Дослідження електричних властивостей та структури аморфних стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr
Досліджено температурні залежності електроопору аморфних стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr у температурному інтервалі 77–846 К. Значення питомого електроопору виявилися дещо більшими, ніж для більшости магнетом’яких матеріялів на основі заліза; проте вони укладаються в загальні закономірності змін електро...
Збережено в:
| Опубліковано в: : | Металлофизика и новейшие технологии |
|---|---|
| Дата: | 2018 |
| Автори: | , , , , |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Українська |
| Опубліковано: |
Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
2018
|
| Теми: | |
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/167713 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Дослідження електричних властивостей та структури аморфних стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr / Є.І. Ярмощук, Т.М. Міка, Г.М. Зелінська, В.К. Носенко, М.П. Семенько // Металлофизика и новейшие технологии. — 2018. — Т. 40, № 12. — С. 1589-1602. — Бібліогр.: 23 назв. — укр. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859611255432544256 |
|---|---|
| author | Ярмощук, Є.І. Міка, Т.М. Зелінська, Г.М. Носенко, В.К. Семенько, М.П. |
| author_facet | Ярмощук, Є.І. Міка, Т.М. Зелінська, Г.М. Носенко, В.К. Семенько, М.П. |
| citation_txt | Дослідження електричних властивостей та структури аморфних стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr / Є.І. Ярмощук, Т.М. Міка, Г.М. Зелінська, В.К. Носенко, М.П. Семенько // Металлофизика и новейшие технологии. — 2018. — Т. 40, № 12. — С. 1589-1602. — Бібліогр.: 23 назв. — укр. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Металлофизика и новейшие технологии |
| description | Досліджено температурні залежності електроопору аморфних стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr у температурному інтервалі 77–846 К. Значення питомого електроопору виявилися дещо більшими, ніж для більшости магнетом’яких матеріялів на основі заліза; проте вони укладаються в загальні закономірності змін електроопору аморфних стопів. Високі значення питомого електроопору та малі значення температурного коефіцієнта електроопору разом з високими магнетними характеристиками зумовлюють можливості ефективної експлуатації таких матеріялів у магнетопроводах різного призначення.
Исследованы температурные зависимости электросопротивления аморфных сплавов системы Fe–B–P–Nb–Cr в температурном интервале 77–846 К. Значения удельного электросопротивления оказались несколько больше, чем для большинства магнитомягких материалов на основе железа, однако они укладываются в общие закономерности изменений электросопротивления аморфных сплавов. Высокие значения удельного электросопротивления и малые значения температурного коэффициента электросопротивления вместе с высокими магнитными характеристиками обусловливают возможности эффективной эксплуатации таких материалов в магнитопроводах различного назначения.
The temperature dependences of electrical resistance of Fe–B–P–Nb–Cr-system amorphous alloys are studied in the temperature range of 77–846 K. The values of their specific electrical resistance are somewhat higher than such values for the most of soft magnetic iron-based materials, but they are in accordance with general regularities of the electrical-resistance changes for amorphous alloys. The high values of specific electrical resistance and the small values of temperature coefficient of electrical resistance simultaneously with high magnetic characteristics determine the possibility of efficient use of such materials as magnetic conductors for various applications.
|
| first_indexed | 2025-11-28T12:21:15Z |
| format | Article |
| fulltext |
АМОРФНОЕ И ЖИДКОЕ СОСТОЯНИЯ
PACS numbers: 61.43.Dq, 65.40.De, 72.15.Cz, 72.15.Rn, 72.80.Ng, 75.50.Bb, 75.50.Kj
Дослідження електричних властивостей та структури аморфних
стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr
Є. І. Ярмощук, Т. М. Міка*, Г. М. Зелінська*, В. К. Носенко*,
М. П. Семенько
Київський національний університет імені Тараса Шевченка,
фізичний факультет,
вул. Володимирська, 60,
01033 Київ, Україна
*Інститут металофізики ім. Г. В. Курдюмова НАН України,
бульв. Академіка Вернадського, 36,
03142 Київ, Україна
Досліджено температурні залежності електроопору аморфних стопів сис-
теми Fe–B–P–Nb–Cr у температурному інтервалі 77–846 К. Значення пи-
томого електроопору виявилися дещо більшими, ніж для більшости маг-
нетом’яких матеріялів на основі заліза; проте вони укладаються в загаль-
ні закономірності змін електроопору аморфних стопів. Високі значення
питомого електроопору та малі значення температурного коефіцієнта
електроопору разом з високими магнетними характеристиками зумов-
люють можливості ефективної експлуатації таких матеріялів у магнетоп-
роводах різного призначення.
Ключові слова: аморфні стопи на основі заліза, домішки Nb та Cr, елект-
роопір, температурний коефіцієнт електроопору.
The temperature dependences of electrical resistance of Fe–B–P–Nb–Cr-
Corresponding author: Yevhenii Yarmoshchuk
E-mail: yevhenii_yarmoshchuk@outlook.com
Taras Shevchenko National University of Kyiv, Faculty of Physics,
60 Volodymyrska Str., UA-01033 Kyiv, Ukraine
*G. V. Kurdyumov Institute for Metal Physics, N.A.S. of Ukraine,
36 Academician Vernadsky Blvd., UA-03142 Kyiv, Ukraine
Citation: Ye. I. Yarmoshchuk, T. M. Mika, G. M. Zelinska, V. K. Nosenko, and
M. P. Semen’ko, Investigation of Electrical Properties and Structure of Amorphous
Alloys of Fe–B–P–Nb–Cr System, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 40, No. 12: 1589–
1602 (2018) (in Ukrainian), DOI: 10.15407/mfint.40.12.1589.
Ìеталлофиз. новейøие теõнол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol.
2018, т. 40, № 12, сс. 1589–1602 / DOI: 10.15407/mfint.40.12.1589
Îттиски доступнû непосредственно от издателя
Ôотокопирование разрешено только
в соответствии с лицензией
2018 ÈМÔ (Èнститут металлофизики
им. Г. В. Курдюмова НÀН Óкраинû)
Напечатано в Óкраине.
1589
https://doi.org/10.15407/mfint.40.12.1589
https://doi.org/10.15407/mfint.40.12.1589
1590 Є. І. ЯРМÎЩÓК, Т. М. МІКÀ, Г. М. ЗЕЛІНСЬКÀ та ін.
system amorphous alloys are studied in the temperature range of 77–846 K.
The values of their specific electrical resistance are somewhat higher than
such values for the most of soft magnetic iron-based materials, but they are
in accordance with general regularities of the electrical-resistance changes
for amorphous alloys. The high values of specific electrical resistance and the
small values of temperature coefficient of electrical resistance simultaneous-
ly with high magnetic characteristics determine the possibility of efficient
use of such materials as magnetic conductors for various applications.
Key words: amorphous iron-based alloys, Nb and Cr impurities, electrical re-
sistance, temperature coefficient of electrical resistance.
Èсследованû температурнûе зависимости электросопротивления аморф-
нûх сплавов системû Fe–B–P–Nb–Cr в температурном интервале 77–846
К. Значения удельного электросопротивления оказались несколько
больше, чем для большинства магнитомягких материалов на основе же-
леза, однако они укладûваются в общие закономерности изменений элек-
тросопротивления аморфнûх сплавов. Вûсокие значения удельного элек-
тросопротивления и малûе значения температурного коэффициента
электросопротивления вместе с вûсокими магнитнûми характеристика-
ми обусловливают возможности эффективной эксплуатации таких мате-
риалов в магнитопроводах различного назначения.
