Влияние поляризации электронов проводимости никеля на его оптическую проводимость
Рассмотрена внутренняя удельная электропроводность системы свободных электронов одной зоны проводимости металла, учитывающая поляризацию этих электронов. Показано, что зависимость от частоты света вещественной части этой внутренней проводимости имеет вид широкой полосы. В этом рассмотрении учитывают...
Saved in:
| Published in: | Металлофизика и новейшие технологии |
|---|---|
| Date: | 2012 |
| Main Author: | |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
2012
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/167700 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Влияние поляризации электронов проводимости никеля на его оптическую проводимость / В.С. Северин // Металлофизика и новейшие технологии. — 2012. — Т. 34, № 1. — С. 25-35. — Бібліогр.: 21 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860183066516914176 |
|---|---|
| author | Северин, В.С. |
| author_facet | Северин, В.С. |
| citation_txt | Влияние поляризации электронов проводимости никеля на его оптическую проводимость / В.С. Северин // Металлофизика и новейшие технологии. — 2012. — Т. 34, № 1. — С. 25-35. — Бібліогр.: 21 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Металлофизика и новейшие технологии |
| description | Рассмотрена внутренняя удельная электропроводность системы свободных электронов одной зоны проводимости металла, учитывающая поляризацию этих электронов. Показано, что зависимость от частоты света вещественной части этой внутренней проводимости имеет вид широкой полосы. В этом рассмотрении учитываются только внутризонные переходы электронов. Показано, что эта полоса может быть сопоставлена с максимумом оптической проводимости, который экспериментально наблюдается в никеле.
Розглянуто внутрішню питому електропровідність системи вільних електронів однієї зони провідности металу, яка враховує поляризацію цих електронів. Показано, що залежність від частоти світла дійсної частини цієї внутрішньої провідности має вигляд широкої смуги. У цьому розгляді враховуються тільки внутрішньозонні переходи електронів. Показано, що ця смуга може бути зіставленою з максимумом оптичної провідности, який спостерігається експериментально в ніклі.
The internal specific electroconductivity of a system of free electrons of one conduction band of a metal, which takes into account the polarization of such electrons, is considered. As demonstrated, the dependence of a real part of this internal electroconductivity on the light frequency has the appearance of a broad band. Only interband transitions of electrons are taken into account in this consideration. As shown, this band can be correlated with the maximum of optical conductivity, which is experimentally observed in nickel.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:03:13Z |
| format | Article |
| fulltext |
25
PACS numbers:72.10.Bg, 72.15.Cz,72.15.Eb,72.15.Lh,78.20.Bh,78.20.Ci, 78.40.Kc
Влияние поляризации электронов проводимости никеля
на его оптическую проводимость
В. С. Северин
Национальный авиационный университет,
пр. Космонавта Комарова, 1,
03058 Киев, Украина
Рассмотрена оптическая проводимость системы свободных электронов
металла. Для изучения оптических свойств такой системы традиционно
применяются модель Друде и модель классического осциллятора Лорент-
ца, в которых используется внешняя удельная электропроводность ме-
талла. Однако вещество характеризуется как его внешней удельной элек-
тропроводностью, так и его внутренней удельной электропроводностью.
Именно внутренняя электропроводность входит в диэлектрическую про-
ницаемость вещества в соответствии с её определением и обуславливает
оптические свойства этого вещества. Традиционное использование в ди-
электрической проницаемости внешней электропроводности вместо внут-
ренней является упрощающим приближением, которое не учитывает по-
ляризацию свободных электронов. Рассмотрена внутренняя удельная
электропроводность системы свободных электронов одной зоны проводи-
мости металла, учитывающая поляризацию этих электронов. Показано,
что зависимость от частоты света вещественной части этой внутренней
проводимости имеет вид широкой полосы. В этом рассмотрении учиты-
ваются только внутризонные переходы электронов. Показано, что эта по-
лоса может быть сопоставлена с максимумом оптической проводимости,
который экспериментально наблюдается в никеле.
Розглянуто оптичну провідність системи вільних електронів металу. Для
вивчення оптичних властивостей такої системи традиційно застосовують-
ся модель Друде і модель класичного Льорентцового осцилятора, в яких
використовується зовнішня питома електропровідність металу. Проте,
речовина характеризується як її зовнішньою питомою електропровідніс-
тю, так і її внутрішньою питомою електропровідністю. Саме внутрішня
електропровідність входить у діелектричну проникність речовини відпо-
відно до її визначення і обумовлює оптичні властивості цієї речовини.
Традиційне використання в діелектричній проникності зовнішньої елек-
тропровідности замість внутрішньої є спрощувальним наближенням, яке
не враховує поляризації вільних електронів. Розглянуто внутрішню пи-
Металлофиз. новейшие технол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol.
