Applications of the Kharkov potential in the theory of nuclear forces and nuclear reactions
The Kharkov potential is a recent field theoretical model of nucleon-nucleon (NN) interaction that has been built
 up in the framework of the instant form of relativistic dynamics starting with the total Hamiltonian of interacting
 meson and nucleon fields and using the method of uni...
Gespeichert in:
| Veröffentlicht in: | Вопросы атомной науки и техники |
|---|---|
| Datum: | 2018 |
| Hauptverfasser: | , , , , , |
| Format: | Artikel |
| Sprache: | Englisch |
| Veröffentlicht: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2018
|
| Schlagworte: | |
| Online Zugang: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/147237 |
| Tags: |
Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Zitieren: | Applications of the Kharkov potential in the theory of nuclear forces and nuclear reactions / A. Arslanaliev, H. Kamada, A. Shebeko, M. Stepanova, H. Witala, S. Yakovlev // Вопросы атомной науки и техники. — 2018. — № 3. — С. 3-7. — Бібліогр.: 5 назв. — англ. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860117531875868672 |
|---|---|
| author | Arslanaliev, A. Kamada, H. Shebeko, A. Stepanova, M. Witala, H. Yakovlev, S. |
| author_facet | Arslanaliev, A. Kamada, H. Shebeko, A. Stepanova, M. Witala, H. Yakovlev, S. |
| citation_txt | Applications of the Kharkov potential in the theory of nuclear forces and nuclear reactions / A. Arslanaliev, H. Kamada, A. Shebeko, M. Stepanova, H. Witala, S. Yakovlev // Вопросы атомной науки и техники. — 2018. — № 3. — С. 3-7. — Бібліогр.: 5 назв. — англ. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Вопросы атомной науки и техники |
| description | The Kharkov potential is a recent field theoretical model of nucleon-nucleon (NN) interaction that has been built
up in the framework of the instant form of relativistic dynamics starting with the total Hamiltonian of interacting
meson and nucleon fields and using the method of unitary clothing transformations (UCTs). The latter connect the
representation of “bare” particles (BPR) and the representation of “clothed” particles (CPR), i.e., the particles with
physical properties. Unlike many available NN potentials each of which is the kernel of the corresponding nonrelativistic Lippmann-Schwinger (LS) equation this potential being dependent in momentum space on the Feynman-like
propagators and covariant cutoff factors at the meson-nucleon vertices is the kernel of relativistic integral equations
for the NN bound and scattering states. We show our calculations with the Bonn and Kharkov potentials for such
quantities as the phase shifts in the neutron-proton scattering up to the pion production threshold, the binding energies of deuteron and triton, the nucleon momentum distributions in these nuclei and some Nd elastic scattering observables. Special attention is paid to finding from the contemporary n-p phase shift analysis some optimum values
of the adjustable parameters included.
Харківський потенціал, у недавній час запропонована теоретико-польова модель нуклон-нуклонної (NN)
взаємодії, був побудований в рамках так званої миттєвої форми релятивістської динаміки, маючи гамільтоніан взаємодіючих мезонних і нуклонного полів і використовуючи метод унітарних одягаючих перетворень.
Ці перетворення пов'язують зображення “голих” частинок з зображенням “одягнених” частинок, тобто частинок з спостережуваними (фізичними) властивостями. На відміну від багатьох NN-потенціалів, кожен з
яких є ядром відповідного нерелятивістського рівняння Ліпмана-Швінгера, цей потенціал, що залежить у
імпульсному просторі від фейнман-подібних пропагаторів і коваріантних обрізуючих факторів у мезоннуклонних вершинах, є ядром релятивістських інтегральних рівнянь для NN-пов'язаних станів і станів розсіювання. Ми покажемо наші обчислення з Боннським та Харківським потенціалами для таких величин, як
фазові зрушення в нейтрон-протонному розсіюванні до порога народження піонів, енергій зв'язку дейтрона і
тритона, імпульсних розподілів нуклонів у цих ядрах і деяких спостережуваних у пружному Ndрозсіюванні. Особлива увага приділяється визначенню з сучасного n-p-фазового аналізу оптимальних значень для підгоночних параметрів.
