Механизмы низкотемпературного возврата твёрдого раствора Cu—Al, деформированного при температуре жидкого азота

Показано, что уже на стадии возврата ниже 280 К в деформированных при низкой температуре твёрдых растворах, склонных к ближнему упорядочению, происходит коррелированное перераспределение компонентов, обусловленное миграцией точечных дефектов, введённых деформацией. Ближнее упорядочение на этой стади...

Повний опис

Збережено в:

Бібліографічні деталі
Опубліковано в: :	Металлофизика и новейшие технологии
Дата:	2012
Автори:	Петренко, П.В., Кулиш, Н.П., Мельникова, Н.А., Грабовский, Ю.Е.
Формат:	Стаття
Мова:	Російська
Опубліковано:	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2012
Теми:	Дефекты кристаллической решётки
Онлайн доступ:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/167701
Теги:	Додати тег Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:	Механизмы низкотемпературного возврата твёрдого раствора Cu—Al, деформированного при температуре жидкого азота / П.В. Петренко, Н.П. Кулиш, Н.А. Мельникова, Ю.Е. Грабовский // Металлофизика и новейшие технологии. — 2012. — Т. 34, № 1. — С. 37-50. — Бібліогр.: 22 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

_version_	1860030980221304832
author	Петренко, П.В. Кулиш, Н.П. Мельникова, Н.А. Грабовский, Ю.Е.
author_facet	Петренко, П.В. Кулиш, Н.П. Мельникова, Н.А. Грабовский, Ю.Е.
citation_txt	Механизмы низкотемпературного возврата твёрдого раствора Cu—Al, деформированного при температуре жидкого азота / П.В. Петренко, Н.П. Кулиш, Н.А. Мельникова, Ю.Е. Грабовский // Металлофизика и новейшие технологии. — 2012. — Т. 34, № 1. — С. 37-50. — Бібліогр.: 22 назв. — рос.
collection	DSpace DC
container_title	Металлофизика и новейшие технологии
description	Показано, что уже на стадии возврата ниже 280 К в деформированных при низкой температуре твёрдых растворах, склонных к ближнему упорядочению, происходит коррелированное перераспределение компонентов, обусловленное миграцией точечных дефектов, введённых деформацией. Ближнее упорядочение на этой стадии возврата является определяющим в изменении физических характеристик сплавов Cu—Al. Эти процессы ответственны и за появление устойчивого к термическому воздействию максимума внутреннего трения при 230 К, который не находил до сих пор однозначного объяснения. Показано, що вже на стадії повернення нижче 280 К у деформованих за низької температури твердих розчинах, схильних до близького впорядкування, відбувається корельований перерозподіл компонентів, обумовлений міґрацією точкових дефектів, уведених деформацією. Близьке впорядкування на цій стадії повернення є таким, що визначає зміну фізичних характеристик стопів Cu—Al. Ці процеси відповідають і за появу стійкого до термічної дії максимуму внутрішнього тертя при 230 К, який не знаходив дотепер однозначного пояснення. As shown, the correlated redistribution of components occurs as the result of migration of point defects introduced by deformation yet at the recovery stage below 280 K within the solid solutions deformed at low temperature and prone to short-range order. Short-range ordering at this recovery stage is the determining factor in changing of the physical characteristics of Cu—Al solid solutions. These processes are responsible for the appearance of internal friction peak at 230 K, which is steady to thermal affection and was still not clearly explained.
first_indexed	2025-12-07T16:52:13Z
format	Article
fulltext	37 ДЕФЕКТЫ КРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ РЕШЁТКИ PACS numbers:61.72.Cc, 61.72.Hh,62.40.+i,62.80.+f,72.15.Eb,81.40.Ef, 81.40.Rs Механизмы низкотемпературного возврата твёрдого раствора Cu—Al, деформированного при температуре жидкого азота П. В. Петренко, Н. П. Кулиш, Н. А. Мельникова, Ю. Е. Грабовский Киевский национальный университет имени Тараса Шевченко, физический факультет, просп. Акад. Глушкова, 4 а, 03680, ГСП, Киев-127, Украина Показано, что уже на стадии возврата ниже 280 К в деформированных при низкой температуре твёрдых растворах, склонных к ближнему упо- рядочению, происходит коррелированное перераспределение компонен- тов, обусловленное миграцией точечных дефектов, введённых деформа- цией. Ближнее упорядочение на этой стадии возврата является опреде- ляющим в изменении физических характеристик сплавов Cu—Al. Эти процессы ответственны и за появление устойчивого к термическому воз- действию максимума внутреннего трения при 230 К, который не находил до сих пор однозначного объяснения. Показано, що вже на стадії повернення нижче 280 К у деформованих за низької температури твердих розчинах, схильних до близького впоряд- кування, відбувається корельований перерозподіл компонентів, обумов- лений міґрацією точкових дефектів, уведених деформацією. Близьке впорядкування на цій стадії повернення є таким, що визначає зміну фізи- чних характеристик стопів Cu—Al. Ці процеси відповідають і за появу стійкого до термічної дії максимуму внутрішнього тертя при 230 К, який не знаходив дотепер однозначного пояснення. As shown, the correlated redistribution of components occurs as the result of migration of point defects introduced by deformation yet at the recovery stage below 280 K within the solid solutions deformed at low temperature and prone to short-range order. Short-range ordering at this recovery stage is the determining factor in changing of the physical characteristics of Cu—Al solid solutions. These processes are responsible for the appearance of internal friction peak at 230 K, which is steady to thermal affection and was still not clearly explained. Ключевые слова: сплав Cu—Al, ближний порядок, внутреннее трение, остаточное электросопротивление, деформация, возврат, дислокации. Металлофиз. новейшие технол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2012, т. 34, № 1, сс. 37—50 Оттиски доступны непосредственно от издателя Фотокопирование разрешено только в соответствии с лицензией © 2012 ИМФ (Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины) Напечатано в Украине. 