Ефект подібності руху при взаємодії через електромагнітне випромінювання та стохастичне нагрівання зовнішнім джерелом
Встановлено зв’язок між рухом пробної зарядженої частинки під дією електромагнітного випромінювання та рухом електронів у джерелі цього випромінювання. Отримані деякі обмеження на характеристики випромінювання, обумовлені обмеженнями на рух електронів у джерелі. Запропоноване пояснення можливості зр...
Збережено в:
| Дата: | 2010 |
|---|---|
| Автор: | |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Українська |
| Опубліковано: |
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
2010
|
| Теми: | |
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/17348 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Ефект подібності руху при взаємодії через електромагнітне випромінювання та стохастичне нагрівання зовнішнім джерелом / В.М. Остроушко // Вопросы атомной науки и техники. — 2010. — № 4. — С. 281-284. — Бібліогр.: 12 назв. — укр. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859814189121404928 |
|---|---|
| author | Остроушко, В.М. |
| author_facet | Остроушко, В.М. |
| citation_txt | Ефект подібності руху при взаємодії через електромагнітне випромінювання та стохастичне нагрівання зовнішнім джерелом / В.М. Остроушко // Вопросы атомной науки и техники. — 2010. — № 4. — С. 281-284. — Бібліогр.: 12 назв. — укр. |
| collection | DSpace DC |
| description | Встановлено зв’язок між рухом пробної зарядженої частинки під дією електромагнітного випромінювання та рухом електронів у джерелі цього випромінювання. Отримані деякі обмеження на характеристики випромінювання, обумовлені обмеженнями на рух електронів у джерелі. Запропоноване пояснення можливості зростання енергії заряджених часток під дією зовнішнього випромінювання без залучення атрибутів стохастичного опису.
Установлена связь между движением пробной заряженной частицы под действием электромагнитного излучения и движением электронов в источнике этого излучения. Получены некоторые ограничения на характеристики излучения, обусловленные ограничениями на движение электронов в источнике. Предложено пояснение возможности роста энергии заряженных частиц под действием внешнего излучения без использования атрибутов стохастичности.
Correspondence between motion of probe charged particle under action of electromagnetic radiation and motion of electrons in source of the radiation is found. Some restrictions on radiation characteristics caused by restrictions on electron motion in source are obtained. Explanation of charged particles energy growth possibility under action of external radiation without use of stochastic attributes is proposed.
|
| first_indexed | 2025-12-07T15:21:11Z |
| format | Article |
| fulltext |
_______________________________________________________________
ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2010. № 4.
Серия: Плазменная электроника и новые методы ускорения (7), с.281-284. 281
УДК 537.8
ЕФЕКТ ПОДІБНОСТІ РУХУ ПРИ ВЗАЄМОДІЇ ЧЕРЕЗ
ЕЛЕКТРОМАГНІТНЕ ВИПРОМІНЮВАННЯ ТА СТОХАСТИЧНЕ
НАГРІВАННЯ ЗОВНІШНІМ ДЖЕРЕЛОМ
В.М. Остроушко
Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут»,
Харків, Україна
Встановлено зв’язок між рухом пробної зарядженої частинки під дією електромагнітного випромінюван-
ня та рухом електронів у джерелі цього випромінювання. Отримані деякі обмеження на характеристики ви-
промінювання, обумовлені обмеженнями на рух електронів у джерелі. Запропоноване пояснення можливос-
ті зростання енергії заряджених часток під дією зовнішнього випромінювання без залучення атрибутів сто-
хастичного опису.
