Влияние магнитной релаксации на перемагничивание молекулярного ферримагнетика K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆
Измерена и проанализирована серия кривых перемагничивания хирального молекулярного магнетика
 K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆, которая позволила обнаружить максимумы на диаграмме перемагничивания образца (First Order Reversal Curves, FORC). Эти максимумы отвечают вкладам доменных&#...
Збережено в:
| Опубліковано в: : | Физика низких температур |
|---|---|
| Дата: | 2018 |
| Автори: | , |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Російська |
| Опубліковано: |
Фізико-технічний інститут низьких температур ім. Б.І. Вєркіна НАН України
2018
|
| Теми: | |
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/176473 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Влияние магнитной релаксации на перемагничивание молекулярного ферримагнетика K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ / Р.Б. Моргунов, М.В. Кирман // Физика низких температур. — 2018. — Т. 44, № 11. — С. 1470-1475. — Бібліогр.: 16 назв. — рос. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860262331344224256 |
|---|---|
| author | Моргунов, Р.Б. Кирман, М.В. |
| author_facet | Моргунов, Р.Б. Кирман, М.В. |
| citation_txt | Влияние магнитной релаксации на перемагничивание молекулярного ферримагнетика K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ / Р.Б. Моргунов, М.В. Кирман // Физика низких температур. — 2018. — Т. 44, № 11. — С. 1470-1475. — Бібліогр.: 16 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Физика низких температур |
| description | Измерена и проанализирована серия кривых перемагничивания хирального молекулярного магнетика
K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆, которая позволила обнаружить максимумы на диаграмме перемагничивания образца (First Order Reversal Curves, FORC). Эти максимумы отвечают вкладам доменных
стенок и спиновых солитонов. Обнаружено, что повышение температуры от 2 К до 20 К приводит к увеличению интервала между максимумами вдоль оси полей взаимодействия и к доминированию вклада
доменных стенок над спиновыми солитонами в перемагничивание образца. Установлено, что диаграмма
перемагничивания зависит от релаксации магнитного момента образца в постоянном поле.
Виміряно та проаналізовано серію кривих перемагнічування хірального молекулярного магнетика
K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆, яка дозволила виявити максимуми на діаграмі перемагнічування зразка (First
Order Reversal Curves, FORC). Ці максимуми відповідають
вкладам доменних стінок та спінових солітонів. Виявлено,
що підвищення температури від 2 К до 20 К призводить до
збільшення інтервалу між максимумами уздовж осі полів
взаємодії і до домінування вкладу доменних стінок над спіновими солітонами у перемагнічування зразка. Встановлено,
що діаграма перемагнічування залежить від релаксації магнітного моменту в постійному полі.
Series of the reversal magnetization curves of
K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ chiral molecular magnet was recorded and analyzed. Two maxima were found on the
diagram of the First Order Reversal Curves (FORC). Possible
contributions of the domain walls and magnetic solitons are discussed. The increase of the temperature from 2 K to 20 K leads to
increase the distance between two maxima of the FORC diagram
along axis of the interaction magnetic field and to the dominance
of domain walls over soliton in the reversal magnetization. The
FORC diagram depends on magnetic relaxation of the sample in
the stationary magnetic field.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:56:56Z |
| format | Article |
| fulltext |
Low Temperature Physics/Фізика низьких температур, 2018, т. 44, № 11, c. 1470–1474
Влияние магнитной релаксации на перемагничивание
молекулярного ферримагнетика
K0,4[Cr(CN)6][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH0,6
Р.Б. Моргунов1,2, М.В. Кирман1
1Институт проблем химической физики РАН
пр. академика Семенова, 1, г. Черноголовка, 142432, Московская обл., Россия
2Российский университет транспорта, ул. Образцова, 9/9, г. Москва, 127994, Россия
E-mail: morgunov2005@yandex.ru
Статья поступила в редакцию 10 апреля 2018 г., после переработки 31 мая 2018 г.,
опубликована онлайн 26 сентября 2018 г.