38 П. В. ПЕТРЕНКО, Н. П. КУЛИШ, Н. А. МЕЛЬНИКОВА, Ю. Е. ГРАБОВСКИЙ (Получено 25 мая 2011 г.) Одним из широко применяемых методов улучшения механических характеристик твердых растворов является термомеханическая об- работка. Она также с успехом используется для повышения радиа- ционной стойкости, в частности противостоянию распухания мате- риалов и изделий, находящихся в полях интенсивного ионизиру- ющего излучения. Поэтому изучение структурных изменений твер- дых растворов при деформации и последующем отжиге представля- ет не только теоретический интерес, но имеет большое прикладное значение, поскольку позволяет выработать оптимальные режимы обработки изделий при их изготовлении. В настоящее время указанные процессы сравнительно хорошо изучены при температурах выше комнатных. При низких темпера- турах они изучены недостаточно. Особенно это касается низкотем- пературного возврата. Процессы низкотемпературного возврата структуры металлов и сплавов, деформированных при низкой температуре, являются сложными и неоднозначными. Это связано с тем, что в процессе пла- стической деформации возникает большой набор различного рода дефектов, которые распределены в металле неравномерно. Такое распределение дефектов обусловлено, с одной стороны, неоднород- ной на микроуровне деформацией и, с другой, взаимодействием де- фектов друг с другом и с атомами металла, приводящих к образова- нию разного рода комплексов дефектов, а в случае сплавов – и кон- центрационных неоднородностей в распределении атомов сплава. Концентрация дефектов и их распределение зависят от степени и температуры деформации, и существенно отличается для разных металлов и сплавов. Деформированные до сравнительно больших степеней металлы характеризуются наличием ячеистой структуры, состоящей из слегка разориентированных кристаллических доменов (ячеек), разграниченных стенками дислокаций высокой плотности. Ячейки относительно свободны от дислокаций. Размер ячеек не зависит от исходного размера зерна и уменьшается до предельной величины после определенной деформации. Понижение температуры дефор- мирования приводит к уменьшению размера ячеек. Однако количе- ство дислокаций внутри ячеек остается сравнительно малым [1, 2]. Исследование физической природы процессов низкотемператур- ного возврата в металлах и сплавах в основном выполнялось кос- венными методами. Изучалось изменение при нагреве деформиро- ванного или облученного при низкой температуре металла остаточ- ного электросопротивления, внутреннего трения, запасенной внут- ренней энергией и др. Было показано, что возврат физических МЕХАНИЗМЫ НИЗКОТЕМПЕРАТУРНОГО ВОЗВРАТА ТВЁРДОГО РАСТВОРА 39 свойств характеризуется рядом стадий, которые связаны с отжигом дефектов разного типа. Поскольку силы связи дефектов в комплек- се и их подвижность отличаются, они отжигаются в разных темпе- ратурных интервалах. Относительно физической природы отдельных стадий отжига единое мнение отсутствует [3, 4]. Это объясняется тем, что отдель- ные стадии, особенно при больших степенях деформации, могут быть связаны с различными процессами и механизмами отжига разных дефектов и их комплексов. Общепринятым считается, что структурные изменения в деформированных металлах при отжиге ниже комнатной температуры (об этих температурах речь будет ид- ти в дальнейшем) обусловлена миграцией точечных дефектов и их комплексов. Некоторое участие в возврате при низких температу- рах принимают и дислокации, поскольку, как показывают экспе- рименты, возможна их небольшая перестройка. Дислокационная структура стенок между ячейками при этом остается неизменной. Перемещение дислокаций в пределах стенок и аннигиляция дисло- каций противоположного знака, находящихся в них, по-видимому, происходит при более высоких температурах [1, 4—6]. В концентрированных твердых растворах процессы возврата ме- нее изучены, чем в чистых металлах и разбавленных сплавах. Есте- ственно, поскольку взаимодействие дефектов с разносортными ато- мами твердого раствора, как правило, отличаются, концентрация дефектов, образующихся при низкотемпературной деформации, их подвижность и распределение зависят от состава сплава. Как пока- зывают экспериментальные исследования, в ГЦК-твердых растворах стадии отжига дефектов в целом сохраняются, но температурные ин- тервалы стадий возврата и их величины в большинстве случаев не совпадают с наблюдаемыми стадиями для чистых металлов. Кроме того, отжиг дефектов на отдельных стадиях может сопровождаться изменением конфигурационной структуры твердых растворов. В деформированном при низкой температуре твердом растворе атомы распределены по узлам кристаллической решетки случай- ным образом. Такая структура остается относительно стабильной на I и II стадиях отжига. Миграция точечных дефектов и/или их комплексов на III стадии отжига будет сопровождаться миграцией атомов сплава. В настоящее время убедительно показано [7, 8], что энергия взаимодействия атомов «свой»—«свой» и «свой»—«чужой» в подавляющем большинстве твердых растворов разная. Следова- тельно, скачки атомов, в том числе и при температурах отжига ни- же комнатной, не будут случайными. На этой стадии возврата сле- дует ожидать переход от случайного к частично коррелированному распределению атомов сплава. Естественно, поскольку в деформиро- ванном сплаве имеется большое количество стоков, дефект после не- большого числа скачков будет поглощен. Поэтому образование кон- 40 П. В. ПЕТРЕНКО, Н. П. КУЛИШ, Н. А. МЕЛЬНИКОВА, Ю. Е. ГРАБОВСКИЙ центрационных неоднородностей в виде упорядоченных атмосфер на дефектах решетки маловероятно. Скорее всего, корреляционные эф- фекты будут наблюдаться только на малых расстояниях, т.е. сплав будет характеризоваться наличием однородного ближнего порядка. Относительно возможности образования ближнего порядка при низкотемпературном возврате деформированных твердых раство- ров в литературе единого мнения нет. Большинство авторов пред- полагают, что ближний порядок образуется при температурах вы- ше комнатной (в основном при рекристаллизации) [4, 5, 9, 10]. Возможность образования ближнего порядка при низкотемпера- турном отжиге деформированных при низкой температуре твердых растворов была изучена нами на сплавах Ni—Cr и Fe—Al [11, 12]. Из- вестно, что в этих твердых растворах при образовании ближнего порядка (так называемое K-состояние) остаточное электросопро- Рис. 1. Изменение остаточного электросопротивления при низкотемператур- ном возврате. 1 – Ni; сплавы Ni—Cr: 2 – 4,5 ат.% Cr, 3 – 25 ат.% Cr, 4 – 34 ат.