2012, т. 34, № 1, сс. 25—35
Оттиски доступны непосредственно от издателя
Фотокопирование разрешено только
в соответствии с лицензией
© 2012 ИМФ (Институт металлофизики
им. Г. В. Курдюмова НАН Украины)
Напечатано в Украине.
26 В. С. СЕВЕРИН
тому електропровідність системи вільних електронів однієї зони провід-
ности металу, яка враховує поляризацію цих електронів. Показано, що
залежність від частоти світла дійсної частини цієї внутрішньої провіднос-
ти має вигляд широкої смуги. У цьому розгляді враховуються тільки вну-
трішньозонні переходи електронів. Показано, що ця смуга може бути зіс-
тавленою з максимумом оптичної провідности, який спостерігається екс-
периментально в ніклі.
The optical conductivity of a system of free electrons of metal is considered.
Drude model and Lorentz classic oscillator model, in which the external spe-
cific electroconductivity of a metal is implied, are traditionally used for the
study of optical properties of such a system. However, a matter is character-
ized by both its external specific electroconductivity and its internal specific
electroconductivity. Just the internal electroconductivity is entered into the
dielectric permeability of a matter in accordance with its definition and stip-
ulates optical properties of such a matter. The traditional utilization of the
external electroconductivity in return for the internal one in the dielectric
permeability is the simplifying approximation, which does not take into ac-
count the polarization of free electrons. The internal specific electroconduc-
tivity of a system of free electrons of one conduction band of a metal, which
takes into account the polarization of such electrons, is considered. As
demonstrated, the dependence of a real part of this internal electroconductiv-
ity on the light frequency has the appearance of a broad band. Only interband
transitions of electrons are taken into account in this consideration. As
shown, this band can be correlated with the maximum of optical conductivi-
ty, which is experimentally observed in nickel.
Ключевые слова: металл, поляризация, электроны проводимости, опти-
ческая проводимость.
(Получено 13 июля 2011 г.)
1. ВВЕДЕНИЕ
Оптическая проводимость является предметом интенсивного изу-
чения в оптике переходных металлов [1—6]. Никель представляет
собой типичный объект таких исследований [1—6]. Причиной этого
есть сложная и недостаточно ясная физическая природа спектра
оптической проводимости этих металлов.
Для теоретической трактовки отдельных участков оптических
спектров переходных металлов обычно используются модель Друде и
модель классического осциллятора Лорентца [1—4]. Считается, что
модель Друде может объяснить оптический спектр переходных ме-
таллов лишь в области малой энергии кванта света ω < 0,2—0,5 эВ (ω
– частота света), в которой этот квант вызывает переходы электро-
на только между энергетическими состояниями внутри зоны про-
водимости металла. Большие значения энергии кванта света дают
ВЛИЯНИЕ ПОЛЯРИЗАЦИИ ЭЛЕКТРОНОВ ПРОВОДИМОСТИ НИКЕЛЯ 27
экспериментальные оптические спектры переходных металлов,
имеющие особенности, которые не удается интерпретировать в
рамках модели Друде. Поэтому, для их трактовки привлекается
модель классического осциллятора Лорентца, и они рассматрива-
ются как межзонные оптические переходы электронов металла.
В работах [5—9] показано, что традиционные теоретические модели
оптических спектров твердых тел не учитывают поляризацию систе-
мы электронов, принимающих участие в оптических переходах. Та-
кая поляризация оказывается существенной как для модели Друде [5,
6], так и для модели классического осциллятора Лорентца [9].
Оптические свойства металла обусловливает его диэлектриче-
ская проницаемость ε(ω), выраженная через удельную электропро-
водность этого металла. Однако вещество характеризуется как его
внешней удельной электропроводностью, так и его внутренней
удельной электропроводностью. Именно внутренняя электропро-
водность σ(ω) входит в диэлектрическую проницаемость вещества
ε(ω) в соответствии с её определением [5—9]. Традиционное исполь-
зование в диэлектрической проницаемости ε(ω) внешней удельной
электропроводности s(ω) вместо внутренней удельной электропро-
водности σ(ω) является упрощающим приближением, которое не
учитывает поляризацию носителей заряда [5—9].
Во втором разделе статьи рассмотрены внешняя удельная элек-
тропроводность системы свободных электронов одной зоны прово-
димости металла в модели Друде s(ω) и соответствующая ей внут-
ренняя удельная электропроводность σ(ω), которая учитывает по-
ляризацию этих электронов.
В третьем разделе статьи показано, что зависимость от частоты
света ω вещественной части внутренней проводимости σ1(ω) = Reσ(ω)
(оптической проводимости) имеет вид широкой полосы, которая не
обусловлена межзонными переходами рассмотренных электронов и
возникла только из-за учета поляризации свободных электронов
этой одной зоны проводимости.