Ключевые слова: аморфнûе сплавû на основе железа, примеси Nb и Cr,
электросопротивление, температурнûй коэффициент электросопротив-
ления.
(Отримано 11 травня 2018 р.)
1. ВСТУП
Àморфні металеві стопи (ÀМС) на основі заліза та кобальту знахо-
дять ефективне застосування в електротехніці через їхні унікальні
магнетом’які властивості. На сьогодні відома ціла низка таких ма-
теріялів, що систематизовані за різними типами: Fe–Si–B–Nb–Cu
(FINEMET) [1], Fe–M–B (NANOPERM) [2–4], Fe–Co–M–B
(HITPERM; M = Nb, Zr, Hf) [5] тощо. Проблемою для таких матері-
ялів, окрім їх відносно низької термічної стабільності, зумовленої
метастабільністю аморфного стану, є ще й порівняно низька коро-
зійна стійкість особливо в тому випадку, коли такі матеріяли мають
піддаватися різного роду термічним обробкам.
Îб’єднання магнетом’яких аморфних та нанокристалічних сто-
пів FeSiB (далі FeSiBСuNb) з високоміцними та корозійностійкими
аморфними стопами FeCrB (далі FeCrPC та FeCrPB), проведене гру-
пою японських вчених [6–8], уможливило одержати новий тип сто-
пів — SENNTIX, що значною мірою успадкували переваги обох
груп вихідних стопів.
Дослідження електротранспортних властивостей, зокрема елек-
ДÎСЛІДЖЕННЯ ЕЛЕКТРÈЧНÈХ ВЛÀСТÈВÎСТЕЙ ТÀ СТРÓКТÓРÈ Fe–B–P–Nb–Cr 1591
тричного опору, є ефективним методом визначення процесів, що
відбуваються в аморфних стопах. Проте, є ціла низка проблем у
цьому питанні. Ôактично, загальна проблематика електротранспо-
рту, розглянута, наприклад в [9], є невирішеною і на сьогодні.
Так, леґування деяких стопів метал–металоїд на основі 3d-
перехідних металів може призвести до різкої зміни поведінки опору
[10]. В цілій низці стопів при їх леґуванні виявляється мінімум
електроопору [10, 11], природа якого на сьогодні ще не знайшла
адекватного пояснення.
Дослідження та систематизація відомих результатів по електри-
чному опору низки аморфних стопів, проведені в [12], уможливили
розробити якісний модель електричного опору, який враховує за-
гальні особливості атомної та електронної структури аморфних
стопів на основі заліза та встановити тенденції еволюції електрот-
ранспортних властивостей при леґуванні, що певною мірою допов-
нює якісну картину електротранспорту в аморфному стані.
Зваживши на те, що електротранспортні властивості аморфних
стопів типу SENNTIX не досліджувались, хоча вони є важливими,
зокрема, для мінімізації втрат на перемагнетування, можна ствер-
джувати, що актуальність даної роботи є очевидною. Метою даної
роботи є дослідження електроопору, його температурної поведінки
та порівняння одержаних результатів із загальними особливостями
електротранспорту аморфних стопів на основі заліза.
Îб’єктами досліджень в даній роботі були аморфні стрічки стопів
системи Fe–B–P–Nb–Cr з відносно високим вмістом Ôеруму. Пред-
метом дослідження були електротранспортні властивості цих амо-
рфних стопів.
2. ЕКСПЕРИМЕНТАЛЬНІ МЕТОДИКИ
Стопи системи Fe–B–P–Nb–Cr були виготовлені у вигляді стрічок
шириною 5 та 10 мм, товщиною 20–26 мкм методом спінінгування
розплаву попередньо виплавлених з використанням хемічно чистих
компонентів зливків. Склад за шихтою та розмір одержаних стрі-
чок наведено в табл. 1. Методами хемічної аналізи (рентґенівського
флуоресцентного та оптичного атомно-емісійного) показано, що пі-
сля гартування розтопу зміни складу стрічок відбуваються у допус-
тимих межах — зберігається задана шихтою стехіометрія (див.
табл. 1).
Структуру стрічок контролювали методом рентґенівської дифра-
кції на дифрактометрі ДРÎН-3 з використанням монохроматизова-
ного MoKα-випромінення.
Температурні залежності електроопору R(T) одержували за стан-
дартною чотироточковою схемою в інтервалі температур 70–900 К з
контрольованою швидкістю нагрівання (при необхідності від 10 до
1592 Є. І. ЯРМÎЩÓК, Т. М. МІКÀ, Г. М. ЗЕЛІНСЬКÀ та ін.
30 К/хв). Ця ж чотироточкова схема була використана для визна-
чення величини питомого опору ρ. В цьому випадку вимірювання
здійснювалися на трьох-чотирьох фраґментах стрічок, а результат
було усереднено.
3. ОБГОВОРЕННЯ РЕЗУЛЬТАТІВ
За результатами рентґенівської дифракції досліджені стопи є рент-
ґеноаморфними, про що свідчить наявність декількох гало на диф-
рактограмах (рис. 1). Перше з цих гало, що визначається характе-
ром розташування атомів в першій координаційній сфері, виявля-
ється в області кутів (2θ) ≈ 20°. Для аналізи структурних особливос-
тей аморфних стрічок було проведено апроксимаційну обробку саме
цього гало. Виявилося, що його форма достатньо добре апроксиму-
ТАБЛИЦЯ 1. Склад та розміри досліджуваних аморфних стопів.
TABLE 1. Compositions and dimensions of the studied amorphous alloys.
Стоп Склад за хемічною аналізою, ат.% Товщина, мкм Ширина, мм
S-3 Fe82,5B8P7Nb1,5Cr1 25 10,3
S-2 Fe78B10P10Nb1Cr1 26 10,2
S-7/12 Fe79B12P7Nb1Cr1 21 10,2
S-7/13 Fe77B13P7Nb2Cr1 20 10,5
Рис. 1. Дифрактограми аморфних стрічок стопів, леґованих Nb та Cr.
Fig. 1. X-ray diffraction curves of ribbons from amorphous alloys doped with
Nb and Cr.
ДÎСЛІДЖЕННЯ ЕЛЕКТРÈЧНÈХ ВЛÀСТÈВÎСТЕЙ ТÀ СТРÓКТÓРÈ Fe–B–P–Nb–Cr 1593
ється функцією Лоренца. Результати апроксимації цією функцією,
а саме кутове положення (2θ)с, та півширина (ширина на половині
висоти) максимуму (w), занесені в табл. 2. Як видно з цих даних,
зміна положення гало є не значною, а ширина w для стопу S-3 є де-
що меншою, порівняно з іншими.
Проведена аналіза кореляцій між складами ÀМС уможливила
встановити, що між півшириною гало та вмістом Бору є достатньо
чітка кореляція, що зображена на рис. 2, а. Як видно, з ростом вмі-
сту Бору спостерігається зростання ширини дифракційного гало.
Вміст Ôосфору, як іншого представника металоїдів, таких кореля-
ційних особливостей не виявляє. Вплив вмісту Ôосфору на атомну
ТАБЛИЦЯ 2. Значення питомого електроопору ρ, температурні коефіціє-
нти електроопору α та кількість Zd d-електронів на атом для стопів систе-
ми Fe–B–P–Nb–Cr.
