магнітною компонентами поля в круглій і прямокутній рамках, з’ясовані причини виникнення післяімпульсних коливань струмів у електрично великих рамкових антенах. Встановлено, що спотворення форми імпульсу обумовлене наявністю струму, індукованого електричною компонентою поля, яке падає на рамку. Для неспотвореного приймання необхідно виділяти з загального струму тільки струм, наведений магнітною компонентою. Для здійснення цього досить просумувати струми, індуковані в діаметрально протилежних ділянках круглої рамки. Експериментально підтверджено, що неспотворене приймання можна забезпечити шляхом сумування сигналів, що реєструються в діаметрально протилежних ділянках круглої рамки. The causes of afterpulse current oscillations in electrically large loop antennas have been found basing on the analysis of results of simulation of the space-time current distribution induced by electric and magnetic field components in the circular and rectangular loops. It has been determined that the pulse shape distortion is due to the current induced by the electric component of the incident field. For undistorted reception, it is necessary to isolate only the current induced by the magnetic component from the total current. To do this, it is sufficient to sum the currents induced in diametrically opposite sections of the circular loop. It has been found experimentally that undistorted reception can be ensured by summing the signals recorded in diametrically opposite sections of the circular loop. 2017 Article Электрически большая рамочная антенна для приема сверхширокополосных импульсных полей / П.В. Холод, Л.А. Варяница-Рощупкина, Т.Н. Огурцова // Радіофізика та електроніка. — 2017. — Т. 22, № 2. — С. 50-57. — Бібліогр.: 16 назв. — рос. 1028-821X PACS: 41.20.-q DOI: doi.org/10.15407/rej2017.02.050 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/130139 537.852.1 ru Радіофізика та електроніка application/pdf Інститут радіофізики і електроніки ім. А.Я. Усикова НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
topic	Распространение радиоволн, радиолокация и дистанционное зондирование Распространение радиоволн, радиолокация и дистанционное зондирование
spellingShingle	Распространение радиоволн, радиолокация и дистанционное зондирование Распространение радиоволн, радиолокация и дистанционное зондирование Холод, П.В. Варяница-Рощупкина, Л.А. Огурцова, Т.Н. Электрически большая рамочная антенна для приема сверхширокополосных импульсных полей Радіофізика та електроніка
description	На основе анализа результатов моделирования пространственно-временных распределений токов, индуцированных электрической и магнитной компонентами поля в круглой и прямоугольных рамках, выяснены причины возникновения послеимпульсных колебаний токов в электрически больших рамочных антеннах. Установлено, что искажение формы импульса обусловлено наличием тока, индуцированного электрической компонентой падающего поля. Для неискаженного приема из общего тока необходимо выделять ток, наведенный магнитной компонентой. Экспериментально подтверждено, что неискаженный прием можно обеспечить путем суммирования сигналов, регистрируемых в диаметрально противоположных участках круглой рамки.
format	Article
author	Холод, П.В. Варяница-Рощупкина, Л.А. Огурцова, Т.Н.
author_facet	Холод, П.В. Варяница-Рощупкина, Л.А. Огурцова, Т.Н.
author_sort	Холод, П.В.
title	Электрически большая рамочная антенна для приема сверхширокополосных импульсных полей
title_short	Электрически большая рамочная антенна для приема сверхширокополосных импульсных полей
title_full	Электрически большая рамочная антенна для приема сверхширокополосных импульсных полей
title_fullStr	Электрически большая рамочная антенна для приема сверхширокополосных импульсных полей
title_full_unstemmed	Электрически большая рамочная антенна для приема сверхширокополосных импульсных полей
title_sort	электрически большая рамочная антенна для приема сверхширокополосных импульсных полей
publisher	Інститут радіофізики і електроніки ім. А.Я. Усикова НАН України
publishDate	2017
topic_facet	Распространение радиоволн, радиолокация и дистанционное зондирование
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/130139
citation_txt	Электрически большая рамочная антенна для приема сверхширокополосных импульсных полей / П.В. Холод, Л.А. Варяница-Рощупкина, Т.Н. Огурцова // Радіофізика та електроніка. — 2017. — Т. 22, № 2. — С. 50-57. — Бібліогр.: 16 назв. — рос.
series	Радіофізика та електроніка
work_keys_str_mv	AT holodpv élektričeskibolʹšaâramočnaâantennadlâpriemasverhširokopolosnyhimpulʹsnyhpolej AT varânicaroŝupkinala élektričeskibolʹšaâramočnaâantennadlâpriemasverhširokopolosnyhimpulʹsnyhpolej AT ogurcovatn élektričeskibolʹšaâramočnaâantennadlâpriemasverhširokopolosnyhimpulʹsnyhpolej AT holodpv električnovelikaramkovaantenadlâprijmannânadširokosmugovihímpulʹsnihpolív AT varânicaroŝupkinala električnovelikaramkovaantenadlâprijmannânadširokosmugovihímpulʹsnihpolív AT ogurcovatn električnovelikaramkovaantenadlâprijmannânadširokosmugovihímpulʹsnihpolív AT holodpv electricallylargeloopantennaforreceivinguwbpulsedfields AT varânicaroŝupkinala electricallylargeloopantennaforreceivinguwbpulsedfields AT ogurcovatn electricallylargeloopantennaforreceivinguwbpulsedfields
first_indexed	2025-11-26T13:16:25Z
last_indexed	2025-11-26T13:16:25Z
_version_	1849858971662286848