Измерена и проанализирована серия кривых перемагничивания хирального молекулярного магнетика
K0,4[Cr(CN)6][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH0,6, которая позволила обнаружить максимумы на диаграмме пере-
магничивания образца (First Order Reversal Curves, FORC). Эти максимумы отвечают вкладам доменных
стенок и спиновых солитонов. Обнаружено, что повышение температуры от 2 К до 20 К приводит к уве-
личению интервала между максимумами вдоль оси полей взаимодействия и к доминированию вклада
доменных стенок над спиновыми солитонами в перемагничивание образца. Установлено, что диаграмма
перемагничивания зависит от релаксации магнитного момента образца в постоянном поле.
Ключевые слова: перемагничивание, гистерезис, молекулярные магнетики.
1. Введение
Хиральная магнитная структура является предпо-
сылкой появления новых магнитных эффектов, которые
могут быть обнаружены как нелинейный отклик намаг-
ниченности на изменение магнитного поля: образование
нелинейных спиновых возбуждений в микроволновом
магнитном поле [1], бистабильность ферромагнитного
резонанса при изменении микроволновой мощности
поля [2], стохастические скачки намагниченности при
перемагничивании образца [3]. Необычное поведение
доменной структуры в хиральных молекулярных магне-
тиках было описано в [4]. Помимо доменной структуры
в литературе рассматривают вклад спиновых солитонов
в процесс намагничивания хиральных кристаллов [5,6].
Одним из методов разделения нелинейных спиновых
ансамблей в магнитных материалах (доменных стенок
разного типа, спиновых солитонов и др.) является метод
кривых перемагничивания первого порядка, известный
как FORC (First Order Reversal Curves) [7–11]. Метод
FORC основан на математической модели, предложен-
ной Прейзахом (Preisach model), в которой петли гис-
терезиса моделировали набором элементарных петель
гистерезиса, относящихся к одному определенному ти-
пу спиновых ансамблей, которые можно охарактеризо-
вать полем переключения и полем взаимодействия с
другими ансамблями. Такая модельная петля гистерези-
са называется гистероном [12]. Каждый гистерон харак-
теризуется двумя параметрами — значениями коэрци-
тивного поля (Нс) и поля взаимодействия (Hu), в
зависимости от которых гистероны из положения «на-
магниченность вверх» переключаются в положение
«намагниченность вниз» внешним магнитным полем
(полем переключения). Разность между магнитным мо-
ментом в поле насыщения и моментом в поле переклю-
чения (Msat – Mr) прямо пропорциональна количеству
«переключаемых» гистеронов. Вместе с тем нелиней-
ные спиновые ансамбли перемагничиваются под дейст-
вием полей размагничивания самопроизвольно, т.е.
происходит магнитная релаксация и в отсутствие внеш-
него магнитного поля. Следовательно, диаграмма полей
переключения намагниченности FORC должна быть
чувствительна к времени, в течение которого она запи-
сывается.
В предыдущей работе [1] нами было показано, что
скачки размагничивания в молекулярном ферримагне-
тике K0,4[Cr(CN)6][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH0,6 могут быть
объяснены переходом из соразмерной в несоразмерную
© Р.Б. Моргунов, М.В. Кирман, 2018
Влияние магнитной релаксации на перемагничивание молекулярного ферримагнетика
магнитную фазу, который сопровождается образовани-
ем хиральной спин-солитонной решетки. Согласно чис-
ленному расчету [6], магнитное поле приводит к обра-
зованию числа n солитонных решеток разного периода
Ln = N/n, где N — число фазовых углов φi (i = 0 – N)
между спинами в решетках. Поэтому при достижении
критического значения магнитного поля в спиновой
системе может происходить переход между этими со-
стояниями. Кроме того, молекулярный ферримагнетик
K0,4[Cr(CN)6][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH0,6 имеет высокую
температуру Кюри TC = 53 К относительно большин-
ства других молекулярных магнетиков, что позволяет
проводить его исследование в диапазоне температур от
2 К до 53 К. Было установлено, что существует еще од-
на температура, близкая к 10 К, ниже которой значи-
тельно изменяется ход зависимости магнитной вязкости,
что заставляет предполагать смену механизмов пере-
магничивания кристаллов при понижении температуры.
