Анализ условий развития атермических превращений в углероде и нитриде бора

На основе результатов опубликованных работ по экспериментальному и теоретическому изучению мартенситных превращений (МП) графита и графитоподобного нитрида бора в плотные фазы проведена оценка давлений ра, необходимых для развития фазовых переходов без их термической активации (атермических). Получе...

Full description

Saved in:

Bibliographic Details
Published in:	Физика и техника высоких давлений
Date:	2004
Main Authors:	Бритун, В.Ф., Курдюмов, А.В.
Format:	Article
Language:	Russian
Published:	Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України 2004
Online Access:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/168073
Tags:	Add Tag No Tags, Be the first to tag this record!
Journal Title:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Cite this:	Анализ условий развития атермических превращений в углероде и нитриде бора / В.Ф. Бритун, А.В. Курдюмов // Физика и техника высоких давлений. — 2004. — Т. 14, № 2. — С. 101-108. — Бібліогр.: 17 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

_version_	1860265431360602112
author	Бритун, В.Ф. Курдюмов, А.В.
author_facet	Бритун, В.Ф. Курдюмов, А.В.
citation_txt	Анализ условий развития атермических превращений в углероде и нитриде бора / В.Ф. Бритун, А.В. Курдюмов // Физика и техника высоких давлений. — 2004. — Т. 14, № 2. — С. 101-108. — Бібліогр.: 17 назв. — рос.
collection	DSpace DC
container_title	Физика и техника высоких давлений
description	На основе результатов опубликованных работ по экспериментальному и теоретическому изучению мартенситных превращений (МП) графита и графитоподобного нитрида бора в плотные фазы проведена оценка давлений ра, необходимых для развития фазовых переходов без их термической активации (атермических). Получены значения ра для условий одноосного и всестороннего гидростатического сжатия при реализации различных механизмов мартенситной перестройки решетки. При этом рассмотрены варианты беззародышевого образования новой фазы, ее гомогенного зарождения, а также гетерогенного зародышеобразования. The results of theoretical and experimental study of martensitic transformations in carbon and boron nitride published at long period are analyzed. The value of athermic transformations pressure pa has been estimated for hydrostatic and uniaxial compression. The influence of different mechanisms of dense phase formation (deformation transformation without nucleation, homogeneous nucleation, and heterogeneous nucleation) on pa value is discussed.
first_indexed	2025-12-07T19:00:11Z
format	Article
fulltext	Физика и техника высоких давлений 2004, том 14, № 2 101 PACS: 81.30.Kf, 81.40.Vw В.Ф. Бритун, А.В. Курдюмов АНАЛИЗ УСЛОВИЙ РАЗВИТИЯ АТЕРМИЧЕСКИХ ПРЕВРАЩЕНИЙ В УГЛЕРОДЕ И НИТРИДЕ БОРА Институт проблем материаловедения НАН Украины ул. Кржижановского, 3, г. Киев, 03142, Украина Статья поступила в редакцию 4 ноября 2003 года На основе результатов опубликованных работ по экспериментальному и теоре- тическому изучению мартенситных превращений (МП) графита и графитоподоб- ного нитрида бора в плотные фазы проведена оценка давлений ра, необходимых для развития фазовых переходов без их термической активации (атермических). Полу- чены значения ра для условий одноосного и всестороннего гидростатического сжатия при реализации различных механизмов мартенситной перестройки ре- шетки. При этом рассмотрены варианты беззародышевого образования новой фазы, ее гомогенного зарождения, а также гетерогенного зародышеобразования. Графит и графитоподобный нитрид бора (ромбоэдрическая и гексаго- нальная модификации) могут превращаться в плотные фазы (алмаз и алма- зоподобные фазы BN) по мартенситным механизмам [1]. Известно, что МП могут развиваться либо как термически активируемые, либо как атермиче- ские процессы [2]. Мартенситное образование плотных фаз в углероде и BN происходит только в условиях высоких давлений, и поэтому такие фазы можно рассматривать как МП, инициируемые внешними напряжениями. Заметим, что в некотором диапазоне давлений (2–12 GPa для углерода) су- ществует принципиальная возможность провести превращение графитопо- добной структуры в плотную модификацию, сохраняя постоянным давление и понижая температуру, т.