% Cr. МЕХАНИЗМЫ НИЗКОТЕМПЕРАТУРНОГО ВОЗВРАТА ТВЁРДОГО РАСТВОРА 41 тивление ρо увеличивается. Его величина во много раз превосходит величину уменьшения ρо за счет отжига дефектов. Поэтому на ста- дии отжига дефектов, миграция которых вызовет диффузное пере- распределение атомов твердого раствора, основной вклад в измене- ние ρо вносит ближний порядок. В результате ρо будет не умень- шаться, а увеличиваться. Как видно из рис. 1, 2, эксперименталь- ные результаты полностью подтвердили эти предположения. Естественно, образующийся ближний порядок будет влиять и на изменение других физических характеристик твердых растворов при возврате. В частности, его образованием можно объяснить наблюдающиеся особенности изменения при низкотемпературном возврате внутреннего трения сплавов Cu—Al. Температурная зависимость амплитудно независимого внутрен- него трения в широкой области концентраций твердого раствора Cu—Al, деформированного различными способами при низких тем- пературах исследована методом обратного крутильного маятника в Рис. 2. Изменение остаточного электросопротивления при низкотемпера- турном возврате. 1 – Fe; сплавы Fe—Al: 2 – 8 ат.% Al, 3 – 12 ат.% Al, 4 – 16 ат.% Al. 42 П. В. ПЕТРЕНКО, Н. П. КУЛИШ, Н. А. МЕЛЬНИКОВА, Ю. Е. ГРАБОВСКИЙ работе [13]. В качестве примера на рис. 3 (кривая 1) приведена зави- симость Q −1 = f(T) сплава Cu—15 ат.% Al сильно деформированного протяжкой в жидком азоте. Здесь скорость нагрева – 2 К/мин, ча- стота колебаний маятника ∼ 2 Гц. Как видно из приведенного рисунка, при Т = 230 К наблюдается довольно большой максимум внутреннего трения. Он очень узкий, что, по-видимому, свидетельствует о едином механизме релаксаци- онного процесса. Кроме того, максимум стабильный, если выдер- живать сплав длительное время при комнатной температуре, за- метно не изменяется при отжиге в течение 30 мин при Т = 373 К и исчезает после отжига образцов при температуре 473 К. Рис. 3. Температурные зависимости при низкотемпературном возврате лога- рифмического декремента затухания (1), скорости изменения остаточного (2) и при непрерывном нагреве (4) электросопротивления твердого раствора Cu— 15 ат.% Al иостаточного электросопротивления чистоймеди (3). МЕХАНИЗМЫ НИЗКОТЕМПЕРАТУРНОГО ВОЗВРАТА ТВЁРДОГО РАСТВОРА 43 При уменьшении концентрации алюминия в сплаве величина максимума уменьшается и для сплава Cu—2 ат.% Al он исчезает. Кроме того, высота максимума и его положение зависит от вида де- формации и ее величины. Отметим, аналогичный максимум при низкотемпературном воз- врате наблюдается и для других твердых растворов, склонных к ближнему упорядочению [13]. Нами ранее в твердых растворах Cu—Al в широкой области кон- центраций были исследованы процессы низкотемпературного воз- врата методом остаточного электросопротивления [14]. Проволочные образцы сплавов диаметром 0,4 мм деформировались прокаткой в жидком азоте до насыщения электросопротивления и затем отжига- лись изохронно со средней скоростью нагрева 2 К/мин. Электросопро- тивление измеряли при погруженном в жидкий азот образце. Геомет- рия образцов в процессе исследования оставалась неизменной. Результаты исследования показали, что в области температур 200—280 К в сплавах наблюдается стадия отжига, температура мак- симума которой мало отличается от температуры максимума III стадии возврата в чистой меди, обусловленного, скорее всего, отжи- гом вакансий. Это видно на рис. 3 (кривые 2 и 3), на котором в каче- стве примера приведены кривые скорости изменения остаточного электросопротивления при нагреве сплава Cu—15 ат.% Al [14] и чи- стой меди [15]. Однако для сплавов уменьшение ρо на этой стадии во много раз больше, чем для чистой меди. В твердых растворах Cu—Al дальний порядок не наблюдается. Вместе с тем, в области температур выше комнатной в них образуется неодно- родный ближний порядок [16—18]. Поэтому следует ожидать, что и в сплавах Cu—Al, подобно сплавам Ni—Cr и Fe—Al, о чем говорилось выше, изменение ρо на III стадии отжига обусловлено не только аннигиляцией дефектов, но и ближним порядком. Оценить для сплава относительную величину вклада в ρо за счет образования при нагреве ближнего поряд- ка по сравнению с вкладом вакансий, как это было сделано для сплавов Ni—Cr и Fe—Al, невозможно, так как знаки этих вкладов совпадают. Однако и в сплавах Cu—Al вклад ближнего порядка будет, по- видимому, определяющим. Свидетельством этого является то, что для деформированных сплавов Cu—Al и Ni—Cr процессы восстановления структуры при отжиге во многом подобны и сопровождаются очень большим общим изменением остаточного электросопротивления (например, для сплава Cu—15 ат.% Al Δρ/ρо ≈ 50%, где Δρ ≈ 4 мкОм⋅см [19]). Сопоставление кривых 1 и 2 (рис. 3) изменения внутреннего тре- ния и остаточного электросопротивления при нагреве деформиро- ванного при низкой температуре сплава Cu—15 ат.% Al показывает, что оба максимума находятся в области температур III стадии от- жига и их положения практически совпадают. Поэтому физическая 44 П. В. ПЕТРЕНКО, Н. П. КУЛИШ, Н. А. МЕЛЬНИКОВА, Ю. Е. ГРАБОВСКИЙ природа явления, обуславливающая эти максимумы, должна быть общей. Изменение ρо в сплавах на этой стадии, как было показано ранее, определяется отжигом вакансий и образованием ближнего поряд- ка. Отжиг вакансий при нагреве имеет место и в деформированной чистой меди. Однако подобного максимума внутреннего трения при этом не наблюдается. Известно, что при отжиге деформированной при низкой температуре чистой меди наблюдаются максимумы внутреннего трения Бордони и Хасигути [20, 21]. Рассматриваемый максимум нельзя отнести к одному их них. Пики Бордони наблю- даются при температурах ниже 90 К. Из трех максимумов Хасигу- ти, природу которых связывают с взаимодействием дислокаций и точечных дефектов разного типа, пик Р3 по температуре близок к рассматриваемому. Однако, в отличие от рассматриваемого макси- мума – пик Хасигути отжигается уже при комнатной температуре. Из этого следует, что объяснить природу рассматриваемого макси- мума внутреннего трения в сплавах собственно взаимодействием вакансий или других точечных дефектов с дислокациями нельзя. Поэтому причина его появления в сплавах, безусловно, связана с ближним порядком. Относительно корректности сопоставления полученных резуль- татов и, следовательно, выводов могут возникнуть сомнения, по- Рис. 4. Изменение относительного электросопротивления деформирован- ных сплавов Cu—Al: 1 – 6 ат.