Новая схема экстракции пучка из синхротрона с использованием магнитного экрана в качестве септума

Обсуждается новая схема экстракции пучка частиц из циклического ускорителя. Отличительной особенностью представленной схемы является использование магнитного экрана в качестве септума. Магнитный экран – это многослойная медно-железная трубка, которая проходит через два центральных дипольных магнита...

Full description

Saved in:

Bibliographic Details
Date:	2010
Main Authors:	Бондаренко, А.В., Винокуров, Н.А., Мигинский, С.В., Острейко, Г.Н.
Format:	Article
Language:	Russian
Published:	Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України 2010
Subjects:	Физика и техника ускорителей
Online Access:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/17008
Tags:	Add Tag No Tags, Be the first to tag this record!
Journal Title:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Cite this:	Новая схема экстракции пучка из синхротрона с использованием магнитного экрана в качестве септума / A.B. Бондаренко, Н.А. Винокуров, С.В. Мигинский, Г.Н. Острейко // Вопросы атомной науки и техники. — 2010. — № 3. — С. 31-34. — Бібліогр.: 6 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-17008
record_format	dspace
spelling	Бондаренко, А.В. Винокуров, Н.А. Мигинский, С.В. Острейко, Г.Н. 2011-02-18T10:17:02Z 2011-02-18T10:17:02Z 2010 Новая схема экстракции пучка из синхротрона с использованием магнитного экрана в качестве септума / A.B. Бондаренко, Н.А. Винокуров, С.В. Мигинский, Г.Н. Острейко // Вопросы атомной науки и техники. — 2010. — № 3. — С. 31-34. — Бібліогр.: 6 назв. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/17008 621.3.038.617 Обсуждается новая схема экстракции пучка частиц из циклического ускорителя. Отличительной особенностью представленной схемы является использование магнитного экрана в качестве септума. Магнитный экран – это многослойная медно-железная трубка, которая проходит через два центральных дипольных магнита импульсного байпаса. Проводится сравнение численного расчета возмущения магнитного поля магнитным экраном с результатами эксперимента. Схему планируется применить для вертикальной экстракции пучка из бустера в накопительное кольцо в проекте нового источника СИ в Новосибирске. Обговорюється нова схема екстракції пучка часток з циклічного прискорювача. Відмінною особливістю представленої схеми є використання магнітних екранів як септумів. Магнітний екран – це багатошарова мідно-залізна трубка, що проходить через два центральних дипольних магніти імпульсного байпаса. Проводиться порівняння чисельного розрахунку зміни магнітного поля магнітним екраном з результатами експерименту. Схему планується застосувати для вертикальної екстракції пучка з бустера в накопичувальне кільце в проекті нового джерела СІ в Новосибірську. A new beam extraction scheme from a synchrotron is put forward. The main difference from other schemes of extraction is the use of a magnetic shield as a septum. A magnetic shield is located in the central dipole magnets of a pulsed chicane. The magnetic shield is a multi-layer copperiron tube. Numerical simulations and experimental results for the magnetic shield are presented. The proposed scheme will be used for extraction from a booster synchrotron to a storage ring in a new synchrotron radiation source in Novosibirsk. ru Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Физика и техника ускорителей Новая схема экстракции пучка из синхротрона с использованием магнитного экрана в качестве септума Нова схема екстракції пучка з синхротрона з використанням магнітного екрана як септума A new beam extraction scheme from a synchrotron using a magnetic shield as a septum Article published earlier
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
title	Новая схема экстракции пучка из синхротрона с использованием магнитного экрана в качестве септума
spellingShingle	Новая схема экстракции пучка из синхротрона с использованием магнитного экрана в качестве септума Бондаренко, А.В. Винокуров, Н.А. Мигинский, С.В. Острейко, Г.Н. Физика и техника ускорителей
title_short	Новая схема экстракции пучка из синхротрона с использованием магнитного экрана в качестве септума
title_full	Новая схема экстракции пучка из синхротрона с использованием магнитного экрана в качестве септума
title_fullStr	Новая схема экстракции пучка из синхротрона с использованием магнитного экрана в качестве септума
title_full_unstemmed	Новая схема экстракции пучка из синхротрона с использованием магнитного экрана в качестве септума
title_sort	новая схема экстракции пучка из синхротрона с использованием магнитного экрана в качестве септума
author	Бондаренко, А.В. Винокуров, Н.А. Мигинский, С.В. Острейко, Г.Н.