Цель работы состояла в создании таких экспери-
ментальных условий, когда вклады в диаграмму
FORC от доменных стенок и спиновых солитонов
можно было бы разделить, а также установить, при
каких температурах доминируют эти типы нелиней-
ных спиновых ансамблей. Кроме того, новизна рабо-
ты обусловлена тем, что диаграмма FORC впервые
измеряется на примере молекулярного ферримагне-
тика K0,4[Cr(CN)6][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH0,6, который
демонстрирует зависимость диаграммы FORC от маг-
нитной релаксации в процессе измерений.
2. Методика
Монокристаллы K0,4[Cr(CN)6][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH0,6
были получены в виде тонких иголок, размеры кото-
рых ∼ 1,5 × 0,5 × 0,1 мм. Описание синтеза кристаллов,
данных рентгеноструктурного анализа и основных маг-
нитных характеристик (температура Кюри, коэрцитив-
ная сила, намагниченность насыщения) были представ-
лены в работе [13]. Кристаллы являются одноосными
гексагональными ферримагнетиками: пространственная
группа кристаллов P61, температура перехода в ферри-
магнитное состояние TC = 53 К, легкая ось намагничи-
вания лежит вдоль кристаллографической оси с, на-
правленной вдоль длинной стороны иглы. Магнитный
момент образцов измеряли с помощью СКВИД магни-
тометра MPMS XL (Quantum Design). Магнитное поле
магнитометра было направлено вдоль легкой оси на-
магничивания образца.
Исследовали процессы перемагничивания молеку-
лярных магнетиков методом FORC, т.е. проводили
измерения и анализ серии кривых перемагничивания,
полученных при различных значениях начального поля
размагничивания Нr, которые в дальнейшем использо-
вали для построения двумерного распределения полей
переключения и взаимодействия спиновых ансамблей
(вставка на рис. 1).
В начале каждого измерения образец намагничивал-
ся до насыщения в магнитном поле Нsat = +1 кЭ. Затем
включалось поле, меньшее поля насыщения, и измеря-
лась кривая намагничивания M(H) в ступенчато возрас-
тающем магнитном поле Ha = Hr + ∆Нa c шагом ∆Нa до
поля Нmax. Для каждой следующей зависимости FORC
устанавливалось поле перемагничивания Hr, меньшее
на величину ∆Нr, чем в предыдущем измерении, так
что для последней кривой FORC значение Нr = Нmin.
Значения поля перемагничивания Нr частичных петель
гистерезиса были выбраны при 2 К от Нmin = –110 Э до
Нmax = 20 Э, а при 20 К от Нmin = –89 Э до Нmax = 69 Э.
Значение интервала ∆Нr было выбрано таким, что вы-
полнялось соотношение ∆Нr/∆Нa = 1 [14], т.е. ∆Нr =
= ∆Нa = 4 Э при Т = 2 К и ∆Нr = ∆Нa = 2 Э при
Т = 20 К. Для исследования влияния магнитной релак-
сации измерения кривых размагничивания M(H) были
выполнены с задержкой через время t = 60 с после
включения поля перемагничивания Нr.
Рис. 1. FORC зависимости M(H): Т = 2 К, ∆Ha = 4 Э,
∆Hr = 4 Э (а); Т = 20 К, ∆Ha = 2 Э, ∆Hr = 2 Э (б). Стрелками
показаны значения интервала Нmax–Нmin. На вставке рис. (a)
показано положение типичной FORC зависимости M(H) и
петли гистерезиса. Пунктирными линиями отмечены поле
размагничивания Hr, поле измерения Ha и значение магнит-
ного момента M(Hr, Ha) как функции Hr и Ha.
Low Temperature Physics/Фізика низьких температур, 2018, т. 44, № 11 1471
Р.Б. Моргунов, М.В. Кирман
3. Экспериментальные результаты и обсуждение
Серии зависимостей M(H) при 2 К и 20 К показаны
на рис. 1. Для получения диаграммы FORC были вы-
числены значения вторых производных магнитного
момента M по Нr и Нa [12]:
( )
2 ( , )1, ,
2
a r
a r
a r
M H H
H HFORC H H
∂
ρ = − ⋅
∂ ∂
( ).a rH H> (1)
Поворот осей Нr и Нa с помощью выражений:
Hu = – (Ha + Hr)/2, Hc = (Ha – Hr)/2 позволил преобра-
зовать диаграмму FORC в новые координаты Нс и Hu,
которые представляют собой поле переключения намаг-
ниченности и поле взаимодействия спиновых ансамблей
(параметры элементарных гистеронов) соответственно.