Харьковский потенциал, недавно предложенная теоретико-полевая модель нуклон-нуклонного (NN) взаимодействия, был построен в рамках так называемой мгновенной формы релятивистской динамики, имея
гамильтониан взаимодействующих мезонных и нуклонного полей и используя метод унитарных одевающих
преобразований. Эти преобразования связывают представление “голых” частиц с представлением “одетых”
частиц, т.е. частиц с наблюдаемыми (физическими) свойствами. В отличие от многих NN-потенциалов, каждый из которых является ядром соответствующего нерелятивистского уравнения Липманна-Швингера, этот
потенциал, зависящий в импульсном пространстве от фейнман-подобных пропагаторов и ковариантных обрезающих факторов в мезон-нуклонных вершинах, является ядром релятивистских интегральных уравнений
для NN-связанных состояний и состояний рассеяния. Мы покажем наши вычисления с Боннским и Харьковским потенциалами для таких величин, как фазовые сдвиги в нейтрон-протонном рассеянии до порога рождения пионов, энергий связи дейтрона и тритона, импульсных распределений нуклонов в этих ядрах и некоторых наблюдаемых в упругом Nd-рассеянии. Особое внимание уделяется определению из современного np-фазового анализа оптимальных значений для подгоночных параметров.
|
| first_indexed | 2025-12-07T17:37:37Z |
| format | Article |
| fulltext |
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2018. №3(115) 3
NUCLEAR PHYSICS AND ELEMENTARY PARTICLES
APPLICATIONS OF THE KHARKOV POTENTIAL IN THE THEORY
OF NUCLEAR FORCES AND NUCLEAR REACTIONS
A. Arslanaliev
1
, H. Kamada
2
, A. Shebeko
3
, M. Stepanova
4
, H. Witala
5
, S. Yakovlev
4
1
V.N. Karazin Kharkiv National University, Kharkov, Ukraine;
2
Faculty of Engineering, Kyushu Institute of Technology, Kitakyushu, Japan;
3
National Science Center “Kharkov Institute of Physics and Technology”, Kharkov, Ukraine;
4
Faculty of Physics, Department of Computational Physics, Saint-Petersburg State University,
Saint-Petersburg, Russia;
5
M. Smoluchowski Institute of Physics, Jagiellonian University, Krakow, Poland
The Kharkov potential is a recent field theoretical model of nucleon-nucleon (NN) interaction that has been built
up in the framework of the instant form of relativistic dynamics starting with the total Hamiltonian of interacting
meson and nucleon fields and using the method of unitary clothing transformations (UCTs). The latter connect the
representation of “bare” particles (BPR) and the representation of “clothed” particles (CPR), i.e., the particles with
physical properties. Unlike many available NN potentials each of which is the kernel of the corresponding nonrela-
tivistic Lippmann-Schwinger (LS) equation this potential being dependent in momentum space on the Feynman-like
propagators and covariant cutoff factors at the meson-nucleon vertices is the kernel of relativistic integral equations
for the NN bound and scattering states. We show our calculations with the Bonn and Kharkov potentials for such
quantities as the phase shifts in the neutron-proton scattering up to the pion production threshold, the binding ener-
gies of deuteron and triton, the nucleon momentum distributions in these nuclei and some Nd elastic scattering ob-
servables. Special attention is paid to finding from the contemporary n-p phase shift analysis some optimum values
of the adjustable parameters included.
PACS: 21.45.+v; 24.10.Jv; 11.80.-m
INTRODUCTION
In many textbooks on nuclear physics we encounter
the following form
H K V
of the nuclear Hamiltonian, where K is the one-body
operator of kinetic energy and the interaction between
nucleons
( , ) ( , , ) ...( , , 1,2,..., )
i j i j k
V V i j V i j k i j k N
(1)
consists of the two-body ( , )V i j , three-body ( , , )V i j k
and more complex forces. The UCT method [1, 2] al-
lows us to construct such interactions on one and the
same physical footing.
Our departure point is the Hamiltonian of interacting
meson and nucleon fields in case of mesodynamics with
the Yukawa-type couplings between mesons (, , , )
and nucleons (antinucleons). As an illustration, in case
of the vector mesons we separate out the scalar Hsc(x)
and nonscalar Hnonsc(x) contributions
v
v v v( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ),
4
sc
f
H x g x x x x x x
m
(2)
2
v
0 02
v
2
v
0 02
( ) ( ) ( ) ( ) ( )
2
( ) ( ) ( ) ( )
4
nonsc
i i
g
H x x x x x
m
f
x x x x
m
(3)
to the Hamiltonian density. Here
v v v( ) ( ) ( )x x x
the tensor of vector field v ( ) ( 0,1,2,3)x in the
Schrodinger (S) picture. In its turn, the fields involved
can be expressed through the creation and destruction
operators that meet
†
0 '
† †
( ', '), ( , ) ( ')
( , ), ( ', ') ( , ), ( ', ') 0,
ssa p s a p s p p p
a p s a p s a p s a p s
(4)
where
2 2
0p p m , m the mass of particle and s its
spin index, if any.