author_facet	Бондаренко, А.В. Винокуров, Н.А. Мигинский, С.В. Острейко, Г.Н.
topic	Физика и техника ускорителей
topic_facet	Физика и техника ускорителей
publishDate	2010
language	Russian
publisher	Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
format	Article
title_alt	Нова схема екстракції пучка з синхротрона з використанням магнітного екрана як септума A new beam extraction scheme from a synchrotron using a magnetic shield as a septum
description	Обсуждается новая схема экстракции пучка частиц из циклического ускорителя. Отличительной особенностью представленной схемы является использование магнитного экрана в качестве септума. Магнитный экран – это многослойная медно-железная трубка, которая проходит через два центральных дипольных магнита импульсного байпаса. Проводится сравнение численного расчета возмущения магнитного поля магнитным экраном с результатами эксперимента. Схему планируется применить для вертикальной экстракции пучка из бустера в накопительное кольцо в проекте нового источника СИ в Новосибирске. Обговорюється нова схема екстракції пучка часток з циклічного прискорювача. Відмінною особливістю представленої схеми є використання магнітних екранів як септумів. Магнітний екран – це багатошарова мідно-залізна трубка, що проходить через два центральних дипольних магніти імпульсного байпаса. Проводиться порівняння чисельного розрахунку зміни магнітного поля магнітним екраном з результатами експерименту. Схему планується застосувати для вертикальної екстракції пучка з бустера в накопичувальне кільце в проекті нового джерела СІ в Новосибірську. A new beam extraction scheme from a synchrotron is put forward. The main difference from other schemes of extraction is the use of a magnetic shield as a septum. A magnetic shield is located in the central dipole magnets of a pulsed chicane. The magnetic shield is a multi-layer copperiron tube. Numerical simulations and experimental results for the magnetic shield are presented. The proposed scheme will be used for extraction from a booster synchrotron to a storage ring in a new synchrotron radiation source in Novosibirsk.
issn	1562-6016
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/17008
citation_txt	Новая схема экстракции пучка из синхротрона с использованием магнитного экрана в качестве септума / A.B. Бондаренко, Н.А. Винокуров, С.В. Мигинский, Г.Н. Острейко // Вопросы атомной науки и техники. — 2010. — № 3. — С. 31-34. — Бібліогр.: 6 назв. — рос.
work_keys_str_mv	AT bondarenkoav novaâshemaékstrakciipučkaizsinhrotronasispolʹzovaniemmagnitnogoékranavkačestveseptuma AT vinokurovna novaâshemaékstrakciipučkaizsinhrotronasispolʹzovaniemmagnitnogoékranavkačestveseptuma AT miginskiisv novaâshemaékstrakciipučkaizsinhrotronasispolʹzovaniemmagnitnogoékranavkačestveseptuma AT ostreikogn novaâshemaékstrakciipučkaizsinhrotronasispolʹzovaniemmagnitnogoékranavkačestveseptuma AT bondarenkoav novashemaekstrakcíípučkazsinhrotronazvikoristannâmmagnítnogoekranaâkseptuma AT vinokurovna novashemaekstrakcíípučkazsinhrotronazvikoristannâmmagnítnogoekranaâkseptuma AT miginskiisv novashemaekstrakcíípučkazsinhrotronazvikoristannâmmagnítnogoekranaâkseptuma AT ostreikogn novashemaekstrakcíípučkazsinhrotronazvikoristannâmmagnítnogoekranaâkseptuma AT bondarenkoav anewbeamextractionschemefromasynchrotronusingamagneticshieldasaseptum AT vinokurovna anewbeamextractionschemefromasynchrotronusingamagneticshieldasaseptum AT miginskiisv anewbeamextractionschemefromasynchrotronusingamagneticshieldasaseptum AT ostreikogn anewbeamextractionschemefromasynchrotronusingamagneticshieldasaseptum
first_indexed	2025-11-25T14:44:27Z
last_indexed	2025-11-25T14:44:27Z
_version_	1850517837897007104
