Исследование электронных свойств аморфных сплавов на основе железа при их кристаллизации
Методами измерения углового распределения аннигиляционных фотонов исследованы изменения электронных свойств в аморфных сплавах системы Fe-Cr-B и Fe-Cu-Nb-Si-B и при их кристаллизации, проведены параллели с ранее выполненными на тех же материалах измерениями температурной зависимости термоЭДС и резул...
Saved in:
| Date: | 2010 |
|---|---|
| Main Authors: | , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2010
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/14992 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Исследование электронных свойств аморфных сплавов на основе железа при их кристаллизации / В.И. Графутин, Ю.В. Фунтиков, Н.О. Хмелевский // Вопросы атомной науки и техники. — 2010. — № 1. — С. 108-111. — Бібліогр.: 16 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860084943786344448 |
|---|---|
| author | Графутин, В.И. Фунтиков, Ю.В. Хмелевский, Н.О. |
| author_facet | Графутин, В.И. Фунтиков, Ю.В. Хмелевский, Н.О. |
| citation_txt | Исследование электронных свойств аморфных сплавов на основе железа при их кристаллизации / В.И. Графутин, Ю.В. Фунтиков, Н.О. Хмелевский // Вопросы атомной науки и техники. — 2010. — № 1. — С. 108-111. — Бібліогр.: 16 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| description | Методами измерения углового распределения аннигиляционных фотонов исследованы изменения электронных свойств в аморфных сплавах системы Fe-Cr-B и Fe-Cu-Nb-Si-B и при их кристаллизации, проведены параллели с ранее выполненными на тех же материалах измерениями температурной зависимости термоЭДС и результатами мессбауэровской спектроскопии. Полученные результаты позволяют, в частности, предположить, что в аморфном состоянии металлических стекол не образуется вырожденного ферми-газа электронов, аннигиляция позитронов в аморфном состоянии происходит на d-электронных оболочках и валентных электронах зародышей кристаллической фазы, образующихся при частичной кристаллизации.
Методами вимірювання кутового розподілу анігіляційних фотонів досліджені зміни електронних властивостей в аморфних сплавах системи Fe-Cr-B і Fe-Cu-Nb-Si-B і при їх кристалізації, проведені паралелі з раніше виконаними на тих же матеріалах вимірюваннями температурної залежності термоЕРС і результатами мессбауеровської спектроскопії. Одержані результати дозволяють, зокрема, припустити, що в аморфному стані металевих стекол не утворюється виродженого ферми-газу електронів, анігіляція позитронів в аморфному стані відбувається на d-електронних оболонках і валентних електронах зародків кристалічної фази, що утворюються при частковій кристалізації.
The changes in the electron structure of the iron-based metallic glasses under crystallization have been studied by the angular correlation positron annihilation, Mössbauer spectroscopy, thermoelectric power and X-ray diffraction methods. Some qualitative suggestions were made about electron transport properties of these materials. In particular, we suppose that the positron annihilation is realized at the d-electrons and electron gas of the crystal phase nucleuses. Also there is not the quasi-free electron gas in the amorphous state Fe-Cr-B and Fe-Cu-Nb-Si-B samples.
|
| first_indexed | 2025-12-07T17:19:03Z |
| format | Article |
| fulltext |
УДК 620.192.41
ИССЛЕДОВАНИЕ ЭЛЕКТРОННЫХ СВОЙСТВ АМОРФНЫХ
СПЛАВОВ НА ОСНОВЕ ЖЕЛЕЗА ПРИ ИХ КРИСТАЛЛИЗАЦИИ
В.И. Графутин, Ю.В. Фунтиков, Н.О. Хмелевский
Государственный научный центр Российской Федерации
«Институт теоретической и экспериментальной физики»,
Москва, Российская Федерация
Методами измерения углового распределения аннигиляционных фотонов исследованы изменения элек-
тронных свойств в аморфных сплавах системы Fe-Cr-B и Fe-Cu-Nb-Si-B и при их кристаллизации, проведе-
ны параллели с ранее выполненными на тех же материалах измерениями температурной зависимости тер-
моЭДС и результатами мессбауэровской спектроскопии. Полученные результаты позволяют, в частности,
предположить, что в аморфном состоянии металлических стекол не образуется вырожденного ферми-газа
электронов, аннигиляция позитронов в аморфном состоянии происходит на d-электронных оболочках и ва-
лентных электронах зародышей кристаллической фазы, образующихся при частичной кристаллизации.
