Распространение электромагнитных волн в плазме солнечной короны

Численно рассматривается распространение электромагнитных (ЭМ) волн в солнечной пространственно-неоднородной плазме. Волны генерируются пучком электронов конечного размера, который разбивается на элементарные ячейки, и вычисляется вклад в интенсивность сигнала от каждой ячейки. Суперпозиция элемента...

Повний опис

Збережено в:

Бібліографічні деталі
Дата:	2010
Автори:	Руткевич, Б.П., Мельник, В.Н.
Формат:	Стаття
Мова:	Russian
Опубліковано:	Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України 2010
Теми:	Коллективные процессы в космической плазме
Онлайн доступ:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/17322
Теги:	Додати тег Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:	Распространение электромагнитных волн в плазме солнечной короны / Б.П. Руткевич, В.Н. Мельник // Вопросы атомной науки и техники. — 2010. — № 4. — С. 161-164. — Бібліогр.: 9 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-17322
record_format	dspace
spelling	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-173222025-02-09T13:35:20Z Распространение электромагнитных волн в плазме солнечной короны Розповсюдження електромагнітних хвиль у плазмі соняшної корони Propagation of electromagnetic waves in plasma corona Руткевич, Б.П. Мельник, В.Н. Коллективные процессы в космической плазме Численно рассматривается распространение электромагнитных (ЭМ) волн в солнечной пространственно-неоднородной плазме. Волны генерируются пучком электронов конечного размера, который разбивается на элементарные ячейки, и вычисляется вклад в интенсивность сигнала от каждой ячейки. Суперпозиция элементарных сигналов дает профиль полного сигнала, который может интерпретироваться как профиль всплеска III типа. Найдены параметры принимаемых сигналов при учете зависимости групповой скорости от координаты. Чисельно розглядається поширення електромагнітних хвиль в сонячній просторово-неоднорідної плазмі. Хвилі генеруються пучком електронів кінцевого розміру, який розбивається на елементарні осередки, і обчислюється внесок у інтенсивність сигналу від кожного осередку. Суперпозиція елементарних сигналів дає профіль повного сигналу, який може інтерпретуватися як профіль сплеску III типу. Знайдено параметри прийнятих сигналів при урахуванні залежності групової швидкості від координати. In this paper, propagation of electromagnetic (EM) waves in the solar spatially inhomogeneous plasma is described numerically. Waves are generated by an electron beam of finite size, which (for simulation purpose) is divided into elementary cells, and the contribution to the intensity of the signal from each cell is calculated independently. Superposition of the elementary signals results in the complete signal profile, which can be interpreted as a profile of the Type III bursts. We determine various parameters of the received signals, taking into account variation of the group velocity with the coordinate. 2010 Article Распространение электромагнитных волн в плазме солнечной короны / Б.П. Руткевич, В.Н. Мельник // Вопросы атомной науки и техники. — 2010. — № 4. — С. 161-164. — Бібліогр.: 9 назв. — рос. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/17322 523.748 ru application/pdf Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
topic	Коллективные процессы в космической плазме Коллективные процессы в космической плазме
spellingShingle	Коллективные процессы в космической плазме Коллективные процессы в космической плазме Руткевич, Б.П. Мельник, В.Н. Распространение электромагнитных волн в плазме солнечной короны
description	Численно рассматривается распространение электромагнитных (ЭМ) волн в солнечной пространственно-неоднородной плазме. Волны генерируются пучком электронов конечного размера, который разбивается на элементарные ячейки, и вычисляется вклад в интенсивность сигнала от каждой ячейки. Суперпозиция элементарных сигналов дает профиль полного сигнала, который может интерпретироваться как профиль всплеска III типа. Найдены параметры принимаемых сигналов при учете зависимости групповой скорости от координаты.
format	Article
author	Руткевич, Б.П. Мельник, В.Н.
author_facet	Руткевич, Б.П. Мельник, В.Н.
author_sort	Руткевич, Б.П.