TABLE 2. The values of specific electrical resistance ρ, temperature coeffi-
cients of electrical resistance α, and amount of d-electrons per atom Zd for Fe–
B–P–Nb–Cr system alloys.
Стоп
(2θ),
град
w,
град
Тõm,
К
ρ,
мкÎм⋅см
α300,
10−4·К−1
α700,
10−4 К−1
Zd,
ел./ат.
∆Zd,
ел./ат. Tc, К
S-3 19,95 2,58(3) 721 189 0,27 1,72 5,06 −0,04 500
S-2 19,97 2,94(5) 764 172 0,77 1,77 4,77 −0,03 578
S-7/12 20,01 2,98(5) 774 179 0,72 1,92 4,84 −0,03 577
S-7/13 19,97 3,08(4) 794 188 0,44 1,33 4,75 −0,05 558
Рис. 2. Кореляції між структурними характеристиками та параметрами
досліджених ÀМС.
Fig. 2. Correlation between structural characteristics and parameters of in-
vestigated amorphous alloys.
1594 Є. І. ЯРМÎЩÓК, Т. М. МІКÀ, Г. М. ЗЕЛІНСЬКÀ та ін.
структуру (кластерно-концентраційне упорядкування) є значно
меншим ніж вплив Бору. Îчевидно, Бор, як найменший за розмі-
ром, розміщується в просторі між атомами металу, що приводить до
додаткових варіяцій міжатомової відстані та, відповідно, до зміни
ширини гало.
Ніякої кореляції між хемічним складом стопу та положенням
першого гало не було встановлено. І можна віднести відповідні не-
значні ріжниці між положеннями максимумів до похибок. Îднак,
залежності (2θ)с від товщини плівок (d) достатньо чітко виявляють
дві групи стопів S-2, S-3 та S-7/12, S7/13. Ці групи виділяються на
рис. 2, б, що знаходить достатньо логічне пояснення. Дійсно, є дос-
татньо добре відомим факт [9, 13], що параметри атомної структури
ÀМС залежать не тільки від складу, а й від технологічних умов їх
отримання. Îстанні визначають, зокрема швидкість гартування
розплаву та сформованої стрічки й, відповідно, товщину останньої.
Кожна з виділених груп стопів включає стрічки з близькими тов-
щинами. В цьому випадку, чим більша товщина, тим менша швид-
кість гартування і тим менша атомова щільність структури. Нас-
лідком цього буде зміщення положення максимуму гало в сторону
менших кутів. Слід було б очікувати і зміну ширини гало по цій
причині, але, очевидним є те, що варіяції розширення внаслідок
різного вмісту Бору є значно більшими і маскують вплив зміни
швидкості охолодження розтопу в процесі його гартування. Про це
свідчить попередня кореляція.
Для визначення того, що зумовлює ріжницю положень гало в
групі, на рис. 2, б біля кожного експериментального значення нане-
сено склади ÀМС. З їх аналізи випливає, що чітка кореляція пози-
ції в групі є лише для вмісту Nb. Дійсно, оскільки цей елемент ха-
рактеризується більшим атомовим радіусом, то збільшення його
вмісту має приводити до збільшення радіусу першої координацій-
ної сфери та, відповідно, до зміщення положення гало в бік менших
кутів, що і має місце в кожній з груп.
Щодо впливу інших елементів, то вміст Cr є постійним у всіх сто-
пах. Для Ôосфору ніяких концентраційних кореляцій нами не
встановлено, але безперечно і його вміст також впливає на парамет-
ри структури.
Îтже, як слідує зі сказаного вище, встановлені відмінності в по-
ложеннях максимуму першого гало на дифрактограмах визнача-
ються параметрами одержання аморфних стрічок та складом дослі-
джених стопів.
На рисунку 3, а зображено температурні залежності електрично-
го опору, нормованого на його значення при Т = 300 К, одержані в
температурному інтервалі 77–850 К, а на рис. 3, б ці ж залежності
зображені в більш вузькому температурному інтервалі вимірювань:
77–350 К. Загальні особливості, які можна виділити на цих залеж-
ДÎСЛІДЖЕННЯ ЕЛЕКТРÈЧНÈХ ВЛÀСТÈВÎСТЕЙ ТÀ СТРÓКТÓРÈ Fe–B–P–Nb–Cr 1595
ностях, є типовими для більшості ÀМС, а саме: I) зміни електроо-
пору в аморфному стані незначні, близько 3% у всьому інтервалі
стабільності цього стану; II) при деякій температурі Тõ, величина
якої залежить від швидкості нагрівання, має місце різке зменшен-
ня електроопору на 5–10% в достатньо вузькому температурному
інтервалі. Таке зменшення R(Т) є наслідком розвитку кристаліза-
ційних процесів, про що свідчить сильніша температурна залеж-
ність R(Т) при повній трансформації аморфної фази в кристалічну.
Це підтверджується і результатами рентґенівських досліджень (в
цій роботі не наводяться). Температуру кристалізації стопів Тõm ви-
значено за максимальною швидкістю зміни R(Т) при швидкості на-
грівання VH ≈ 14 К/хв, наведена в табл. 2. З цих даних видно, що
стоп S-7/13 має найвищу температуру кристалізації, а отже харак-
теризується найвищою термічною стабільністю порівняно з іншими
дослідженими ÀМС. Загалом, термічна стабільність ÀМС має ви-
значатися згідно таким усталеним критеріям, як відносна темпера-
тура кристалізації: Тõm/ТL, де ТL — температура ліквідусу стопу.
На рисунку 3, б залежності R(Т) побудовано в температурному
інтервалі 77–350 К (в більшому масштабі по осі електроопору). Як
видно з рис. 3, б, на залежностях r = R/R300 від Т для менш леґова-
них ÀМС S-3 та S-7/12 виявляються не глибокі (для даного темпе-
ратурного інтервалу) мінімуми електроопору при ∼200 К та при 118
К відповідно. Для двох інших стопів, S-2 та S-7/13, подібні мініму-
ми не виявляються.
В таблиці 2 наведено значення питомого електроопору та ТКÎ
(ρ300 та α300), визначені при Т = 300 К. З цих даних слідує, що α300 для
Рис. 3. Температурні залежності відносного електроопору для аморфних
стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr при постійній швидкості нагрівання VH =
= 13 К/хв.
Fig. 3. Temperature dependences of relative electrical resistance for amor-
phous Fe–B–P–Nb–Cr alloys at a constant heating rate VH = 13 K/min.
1596 Є. І. ЯРМÎЩÓК, Т. М. МІКÀ, Г. М. ЗЕЛІНСЬКÀ та ін.
всіх досліджених стопів є меншим, ніж 10−4
К
−1, а ρ300 має величину
170–190 мкÎм⋅см. Дані значення α300 є меншими, а ρ300 — достатньо
високими, порівняно з типовими значеннями ТКÎ та питомого опо-
ру більшості ÀМС на основі заліза (більше ніж 10−4
К
−1
та 100–150
мкÎм⋅см відповідно).
Добре відомо, що між ρ та α аморфних стопів існує певна кореля-
ційна залежність, що має назву кореляції Муїджі. Тому для порів-
няння одержаних величин зі значеннями електроопору інших сис-
тем нами було використано таку кореляційну залежність з [14], що
встановлена для цілої низки ÀМС.