ВСТУП
Вплив електромагнітного випромінювання на фі-
зичні явища залежить від сукупності його характе-
ристик. Значна увага приділяється дії такого випро-
мінювання, яке на практиці розглядається як стохас-
тичне. У класичній роботі [1] теоретично дослідже-
ний процес передавання енергії поля електронам у
турбулентній плазмі. У роботі [2] проаналізовано
можливість нагрівання іоносфери стохастичним ви-
промінюванням. Числовими розрахунками виявле-
ний ефект кращого проходження стохастичного ви-
промінювання через плазмовий шар порівняно з
монохроматичним [3,4]. У експериментах з практи-
чно стохастичним випромінюванням згаданий ефект
підтверджено [4,5], а крім того, виявлене зниження
пробивної потужності високочастотного газового
розряду при заміні таким випромінюванням моно-
хроматичного [4,6–8]. Проведено числові розрахун-
ки зростання енергії пробної частинки у стохастич-
ному полі у хвилеводі [9]. У якості елементарного
фізичного механізму, що визначає особливості дії
використаного випромінювання, розглядаються
стрибки фази електромагнітного поля, а поле роз-
глядається, так би мовити, як стохастичне актуально
(якщо користуватись аналогією з поняттям актуаль-
ної нескінченності). Однак слід зазначити, що у ме-
жах класичної фізики поширений погляд на стохас-
тичні процеси як на граничний спосіб опису в прин-
ципі детермінованих, хоча й дуже складних проце-
сів (так би мовити, потенційно стохастичних, за
аналогією з потенційною нескінченністю). Напри-
клад, замість того, щоб тримати десь інформацію
про значення поля у величезній кількості точок для
великої кількості моментів часу, іноді досить знати
деякі усереднені параметри, але при цьому множина
згаданих значень поля розглядається як така, що
існує, і будь-яка обмежена кількість цих значень
може бути, в принципі, отримана. Якщо виходити з
такого підходу до стохастичних процесів та залиша-
тись на матеріалістичній точці зору, вважаючи, що
зміна способу опису системи дослідником не пови-
нна впливати на значення вимірюваних величин, то
природно виникає питання пошуку таких причин
фізичних явищ, які б не залежали від способу опису.
До того ж, для довільної залежності поля від часу
важко визначити поняття фази так, щоб її для дано-
го моменту часу можна було обчислити за значен-
нями поля тільки у минулому, і будь-яка подальша
зміна поля (наприклад, несподіване поновлення зро-
стання після, здавалося б, виходу на максимум) не
викликала б потреби переглянути значення фази,
приписані минулим моментам часу.
У даній роботі запропоноване пояснення зрос-
тання енергії заряджених часток під дією зовніш-
нього випромінювання [2] без використання атрибу-
тів стохастичного опису. Встановлюється зв’язок
між рухом пробної зарядженої частинки під дією
поля електромагнітного випромінювання та рухом
електронів у джерелі поля, на основі якого виявля-
ється, яка саме характеристика руху електронів у
джерелі дає пробній частинці можливість здобути
велике значення швидкості. Поєднання отриманих
результатів з результатами робіт [1,2] дає деякі об-
меження на характеристики поля випромінювання,
обумовлені обмеженнями на рух електронів у дже-
релі. Підхід, використаний у даній роботі, не супе-
речить положенням робіт [1,2] і може розглядатися
лише як альтернативний до підходу, використаного
у роботах [3–9] для пояснення результатів експери-
ментів.
1. ЗВ’ЯЗОК МІЖ РУХОМ ПРОБНОЇ
ЧАСТИНКИ ТА РУХОМ ЕЛЕКТРОНІВ
У ДЖЕРЕЛІ ВИПРОМІНЮВАННЯ
Розглянемо рух пробної частинки, на яку діє еле-
ктромагнітне поле, утворене електронами, що руха-
ються у обмеженій області на великій відстані від
частинки. Поле, утворене рухом кожного з електро-
нів, визначене потенціалами Ліенара-Віхерта [10].