е. по классической схеме МП. Особенностью рас- сматриваемых превращений является изменение химической связи: sp2-гиб- ридизация переходит в sp3, а слабая связь между плоскостями (001) превра- щается в ковалентную (при МП в металлах тип связи не изменяется). По- добные перестройки требуют преодоления значительного энергетического барьера, и поэтому возможность атермического развития такого процесса не очевидна. Вопрос о возможности и условиях атермических превращений в углероде и нитриде бора затрагивался в ряде работ. Одной из первых публикаций, где проанализированы условия развития атермического превращения гексаго- Физика и техника высоких давлений 2004, том 14, № 2 102 нальной модификации в вюрцитную (BNг–BNв), была работа [3]. В ней про- ведена оценка давления, выше которого превращение может развиваться как атермическое, и получено значение р ≈ 14 GPa. В основу рассмотрения атермического МП был положен критерий начала атермического превраще- ния при высоком давлении [2]: атермический процесс является безбарьер- ным и начинается при условии, когда движущая сила процесса больше энер- гетического барьера деформационной перестройки решетки. Предполагает- ся, что такое условие может быть достигнуто при давлении ра, когда термо- динамический потенциал сжатой α-фазы оказывается больше энергии пере- вального состояния (и всех промежуточных состояний на пути развития превращения). Величина ра является барьером по давлению, выше которого возможно атермическое превращение. При оценках ра делается еще два предположения. Во-первых, МП представляется как непрерывный процесс деформации решетки без образования зародыша. Во-вторых, предполагает- ся, что перевальное состояние соответствует условию, когда реальная де- формация решетки под действием высокого давления оказывается равной половине полной деформации, характеризующей превращение, 0 ijε . Этим фактически величина ра определяется как давление, при котором α-фаза оказывается деформированной на величину 05.0 ijε . Экспериментальные данные, а также ряд расчетных результатов, полу- ченных в последнее время при исследовании превращений в углероде и нит- риде бора, показывают, что при анализе условий развития атермических процессов превращения слоистых структур в алмазоподобные подходы [2,3] требуют уточнений. Прежде всего, заметим, что кроме процесса МП в виде непрерывной де- формации, рассмотрением которого ограничиваются работы [2,3], возможен процесс атермического зарождения мартенситных фаз [4]. Следовательно, нужно рассматривать два вида атермических процессов: превращение без зародышеобразования и с образованием зародышей. В связи с этим обратим внимание на такие экспериментальные факты. В первых работах по иссле- дованию реальной структуры вюрцитного BN с использованием методов электронной микроскопии было обнаружено сохранение формы и размеров (в плоскости базиса) частиц BN при превращении. Особенно наглядно это проявлялось при ударно-волновой обработке нитрида бора с водой [5]. На- блюдаемые при этом морфологические характеристики частиц и позволили предполагать, что превращение развивается как деформация целой частицы без образования в ней зародышей. Однако детальные исследования частиц BNв, выполненные в последнее время [6], показали их доменную структуру (домены, имеющие размеры в десятки нанометров, разделены инверсион- ными границами). Такая структура позволяет предполагать, что в частице образуется большое количество очень мелких зародышей, а форма частицы сохраняется из-за их когерентного сопряжения. Кроме