Цю кореляційну залежність зображено на рис. 4, а (значення ρ300
та α300 для досліджених стопів Fe–B–P–Nb–Cr на ній зображено сі-
рим кольором).
Для побудови кореляційної залежності в [14] використано дані не
тільки для аморфних стопів на основі заліза, але й ÀМС на основі
Со, TiNiCuPSi, NiPdP, Cu53,44Zr44,31Nb2,25. Îтже, результати дослі-
джень ÀМС типу SENNTIX достатньо добре вкладаються в загальну
кореляційну залежність і знаходяться в області, поблизу зміни зна-
чення ТКÎ, а отже всі механізми, що зумовлюють явища електро-
перенесення в досліджених стопах є типовими для ÀМС і переваж-
но визначаються особливостями електронної структури.
В [14] також встановлено, що для аморфних стопів на основі залі-
за з металоїдними групами B або B–Si та для деяких ÀМС з металої-
Рис. 4. Кореляція Муїджі з [14] (відповідні позначення наведені в [14]) та
положення на цій кореляції значень α300 та ρ300 для досліджених ÀМС Fe–
B–P–Nb–Cr (сірі маркери).
Fig. 4. The Muiji correlation from [14] (the corresponding designations are
given in [14]) and the position on this correlation curve of the values α300 and
ρ300 for the investigated Fe–B–P–Nb–Cr alloy (grey markers).
ДÎСЛІДЖЕННЯ ЕЛЕКТРÈЧНÈХ ВЛÀСТÈВÎСТЕЙ ТÀ СТРÓКТÓРÈ Fe–B–P–Nb–Cr 1597
дними групами B–Si–С та Р–Si–С виявляється ще одна кореляційна
особливість, пов’язана з типом леґуючої металічної домішки. Така
кореляційна залежність полягає в тому, що для цілої низки ÀМС на
основі заліза є певна універсальна залежність між ТКÎ та зміною
кількості d-електронів на атом при леґуванні ÀМС на основі Fe:
Fe( )d i di dZ y Z Z∆ = −∑ (тут Zdi — кількість d-електронів в зовнішній
оболонці, а уі — вміст і-го леґувального компонента). Значення ∆Zd
для стопів Fe–B–P–Nb–Cr наведено в табл. 2. При їх розрахунку
приймалося, що ZdCr = 5, а ZdNb = 4. Кореляційну залежність між ∆Zd
та α [14] зображено на рис. 5, а місце на ній результатів для ÀМС
Fe–B–P–Nb–Cr зображено сірими маркерами. Як видно, одержані
ТКÎ достатньо добре вкладаються на загальну кореляційну криву і
знаходяться поблизу мінімуму ТКÎ.
Для багатьох ÀМС поблизу цього мінімуму на фоні малих зага-
льних температурних змін виявляється мінімум електроопору при
порівняно високих Т [12, 14]. Тому власне наявність мінімуму на
залежностях R(Т) ÀМС S-3 та S-7/12 вказує на спільні механізми
виникнення такого мінімуму з іншими аморфними стопами на ос-
нові Fe.
Îдна з причин виникнення такого мінімуму електроопору в [12]
та в цілій низці більш ранніх робіт [15–17] пов’язана з суттєвим
Рис. 5. Кореляція між ТКÎ, α, та ∆Zd з [14] (відповідні позначення наведе-
ні в [14]) та положення на цій кореляційній кривій значень для дослідже-
них ÀМС Fe–B–P–Nb–Cr (сірі маркери).
Fig. 5. Correlation between temperature coefficient of electrical resistance α
and ∆Zd from [14] (the corresponding designations are given in [14]) and the
position on this correlation curve of the value for the investigated Fe–B–P–
Nb–Cr r alloys (grey markers).
1598 Є. І. ЯРМÎЩÓК, Т. М. МІКÀ, Г. М. ЗЕЛІНСЬКÀ та ін.
внеском ефектів слабкої локалізації [12, 18] на фоні внесків, обумо-
влених невпорядкованістю структури. В цьому випадку температу-
рна залежність електроопору може бути подана у вигляді:
R(T) = a + bT − cT
1/2, (1)
де лінійна по Т складова може бути пояснена з точки зору, напри-
клад, моделю Ôабера–Займана у випадку Т > ΘД/2 (де ΘД — темпе-
ратура Дебая) [19–21], в той час як від’ємна Т
1/2
складова виникає
внаслідок ефектів слабкої локалізації. За умови малості значення b,
що є справедливим у нашому випадку, наявність від’ємної складо-
вої (−cT1/2) може призвести до виникнення мінімуму електроопору
на залежностях R(T). На відміну від ефектів електрон-електронної
взаємодії, які хоча й дають подібний до Т
1/2
внесок, але є суттєвими
при порівняно більш низьких температурах, ефекти слабкої лока-
лізації можуть існувати в матеріялі до достатньо значних Т (умови
виникнення таких ефектів розглянуті в [12,18]).
В такому випадку, зваживши на рівняння (1), похідна електроо-
пору dR/dT матиме вигляд:
dR/dT = b − (c/2) T
−1/2. (2)
З (2) випливає, що dR/dT має бути лінійною функцією від Т
−1/2.
На рисунку 6 зображено залежності dR/dT з аргументом Т
−1/2,
обчислені за експериментальними залежностями R(T), в яких опу-
щено температурний інтервал, що відповідає процесу кристаліза-
ції. Хоча і такі залежності характеризуються великою дисперсією,
Рис. 6. Залежність dR/dT від Т
−1/2
для стопів S3 та S7-12 (а) і S2 та S7-13
(б).
Fig. 6. dR/dT from Т
−1/2
dependences for S3 and S7-12 alloys (а), for S2 and
S7-13 alloys (б).
ДÎСЛІДЖЕННЯ ЕЛЕКТРÈЧНÈХ ВЛÀСТÈВÎСТЕЙ ТÀ СТРÓКТÓРÈ Fe–B–P–Nb–Cr 1599
що є цілком логічним через слабку температурну зміну електроо-
пору, але достатньо чітко видно відмінності та спільні риси для різ-
них складів.
Перш за все, на залежностях dR/dT від Т
−1/2
у стопах S-3 та S-
7/12, в яких виявляється мінімум електроопору, при великих Т
−1/2
(при низьких Т) видно область, яку можна вважати лінійною (рис.
6, а). Ó стопах S-2 та S-7/13 (рис. 6, б) ця залежність залишається
практично постійною до температур ≅ 500 К. Така ж температурно-
незалежна область після лінійного зростання dR/dT від Т
−1/2
наявна
і у стопах S3 та S-7/12. При вищих Т для всіх стопів характерним є
зростання похідної dR/dT з температурою. Хоча ця температурна
область і достатньо близька до температури Кюрі цих стопів (зроби-
ти коректне порівняння достатньо складно через малі температурні
зміни електроопору), але зваживши на те, що магнетний внесок в
електроопір при Т > Tc є постійним [19, 20, 22], крім того, в більшо-
сті випадків перехід феромагнетик–парамагнетик на електроопорі
аморфних стопів виявляється достатньо слабко, то таке зростання
електроопору аж ніяк не може мати магнетну природу і може бути
віднесено до розвитку процесів структурної релаксації. Подібне
зростання електроопору достатньо часто спостерігається в аморф-
них стопах типу FINEMET, і в більшості випадків відноситься до
процесів нанокристалізації, хоча і може бути наслідком деяких ре-
лаксаційних процесів. Найбільш ймовірно, релаксаційні та крис-
талізаційні процеси і обумовлюють зростання електроопору у висо-
котемпературній області досліджених стопів, в якій, як і в стопах
типу SENNTIX, утворюються нанорозмірні кристали твердого роз-
чину на основі заліза.