title	Распространение электромагнитных волн в плазме солнечной короны
title_short	Распространение электромагнитных волн в плазме солнечной короны
title_full	Распространение электромагнитных волн в плазме солнечной короны
title_fullStr	Распространение электромагнитных волн в плазме солнечной короны
title_full_unstemmed	Распространение электромагнитных волн в плазме солнечной короны
title_sort	распространение электромагнитных волн в плазме солнечной короны
publisher	Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
publishDate	2010
topic_facet	Коллективные процессы в космической плазме
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/17322
citation_txt	Распространение электромагнитных волн в плазме солнечной короны / Б.П. Руткевич, В.Н. Мельник // Вопросы атомной науки и техники. — 2010. — № 4. — С. 161-164. — Бібліогр.: 9 назв. — рос.
work_keys_str_mv	AT rutkevičbp rasprostranenieélektromagnitnyhvolnvplazmesolnečnojkorony AT melʹnikvn rasprostranenieélektromagnitnyhvolnvplazmesolnečnojkorony AT rutkevičbp rozpovsûdžennâelektromagnítnihhvilʹuplazmísonâšnoíkoroni AT melʹnikvn rozpovsûdžennâelektromagnítnihhvilʹuplazmísonâšnoíkoroni AT rutkevičbp propagationofelectromagneticwavesinplasmacorona AT melʹnikvn propagationofelectromagneticwavesinplasmacorona
first_indexed	2025-11-26T06:53:18Z
last_indexed	2025-11-26T06:53:18Z
_version_	1849834877068771328
fulltext	УДК 523.748 РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН В ПЛАЗМЕ СОЛНЕЧНОЙ КОРОНЫ Б.П. Руткевич, В.Н. Мельник Радиоастрономический институт НАНУ, Харьков, Украина E-mail: bprutkevych@gmail.com Численно рассматривается распространение электромагнитных (ЭМ) волн в солнечной пространственно- неоднородной плазме. Волны генерируются пучком электронов конечного размера, который разбивается на элементарные ячейки, и вычисляется вклад в интенсивность сигнала от каждой ячейки. Суперпозиция эле- ментарных сигналов дает профиль полного сигнала, который может интерпретироваться как профиль вспле- ска III типа. Найдены параметры принимаемых сигналов при учете зависимости групповой скорости от ко- ординаты. 1. ВВЕДЕНИЕ Солнечное радиоизлучение изучается более 60 лет. Оно имеет общепризнанную классификацию. Наиболее изученной компонентой спорадического радиоизлучения являются всплески III типа. Это яркие изолированные события на частотно- временной диаграмме, которые характеризуются скоростью частотного дрейфа, длительностью и ин- тенсивностью. Впервые они были зарегистрированы в середине прошлого века [1]. Позже был предложен механизм излучения [2], на основании которого бы- ли качественно объяснены всплески III типа. Счита- ется, что они генерируются пучками электронов, которые распространяются в плазме солнечной ко- роны со спадающей плотностью. Пучок, взаимодей- ствуя с плазмой, генерирует ЭМ-волны на местной плазменной частоте. Скорость частотного дрейфа всплесков связывается с изменением плотности плазмы в короне и скоростью распространения пуч- ка электронов. При численном определении пара- метров всплесков III типа широко используется приближение, в котором время прихода ЭМ-волны от точки генерации до наблюдателя считают как отношение расстояния пройденного ЭМ-волной к скорости света, плюс, так называемая, «групповая задержка». При таких оценках считается, что пучок электронов точечный. Позднее были обнаружены всплески III типа с аномально большой скоростью дрейфа (еще их на- зывают быстрые всплески III типа) в метровом и дециметровом диапазонах длин волн [3, 4, 5], а в 2007 году [6]-в декаметровом диапазоне, которые не укладываются в рамки стандартной теории. Обычно считается, что всплески III типа генерируются быст- рыми электронами со скоростью c3.0 (где c − ско- рость света). В случае быстрых всплесков III типа скорость быстрых электронов