The method in question is aimed at expressing a
field Hamiltonian through the so-called clothed-particle
creation (annihilation) operators c , e.g., † ( )c ca a for
bosons, † ( )c cb b for fermions and † ( )c cd d for antifermi-
ons via UCTs †( ) ( ) exp( ),cW W R R R in the
similarity transformation
†( ) ( )c c cW W , (5)
that connects a primary set in BPR with the new op-
erators in CPR.
A key point of the clothing procedure of interested is
to remove the so-called bad terms from the Hamiltonian.
†
( ) ( ) ( )
( ) ( ) ( ) ( ).
F I
c c c c
H H H H
W H W K
(6)
By definition, such terms prevent the physical vacu-
um ( H lowest eigenstate) and one-clothed-
particle states
† ( )c cn a n to be H eigenvectors
for all n considered. In this context all primary Yuka-
wa-type (trilinear) couplings shown above should be
eliminated as a whole.
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2018. №3(115) 4
1. RELATIVISTIC INTERACTIONS
IN MESON-NUCLEON SYSTEM
Omitting some details, we arrive to a new form of
our field theoretical Hamiltonian
( )c F IH K K K , (7)
with a new free part
† † †( ) ~F F c c c c c c cK H a a b b d d
and interaction IK between the clothed particles.
Doing so, we get the following operator structure
† †
† † † †
~ ( )
( ) ( )
I c c c c
c c c c c c c c
K a b a b N N
b b b b NN NN d d d d NN NN
† † †
† †
( ) ...
[ . .]( 2 ) ...
c c c c c c
c c c c
b b b b b b NNN NNN
a a b d H c NN
(8)
† † †[ . .]( ) ...c c c c ca b b b b H c NN NN
separate terms of which are responsible for different
processes in the given system.
In this context, we will confine ourselves to the nu-
cleon-nucleon interaction operator, viz., after normal
ordering of the fermion operators we derive NN NN
interaction operator generated by the one-pion-
exchange, i.e., exchange by the intermediate pseudosca-
lar boson with the physical mass (Fig. 1).
1 2 1 2 1 2 1 2 1 2 2
†
1
†( ) ( , ; , ) ( ) ( ) ( ) ( ),NN c c c cK NN NN d p dp dp dp V p p p p b p b p b p b p (9)
1 2 1 2
2 2
1 2 1 2 1 21 2 3
1
( , ; , ) ( )
2 (2 )
NN
p p p p
g m
V p p p p p p p p
E E E E
5 1 5 21 22 2
1 1
1
( ) ( ) ( ) ( ).
( )
u p u p u p u p
p p
(10)
The corresponding relativistic and properly symmetrized NN quasipotential is
1 2 1 2
† † † †( ) ( ) | ( ) | ( ) ( ) ,c c c cb p b p K NN NN b p b p
1 2 1 2
2 2
1 2 1 2 1 2 1 23
1
( , ; , ) ( )
2 (2 ) 2
NN
p p p p
g m
V p p p p p p p p
E E E E
5 1 5 21 22 2 2 2
1 1 2 2
1 1 1
( ) ( ) ( ) ( ) (1 2).
2 ( ) ( )
u p u p u p u p
p p p p
(11)
A distinctive feature of this potential is the presence
of the covariant (Feynman-like) “propagator”
2 2 2 2
1 1 2 2
1 1 1
.
2 ( ) ( )p p p p
On the energy shell for the NN scattering, that is
1 2 1 2
,i p p fp p
E E E E E E this expression is
converted into the genuine Feynman propagator. It is
typical of other interactions.