На жаль, наявні результати досліджень не дають чіткої відповіді
про те, чому в стопах S-3 та S-7/12 наявний мінімум електроопору,
а в стопах S-2 та S-7/13 такий мінімум відсутній. Причиною цього
може бути цілий ряд факторів, що визначають співвідношення до-
вжин, які обумовлюють виникнення слабкої локалізації (умовою є
le << lі [12]).
Îскільки стопи S-3 та S-7/12 мають більшу кількість d-електро-
нів на атом, ніж стопи S-2 та S-7/13 (див. табл. 2), то, можливо, саме
в цьому випадку важливу роль може відігравати електронна струк-
тура, зокрема положення рівня Ôермі [12]. Крім цього, як припу-
щено в [12], слабка локалізація в складно-леґованих аморфних сто-
пах може відбуватися не у всьому об’ємі, а лише в певних кластер-
них структурах пов’язаних з деякими леґуючими атомами (в на-
шому випадку це, скоріш за все, Cr). Îтже, розмір таких кластерів
та їх кількість визначатимуть їхній об’ємний вміст, а отже, і їх вне-
сок в електроопір. Цілком зрозуміло, при малому вмісті кластерів,
в яких створені умови для слабкої локалізації, внесок їх настільки
малий, що просто не буде відображатися на залежностях R(Т).
1600 Є. І. ЯРМÎЩÓК, Т. М. МІКÀ, Г. М. ЗЕЛІНСЬКÀ та ін.
Причиною цього може бути не тільки різний склад, але й різний
структурний стан при різних умовах гартування, що використано
нами для пояснення структурних параметрів досліджених ÀМС.
Малий вміст таких кластерів при їх малому розмірі достатньо
слабко впливає на результати дифракції рентгенівських променів.
В цьому випадку дифракційна картина буде відображати стан мат-
ричної, «розупорядкованої» структури, що цілком і пояснює відсу-
тність кореляції між електричними та структурними параметрами.
Деяку ясність в цьому могло б забезпечити дослідження електроо-
пору при різних типах термообробки. Так, в аморфних стопах Co–
Si–B, леґованих Cr, положення мінімуму електроопору визначаєть-
ся не тільки вмістом Cr, але й істотно змінюється при термооброб-
ленні [23]. Тому можливою причиною прояву такого мінімуму в од-
них стопах, та його відсутності в інших, може бути різний структу-
рний стан стрічок після гартування, а додаткова термообробка мо-
же призвести до виникнення мінімуму в тих стопах, в яких його не
було, або скоріш навпаки, до зникнення мінімуму на температур-
них залежностях електроопору в стопах (стрічках), де він спостері-
гався у вихідному стані. На жаль, стрічки деяких досліджених сто-
пів вже у вихідному стані є крихкими, а додаткова термічна оброб-
ка позбавляє можливості нанести контакти на зразки, а отже більш
детально провести дослідження електроопору.
4. ВИСНОВКИ
Проведені дослідження структури ÀМС Fe–B–P–Nb–Cr, що відно-
сяться до стопів типу SENNTIX, показали, що загальні структурні
особливості атомної будови у них такі ж, як і у інших аморфних
стопів на основі заліза. Встановлені особливості атомної будови по-
яснюються як ріжницею хемічного складу ÀМС, так і різною шви-
дкістю їх гартування. Ці стопи мають дещо більший електроопір,
порівняно з типовими ÀМС на основі заліза (115 мкÎм⋅см) та порів-
няно малі величини температурного коефіцієнта опору. Незважаю-
чи на цю обставину, вони вкладаються в загальні закономірності
змін електроопору аморфних стопів, зокрема аморфних стопів на
основі Fe. Ці закономірності та склад стопів вказують на те, що в
них створюються необхідні умови для реалізації механізму слабкої
локалізації, що забезпечує додатковий внесок в електроопір поряд з
основним — за рахунок механізму дифракції електронів провіднос-
ті на невпорядкованій аморфній структурі (механізм Ôабера–
Займана) у стопах на основі Fe. Слабка локалізація чітко виявля-
ється лише у стопах складу Fe82,5B8P7Nb1,5Cr1 та Fe79B12P7Nb1Cr1, але
відсутня в двох інших стопах, Fe78B10P10Nb1Cr1 та Fe77B13P7Nb2Cr1,
що вказує на існування певних «достатніх» умов для прояву такого
явища. Такі умови можуть бути пов’язані як зі структурними, так і
ДÎСЛІДЖЕННЯ ЕЛЕКТРÈЧНÈХ ВЛÀСТÈВÎСТЕЙ ТÀ СТРÓКТÓРÈ Fe–B–P–Nb–Cr 1601
з електронними параметрами досліджених стопів, і для їх встанов-
лення необхідні додаткові експериментальні та теоретичні дослі-
дження.
Параметри електроопору, а саме, високе ρ та мале α поряд з висо-
кими магнетними параметрами, є додатковими чинниками, що
обумовлюють високі експлуатаційні параметри таких матеріялів в
якості магнетом’яких елементів різного призначення.
ЦИТОВАНА ЛІТЕРАТУРА—REFERENCES
1. Y. Yoshizawa, S. Oguma, and K. Yamauchi, J. Appl. Phys., 64: 6044 (1988).
2. A. Makino, T. Hatanai, A. Inoue, and T. Masumoto, Mater. Sci. Eng. A,
226–228: 594 (1997).
3. K. Suzuki, A. Makino, A. Inoue, and T. Masumoto, J. Appl. Phys., 74: 3316
(1993).
4. A. Hsiao, M. E. McHenry, D. E. Laughlin, M. J. Kramer, C. Ashe, and
T. Ohkubo, IEEE Trans. Magn., 38: 3039 (2002).
5. M. A. Willard, M. Q. Haung, D. E. Laughlin, M. E. McHenry, J. O. Cross,
V. G. Harris, and C. Franchetti, J. Appl. Phys., 85: 4421 (1999).
6. H. Matsumoto, A. Urata, Y. Yamada, and A. Inoue, J. Alloys Compd., 509,
Iss. Suppl. 1: S193 (2011).
7. H. Matsumoto, A. Urata, Y. Yamada, and A. Inoue, J. Alloys Compd., 504,
Iss. Suppl. 1: S139 (2010).
8. H. Matsumoto, A. Urata, Y. Yamada, and A. Inoue, Mater. Sci. Forum,
654–656: 1098 (2010).
9. Amorfnye Metallicheskie Splavy (Ed. F. E. Lyuborskiy) (Moscow: Metallurgiya:
1987) (Russian translation).
10. O. Touraghe, M. Khatami, A. Menny, H. Lassri, and K. Nouneh, Physica B,
403: 2093 (2008).
11. Ye. Yarmoshchuk, O. Nakonechna, M. Semenko, and M. Zakharenko,
J. Magn. Magn. Mater., 367: 15 (2014).
12. M. I. Zakharenko, T. V. Kalnysh, and M. P. Semen’ko, Phys. Met. Metallogr.,
113, No. 8: 762 (2012).
13. Amorfnye Metallicheskie Splavy (Ed. V. V. Nemoshkalenko) (Kiev: Naukova
Dumka: 1987) (in Russian).