fulltext	РРООЗЗППООВВССЮЮДДЖЖЕЕННННЯЯ РРААДДІІООХХВВИИЛЛЬЬ,, РРААДДІІООЛЛООККААЦЦІІЯЯ ТТАА ДДИИССТТААННЦЦІІЙЙННЕЕ ЗЗООННДДУУВВААННННЯЯ _________________________________________________________________________________________________________________ __________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2017. Т. 22. № 2 © П. В. Холод, Л. А. Варяниця-Рощупкіна, Т. М. Огурцова, 2017 УДК 537.852.1 PACS 41.20.-q П. В. Холод, Л. А. Варяница-Рощупкина, Т. Н. Огурцова Институт радиофизики и электроники им. А. Я. Усикова НАН Украины 12, ул. Акад. Проскуры, Харьков, 61085, Украина E-mail: PavloKh@ukr.net ЭЛЕКТРИЧЕСКИ БОЛЬШАЯ РАМОЧНАЯ АНТЕННА ДЛЯ ПРИЕМА СВЕРХШИРОКОПОЛОСНЫХ ИМПУЛЬСНЫХ ПОЛЕЙ На основе анализа результатов моделирования пространственно-временных распределений токов, индуцированных элект- рической и магнитной компонентами поля в круглой и прямоугольных рамках, выяснены причины возникновения послеимпульс- ных колебаний токов в электрически больших рамочных антеннах. Установлено, что искажение формы импульса обусловлено наличием тока, индуцированного электрической компонентой падающего поля. Для неискаженного приема из общего тока необхо- димо выделять ток, наведенный магнитной компонентой. Экспериментально подтверждено, что неискаженный прием можно обес- печить путем суммирования сигналов, регистрируемых в диаметрально противоположных участках круглой рамки. Ил. 12. Биб- лиогр.: 16 назв. Ключевые слова: рамочная антенна, сверхширокополосные антенны, ЭДС, пространственно-временное распределение токов. Рамочные антенны являются широко распространенным средством передачи и приема электромагнитных (ЭМ) волн. В качестве прием- ной такая антенна использовалась еще Г. Герцем в его трудах по распространению ЭМ-волн в сво- бодном пространстве [1]. С тех пор рамочные антенны не только не потеряли своей актуаль- ности, но и продолжают расширять область при- менения, становясь неотъемлемой частью новых радиотехнических устройств [2, 3]. Обычно рамочные антенны разделяют на два типа. Это электрически малые антенны (пе- риметр рамки меньше длины волны) и электри- чески большие антенны (периметр рамки больше или равен длине волны) [4]. Электрически малые рамочные антенны широкополосны [5–7]. Благо- даря этому они получили широкое распростране- ние в качестве приемных антенн малогабаритных широкодиапазонных радиоприемников и радио- навигационной аппаратуры, а также используют- ся как датчики напряженности электрических и магнитных полей. Электрически большие рамоч- ные антенны используются, в основном, как пе- редающие антенны или сравнительно узкополос- ные приемные антенны, так как обладают выра- женными резонансными свойствами. Интерес к приемным рамочным антеннам как датчикам напряженности сверхширокополос- ных (СШП) импульсных полей возник еще в 1960-х годах [8–13]. Это были электрически ма- лые рамки. Однако из-за малой чувствительности они не нашли широкого применения в СШП им- пульсных радиолокационных системах. Под чувст- вительностью в данном случае понимается отно- шение изменения амплитуды выходного сигнала к изменению напряженности поля. Попытки со- здать СШП рамочные антенны на базе электриче- ски больших рамочных антенн путем введения распределенной резистивной нагрузки по пери- метру рамки к успехам не привели, так как чувст- вительность таких антенн также оказалась слиш- ком малой [6, 11]. Условия получения максимально дости- жимой чувствительности неискажающего приема СШП импульсных сигналов рамочными антенна- ми были исследованы в работе [7]. В частности, было изучено влияние электрических параметров и геометрических размеров рамки на чувстви- тельность антенны и форму принимаемого сигна- ла. Показано, что при условии, когда периметр рамки не превышает половины пространственной длительности (произведения длительности на скорость света) фронта импульса возбуждающего антенну поля (электрически малая рамка) и когда постоянная времени цепи рамки значительно больше длительности импульса, такая рамочная антенна способна принимать импульсные сигна- лы практически без искажений. Однако замечено, что при таких размерах рамочная антенна облада- ет малой чувствительностью. В данной работе для повышения чувст- вительности рамочной антенны предлагается ис- пользовать электрически большие рамки, т. е. увеличить площадь рамки, поскольку ЭДС на выходе рамочной антенны пропорциональна площади поверхности, ограниченной рамкой. Но при этом становится большим периметр рамки и возникает проблема с неискаженным приемом импульсных ЭМ-полей [6]. Она связана с возник- новением искажающих послеимпульсных коле- баний тока при превышении периметром рамки половины пространственной длительности фрон- та импульса. Для неискаженного приема импульс- ных ЭМ-полей необходимо: а) выяснить причины возникновения после- импульсных колебаний в электрически больших рамках; mailto:PavloKh@ukr.net П. В. Холод и др. / Электрически большая рамочная… _________________________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2017. Т. 22. № 2 51 б) найти способ избавиться от этих колебаний на входе приемного устройства. Результаты соответствующих теоретиче- ских и экспериментальных исследований пред- ставлены в данной работе. 1. Причины возникновения послеим- пульсных колебаний. Рассмотрим пространст- венно-временные зависимости распределения индуцированного тока по периметру круглой рамки с периметром, превышающим половину пространственной длительности фронта импульса возбуждающей ЭМ-волны. Для этого выполним компьютерное моделирование задачи преобразо- вания падающей на рамку плоской СШП ЭМ-волны в индуцированный ток в рамке. Постановка задачи. Пусть круглая рамка диаметром D сделана из металлического провод- ника круглого сечения диаметром d и располо- жена в свободном пространстве в плоскости XY так, что ее центр совпадает с началом координат (рис. 1). Нагрузкой антенны являются двенадцать активных сопротивлений nR , моделирующих нагрузочные узлы. Они включены в разрывы про- водника и расположены с интервалом =ϕ 30° по периметру рамки. Рис. 1. Схема круглой рамочной антенны Антенна возбуждается плоской ЭМ-волной, распространяющейся вдоль оси X. Вектор ее электрической компоненты E  направлен вдоль оси Y, а вектор магнитной компоненты H  – вдоль оси Z. Временные зависимости E  и H  имеют вид гауссовых импульсов, описываемых выраже- ниями: [ ]( )2 0 /)(exp)( dz tttHtH −−= ; (1) 0)()( ZtHtE = , (2) где zt – время задержки импульса