Fig. 1. The one-meson-exchange off energy-shell graphs (left) and Feynman diagrams (right) for NN scattering
2. CALCULATIONS OF THE PHASE-SHIFTS
FOR n-p-SCATTERING
We will compare our calculations [3] with the Khar-
kov potential and those by the Bonn group. To clarify
some similarities and differences between them, one
needs keep in mind that the potential B by the Bonn
group can be obtained from the Kharkov potential with
help of the replacements for boson propagators
1 1
2 22 2' m ' m ,b bp p p p
cut-off functions
2 2 2 2
2 22 2
,
' '
b bn n
b b b b
b b
m m
p p p p
and neglecting off-energy-shell corrections and tensor-
tensor term
0
2
' 02
0 0
2(E E ) ( )
4
( ) ( ) ( ) 0.
v
p p g
f
u p
m
u p u ugp p
It has turned out that the values of the adjustable pa-
rameters (coupling constants and cut-off factors) which
provide a fair treatment of the available n-p scattering
data can be considerably different for the both models
(Table 1).
In Fig. 2 we show the energy dependence of the
phase shifts and the mixing parameter
1 that regulates
the
3 3
1 1S D transitions, while Fig. 3 allow us to see the
off-energy-shell differences for the corresponding half-
off-shell R matrices. Recall that on-shell R matrix
elements 0, 0,( )R p p are proportional to 0tan ( )p .
on
en-
ergy-
shell
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2018. №3(115) 5
Table 1
The best-fit parameters for the two models
Meson Bonn UCT3 UCT4
2g
/4
m
14.4
1700
138.03
14.67
2497
138.03
14.31
2364.25
138.03
2g
/4
m
3
1500
548.8
6.11
955.0
548.8
4.67
1188.87
548.8
2g
/4
f /g
m
0.9
1850
6.1
769
1.54
1483
5.2
769
1.38
1469.78
5.75
769
2g
/4
m
24.5
1850
782.6
28.13
2061
782.6
28.25
2017.27
782.6
2g
/4
m
2.488
2000
983
2.04
2349.97
983
1.85
2004.05
983
, T = 0,
(T = 1)
2g
/4
m
18.3773, (8.9437)
2000, (1900)
720, (550)
18.576, (11.11)
1611.54, (1986)
713.04, (565.4)
19.20, (10.93)
1727.02, (2241.14)
721.58, (567.03)
Column UCT3 (UCT4) fits the Bonn potential (WCJ1 potential from [4]).
a
b
Fig. 2. Neutron-proton phase-shifts for the uncoupled (a)
and coupled (b) partial waves versus the nucleon kinetic
energy in the lab. frame with the UCT3 parameters
Fig. 3. Half-off-shell R-matrices for uncoupled waves
at lab. energy equal to 150 MeV (p0 =265 MeV)
3. DEUTERON AND TRITON PROPERTIES
Some results of our calculations are collected in
Tables 2 and 3.
Table 2
Deuteron and low-energy parameters. The experimental
values are from Table 4.2 in [5]
Parameters Bonn B UCT3 Experiment
(fm)sa -23.71 -23.724 -23.748 0.010
(fm)sr 2.71 2.725 2.75 0.05
(fm)ta 5.426 5.41 5.419 0.007
(fm)tr 1.761 1.772 1.754 0.008
(MeV)d 2.223 2.243 2.224575
(%)DP 4.99 5.35 -
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2018. №3(115) 6
Table 3
Triton binding energies of Kharkov potential compare
with other popular solutions (in MeV)
Solution
Relativistic
(Nonrelativistic)
Difference
Kharkov (UCT3) -7.72 (-7.838) 0.066
Bonn -8.14 0.099
CD-Bonn -8.150 (-8.249) -
Experiment 8.48
The shift observed in these p dependences of the
deuteron wave function component ( )u p (Fig. 4) is of
interest for further explorations. These wave functions
have following normalization
2 2 2
0 2
0
( ) ( ) 1 .p dp p p
Fig. 4. Deuteron wave functions
0 ( ) ( )p u p
and
2 ( ) ( ).p w p Solid (dotted) curves
for Bonn Potential B (Kharkov) potential
In addition, we compare in Fig. 5 the nucleon mo-
mentum distributions for the triton (left) and the deuter-
on (right).
Fig. 5. Deuteron (left) and triton (right) nucleon
momentum distributions
4. SUMMARY
Starting from a total Hamiltonian for interacting me-
son and nucleon fields, we come to Hamiltonian and
boost generator in CPR whose interaction parts consist
of new relativistic interactions responsible for physical
(not virtual) processes, particularly, in the system of
bosons (-, -, -, - mesons) and fermions (nucleons
and antinucleons). The corresponding quasipotentials
(these essentially nonlocal objects) for binary processes
NN NN , NN NN , etc. and are Hermitian and
energy independent. It makes them attractive for various
applications in nuclear physics. They embody the off-
shell and recoil effects (the latter in all orders of the 1/c
2
expansion) without addressing to any off-shell extrap-
olations of the S matrix for the NN scattering.