должна быть сверх- световой. Тогда скорость частотного дрейфа определяется линейной скоростью пучка электронов. Но в таком предположении для объяснения быстрых всплесков III типа скорости пучка должны быть больше скоро- сти света. Для преодоления этой трудности в работе [6] было предложено учитывать, что скорость пучка электронов сравнима с групповой скоростью ЭМ волны в точке генерации. В этом случае для адек- ватного описания распространения ЭМ-волн уже недостаточно ограничиваться приближением «груп- повой задержки» и точечным источником, нужно более точно рассматривать процесс распростране- ния ЭМ-волны и учитывать его пространственный размер. При этом аналитические расчеты становятся достаточно громоздкими, и возникает необходи- мость численного рассмотрения. В данной работе анализируется распространение ЭМ-волны, сгенерированной пучком электронов конечного размера, распространяющегося в плазме со спадающей плотностью. Пучок разбивается на элементарные ячейки, и для каждой рассчитывается время прихода ЭМ-сигнала на заданной частоте на Землю. Мы получаем профиль регистрируемого сигнала, скорости дрейфа и групповую задержку. 2. ГРУППОВАЯ СКОРОСТЬ Для начала рассмотрим точечный пучок элек- тронов, распространяющийся в плазме переменой плотности. Он генерирует плазменные колебания, которые, в свою очередь, трансформируются в по- перечные электромагнитные волны. В настоящей работе мы не рассматриваем процесс генерации и трансформации волн, однако детально исследуем распространение ЭМ-волны в плазме переменной плотности. Понятно, что вдали от точки генерации группо- вая скорость ЭМ-волны равна скорости света. Най- дем групповую скорость в точке генерации. Из ус- ловия того, что в процессах трансформации лен- гмюровских волн в поперечные частота волны не меняется, а также того, что ленгмюровская волна генерируется вблизи волновых чисел 0/ vk pel ω= (где 0v − скорость пучка электронов, peω − частота плазменных колебаний), получаем групповую ско- рость ЭМ-волны в точке генерации: 2 2 0 3 1/ Te gr v v+c=v (1) где Tev − тепловая скорость электронов. Однако, если учесть, что плазменная частота − есть функция ___________________________________________________________ ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2010. № 4. Серия: Плазменная электроника и новые методы ускорения (7), с.161-164. 161 координаты m(r)e=(r)ωpe /N4 2π , где m и e − масса и заряд электрона, (r)N − плотность электро- нов в плазме солнечной короны, то получаем, что групповая скорость зависит как от координаты точ- ки генерации, так и от текущей координаты: , / )v3v+1(R)(ω (r)ω 1c=r)(R,v 2 0 2 Te 2 pe 2 pe gr − (2) где R − координата точки генерации, r − текущая координата. На Рис.1 показана зависимость групповой скоро- сти ЭМ-волны (2) от координаты для волны, сгене- рированной на частоте 30 МГц. Пунктиром показана асимптотика групповой скорости при больших ко- ординатах, равная скорости света. Ось абсцисс − в радиусах Солнца. Рис.1. Групповая скорость ЭМ-волны на частоте 30 МГц в модели короны Баумбаха-Аллена как функция координаты Плотность плазмы в солнечной короне сильно ме- няется в зависимости от солнечной активности. В при- веденных ниже численных расчетах, в качестве при- мера мы брали модель короны Баумбаха-Аллена [7]: )99.255.1(10 1668 −− ⋅+⋅ rr=(r)NBA [cм-3]. (3) Такая модель занимает промежуточное положе- ние между распределением электронной плотности в максимуме и минимуме солнечной активности. Этот пример дает представление о качественном поведении групповой скорости. Аналогичные вы- числения могут быть проделаны для других моделей солнечной короны. В дальнейшем мы будем сравнивать результаты наших вычислений с результатами, полученными из наблюдений на радиотелескопе УТР-2, рабочий час- тотный диапазон которого 10…30 МГц. По гелио- графическим данным известно, что на этих частотах размер пучка, генерирующий всплески III типа, по- рядка 0.5 RS (RS − радиус Солнца). Из Рис.1 следует, что на таком масштабе групповая скорость сильно меняется. Поэтому при рассмотрении электронного пучка такого размера необходимо учитывать эффект переменной групповой скорости. 