fulltext	____________________________________________________________ PROBLEMS OF ATOMIC SCIENCE AND TECHNOLOGY. 2010. № 3. Series: Nuclear Physics Investigations (54), p.31-34. 31 УДК 621.3.038.617 НОВАЯ СХЕМА ЭКСТРАКЦИИ ПУЧКА ИЗ СИНХРОТРОНА С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ МАГНИТНОГО ЭКРАНА В КАЧЕСТВЕ СЕПТУМА A.B. Бондаренко, Н.А. Винокуров, С.В. Мигинский, Г.Н. Острейко ИЯФ СО РАН, Новосибирск E-mail: A.V.Bondarenko@inp.nsk.su Обсуждается новая схема экстракции пучка частиц из циклического ускорителя. Отличительной особен- ностью представленной схемы является использование магнитного экрана в качестве септума. Магнитный экран – это многослойная медно-железная трубка, которая проходит через два центральных дипольных маг- нита импульсного байпаса. Проводится сравнение численного расчета возмущения магнитного поля маг- нитным экраном с результатами эксперимента. Схему планируется применить для вертикальной экстракции пучка из бустера в накопительное кольцо в проекте нового источника СИ в Новосибирске. 1. ВВЕДЕНИЕ Обычно однооборотный выпуск пучка из син- хротрона осуществляется с помощью кикера и сеп- тум-магнита. В данной статье обсуждается схема экстракции с использованием магнитного экрана в качестве септума. На орбите синхротрона распола- гается кикер и импульсный байпас. Магнитные эк- раны находятся в двух центральных диполях байпа- са. При увеличении поля в магнитах байпаса пучок приближается к магнитному экрану, после чего включается кикер и сдвигает траекторию пучка внутрь магнитных экранов. При движении по такой траектории пучок отклоняется только крайними магнитами байпаса и уходит в выпускной канал. Одной из проблем предлагаемой схемы является возмущение однородного поля в зазорах магнитов магнитными экранами. Чтобы данная схема была работоспособна, необходимо, чтобы экран импульс- ного магнитного поля не искажал магнитное поле вокруг себя. Именно поэтому в качестве магнитного экрана и предлагается использовать многослойный медно-железный экран. 2. ТЕОРИЯ Рассмотрим процесс экранирования магнитного поля таким экраном. При проникновении магнитно- го поля в слоистые среды их можно рассматривать как однородные [1], при этом проводимость вдоль слоёв экрана σ вычисляется как среднее: ∑ ∑ σ =σ i i i ii h h . (1) Так как толщина стенок рассматриваемых экра- нов значительно меньше их размеров, то правомер- но рассмотрение проникновения магнитного поля в стенки экрана в одномерном приближении. На Рис.1 изображены распределения магнитной индукции B, электрического поля E, плотности электрического тока j, и магнитного поля H в стенке многослойного медно-железного экрана. Величина магнитной индукции в стенках экрана B0 равна среднему магнитному потоку в области, занятой полем, и определяется полем насыщения ферромагнетика. Рис.1. Распределение B, E, j, H в стенках многослойного медно-железного экрана Пусть скорость движения фронта магнитного поля – c, тогда величина электрического поля в стенке экрана следующая: 00 cBE = . (2) Плотность электрического тока определяется электрическим полем и средней проводимостью: 000 BcEj σ=σ= . (3) Соответственно распределение магнитного поля в стенке экрана линейно, а на границе фронта вели- чина поля равна 0. Поэтому поле на поверхности экрана H0 следующее: tBcctjH 0 2 00 σ== . (4) С другой стороны, H0 определяется внешним полем: 0 0 μ α = tH , (5) где α – скорость увеличения магнитной индукции снаружи экрана. Приравнивая (4) и (5), получаем выражение для с: 00 B c σμ α = . (6) То есть, в случае постоянной скорости увеличе- ния внешнего поля скорость движения магнитного фронта в стенках экрана постоянна. Из (6) можно выразить скорость проникновения магнитного пото- ка в стенки экрана, которая тоже постоянна: σμ α == ∂ Φ∂ 0 0 0 B cB t . (7) Этот результат подтверждается результатами численного моделирования (Рис.2). 