Например, значения Нс и Hu можно относить к критиче-
скому полю смещения доменных стенок и к полю взаи-
модействия соседних доменов.
На рис. 2 представлены полученные диаграммы
FORC в виде распределения значений ρFORC в гради-
ентной шкале от максимального значения, обозначен-
ного черным, до минимального значения, обозначен-
ного светлым. Видно, что при Т = 2 К наблюдается два
максимума распределения значений ρFORC в области
полей взаимодействия Hu от –10 Э до +40 Э и коэрци-
тивных полей Нс от 0 Э до + 20 Э. При 2 К эти макси-
мумы расположены на расстоянии ~ 10 Э вдоль оси Hu
(показаны стрелками на рис. 2(а)). При Т = 20 К также
наблюдается два максимума ρFORC вдоль оси Hu, одна-
ко теперь расстояние между их центрами составляет
~ 40 Э (показаны стрелками на рис. 2(б)). Вдоль оси Нс
распределение стало более узким при 20 К по сравне-
нию с распределением при 2 К. Таким образом, с уве-
личением температуры происходит увеличение рас-
стояния между максимумами — одно распределение
максимумов сдвигается в область меньших полей
взаимодействия, второе распределение — в область
больших полей Hu, где они сливаются в один макси-
мум. Кроме того, наблюдается уменьшение значений
полей переключения Нс, в которых расположены мак-
симумы распределений на диаграмме FORC.
В [15] обсуждалось влияние магнитной релаксации
на начальный участок M(H) при намагничивании одно-
доменных частиц. Было показано, что термические ре-
лаксации могут приводить к сдвигу максимума распре-
деления FORC в область низких коэрцитивных полей Нс
и сдвигу в область больших полей Hu. Кроме того, при
некоторых температурах в результате магнитной релак-
сации, ускоренной повышением температуры, возможно
появление второго пика вблизи нулевых значений Hu и
Нс на диаграмме FORC. Изменение расстояния между
максимумами распределений с температурой может
свидетельствовать о различии процессов релаксации
при низких (Т = 2 К) и высоких (Т = 20 К) температу-
рах. В предыдущих работах мы получили значения маг-
нитной вязкости S из аппроксимации временных зави-
симостей магнитного момента [3]:
0 0l (n )M M S t t= − ⋅ − , (2)
где S — магнитная вязкость, t0 — время установления
в магнитометре поля Н, M0 — магнитный момент об-
разца сразу после установки поля в момент начала из-
мерения М(t). Зависимости М(t) измеряли после того,
как образец был намагничен до насыщения в постоян-
ном магнитном поле Hsat в течение 5 минут. Из темпе-
ратурной зависимости приведенной вязкости S(T)
(рис. 3) видно, что повышение температуры (от 2 до
10 К) вызывает резкое уменьшение значения вязкости
S, что противоречит классической теории закрепления
доменных стенок, для которых характерна линейная
зависимость S(T) [16]. Возможным объяснением этого
явления является перестройка внутренней спиновой
Рис. 2. FORC диаграмма: Т = 2 К, ∆Ha = 4 Э, ∆Hr = 4 Э, t = 0 с
(a); Т = 20 К, ∆Ha = 2 Э, ∆Hr = 2 Э, t = 0 с (б); Т = 2 К,
∆Ha = 4 Э, ∆Hr = 4 Э, задержка t = 60 с (в). На вставках показа-
ны зависимости второй производной магнитного момента от
поля взаимодействия ρ (Hu) при Т = 2 К, Hс = 7 Э, t = 0 с (a);
при Т = 20 К, Hс = 0 Э, t = 0 с (б); Т = 2 К, Hс = 8 Э, t = 60 с (в).