того, в последние го- Физика и техника высоких давлений 2004, том 14, № 2 103 ды детально изучено превращение BNp–BNв, которое начинается при ком- натной температуре в условиях статического сжатия уже при давлении 6 GPa [7]. В этом случае наблюдается гетерогенное зарождение плотной фа- зы [8] и не исключается атермический характер процесса. Следует отметить, что поскольку рассматриваемые МП инициируются напряжением, величина ра должна зависеть от характера нагружения. В пользу этого говорят экспериментальные данные. Например, если в негид- ростатических условиях сжатия ромбоэдрического нитрида бора образова- ние плотной фазы происходит необратимо уже при Т = 300 K и р = 6 GPa, то при гидростатическом сжатии превращение оказывается необратимым при давлении выше 50 GPa [9]. В углероде также отмечается зависимость давле- ния начала образования плотных фаз от условий сжатия (гидростатическое, одноосное, со сдвигом) [10,11]. Зависимость развития превращений в углероде от характера нагружения демонстрируют и результаты теоретических исследований. Расчеты полной энергии сжатой графитоподобной структуры «из первых принципов» [12] для температуры Т = 0 K показывают, что непрерывная деформационная пе- рестройка графитоподобной решетки в алмазоподобную возможна только при одноосном сжатии. В условиях гидростатического сжатия непрерывная перестройка невозможна (в этом случае кривая зависимости полной энергии графита от удельного объема обрывается при давлении порядка 80 GPa, что рассматривается как потеря устойчивости графитоподобной структуры). В точке потери устойчивости длина перестраиваемых ковалентных связей ока- зывается равной 0.138 nm вместо 0.154 nm у алмаза, величина угла между этими связями и осью [001] исходного графита θ ≈ 97° вместо 109° (соответ- ственно межслоевое расстояние в модифицированной структуре графита ≈ 0.22 nm). Дальнейшее развитие перехода требует скачка параметров ре- шетки, т.е. зарождения новой фазы. Таким образом, давление гидростатиче- ского сжатия 80 GPa следует считать давлением, при котором переход гра- фит−алмаз должен происходить как гомогенное зарождение (начинающееся в любой точке кристалла) без термической активации (при T = 0 K). Невоз- можность деформационной перестройки решетки графита в алмаз без заро- дышеобразования при гидростатическом сжатии можно объяснить различ- ными знаками компонент тензора, характеризующего деформацию формы при превращении по механизму гофрировки. Так, в системе координат, свя- занных с решеткой графита (х1//[100], х2//[120], х3//[001]), 0 33ε < 0, а компо- ненты 0 11ε и 0 22ε , соответствующие деформации в плоскости (001)г, положи- тельны. Таким образом, гидростатическое сжатие не может «обеспечить» деформацию растяжением в плоскости (001), которая необходима для де- формационного превращения без зарождения. По данным [12], зависимость полной энергии решетки графита Е от удельного объема v (рис. 1) такова, что в точке выполнения условия о поло- Физика и техника высоких давлений 2004, том 14, № 2 104 винной деформации по объему       ε=∆ 0 2 1 iiv давление (определяемое как vEp ∂∂= / ) оказывается ниже 60 GPa, но дальнейшее сжатие решетки гра- фита требует увеличения давления. Графитоподобная решетка как бы «уп- рочняется» при гидростатическом сжатии (вероятно, за счет роста модулей упругости), и критерий достижения перевального состояния при половинной деформации здесь не применим. Заметим, что в работе [13] методом мо- дельных потенциалов также рассчитывалось давление превращения графит– алмаз при Т = 0 K и при этом получено значение ра = 60 GPa. Зависимости полной энергии сжатого графита от объема, полученные в [12] и [13], по- добны (кривые Е(v) в обоих случаях обрываются в области значения удель- ного объема v, близкого к удельному объему алмаза). Однако максимум дав- ления в [13] не соответствует концу кривой (как в работе [12]), а приходится на величину