Для напруженості E, у точці r у момент часу t, елек-
тричного поля, утвореного рухомим зарядом e з ра-
діус-вектором r0, маємо
E=e(1−β||)−3{R−2(1−β2)(i−β)+c−2R−1[i,[i−β,w]]},
де i=R/R, R=|R|, R(t ′)=r−r0(t ′); с − швидкість світла,
момент часу t ′ враховує запізнення сигналу і
пов’язаний з r та t рівністю c(t−t ′)=R(t ′); β=v/c;
β=|β|; β||=βi; v(t ′)=dr0(t ′)/dt ′; w(t ′)=dv(t ′)/dt ′. У
хвилевій зоні, нехтуючи доданком з R−2, отримуємо
E≈−ec−2R−1(1−β||)−3{β⊥w||+(1−β||)w⊥},
282
де β⊥=β−β||i; w||=wi; w⊥=w−w||i. Враховуючи, що
∂t ′/∂t=(1−β||)−1, маємо рівності
(1−β||)−3{β⊥w||+(1−β||)w⊥}=
=c(∂/∂t){(1−β||)−1β⊥}=(∂/∂t)2r0⊥,
де r0⊥=r0−r0||i; r0||=r0i, параметри руху електрона узя-
ті для моменту часу t ′, а похідні (∂/∂t) узяті при фік-
сованому r, і якщо, цікавлячись значеннями величин
у рухомій точці перебування пробної частинки r1(t),
користуватись повною похідною (d/dt), то врахову-
ючи, що gradt ′=−c−1(1−β||)−1i, похідні (∂/∂t) у цих
рівностях можна замінити на (1−c−1v1i)(d/dt), де
v1(t)=dr1(t)/dt. Узявши суму за електронами у джере-
лі випромінювання та розглядаючи рух пробної час-
тинки у нерелятивістському наближенні, для її при-
скорення w1 одержуємо:
w1≈−greR−1c(d/dt)Σ{(1−β||)−1β⊥},
де g − відношення відношень заряду до маси, у про-
бної частинки та у електрона; re=e2/(mc2); m − маса
електрона, і значення t ′ для різних електронів у
джерелі різні. Інтегруючи за часом та вважаючи, що
до початкового моменту часу пробна частинка та
електрони у джерелі були нерухомими, у нереляти-
вістському щодо пробної частинки та першому за
степенями R−1 наближенні отримуємо:
v1(t)≈−greR−1cΣ{[1−β||(t ′)]−1β⊥(t ′)}, (1)
r1(t)−r1(0)≈−greR−1Σ[r0⊥(t ′) −r0⊥(0)]. (2)
Відповідне (1) співвідношення наведене у роботі
[11]. Співвідношення (1,2) просто пов’язують рух
пробної частинки з рухом електронів у джерелі ви-
промінювання. Якби у джерелі був тільки один еле-
ктрон, то рух частинки під дією утвореного елект-
роном випромінювання був би, відповідно до (2),
просто подібним (з урахуванням запізнення сигна-
лу) до поперечного руху електрону, відбуваючись у
протилежному напрямку. Але і у загальному випад-
ку, якщо частинка під дією випромінювання у
якийсь момент часу здобула велику швидкість, то
необхідною умовою цього є велике значення суми у
правій частині (1), визначеної швидкостями елект-
ронів у джерелі випромінювання у відповідні моме-
нти часу у минулому, і не має значення, відбуваєть-
ся це систематично, у визначені творцями приладу
моменти часу, чи несподівано, рухаються електрони
досить просто чи дуже заплутано. Якщо ж швидко-
сті електронів у джерелі вважати обмеженими яко-
юсь величиною, меншою від c, то швидкість проб-
ної частинки підлягає обмеженню, яке дає права
частина співвідношення (1), і необмежене зростання
енергії пробної частинки з часом, як би не заплуту-
вати рух електронів у джерелі, стає неможливим.
Відзначимо, що для здобуття електронами великої
швидкості бажана наявність тривалого однобічного
їхнього прискорення, що природно пов’язати з на-
явністю низькочастотних складових у їхньому русі,
а значить, і у створюваному ними електромагнітно-
му полі. Якщо ж вести мову про відповідний стаціо-
нарний стохастичний процес, то імовірність появи
інтервалів однобічного прискорення з тривалістю,
не меншою якоїсь, зростає з часом. Що стосується
стрибків фази, то, якщо не цікавитись походженням
поля, можна навести приклади такої зміни поля, за
якої його проекція на якійсь напрямок змінюється за
знаком, величина залишається обмеженою, стрибків
не має, а швидкість частинки під дією поля може
зростати необмежено. Наприклад, коли поле зміню-
ється з часом пропорційно до cos(lnt), швидкість
змінюється з часом пропорційно до t cos(lnt−π/4). З
іншого боку, якщо з урахуванням стрибків поле за-
лишається періодичним, то у випадку, коли інтеграл
від поля за часом у межах одного періоду дорівнює
нулю, рух пробної частинки залишається періодич-
ним, а у випадку, коли зазначений інтеграл відрізня-
ється від нуля, до періодичного руху пробної части-
нки додається рівномірне прискорення, і коли здо-
бута у такому прискоренні швидкість стає значно
більшою від швидкості періодичного руху, зростан-
ня енергії частинки стає приблизно квадратичним за
часом.