ВВЕДЕНИЕ
Аморфные сплавы быстро входят в технологиче-
скую практику благодаря своим прочностным и
электронным свойствам. Интересные нано-
состояния с уникальными свойствами, недостижи-
мыми другими способами, получаются при частич-
ной кристаллизации. Между тем о природе их, в
том числе об электронной структуре, в настоящее
время мы знаем явно недостаточно. Большинство
исследователей приходит к мысли, что для них
свойственен металлический характер связи, а элек-
троны образуют вырожденный ферми-газ, хотя при-
рода связи и процессы переноса имеют в них суще-
ственные особенности по сравнению с кристалличе-
скими аналогами. Наши исследования наличия ме-
таллической связи не подтверждают.
Структура аморфных материалов обладает толь-
ко ближним порядком и, как результат разупорядо-
ченности, удельное электросопротивление велико и
имеет малый температурный коэффициент, который
может иметь положительные, отрицательные или
близкие к нулевым значения [1-3]. Длина свободно-
го пробега электронов в этих системах мала – по-
рядка величины межатомных расстояний, существу-
ет вероятность локализации электронов.
В данной работе в качестве объекта исследова-
ния были взяты сплавы системы Fe-Cr-B и Fe-Cu-
Nb-Si-B как одни из наиболее применяемых в тех-
нике. Оценивались изменения в электронной под-
системе при кристаллизации аморфных сплавов с
помощью трех различных методов металлофизиче-
ского эксперимента – измерений термоЭДС, ядерно-
го γ-резонанса и метода аннигиляции электронно-
позитронных пар.
ОБРАЗЦЫ И МЕТОДИКИ
Аморфный сплав FeCr18BB15 был получен тради-
ционным методом спиннингования и образцы пред-
ставляли собой ленты толщиной 20 мкм и шириной
20 мм. Состояние образцов контролировалось рент-
генодифрактометрически с помощью дифрактомет-
ра ДРОН-2.0 с компьютерной регистрацией и обра-
боткой. Как видно из рис. 1, исходные образцы бы-
ли в аморфном состоянии (на дифрактограмме это-
му соответствует «гало»). Далее образцы отжигали в
вакууме 10-4 Па в течение 1 ч при различных темпе-
ратурах. При этом на фоне «гало» появлялись ди-
фракционные пики; при повышении температуры
отжига ширина пиков уменьшалась, что свидетель-
ствует об увеличения области когерентного рассея-
ния (ОКР) – размера зародышей кристаллической
фазы, интегрированных в аморфную матрицу. Об-
разцы сплава Fe-Cu-Nb-Si-B, полученные аналогич-
ным способом, отжигались и облучались в ускори-
теле атомами аргона.
Рис. 1
Образцы исследовались методом термоЭДС.
Данный метод весьма чувствителен к рассеянию
электронов проводимости, подобные измерения мо-
гут дать реальную информацию о транспортных
явлениях. Однако природу конкретных изменений в
электронной подсистеме часто бывает затрудни-
тельно полностью оценить из-за сложности законов
взаимодействия электронов с фононами и примес-
ными атомами, а также из-за трудностей разделения
диффузионной термоЭДС и эффекта увлечения
электронов фононами [4-7].
В данном эксперименте был использован инте-
гральный метод измерения. Установка смонтирова-
на на основе микротвердомера, индентор заменен
вольфрамовой иглой с надетой на нее микропечью.
Игла приводилась в соприкосновение с исследуемой
поверхностью образца (горячий спай). Результаты
приведены на рис 3.
108 Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение (95), с. 108-111.
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2010. №1.
Рис. 2. Рентгенограмма частично
отожженного образца
Считают [6], что абсолютный коэффициент тер-
моЭДС S = − dE/dT, который возможно определить
по величине наклона кривой термоЭДС–
температура (Е(t)) при данной температуре измере-
ния, коррелирует с плотностью состояний на по-
верхности Ферми и может быть использован для
оценки изменений в электронной подсистеме мате-
риала.
Кроме того, материалы исследовались двумя ме-
тодами мессбауэровской спектроскопии – мессбау-
эровской на поглощение γ-квантов и конверсионной
электронной мессбауэровской [8-10].
Гамма-резонансный спектр представляет собой
зависимость интенсивности γ-квантов, излученных
источником и прошедших через поглотитель или
рассеянных им, и относительной скорости источни-
ка или поглотителя.