% Al, 2 – 8 ат.% Al, 3 – 10 ат.% Al, 4 – 13 ат.% Al, 5 – 15 ат.% Al, 6 – 17 ат.% Al при нагреве (1′—6′) и охлажде- нии (1, 3, 4, 6). МЕХАНИЗМЫ НИЗКОТЕМПЕРАТУРНОГО ВОЗВРАТА ТВЁРДОГО РАСТВОРА 45 скольку внутреннее трение измерялось при непрерывном нагреве, а электросопротивление – в жидком азоте при ступенчатом изо- хронном отжиге. Поэтому в данной работе изучена температурная зависимость электросопротивления деформированных прокаткой в жидком азоте до насыщения сплавов Cu—Al при нагреве с той же скоростью 2 К/мин, что и при измерении внутреннего трения. Ме- тодика приготовления образцов сплавов, деформации в жидком азоте, измерение электросопротивления описана в [11]. Темпера- турные зависимости относительного изменения электросопротив- ления сплавов Cu—Al в области температур 77—300 К приведены на рис. 4. Здесь штрихованные кривые получены при нагреве дефор- мированных сплавов, а нештрихованные при охлаждении после нагрева их до 720 К. На рисунке 5 в качестве примера показана температурная зависимость удельного электросопротивления при нагреве и охлаждении сплава Cu—15 ат.% Al в более широком ин- тервале температур, а на рис. 3 кривая 4 – скорость изменения электросопротивления при нагреве для этого же сплава. Из приведенных результатов видно, что на кривой ρ = f(T) дефор- мированного сплава имеют место две области температур, в кото- рых температурный коэффициент электросопротивления γ при нагреве сильно уменьшается. Высокотемпературная область при данной скорости нагрева находится в интервале 470—570 К и харак- теризуется отрицательным температурным коэффициентом элек- тросопротивления γ. Физическая природа такого изменения γ свя- зана с рекристаллизацией и образованием в сплавах локального Рис. 5. Температурная зависимость удельного электросопротивления де- формированного сплава Cu—15 ат.% Al при нагреве (1) и охлаждении (2). 46 П. В. ПЕТРЕНКО, Н. П. КУЛИШ, Н. А. МЕЛЬНИКОВА, Ю. Е. ГРАБОВСКИЙ ближнего порядка [16]. Выше температуры рекристаллизации γ остается практически постоянным. Однако его величина значи- тельно больше, чем до рекристаллизации. Таким образом, при ближнем упорядочении температурный коэффициент электросо- противления существенно возрастает. Низкотемпературная область захватывает интервал 210—260 К и совпадает с третьей стадией возврата. В этом температурном интер- вале γ остается положительным, но малым по абсолютной величине и практически одинаковым для всех сплавов. Выше этой темпера- турной области γ для сплавов разной концентрации отличается, возрастая при увеличении концентрации алюминия в сплаве. По- следнее, как и значительное уменьшение γ в интервале температур 210—260 К, несомненно, связано с образованием в сплаве ближнего порядка, обусловленного миграцией неравновесных вакансий. Ни- же 210 К кривые Δρ/ρ = f(T) для всех сплавов совпадают. Это озна- чает, что существенных структурных изменений в сплавах при этих температурах не происходит. Характерно, что между указанными двумя температурными об- ластями ρ изменяется практически линейно, т.е. температурный коэффициент электросопротивления остается постоянным, что также связано с несущественным изменением структуры сплавов. Сопоставление температур экстремального изменения электро- сопротивления при изохронном и непрерывном нагреве, с одной стороны, и положения максимума внутреннего трения с другой, сплава Cu—15 ат.% Al показывает (рис. 3, кривые 1, 2, 4), что они практически совпадают. Поэтому всякие сомнения относительно вывода о том, что максимум внутреннего трения связан с ближним упорядочением, отпадает. В ненасыщенных твердых растворах Cu—Al влияние ближнего порядка на внутреннее трение (максимум Зинера) изучено ранее на отожженных и закаленных от разных температур образцах [22]. Было показано, что для сплавов всех обработок в области темпера- тур 520—570 К наблюдается максимум внутреннего трения. По сравнению с другими твердыми растворами, в которых образуется ближний порядок, его величина оказалось малой. Для объяснения природы внутреннего трения, связанного с ближним упорядочением, в литературе обсуждаются модели, по существу, сводящиеся к двум основным. Согласно модели, предло- женной Зинером [20], в ближнеупорядоченном твердом растворе пара ближайших растворенных атомов под действием упругих напряжений, возникающих при измерении внутреннего трения, изменяют свою ориентацию. Поскольку такие пары рассматрива- ются как отдельные изолированные дефекты, эта модель корректна только по отношению к разбавленным сплавам, хотя в несколько измененном виде она широко используется и в случае концентри- МЕХАНИЗМЫ НИЗКОТЕМПЕРАТУРНОГО ВОЗВРАТА ТВЁРДОГО РАСТВОРА 47 рованных сплавов. Во второй модели предполагается, что локально упорядоченные участки сплава при пересечении их дислокациями, движущимися в плоскостях скольжения, будут разупорядочивать- ся, что потребует дополнительных энергетических затрат [1, 20]. В соответствии как с одной, так и с другой моделью, максимум внутреннего трения при увеличении степени ближнего порядка бу- дет возрастать. Рассматриваемый в работе максимум ведет себя по- другому – при предварительном отжиге, обуславливающем воз- растание степени упорядочения, он уменьшается и после отжига при Т ≈ 470 К (начало рекристаллизации) исчезает [13]. Поэтому его природу в рамках указанных моделей, в основу которых положено предположение об изменении конфигурационной структуры твер- дого раствора, определяемой числом пар атомов «свой»—«свой» и «свой»—«чужой», объяснить нельзя. За эту механическую релакса- цию, как и предполагают авторы [13], скорее всего, ответственны дислокации. По мнению этих авторов при большой низкотемпера- турной деформации в твердых растворах Cu—Al образуются дисло- кации особой конфигурации, перемещение которых под действием малых напряжений и обуславливает появление максимума. Мы считаем, что механизм его появления иной и связан с влия- нием на подвижность дислокаций коррелированных упругих ис- кажений кристаллической решетки, возникающих при ближнем упорядочении сплава. Симметрия этих искажений определяется строением ближнего порядка и отличается от симметрии кристал- лической решетки [7]. Как указывалось ранее, распределение дислокаций в сильно де- формированных при низкой температуре ГЦК-металлах и сплавах очень