В четвертом разделе статьи показано, что эта полоса может быть
сопоставлена с максимумом оптической проводимости никеля, ко-
торый наблюдается экспериментально.
2. ВНЕШНЯЯ И ВНУТРЕННЯЯ ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ
ЭЛЕКТРОНОВ ПРОВОДИМОСТИ МЕТАЛЛА
Для анализа свойств системы электронов, свободных в пределах зо-
ны проводимости металла, традиционно используется модель Дру-
де [1—4, 10—12]. Она рассматривает эти электроны как электронный
газ, нейтрализованный положительным фоном кристаллической
решетки, имеющей независимую от частоты света диэлектриче-
скую проницаемость ε0. Обозначим через D(t) внешнее электриче-
28 В. С. СЕВЕРИН
ское поле, действующее на металл, t – время, e – заряд электрона,
v(t) – его скорость, τ = 1/γ – время релаксации скорости электрона,
m – эффективную массу электрона. В этой модели уравнение дви-
жения электрона под действием внешнего электрического поля,
прилагаемого к металлу, имеет вид [10—12]:
0
( ) ( ) 1
( ).
d t e t
t
dt m
= −
ε τ
v D
v (1)
Под действием поля D(t) возникает электрический ток таких
электронов, имеющий плотность j(t) = env(t), где n – концентрация
электронов. Из уравнения (1) следует, что внешнее электрическое
поле D(t) = Dωexp(iωτ), имеющее амплитуду Dω, создает переменный
ток электронов проводимости с амплитудой плотности электриче-
ского тока jω следующего вида [10—12]:
ωω ε
ω= Dj
0
1
)(s ,
где
ω+γπ
ω
ε=
ωτ+
τ=ω
iim
ne
s
1
4)1(
)(
2
p
0
2
(2)
– удельная электропроводность электронов проводимости в модели
Друде. Здесь
m
ne
0
2
2
p
4
ε
π=ω
– квадрат плазменной частоты.
Для рассмотрения оптических свойств электронов проводимости
традиционно используют диэлектрическую проницаемость в виде [1—
4, 10—12]:
2
p
0 0
4
( ) ( ) 1
( )
s s
i i
ωπε ω = ε + ω = ε − ω ω ω − γ
. (3)
Модель Друде не учитывает экранирование внешнего поля элек-
тронами проводимости вещества [5, 6]. Из-за этого экранирования,
в металле действует на электроны проводимости не внешнее отно-
сительно их поле D/ε0, а внутреннее в системе этих электронов поле
E ≠ D/ε0. Отличие полей E и D/ε0 обусловлено вектором поляриза-
ции электронов вещества P [5—9, 13—18]:
0
( ) / (4 ).= − ε πP D E (4)
ВЛИЯНИЕ ПОЛЯРИЗАЦИИ ЭЛЕКТРОНОВ ПРОВОДИМОСТИ НИКЕЛЯ 29
Это отличие не учтено при получении выражения (3) для диэлек-
трической проницаемости εs(ω).
Плотность тока электронов проводимости j можно выразить как
через внутреннее электрическое поле в металле E, так и через поле
D/ε0 [13, 14, 16—18]
0)()( εω=ωσ= ωωω DEj s . (5)
Здесь Eω – амплитуда внутреннего электрического поля.
Электропроводность s(ω) определяет отклик тока на внешнее по-
ле D/ε0 (по отношению к электронам металла, которые являются
оптически активным для рассматриваемой частоты света ω), а элек-
тропроводность σ(ω) дает отклик тока на внутреннее поле E. Поэто-
му s(ω) называют внешней, а σ(ω) – внутренней электропроводно-
стями вещества [16—18]. Отличие электропроводностей σ(ω) и s(ω) в
выражении (5) обусловлено отличием от нуля поляризации P (4).
Для простоты полагаем величины σ и s скалярами, а не тензорами.
Определение диэлектрической проницаемости вещества требует
наличия в нем внутренней электропроводностями вещества σ(ω), а
не внешней s(ω) [13—18]. Поэтому диэлектрическая проницаемость
вещества ε(ω) имеет вид:
)(
4
)( 0 ωσ
ω
π+ε=ωε
i
. (6)
Имеет место следующее соотношение [5—9, 16—18]
)(
)(
4
1
1
)(
0
ω
ω
ωε
π−
=ωσ s
s
i
, (7)
Выражение (6) следует из соотношения:
ωω ωε= ED )( , (8)
которое есть определением диэлектрической проницаемости веще-
ства ε(ω), и из соотношений (4), (5). При этом используется соотно-
шение [13—19]:
)()( t
dt
dt Pj = . (9)
А формула (7) есть следствие соотношений (5), (6), (8). Указанные
соотношения (4)—(9) являются общими формулами электродина-
мики и не используют конкретный вид проводимости s(ω), связан-
ный с конкретным механизмом электропроводности.