Изомерный сдвиг линии (δ) находят из ЯГР-
спектра как положение центра линии поглощения (в
единицах скорости) относительно линии стандарт-
ного поглотителя. Появление изомерного сдвига
связано с различием в локальном химическом окру-
жении излучающего и поглощающего ядра. При
этом плотность s-электронов на обоих ядрах (т.е. в
точках, где расположены оба ядра) оказывается раз-
ной, и различное кулоновское взаимодействие ядра
и электронов приводит к сдвигу резонансной энер-
гии.
Рис. 3. Результаты измерения термоЭДС
Е,
м
В
Увеличение положительного значения изомерно-
го сдвига (δ) для иона железа означает уменьшение
плотности s-электронов на ядре поглотителя.
Для осуществления селекции по глубине сплава
снимались мессбауэровские спектры в геометрии
обратного рассеяния с регистрацией конверсионных
электронов или К-характеристического рентгенов-
ского излучения. При регистрации резонансных
конверсионных электронов получаем информацию с
глубин порядка 0,3 мкм от поверхности, в случае
регистрации вторичного резонансного рентгенов-
ского излучения − с глубины ~15 мкм.
Отсутствие достаточно строгой теории металли-
ческой связи делает рассмотрение электронных
структур и обсуждение характера связи на основе
ЯГР-спектров в основном качественным.
Проводились также измерения спектров углово-
го распределения аннигиляционных фотонов
(УРАФ). Так как позитрон, попав в твердое тело,
термализуется за время порядка 10-12 с, в то время
как характерное время аннигиляции на два порядка
больше, то данный спектр дает представление об
импульсном распределении электронов среды, ок-
ружающих позитрон. Так как атомные остовы в ме-
талле обладают положительным зарядом, то анни-
гиляция позитронов в основном происходит по двум
каналам – на валентных электронах и электронах
верхних оболочек атомных остовов. При этом на
спектрах УРАФ наблюдается несколько составляю-
щих, дающих представление о каналах аннигиля-
ции. Подробнее описание установки и теория мето-
да изложены в работах [13, 14]. Интерпретация
спектров УРАФ, за исключением простых металлов,
неоднозначна, требует теоретических предпосылок
и осложняется тем, что позитрон поляризует среду –
стягивает на себя электроны, что затрудняет опре-
деление концентрации электронов, однако не изме-
няет импульсного распределения.
109
РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ
Образцы аморфных сплавов отжигались в тече-
ние часа при различных температурах
(400…700 °С), в случае сплава Fe-Cu-Nb-Si-B – так-
же облучались, при этом их дифрактограмма суще-
ственно изменялась (рис. 2). На фоне «гало», полу-
ченном от исходного образца, после отжига при
500 °С появлялись дискретные дифракционные мак-
симумы. Идентификация пиков показала, что они
принадлежат зародышам металлического твердого
раствора (предположительно Fe-Cr); кроме этих ли-
ний, имеются пики метастабильного борида Fe3B.
Эти линии зарегистрированы после отжигов при
температурах 400…550 °С. Однако уже при 600 °С
пики метастабильного борида исчезают, на дифрак-
тограмме регистрируются только линии твердого
раствора. Ширина линий твердого раствора заметно
уменьшается при увеличении температуры отжига,
что свидетельствует о росте размера зародышей.
Ширина линий борида (следовательно, размер обра-
зований) изменяется мало. Таким образом, можно
констатировать, что в кристаллизации на первой
стадии принимают участие метастабильные группы
атомов с участием бора, которые в дальнейшем рас-
сасываются. Кристаллизация в сплаве FeCuNbSiB
происходит аналогично. Облучение ионами аргона
приводило к снижению температуры кристаллиза-
ции.
На рис. 3 показаны результаты первичных изме-
рений E(t), по наклону кривых может быть опреде-
лен абсолютный коэффициент термоЭДС (S). Вид-
но, что с началом кристаллизации происходят за-
метные изменения электронной подсистемы – точки
исходного образца лежат в отрицательной области
значений и в некотором приближении имеют пря-
молинейную зависимость от температуры измере-
ния, как это обычно наблюдается для металлических
материалов. С началом кристаллизации наклон рез-
ко изменяется (он близок к нулевому), при этом раз-
ница между образцами после отжига при различных
температурах незначительна.
Исследования мессбауэровских спектров показа-
ли [11, 12], что еще в области аморфного состояния
в сплаве происходят необратимые изменения, в ре-
зультате которых образовываются области выделе-
ний, похожие по мессбауэровским спектрам на кри-
сталлические фазы этого сплава, но с гораздо боль-
шим значением изомерного сдвига, что говорит об
уменьшении электронной плотности на ядре атомов
железа при кристаллизации.
