Влияние поглощения лазерного излучения на эффективность лазерной сварки меди и ее сплавов
В связи с высокой отражающей способностью меди принято считать, что лазерная сварка изделий из этого материала нецелесообразна. Однако в современной промышленности периодически возникают задачи соединения деталей из меди и ее сплавов узкими сварными швами с глубоким кинжальным проплавлением. При это...
Збережено в:
| Дата: | 2016 |
|---|---|
| Автори: | , , , , |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Russian |
| Опубліковано: |
Інститут електрозварювання ім. Є.О. Патона НАН України
2016
|
| Назва видання: | Автоматическая сварка |
| Теми: | |
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/147530 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Влияние поглощения лазерного излучения на эффективность лазерной сварки меди и ее сплавов / В.Ю. Хаскин, В.Н. Коржик, Т.Г. Чижская, В.Н. Сидорец, Ло Зие // Автоматическая сварка. — 2016. — № 11 (758). — С. 35-39. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| id |
nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-147530 |
|---|---|
| record_format |
dspace |
| spelling |
nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-1475302025-02-23T19:59:22Z Влияние поглощения лазерного излучения на эффективность лазерной сварки меди и ее сплавов Хаскин, В.Ю. Коржик, В.Н. Чижская, Т.Г. Сидорец, В.Н. Ло Зие Научно-технический раздел В связи с высокой отражающей способностью меди принято считать, что лазерная сварка изделий из этого материала нецелесообразна. Однако в современной промышленности периодически возникают задачи соединения деталей из меди и ее сплавов узкими сварными швами с глубоким кинжальным проплавлением. При этом по техническим причинам использование электронно-лучевой сварки не всегда возможно, а достаточно широкая доступность волоконных (длина волны 1,07 мкм) и дисковых (длина волны 1,03 мкм) технологических лазеров последнего поколения делает задачу лазерной сварки таких материалов актуальной. Поэтому целью работы служило изучение условий поглощения лазерного излучения с длиной волны 1,03…1,07 мкм медью и ее сплавами при лазерной сварке с глубоким проплавлением, а также определение основных параметров режима сварки и оценка эффективности процесса. В работе показано, что для определенного сочетания толщины медного сплава и плотности мощности излучения с длиной волны 1,03…1,07 мкм, существует такая оптимальная скорость процесса сварки, при которой его технико-экономическая эффективность максимальна. Эта скорость должна быть такой, чтобы поглощательная способность (интегральная по пятну лазерного нагрева) составляла порядка 13…15 %. Превышение скорости сварки приводит к резкому снижению поглощательной способности, а, следовательно, необходимости повышения мощности излучения и удорожанию процесса. Уменьшение скорости сварки относительно оптимальной приводит к снижению производительности, перегреву металла в сварочной ванне и к таким дефектам формообразования шва, как провисание и выплески металла. Due to a high reflection power of copper it is usually assumed that the laser welding of products of this material is not rational. However, in the modern industry the problems of joining the parts of copper and its alloys periodically arise, applying narrow welds with a deep vapor-gas channel. Moreover, for technical reasons the use of electron beam welding is not always possible and a sufficiently wide availability of fiber (wavelength of 1.07 μm) and disc (wavelength of 1.03 μm) industrial lasers of the latest generation makes the problem of laser welding of these materials challenging. Therefore, the aim of the work was to study the conditions of absorbing the laser radiation with the wavelength of 1.03–1.07 μm by copper and its alloys in laser welding with a deep penetration, as well as to determine the basic parameters of the welding mode and to evaluate the process effectiveness. It was shown in the work that for certain combinations of thickness of copper alloy and density of radiation power with the wavelength of 1.03–1.07 μm, the optimal speed of welding process exists, at which its technical and economic efficiency is maximum. This speed should be such that the absorbing capacity (integrated over the spot of