относительно начала временной оси; dt – время спада импуль- са; 0H – пиковое значение напряженности маг- нитного поля падающего импульса; 0Z – волно- вое сопротивление свободного пространства. Необходимо найти и проанализировать пространственно-временные зависимости распре- деления индуцированного тока по периметру круглой рамки. Метод решения. Расчет временных зави- симостей токов, протекающих через сопротивле- ния, будем производить с помощью численного моделирования FDTD-методом [14, 15] при по- мощи пакета программ CST Microwave Studio (https://www.cst.com/products/cstmws). Для ограничения пространственной обла- сти расчета выберем «поглощающие» граничные условия PML (Perfect Matching Layer) [14, 16]. Моделирование. Выберем dt = 0,8 нс, диаметр 90=D мм, что удовлетворяет условию превышения периметром рамки пространствен- ной длительности фронта импульса возбуждаю- щего антенну поля, а диаметр проводника рамки 2=d мм. Величины нагрузочных сопротивлений nR возьмем такими, чтобы постоянная времени элект- рической цепи, определяющаяся индуктивностью проводника рамки и сопротивлением, равным сумме распределенных по рамке сопротивлений nR , значительно превышала длительность возбужда- ющего импульса электромагнитного поля: ∑ = << N n nd RLt 1 , (3) где L – индуктивность проводника рамки; n – порядковый номер сопротивления R; N – общее количество сопротивлений. При выполнении условия (3) амплитуда тока )(ti , протекающего через сопротивления, практически не зависит от их величины, а опре- деляется величиной индуктивности [6]: )()()( tURti dt tdiL nn =+ , (4) где Ln – индуктивность участка рамки, на котором находится сопротивление nR ; )(tU – ЭДС, наво- димая электрическими и магнитными полями на участке рамки, на котором находится сопротив- ление nR . Выберем следующие параметры FDTD- моделирования: − размеры расчетной области выбираются автоматически программой; − минимальный шаг сетки – 0,2 мм; − сеточная аппроксимация искривленных границ – PBA (Perfect Boundary Approximation). П. В. Холод и др. / Электрически большая рамочная… _________________________________________________________________________________________________________________ 52 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2017. Т. 22. № 2 Время наблюдения ограничим интерва- лом, в течение которого импульс индуцированно- го в рамке тока спадает до уровня 0,05 от макси- мальной амплитуды, но не более 10 нс. Результаты моделирования. Рассчитан- ные временные зависимости тока, протекающего через сопротивления, приведены на рис. 2. Рис. 2. Временные зависимости тока, протекающего через сопротивление Rn: кривая 1 – R1; кривая 2 – R2, R12; кривая 3 – R3, R11; кривая 4 – R4, R10; кривая 5 – R5, R9; кривая 6 – R9, R8; кривая 7 – R7 Как следует из графиков рис. 2, импуль- сы тока, протекающего через сопротивления 10,4 RR , расположенные на рамке под углами =ϕ 90° и =ϕ 270°, наиболее близки по форме к импульсам падающего поля. Это объясняется следующим образом. Ток в рамке возбуждается ЭДС, наводимыми электрическим и магнитным полями. Так как в областях, соответствующих =ϕ 90° и =ϕ 270°, вектор напряженности элект- рического поля нормален к проводнику рамки, то ЭДС, наводимая электрическим полем, равна ну- лю и ток в этой области определяется исключи- тельно ЭДС, наводимой магнитным полем. В то же время в сопротивлениях, расположенных в разрывах проводника рамки, где вектор напря- женности электрического поля имеет тангенциаль- ную составляющую к проводнику рамки, наблю- даются искажения формы импульса тока с после- дующими осцилляциями. Максимальные искаже- ния импульса тока наблюдаются в сопротивле- ниях 7,1 RR , расположенных под углами =ϕ 0° и =ϕ 180°, где вектор напряженности электриче- ского поля имеет только тангенциальную состав- ляющую к проводнику рамки. Таким образом, можно предположить, что искажения формы им- пульса тока создаются только токами, индуциро- ванными электрическим полем. 2. Проверка достоверности вывода о природе искажений. Для проверки сделанного в предыдущем пункте вывода проведем дополни- тельные исследования на примере конструкции, состоящей из двух взаимно ортогональных прямо- угольных рамок. Постановка задачи. Пусть приемная ан- тенна состоит из двух одинаковых взаимно орто- гональных прямоугольных рамок, расположен- ных в свободном пространстве. Рамки имеют размеры D1 × D2, изготовлены из металлического профиля квадратного сечения толщиной d. Рамка 1 расположена в плоскости YZ, а рамка 2 – в плос- кости XY. Центры рамок совпадают с началом координат (рис. 3). Рис. 3. Приемная рамочная антенна, состоящая из двух орто- гональных прямоугольных рамок: 1 – рамка 1; 2 – рамка 2 Антенна возбуждается плоской ЭМ-волной, распространяющейся вдоль оси X. Вектор ее электрической компоненты E  направлен вдоль оси Y, а вектор магнитной компоненты H  – вдоль оси Z. Временные зависимости E  и H  имеют вид гауссовых импульсов, описываемых выраже- ниями (1)–(2). Необходимо найти и проанализировать временные зависимости индуцированных токов для каждой рамки на участках под углами в плос- кости рамок 0°, 90°, 180°, 270° (рис. 4). Для этого разместим на этих участках в разрыв рамки со- противления и будем анализировать ток, проте- кающий через них. Величины сопротивлений должны удовлетворять условию (3). Рис. 4. Расположение сопротивлений на рамках Моделирование. Как и в предыдущем случае, задачу будем решать FDTD-методом. Граничные условия и размер те же. П. В. Холод и др. / Электрически большая рамочная… _________________________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2017. Т. 22. № 2 53 Рассмотрим прямоугольные идентичные рамки с размерами 1001=D мм и 102 =D мм из профиля толщиной 2=d мм, что удовлетворяет условию превышения периметром рамки про- странственной длительности фронта импульса возбуждающего антенну поля. Форма и длитель- ность возбуждающего импульса аналогичны форме и длительности