Спектры УРАФ обрабатывались на ЭВМ с целью
выделения составляющих спектра. Несмотря на то,
что корреляционный фактор, учитывающий эффект
поляризации электронного газа, для валентных
электронов больше в два и более раз, оказалось не-
возможным выделить составляющую спектра, пред-
ставляющую свободный электронный газ в аморф-
ном образце. Такому газу с фермиевским распреде-
лением отвечает инвертированная парабола, но в
аморфных образцах выделить таковую не удалось.
Это дает основания предполагать, что в обоих об-
разцах аморфного сплава не наблюдаются электро-
ны металлической связи, образующие вырожденный
газ. Выделяется гауссиан, отвечающий аннигиляции
на d-электронах с большими импульсами. В образ-
цах Fe-Cr-B, отожженных при температурах 500 ºС
и выше, наблюдается инвертированная парабола,
отвечающая наличию свободного электронного газа
с фермиевским распределением, параметры которой
отвечают параметрам металлического сплава Fe-Cr,
известным из литературы [15]. Образцы, отожжен-
ные при температуре 500 ºС и выше, не имеют кар-
динальных различий в спектре УРАФ, термоЭДС не
отличается качественно, по данным фазового анали-
за в образцах появляются зародыши твердого рас-
твора Fe-Cr-B. Для образцов сплава Fe-Cu-Nb-Si-B
облучение привело к снижению температуры кри-
сталлизации. Это позволяет предположить для
аморфных образцов в качестве механизма проводи-
мости термически активированные прыжки между
локализованными электронными состояниями и
резкое изменение механизма проводимости на ме-
таллический. В результате происходит уменьшение
расстояния между зародышами до такого масштаба,
при котором энергия, необходимая для туннелиро-
вания между частицами, сопоставима с энергией
Ферми [16].
В отожженных образцах наблюдается узкая ком-
понента с интенсивностью в несколько процентов,
не наблюдаемая в образцах чистого железа, хрома и
аморфного сплава. Это может быть интерпретиро-
вано как наличие свободного пространства и обра-
зование позитрония – квазистабильного образова-
ния, состоящего из электрона и позитрона в поре с
характерным размером порядка 4…5 Å. По данным
численного моделирования структуры металличе-
ских стекол в аморфном образце также должно при-
сутствовать свободное пространство такого размера,
отсутствие следов позитрония может вызываться
аннигиляцией позитрона в таких порах на простран-
ственно распределенных d-оболочках.
Спектры УРАФ, нормализованные по площади,
показаны на рис. 4. В правом углу диаграммы пока-
зано изменение параметра R/S – отношения площади
под центральной частью спектра и «хвостами». Так
как сильно локализованные электроны d-оболочек
имеют высокий импульс, а валентные - более низ-
кий, то большое значение данного параметра озна-
чает низкую вероятность аннигиляции на s-
электронах как локализованных, так и в виде газа.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Методами измерения углового распределения
аннигиляционных фотонов (УРАФ), температурной
зависимости термоЭДС и ядерного γ-резонанса оце-
нивались особенности изменений электронной
структуры при термически активируемой кристал-
лизации. Интерпретация результатов сложна, ввиду
того, что информации об электронной подсистеме
аморфных металлов мало. Результаты
экспериментов позволяют предположить что в
аморфных сплавах на основе железа не образуется
вырожденный электронный газ.
Работа выполнена при поддержке РОСАТОМА.
110
0
2000
4000
6000
8000
10000
12000
14000
16000
18000
20000
-30 -25 -20 -15 -10 -5 0 5 10 15 20 25
Угол, мрад
Счет
Fe-Cr-B
Fe-Cr-B-700-н
Fe-Cr-B-600-н
Fe-Cr-B-500-н
Fe-Cr-B-450-н
Fe-н
Cr-н
R/S
0
0.02
0.04
0.06
0.08
0.1
0.12
0.14
0.16
Fe
Fe
-C
r-B
Fe
-C
r-B
-4
50
Fe
-C
r-B
-5
00
Fe
-C
r-B
-6
00
Fe
-C
r-B
-7
00
Рис. 4
ЛИТЕРАТУРА
1. J.L. Black. Metallic Glasses. New York: Sprin-
ger-Verlag, 1980, р.167-189.