3. ПРОФИЛЬ ЭМ-ВОЛНЫ 162 Рассмотрим объемный пучок конечного размера и получим профиль регистрируемого ЭМ-сигнала от такого пучка. Учитывая большие размеры активной области, задача получается существенно трехмер- ной. При численном счете мы делим пучок на эле- ментарные ячейки (106 штук), определяем момент начала излучения ЭМ-волны на выбранной частоте, вычисляем время прихода от каждой из элементар- ных ячеек. Условие начала генерации и время при- хода сигнала к наблюдателю для каждого элемен- тарного объема существенно отличается в силу больших размеров активной области. Время прихо- да ЭМ-волны от точки генерации до наблюдателя будет равно: , ),( 1= 1 1 ∫ → → ER R gr dr rRv t (4) где 1R − координата точки генерации ЭМ-волны; ER − координата точки наблюдения; интегрирова- ние ведется по прямой, соединяющей точку генера- ции ЭМ-волны и точку наблюдения. Необходимо учитывать, что пучок пересекает плазменный уровень (высоту в короне, соответст- вующую заданной частоте) в течение некоторого продолжительного промежутка времени. Суммиру- ем излучение на заданной частоте от каждой ячейки. В результате мы получаем зависимость количества регистрируемых элементарных объемов от времени. Другими словами – это профиль всплеска III типа на фиксированной частоте, где количество зарегистри- рованных элементарных объемов пропорционально интенсивности (Рис.2). Реально регистрируемые на радиотелескопе всплески III типа имеют длитель- ность 4…8 секунд. Видно, что расчетный всплеск, полученный нами, имеет приблизительно такую же длительность. Рис.2. Временной профиль излучения пучка электро- нов. По оси абсцисс отложено полное время, начиная от момента пересечения пучком плазменного уровня до момента регистрации этого ЭМ-сигнала наблюдателем. По оси ординат отложена относи- тельная интенсивность расчетного ЭМ-сигнала Построенная модель позволяет моделировать профиль регистрируемого сигнала от пучка с пере- менной плотностью. В случае сферического пучка, плотность в котором меняется по синусоидальному закону с 5 периодами вдоль вектора скорости пучка, расчетный профиль всплеска похож на всплески III типа с тонкой структурой, которые были недавно зарегистрированы на УТР-2 в полосе частот 10…30 МГц. [8]. Результаты расчетов показали, что такая тонкая структура чувствительна к углу α меж- ду направлением распространения пучка и направ- лением на наблюдателя. На Рис.3 показан расчетный профиль всплеска III типа для двух углов: α=0о, α=60о. Рис.3. Расчетный профиль всплеска с тонкой структурой для двух углов α Регистрируемые на УТР-2 всплески с тонкой структурой состоят из субвсплесков длительностью порядка 1 секунды. Полученные нами длительности субвсплесков соответствуют наблюдениям. Также получено, что тонкая структура наблюдается только при малых углах α. Это, в свою очередь, тоже соот- ветствует наблюдательным данным. Сравнивая нашу модель и результаты наблюдений, приходим к выво- ду, что характерный размер неоднородности в пучке, ответственной за субвсплески, порядка 0.1 RS. 4. СКОРОСТЬ ЧАСТОТНОГО ДРЕЙФА Скорость частотного дрейфа всплесков III типа является одной из основных характеристик этого ра- диоизлучения. Если в рамках изложенной модели рассмотреть профили всплеска III типа на двух часто- тах, то можно получить скорость частотного дрейфа: , 12 12 tt ff dt df − − ≈ (5) где f1 и f2 − частоты, между которыми определяется скорость частотного дрейфа радиоизлучения, гене- рирующегося в короне