деформации решетки (по объему), соответствующую примерно 80% полной деформации превращения. Расчеты полной энергии решетки графита для случая одноосного сжатия [12] показывают, что при таком нагружении перестройка решетки графит– алмаз может происходить как непрерывная деформация. В этом случае зави- симость полной энергии Е от удельного объема v (или межслоевого расстоя- ния R) представляет кривую с максимумом (рис. 1,б), и максимальное дав- ление (ра), необходимое для превращения, можно определить по участку кривой с максимальным наклоном. Используя данные работы [12], оценим давление ра для этого случая нагру- жения. Пусть к решетке приложено внешнее напряжение 33σ (одноосное на- гружение по оси [001]), а остальные компоненты тензора напряжений равны нулю. Под действием этого напряжения решетка приобрела полную энергию Е(R). Работа внешней силы или приращение полной энергии ijijE εσ= dd . По- скольку для одноосного нагружения отлична от нуля только компонента 33σ , а б Рис. 1. Зависимость полной энергии решетки графита Е (в расчете на ячейку из двух атомов) от объема ячейки v для гидростатического сжатия (а) и от межслоево- го расстояния R для одноосного сжатия (б). Данные работы [12] Физика и техника высоких давлений 2004, том 14, № 2 105 найдем ее как 3333 dd ε=σ E . Вблизи точки с абсциссой Ra относительная деформация по оси [001]       −= − ≈ε 133 aa a R R R RR , тогда aR R E ∆ ∆ ≈σ33 . Отнесем Е к единице объема − умножим на коэффициент 1/va (где va − объем ячейки из 2 атомов при давлении ра). Напряжение вдоль оси с на участке кривой с максимальным наклоном (вблизи точки с абсциссой Ra) найдем как a a v R R E ∆ ∆ ≈σ33 . Нетрудно показать, что объем va трансформированной ячейки графита определяется выражением va = [R + rsinβ]·2.25·0.577r2(cosβ)2, где r – длина связи, наклонной к оси с, β = θ − 90°, θ – угол между осью с и линией связи, испытывающей поворот. Оценка максимального напряжения вдоль оси с для превращения при одноосном сжатии дает величину около 40 GPa (т.е. в два раза ниже, чем давление превращения при гидростатическом сжатии). Отметим, что при одноосном сжатии участок кривой с максимальным на- клоном (участок максимального давления) не соответствует максимуму полной энергии, т.е. не выполняется условие [2,3] о том, что термодинами- ческий потенциал в точке ра максимальный. Тем не менее дальнейшее раз- витие превращения не требует роста давления, а может происходить даже при его снижении. Участок, на котором определено максимальное давление (абсцисса сред- ней точки R ≈ 0.237 nm), соответствует примерно 70% характеристической деформации решетки (по объему), что выше критического значения, приня- того в [2,3]. Подобные расчеты для превращения BNг−BNв (или BNp–BNсф) на осно- вании результатов работы [14] дают давление одноосного сжатия, необхо- димое для начала атермического превращения, около 25−30 GPa, т.е. при- мерно в два раза выше, чем в работе [3]. Если предположить, что соотноше- ния величин ра для гидростатического и одноосного нагружения одинаковы для графита и BN, тогда давление начала атермического процесса в BN при гидростатическом сжатии будет порядка 50–60 GPa. Последняя оценка очень хорошо коррелирует с экспериментальными данными по гидростатическому сжатию ромбоэдрического BN при комнат- ной температуре [9]. Эксперимент [9] показывает, что до 50 GPa превраще- ние BNp в плотные фазы при гидростатическом сжатии обратимо. Это мож- но трактовать (в соответствии с теорией) как сжатие решетки графитопо- добной структуры до удельного объема, равного удельному объему алмазо- подобной структуры, но с сохранением различий параметров решеток (длин связей и угла гофрировки). Для гомогенного атермического зарождения ку- бической плотной фазы при гидростатическом нагружении, вероятно, не- достаточно давления 50 GPa. Вместе с тем образование вюрцитной фазы из ромбоэдрической модифи- кации