laser heating) can be at the level of about 13–15 %. The exceeding of welding speed leads to a sharp decrease in absorbing capacity, and, consequently, to the need in increasing the radiation power and growing the cost of the process. The decrease in welding speed relatively to the optimal one leads to decrease in efficiency, overheating of metal in the weld pool and to such defects of weld shaping, as sagging and metal splashes. Работа выполнялась при поддержке Программы иностранных экспертов КНР № WQ20124400119, Программы инновационной группы провинции Гуандун КНР № 201101C0104901263, Гуандунского научно-технического проекта № 2015A050502039, Гуандунского научно-технического проекта № 2016B050501002. 2016 Article Влияние поглощения лазерного излучения на эффективность лазерной сварки меди и ее сплавов / В.Ю. Хаскин, В.Н. Коржик, Т.Г. Чижская, В.Н. Сидорец, Ло Зие // Автоматическая сварка. — 2016. — № 11 (758). — С. 35-39. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. 0005-111X DOI: https://doi.org/10.15407/as2016.11.05 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/147530 621.791.72 ru Автоматическая сварка application/pdf Інститут електрозварювання ім. Є.О. Патона НАН України |
| institution |
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| collection |
DSpace DC |
| language |
Russian |
| topic |
Научно-технический раздел Научно-технический раздел |
| spellingShingle |
Научно-технический раздел Научно-технический раздел Хаскин, В.Ю. Коржик, В.Н. Чижская, Т.Г. Сидорец, В.Н. Ло Зие Влияние поглощения лазерного излучения на эффективность лазерной сварки меди и ее сплавов Автоматическая сварка |
| description |
В связи с высокой отражающей способностью меди принято считать, что лазерная сварка изделий из этого материала нецелесообразна. Однако в современной промышленности периодически возникают задачи соединения деталей из меди и ее сплавов узкими сварными швами с глубоким кинжальным проплавлением. При этом по техническим причинам использование электронно-лучевой сварки не всегда возможно, а достаточно широкая доступность волоконных (длина волны 1,07 мкм) и дисковых (длина волны 1,03 мкм) технологических лазеров последнего поколения делает задачу лазерной сварки таких материалов актуальной. Поэтому целью работы служило изучение условий поглощения лазерного излучения с длиной волны 1,03…1,07 мкм медью и ее сплавами при лазерной сварке с глубоким проплавлением, а также определение основных параметров режима сварки и оценка эффективности процесса. В работе показано, что для определенного сочетания толщины медного сплава и плотности мощности излучения с длиной волны 1,03…1,07 мкм, существует такая оптимальная скорость процесса сварки, при которой его технико-экономическая эффективность максимальна. Эта скорость должна быть такой, чтобы поглощательная способность (интегральная по пятну лазерного нагрева) составляла порядка 13…15 %. Превышение скорости сварки приводит к резкому снижению поглощательной способности, а, следовательно, необходимости повышения мощности излучения и удорожанию процесса. Уменьшение скорости сварки относительно оптимальной приводит к снижению производительности, перегреву металла в сварочной ванне и к таким дефектам формообразования шва, как провисание и выплески металла. |
| format |
Article |
| author |
Хаскин, В.Ю. Коржик, В.Н. Чижская, Т.Г. Сидорец, В.Н. Ло Зие |
| author_facet |
Хаскин, В.Ю. Коржик, В.Н. Чижская, Т.Г. Сидорец, В.Н. Ло Зие |
| author_sort |
Хаскин, В.Ю. |
| title |
Влияние поглощения лазерного излучения на эффективность лазерной сварки меди и ее сплавов |
| title_short |
Влияние поглощения лазерного излучения на эффективность лазерной сварки меди и ее сплавов |
| title_full |
Влияние поглощения лазерного излучения на эффективность лазерной сварки меди и ее сплавов |
| title_fullStr |
Влияние поглощения лазерного излучения на эффективность лазерной сварки меди и ее сплавов |
| title_full_unstemmed |
Влияние поглощения лазерного излучения на эффективность лазерной сварки меди и ее сплавов |
| title_sort |
влияние поглощения лазерного излучения на эффективность лазерной сварки меди и ее сплавов |
| publisher |
Інститут електрозварювання ім. Є.О. Патона НАН України |
| publishDate |
2016 |
| topic_facet |
Научно-технический раздел |