1472 Low Temperature Physics/Фізика низьких температур, 2018, т. 44, № 11
Влияние магнитной релаксации на перемагничивание молекулярного ферримагнетика
структуры спиновых ансамблей, в результате которых
происходит ускорение процессов релаксации. Поэтому
изменение контуров распределений максимумов на диа-
грамме FORC можно объяснить различием в скорости
релаксации доменной или солитонной структуры при
высоких (Т > 10 К) и низких (Т < 10 К) температурах.
В [6] было показано, что в хиральных магнетиках
внешнее магнитное поле H может приводить к образо-
ванию солитонных решеток разного периода. С пони-
жением температуры число таких решеток растет, а
движение доменных стенок «замораживается». С уче-
том этого при 2 К будет доминировать максимум, со-
ответствующий солитонам (рис. 2(а)), а при 20 К ––
максимум, соответствующий доменам (рис. 2(б)). По-
этому максимум в области меньших полей (Hu ≈ 0 Э
при 2 К, Hu ≈ –10 Э при 20 К) можно отнести к нели-
нейным спиновым ансамблям, а второй максимум
(Hu ≈ 20 Э при 2 К, Hu ≈ 40 Э при 20 К) — к доменным
стенкам.
Для исследования процессов релаксации при низкой
температуре 2 К были выполнены измерения зависи-
мостей FORC через время t = 60 с после включения
начального поля перемагничивания Нr (рис. 2(в)).
По диаграммам, различающихся временем начала
измерений кривых перемагничивания после включения
поля (рис. 2(а) и (в) соответственно), видно, что с уве-
личением времени t происходит сужение и смещение
области максимумов распределения вдоль оси полей
взаимодействия Hu от –5 Э до +15 Э и вдоль оси коэр-
цитивных полей Нс — от +5 Э до +18 Э. При этом в ре-
зультате задержки остается одиночный максимум вто-
рой производной. Перечисленные изменения областей
на диаграмме FORC не связаны с изменением темпера-
туры, а могут быть объяснены замедлением магнитной
релаксации. По временной зависимости магнитного
момента от времени M(t) (вставка рис. 3) видно, что в
первые минуты происходит наибольшее изменение
магнитного момента. Таким образом, изменения диа-
граммы FORC при измерении с задержкой по времени
связаны с магнитной релаксацией.
4. Выводы
1. В результате построения и анализа диаграммы кри-
вых перемагничивания первого порядка FORC в молеку-
лярном магнетике K0,4[Cr(CN)6][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH0,6
были разделены вклады доменной ферримагнитной
структуры и нелинейных спиновых ансамблей (солито-
нов), различающихся полями переключения намагни-
ченности.
2. Обнаружено, что изменения контура диаграммы
перемагничивании FORC при задержке измерений
после перемагничивания связаны с релаксацией маг-
нитного момента молекулярных магнетиков
K0,4[Cr(CN)6][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH0,6 при постоянной
температуре 2 К.
3. Повышение температуры выше 10 К изменяет диа-
грамму FORC, ускоряя магнитную релаксацию и сдви-
гая максимумы на диаграмме таким образом, что проис-
ходит доминирование максимума, который отвечает
перемагничиванию кристалла путем движения домен-
ных стенок.
Работа поддержана Президиумом Российской акаде-
мии наук, грантом программы 18-030 II, тема 1 «Нано-
структуры: физика, химия, биология, основы техноло-
гий».
________
1. R.B. Morgunov, M.V. Kirman, K. Inoue, Y. Tanimoto, J.
Kishine, A.S. Ovchinnikov, and O. Kazakova, Phys. Rev. B
77, 184419 (2008).
2. R.B. Morgunov, F.B. Mushenok, and O. Kazakova, Phys.
Rev. B 82, 134439 (2010).
3. R.B. Morgunov and A.D. Talantsev, Phys. Rev. B 94,
144421 (2016).
4. F. Mushenok, O. Koplak, and R. Morgunov, Eur. Phys. J. B
84, 219 (2011).
5. J. Kishine, I.G. Bostrem, A.S. Ovchinnikov, and Vl.E.
Sinitsyn, Phys. Rev. B 86, 214426 (2012).