на высотах R1 и R2 соответ- ственно; (t2-t1) интервал времени между приходом сигналов на этих частотах. В этой модели мы чис- ленно определили скорость частотного дрейфа для разных комбинаций параметров задачи. В частно- сти, на Рис.4 показана скорость частотного дрейфа ЭМ-сигнала для излучающей области как постоян- ного, так и увеличивающегося размера. Поскольку мы сравнивали результаты расчетов с наблюдения- ми, значения параметров выбирали, соответствую- щие декаметровым длинам волн, а именно: скорость дрейфа определялась между частотами 30 и 20 МГц, скорость пучка электронов v0=1010 см/с, начальный размер излучающей области равен 0.5 RS, плотность в короне выбрана в виде (3). Рис.4. Расчетная скорость частотного дрейфа всплесков III типа как функция угла α. Угол φ – характеризует изменение размера пучка электронов В случае расширяющегося пучка область, заня- тая им, имеет конусообразную форму с углом при вершине 2φ, так что в случае φ = 0 пучок имеет по- стоянный размер. Рис.5. Результаты вычисления скорости частотного дрейфа для разных частотных полос. Сплошная линия соответствует аналитическому решению (7) Как видно из Рис.4, скорость частотного дрейфа лежит в диапазоне от (-9.5) до (-6) МГц/с, что соот- ветствует скоростям дрейфа быстрых всплесков III типа. Максимальная скорость частотного дрейфа получается при распространении пучка строго на наблюдателя ( 0=α ), что соответствует наблюдени- ям [6]. В случае пучка электронов, генерирующих всплески III типа постоянного размера (φ = 0), ско- рость частотного дрейфа будет максимальна, по ме- ре расширения пучка (увеличение угла φ) – скорость частотного дрейфа уменьшается. Как и следовало ожидать, при уменьшении разности частот наблю- дения (Δf = f2-f1) скорость дрейфа стремится к ис- тинному значению (Рис.5). Это значение можно по- лучить аналитически, учитывая разность времени прихода ЭМ-волны на частоте f1 и f2, и конечную скорость электронов v0. Тогда разность времени ре- гистрации излучения на частоте f1 и f2 для точечного пучка равна: , ),( 1 ),( 1 ),( = 21 2 1 210 12 1 ∫∫ ⎟ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎜ ⎝ ⎛ −+−Δ ER R grgr R R gr dr rRvrRvv R rRv drt (6) где 1212 RRR −= . Для скорости частотного дрейфа в выбранной точке получаем выражение: , )]([ln/21/),(1/ )]([ln))((1/4 =)( 0 ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ ∂ ∂ ⋅+− ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ ∂ ∂ Rn R cRQvRRv Rn R dt Rdf gr peωπ (7) где Q − численная безразмерная константа, которая определяется моделью короны. Например, для мо- дели солнечной короны Баумбаха-Аллена она при- мерно равна 4.6. На Рис.5 эта зависимость показана сплошной линией. 5. ГРУППОВАЯ ЗАДЕРЖКА В рамках предложенной модели групповая за- держка описывается выражением: . ),( 11=)( 1 1 1 ∫ ⎟ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎜ ⎝ ⎛ − ER R gr D dr rRvc Rt (8) Фактически разность площадей под кривыми на Рис.1 равна обратному времени групповой задержки на частоте 30 МГц для короны Баумбаха-Аллена. 163 164 Рис.6. Сравнение величины групповой задержки (группового запаздывания) в моделях солнечной короны Баумбаха-Аллена и Ньюкирка На Рис.6 показана зависимость групповой за- держки как функция частоты регистрируемого сиг- нала для моделей короны Баумбаха-Аллена (3) и Ньюкирка (9) [9]. r Newkirk =(r)N /32.44 10102.4 ⋅⋅ [cм-3]. (9) При вычислении групповой задержки использо- вались значения 8104 ⋅=TeV cм/с и cv 3.00 = − ха- рактерная скорость пучков электронов, генерирую- щих всплески III типа. Видно, что для короны Баум- баха-Аллена и Ньюкирка на частоте 30 МГц груп- повая задержка равна 0.8 и 1.4 с соответственно, а на 10 МГц - уже 1.2 и 4.7 с соответственно. ЗАКЛЮЧЕНИЕ В данной работе численно получен профиль из- лучения, сгенерированный пучком электронов