Triton wave function is solved by the Faddeev 3-
body theory with Kharkov potential. The magnitude of
the binding energy of the triton (7.77 MeV) is smaller
than data (8.48 MeV). This is the same situation of the
case which one have calculated using the nonrelativistic
potential, e.g., CDBonn. Therefore we may need the so-
called 3-body force.
As a whole, persistent clouds of virtual particles are
no longer explicitly contained in CPR, and their influ-
ence is included in properties of clothed particles (these
quasiparticles of UCT method). In addition, we would
like to stress that problem of the mass and vertex
renormalizations is intimately interwoven with con-
structing the interactions between clothed nucleons.
Renormalized quantities are calculated step by step in
course of clothing procedure unlike some approaches,
where they are introduced by "hands".
REFERENCES
1. I. Dubovyk and A. Shebeko // Few-Body Syst. 2010,
v. 48, p. 109.
2. A.V. Shebeko. Chapter 1 // Advances in Quantum
Field Theory ed. S. Ketov. 2012, p. 3-30.
3. H. Kamada, A. Shebeko, and A. Arslanaliev // Few-
Body Syst. 2017, v. 58, p. 70.
4. F. Gross, A. Stadler // Phys. Rev. 2008, v. C78,
p. 014005.
5. R. Machleidt // Adv. Nucl. Phys. 1989, v. 19, p. 189.
Article received 19.03.2018
ISSN 1562-6016. ВАНТ. 2018. №3(115) 7
ПРИМЕНЕНИЯ ХАРЬКОВСКОГО ПОТЕНЦИАЛА
В ТЕОРИИ ЯДЕРНЫХ СИЛ И ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ
A. Арсланалиев, H. Kamada, A. Шебеко, M. Степанова, H. Witala, С. Яковлев
Харьковский потенциал, недавно предложенная теоретико-полевая модель нуклон-нуклонного (NN) вза-
имодействия, был построен в рамках так называемой мгновенной формы релятивистской динамики, имея
гамильтониан взаимодействующих мезонных и нуклонного полей и используя метод унитарных одевающих
преобразований. Эти преобразования связывают представление “голых” частиц с представлением “одетых”
частиц, т.е. частиц с наблюдаемыми (физическими) свойствами. В отличие от многих NN-потенциалов, каж-
дый из которых является ядром соответствующего нерелятивистского уравнения Липманна-Швингера, этот
потенциал, зависящий в импульсном пространстве от фейнман-подобных пропагаторов и ковариантных об-
резающих факторов в мезон-нуклонных вершинах, является ядром релятивистских интегральных уравнений
для NN-связанных состояний и состояний рассеяния. Мы покажем наши вычисления с Боннским и Харьков-
ским потенциалами для таких величин, как фазовые сдвиги в нейтрон-протонном рассеянии до порога рож-
дения пионов, энергий связи дейтрона и тритона, импульсных распределений нуклонов в этих ядрах и неко-
торых наблюдаемых в упругом Nd-рассеянии. Особое внимание уделяется определению из современного n-
p-фазового анализа оптимальных значений для подгоночных параметров.
ЗАСТОСУВАННЯ ХАРКІВСЬКОГО ПОТЕНЦІАЛУ
В ТЕОРІЇ ЯДЕРНИХ СИЛ І ЯДЕРНИХ РЕАКЦІЙ
A. Арсланалієв, H. Kamada, О. Шебеко, M. Степанова, H. Witala, С. Яковлев
Харківський потенціал, у недавній час запропонована теоретико-польова модель нуклон-нуклонної (NN)
взаємодії, був побудований в рамках так званої миттєвої форми релятивістської динаміки, маючи гамільто-
ніан взаємодіючих мезонних і нуклонного полів і використовуючи метод унітарних одягаючих перетворень.