Подстановка в формулу (7) конкретной удельной электропровод-
30 В. С. СЕВЕРИН
ности электронов проводимости модели Друде (2) дает соответству-
ющую внешнюю удельную электропроводность:
( )
2
p
0 2 2
p
( )
4 i
ω ωσ ω = ε
π γω + ω + ω
. (10)
Аналогичный результат может быть получен и из уравнения дви-
жения электрона (1) при помощи следующих простых, приближен-
ных соображений. По определению, вектор поляризации вещества P
есть плотность дипольных моментов зарядов этого вещества [15, 19]:
)(1)(
1
tq
V
t
N
i
ii
=
= xP . (11)
Здесь V – объем вещества, N – полное число зарядов этого веще-
ства, qi – заряд i-го носителя заряда, xi(t) – его координата. В дан-
ной статье и свет, и система электронов проводимости рассматри-
ваются в длинноволновом приближении. Поэтому, вектор поляри-
зации P (11) системы N одинаковых электронов проводимости, од-
нородно распределенных в пространстве, можно приближенно рас-
сматривать в следующем виде:
)()()(1)(
1
tentN
V
e
te
V
t
N
i
i xxxP =≈=
=
. (12)
Здесь x(t) – координата одного электрона.
В силу соотношений (4), (12), поле D имеет вид:
)()()(4)()( 2
p000 t
e
m
tttt xEPED ωε+ε=π+ε= . (13)
Учитывая соотношение (13) в уравнении движения одного электро-
на (1), имеем:
)()()(
)( 2
p ttt
m
e
dt
td
xvE
v ω+γ−= . (14)
Внешнее электрическое поле D(t) = Dωexp(iωt), имеющее амплитуду
Dω, создает в системе электронов проводимости: внутреннее элек-
трическое поле E(t) = Eωexp(iωt), имеющее амплитуду Eω; колебание
координаты одного электрона x(t) = xωexp(iωt), имеющее амплитуду
xω; колебание его скорости v(t) = vωexp(iωt), имеющее амплитуду vω.
Поэтому, учитывая соотношение v(t) = dx(t)/dt, уравнение (14)
можно представить в следующем виде:
ωω =
ω
ω
+ω+γ Ev
m
e
i
2
p
. (15)
ВЛИЯНИЕ ПОЛЯРИЗАЦИИ ЭЛЕКТРОНОВ ПРОВОДИМОСТИ НИКЕЛЯ 31
Уравнение (15) дает:
( )2 2
p
e
m i
ω ω
ω=
γω + ω + ω
v E . (16)
В соответствии с уравнением (16), амплитуда плотности электриче-
ского тока jω = envω может быть представлена формулой jω = σ(ω)Eω, в
которой σ(ω) дается соотношением (10).
3. ОПТИЧЕСКАЯ ПРОВОДИМОСТЬ
Вещественная часть внутренней проводимости s1(ω) = Res(ω) (опти-
ческая проводимость модели Друде) имеет вид:
22
2
p
022
2
1
4
)(
ω+γ
γ
π
ω
ε=
ω+γ
γ=ω
m
ne
s . (17)
Из формулы (17) вытекает следующее. Для малых частот, когда
имеет место условие ω2
<< γ2, оптическая проводимость модели Дру-
де не зависит от частоты и имеет вид: s1(0). А для больших частот,
когда имеет место условие ω2
>> γ2, она убывает с ростом частоты как
ω−2. Следовательно, частотная зависимость оптической проводимо-
сти модели Друде не имеет вида спектральной полосы.
Вещественная часть внутренней проводимости σ1(ω) = Reσ(ω) (оп-
тическая проводимость) имеет вид:
)(
4
)( 0
1 ω
π
γε=ωσ F , (18)
где
( )
2 2
2
2 2 2 2
p
( )
p
F
ω ω
ω =
ω + ω + γ ω
. (19)
Формулы (18), (19) дают, что частотная зависимость оптической
проводимости σ1(ω) имеет вид широкого пика. Для малых частот,
когда выполняется условия
2
p
2 ω<<ω ,
4
p
22 ωτ<<ω оптическая прово-
димость σ1(ω) растет с частотой как ω2. А для больших частот, когда
выполняются условия
2
p
2 ω>>ω ,
22 γ>>ω она убывает с ростом ча-
стоты как ω−2. И в промежутке между этими частотами оптическая
проводимость σ1(ω) имеет максимум. Условием этого максимума
есть следующее уравнение:
( ) ( )
2
2
2 4 4 2 2 2 2
p p p
( )
0 2
dF
d
−ω = = ωω ω − ω ω + ω + γ ω ω
.