14. M. P. Semen’ko, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 30, No. 7: 933 (2008)
(in Ukrainian).
15. R. Hasegava and C. C. Tsuei, Phys. Rev. B, 2, No. 6: 1631 (1970).
16. S. Sayouria, R. Berrahoa, A. Moustaidea, K. Benbachira, A. Kaala,
M. Tlemcani, and A. Berradab, Physica B, 327: 65 (2003).
17. A. K. Panda, S. Kumari, I. Chattoraj, M. Ghosh, and A. Mitra, J. Magn.
Magn. Mater., 308, Iss. 1: 65 (2007).
18. M. I. Zakharenko, T. V. Kalnysh, M. V. Orlenko, and M. P. Semen’ko,
Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 34, No. 11: 1477 (2012) (in Ukrainian).
19. N. Banerjee, R. Roy, and A. K. Majumdar, Phys. Rev. B, 24, No. 12: 6801
(1981).
20. S. N. Kaul, W. Kettler, and M. Rosenberg, Phys. Rev. B, 33, No. 7: 4987
(1986).
https://doi.org/10.1063/1.342149
https://doi.org/10.1016/S0921-5093(96)10693-6
https://doi.org/10.1016/S0921-5093(96)10693-6
https://doi.org/10.1063/1.354555
https://doi.org/10.1063/1.354555
https://doi.org/10.1109/TMAG.2002.802434
https://doi.org/10.1063/1.369804
https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2011.01.215
https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2011.01.215
https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2010.03.029
https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2010.03.029
https://doi.org/10.4028/www.scientific.net/MSF.654-656.1098
https://doi.org/10.4028/www.scientific.net/MSF.654-656.1098
https://doi.org/10.1016/j.physb.2007.11.018
https://doi.org/10.1016/j.physb.2007.11.018
https://doi.org/10.1016/j.jmmm.2014.04.078
https://doi.org/10.1134/S0031918X12080169
https://doi.org/10.1134/S0031918X12080169
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.2.1631
https://doi.org/10.1016/S0921-4526(02)01703-9
https://doi.org/10.1016/j.jmmm.2006.04.036
https://doi.org/10.1016/j.jmmm.2006.04.036
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.24.6801
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.24.6801
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.33.4987
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.33.4987
1602 Є. І. ЯРМÎЩÓК, Т. М. МІКÀ, Г. М. ЗЕЛІНСЬКÀ та ін.
21. K. Pekala, J. Latuch, M. Pekala, I. Skorvanek, and P. Jaskiewicz,
Nanotechnology, 14: 196 (2003).
22. S. N. Kaul, W. Kettler, and M. Rosenberg, Phys. Rev. B, 35, No. 13: 7153
(1987).
23. M. I. Zakharenko, M. P. Semen’ko, and G. V. Yeremenko, Funct. Mater., 14,
No. 1: 104 (2007).
https://doi.org/10.1088/0957-4484/14/2/319
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.35.7153
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.35.7153
<<
/ASCII85EncodePages false
/AllowTransparency false
/AutoPositionEPSFiles true
/AutoRotatePages /None
/Binding /Left
/CalGrayProfile (Dot Gain 20%)
/CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1)
/CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2)
/sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1)
/CannotEmbedFontPolicy /Error
/CompatibilityLevel 1.4
/CompressObjects /Tags
/CompressPages true
/ConvertImagesToIndexed true
/PassThroughJPEGImages true
/CreateJobTicket false
/DefaultRenderingIntent /Default
/DetectBlends true
/DetectCurves 0.0000
/ColorConversionStrategy /CMYK
/DoThumbnails false
/EmbedAllFonts true
/EmbedOpenType false
/ParseICCProfilesInComments true
/EmbedJobOptions true
/DSCReportingLevel 0
/EmitDSCWarnings false
/EndPage -1
/ImageMemory 1048576
/LockDistillerParams false
/MaxSubsetPct 100
/Optimize true
/OPM 1
/ParseDSCComments true
/ParseDSCCommentsForDocInfo true
/PreserveCopyPage true
/PreserveDICMYKValues true
/PreserveEPSInfo true
/PreserveFlatness true
/PreserveHalftoneInfo false
/PreserveOPIComments true
/PreserveOverprintSettings true
/StartPage 1
/SubsetFonts true
/TransferFunctionInfo /Apply
/UCRandBGInfo /Preserve
/UsePrologue false
/ColorSettingsFile ()
/AlwaysEmbed [ true
]
/NeverEmbed [ true
]
/AntiAliasColorImages false
/CropColorImages true
/ColorImageMinResolution 300
/ColorImageMinResolutionPolicy /OK
/DownsampleColorImages true
/ColorImageDownsampleType /Bicubic
/ColorImageResolution 300
/ColorImageDepth -1
/ColorImageMinDownsampleDepth 1
/ColorImageDownsampleThreshold 1.50000
/EncodeColorImages true
/ColorImageFilter /DCTEncode
/AutoFilterColorImages true
/ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG
/ColorACSImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/ColorImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/JPEG2000ColorACSImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/JPEG2000ColorImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/AntiAliasGrayImages false
/CropGrayImages true
/GrayImageMinResolution 300
/GrayImageMinResolutionPolicy /OK
/DownsampleGrayImages true
/GrayImageDownsampleType /Bicubic
/GrayImageResolution 300
/GrayImageDepth -1
/GrayImageMinDownsampleDepth 2
/GrayImageDownsampleThreshold 1.50000
/EncodeGrayImages true
/GrayImageFilter /DCTEncode
/AutoFilterGrayImages true
/GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG
/GrayACSImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/GrayImageDict <<
/QFactor 0.15
/HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1]
>>
/JPEG2000GrayACSImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/JPEG2000GrayImageDict <<
/TileWidth 256
/TileHeight 256
/Quality 30
>>
/AntiAliasMonoImages false
/CropMonoImages true
/MonoImageMinResolution 1200
/MonoImageMinResolutionPolicy /OK
/DownsampleMonoImages true
/MonoImageDownsampleType /Bicubic
/MonoImageResolution 1200
/MonoImageDepth -1
/MonoImageDownsampleThreshold 1.50000
/EncodeMonoImages true
/MonoImageFilter /CCITTFaxEncode
/MonoImageDict <<
/K -1
>>
/AllowPSXObjects false
/CheckCompliance [
/None
]
/PDFX1aCheck false
/PDFX3Check false
/PDFXCompliantPDFOnly false
/PDFXNoTrimBoxError true
/PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [
0.00000
0.00000
0.00000
0.00000
]
/PDFXSetBleedBoxToMediaBox true
/PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [
0.00000
0.00000
0.00000
0.00000
]
/PDFXOutputIntentProfile ()
/PDFXOutputConditionIdentifier ()
/PDFXOutputCondition ()
/PDFXRegistryName ()
/PDFXTrapped /False
/CreateJDFFile false
/Description <<
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
/BGR <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>
/CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002>
/CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002>
/CZE <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>
/DAN <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>
/DEU <FEFF00560065007200770065006e00640065006e0020005300690065002000640069006500730065002000450069006e007300740065006c006c0075006e00670065006e0020007a0075006d002000450072007300740065006c006c0065006e00200076006f006e002000410064006f006200650020005000440046002d0044006f006b0075006d0065006e00740065006e002c00200076006f006e002000640065006e0065006e002000530069006500200068006f006300680077006500720074006900670065002000500072006500700072006500730073002d0044007200750063006b0065002000650072007a0065007500670065006e0020006d00f60063006800740065006e002e002000450072007300740065006c006c007400650020005000440046002d0044006f006b0075006d0065006e007400650020006b00f6006e006e0065006e0020006d006900740020004100630072006f00620061007400200075006e0064002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020006f0064006500720020006800f600680065007200200067006500f600660066006e00650074002000770065007200640065006e002e>
/ESP <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>