неравномерное. Дислокации в виде сложных построений в основном сосредоточены в области стенок между ячейками. Струк- тура их достаточно устойчива по отношению к внешним воздей- ствиям, поскольку состоит из сплетений, узлов, сетки и др. Поэто- му ее изменение наблюдается только при сравнительно высоких температурах [1]. В то же время, как показывают многие, в том чис- ле и наши исследования на сплавах Cu—Al, при деформации сплавов низкотемпературный фон внутреннего трения, который, как извест- но, обусловлен перемещением дислокаций при действии на них ма- лых напряжений, существенно увеличивается. Такими дислокаци- ями, очевидно, являются дислокации, находящиеся внутри ячеек. В твердых растворах Cu—Al энергия дефектов упаковки мала. Поэтому рассеяние между расщепленными дислокациями большое, что затрудняет движение дислокаций механизмами поперечного скольжения или переползания. Основным механизмом движения дислокаций при низкотемпературном измерении внутреннего тре- ния в этом сплаве, по-видимому, будет скольжение дислокаций в собственных плоскостях. 48 П. В. ПЕТРЕНКО, Н. П. КУЛИШ, Н. А. МЕЛЬНИКОВА, Ю. Е. ГРАБОВСКИЙ На движение дислокаций большое влияние оказывает взаимо- действие их с другими несовершенствами решетки, такими как то- чечные дефекты, примесные атомы, их комплексы и др. Природа такого взаимодействия связана с созданием вокруг несовершенств локальных полей упругой деформации. Эти поля взаимодействуют с упругими полями дислокаций, что обуславливает возникновение трения при движении дислокаций. Образование в твердых растворах ближнего порядка, как прави- ло, сопровождается возникновением особых упругих искажений, величина которых описывается линейным и квадратичным пара- метрами размерного эффекта. Их особенность состоит в том, что пространственное распределение и величина искажений определя- ется не только степенью упорядочения, но и строением ближнего порядка, т.е. его типом [7]. Естественно такие деформации создадут в кристалле упругие поля, с которым будет взаимодействовать упругое поле дислокации. В результате при движении дислокации на нее будет действовать сила трения, определяемая величиной и пространственным распределением полей упругой деформации, обусловленных ближним упорядочением сплава. По-видимому, механизм внутреннего трения, наблюдаемый при температуре Т = 230 К в деформированных при температуре жидко- го азота ненасыщенных твердых растворах Cu—Al, связан именно с этим механизмом. Доказательством корректности приведенного объяснения являются исследования изменений при отжиге пара- метров ближнего порядка и размерного эффекта, деформированных при комнатной температуре сплавов, выполненных нами ранее [16]. К сожалению, насколько нам известно, подобные исследова- ния на сплавах, деформированных при азотной температуре, не выполнялись. Однако, судя по температурным зависимостям оста- точного электросопротивления, выше комнатных температур в структуре деформированных в разных условиях сплавов принци- пиальных отличий нет [19]. В качестве примера в таблице приведены параметры ближнего по- рядка четырех координационных сфер α1—α4, параметры линейного аq и квадратичного 2 q a размерного эффекта деформированного и затем отожженного при 443 и 533 К сплава Cu—15 ат.% Al. Видно, во- первых, деформированный сплав уже частично упорядочен, посколь- ку параметры ближнего порядка отличаются от нуля. Судя по знаку параметра α1, степень ближнего порядка сплава характеризуется пре- имущественным образованием кластеров из одноименных атомов. Во-вторых, в деформированном сплаве имеются большие упругие искажения, природа которых связана как с обычными статически- ми искажениями, возникающими при деформации чистых метал- лов (искажения III рода), так и с искажениями, обусловленными ближним порядком. МЕХАНИЗМЫ НИЗКОТЕМПЕРАТУРНОГО ВОЗВРАТА ТВЁРДОГО РАСТВОРА 49 В-третьих, отжиг при температуре 443 К обуславливает заметное уменьшение параметров размерного эффекта сплава. При Т = 533 К они становятся равными нулю (при промежуточных температурах отжига исследования не выполнялись). Следовательно, наряду с ре- лаксацией статических искажений, происходит исчезновение и ис- кажений, обусловленных ближним упорядочением. Последнее, оче- видно, связано с превращением одного типа ближнего порядка в дру- гой, поскольку при этом параметры α1 и α2 не только увеличиваются по абсолютной величине, но и изменяют знаки на противоположные. Сопоставление приведенных результатов с результатами по влия- нию предварительного отжига на внутреннее трение деформирован- ных при температуре жидкого азота сплавов, о чем говорилось ранее, показывает, что вместе с исчезновением упругих искажений исчеза- ет и рассматриваемый максимум внутреннего трения. Природа этого эффекта не связана с отжигом статических искажений, поскольку в деформированной меди подобный максимум вообще не наблюдается. Из всего сказанного вытекает, что природа максимума внутреннего трения, наблюдаемого при Т = 230 К в деформированных при низкой температуре сплавах Cu—Al, обусловлена взаимодействием дислока- ций, движущихся в собственных плоскостях скольжения, с упругими полями образующегося при этой температуре ближнего порядка. ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА 1. М. Л. Бронштейн, Структура деформированных металлов (Москва: Ме- таллургия: 1968). 2. Н. А. Конева, Л. И. Гришкина, Г. В. Данелия и др., ФММ, 66, № 4: 808 (1988). 3. Физическое материаловедение. Т. 3. Физико-механические свойства ме- таллов и сплавов (Ред. Р. Кан, П. Хаазен) (Москва: Металлургия: 1987). 4. Л. М. Клербо, М. Е. Харгривс, М. Х. Лоретто, Возврат и рекристаллизация Параметры ближнего порядка четырех координационных сфер α1—α4, па- раметры линейного аq и квадратичного 2 qa размерного эффекта деформи- рованного и затем отожженного сплава Cu—15 ат.% Al. Параметры Состояние Деформированный Отожженный при 443 К Отожженный при 533 К α1 0,038 0,052 −0,095 α2 −0,149 −0,015 0,136 α3 0,044 0,166 0,089 α4 −0,073 −0,052 −0,022 аq −0,075 −0,036 0 2 qa −0,080 0,012 0 50 П. В. ПЕТРЕНКО, Н. П. КУЛИШ, Н. А. МЕЛЬНИКОВА, Ю. Е. ГРАБОВСКИЙ металлов (Ред. Л. Химмел) (Москва: Металлургия: 1966), с. 69. 5. М. Б. Бивер, Ползучесть и возврат (Ред. Р. Маддин) (Москва: Металлур- гиздат: 1962), с. 21. 