32 В. С. СЕВЕРИН
Оно дает, что σ1(ω) достигает максимума при значении частоты ω,
равной плазменной частоте ω = ωp, и имеет значение:
2 2
p0
1 p 2 2
p
( ) .
4 1 4
τ ωε
σ ω =
πτ + τ ω
(20)
Если же выполняется условие
2
p
2 ω>>ω , то в этом приближении бу-
дет:
)(
4
)( 122
2
p
01 ω=
ω+γ
γ
π
ω
ε=ωσ s .
Таким образом, спектры оптической проводимости модели Друде
и оптической проводимости соответствующей ей внешней проводи-
мости, в которой учтена поляризация электронов проводимости,
принципиально различаются.
4. СРАВНЕНИЕ С ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫМИ РЕЗУЛЬТАТАМИ
Атом никеля имеет на внешних s- и d-оболочках 10 электронов: два
электрона на s-оболочке и восемь электронов на d-оболочке [20].
Эти электроны рассматриваются как валентные и образующие со-
ответственно две зоны проводимости металлического никеля: s-
зону и d-зону [1].
Экспериментальные исследования спектра оптической проводимо-
сти поликристаллического никеля дают ряд широких максимумов:
два больших при энергиях кванта света ω1 ≈ 1,5 эВ и ω2 ≈ 4,75 эВ и
несколько значительно меньших [1]. Высота этих пиков суще-
ственно зависит от отжига исследуемого образца и полировки его
поверхности. При этом высота более высокочастотного пика зави-
сит от полировки более сильно [1].
С точки зрения результатов, полученных в третьем разделе ста-
тьи, эти экспериментальные результаты допускают следующую
трактовку.
Частоты максимумов пиков ω1 и ω2, являются плазменными часто-
тами s- и d-зон проводимости. Частота ω1 соответствует плазменной
частоте s-зоны проводимости, а частота ω2 – плазменной частоте d-
зоны. Неравенство ω1 < ω2 обусловлено большей концентрацией элек-
тронов d-зоны по сравнению с концентрацией электронов s-зоны.
При энергиях кванта света ω1 ≈ 1,5 эВ и ω2 ≈ 4,75 эВ никель
имеет значительное поглощение света в приповерхностном слое об-
разца, которое является большим при энергии кванта света ω2 по
сравнению с поглощением при энергии ω1 [4]. Согласно формулам
(18)—(20), максимальное значение оптической проводимости зави-
сит от численных значений величин τ и ε0, которые изменяются при
ВЛИЯНИЕ ПОЛЯРИЗАЦИИ ЭЛЕКТРОНОВ ПРОВОДИМОСТИ НИКЕЛЯ 33
обработке образца. Влияние этих величин на максимальное значе-
ние оптической проводимости более существенно на частоте света
ω2, для которой свет сильнее поглощается более тонким приповерх-
ностным слоем никеля. В частности, полировка поверхности образ-
ца увеличивает время релаксации τ в приповерхностном слое. Это
приводит к увеличению значения оптической проводимости соот-
ветственно формулам (18)—(20).
Необходимые для расчета значения величин ε0, τ и n выбирались
из следующих соображений.
Пик оптической проводимости, имеющий место при энергии
кванта света ω1 ≈ 1,45 эВ, рассмотрен в данной статье как обуслов-
ленный плазменными колебаниями s-электронов зоны проводимо-
сти никеля. Концентрация этих s-электронов n = 18,28⋅1022
см
−3
определялась как удвоенная концентрация атомов твердого нике-
ля, которая взята из табл. 1.5 [21].
Для вычисления плазменной частоты таких s-электронов ωp в ка-
честве эффективной массы этих s-электронов использовалось зна-
чение массы электрона. Для того чтобы получить значение энергии
этого плазмона ωp = 1,449 эВ, необходимо значение ε0 = 120.
Затем, выбором значения времени релаксации τ = 4,0⋅10—16
с, до-
стигалось нужное значение σ1(ωp) = 4,5⋅1015
с
—1, близкое полученно-
му из эксперимента.
Общий вид частотной зависимости оптической проводимости
σ1(ω), вычисленной по формуле (18) для указанных значений вели-
чин ε0, τ и n, приведен на рис. 1. На рисунке 2 дано сравнение верх-
ней части пика этой рассчитанной величины σ1(ω) с эксперимен-
тальными результатами [1]. Этот рисунок показывает, что имеется
Рис. 1. Общий вид частотной зависимости оптической проводимости σ1(ω),
вычисленной по формуле (18), дляNi.
34 В. С. СЕВЕРИН
соответствие между указанными расчетными и эксперименталь-
ными результатами.