/ETI <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>
/FRA <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>
/GRE <FEFF03a703c103b703c303b903bc03bf03c003bf03b903ae03c303c403b5002003b103c503c403ad03c2002003c403b903c2002003c103c503b803bc03af03c303b503b903c2002003b303b903b1002003bd03b1002003b403b703bc03b903bf03c503c103b303ae03c303b503c403b5002003ad03b303b303c103b103c603b1002000410064006f006200650020005000440046002003c003bf03c5002003b503af03bd03b103b9002003ba03b103c42019002003b503be03bf03c703ae03bd002003ba03b103c403ac03bb03bb03b703bb03b1002003b303b903b1002003c003c103bf002d03b503ba03c403c503c003c903c403b903ba03ad03c2002003b503c103b303b103c303af03b503c2002003c503c803b703bb03ae03c2002003c003bf03b903cc03c403b703c403b103c2002e0020002003a403b10020005000440046002003ad03b303b303c103b103c603b1002003c003bf03c5002003ad03c703b503c403b5002003b403b703bc03b903bf03c503c103b303ae03c303b503b9002003bc03c003bf03c103bf03cd03bd002003bd03b1002003b103bd03bf03b903c703c403bf03cd03bd002003bc03b5002003c403bf0020004100630072006f006200610074002c002003c403bf002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002003ba03b103b9002003bc03b503c403b103b303b503bd03ad03c303c403b503c103b503c2002003b503ba03b403cc03c303b503b903c2002e>
/HEB <FEFF05D405E905EA05DE05E905D5002005D105D405D205D305E805D505EA002005D005DC05D4002005DB05D305D9002005DC05D905E605D505E8002005DE05E105DE05DB05D9002000410064006F006200650020005000440046002005D405DE05D505EA05D005DE05D905DD002005DC05D405D305E405E105EA002005E705D305DD002D05D305E405D505E1002005D005D905DB05D505EA05D905EA002E002005DE05E105DE05DB05D90020005000440046002005E905E005D505E605E805D5002005E005D905EA05E005D905DD002005DC05E405EA05D905D705D4002005D105D005DE05E605E205D505EA0020004100630072006F006200610074002005D5002D00410064006F00620065002000520065006100640065007200200035002E0030002005D505D205E805E105D005D505EA002005DE05EA05E705D305DE05D505EA002005D905D505EA05E8002E05D005DE05D905DD002005DC002D005000440046002F0058002D0033002C002005E205D905D905E005D5002005D105DE05D305E805D905DA002005DC05DE05E905EA05DE05E9002005E905DC0020004100630072006F006200610074002E002005DE05E105DE05DB05D90020005000440046002005E905E005D505E605E805D5002005E005D905EA05E005D905DD002005DC05E405EA05D905D705D4002005D105D005DE05E605E205D505EA0020004100630072006F006200610074002005D5002D00410064006F00620065002000520065006100640065007200200035002E0030002005D505D205E805E105D005D505EA002005DE05EA05E705D305DE05D505EA002005D905D505EA05E8002E>
/HRV (Za stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.)
/HUN <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>
/ITA <FEFF005500740069006c0069007a007a006100720065002000710075006500730074006500200069006d0070006f007300740061007a0069006f006e00690020007000650072002000630072006500610072006500200064006f00630075006d0065006e00740069002000410064006f00620065002000500044004600200070006900f900200061006400610074007400690020006100200075006e00610020007000720065007300740061006d0070006100200064006900200061006c007400610020007100750061006c0069007400e0002e0020004900200064006f00630075006d0065006e007400690020005000440046002000630072006500610074006900200070006f00730073006f006e006f0020006500730073006500720065002000610070006500720074006900200063006f006e0020004100630072006f00620061007400200065002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000200065002000760065007200730069006f006e006900200073007500630063006500730073006900760065002e>
/JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002>
/KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e>
/LTH <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>
/LVI <FEFF0049007a006d0061006e0074006f006a00690065007400200161006f00730020006900650073007400610074012b006a0075006d00750073002c0020006c0061006900200076006500690064006f00740075002000410064006f00620065002000500044004600200064006f006b0075006d0065006e007400750073002c0020006b006100730020006900720020012b00700061016100690020007000690065006d01130072006f00740069002000610075006700730074006100730020006b00760061006c0069007401010074006500730020007000690072006d007300690065007300700069006501610061006e006100730020006400720075006b00610069002e00200049007a0076006500690064006f006a006900650074002000500044004600200064006f006b0075006d0065006e007400750073002c0020006b006f002000760061007200200061007400760113007200740020006100720020004100630072006f00620061007400200075006e002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002c0020006b0101002000610072012b00200074006f0020006a00610075006e0101006b0101006d002000760065007200730069006a0101006d002e>
/NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.)
/NOR <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>
/POL <FEFF0055007300740061007700690065006e0069006100200064006f002000740077006f0072007a0065006e0069006100200064006f006b0075006d0065006e007400f300770020005000440046002000700072007a0065007a006e00610063007a006f006e00790063006800200064006f002000770079006400720075006b00f30077002000770020007700790073006f006b00690065006a0020006a0061006b006f015b00630069002e002000200044006f006b0075006d0065006e0074007900200050004400460020006d006f017c006e00610020006f007400770069006500720061010700200077002000700072006f006700720061006d006900650020004100630072006f00620061007400200069002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002000690020006e006f00770073007a0079006d002e>
/PTB <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>
/RUM <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>
/RUS <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>
/SKY <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>
/SLV <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>
/SUO <FEFF004b00e40079007400e40020006e00e40069007400e4002000610073006500740075006b007300690061002c0020006b0075006e0020006c0075006f00740020006c00e400680069006e006e00e4002000760061006100740069007600610061006e0020007000610069006e006100740075006b00730065006e002000760061006c006d0069007300740065006c00750074007900f6006800f6006e00200073006f00700069007600690061002000410064006f0062006500200050004400460020002d0064006f006b0075006d0065006e007400740065006a0061002e0020004c0075006f0064007500740020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e00740069007400200076006f0069006400610061006e0020006100760061007400610020004100630072006f0062006100740069006c006c00610020006a0061002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030003a006c006c00610020006a006100200075007500640065006d006d0069006c006c0061002e>
/SVE <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>
/TUR <FEFF005900fc006b00730065006b0020006b0061006c006900740065006c0069002000f6006e002000790061007a006401310072006d00610020006200610073006b013100730131006e006100200065006e0020006900790069002000750079006100620069006c006500630065006b002000410064006f006200650020005000440046002000620065006c00670065006c0065007200690020006f006c0075015f007400750072006d0061006b0020006900e70069006e00200062007500200061007900610072006c0061007201310020006b0075006c006c0061006e0131006e002e00200020004f006c0075015f0074007500720075006c0061006e0020005000440046002000620065006c00670065006c0065007200690020004100630072006f006200610074002000760065002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000200076006500200073006f006e0072006100730131006e00640061006b00690020007300fc007200fc006d006c00650072006c00650020006100e70131006c006100620069006c00690072002e>
/UKR <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>
/ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.)