2. ВИМОГИ ДЛЯ ХАРАКТЕРИСТИК
ПОЛЯ ВИПРОМІНЮВАННЯ ДЖЕРЕЛА
З ОБМЕЖЕННЯМИ
Викладене жодним чином не суперечить отри-
маним у роботах [1,2] висновкам про можливість
необмеженого зростання енергії часток під дією ві-
дповідного поля. Це пов’язане, зокрема, з тим, що
виведення, виконане у [1,2], використовує коефіці-
єнт кореляції певного вигляду u(τ)=exp(−τ/τc) (у по-
значеннях роботи [2]), де τc − характерний час коре-
ляції, а сам коефіцієнт u(τ) визначений рівністю
〈E(t)E*(t−τ)〉=〈|E(t)|2〉u(τ), де зірочка позначає ком-
плексне спряження, куточкові дужки − усереднення,
E − амплітуду компоненти електричного поля, яка
поряд з основною частотою ω входить у рівність
m (d/dt)v1(t)=e E(t) exp(−iωτ) (3)
для зміни компоненти v1 швидкості пробної частин-
ки. Виникає питання, як може бути утворене поле з
таким коефіцієнтом кореляції. Якщо мова йде про
дію на пробні частинки поля якогось незалежного
від дослідників походження, то ставити таке питан-
ня недоречно. Якщо ж мова йде про активні експе-
рименти, то отриманий у даній роботі висновок про
неможливість необмеженого зростання енергії про-
бної частинки за наявності певних обмежень на рух
електронів у джерелі випромінювання, у поєднанні з
отриманими у [1,2] результатами, наприклад, з на-
веденою у роботі [2] рівністю
(d/dt)〈|v1|2〉=2e2m−2〈|E|2〉Re∫0
t u(τ) exp(−iωτ) dτ, (4)
вказує, що у хвилевій зоні коефіцієнт кореляції по-
ля, утвореного обмеженою кількістю електронів з
обмеженими енергіями, які рухаються у обмеженій
області простору, далеко від об’єкту дії поля, має
задовольняти вимозі
Re∫0
∞ u(τ) exp(−iωτ) dτ=0. (5)
Слід підкреслити, що для тих способів утворення
електромагнітного випромінювання, при яких про-
цеси виходять за межі хоча б одного з написаних
обмежень, наприклад, коли електромагнітне поле
для активних експериментів у іоносфері створюєть-
ся пучком, що проходить через іоносферу, результа-
ти, отримані у даній роботі, можуть бути незастосо-
283
вними, вимога (5) на коефіцієнт кореляції знімаєть-
ся, і результат роботи [2] про можливість необмеже-
ного зростання енергії частинки під дією поля,
утвореного таким способом, залишається в силі.
Звичайно, вимога (5), визначена обмеженням на
енергію електронів у джерелі випромінювання, не-
обхідна, але не достатня для того, щоб функція u(τ)
була коефіцієнтом кореляції поля випромінювання,
утвореного приладом з таким обмеженням. Подібно
до (5), можна отримати вимогу, пов’язану з обме-
женням на розміри приладу. Так саме, як у роботі
[2] з рівності (3) була отримана рівність (4), з рівно-
сті (d/dt ′)x0=v отримуємо
(d/dt ′)〈|x0|2〉=2〈|v|2〉Re∫0
t ′ b(τ) dτ,
де b(τ) − коефіцієнт кореляції швидкості, визначе-
ний рівністю 〈v(t)v*(t−τ)〉=〈|v(t)|2〉b(τ), і за наявності
обмеження на розмір джерела випромінювання
отримуємо вимогу
Re∫0
∞ b(τ) dτ=0. (6)
Кореляційна функція похідної від стаціонарного
процесу дорівнює узятій з протилежним знаком
другій похідній від кореляційної функції самого
процесу [12], у зв’язку з чим
〈|dv/dt ′|2〉 u(τ) exp(−iωτ)=−〈|v|2〉 (d2/dτ2)b(τ),
і якщо вважати, що коефіцієнт кореляції досить шви-
дко спадає при τ→∞, і відповідні функції інтегровані,
то з урахуванням вимоги (6) отримуємо вимогу
Re∫0
∞ τ2 u(τ) exp(−iωτ) dτ=0,
пов’язану з обмеженням на розміри приладу.