Таким образом, экспериментально наблюдаемые максимумы оп-
тической проводимости никеля могут быть объяснены не как ре-
зультат межзонных переходов электронов, а как результат перехо-
дов свободных электронов внутри одной зоны проводимости. Одна-
ко при этом следует учитывать поляризацию внутризонных свобод-
ных электронов.
ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА
1. Л. В. Поперенко, В. С. Стащук, І. А. Шайкевич, В. А. Одарич, Діагностика
поверхні поляризованим світлом (Київ: Видавничо-поліграфічний центр
«Київський університет»: 2007).
2. Handbook of Ellipsometry (Eds. H. G. Tompkins and E. A. Irene) (Norwich, NY:
William Andrew Publishing—Heidelberg: Springer-Verlag GmbH & Co. KG:
2005).
3. E. G. Maksimov, I. I. Mazin, S. N. Rashkeev, and Yu. A. Uspenski, J. Phys. F:
Met. Phys., 18, No. 4: 833 (1988).
4. D. W. Lynch, R. Rosei, and J. H. Weaver, Solid State Commun., 9, No. 24:
2195 (1971).
5. О. В. Вакуленко, В. С. Северин, Металлофиз. новейшие технол., 29, № 1:
Рис. 2. Сравнение верхней части пика вычисленной величины σ1(ω) (сплош-
ная линия) с экспериментальнымирезультатами [1] (кружки) для Ni.
ВЛИЯНИЕ ПОЛЯРИЗАЦИИ ЭЛЕКТРОНОВ ПРОВОДИМОСТИ НИКЕЛЯ 35
41 (2007).
6. O. V. Vakulenko and V. S. Severin, Semicond. Phys., Quantum Electronics and
Optoelectronics, 10, No. 1: 55 (2007).
7. В. С. Северин, Оптика и спектроскопия, 69, вып. 2: 351 (1990).
8. В. С. Северин, УФЖ, 39, № 7—8: 799 (1994).
9. V. S. Severin, Semicond. Phys., Quantum Electronics and Optoelectronics, 12,
No. 4: 366 (2009).
10. Ю. Маделунг, Теория твердого тела (Москва: Наука: 1980).
11. Дж. Слэтер, Диэлектрики, полупроводники, металлы (Москва: Мир: 1969).
12. П. Гроссе, Свободные электроны в твердых телах (Москва: Мир: 1982).
13. Ф. Платцман, П. Вольф, Волны и взаимодействия в плазме твердого тела
(Москва: Мир: 1975).
14. Ю. А. Ильинский, Л. В. Келдыш, Взаимодействие электромагнитного
излучения с веществом (Москва: Издательство МГУ: 1989).
15. С. И. Пекар, Кристаллооптика и добавочные световые волны (Киев: Нау-
кова думка: 1982).
16. R. Kubo, Rep. Progr. Phys., 29, Part 1: 255 (1966).
17. T. Izuyma, Prog. Theor. Phys., 25, No. 6: 964 (1961).
18. R. Eykholt, Phys. Rev. B, 34, No. 10: 6669 (1986).
19. Л. Д. Ландау, Е. М. Лифшиц, Электродинамика сплошных сред (Москва:
Наука: 1982).
20. И. М. Дубровский, Б. В. Егоров, К. П. Рябошапка, Справочник по физике
(Киев: Наукова думка: 1986).
21. Ч. Киттель, Введение в физику твердого тела (Москва: Наука: 1978).