| url |
https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/147530 |
| citation_txt |
Влияние поглощения лазерного излучения на эффективность лазерной сварки меди и ее сплавов / В.Ю. Хаскин, В.Н. Коржик, Т.Г. Чижская, В.Н. Сидорец, Ло Зие // Автоматическая сварка. — 2016. — № 11 (758). — С. 35-39. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. |
| series |
Автоматическая сварка |
| work_keys_str_mv |
AT haskinvû vliâniepogloŝeniâlazernogoizlučeniânaéffektivnostʹlazernojsvarkimediieesplavov AT koržikvn vliâniepogloŝeniâlazernogoizlučeniânaéffektivnostʹlazernojsvarkimediieesplavov AT čižskaâtg vliâniepogloŝeniâlazernogoizlučeniânaéffektivnostʹlazernojsvarkimediieesplavov AT sidorecvn vliâniepogloŝeniâlazernogoizlučeniânaéffektivnostʹlazernojsvarkimediieesplavov AT lozie vliâniepogloŝeniâlazernogoizlučeniânaéffektivnostʹlazernojsvarkimediieesplavov |
| first_indexed |
2025-11-24T20:38:45Z |
| last_indexed |
2025-11-24T20:38:45Z |
| _version_ |
1849705601939013632 |
| fulltext |
НАУ НО- Е НИ ЕСКИ АЗ ЕЛ
35SS 0005-111 АВ ОМА И ЕСКА СВА КА, 11 (758), 2016
УДК 621.791.72
влияние поглощения лазерного излУЧения
на ЭФФеКтивность лазерной сварКи
меДи и ее сплавов
В. Ю. ХАСКИН1,2, В. Н. КОРЖИК1,2, Т. Г. ЧИЖСКАЯ3, В. Н. СИДОРЕЦ2, ЛО ЗИЕ1
1гуандунский институт сварки (Китайско-украинский институт сварки им. е. о. патона), гуанчжоу, Китай
2иЭс им. е. о. патона нан Украины. 03680, г. Киев-150, ул. Казимира малевича, 11. E-mail: office@paton.kiev.ua
3нтУУ «Киевский политехнический институт им. игоря сикорского», г. Киев-56, пр-т победы, 37.
в связи с высокой отражающей способностью меди принято считать, что лазерная сварка изделий из этого материала
нецелесообразна. однако в современной промышленности периодически возникают задачи соединения деталей из меди
и ее сплавов узкими сварными швами с глубоким кинжальным проплавлением. при этом по техническим причинам
использование электронно-лучевой сварки не всегда возможно, а достаточно широкая доступность волоконных (длина
волны 1,07 мкм) и дисковых (длина волны 1,03 мкм) технологических лазеров последнего поколения делает задачу
лазерной сварки таких материалов актуальной. поэтому целью работы служило изучение условий поглощения лазер-
ного излучения с длиной волны 1,03…1,07 мкм медью и ее сплавами при лазерной сварке с глубоким проплавлением, а
также определение основных параметров режима сварки и оценка эффективности процесса. в работе показано, что для
определенного сочетания толщины медного сплава и плотности мощности излучения с длиной волны 1,03…1,07 мкм,
существует такая оптимальная скорость процесса сварки, при которой его технико-экономическая эффективность мак-
симальна. Эта скорость должна быть такой, чтобы поглощательная способность (интегральная по пятну лазерного
нагрева) составляла порядка 13…15 %. превышение скорости сварки приводит к резкому снижению поглощательной
способности, а, следовательно, необходимости повышения мощности излучения и удорожанию процесса. Уменьшение
скорости сварки относительно оптимальной приводит к снижению производительности, перегреву металла в сварочной
ванне и к таким дефектам формообразования шва, как провисание и выплески металла. библиогр. 11, рис. 8.
К л ю ч е в ы е с л о в а : лазерная сварка, медь, излучение твердотельного лазера, коэффициент поглощения, мощность
излучения, скорость сварки
одной из актуальных проблем современной нау-
ки и техники в области сварки металлов плавле-
нием является создание новых источников тепла,
которые позволяют управлять концентрацией те-
пловой энергии, вводимой в металл в процессе
сварки. Это, в конечном итоге, дает возможность
обеспечить требуемые производительность свар-
ки, качество получаемого сварного соединения,
стабильность процесса и воспроизводимость
его результатов. в качестве такого управляемого
источника тепла для сварки металлических ма-
териалов в последние десятилетия все чаще ис-
пользуется высококонцентрированный лазерный
источник, который реализуется путем теплового
воздействия на свариваемый металл сфокусиро-
ванным лазерным пучком [1].
вместе с тем закономерности влияния лазерного
источника тепла на некоторые металлические мате-
риалы изучены пока что недостаточно. К таким ма-
териалам, в частности, относится медь и ее сплавы.