Ці перетворення пов'язують зображення “голих” частинок з зображенням “одягнених” частинок, тобто час-
тинок з спостережуваними (фізичними) властивостями. На відміну від багатьох NN-потенціалів, кожен з
яких є ядром відповідного нерелятивістського рівняння Ліпмана-Швінгера, цей потенціал, що залежить у
імпульсному просторі від фейнман-подібних пропагаторів і коваріантних обрізуючих факторів у мезон-
нуклонних вершинах, є ядром релятивістських інтегральних рівнянь для NN-пов'язаних станів і станів роз-
сіювання. Ми покажемо наші обчислення з Боннським та Харківським потенціалами для таких величин, як
фазові зрушення в нейтрон-протонному розсіюванні до порога народження піонів, енергій зв'язку дейтрона і
тритона, імпульсних розподілів нуклонів у цих ядрах і деяких спостережуваних у пружному Nd-
розсіюванні. Особлива увага приділяється визначенню з сучасного n-p-фазового аналізу оптимальних зна-
чень для підгоночних параметрів.
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-147237 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | English |
| last_indexed | 2025-12-07T17:37:37Z |
| publishDate | 2018 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Arslanaliev, A. Kamada, H. Shebeko, A. Stepanova, M. Witala, H. Yakovlev, S. 2019-02-13T19:41:38Z 2019-02-13T19:41:38Z 2018 Applications of the Kharkov potential in the theory of nuclear forces and nuclear reactions / A. Arslanaliev, H. Kamada, A. Shebeko, M. Stepanova, H. Witala, S. Yakovlev // Вопросы атомной науки и техники. — 2018. — № 3. — С. 3-7. — Бібліогр.: 5 назв. — англ. 1562-6016 PACS: 21.45.+v; 24.10.Jv; 11.80.-m https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/147237 The Kharkov potential is a recent field theoretical model of nucleon-nucleon (NN) interaction that has been built
 up in the framework of the instant form of relativistic dynamics starting with the total Hamiltonian of interacting
 meson and nucleon fields and using the method of unitary clothing transformations (UCTs). The latter connect the
 representation of “bare” particles (BPR) and the representation of “clothed” particles (CPR), i.e., the particles with
 physical properties. Unlike many available NN potentials each of which is the kernel of the corresponding nonrelativistic Lippmann-Schwinger (LS) equation this potential being dependent in momentum space on the Feynman-like
 propagators and covariant cutoff factors at the meson-nucleon vertices is the kernel of relativistic integral equations
 for the NN bound and scattering states. We show our calculations with the Bonn and Kharkov potentials for such
 quantities as the phase shifts in the neutron-proton scattering up to the pion production threshold, the binding energies of deuteron and triton, the nucleon momentum distributions in these nuclei and some Nd elastic scattering observables. Special attention is paid to finding from the contemporary n-p phase shift analysis some optimum values
 of the adjustable parameters included. Харківський потенціал, у недавній час запропонована теоретико-польова модель нуклон-нуклонної (NN)
 взаємодії, був побудований в рамках так званої миттєвої форми релятивістської динаміки, маючи гамільтоніан взаємодіючих мезонних і нуклонного полів і використовуючи метод унітарних одягаючих перетворень.
 Ці перетворення пов'язують зображення “голих” частинок з зображенням “одягнених” частинок, тобто частинок з спостережуваними (фізичними) властивостями. На відміну від багатьох NN-потенціалів, кожен з
 яких є ядром відповідного нерелятивістського рівняння Ліпмана-Швінгера, цей потенціал, що залежить у
 імпульсному просторі від фейнман-подібних пропагаторів і коваріантних обрізуючих факторів у мезоннуклонних вершинах, є ядром релятивістських інтегральних рівнянь для NN-пов'язаних станів і станів розсіювання. Ми покажемо наші обчислення з Боннським та Харківським потенціалами для таких величин, як
 фазові зрушення в нейтрон-протонному розсіюванні до порога народження піонів, енергій зв'язку дейтрона і
 тритона, імпульсних розподілів нуклонів у цих ядрах і деяких спостережуваних у пружному Ndрозсіюванні. Особлива увага приділяється визначенню з сучасного n-p-фазового аналізу оптимальних значень для підгоночних параметрів. Харьковский потенциал, недавно предложенная теоретико-полевая модель нуклон-нуклонного (NN) взаимодействия, был построен в рамках так называемой мгновенной формы релятивистской динамики, имея