32 Рис.2. Зависимость магнитного потока через стен- ки экрана от времени на единицу длины экрана для разных скоростей увеличения внешнего поля. Эллиптический многослойный экран с внутренними полуосями 12 и 6 мм, наружными - 11 и 15 мм Таким образом, можно подобрать скорость уве- личения внешнего поля так, что поток, проходящий через стенки экрана, будет равен потоку, который бы проходил через область, занятую экраном в не- возмущенном состоянии поля. В таком случае воз- мущение поля экраном будет минимально. Остаточ- ное возмущение поля, обусловленное геометрией экрана, конечным размером слоёв, видом кривой магнитной индукции и нелинейной зависимостью от времени внешнего поля, необходимо рассчитывать численно. Для этих расчетов использовалась про- грамма COMSOL 3.2 [2]. На Рис.3 представлены результаты расчета для возмущения поля круглым экраном в оптимальном случае линейного нараста- ния внешнего поля. При экстракции через многослойный экран под- водимая орбита пучка находится примерно на рас- стоянии от его оси, равном двум радиусам экрана. Возмущение поля на подводимой орбите менее 1% от поля в диполях байпаса в момент экстракции. 10 20 30 40 50 y, мм -0.005 0 0.005 0.01 0.015 0.02 δB , Т л t=0.3 мс t=0.6 мс t=0.9 мс t=1.2 мс t=1.5 мс t=1.8 мс Рис.3. Возмущения поля круглым экраном при скорости увеличения внешнего поля 0.5 Тл за 1.8 мс; внутренний радиус 8 мм, внешний 12.5 мм 3. ЭКСПЕРИМЕНТ С целью проверки физической модели и численных методов, которые применялись при расчёте экраниро- вания магнитного поля многослойным экраном, был изготовлен такой экран и проведены магнитные изме- рения. Размеры экрана следующие: наружный радиус 9.5 мм, внутренний 6 мм, толщина медных слоёв 0.1 мм, толщина железных слоёв 0.08 мм, всего 12 сло- ёв меди и 12 железа. Межслоевые зазоры получились около 0.05 мм, длина экрана 200 мм. Экран был размещен в импульсном дипольном магните с апертурой 40х40 мм, длиной железа 100 мм и магнитной длиной 123 мм. Ось экрана бы- ла параллельна оси магнита, находящегося посере- дине полюсов. Расстояние от оси магнитного экрана до оси дипольного магнита 5.5 мм (Рис.4). Рис.4. Байпас с магнитными экранами Измерения проводились измерительной катуш- кой. Результатом измерений является проекция маг- нитного поля на ось катушки. Измерительная ка- тушка была ориентирована перпендикулярно веду- щему полю магнита вдоль оси y. При таком поло- жении катушки измерялось By в точках c координа- тами x, равными 1 и (-1) мм. Так как измерения про- водились в относительных единицах, то для норми- ровки использовались результаты измерений основ- ного поля диполя Bx этой же катушкой. Для этих измерений ось катушки располагали параллельно оси x около наиболее удаленной от экрана обмотки, так как там возмущение поля диполя магнитным экраном минимально. Таким образом, результатом измерений являлся градиент поля. Зависимость увеличения поля в импульсном ди- поле от времени была синусоидальной. Измерения проводились на первой восьмой части периода си- нусоиды, так как эта часть относительно линейна. При этом скорость нарастания поля составила 0.125 Тл за 300 мкс. Были проведены измерения градиента поля в зависимости от расстояния до цен- тра экрана и времени с начала импульса. Результаты измерений изображены на Рис.5. 13 14 15 16 17 18 19 20 x, мм 0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 G N , Т л/ м t=50 мкс t=100 мкс t=150 мкс t=200 мкс t=250 мкс t=300 мкс Рис.5. Градиент возмущения поля GN в зависимости от расстояния до центра экрана x и времени с начала импульса (центр диполя) Для проведения численных расчетов возмущения поля нашим экраном необходимо знать кривую маг- нитной проницаемости железной ленты, из которой изготавливался экран. Для её измерения из железной ленты было сделано два кольцевых сердечника, проведены две серии измерений с использованием двух импульсных генераторов [3]. На Рис.6 показана кривая магнитной проницаемости железной ленты, из которой изготавливался магнитный экран, вос- становленная из результатов обоих измерений. Промоделируем описанный выше магнитный эк- ран, используя полученную зависимость μ(B). Ин- терполируем неизмеренную часть кривой магнитной проницаемости при 1.1 >B>2.3 Тл линейным обра- зом. Удельное