3. ЗАСТОСУВАННЯ ДО ТЛУМАЧЕННЯ
РЕЗУЛЬТАТІВ ЕКСПЕРИМЕНТІВ
У наведених у даній роботі співвідношеннях для
руху пробної частинки було враховане тільки поле
джерела; іншими полями, зокрема, полем взаємодії
між пробними частинками (коли їх багато), було
знехтуване. Тож отримані співвідношення далеко не
повною мірою описують, наприклад, випадок, коли
пробними частинками є електрони плазми. Але як-
що середовище, на яке діє поле, поводить себе як
лінійне, то сукупна дія поля на середовище може
бути досліджена підсумовуванням дії окремих гар-
монік розкладу поля у інтеграл або ряд Фур’є. Будь-
яка модифікація синусоїди зі збереженням періоди-
чності з тим саме періодом відповідає появі вищих
гармонік, і якщо модифікація містить стрибок, то
амплітуди гармонік розкладу поля у ряд Фур’є спа-
дають з номером гармонік обернено пропорційно до
їхніх частот; а якщо модифікація (зокрема, стрибок)
відбувається хоча й періодично, але один раз на кі-
лька періодів синусоїди, то це відповідає появі гар-
моніки з частотою, у відповідне число разів мен-
шою, та гармонік з частотами, кратними вже цій
частоті.
З урахуванням викладеного, з’являється можли-
вість альтернативного тлумачення результатів екс-
периментів з проходження випромінювання через
плазму та запалювання розряду. Те випромінюван-
ня, яке на практиці кваліфікується як стохастичне,
містить безліч гармонік: як із високими частотами,
які добре проходять через плазму [3–5], так і з низь-
кими, які дозволяють знизити пробивну потужність
розряду [4,6–9] (при дуже низькій частоті поріг про-
биття визначається величиною поля, незалежно від
дуже слабкої потужності випромінювання, яке, фо-
рмально, супроводжує змінне поле). Тож відповідні
ефекти можуть бути пояснені впливом відповідних
гармонік.
В той же час слід відзначити, що такі генератори,
які на практиці розглядаються як стохастичні, імові-
рно, є приладами, найзручнішими у використанні та
найпростішими з тих, що дають можливість одноча-
сної генерації гармонік досить великої потужності у
широкому діапазоні частот, а аналіз наслідків тієї чи
іншої послідовності стрибків фаз, поряд із аналізом
впливу гармонік, є одним з можливих способів до-
слідження відповідних явищ.
Автор вдячний Я.Б. Файнбергу, В.І. Карасю,
В.А. Балакірєву, Г.В. Сотнікову, І.М. Оніщенко та
В.О. Буцу за обговорення та цінні критичні заува-
ження.
ЛІТЕРАТУРА
1. Ф.Г. Басс, Я.Б. Файнберг, В.Д. Шапиро. Квази-
линейная теория слаботурбулентной плазмы с
учетом корреляции электрических полей // Жур-
нал экспериментальной и теоретической физи-
ки. 1965, т.49, в.1(7), с.329-334.
2. Ю.П. Блиох, М.Г. Любарский, В.О. Подобинский,
Я.Б. Файнберг. Нагрев ионосферной плазмы сто-
хастическим электромагнитным излучением //
Физика плазмы. 1993, т.19, №3, с.442-444.
3. V.I. Karas’, V.D. Levchenko. Penetration of micro-
wave with a stochastic jumping phase (MSJP) into
overdense plasmas and electron collisionless heating
by it // Вопросы атомной науки и техники. Серия
«Плазменная электроника и новые методы уско-
рения». 2003, №4, с.133-136.
4. В.И. Карась, Я.Б. Файнберг, А.Ф. Алисов,
А.М. Артамошкин, Р. Бингхам, И.В. Гавриленко,
В.Д. Левченко, М. Лонтано, В.И. Мирный,
И.Ф. Потапенко, А.Н. Старостин. Взаимодейст-
вие с плазмой или газами микроволнового излу-
чения со стохастически прыгающей фазой // Фи-
зика плазмы. 2005, т.31, №9, с.810-822.