графитоподобного BN наблюдалось при комнатной температуре уже Физика и техника высоких давлений 2004, том 14, № 2 106 при давлении порядка 6 GPa [7], а образование лонсдейлита и алмаза − при комнатной температуре в диапазоне давлений 19−25 GPa [10,11]. Обсуждая вопрос о возможности атермического развития превращений BNp−BNв и графит−лонсдейлит, следует учесть, что эти превращения связаны с меха- низмом перестройки решетки, отличным от механизма превращения ромбо- эдрического графита в алмаз или ромбоэдрического BN в сфалеритный. Оценки давлений начала атермических процессов, сделанные в работах [12−14], относятся к механизму превращения, протекающему с сохранением осевой симметрии (относительно оси [001] графита) и известному как меха- низм гофрировки. Превращения BNp–BNв и графит–лонсдейлит протекают по механизму продольного изгиба. Для этого механизма кривые зависимо- стей полной энергии решетки от объема или межслоевого расстояния не по- строены, поэтому проводить оценки давлений атермического превращения затруднительно. Известна лишь одна публикация, в которой сделана попыт- ка сравнить энергетические затраты на деформацию решетки по механизмам гофрировки и продольного изгиба [15]. Расчеты, выполненные на основе данных о молекулярных силовых констан- тах, показали, что энергетический барьер деформации решетки по механизму продольного изгиба в три раза ниже, чем барьер деформации гофрировкой. Кроме того, в работе [13] для превращения ромбоэдрического графита в алмаз (механизм гофрировки) проведено сравнение двух вкладов в полную энер- гию сжатой решетки: от гофрировки (поворота связей) и от деформации сжатия. Показано, что 3/4 полной энергии сжатой графитоподобной струк- туры приходится на гофрировку. Учитывая различия полных энергий при продольном изгибе и при гофрировке и принимая, что вклад от деформации сжатия примерно одинаков для обоих механизмов, можно полагать, что ве- личина ра для превращений по механизму продольного изгиба примерно в два раза ниже, чем при действии механизма гофрировки. Тогда в условиях гидростатического сжатия для превращения графит–лонсдейлит величина ра составит около 40 GPa, а для превращения BNp–BNв – около 25 GPa. Мы ограничимся только случаем гидростатического сжатия по следую- щим причинам. Для механизма продольного изгиба характерны разные зна- ки компонент деформации формы: ,00 11 >ε 00 22 <ε и 00 33 <ε . Таким образом, ни при гидростатическом, ни при одноосном (вдоль оси [001]) сжатии пре- вращение не может протекать как процесс непрерывной деформации и, сле- довательно, должно развиваться путем зарождения. В связи с этим и кривые зависимостей полной энергии от объема для механизма продольного изгиба должны быть подобны кривой на рис. 1,а (случай гомогенного зарождения) для обоих вариантов сжатия. Однако вряд ли имеет смысл сравнивать оценки величины ра, сделанные для механизма продольного изгиба, с экспериментальными значениями дав- лений, при которых начинаются превращения графит–лонсдейлит и BNр–BNв. Физика и техника высоких давлений 2004, том 14, № 2 107 Связано это с тем, что согласно экспериментальным данным [8,16] превра- щения по механизму продольного изгиба протекают путем гетерогенного, а не гомогенного зарождения. Рассмотрим, как должно влиять гетерогенное зарождение на величину ра. Как уже отмечалось, энергетический барьер деформационного превращения без образования зародыша определяется вкладами деформационного сжатия и поворота связей. При гомогенном зарождении сюда добавляется вклад от образующейся межфазной границы (который увеличивает барьер, но кото- рым можно в ряде случаев пренебречь, что и делается при рассмотрении од- ноосного сжатия). В обоих случаях движущая сила определяется внешним напряжением. За счет последнего происходят и деформация сжатия, и пово- роты связей. При гетерогенном зарождении повороты связей могут проис- ходить в результате не среднего