импульса, используемого в предыдущем моделировании. Время наблюде- ния ограничим интервалом 5 нс. При расположении рамок, показанном на рис. 3, вектор напряженности E  электрического поля падающего электромагнитного импульса параллелен плоскости рамки 1 и плоскости рамки 2, а вектор напряженности падающего магнитного поля H  перпендикулярен плоскости рамки 2 и параллелен плоскости рамки 1. В этом случае ЭДС, наводимая электрической компонентой по- ля, будет присутствовать в обеих рамках, а ЭДС, наводимая магнитной компонентой, будет при- сутствовать только в рамке 2. Следовательно, в рамке 2 наводится ЭДС как электрической, так и магнитной компонентами ЭМ-поля, а в рамке 1 наводится ЭДС только от электрической компо- ненты. Вычитая из токов в рамке 2 токи в рамке 1, можно выделить ток, вызванный ЭДС, наводимой только магнитной компонентой ЭМ-поля. Рассчитанные с использованием FDTD- метода временные зависимости тока, протекаю- щего через сопротивления, для рамки, в которой присутствует ЭДС, наводимая только электриче- ской компонентой поля, приведены на рис. 5, а для рамки, в которой присутствует ЭДС, наводи- мая как электрической, так и магнитной компо- нентами поля, – на рис. 6. Рис. 5. Временные зависимости тока, протекающего через сопротивления, расположенные под различными углами θ, в рамке 1: кривая 1 – θ = 0°; кривая 2 – θ = 180°; кривая 3 – θ = 90°, θ = 270° Как следует из временных зависимостей на рис. 5, токи, протекающие через сопротивле- ния, расположенные в рамке 1, где ток индуциру- ется только электрической компонентой электро- магнитного поля, под углами θ = 90° и θ = 270°, равны нулю. В тоже время импульсы тока (рис. 6) через сопротивления, расположенные в рамке 2 под углами ϕ = 90° и ϕ = 270°, где присутствует ЭДС от двух компонент ЭМ-поля, не равны ну- лю. Тогда, если токи в рамке 1 на этих участках равны нулю, то в рамке 2 токи на этих участках вызваны только ЭДС, наводимой магнитной ком- понентой ЭМ-поля. Эти токи полностью повто- ряют по форме падающий импульс ЭМ-поля. Рис. 6. Временные зависимости тока, протекающего через сопротивления, расположенные под различными углами φ, в рамке 2: кривая 1 – ϕ = 0°; кривая 2 – ϕ = 180°; кривая 3 – ϕ = 90°, ϕ = 270° Импульсы тока, протекающего через со- противления в рамке 1, расположенные под угла- ми θ = 0° и θ = 180° (рис. 5), не равны нулю. Тогда, вычитая из временных зависимостей то- ков, протекающих через сопротивления в рамке 2, расположенные под углами ϕ = 0° и ϕ = 180°, временные зависимости токов, протекающих че- рез сопротивления в рамке 1 под углами θ = 0° и θ = 0°, получим временные зависимости тока, протекающего через сопротивления в рамке 2, расположенные под углами ϕ = 0° и ϕ = 180°, и вызванного ЭДС, наводимой только магнитной составляющей ЭМ-поля. Временные зависимости разностей токов в рамках представлены на рис. 7. Как можно заметить, временные зависи- мости разности токов близки по форме и ампли- туде между собой, а также близки по форме к временной зависимости токов, протекающих че- рез сопротивления, расположенные в рамке 2 под углами ϕ = 90° и ϕ = 270° (рис. 6). Небольшие послеимпульсные колебания вызваны различием временных задержек импульсов токов, наведен- ных ЭДС электрической составляющей поля, в двух рамках. П. В. Холод и др. / Электрически большая рамочная… _________________________________________________________________________________________________________________ 54 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2017. Т. 22. № 2 Рис. 7. Временные зависимости разности токов в двух рамках: кривая 1 – ϕ = θ = 0; кривая 2 – ϕ = θ = 180° Таким образом, искажения формы им- пульса, принятого рамочной антенной, у которой периметр рамки больше, чем половина пространст- венной длительности фронта возбуждающего импульса, определяется наличием тока, индуци- рованного электрической компонентой падающе- го электромагнитного поля. Импульс тока, инду- цированный магнитной компонентой электромаг- нитного поля, совпадает по форме с импульсом падающего электромагнитного поля. Поэтому для неискаженного приема импульсного электромаг- нитного поля необходимо выделить из тока, ин- дуцированного электрической и магнитной ком- понентами ЭМ-поля, ток, индуцированный только магнитной составляющей падающего ЭМ-поля. 3. Устранение нежелательных после- импульсных колебаний на входе приемного устройства. Выделить из суммарного тока, инду- цированного электрической и магнитной компо- нентами поля, только ток, индуцированный маг- нитной составляющей поля, можно, как было по- казано выше, используя две ортогональные рамки. Однако существует и другой подход. Вы- делить ток, индуцированный магнитной состав- ляющей ЭМ-поля, можно и при использовании одной круглой рамки. В работе [11] предложен способ выделения тока в электрически малой рамке, индуцированного как электрической, так и магнитной составляющими ЭМ-поля, из суммар- ного тока в рамке. При вычитании токов в нагру- зочных сопротивлениях, расположенных на диа- метрально противоположных участках рамки, выделяется ток, индуцированный электрической компонентой поля, а при суммировании этих то- ков выделяется ток, индуцированный магнитной составляющей поля. Проверим такой способ выделения тока, индуцированного магнитной составляющей поля, для электрически большой рамки. Для этого вер- немся к рис. 2, где представлены временные зави- симости токов, протекающих через сопротивле- ния, расположенные под различными углами ϕ . Проанализируем временные зависимости этих токов. Можно заметить, что для диаметрально расположенных сопротивлений, осцилляции то- ков противофазны. Принимая во внимание это обстоятельство и временные задержки максиму- мов импульсов тока относительно начала вре- менной шкалы, просуммируем токи, протекаю- щие через сопротивления, расположенные на диаметрально противоположных участках рамки. Результаты суммирования показаны на рис. 8. Рис. 8. Временные зависимости суммы токов, протекающих через сопротивления, расположенные на диаметрально проти- воположных участках рамки: кривая 1 – R1, R7; кривая 2 – (R2, R8), (R6, R12); кривая 3 – (R3, R9), (R5, R11); кривая 4 – R4, R10 Все временные диаграммы повторяют форму импульса падающего ЭМ-поля, но немно- го отличаются по амплитуде. Из этого следует, что при суммировании токов, протекающих через сопротивления, расположенные на диаметрально противоположных участках электрически боль- шой рамки, токи, индуцированные магнитной составляющей ЭМ-поля, складываются, а токи, индуцированные электрической компонентой ЭМ-поля, взаимно вычитаются. 