5. А.Ф. Алисов, А.М. Артамошкин, И.А. Загребельный,
Н.М. Землянский, В.И. Карась, Я.Б. Файнберг,
С.И. Солодовченко, А.Ф. Штань. Эксперимен-
тальное исследование прохождения микроволно-
вого излучения со стохастически прыгающей фа-
зой (МВИСПФ) в сверхплотной плазме // Вопро-
сы атомной науки и техники. Серия «Плазмен-
ная электроника и новые методы ускорения».
2003, №4, с.69-73.
6. В.И. Карась, А.Ф. Алисов, А.М. Артамошкин,
Р. Бингхам, В.И. Мирный, И.В. Гавриленко,
И.А. Загребельный, И.Ф. Потапенко, В.А. Ус.
Пробой и поддержание разряда в газе низкого
давления СВЧ-излучением со стохастически
прыгающей фазой (I) // Вопросы атомной науки
и техники. Серия «Плазменная электроника и
новые методы ускорения». 2006, №5, с.54-58.
284
7. V.I. Karas’, A.F. Alisov, A.M. Artamoshkin,
R. Bingham, I.V. Gavrilenko, A.G. Zagorodny,
I.A. Zagrebel’ny, M. Lontano, V.I. Mirny,
I.F. Potapenko, V.I. Us. Breakdown and discharge in
low pressure gas created by a microwave radiation
undergoing stochastic phase jumping (II) // Вопросы
атомной науки и техники. Серия «Физика плаз-
мы». 2006, №6, с.163-165.
8. А.Ф. Алисов, А.М. Артамошкин, В.И. Голота,
В.И. Карась, И.В. Карась, С.Н. Маньковский,
В.И. Мирный, Г.В. Таран. Зависимость порого-
вой мощности пробоя от давления газа в различ-
ных режимах работы генератора СВЧ-излучения
со скачками фазы // Вопросы атомной науки и
техники. Серия «Плазменная электроника и но-
вые методы ускорения». 2008, №4, с.199-203.
9. И.А. Загребельный, П.И. Марков, В.О. Подобинский.
О пробое в коаксиальном волноводе атомарного
газа со стохастически прыгающей фазой // Во-
просы атомной науки и техники. Серия «Плаз-
менная электроника и новые методы ускоре-
ния». 2008, №4, с.195-198.
10. Л.Д. Ландау, Е.М. Лифшиц. Теория поля. М.:
«Наука», 1988, с.215-218.
11. В.Н. Остроушко. Моделирование некоторых эф-
фектов стохастического нагрева в задаче с де-
терминированным электрическим полем // Во-
просы атомной науки и техники. Серия «Плазмен-
ная электроника и новые методы ускорения».
1998, №1, с.81.
12. С.М. Рытов. Введение в статистическую ра-
диофизику. Ч.1 Случайные процессы. М.: «Нау-
ка», 1976, с.268.
Статья поступила в редакцию 14.05.2010 г.
EFFECT OF MOTION SIMILARITY AT INTERACTION THROUGH ELECTROMAGNETIC
RADIATION AND STOCHASTIC HEATING BY EXTERNAL SOURCE
V.M. Ostroushko
Correspondence between motion of probe charged particle under action of electromagnetic radiation and motion
of electrons in source of the radiation is found. Some restrictions on radiation characteristics caused by restrictions
on electron motion in source are obtained. Explanation of charged particles energy growth possibility under action
of external radiation without use of stochastic attributes is proposed.
ЭФФЕКТ ПОДОБИЯ ДВИЖЕНИЯ ПРИ ВЗАИМОДЕЙСТВИИ ЧЕРЕЗ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ
ИЗЛУЧЕНИЕ И СТОХАСТИЧЕСКИЙ НАГРЕВ ВНЕШНИМ ИСТОЧНИКОМ
В.Н. Остроушко
Установлена связь между движением пробной заряженной частицы под действием электромагнитного
излучения и движением электронов в источнике этого излучения. Получены некоторые ограничения на ха-
рактеристики излучения, обусловленные ограничениями на движение электронов в источнике. Предложено
пояснение возможности роста энергии заряженных частиц под действием внешнего излучения без исполь-
зования атрибутов стохастичности.