>>
/Namespace [
(Adobe)
(Common)
(1.0)
]
/OtherNamespaces [
<<
/AsReaderSpreads false
/CropImagesToFrames true
/ErrorControl /WarnAndContinue
/FlattenerIgnoreSpreadOverrides false
/IncludeGuidesGrids false
/IncludeNonPrinting false
/IncludeSlug false
/Namespace [
(Adobe)
(InDesign)
(4.0)
]
/OmitPlacedBitmaps false
/OmitPlacedEPS false
/OmitPlacedPDF false
/SimulateOverprint /Legacy
>>
<<
/AddBleedMarks false
/AddColorBars false
/AddCropMarks false
/AddPageInfo false
/AddRegMarks false
/ConvertColors /ConvertToCMYK
/DestinationProfileName ()
/DestinationProfileSelector /DocumentCMYK
/Downsample16BitImages true
/FlattenerPreset <<
/PresetSelector /MediumResolution
>>
/FormElements false
/GenerateStructure false
/IncludeBookmarks false
/IncludeHyperlinks false
/IncludeInteractive false
/IncludeLayers false
/IncludeProfiles false
/MultimediaHandling /UseObjectSettings
/Namespace [
(Adobe)
(CreativeSuite)
(2.0)
]
/PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK
/PreserveEditing true
/UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged
/UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile
/UseDocumentBleed false
>>
]
>> setdistillerparams
<<
/HWResolution [2400 2400]
/PageSize [612.000 792.000]
>> setpagedevice
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-167713 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1024-1809 |
| language | Ukrainian |
| last_indexed | 2025-11-28T12:21:15Z |
| publishDate | 2018 |
| publisher | Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Ярмощук, Є.І. Міка, Т.М. Зелінська, Г.М. Носенко, В.К. Семенько, М.П. 2020-04-06T07:04:23Z 2020-04-06T07:04:23Z 2018 Дослідження електричних властивостей та структури аморфних стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr / Є.І. Ярмощук, Т.М. Міка, Г.М. Зелінська, В.К. Носенко, М.П. Семенько // Металлофизика и новейшие технологии. — 2018. — Т. 40, № 12. — С. 1589-1602. — Бібліогр.: 23 назв. — укр. 1024-1809 DOI: 10.15407/mfint.40.12.1589 PACS: 61.43.Dq, 65.40.De, 72.15.Cz, 72.15.Rn, 72.80.Ng, 75.50.Bb, 75.50.Kj https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/167713 Досліджено температурні залежності електроопору аморфних стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr у температурному інтервалі 77–846 К. Значення питомого електроопору виявилися дещо більшими, ніж для більшости магнетом’яких матеріялів на основі заліза; проте вони укладаються в загальні закономірності змін електроопору аморфних стопів. Високі значення питомого електроопору та малі значення температурного коефіцієнта електроопору разом з високими магнетними характеристиками зумовлюють можливості ефективної експлуатації таких матеріялів у магнетопроводах різного призначення. Исследованы температурные зависимости электросопротивления аморфных сплавов системы Fe–B–P–Nb–Cr в температурном интервале 77–846 К. Значения удельного электросопротивления оказались несколько больше, чем для большинства магнитомягких материалов на основе железа, однако они укладываются в общие закономерности изменений электросопротивления аморфных сплавов. Высокие значения удельного электросопротивления и малые значения температурного коэффициента электросопротивления вместе с высокими магнитными характеристиками обусловливают возможности эффективной эксплуатации таких материалов в магнитопроводах различного назначения. The temperature dependences of electrical resistance of Fe–B–P–Nb–Cr-system amorphous alloys are studied in the temperature range of 77–846 K. The values of their specific electrical resistance are somewhat higher than such values for the most of soft magnetic iron-based materials, but they are in accordance with general regularities of the electrical-resistance changes for amorphous alloys. The high values of specific electrical resistance and the small values of temperature coefficient of electrical resistance simultaneously with high magnetic characteristics determine the possibility of efficient use of such materials as magnetic conductors for various applications. uk Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України Металлофизика и новейшие технологии Аморфное и жидкое состояния Дослідження електричних властивостей та структури аморфних стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr Исследование электрических свойств и структуры аморфных сплавов системы Fe–B–P–Nb–Cr Investigation of Electrical Properties and Structure of Amorphous Alloys of Fe–B–P–Nb–Cr System Article published earlier |
| spellingShingle | Дослідження електричних властивостей та структури аморфних стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr Ярмощук, Є.І. Міка, Т.М. Зелінська, Г.М. Носенко, В.К. Семенько, М.П. Аморфное и жидкое состояния |
| title | Дослідження електричних властивостей та структури аморфних стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr |
| title_alt | Исследование электрических свойств и структуры аморфных сплавов системы Fe–B–P–Nb–Cr Investigation of Electrical Properties and Structure of Amorphous Alloys of Fe–B–P–Nb–Cr System |
| title_full | Дослідження електричних властивостей та структури аморфних стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr |
| title_fullStr | Дослідження електричних властивостей та структури аморфних стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr |
| title_full_unstemmed | Дослідження електричних властивостей та структури аморфних стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr |
| title_short | Дослідження електричних властивостей та структури аморфних стопів системи Fe–B–P–Nb–Cr |
| title_sort | дослідження електричних властивостей та структури аморфних стопів системи fe–b–p–nb–cr |
| topic | Аморфное и жидкое состояния |
| topic_facet | Аморфное и жидкое состояния |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/167713 |
| work_keys_str_mv | AT ârmoŝukêí doslídžennâelektričnihvlastivosteitastrukturiamorfnihstopívsistemifebpnbcr AT míkatm doslídžennâelektričnihvlastivosteitastrukturiamorfnihstopívsistemifebpnbcr AT zelínsʹkagm doslídžennâelektričnihvlastivosteitastrukturiamorfnihstopívsistemifebpnbcr AT nosenkovk doslídžennâelektričnihvlastivosteitastrukturiamorfnihstopívsistemifebpnbcr AT semenʹkomp doslídžennâelektričnihvlastivosteitastrukturiamorfnihstopívsistemifebpnbcr AT ârmoŝukêí issledovanieélektričeskihsvoistvistrukturyamorfnyhsplavovsistemyfebpnbcr AT míkatm issledovanieélektričeskihsvoistvistrukturyamorfnyhsplavovsistemyfebpnbcr AT zelínsʹkagm issledovanieélektričeskihsvoistvistrukturyamorfnyhsplavovsistemyfebpnbcr AT nosenkovk issledovanieélektričeskihsvoistvistrukturyamorfnyhsplavovsistemyfebpnbcr AT semenʹkomp issledovanieélektričeskihsvoistvistrukturyamorfnyhsplavovsistemyfebpnbcr AT ârmoŝukêí investigationofelectricalpropertiesandstructureofamorphousalloysoffebpnbcrsystem AT míkatm investigationofelectricalpropertiesandstructureofamorphousalloysoffebpnbcrsystem AT zelínsʹkagm investigationofelectricalpropertiesandstructureofamorphousalloysoffebpnbcrsystem AT nosenkovk investigationofelectricalpropertiesandstructureofamorphousalloysoffebpnbcrsystem AT semenʹkomp investigationofelectricalpropertiesandstructureofamorphousalloysoffebpnbcrsystem |