2. J.H. Mooij // Phys. Stat. Sol. 1973, v. A17, p.521.
3. Н.Ф. Мотт. Переходы металл−изолятор. М.:
“Наука”, 1979, 344 с.
4. P.J. Cote, L.V. Meisel // Phys. Rev. B. 1979, v. 20,
№ 8, p. 3030-3035.
5. M.N. Baibich, W.B. Muir, G. Belanger, et al. //
Phys. Lett. 1979, v. 73A, № 4, p. 328-330.
6. Дж. Займан. Электроны и фононы. М.: Изд-во
иностр. лит., 1962, 488 с.
7. Ф.Дж. Блат, П.А. Шредер, К.Л. Фойлз и др.
Термоэлектродвижущая сила металлов. М.: “Ме-
таллургия”, 1980, 247 с.
8. G. Principi, C. Tosello, E. Kuzmann, et al. // Mat.
Sci. Forum. 1992, v. 87-99, p. 393.
9. E. Kuzmann, M. Lakatos-Varsany, et al. // Elec-
trochem. Comm. 2000, v. 2, p.130.
10. А.А. Киселев, Р.Н. Кузьмин, А.А. Новакова //
Письма в ЖТФ. 1986, т.12, в.1, c. 32-36.
11. А.А. Новакова, Д.С. Голубок, В.С. Хмелев-
ская и др. // Тезисы докладов Межгосударственного
семинара "Структурные основы модификации ма-
териалов методами нетрадиционных технологий
(МНТ VIII)". Обнинск: ИАТЭ, 2005, c.89-90.
12. A.A. Novakova, G.A. Syrotynina, V.I. Kyrko, et
al. // Hyperfine interactions. 1991, v.69, p.663-666.
13. В.И. Графутин, Е.П. Прокопьев // УФН. 2002,
т.172, №1, с.67-83.
14. S. Berko, J. Mader // Appl. Phys. 1975, v. 5,
p.287-306.
15. J. Chojcan, M. Szuszkiewicz // Physica Scripta.
1987, v. 36, p.820-823.
16 Н. Мотт Э. Дэвис // Электронные процессы в
некристаллических веществах. M: “Мир”, 1982.
Статья поступила в редакцию 09.07.2009 г.
ДОСЛІДЖЕННЯ ЕЛЕКТРОННИХ ВЛАСТИВОСТЕЙ АМОРФНИХ СПЛАВІВ
НА ОСНОВІ ЗАЛІЗА ПРИ ЇХ КРИСТАЛІЗАЦІЇ
В.І. Графутін, Ю.В. Фунтіков, М.О. Хмелевський
Методами вимірювання кутового розподілу анігіляційних фотонів досліджені зміни електронних властивостей в
аморфних сплавах системи Fe-Cr-B і Fe-Cu-Nb-Si-B і при їх кристалізації, проведені паралелі з раніше виконаними на
тих же матеріалах вимірюваннями температурної залежності термоЕРС і результатами мессбауеровської спектроскопії.
Одержані результати дозволяють, зокрема, припустити, що в аморфному стані металевих стекол не утворюється виро-
дженого ферми-газу електронів, анігіляція позитронів в аморфному стані відбувається на d-електронних оболонках і
валентних електронах зародків кристалічної фази, що утворюються при частковій кристалізації.
STUDY OF THE ELECTRON TRANSPORT PROPERTIES OF IRON-BASED
AMORPHOUS ALLOYS DURING CRYSTALLISATION
V.I. Grafutin, Yu.V. Funtikov, N.O. Khmelevsky
The changes in the electron structure of the iron-based metallic glasses under crystallization have been studied by the angular
correlation positron annihilation, Mössbauer spectroscopy, thermoelectric power and X-ray diffraction methods. Some qualitative
suggestions were made about electron transport properties of these materials. In particular, we suppose that the positron annihila-
tion is realized at the d-electrons and electron gas of the crystal phase nucleuses. Also there is not the quasi-free electron gas in
the amorphous state Fe-Cr-B and Fe-Cu-Nb-Si-B samples.