В.М. Остроушко
ЛІТЕРАТУРА
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-17348 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1562-6016 |
| language | Ukrainian |
| last_indexed | 2025-12-07T15:21:11Z |
| publishDate | 2010 |
| publisher | Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Остроушко, В.М. 2011-02-25T14:25:03Z 2011-02-25T14:25:03Z 2010 Ефект подібності руху при взаємодії через електромагнітне випромінювання та стохастичне нагрівання зовнішнім джерелом / В.М. Остроушко // Вопросы атомной науки и техники. — 2010. — № 4. — С. 281-284. — Бібліогр.: 12 назв. — укр. 1562-6016 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/17348 537.8 Встановлено зв’язок між рухом пробної зарядженої частинки під дією електромагнітного випромінювання та рухом електронів у джерелі цього випромінювання. Отримані деякі обмеження на характеристики випромінювання, обумовлені обмеженнями на рух електронів у джерелі. Запропоноване пояснення можливості зростання енергії заряджених часток під дією зовнішнього випромінювання без залучення атрибутів стохастичного опису. Установлена связь между движением пробной заряженной частицы под действием электромагнитного излучения и движением электронов в источнике этого излучения. Получены некоторые ограничения на характеристики излучения, обусловленные ограничениями на движение электронов в источнике. Предложено пояснение возможности роста энергии заряженных частиц под действием внешнего излучения без использования атрибутов стохастичности. Correspondence between motion of probe charged particle under action of electromagnetic radiation and motion of electrons in source of the radiation is found. Some restrictions on radiation characteristics caused by restrictions on electron motion in source are obtained. Explanation of charged particles energy growth possibility under action of external radiation without use of stochastic attributes is proposed. Автор вдячний Я.Б. Файнбергу, В.І. Карасю, В.А. Балакірєву, Г.В. Сотнікову, І.М. Оніщенко та В.О. Буцу за обговорення та цінні критичні зауваження. uk Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України Нелинейные процессы в плазменных средах Ефект подібності руху при взаємодії через електромагнітне випромінювання та стохастичне нагрівання зовнішнім джерелом Эффект подобия движения при взаимодействии через электромагнитное излучение и стохастический нагрев внешним источником Effect of motion similarity at interaction through electromagnetic radiation and stochastic heating by external source Article published earlier |
| spellingShingle | Ефект подібності руху при взаємодії через електромагнітне випромінювання та стохастичне нагрівання зовнішнім джерелом Остроушко, В.М. Нелинейные процессы в плазменных средах |
| title | Ефект подібності руху при взаємодії через електромагнітне випромінювання та стохастичне нагрівання зовнішнім джерелом |
| title_alt | Эффект подобия движения при взаимодействии через электромагнитное излучение и стохастический нагрев внешним источником Effect of motion similarity at interaction through electromagnetic radiation and stochastic heating by external source |
| title_full | Ефект подібності руху при взаємодії через електромагнітне випромінювання та стохастичне нагрівання зовнішнім джерелом |
| title_fullStr | Ефект подібності руху при взаємодії через електромагнітне випромінювання та стохастичне нагрівання зовнішнім джерелом |
| title_full_unstemmed | Ефект подібності руху при взаємодії через електромагнітне випромінювання та стохастичне нагрівання зовнішнім джерелом |
| title_short | Ефект подібності руху при взаємодії через електромагнітне випромінювання та стохастичне нагрівання зовнішнім джерелом |
| title_sort | ефект подібності руху при взаємодії через електромагнітне випромінювання та стохастичне нагрівання зовнішнім джерелом |
| topic | Нелинейные процессы в плазменных средах |
| topic_facet | Нелинейные процессы в плазменных средах |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/17348 |
| work_keys_str_mv | AT ostrouškovm efektpodíbnostíruhuprivzaêmodííčerezelektromagnítnevipromínûvannâtastohastičnenagrívannâzovníšnímdžerelom AT ostrouškovm éffektpodobiâdviženiâprivzaimodeistviičerezélektromagnitnoeizlučenieistohastičeskiinagrevvnešnimistočnikom AT ostrouškovm effectofmotionsimilarityatinteractionthroughelectromagneticradiationandstochasticheatingbyexternalsource |