в связи с высокой отражающей способностью меди
принято считать, что лазерная сварка изделий из
этого материала нецелесообразна. однако в совре-
менной промышленности периодически возника-
ют задачи соединения деталей из меди и ее сплавов
узкими сварными швами с глубоким кинжальным
проплавлением. при этом по техническим причинам
использование электронно-лучевой сварки не всегда
возможно, а достаточно широкая доступность воло-
конных (длина волны 1,07 мкм) и дисковых (длина
волны 1,03 мкм) технологических лазеров послед-
него поколения делает задачу лазерной сварки таких
материалов актуальной [2].
Для решения этой задачи необходимо провести
исследование физики процесса воздействия ла-
зерного источника тепловой энергии на сварива-
емый металл с высокой теплопроводностью и от-
ражающей способностью, которым является медь
и ее сплавы, разработать соответствующие мате-
матические модели и выполнить компьютерное
моделирование указанного процесса. при этом
целесообразно оценить эффективность процесса
лазерной сварки таких материалов путем опреде-
ления основных параметров режима, т. е. необхо-
димых затрат мощности излучения для сварки с
соответствующей скоростью.
поэтому целью данной работы является изу-
чение условий поглощения лазерного излучения
с длиной волны 1,03…1,07 мкм медью и ее спла-
вами при лазерной сварке с глубоким проплавле-
© в. Ю. хаскин, в. н. Коржик, т. г. Чижская, в. н. сидорец, ло зие, 2016
НАУ НО- Е НИ ЕСКИ АЗ ЕЛ
37SS 0005-111 АВ ОМА И ЕСКА СВА КА, 11 (758), 2016
ные на рис. 2 (здесь и далее температура выраже-
на в градусах Кельвина).
Для дальнейших расчетов удобно ввести дей-
ствительную n и мнимую k части комплексного
показателя преломления металла на частоте ла-
зерного излучения
1 2 ,i n ik= + = +ε ε ε (6)
используя для этого следующие формулы:
2 2
1 2 1 ,
2
n
+ +
=
ε ε ε
(7)
2 2
1 2 1 .
2
k
+ −
=
ε ε ε
(8)
температурные зависимости действительной и
мнимой части комплексного показателя преломле-
ния для меди представлены на рис. 3.
используя полученные значения n и k, опреде-
лим коэффициент поглощения лазерного излуче-
ния, нормально падающего на плоскую поверх-
ность металла (поглощательную способность), по
известной формуле
2 2
4 .
(1 )
nA
n k
=
+ +
(9)
в некоторых случаях более важным параме-
тром является коэффициент отражения (отража-
тельная способность), который можно определить
по формуле
2 2
2 2
(1 )1 .
(1 )
n kR A
n k
− += − =
+ +
(10)
на рис. 4 представлены результаты расчетов
температурных зависимостей коэффициента по-
глощения излучения твердотельного лазера для
меди в диапазоне температур от комнатной до
температуры кипения металла Tb и выше.
полученная для выбранного типа излучения
расчетная зависимость поглощательной способ-
ности сравнивалась с имеющимися эксперимен-
тальными данными [6–9], при этом совпадение
было вполне удовлетворительным. согласно зави-
симости, приведенной на рис. 5, для достижения
максимальных значений коэффициента поглоще-
ния поверхности свариваемого медного сплава в
зоне действия лазерного излучения с длиной вол-
ны 1,06 мкм, ее следует нагревать до температуры
кипения Tb. однако даже нагрева до температуры
плавления Тm достаточно для резкого скачкообраз-
ного увеличения поглощательной способности с
2,0...2,5 до 4,5...5,0 %.
Для определения распределений температур по
глубине и на поверхности свариваемого сфокуси-
рис. 1. зависимость частоты релаксации ωC от температуры
Т для меди
рис. 3. зависимости действительной n и мнимой k части ком-
плексного показателя преломления меди от температуры Т на
частоте излучения твердотельного лазера (λ = 1,06 мкм)
рис. 2. зависимости действительной ε1 и мнимой ε2 частей
комплексной диэлектрической проницаемости меди от тем-
пературы Т на частоте излучения твердотельного лазера (λ =
1,06 мкм)
рис. 4. зависимости поглощательной способности А меди от
температуры Т для излучения с длиной волны 1,06 мкм
НАУ НО- Е НИ ЕСКИ АЗ ЕЛ
38 SS 0005-111 АВ ОМА И ЕСКА СВА КА, 11 (758), 2016
рованным лазерным излучением медного образ-
ца был проведен расчет методом конечных разно-
стей с привлечением неявной разностной схемы.