<<
/ASCII85EncodePages false
/AllowTransparency false
/AutoPositionEPSFiles true
/AutoRotatePages /None
/Binding /Left
/CalGrayProfile (Dot Gain 20%)
/CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1)
/CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2)
/sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1)
/CannotEmbedFontPolicy /Error
/CompatibilityLevel 1.4
/CompressObjects /Tags
/CompressPages true
/ConvertImagesToIndexed true
/PassThroughJPEGImages true
/CreateJobTicket false
/DefaultRenderingIntent /Default
/DetectBlends true
/DetectCurves 0.0000
/ColorConversionStrategy /CMYK
/DoThumbnails false
/EmbedAllFonts true
/EmbedOpenType false
/ParseICCProfilesInComments true
/EmbedJobOptions true
/DSCReportingLevel 0
/EmitDSCWarnings false
/EndPage -1
/ImageMemory 1048576
/LockDistillerParams false
/MaxSubsetPct 100
/Optimize true
/OPM 1
/ParseDSCComments true
/ParseDSCCommentsForDocInfo true
/PreserveCopyPage true
/PreserveDICMYKValues true
/PreserveEPSInfo true
/PreserveFlatness true
/PreserveHalftoneInfo false
/PreserveOPIComments true
/PreserveOverprintSettings true
/StartPage 1
/SubsetFonts true
/TransferFunctionInfo /Apply
/UCRandBGInfo /Preserve
/UsePrologue false
/ColorSettingsFile ()
/AlwaysEmbed [ true
]
/NeverEmbed [ true
]
/AntiAliasColorImages false
/CropColorImages true
/ColorImageMinResolution 300
/ColorImageMinResolutionPolicy /OK
/DownsampleColorImages true
/ColorImageDownsampleType /Bicubic
/ColorImageResolution 300
/ColorImageDepth -1
/ColorImageMinDownsampleDepth 1
/ColorImageDownsampleThreshold 1.50000
/EncodeColorImages true
/ColorImageFilter /DCTEncode
/AutoFilterColorImages true
/ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG
/ColorACSImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/ColorImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/JPEG2000ColorACSImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/JPEG2000ColorImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/AntiAliasGrayImages false
/CropGrayImages true
/GrayImageMinResolution 300
/GrayImageMinResolutionPolicy /OK
/DownsampleGrayImages true
/GrayImageDownsampleType /Bicubic
/GrayImageResolution 300
/GrayImageDepth -1
/GrayImageMinDownsampleDepth 2
/GrayImageDownsampleThreshold 1.50000
/EncodeGrayImages true
/GrayImageFilter /DCTEncode
/AutoFilterGrayImages true
/GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG
/GrayACSImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/GrayImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/JPEG2000GrayACSImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/JPEG2000GrayImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/AntiAliasMonoImages false
/CropMonoImages true
/MonoImageMinResolution 1200
/MonoImageMinResolutionPolicy /OK
/DownsampleMonoImages true
/MonoImageDownsampleType /Bicubic
/MonoImageResolution 1200
/MonoImageDepth -1
/MonoImageDownsampleThreshold 1.50000
/EncodeMonoImages true
/MonoImageFilter /CCITTFaxEncode
/MonoImageDict <<
/K -1
>>
/AllowPSXObjects false
/CheckCompliance [
/None
]
/PDFX1aCheck false
/PDFX3Check false
/PDFXCompliantPDFOnly false
/PDFXNoTrimBoxError true
/PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [
0.00000
0.00000
0.00000
0.00000
]
/PDFXSetBleedBoxToMediaBox true
/PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [
0.00000
0.00000
0.00000
0.00000
]
/PDFXOutputIntentProfile ()
/PDFXOutputConditionIdentifier ()
/PDFXOutputCondition ()
/PDFXRegistryName ()
/PDFXTrapped /False
/CreateJDFFile false
/Description <<
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
/BGR <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>
/CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002>
/CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002>
/CZE <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>
/DAN <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>
/DEU <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>
/ESP <FEFF005500740069006c0069006300650020006500730074006100200063006f006e0066006900670075007200610063006900f3006e0020007000610072006100200063007200650061007200200064006f00630075006d0065006e0074006f00730020005000440046002000640065002000410064006f0062006500200061006400650063007500610064006f00730020007000610072006100200069006d0070007200650073006900f3006e0020007000720065002d0065006400690074006f007200690061006c00200064006500200061006c00740061002000630061006c0069006400610064002e002000530065002000700075006500640065006e00200061006200720069007200200064006f00630075006d0065006e0074006f00730020005000440046002000630072006500610064006f007300200063006f006e0020004100630072006f006200610074002c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000200079002000760065007200730069006f006e0065007300200070006f00730074006500720069006f007200650073002e>
/ETI <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>
/FRA <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>
/GRE <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>
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
/HRV (Za stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.)
/HUN <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>
/ITA <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>
/JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002>
/KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e>
/LTH <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>
/LVI <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>
/NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.)
/NOR <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>
/POL <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>
/PTB <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>
/RUM <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>
/RUS <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>
/SKY <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>
/SLV <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>
/SUO <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>
/SVE <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>
/TUR <FEFF005900fc006b00730065006b0020006b0061006c006900740065006c0069002000f6006e002000790061007a006401310072006d00610020006200610073006b013100730131006e006100200065006e0020006900790069002000750079006100620069006c006500630065006b002000410064006f006200650020005000440046002000620065006c00670065006c0065007200690020006f006c0075015f007400750072006d0061006b0020006900e70069006e00200062007500200061007900610072006c0061007201310020006b0075006c006c0061006e0131006e002e00200020004f006c0075015f0074007500720075006c0061006e0020005000440046002000620065006c00670065006c0065007200690020004100630072006f006200610074002000760065002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000200076006500200073006f006e0072006100730131006e00640061006b00690020007300fc007200fc006d006c00650072006c00650020006100e70131006c006100620069006c00690072002e>
/UKR <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>
/ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.)