4. Экспериментальная проверка ре- зультатов моделирования. Измерения проводи- лись на установке, блок-схема которой представ- лена рис. 9. Основным элементом установки является ТЕМ-камера 3, представляющая собой отрезок однородной полосковой линии передачи длиной 450 мм при ширине полос 400 мм и расстоянии между ними 390 мм. Волновое сопротивление линии составляет 176 Ом. Возбуждение ее осу- ществляется через согласующую секцию в виде ТЕМ-рупора, а для согласования генератора им- пульсов с ТЕМ-камерой используется широкопо- лосный трансформатор на длинных линиях (ШТЛ). П. В. Холод и др. / Электрически большая рамочная… _________________________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2017. Т. 22. № 2 55 С целью устранения отражений от конца камеры и обеспечения возможности контроля прохожде- ния через нее импульсного сигнала, полосковая линия нагружена на согласующую секцию в виде ТЕМ-рупора, конструктивно аналогичного воз- буждающей секции. Рис. 9. Блок-схема установки для измерения характеристик приемной антенны: 1 – генератор импульсов Г5-78; 2 – ШТЛ 1:4; 3 – ТЕМ-камера; 4 – ШТЛ 4:1; 5 – исследуемая антенна; 6 – стробоскопический осциллограф; 7 – компьютер Формируемый генератором 1 импульс- ный сигнал с амплитудой 2 В, длительностью фронта и спада 0,8 нс и длительностью импульса 1,6 нс через согласующий симметрирующий ШТЛ 2 подается в ТЕМ-камеру 3. Сигнал, про- шедший ТЕМ-камеру (рис. 10), через ШТЛ 4 поступает на согласованную нагрузку – вход Y1 осциллографа 6, где контролируются его ампли- тудно-временные параметры. Исследуемая при- емная антенна 5 (рис. 11) помещается в центр ТЕМ-камеры 3. Принятый антенной сигнал пода- ется на вход Y2 осциллографа и регистрируется при помощи компьютера 7. Рис. 10. Сигнал, прошедший ТЕМ-камеру В качестве нагрузки антенны с малым сопротивлением используется преобразователь «ток – напряжение» с полосой пропускания 800 МГц. Так как при моделировании использова- лась рамка с диаметром 90 мм, то ее собственная резонансная частота 06,1 09,0 1 == c f π ГГц, и при полосе пропускания преобразователя 800 МГц резонанс в антенне не наблюдается. Поэтому диаметр рамки увеличен до 160 мм. При этом резонанс должен наблюдаться на частоте 596 18,0 1 == c f π MГц, которая находится в по- лосе пропускания преобразователя. Рис. 11. Исследуемая приемная антенна в центре ТЕМ-камеры На рис. 12 приведены результаты изме- рений временных зависимостей напряжения на выходе преобразователя «ток – напряжение» для случаев, когда нагрузка антенны находилась под углами ϕ = 0° (сопротивление 1R , рис. 2) и ϕ = 180° (сопротивление 7R , рис. 2). Суммарный сигнал, как видно, повторяет форму сигнала, прошедшего ТЕМ-камеру (рис. 10). Рис. 12. Временные зависимости напряжения на выходе пре- образователя «ток – напряжение»: кривая 1 – ϕ = 0°; кривая 2 – ϕ = 180°; кривая 3 – суммарный сигнал П. В. Холод и др. / Электрически большая рамочная… _________________________________________________________________________________________________________________ 56 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2017. Т. 22. № 2 Таким образом, путем суммирования сигналов, принимаемых в диаметрально противо- положных участках круглой рамки, можно заре- гистрировать сигнал без искажений формы элект- рически большой рамкой. Выводы. В результате исследований установлено, что искажение формы импульса, принятого рамочной антенной, у которой пери- метр рамки больше, чем половина пространст- венной длительности фронта импульса падающе- го поля, обусловлено наличием тока, индуциро- ванного электрической составляющей падающего импульсного ЭМ-поля. Для неискаженного приема импульсного ЭМ-поля необходимо выделить из суммарного тока, индуцированного электрической и магнит- ной компонентами ЭМ-поля, ток, наведенный только магнитной составляющей ЭМ-поля. Это можно осуществить путем приема регистрируе- мого импульсного ЭМ-поля двумя ортогональ- ными рамками с последующим взаимным вычи- танием импульсов, принятых каждой из рамок, либо путем суммирования токов, индуцирован- ных в диаметрально противоположных участках круглой рамки. Библиографический список 1. Герц Г. О лучах электрической силы. Успехи физ. наук. 1938. Т. 19, вып. 4. С. 559–570. 2. Швец А. В., Кривонос А. П., Иванов В. К. Комплекс для многокомпонентных измерений СНЧ-ОНЧ электромаг- нитных полей. Радиофизика и электроника. 2016. Т. 7(21), № 4. С. 49–55. 3. Meloling J. H., Meloling J. H., Rockway J. W., Daly M. P., Monges A. R., Allen J. C., Nielsen W. R., McGinnis P. M., Thompson R. B., Mozaffar N. A. A vector-sensing antenna system. IEEE Antennas Propagat. Magazine. 2016. Vol. 58, N 6. P. 57–63. 4. Smith G. S. Loop antennas. Antenna engineering handbook 4th ed. J. L. Volakis, ed. McGraw-Hill Education, 2007. Chapter 5. P. 112–136. 5. Harmuth H. F. Antennas and waveguides for nonsinusoidal waves. New York: Academic Press, 1984. 276 p. 6. Огурцова Т. Н., Почанин Г. П., Холод П. В. Рамочная антенна для приема сверхширокополосных импульсных сигналов. Радиофизика и электроника. Сб. науч. тр. Ин-т радиофизики и электрон. НАН Украины. Харьков, 2003. Т. 8, № 3. С. 429–437. 7. Esselle K. P., Stuchly S. S. Resistively loaded loop as a pulse receiving antenna. IEEE Trans. Antennas Propagat. 