сопротивление меди в расчетах возь- мем 1.8·10-8 Ом·м, железа − 3·10-7 Ом·м. 33 0 100 200 300 400 500 600 0 0,5 1 1,5 2 2,5 3 B, Тл μ Рис.6. Измеренная кривая магнитной проницаемости железной ленты 13 14 15 16 17 18 19 20 x, мм 0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 1.2 G N ,Т л/ м t=50 мкс t=100 мкс t=150 мкс t=200 мкс t=250 мкс t=300 мкс Рис.7. Результат численных расчетов градиента возмущения поля GN в зависимости от расстояния до центра экрана x и времени с начала импульса при оптимальной скорости его нарастания Были проведены расчеты при разных амплитудах внешнего поля. В случае увеличения внешнего поля до 0.125 Тл за 300 мкс распределение градиента по- ля совпадает с результатами измерений (Рис.7). Из Рис.5 и 7 видно, что измеренная и рассчитан- ная величины и форма возмущения поля совпадают с расчетами. 4. ВЫПУСК ЧЕРЕЗ МАГНИТНЫЙ ЭКРАН НА ЭНЕРГИИ 2.2 ГэВ Данную схему предполагается использовать для вертикальной экстракции из бустера на энергии 2.2 ГэВ. Такой бустер необходим для нового источ- ника синхротронного излучения в Новосибирске [4]. Планируется использовать импульсный байпас (Рис.8) и эллиптический многослойный медно- железный экран со следующими размерами: внут- ренние полуоси 7 и 13 мм, внешние 11 и 17 мм. Оп- тимальная скорость увеличения поля для такого эк- рана 0.45 Тл за 1.5 мс. Зависимость возмущения по- ля таким экраном от времени и расстояния до его оси при оптимальной скорости увеличения внешне- го поля представлена на Рис.9. Рис.8. Байпас с магнитными экранами Кроме магнитного экрана источником возмуще- ния поля в экстракционном импульсном байпасе также являются вакуумные камеры. Чтобы миними- зировать это возмущение, необходимо использовать круглые вакуумные камеры, так как такие камеры способны выдержать большее внешнее давление и значит, их можно сделать тоньше. Еще одним пре- имуществом цилиндрических вакуумных камер яв- ляется то, что возмущение поля внутри таких камер в однородном поле однородно, мультипольный член появляется только за счет изображений камеры в полюсах и обмотках диполей. 10 15 20 25 30 35 40 y, мм -0.005 0 0.005 0.01 0.015 0.02 0.025 δB , Т л t=0.3 мс t=0.6 мс t=0.9 мс t=1.2 мс t=1.5 мс Рис.9. Возмущение поля многослойным магнитным экраном δB в зависимости от расстояния до центра экрана y и времени t Возмущения поля в вакуумных камерах и около магнитного экрана (Рис.9) приводят к отклонению пучка от исходной траектории на угол K0, его до- полнительной фокусировке K1 и нелинейной сек- ступольной фокусировке K2. В таблице представле- ны максимальные значения этих величин для экс- тракционного байпаса с магнитным экраном (MЭ) и, для сравнения, эти же данные для систем выпуска из бустера в Duke University (DU) [5] и в Stanford Syn- chrotron Radiation Laboratory (SSRL) [6]. Сравнение влияния различных экстракционных систем на циркулирующий пучок. E – энергия экстракции E, ГэВ K0,мрад K1, м-1 K2, м-2 МЭ 2.2 0.3 0.01 5 DU 1.2 0 0.02 4 SSRL 3.5 0.2 0.005 ? Для точного расчета влияния возмущения поля в экстракционном байпасе на динамику частиц в бус- тере была написана программа [3]. Возмущение по- ля считалось сосредоточенным, то есть при каждом пролёте через байпас частица просто получает не- линейный толчок. Сила толчка вычислялась с уче- том зависимости величины возмущения поля и по- ложения орбиты от времени. Учитывалось возму- щение поля как магнитным экраном, так и вакуум- ными камерами. Оптика бустера считалась при этом линейной. Расчет проводился методом макрочастиц. Вес частиц считался пропорциональным начально- 34 му распределению. В качестве начального распре- деления частиц бралось гауссовское с установив- шемся в синхротроне эмиттансом. В каждом изме- рении фазового пространства (x, x’, y, y’) было по 10 возможных координат макрочастиц, соответст- венно, трекинг проводился с 10000 макрочастиц. Результаты трекинга – потери при выпуске в зави- симости от набега бетатронных