111
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-14992 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T17:19:03Z |
| publishDate | 2010 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Графутин, В.И. Фунтиков, Ю.В. Хмелевский, Н.О. 2010-12-30T13:30:01Z 2010-12-30T13:30:01Z 2010 Исследование электронных свойств аморфных сплавов на основе железа при их кристаллизации / В.И. Графутин, Ю.В. Фунтиков, Н.О. Хмелевский // Вопросы атомной науки и техники. — 2010. — № 1. — С. 108-111. — Бібліогр.: 16 назв. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/14992 620.192.41 Методами измерения углового распределения аннигиляционных фотонов исследованы изменения электронных свойств в аморфных сплавах системы Fe-Cr-B и Fe-Cu-Nb-Si-B и при их кристаллизации, проведены параллели с ранее выполненными на тех же материалах измерениями температурной зависимости термоЭДС и результатами мессбауэровской спектроскопии. Полученные результаты позволяют, в частности, предположить, что в аморфном состоянии металлических стекол не образуется вырожденного ферми-газа электронов, аннигиляция позитронов в аморфном состоянии происходит на d-электронных оболочках и валентных электронах зародышей кристаллической фазы, образующихся при частичной кристаллизации. Методами вимірювання кутового розподілу анігіляційних фотонів досліджені зміни електронних властивостей в аморфних сплавах системи Fe-Cr-B і Fe-Cu-Nb-Si-B і при їх кристалізації, проведені паралелі з раніше виконаними на тих же матеріалах вимірюваннями температурної залежності термоЕРС і результатами мессбауеровської спектроскопії. Одержані результати дозволяють, зокрема, припустити, що в аморфному стані металевих стекол не утворюється виродженого ферми-газу електронів, анігіляція позитронів в аморфному стані відбувається на d-електронних оболонках і валентних електронах зародків кристалічної фази, що утворюються при частковій кристалізації. The changes in the electron structure of the iron-based metallic glasses under crystallization have been studied by the angular correlation positron annihilation, Mössbauer spectroscopy, thermoelectric power and X-ray diffraction methods. Some qualitative suggestions were made about electron transport properties of these materials. In particular, we suppose that the positron annihilation is realized at the d-electrons and electron gas of the crystal phase nucleuses. Also there is not the quasi-free electron gas in the amorphous state Fe-Cr-B and Fe-Cu-Nb-Si-B samples. ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Физика радиационных и ионно-плазменных технологий Исследование электронных свойств аморфных сплавов на основе железа при их кристаллизации Дослідження електронних властивостей аморфних сплавів на основі заліза при їх кристалізації Study of the electron transport properties of iron-based amorphous alloys during crystallisation Article published earlier |
| spellingShingle | Исследование электронных свойств аморфных сплавов на основе железа при их кристаллизации Графутин, В.И. Фунтиков, Ю.В. Хмелевский, Н.О. Физика радиационных и ионно-плазменных технологий |
| title | Исследование электронных свойств аморфных сплавов на основе железа при их кристаллизации |
| title_alt | Дослідження електронних властивостей аморфних сплавів на основі заліза при їх кристалізації Study of the electron transport properties of iron-based amorphous alloys during crystallisation |
| title_full | Исследование электронных свойств аморфных сплавов на основе железа при их кристаллизации |
| title_fullStr | Исследование электронных свойств аморфных сплавов на основе железа при их кристаллизации |
| title_full_unstemmed | Исследование электронных свойств аморфных сплавов на основе железа при их кристаллизации |
| title_short | Исследование электронных свойств аморфных сплавов на основе железа при их кристаллизации |
| title_sort | исследование электронных свойств аморфных сплавов на основе железа при их кристаллизации |
| topic | Физика радиационных и ионно-плазменных технологий |
| topic_facet | Физика радиационных и ионно-плазменных технологий |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/14992 |
| work_keys_str_mv | AT grafutinvi issledovanieélektronnyhsvoistvamorfnyhsplavovnaosnoveželezapriihkristallizacii AT funtikovûv issledovanieélektronnyhsvoistvamorfnyhsplavovnaosnoveželezapriihkristallizacii AT hmelevskiino issledovanieélektronnyhsvoistvamorfnyhsplavovnaosnoveželezapriihkristallizacii AT grafutinvi doslídžennâelektronnihvlastivosteiamorfnihsplavívnaosnovízalízapriíhkristalízacíí AT funtikovûv doslídžennâelektronnihvlastivosteiamorfnihsplavívnaosnovízalízapriíhkristalízacíí AT hmelevskiino doslídžennâelektronnihvlastivosteiamorfnihsplavívnaosnovízalízapriíhkristalízacíí AT grafutinvi studyoftheelectrontransportpropertiesofironbasedamorphousalloysduringcrystallisation AT funtikovûv studyoftheelectrontransportpropertiesofironbasedamorphousalloysduringcrystallisation AT hmelevskiino studyoftheelectrontransportpropertiesofironbasedamorphousalloysduringcrystallisation |