1990. Vol. 38, N 7. P. 1123–1126. 8. Partridge R. E. Combined Е and В sensor. Sensor and Simula- tion. Note 3. Notes on EMP and related subjects. Edited by C. E. Baum. Los Alamos Scientific Laboratory. 1964. 3 p. 9. Theobald K. On the properties of loop antennas. Sensor and Simulation. Note 4. Notes on EMP and related subjects. Edit- ed by C. E. Baum. Los Alamos Scientific Laboratory. 1964. 6 p. 10. Baum C. E. Minimizing transit time effects in sensor cables. Sensor and Simulation Note 6. Notes on EMP and related sub- jects. Edited by C. E. Baum. Air Force Weapons Laboratory. 1964. 11 p. 11. Kanda M. An electromagnetic near-field sensor for simultane- ous electric and magnetic field measurement. IEEE Trans. Electromagnet. Compat. 1984. Vol. EMC-26, N 3. P. 102–110. 12. Kanda M. Standard probes for electromagnetic field meas- urements. IEEE Trans. Antennas Propagat. 1993. Vol. 41, N 10. P. 1349–1364. 13. Harmuth H. F., Ding-Rong S. Antennas for nonsinusoidal waves: II – Sensors. IEEE Trans. Electromagnet. Compat. 1983. Vol. EMC-25, N 5. P. 107–115. 14. Taflove A. Computational electrodynamics: The finite– difference time–domain method. New York: Artech House, 1995. 599 p. 15. Taflove A., Hagness S. Computational electrodynamics: The finite–difference time–domain method. Boston: Artech House, 2000. 671 p. 16. Berenger J. A perfectly matched layer for the absorptions of electromagnetics waves. J. Computat. Phys. 1994. Vol. 114, P. 185–200. REFERENCES 1. HERTZ, H., 1938. On the Rays of Electric Force. Uspekhi Fizicheskikh Nauk. Vol. 19, Iss. 4, pp. 559–570 (in Russian). 2. SHVETS, A., KRYVONOS, A., IVANOV, V., 2016. A com- plex for multicomponent mesurements of ELF–VLF electro- magnetic fields. Radiophysics and Electronics. Vol. 7(21), no. 4, pp. 49–55 (in Russian). 3. MELOLING, J., MELOLING, J., ROCKWAY, J., DALY, M., MONGES A., ALLEN, J., NIELSEN, W., MCGINNIS, P., THOMPSON, R., MOZAFFAR, N., 2016. A vector-sensing antenna system. IEEE Antennas Propagat. Magazine. Vol. 58, no. 6, pp. 57–63. 4. SMITH, G., 2007. Loop antennas. Chapter 5. In: J. L. VOLAKIS, ed. Antenna engineering handbook, 4th ed. McGraw-Hill Education, pp. 112–136. 5. HARMUTH, H., 1984. Antennas and waveguides for nonsi- nusoidal waves. New York, Academic Press. 6. OGURTSOVA, T., POCHANIN, G., KHOLOD, P., 2003. A Receiving Loop Antenna for Super-Broadband Pulsed Signals, Telecommunications and Radio Engineering. Vol. 60, Iss. 5&6. DOI: 10.1615/TelecomRadEng.v60.i56.70 7. ESSELLE, K., STUCHLY, S., 1990. Resistively loaded loop as a pulse receiving antenna. IEEE Trans. Antennas Propagat. Vol. 38, no. 7, pp. 1123–1126. 8. PARTRIDGE, R. E., 1964. Combined Е and В sensor. Sensor and Simulation. Note 3. In: C. E. BAUM, ed. Notes on EMP and related subjects. Los Alamos Scientific Laboratory. 9. THEOBALD, K., 1964. On the properties of loop antennas. Sensor and Simulation. Note 4. In: C. E. BAUM, ed. Notes on EMP and related subjects. Los Alamos Scientific Laboratory. 10. BAUM, C. E., 1964. Minimizing transit time effects in sensor cables. Sensor and Simulation. Note 6. In: C. E. BAUM, ed. Notes on EMP and related subjects. Air Force Weapons La- boratory. 11. KANDA, M., 1984. An Electromagnetic Near-field Sensor for Simultaneous Electric and Magnetic Field Measurement. IEEE Trans. Electromagnet. Compat. Vol. EMC-26, no. 3, pp. 102–110. 12. KANDA, M., 1993. Standard probes for electromagnetic field measurements. IEEE Trans. Antennas Propagat. Vol. 41, no. 10, pp. 1349–1364. 13. HARMUTH, H., DING-RONG, S., 1983. Antennas for nonsi- nusoidal waves: II – Sensors. IEEE Trans. Electromagnet. Compat. Vol. EMC-25, no. 5, pp. 107–115. 14. TAFLOVE, A., 1995. Computational electrodynamics: The finite–difference time–domain method. New York, Artech House. 15. TAFLOVE, A., Hagness, S., 2000. Computational electrody- namics: The finite–difference time–domain method. Boston, Artech House. 16. BERENGER, J., 1994. A perfectly matched layer for the absorptions of electromagnetics waves. J. Computat. Phys. Vol. 114, pp. 185–200. Рукопись поступила 24.04.2017. П. В. Холод и др. / Электрически большая рамочная… _________________________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2017. Т. 22. № 2 57 P. V. Kholod, L. A. Varyanitsa-Roshchupkina, Т. N. Ogurtsova ELECTRICALLY LARGE LOOP ANTENNA FOR RECEIVING UWB PULSED FIELDS The causes of afterpulse current oscillations in electrically large loop antennas have been found basing on the analysis of results of simulation of the space-time current distr- ?bution induced by electric and magnetic field components in the circular and rectangular loops. It has been determined that the pulse shape distortion is due to the current induced by the electric component of the incident field. For undistorted reception, it is necessary to isolate only the current induced by the magnetic component from the total current. To do this, it is sufficient to sum the currents induced in diametrically opposite sections of the circular loop. It has been found experimentally that undistorted reception can be ensured by summing the signals recorded in diametrically opposite sections of the circular loop. Key words: loop antenna, UWB antennas, EMF, space-time currents distributions. П. В. Холод, Л. А. Варяниця-Рощупкіна, Т. М. Огурцова ЕЛЕКТРИЧНО ВЕЛИКА РАМКОВА АНТЕНА ДЛЯ ПРИЙМАННЯ НАДШИРОКОСМУГОВИХ ІМПУЛЬСНИХ ПОЛІВ На основі аналізу результатів моделювання просто- рово-часових розподілів струмів, індукованих електричною і магнітною компонентами поля в круглій і прямокутній рам- ках, з’ясовані причини виникнення післяімпульсних коливань струмів у електрично великих рамкових антенах. Встановлено, що спотворення форми імпульсу обумовлене наявністю струму, індукованого електричною компонентою поля, яке падає на рамку. Для неспотвореного приймання необхідно виділяти з загального струму тільки струм, наведений магнітною