ко- нечного размера в плазме солнечной короны. Полу- чено явное выражение для групповой задержки как функции частоты и модели короны. Особое внима- ние уделено точке генерации ЭМ-волн, где их груп- повая скорость сравнима со скоростью пучка элек- тронов. В рамках этой модели предложено объясне- ние всплесков III типа с тонкой структурой, которая обусловлена неоднородной плотностью пучка элек- тронов. Численно найдена скорость частотного дрейфа для источника ЭМ-волн постоянного и пе- ременного размера. Получено аналитическое выра- жение для скорости частотного дрейфа в случае то- чечного источника. ЛИТЕРАТУРА 1. J.P. Wild. Observations of the spectrum of high- intensity solar radiation at metre wavelengths. III. Isolated bursts //Australian Journal of Scientific Re- search A. 1950, v.3, p.541-557. 2. V.L. Ginzburg, V.V. Zhelezniakov. On the Possible Mechanisms of Sporadic Solar Radio Emission (Ra- diation in an Isotropic Plasma) // Astronomicheskii Zhurnal. 1958, v.35, p.694 (In Russian). 3. C.W. Young, C.L. Spencer, G.E. Moreton, J.A. Roberts. A preliminary study of the dynamic spectra of solar radio burst in the frequency range 500-900 MC/S // Astrophys. J. 1961. v.133, p.243-254. 4. M.R. Kundu, J.A. Roberts, C.L. Spencer, J.W. Kuiper. A comparison of the dynamic spectra of solar radio bursts in the decimeter - and meter - wave length ranges // Astrophys. J. 1961, v.133, p.255-259. 5. O. Elgaroy. Type III-like Solar Radio Bursts // As- tronomy &Astrophysics. 1980, v.82, p.308-313. 6. V.N. Mel’nik, A.A. Konovalenko, H.O. Rucker, B.P. Rutkevych, V.V. Dorovskyy, E.P. Abranin, A.I. Brazhenko, A.A. Stanislavsky, A. Lecacheux. Decameter Type III-like bursts // Solar Physics. 2008, v.250, p.133-145. 7. V.V. Zheleznyakov. Radio Emission of the Sun and Planets. Moscow: «Nauka», 1964, 560p. 8. V.N. Mel'nik, A.A. Konovalenko; E.P. Abranin, V.V. Dorovskyy, A.A. Stanislavsky, H.O. Rucker, A. Lecacheux. Solar sporadic radio emission in the decametre waveband //Astronomical and Astrophysi- cal Transactions. 2005, v.24, Issue 5, p.391-401. 9. Gordon Newkirk Ja. The solar corona in active re- gions and the thermal origin of the slowly varying component of solar radio radiation //Astrophys. J. 1961, v.133, p.983-1013. Статья поступила в редакцию 02.06.2010 г. PROPAGATION OF ELECTROMAGNETIC WAVES IN PLASMA CORONA B.P. Rutkevych, V.N. Melnik In this paper, propagation of electromagnetic (EM) waves in the solar spatially inhomogeneous plasma is de- scribed numerically. Waves are generated by an electron beam of finite size, which (for simulation purpose) is di- vided into elementary cells, and the contribution to the intensity of the signal from each cell is calculated independ- ently. Superposition of the elementary signals results in the complete signal profile, which can be interpreted as a profile of the Type III bursts. We determine various parameters of the received signals, taking into account variation of the group velocity with the coordinate. РОЗПОВСЮДЖЕННЯ ЕЛЕКТРОМАГНІТНИХ ХВИЛЬ У ПЛАЗМІ СОНЯШНОЇ КОРОНИ Б.П. Руткевич, В.М. Мельник Чисельно розглядається поширення електромагнітних хвиль в сонячній просторово-неоднорідної плазмі. Хвилі генеруються пучком електронів кінцевого розміру, який розбивається на елементарні осередки, і об- числюється внесок у інтенсивність сигналу від кожного осередку. Суперпозиція елементарних сигналів дає профіль повного сигналу, який може інтерпретуватися як профіль сплеску III типу. Знайдено параметри прийнятих сигналів при урахуванні залежності групової швидкості від координати. PROPAGATION OF ELECTROMAGNETIC WAVES IN PLASMA CORONA РОЗПОВСЮДЖЕННЯ ЕЛЕКТРОМАГНІТНИХ ХВИЛЬ У ПЛАЗМІ СОНЯШНОЇ КОРОНИ

Распространение электромагнитных волн в плазме солнечной короны

Репозитарії

Схожі ресурси