фаз в синхротроне за один оборот (Рис.10). Из Рис.10 видно, что самым сильным резонансом является целый, поэтому экстракция при значениях μy от 0 до 0.17·2π невозможна. Это соответствует искажению орбиты из-за дополнительного углового отклонения, получаемого пучком при пролёте около магнитного экрана. В области μy > 0.17·2π есть не- сколько достаточно больших областей (около 0.1·2π на 0.1·2π), в которых возможна эффективная экс- тракция, поэтому настройка необходимых величин набегов бетатронных фаз за один оборот в синхро- троне не должна вызвать серьезных затруднений. μx/2π 0.05 0.10 0.15 0.20 0.25 0.30 0.35 0.40 0.45 0.05 0.10 0.15 0.20 0.25 0.30 0.35 0.40 0.45 0.00 0.05 0.10 0.20 0.30 0.40 0.50 μy/2π Рис.10. Зависимость потерь при экстракции от набега бетатронных фаз в бустере ЗАКЛЮЧЕНИЕ В данной работе была описана схема экстракции пучка из синхротрона через магнитный экран. К преимуществам представленной схемы стоит отне- сти отсутствие септум-магнитов и компактность. Такую схему планируется применить при верти- кальной экстракции пучка из бустера в накопитель- ное кольцо в новом источнике синхротронного из- лучения в ИЯФ. При использовании многослойного экрана воз- мущение поля на подводимой к экрану орбите со- ставляет менее 1% от поля в диполях байпаса. Рас- чет эффективности выпуска подтверждает возмож- ность использования такой схемы для выпуска элек- тронов из циклического ускорителя. Приведены ре- зультаты магнитных измерений возмущения одно- родного поля, вызванного многослойным медно- железным магнитным экраном, которые подтвер- ждают сделанные расчеты. ЛИТЕРАТУРА 1. Л.М. Бреховских. Волны в слоистых средах. М.: «Издательство академии наук», 1957. 2. http://www.comsol.com/ 3. A.B. Бондаренко, Н.А. Винокуров, С.В. Мигин- ский. Выпуск пучка из синхротрона через магнит- ный экран: магнитные измерения и расчёт эффек- тивности // Вестник НГУ 4. 2009, в.2, с.40-46. 4. E.I. Antokhin, A.A. Gvozdev, G.N. Kulipanov, et al. // NIM. 2007, v.A575, issues 1-2, p.1-6. 5. J. Li, S.F. Mikhailov, S. Huang, et al. Compensation of the beam dynamics effects caused by the extrac- tion Lambertson septum of the HIGS booster // Proc. of PAC 07. Albuquerque, USA. p.3582-3584. 6. J. Cerino, M. Baltay, R. Boyce, et al. Extraction sep- tum magnet for the SSRL SPEAR injector // Proc. of PAC 91. San Francisco, USA. p.2328-2330. Статья поступила в редакцию 07.09.2009 г. A NEW BEAM EXTRACTION SCHEME FROM A SYNCHROTRON USING A MAGNETIC SHIELD AS A SEPTUM A.V. Bondarenko, N.A. Vinokurov, S.V. Miginsky, G.N. Ostreiko A new beam extraction scheme from a synchrotron is put forward. The main difference from other schemes of extraction is the use of a magnetic shield as a septum. A magnetic shield is located in the central dipole magnets of a pulsed chicane. The magnetic shield is a multi-layer copper-iron tube. Numerical simulations and experimental re- sults for the magnetic shield are presented. The proposed scheme will be used for extraction from a booster synchro- tron to a storage ring in a new synchrotron radiation source in Novosibirsk. НОВА СХЕМА ЕКСТРАКЦІЇ ПУЧКА З СИНХРОТРОНА З ВИКОРИСТАННЯМ МАГНІТНОГО ЕКРАНА ЯК СЕПТУМА A.B. Бондаренко, Н.А. Винокуров, С.В. Мігінський, Г.Н. Острейко Обговорюється нова схема екстракції пучка часток з циклічного прискорювача. Відмінною особливістю представленої схеми є використання магнітних екранів як септумів. Магнітний екран – це багатошарова мі- дно-залізна трубка, що проходить через два центральних дипольних магніти імпульсного байпаса. Прово- диться порівняння чисельного розрахунку зміни магнітного поля магнітним екраном з результатами експе- рименту. Схему планується застосувати для вертикальної екстракції пучка з бустера в накопичувальне кіль- це в проекті нового джерела СІ в Новосибірську.

Новая схема экстракции пучка из синхротрона с использованием магнитного экрана в качестве септума

Institution

Similar Items