внешнего напряжения, а локальных сдвиго- вых напряжений, вызывающих локальную пластическую деформацию. Эксперимент показывает, что и превращение графит−лонсдейлит [16], и превращение BNp−BNв [8] развиваются в пластически деформированных областях, и образование дефектов при пластической деформации в таких областях обусловлено групповым поворотом связей (процессами, похожими на продольный изгиб). Ввиду этого можно предположить, что среднее гид- ростатическое давление должно обеспечить только деформацию сжатия, а повороты связей обеспечивают локальные сдвиговые напряжения. Энерге- тический барьер при гетерогенном зарождении будет определяться в основ- ном вкладом от деформации сжатия и энергией образования межфазной гра- ницы, которая на начальных этапах превращения соответствует энергии об- разования петли дислокации превращения. В таком случае барьер по давле- нию будет зависеть только от части энергетического барьера (барьера де- формации сжатия), а зарождение петель дислокаций превращения − от уровня сдвиговых напряжений. Если полагать сравнительные оценки вкладов деформации сжатия и по- воротов связей, сделанные в [13], достаточно реалистичными и считать, что значение ра определяется величиной барьера от деформации сжатия (≈ 0.25 полного барьера при гофрировке), тогда барические барьеры для атермиче- ского механизма продольного изгиба составят: при гидростатическом сжатии графита ∼ 20 GPa, BN ∼ 12−15 GPa. Эти величины весьма близки эксперимен- тальным значениям давлений, при которых наблюдается развитие механизма продольного изгиба в графите [11], и несколько завышены для BNp [8]. При- чем экспериментально наблюдается снижение давления начала превращения при переходе от гидростатических условий к одноосному сжатию [11,17]. Если при действии механизма гофрировки различие барических барьеров ра для гидростатического и одноосного нагружения определяется различием энергетических барьеров поворота связей, то при действии механизма про- дольного изгиба понижение ра при одноосном сжатии может определяться Физика и техника высоких давлений 2004, том 14, № 2 108 также более высоким уровнем сдвиговых деформаций, способствующих ге- терогенному зарождению. Таким образом, проведенное рассмотрение показало, что барьер по дав- лению для развития мартенситных атермических превращений графита, а также графитоподобного BN не является однозначной величиной, а зависит от вида нагружения, механизма превращения и особенностей зарождения. 1. В.Ф. Бритун, А.В. Курдюмов, Сверхтвердые материалы № 2, 3 (2001). 2. Э.И. Эстрин, ФММ 37, 1249 (1974). 3. А.В. Курдюмов, ФТТ 17, 2469 (1975). 4. В.А. Соловьев, Доклады международной конференции ICOMAT-77, Киев, 16−22 мая 1977 г., Наукова думка, Киев (1978), с. 93. 5. А.В. Курдюмов, Н.Ф. Островская, В.А. Пилипенко, А.Н. Пилянкевич, Порошко- вая металлургия № 9, 76 (1978). 6. В.Ф. Бритун, А.В. Курдюмов, Сверхтвердые материалы № 6, 37 (1996). 7. A.V. Kurdyumov, V.F. Britun, I.A. Petrusha, Diamond Relat. Mater. 5, 1229 (1996). 8. В.Ф. Бритун, О.В. Курдюмов, УФЖ 47, 489 (2002). 9. M. Ueno, K. Hasegava, R. Oshima et al., Phys. Rev. B45, 10226 (1992). 10. В.Д. Бланк, Н.Ф. Боровиков, Н.Р. Серебряная, Влияние высоких давлений на вещество, ИПМ НАНУ, Киев (1994), с. 10. 11. F.P. Bundy, W.A. Bassett, M.S. Weathers et al., Carbon 34, № 2, 141 (1996). 12. S. Fahy, S.G. Louie, M.L. Cohen, Phys. Rev. B34, 1191 (1986). 13. В.Д. Андреев, В.Р. Малик, Сверхтвердые материалы № 2, 5 (1987). 14. P.K. Lam, R.M. Wentzcovitch, M.L. Cohen, Mater. Sci. Forum 54&55, 165 (1990). 15. J.R. Riter, Jr., J. Chem. Phys. 52, 5008 (1970). 16. В.Ф. Бритун, А.В. Курдюмов, И.А. Петруша, Доп. НАН України № 9, 102 (2003). 