компо- нентою. Для здійснення цього досить просумувати струми, індуковані в діаметрально протилежних ділянках круглої рамки. Експериментально підтверджено, що неспотворене приймання можна забезпечити шляхом сумування сигналів, що реєструються в діаметрально протилежних ділянках круглої рамки. Ключові слова: рамкова антена, надширокосмугові антени, ЕРС, просторово-часовий розподіл струмів. ЭЛЕКТРИЧЕСКИ БОЛЬШАЯ РАМОЧНАЯ АНТЕННА ДЛЯ ПРИЕМА СВЕРХШИРОКОПОЛОСНЫХ ИМПУЛЬСНЫХ ПОЛЕЙ Библиографический список << /ASCII85EncodePages false /AllowTransparency false /AutoPositionEPSFiles true /AutoRotatePages /None /Binding /Left /CalGrayProfile (Dot Gain 20%) /CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2) /sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CannotEmbedFontPolicy /Error /CompatibilityLevel 1.4 /CompressObjects /Tags /CompressPages true /ConvertImagesToIndexed true /PassThroughJPEGImages true /CreateJobTicket false /DefaultRenderingIntent /Default /DetectBlends true /DetectCurves 0.0000 /ColorConversionStrategy /CMYK /DoThumbnails false /EmbedAllFonts true /EmbedOpenType false /ParseICCProfilesInComments true /EmbedJobOptions true /DSCReportingLevel 0 /EmitDSCWarnings false /EndPage -1 /ImageMemory 1048576 /LockDistillerParams false /MaxSubsetPct 100 /Optimize true /OPM 1 /ParseDSCComments true /ParseDSCCommentsForDocInfo true /PreserveCopyPage true /PreserveDICMYKValues true /PreserveEPSInfo true /PreserveFlatness true /PreserveHalftoneInfo false /PreserveOPIComments true /PreserveOverprintSettings true /StartPage 1 /SubsetFonts true /TransferFunctionInfo /Apply /UCRandBGInfo /Preserve /UsePrologue false /ColorSettingsFile () /AlwaysEmbed [ true ] /NeverEmbed [ true ] /AntiAliasColorImages false /CropColorImages true /ColorImageMinResolution 300 /ColorImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleColorImages true /ColorImageDownsampleType /Bicubic /ColorImageResolution 300 /ColorImageDepth -1 /ColorImageMinDownsampleDepth 1 /ColorImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeColorImages true /ColorImageFilter /DCTEncode /AutoFilterColorImages true /ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG /ColorACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /ColorImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000ColorACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000ColorImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasGrayImages false /CropGrayImages true /GrayImageMinResolution 300 /GrayImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleGrayImages true /GrayImageDownsampleType /Bicubic /GrayImageResolution 300 /GrayImageDepth -1 /GrayImageMinDownsampleDepth 2 /GrayImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeGrayImages true /GrayImageFilter /DCTEncode /AutoFilterGrayImages true /GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG /GrayACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /GrayImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000GrayACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000GrayImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasMonoImages false /CropMonoImages true /MonoImageMinResolution 1200 /MonoImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleMonoImages true /MonoImageDownsampleType /Bicubic /MonoImageResolution 1200 /MonoImageDepth -1 /MonoImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeMonoImages true /MonoImageFilter /CCITTFaxEncode /MonoImageDict << /K -1 >> /AllowPSXObjects false /CheckCompliance [ /None ] /PDFX1aCheck false /PDFX3Check false /PDFXCompliantPDFOnly false /PDFXNoTrimBoxError true /PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXSetBleedBoxToMediaBox true /PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXOutputIntentProfile () /PDFXOutputConditionIdentifier () /PDFXOutputCondition () /PDFXRegistryName () /PDFXTrapped /False /CreateJDFFile false /Description << /ARA <FEFF06270633062A062E062F0645002006470630064700200627064406250639062F0627062F0627062A002006440625064606340627062100200648062B062706260642002000410064006F00620065002000500044004600200645062A064806270641064206290020064406440637062806270639062900200641064A00200627064406450637062706280639002006300627062A0020062F0631062C0627062A002006270644062C0648062F0629002006270644063906270644064A0629061B0020064A06450643064600200641062A062D00200648062B0627062606420020005000440046002006270644064506460634062306290020062806270633062A062E062F062706450020004100630072006F0062006100740020064800410064006F006200650020005200650061006400650072002006250635062F0627063100200035002E0030002006480627064406250635062F062706310627062A0020062706440623062D062F062B002E0635062F0627063100200035002E0030002006480627064406250635062F062706310627062A0020062706440623062D062F062B002E> /BGR <FEFF04180437043f043e043b043704320430043904420435002004420435043704380020043d0430044104420440043e0439043a0438002c00200437043000200434043000200441044a0437043404300432043004420435002000410064006f00620065002000500044004600200434043e043a0443043c0435043d04420438002c0020043c0430043a04410438043c0430043b043d043e0020043f044004380433043e04340435043d04380020043704300020043204380441043e043a043e043a0430044704350441044204320435043d0020043f04350447043004420020043704300020043f044004350434043f0435044704300442043d04300020043f043e04340433043e0442043e0432043a0430002e002000200421044a04370434043004340435043d043804420435002000500044004600200434043e043a0443043c0435043d044204380020043c043e0433043004420020043404300020044104350020043e0442043204300440044f0442002004410020004100630072006f00620061007400200438002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020043800200441043b0435043404320430044904380020043204350440044104380438002e> /CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002> /CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002> /CZE <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> /DAN <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> /DEU <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> /ESP <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> /ETI <FEFF004b00610073007500740061006700650020006e0065006900640020007300e4007400740065006900640020006b00760061006c006900740065006500740073006500200074007200fc006b006900650065006c007300650020007000720069006e00740069006d0069007300650020006a0061006f006b007300200073006f00620069006c0069006b0065002000410064006f006200650020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e00740069006400650020006c006f006f006d006900730065006b0073002e00200020004c006f006f0064007500640020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e00740065002000730061006100740065002000610076006100640061002000700072006f006700720061006d006d006900640065006700610020004100630072006f0062006100740020006e0069006e0067002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020006a00610020007500750065006d006100740065002000760065007200730069006f006f006e00690064006500670061002e000d000a> /FRA <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> /GRE <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a stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.) /HUN <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> /ITA <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> /JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002> /KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e> /LTH <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> /LVI <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> /NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.) /NOR <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> /POL <FEFF0055007300740061007700690065006e0069006100200064006f002000740077006f0072007a0065006e0069006100200064006f006b0075006d0065006e007400f300770020005000440046002000700072007a0065007a006e00610063007a006f006e00790063006800200064006f002000770079006400720075006b00f30077002000770020007700790073006f006b00690065006a0020006a0061006b006f015b00630069002e002000200044006f006b0075006d0065006e0074007900200050004400460020006d006f017c006e00610020006f007400770069006500720061010700200077002000700072006f006700720061006d006900650020004100630072006f00620061007400200069002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002000690020006e006f00770073007a0079006d002e> /PTB <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> /RUM <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> /RUS <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> /SKY <FEFF0054006900650074006f0020006e006100730074006100760065006e0069006100200070006f0075017e0069007400650020006e00610020007600790074007600e100720061006e0069006500200064006f006b0075006d0065006e0074006f0076002000410064006f006200650020005000440046002c0020006b0074006f007200e90020007300610020006e0061006a006c0065007001610069006500200068006f0064006900610020006e00610020006b00760061006c00690074006e00fa00200074006c0061010d00200061002000700072006500700072006500730073002e00200056007900740076006f00720065006e00e900200064006f006b0075006d0065006e007400790020005000440046002000620075006400650020006d006f017e006e00e90020006f00740076006f00720069016500200076002000700072006f006700720061006d006f006300680020004100630072006f00620061007400200061002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002000610020006e006f0076016100ed00630068002e> /SLV <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> /SUO <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> /SVE <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> /TUR <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> /UKR <FEFF04120438043a043e0440043804410442043e043204430439044204350020044604560020043f043004400430043c043504420440043800200434043b044f0020044104420432043e04400435043d043d044f00200434043e043a0443043c0435043d044204560432002000410064006f006200650020005000440046002c0020044f043a04560020043d04300439043a04400430044904350020043f045604340445043e0434044f0442044c00200434043b044f0020043204380441043e043a043e044f043a04560441043d043e0433043e0020043f0435044004350434043404400443043a043e0432043e0433043e0020043404400443043a0443002e00200020042104420432043e04400435043d045600200434043e043a0443043c0435043d0442043800200050004400460020043c043e0436043d04300020043204560434043a0440043804420438002004430020004100630072006f006200610074002004420430002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002004300431043e0020043f04560437043d04560448043e04570020043204350440044104560457002e> /ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.) >> /Namespace [ (Adobe) (Common) (1.0) ] /OtherNamespaces [ << /AsReaderSpreads false /CropImagesToFrames true /ErrorControl /WarnAndContinue /FlattenerIgnoreSpreadOverrides false /IncludeGuidesGrids false /IncludeNonPrinting false /IncludeSlug false /Namespace [ (Adobe) (InDesign) (4.0) ] /OmitPlacedBitmaps false /OmitPlacedEPS false /OmitPlacedPDF false /SimulateOverprint /Legacy >> << /AddBleedMarks false /AddColorBars false /AddCropMarks false /AddPageInfo false /AddRegMarks false /ConvertColors /ConvertToCMYK /DestinationProfileName () /DestinationProfileSelector /DocumentCMYK /Downsample16BitImages true /FlattenerPreset << /PresetSelector /MediumResolution >> /FormElements false /GenerateStructure false /IncludeBookmarks false /IncludeHyperlinks false /IncludeInteractive false /IncludeLayers false /IncludeProfiles false /MultimediaHandling /UseObjectSettings /Namespace [ (Adobe) (CreativeSuite) (2.0) ] /PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK /PreserveEditing true /UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged /UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile /UseDocumentBleed false >> ] >> setdistillerparams << /HWResolution [2400 2400] /PageSize [612.000 792.000] >> setpagedevice

Электрически большая рамочная антенна для приема сверхширокополосных импульсных полей

Репозитарії

Схожі ресурси