6. Р. В. Балуфи, Дж. С. Кёлер, Р. О. Симмонс, Возврат и рекристаллизация металлов (Ред. Л. Химмел) (Москва: Металлургия: 1966), с. 9. 7. В. И. Иверонова, А. А. Кацнельсон, Ближний порядок в твердых растворах (Москва: Наука: 1977). 8. П. В. Петренко, А. В. Гаврилюк-Буракова, Н. П. Кулиш и др., Металлофиз. новейшие технол., 32, № 3: 301 (2010). 9. В. В. Козинец, В. И. Хоткевич, ФНТ, 3, № 12: 1531 (1977). 10. E. Lang, Z. Metall., 64, No. 1: 56 (1973). 11. Н. А. Мельникова, Л. М. Пакчанин, П. В. Петренко, УФЖ, 17, № 3: 511 (1972). 12. В. П. Куличенко, Н. А. Мельникова, П. В. Петренко, УФЖ, 24, № 9: 1382 (1979). 13. M. Iseki, M. Koiwa, and M. Hirabayashi, Proc. of the 6th Int. Conf. on Internal Friction and Ultrasonic Attenuation in Solids (ICIFUAS-6) (Eds. R. R. Hasiguti et al.) (Tokyo: Univ. of Tokyo Press: 1977), p. 659. 14. В. С. Зубченко, Н. П. Кулиш, П. В. Петренко, Деп. ВИНИТИ, № 35—79, 10 с. (29 янв. 1979) (Томск: 1979). 15. D. J. Verel, Physica, 29, No. 5: 659 (1963). 16. В. С. Зубченко, Н. П. Кулиш, П. В. Петренко, ФММ, 50, № 1: 113 (1980). 17. W. Gaudig and H. Warlimont, Z. Metall., 60, No. 5: 488 (1969). 18. N. P. Kulish and P. V. Petrenko, Phys. Status Solidi (a), 120, No. 1: 315 (1990). 19. В. С. Зубченко, Н. П. Кулиш, П. В. Петренко, ФММ, 47, № 3: 489 (1979). 20. А. Новик, Б. Берри, Релаксационные явления в кристаллах (Москва: Ато- миздат: 1975). 21. М. С. Блантер, Ю. В. Пигузов, Г. М. Ашмарин и др., Метод внутреннего трения: Справочник (Москва: Металлургия: 1991). 22. Л. А. Кудрявцев, В. Е. Панин, Изв. вузов. Физика, № 3: 93 (1962). << /ASCII85EncodePages false /AllowTransparency false /AutoPositionEPSFiles true /AutoRotatePages /None /Binding /Left /CalGrayProfile (Dot Gain 20%) /CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2) /sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CannotEmbedFontPolicy /Error /CompatibilityLevel 1.4 /CompressObjects /Tags /CompressPages true /ConvertImagesToIndexed true /PassThroughJPEGImages true /CreateJobTicket false /DefaultRenderingIntent /Default /DetectBlends true /DetectCurves 0.0000 /ColorConversionStrategy /CMYK /DoThumbnails false /EmbedAllFonts true /EmbedOpenType false /ParseICCProfilesInComments true /EmbedJobOptions true /DSCReportingLevel 0 /EmitDSCWarnings false /EndPage -1 /ImageMemory 1048576 /LockDistillerParams false /MaxSubsetPct 100 /Optimize true /OPM 1 /ParseDSCComments true /ParseDSCCommentsForDocInfo true /PreserveCopyPage true /PreserveDICMYKValues true /PreserveEPSInfo true /PreserveFlatness true /PreserveHalftoneInfo false /PreserveOPIComments true /PreserveOverprintSettings true /StartPage 1 /SubsetFonts true /TransferFunctionInfo /Apply /UCRandBGInfo /Preserve /UsePrologue false /ColorSettingsFile () /AlwaysEmbed [ true ] /NeverEmbed [ true ] /AntiAliasColorImages false /CropColorImages true /ColorImageMinResolution 300 /ColorImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleColorImages true /ColorImageDownsampleType /Bicubic /ColorImageResolution 300 /ColorImageDepth -1 /ColorImageMinDownsampleDepth 1 /ColorImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeColorImages true /ColorImageFilter /DCTEncode /AutoFilterColorImages true /ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG /ColorACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /ColorImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000ColorACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000ColorImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasGrayImages false /CropGrayImages true /GrayImageMinResolution 300 /GrayImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleGrayImages true /GrayImageDownsampleType /Bicubic /GrayImageResolution 300 /GrayImageDepth -1 /GrayImageMinDownsampleDepth 2 /GrayImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeGrayImages true /GrayImageFilter /DCTEncode /AutoFilterGrayImages true /GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG /GrayACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /GrayImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000GrayACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000GrayImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasMonoImages false /CropMonoImages true /MonoImageMinResolution 1200 /MonoImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleMonoImages true /MonoImageDownsampleType /Bicubic /MonoImageResolution 1200 /MonoImageDepth -1 /MonoImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeMonoImages true /MonoImageFilter /CCITTFaxEncode /MonoImageDict << /K -1 >> /AllowPSXObjects false /CheckCompliance [ /None ] /PDFX1aCheck false /PDFX3Check false /PDFXCompliantPDFOnly false /PDFXNoTrimBoxError true /PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXSetBleedBoxToMediaBox true /PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXOutputIntentProfile () /PDFXOutputConditionIdentifier () /PDFXOutputCondition () /PDFXRegistryName () /PDFXTrapped /False /CreateJDFFile false /Description << /ARA <FEFF06270633062A062E062F0645002006470630064700200627064406250639062F0627062F0627062A002006440625064606340627062100200648062B062706260642002000410064006F00620065002000500044004600200645062A064806270641064206290020064406440637062806270639062900200641064A00200627064406450637062706280639002006300627062A0020062F0631062C0627062A002006270644062C0648062F0629002006270644063906270644064A0629061B0020064A06450643064600200641062A062D00200648062B0627062606420020005000440046002006270644064506460634062306290020062806270633062A062E062F062706450020004100630072006F0062006100740020064800410064006F006200650020005200650061006400650072002006250635062F0627063100200035002E0030002006480627064406250635062F062706310627062A0020062706440623062D062F062B002E0635062F0627063100200035002E0030002006480627064406250635062F062706310627062A0020062706440623062D062F062B002E> /BGR <FEFF04180437043f043e043b043704320430043904420435002004420435043704380020043d0430044104420440043e0439043a0438002c00200437043000200434043000200441044a0437043404300432043004420435002000410064006f00620065002000500044004600200434043e043a0443043c0435043d04420438002c0020043c0430043a04410438043c0430043b043d043e0020043f044004380433043e04340435043d04380020043704300020043204380441043e043a043e043a0430044704350441044204320435043d0020043f04350447043004420020043704300020043f044004350434043f0435044704300442043d04300020043f043e04340433043e0442043e0432043a0430002e002000200421044a04370434043004340435043d043804420435002000500044004600200434043e043a0443043c0435043d044204380020043c043e0433043004420020043404300020044104350020043e0442043204300440044f0442002004410020004100630072006f00620061007400200438002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020043800200441043b0435043404320430044904380020043204350440044104380438002e> /CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002> /CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002> /CZE <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> /DAN <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> /DEU <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> /ESP <FEFF005500740069006c0069006300650020006500730074006100200063006f006e0066006900670075007200610063006900f3006e0020007000610072006100200063007200650061007200200064006f00630075006d0065006e0074006f00730020005000440046002000640065002000410064006f0062006500200061006400650063007500610064006f00730020007000610072006100200069006d0070007200650073006900f3006e0020007000720065002d0065006400690074006f007200690061006c00200064006500200061006c00740061002000630061006c0069006400610064002e002000530065002000700075006500640065006e00200061006200720069007200200064006f00630075006d0065006e0074006f00730020005000440046002000630072006500610064006f007300200063006f006e0020004100630072006f006200610074002c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000200079002000760065007200730069006f006e0065007300200070006f00730074006500720069006f007200650073002e> /ETI <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> /FRA <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> /GRE <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a stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.) /HUN <FEFF004b0069007600e1006c00f30020006d0069006e0151007300e9006701710020006e0079006f006d00640061006900200065006c0151006b00e90073007a00ed007401510020006e0079006f006d00740061007400e100730068006f007a0020006c006500670069006e006b00e1006200620020006d0065006700660065006c0065006c0151002000410064006f00620065002000500044004600200064006f006b0075006d0065006e00740075006d006f006b0061007400200065007a0065006b006b0065006c0020006100200062006500e1006c006c00ed007400e10073006f006b006b0061006c0020006b00e90073007a00ed0074006800650074002e0020002000410020006c00e90074007200650068006f007a006f00740074002000500044004600200064006f006b0075006d0065006e00740075006d006f006b00200061007a0020004100630072006f006200610074002000e9007300200061007a002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002c0020007600610067007900200061007a002000610074007400f3006c0020006b00e9007301510062006200690020007600650072007a006900f3006b006b0061006c0020006e00790069007400680061007400f3006b0020006d00650067002e> /ITA <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> /JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002> /KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e> /LTH <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> /LVI <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> /NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.) /NOR <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> /POL <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> /PTB <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> /RUM <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> /RUS <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> /SKY <FEFF0054006900650074006f0020006e006100730074006100760065006e0069006100200070006f0075017e0069007400650020006e00610020007600790074007600e100720061006e0069006500200064006f006b0075006d0065006e0074006f0076002000410064006f006200650020005000440046002c0020006b0074006f007200e90020007300610020006e0061006a006c0065007001610069006500200068006f0064006900610020006e00610020006b00760061006c00690074006e00fa00200074006c0061010d00200061002000700072006500700072006500730073002e00200056007900740076006f00720065006e00e900200064006f006b0075006d0065006e007400790020005000440046002000620075006400650020006d006f017e006e00e90020006f00740076006f00720069016500200076002000700072006f006700720061006d006f006300680020004100630072006f00620061007400200061002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002000610020006e006f0076016100ed00630068002e> /SLV <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> /SUO <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> /SVE <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> /TUR <FEFF005900fc006b00730065006b0020006b0061006c006900740065006c0069002000f6006e002000790061007a006401310072006d00610020006200610073006b013100730131006e006100200065006e0020006900790069002000750079006100620069006c006500630065006b002000410064006f006200650020005000440046002000620065006c00670065006c0065007200690020006f006c0075015f007400750072006d0061006b0020006900e70069006e00200062007500200061007900610072006c0061007201310020006b0075006c006c0061006e0131006e002e00200020004f006c0075015f0074007500720075006c0061006e0020005000440046002000620065006c00670065006c0065007200690020004100630072006f006200610074002000760065002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000200076006500200073006f006e0072006100730131006e00640061006b00690020007300fc007200fc006d006c00650072006c00650020006100e70131006c006100620069006c00690072002e> /UKR <FEFF04120438043a043e0440043804410442043e043204430439044204350020044604560020043f043004400430043c043504420440043800200434043b044f0020044104420432043e04400435043d043d044f00200434043e043a0443043c0435043d044204560432002000410064006f006200650020005000440046002c0020044f043a04560020043d04300439043a04400430044904350020043f045604340445043e0434044f0442044c00200434043b044f0020043204380441043e043a043e044f043a04560441043d043e0433043e0020043f0435044004350434043404400443043a043e0432043e0433043e0020043404400443043a0443002e00200020042104420432043e04400435043d045600200434043e043a0443043c0435043d0442043800200050004400460020043c043e0436043d04300020043204560434043a0440043804420438002004430020004100630072006f006200610074002004420430002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002004300431043e0020043f04560437043d04560448043e04570020043204350440044104560457002e> /ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.) >> /Namespace [ (Adobe) (Common) (1.0) ] /OtherNamespaces [ << /AsReaderSpreads false /CropImagesToFrames true /ErrorControl /WarnAndContinue /FlattenerIgnoreSpreadOverrides false /IncludeGuidesGrids false /IncludeNonPrinting false /IncludeSlug false /Namespace [ (Adobe) (InDesign) (4.0) ] /OmitPlacedBitmaps false /OmitPlacedEPS false /OmitPlacedPDF false /SimulateOverprint /Legacy >> << /AddBleedMarks false /AddColorBars false /AddCropMarks false /AddPageInfo false /AddRegMarks false /ConvertColors /ConvertToCMYK /DestinationProfileName () /DestinationProfileSelector /DocumentCMYK /Downsample16BitImages true /FlattenerPreset << /PresetSelector /MediumResolution >> /FormElements false /GenerateStructure false /IncludeBookmarks false /IncludeHyperlinks false /IncludeInteractive false /IncludeLayers false /IncludeProfiles false /MultimediaHandling /UseObjectSettings /Namespace [ (Adobe) (CreativeSuite) (2.0) ] /PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK /PreserveEditing true /UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged /UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile /UseDocumentBleed false >> ] >> setdistillerparams << /HWResolution [2400 2400] /PageSize [612.000 792.000] >> setpagedevice
id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-167701
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
issn	1024-1809
language	Russian
last_indexed	2025-12-07T16:52:13Z
publishDate	2012
publisher	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
record_format	dspace
spelling	Петренко, П.В. Кулиш, Н.П. Мельникова, Н.А. Грабовский, Ю.Е. 2020-04-05T20:02:53Z 2020-04-05T20:02:53Z 2012 Механизмы низкотемпературного возврата твёрдого раствора Cu—Al, деформированного при температуре жидкого азота / П.В. Петренко, Н.П. Кулиш, Н.А. Мельникова, Ю.Е. Грабовский // Металлофизика и новейшие технологии. — 2012. — Т. 34, № 1. — С. 37-50. — Бібліогр.: 22 назв. — рос. 1024-1809 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/167701 PACS numbers:61.72.Cc, 61.72.Hh,62.40.+i,62.80.+f,72.15.Eb,81.40.Ef, 81.40.Rs Показано, что уже на стадии возврата ниже 280 К в деформированных при низкой температуре твёрдых растворах, склонных к ближнему упорядочению, происходит коррелированное перераспределение компонентов, обусловленное миграцией точечных дефектов, введённых деформацией. Ближнее упорядочение на этой стадии возврата является определяющим в изменении физических характеристик сплавов Cu—Al. Эти процессы ответственны и за появление устойчивого к термическому воздействию максимума внутреннего трения при 230 К, который не находил до сих пор однозначного объяснения. Показано, що вже на стадії повернення нижче 280 К у деформованих за низької температури твердих розчинах, схильних до близького впорядкування, відбувається корельований перерозподіл компонентів, обумовлений міґрацією точкових дефектів, уведених деформацією. Близьке впорядкування на цій стадії повернення є таким, що визначає зміну фізичних характеристик стопів Cu—Al. Ці процеси відповідають і за появу стійкого до термічної дії максимуму внутрішнього тертя при 230 К, який не знаходив дотепер однозначного пояснення. As shown, the correlated redistribution of components occurs as the result of migration of point defects introduced by deformation yet at the recovery stage below 280 K within the solid solutions deformed at low temperature and prone to short-range order. Short-range ordering at this recovery stage is the determining factor in changing of the physical characteristics of Cu—Al solid solutions. These processes are responsible for the appearance of internal friction peak at 230 K, which is steady to thermal affection and was still not clearly explained. ru Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України Металлофизика и новейшие технологии Дефекты кристаллической решётки Механизмы низкотемпературного возврата твёрдого раствора Cu—Al, деформированного при температуре жидкого азота Mechanisms of Low-Temperature Recovery of Cu–Al Solid Solution Deformed at the Liquid-Nitrogen Temperature Article published earlier
spellingShingle	Механизмы низкотемпературного возврата твёрдого раствора Cu—Al, деформированного при температуре жидкого азота Петренко, П.В. Кулиш, Н.П. Мельникова, Н.А. Грабовский, Ю.Е. Дефекты кристаллической решётки
title	Механизмы низкотемпературного возврата твёрдого раствора Cu—Al, деформированного при температуре жидкого азота
title_alt	Mechanisms of Low-Temperature Recovery of Cu–Al Solid Solution Deformed at the Liquid-Nitrogen Temperature
title_full	Механизмы низкотемпературного возврата твёрдого раствора Cu—Al, деформированного при температуре жидкого азота
title_fullStr	Механизмы низкотемпературного возврата твёрдого раствора Cu—Al, деформированного при температуре жидкого азота
title_full_unstemmed	Механизмы низкотемпературного возврата твёрдого раствора Cu—Al, деформированного при температуре жидкого азота
title_short	Механизмы низкотемпературного возврата твёрдого раствора Cu—Al, деформированного при температуре жидкого азота
title_sort	механизмы низкотемпературного возврата твёрдого раствора cu—al, деформированного при температуре жидкого азота
topic	Дефекты кристаллической решётки
topic_facet	Дефекты кристаллической решётки
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/167701
work_keys_str_mv	AT petrenkopv mehanizmynizkotemperaturnogovozvratatverdogorastvoracualdeformirovannogopritemperaturežidkogoazota AT kulišnp mehanizmynizkotemperaturnogovozvratatverdogorastvoracualdeformirovannogopritemperaturežidkogoazota AT melʹnikovana mehanizmynizkotemperaturnogovozvratatverdogorastvoracualdeformirovannogopritemperaturežidkogoazota AT grabovskiiûe mehanizmynizkotemperaturnogovozvratatverdogorastvoracualdeformirovannogopritemperaturežidkogoazota AT petrenkopv mechanismsoflowtemperaturerecoveryofcualsolidsolutiondeformedattheliquidnitrogentemperature AT kulišnp mechanismsoflowtemperaturerecoveryofcualsolidsolutiondeformedattheliquidnitrogentemperature AT melʹnikovana mechanismsoflowtemperaturerecoveryofcualsolidsolutiondeformedattheliquidnitrogentemperature AT grabovskiiûe mechanismsoflowtemperaturerecoveryofcualsolidsolutiondeformedattheliquidnitrogentemperature

Механизмы низкотемпературного возврата твёрдого раствора Cu—Al, деформированного при температуре жидкого азота

Репозитарії

Схожі ресурси