Для этого применили компьютерный программный
продукт собственной разработки, основанный на
расчетно-экспериментальной методике, описанной
в работе [10]. при проведении расчетов использо-
вали теплофизические характеристики меди, приве-
денные в работе [11]. получаемые в процессе ком-
пьютерного моделирования данные сравнивались
с результатами экспериментов. при проведении
последних использовали дисковый лазер модели
TruDisk 10002 (фирма «TRUMPF», германия) мощ-
ностью до 10,0 квт. Для перемещения сварочной го-
ловки использовали робот модели KR 60 HA (фирма
«KUKA», германия). сварку образцов из меди типа
м1 размером 100×50×3 мм выполняли в защите ар-
гона наплавочными швами и встык с плотностью
мощности лазерного излучения 4,5·107 вт/см2.
исследования показывают, что для фиксиро-
ванной толщины провариваемого образца (в на-
шем случае δ = 3 мм) можно подобрать такую
скорость сварки vopt, при которой не более одной
трети длины теплового источника (т. е. диаме-
тра лазерного излучения) постоянно действует на
твердую поверхность меди, находящуюся непо-
средственно перед парогазовым каналом по ходу
сварки. в этой области поглощательная способ-
ность поверхности А изменяется от 2,0 до 5,0 %.
примерно две трети длины теплового источни-
ка (т. е. диаметра лазерного излучения) в таком
случае будут попадать в парогазовый канал, тем-
пература в котором достигает не менее 2900 К, а
поглощательная способность — 19...20 %. такая
скорость сварки составляет порядка vopt ≈ 25 мм/с
(90 м/ч). она обеспечивает интегральную по пят-
ну лазерного нагрева поглощательную способ-
ность в пределах 13…15 %. в этом случае глуби-
на провара составит не менее 3 мм (см. рис. 5).
с повышением скорости сварки vсв ≥ vopt доля
лазерной энергии, приходящаяся на область с низ-
кой поглощательной способностью, будет повы-
шаться, а часть этой энергии, приходящаяся на об-
ласть с высокой поглощательной способностью,
наоборот — падать. Это приведет к снижению ин-
тегральной поглощательной способности менее
13 % и, следовательно, необходимости повыше-
ния мощности лазерного излучения. последний
момент приведет к росту стоимости погонного
метра сварного шва и соответственному пониже-
нию технической и экономической эффективно-
сти процесса. в этом случае глубина провара со-
ставит значительно меньше необходимых 3 мм,
что приведет к непровару (рис. 6).
с понижением скорости сварки относительно
выбранной (vсв ≤ vopt) большая часть излучения бу-
дет попадать в парогазовый канал, и поглощатель-
ная способность повысится свыше 15 %. однако в
этом случае производительность процесса снизится
(vсв ≤ 16,7 мм/с или vсв ≤ 60 м/ч), и он станет менее
эффективным. в этом случае глубина провара значи-
тельно превысит необходимые 3 мм, что приведет к
таким дефектам формообразования, как провисание
и выплески металла шва (рис. 7).
рис. 5. распределение температур Т на поверхности (а) и по глубине (б) медной пластины толщиной 5 мм при лазерной свар-
ке излучением твердотельного лазера (A = 13 %) с плотностью мощности 4,5·107 вт/см2 и скоростью vсв = 90 м/ч (25 мм/с)
рис. 6. распределение температур Т на поверхности (а) и по глубине (б) медной пластины толщиной 5 мм при лазерной свар-
ке излучением твердотельного лазера (A = 10 %) с плотностью мощности 4,5·107 вт/см2 и скоростью νсв = 120 м/ч (33,3 мм/с)
НАУ НО- Е НИ ЕСКИ АЗ ЕЛ
39SS 0005-111 АВ ОМА И ЕСКА СВА КА, 11 (758), 2016
Для выполнения экспериментальной проверки
спрогнозированных результатов лазерной свар-
ки на плоских образцах выполняли наплавочные
швы, затем измеряли глубину проваров по ма-
крошлифам и сопоставляли с расчетными данны-
ми. Кроме этого, на расчетных режимах сварива-
ли стыковые соединения (рис. 8). такая проверка
позволила установить, что точность расчетов со-
ставляет порядка 5…8 %, что в случае техноло-
гических расчетов является удовлетворительным
показателем.