17. V.I. Levitas, L.K. Shvedov, Phys. Rev. B65, 104 (2002). V.F. Britun, A.V. Kurdyumov ANALYSIS OF CONDITIONS OF ATHERMIC TRANSFORMATIONS DEVELOPMENTS IN CARBON AND BORON NITRIDE The results of theoretical and experimental study of martensitic transformations in carbon and boron nitride published at long period are analyzed. The value of athermic transfor- mations pressure pa has been estimated for hydrostatic and uniaxial compression. The influence of different mechanisms of dense phase formation (deformation transformation without nucleation, homogeneous nucleation, and heterogeneous nucleation) on pa value is discussed. Fig. 1. Total energy E per cell (two atoms) as a function of the cell volume v for the hy- drostatic compression (а) and bond length between layers R for the uniaxial compression (б). Data of [12]
id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-168073
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
issn	0868-5924
language	Russian
last_indexed	2025-12-07T19:00:11Z
publishDate	2004
publisher	Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України
record_format	dspace
spelling	Бритун, В.Ф. Курдюмов, А.В. 2020-04-20T18:52:57Z 2020-04-20T18:52:57Z 2004 Анализ условий развития атермических превращений в углероде и нитриде бора / В.Ф. Бритун, А.В. Курдюмов // Физика и техника высоких давлений. — 2004. — Т. 14, № 2. — С. 101-108. — Бібліогр.: 17 назв. — рос. 0868-5924 PACS: 81.30.Kf, 81.40.Vw https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/168073 На основе результатов опубликованных работ по экспериментальному и теоретическому изучению мартенситных превращений (МП) графита и графитоподобного нитрида бора в плотные фазы проведена оценка давлений ра, необходимых для развития фазовых переходов без их термической активации (атермических). Получены значения ра для условий одноосного и всестороннего гидростатического сжатия при реализации различных механизмов мартенситной перестройки решетки. При этом рассмотрены варианты беззародышевого образования новой фазы, ее гомогенного зарождения, а также гетерогенного зародышеобразования. The results of theoretical and experimental study of martensitic transformations in carbon and boron nitride published at long period are analyzed. The value of athermic transformations pressure pa has been estimated for hydrostatic and uniaxial compression. The influence of different mechanisms of dense phase formation (deformation transformation without nucleation, homogeneous nucleation, and heterogeneous nucleation) on pa value is discussed. ru Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України Физика и техника высоких давлений Анализ условий развития атермических превращений в углероде и нитриде бора Analysis of conditions of athermic transformations development in carbon and boron nitride Article published earlier
spellingShingle	Анализ условий развития атермических превращений в углероде и нитриде бора Бритун, В.Ф. Курдюмов, А.В.
title	Анализ условий развития атермических превращений в углероде и нитриде бора
title_alt	Analysis of conditions of athermic transformations development in carbon and boron nitride
title_full	Анализ условий развития атермических превращений в углероде и нитриде бора
title_fullStr	Анализ условий развития атермических превращений в углероде и нитриде бора
title_full_unstemmed	Анализ условий развития атермических превращений в углероде и нитриде бора
title_short	Анализ условий развития атермических превращений в углероде и нитриде бора
title_sort	анализ условий развития атермических превращений в углероде и нитриде бора
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/168073
work_keys_str_mv	AT britunvf analizusloviirazvitiâatermičeskihprevraŝeniivuglerodeinitridebora AT kurdûmovav analizusloviirazvitiâatermičeskihprevraŝeniivuglerodeinitridebora AT britunvf analysisofconditionsofathermictransformationsdevelopmentincarbonandboronnitride AT kurdûmovav analysisofconditionsofathermictransformationsdevelopmentincarbonandboronnitride

Анализ условий развития атермических превращений в углероде и нитриде бора

Institution

Similar Items