 гамильтониан взаимодействующих мезонных и нуклонного полей и используя метод унитарных одевающих
 преобразований. Эти преобразования связывают представление “голых” частиц с представлением “одетых”
 частиц, т.е. частиц с наблюдаемыми (физическими) свойствами. В отличие от многих NN-потенциалов, каждый из которых является ядром соответствующего нерелятивистского уравнения Липманна-Швингера, этот
 потенциал, зависящий в импульсном пространстве от фейнман-подобных пропагаторов и ковариантных обрезающих факторов в мезон-нуклонных вершинах, является ядром релятивистских интегральных уравнений
 для NN-связанных состояний и состояний рассеяния. Мы покажем наши вычисления с Боннским и Харьковским потенциалами для таких величин, как фазовые сдвиги в нейтрон-протонном рассеянии до порога рождения пионов, энергий связи дейтрона и тритона, импульсных распределений нуклонов в этих ядрах и некоторых наблюдаемых в упругом Nd-рассеянии. Особое внимание уделяется определению из современного np-фазового анализа оптимальных значений для подгоночных параметров. en Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Вопросы атомной науки и техники Ядерная физика и элементарные частицы Applications of the Kharkov potential in the theory of nuclear forces and nuclear reactions Застосування Харківського потенціалу в теорії ядерних сил і ядерних реакцій Применения Харьковского потенциала в теории ядерных сил и ядерных реакций Article published earlier |
| spellingShingle | Applications of the Kharkov potential in the theory of nuclear forces and nuclear reactions Arslanaliev, A. Kamada, H. Shebeko, A. Stepanova, M. Witala, H. Yakovlev, S. Ядерная физика и элементарные частицы |
| title | Applications of the Kharkov potential in the theory of nuclear forces and nuclear reactions |
| title_alt | Застосування Харківського потенціалу в теорії ядерних сил і ядерних реакцій Применения Харьковского потенциала в теории ядерных сил и ядерных реакций |
| title_full | Applications of the Kharkov potential in the theory of nuclear forces and nuclear reactions |
| title_fullStr | Applications of the Kharkov potential in the theory of nuclear forces and nuclear reactions |
| title_full_unstemmed | Applications of the Kharkov potential in the theory of nuclear forces and nuclear reactions |
| title_short | Applications of the Kharkov potential in the theory of nuclear forces and nuclear reactions |
| title_sort | applications of the kharkov potential in the theory of nuclear forces and nuclear reactions |
| topic | Ядерная физика и элементарные частицы |
| topic_facet | Ядерная физика и элементарные частицы |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/147237 |
| work_keys_str_mv | AT arslanalieva applicationsofthekharkovpotentialinthetheoryofnuclearforcesandnuclearreactions AT kamadah applicationsofthekharkovpotentialinthetheoryofnuclearforcesandnuclearreactions AT shebekoa applicationsofthekharkovpotentialinthetheoryofnuclearforcesandnuclearreactions AT stepanovam applicationsofthekharkovpotentialinthetheoryofnuclearforcesandnuclearreactions AT witalah applicationsofthekharkovpotentialinthetheoryofnuclearforcesandnuclearreactions AT yakovlevs applicationsofthekharkovpotentialinthetheoryofnuclearforcesandnuclearreactions AT arslanalieva zastosuvannâharkívsʹkogopotencíaluvteorííâdernihsilíâdernihreakcíi AT kamadah zastosuvannâharkívsʹkogopotencíaluvteorííâdernihsilíâdernihreakcíi AT shebekoa zastosuvannâharkívsʹkogopotencíaluvteorííâdernihsilíâdernihreakcíi AT stepanovam zastosuvannâharkívsʹkogopotencíaluvteorííâdernihsilíâdernihreakcíi AT witalah zastosuvannâharkívsʹkogopotencíaluvteorííâdernihsilíâdernihreakcíi AT yakovlevs zastosuvannâharkívsʹkogopotencíaluvteorííâdernihsilíâdernihreakcíi AT arslanalieva primeneniâharʹkovskogopotencialavteoriiâdernyhsiliâdernyhreakcii AT kamadah primeneniâharʹkovskogopotencialavteoriiâdernyhsiliâdernyhreakcii AT shebekoa primeneniâharʹkovskogopotencialavteoriiâdernyhsiliâdernyhreakcii AT stepanovam primeneniâharʹkovskogopotencialavteoriiâdernyhsiliâdernyhreakcii AT witalah primeneniâharʹkovskogopotencialavteoriiâdernyhsiliâdernyhreakcii AT yakovlevs primeneniâharʹkovskogopotencialavteoriiâdernyhsiliâdernyhreakcii |