таким образом, изучение условий поглощения
лазерного излучения с длиной волны 1,03…1,07 мкм
при сварке с глубоким проплавлением меди и ее
сплавов позволяет утверждать, что для определен-
ного сочетания толщины свариваемого материала и
плотности мощности излучения существует такая
оптимальная скорость процесса, при которой его
технико-экономическая эффективность максималь-
на. Эта скорость соответствует интегральной по пят-
ну лазерного нагрева поглощательной способности
порядка 13…15 %. превышение скорости сварки
приводит к резкому снижению поглощательной спо-
собности, а, следовательно, необходимости повыше-
ния мощности излучения и удорожанию процесса.
Уменьшение скорости сварки относительно опти-
мальной приводит к снижению производительно-
сти, перегреву металла в сварочной ванне и к таким
дефектам формообразования шва, как провисание и
выплески металла.
Работа выполнялась при поддержке Программы
иностранных экспертов КНР № WQ20124400119,
Программы инновационной группы провин-
ции Гуандун КНР № 201101C0104901263, Гу-
андунского научно-технического проекта
№ 2015A050502039, Гуандунского научно-техни-
ческого проекта № 2016B050501002.
1. григорьянц а. г. лазерная техника и технология; в 7 кн.;
кн. 5. лазерная сварка металлов: учеб. пособие для вузов
/ а. г. григорьянц, и. н. Шиганов; под ред. а. г. григо-
рьянца. – м.: высшая школа, 1988 – 207 с.
2. бернадский в. н. современный рынок лазерной техники
для сварки и обработки материалов / в. н. бернадский,
в. Д. Шелягин, о. К. маковецкая // автоматическая свар-
ка. – 2007. – № 10. – с. 53–59.
3. носков м. м. оптические и магнитооптические свой-
ства металлов / м. м. носков. – свердловск: УнЦ ан
ссср, 1983. – 219 с.
4. Киселев а. и. Эффективная масса электронов в распла-
вах алюминия, цезия и бинарной системы Al–3 at % Ce /
а. и. Киселев, л. а. акашев, в. и. Кононенко // журнал
технической физики. – 2004. – т. 74, вып. 3. – с. 20–23.
5. зиновьев в. е. теплофизические свойства металлов при
высоких температурах: справочник / в. е. зиновьев. –
м.: металлургия, 1989. – 384 с.
6. Ujihara K. Reflectivity of metals at high temperatures /
K. Ujihara // Journal of Applied Physics. – 1972. – Vol. 43,
№ 5. – P. 2376–2383.
7. Optical properties of the metals Al, Co, Cu, Au, Fe, Pb, Ni,
Pd, Pt, Ag, Ti, and W in the infrared and far infrared / M. A.
Ordal, L. L. Long, R. J. Bell [et. al] // Applied Optics. – 1983.
– Vol. 22, №. 7. – P. 1099–1119.
8. Miller J. Optical properties of liquid metals at high
temperatures / J. Miller // Phil. Mag. – 1969. – Vol. 20, Is.
168, № 12. – P. 1115–1132.
9. Comins N. R. The optical properties of liquid metals / N. R.
Comins // Phil. Mag. – 1972. – Vol. 25, Is. 4. – P. 817–831.
10. хаскин в. Ю. расчетно-экспериментальный метод опре-
деления параметров режимов процессов лазерной на-
плавки / в. Ю. хаскин // наука та інновації. – 2012. – т.
8, № 6. – с. 5–16.
11. зиновьев в. е. теплофизические свойства металлов при
высоких температурах: справочник / в. е. зиновьев. –
м.: металлургия, 1989. – 384 с.
поступила в редакцию 11.10.2016
рис. 7. распределение температур Т на поверхности (а) и по глубине (б) медной пластины толщиной 5 мм при лазерной свар-
ке излучением твердотельного лазера (A = 17 %) с плотностью мощности 4,5·107 вт/см2 и скоростью νсв = 60 м/ч (16,7 мм/с)
рис. 8. стыковое соединение листовой меди м1 (δ = 3 мм),
полученное лазерной сваркой в аргоне излучением с плот-
ностью мощности 4,5·107 вт/см2 и скоростью νсв = 90 м/ч
(25 мм/с): а — верх; б — низ
|