>>
/Namespace [
(Adobe)
(Common)
(1.0)
]
/OtherNamespaces [
<<
/AsReaderSpreads false
/CropImagesToFrames true
/ErrorControl /WarnAndContinue
/FlattenerIgnoreSpreadOverrides false
/IncludeGuidesGrids false
/IncludeNonPrinting false
/IncludeSlug false
/Namespace [
(Adobe)
(InDesign)
(4.0)
]
/OmitPlacedBitmaps false
/OmitPlacedEPS false
/OmitPlacedPDF false
/SimulateOverprint /Legacy
>>
<<
/AddBleedMarks false
/AddColorBars false
/AddCropMarks false
/AddPageInfo false
/AddRegMarks false
/ConvertColors /ConvertToCMYK
/DestinationProfileName ()
/DestinationProfileSelector /DocumentCMYK
/Downsample16BitImages true
/FlattenerPreset <<
/PresetSelector /MediumResolution
>>
/FormElements false
/GenerateStructure false
/IncludeBookmarks false
/IncludeHyperlinks false
/IncludeInteractive false
/IncludeLayers false
/IncludeProfiles false
/MultimediaHandling /UseObjectSettings
/Namespace [
(Adobe)
(CreativeSuite)
(2.0)
]
/PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK
/PreserveEditing true
/UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged
/UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile
/UseDocumentBleed false
>>
]
>> setdistillerparams
<<
/HWResolution [2400 2400]
/PageSize [612.000 792.000]
>> setpagedevice
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-167700 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1024-1809 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:03:13Z |
| publishDate | 2012 |
| publisher | Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Северин, В.С. 2020-04-05T20:00:25Z 2020-04-05T20:00:25Z 2012 Влияние поляризации электронов проводимости никеля на его оптическую проводимость / В.С. Северин // Металлофизика и новейшие технологии. — 2012. — Т. 34, № 1. — С. 25-35. — Бібліогр.: 21 назв. — рос. 1024-1809 PACS numbers:72.10.Bg, 72.15.Cz,72.15.Eb,72.15.Lh,78.20.Bh,78.20.Ci, 78.40.Kc https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/167700 Рассмотрена внутренняя удельная электропроводность системы свободных электронов одной зоны проводимости металла, учитывающая поляризацию этих электронов. Показано, что зависимость от частоты света вещественной части этой внутренней проводимости имеет вид широкой полосы. В этом рассмотрении учитываются только внутризонные переходы электронов. Показано, что эта полоса может быть сопоставлена с максимумом оптической проводимости, который экспериментально наблюдается в никеле. Розглянуто внутрішню питому електропровідність системи вільних електронів однієї зони провідности металу, яка враховує поляризацію цих електронів. Показано, що залежність від частоти світла дійсної частини цієї внутрішньої провідности має вигляд широкої смуги. У цьому розгляді враховуються тільки внутрішньозонні переходи електронів. Показано, що ця смуга може бути зіставленою з максимумом оптичної провідности, який спостерігається експериментально в ніклі. The internal specific electroconductivity of a system of free electrons of one conduction band of a metal, which takes into account the polarization of such electrons, is considered. As demonstrated, the dependence of a real part of this internal electroconductivity on the light frequency has the appearance of a broad band. Only interband transitions of electrons are taken into account in this consideration. As shown, this band can be correlated with the maximum of optical conductivity, which is experimentally observed in nickel. ru Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України Металлофизика и новейшие технологии Электронные структура и свойства Влияние поляризации электронов проводимости никеля на его оптическую проводимость Influence of Polarization of Conduction Electrons of Nickel on Its Optical Conductivity Article published earlier |
| spellingShingle | Влияние поляризации электронов проводимости никеля на его оптическую проводимость Северин, В.С. Электронные структура и свойства |
| title | Влияние поляризации электронов проводимости никеля на его оптическую проводимость |
| title_alt | Influence of Polarization of Conduction Electrons of Nickel on Its Optical Conductivity |
| title_full | Влияние поляризации электронов проводимости никеля на его оптическую проводимость |
| title_fullStr | Влияние поляризации электронов проводимости никеля на его оптическую проводимость |
| title_full_unstemmed | Влияние поляризации электронов проводимости никеля на его оптическую проводимость |
| title_short | Влияние поляризации электронов проводимости никеля на его оптическую проводимость |
| title_sort | влияние поляризации электронов проводимости никеля на его оптическую проводимость |
| topic | Электронные структура и свойства |
| topic_facet | Электронные структура и свойства |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/167700 |
| work_keys_str_mv | AT severinvs vliâniepolârizaciiélektronovprovodimostinikelânaegooptičeskuûprovodimostʹ AT severinvs influenceofpolarizationofconductionelectronsofnickelonitsopticalconductivity |