6. J. Kishine, I.G. Bostrem, A.S. Ovchinnikov, and Vl.E.
Sinitsyn, Phys. Rev. B 89, 014419 (2014).
7. I.D. Mayergoyz, Phys. Rev. Lett. 56, 1518(1986).
8. C.R. Pike, A.P. Roberts, and K.L. Verosub, J. Appl. Phys.
85, 6660 (1999).
9. C.R. Pike, C.A. Ross, R.T. Scalettar, and G. Zimanyi, Phys.
Rev. B 71, 134407 (2005).
10. M. Ito, M. Yano, N. Sakuma, H. Kishimoto, A. Manabe, T.
Shoji, A. Kato, N.M. Dempsey, D. Givord, and G.T. Zimanyi,
AIP Advances 6, 056029 (2016).
11. T. Schrefl, T. Shoji, M. Winklhofer, H. Oezelt, M. Yano, and
G. Zimanyi, J. Appl. Phys. 111, 07A728 (2012).
Рис. 3. Температурная зависимость приведенной магнитной
вязкости SV. На вставке показана зависимость магнитного
момента от времени M(t) после включения постоянного поля
Н = 8 Э при Т = 2 К.
Low Temperature Physics/Фізика низьких температур, 2018, т. 44, № 11 1473
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.77.184419
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.82.134439
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.82.134439
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.94.144421
https://doi.org/10.1140/epjb/e2011-20365-9
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.86.214426
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.89.014419
https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.56.1518
https://doi.org/10.1063/1.370176
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.71.134407
https://doi.org/10.1103/PhysRevB.71.134407
https://doi.org/10.1063/1.4945040
https://doi.org/10.1063/1.3678434
Р.Б. Моргунов, М.В. Кирман
12. I.D. Mayergoyz, J. Appl. Phys. 57, 3803 (1985).
13. J. Kishine, K. Inoue, and Y. Yoshida, Prog. Theor. Phys.
Suppl. 159, 82 (2005).
14. F. Beron, L.-P. Carignan, D. Menard, and A. Yelon,
Extracting Individual Properties from Global Behaviour:
First-order Reversal Curve Method Applied to Magnetic
Nanowire Arrays, Electrodeposited Nanowires and Their
Applications, N. Lupu (ed.), INTECH, Croatia (2010).
15. C.R. Pike, A.P. Roberts, and K.L. Verosub, Geophys. J. Int.
145, 721 (2001).
16. P. Gaunt, J. Appl. Phys. 59, 4129 (1986).
___________________________
Вплив магнітної релаксації на перемагнічування
молекулярного феримагнетика
K0,4[Cr(CN)6][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH0,6
Р.Б. Моргунов, М.В. Кірман
Виміряно та проаналізовано серію кривих перемагнічу-
вання хірального молекулярного магнетика
K0,4[Cr(CN)6][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH0,6, яка дозволила вияви-
ти максимуми на діаграмі перемагнічування зразка (First
Order Reversal Curves, FORC). Ці максимуми відповідають
вкладам доменних стінок та спінових солітонів. Виявлено,
що підвищення температури від 2 К до 20 К призводить до
збільшення інтервалу між максимумами уздовж осі полів
взаємодії і до домінування вкладу доменних стінок над спі-
новими солітонами у перемагнічування зразка. Встановлено,
що діаграма перемагнічування залежить від релаксації магні-
тного моменту в постійному полі.
Ключові слова: перемагнічування, гістерезис, молекулярні
магнетики.
Effect of magnetic relaxation on reversal
magnetization curves
in K0.4[Cr(CN)6][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH0.6
molecular ferrimagnet
R.B. Morgunov and M.V. Kirman
Series of the reversal magnetization curves of
K0.4[Cr(CN)6][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH0.6 chiral molecular mag-
net was recorded and analyzed. Two maxima were found on the
diagram of the First Order Reversal Curves (FORC). Possible
contributions of the domain walls and magnetic solitons are dis-
cussed. The increase of the temperature from 2 K to 20 K leads to
increase the distance between two maxima of the FORC diagram
along axis of the interaction magnetic field and to the dominance
of domain walls over soliton in the reversal magnetization. The
FORC diagram depends on magnetic relaxation of the sample in
the stationary magnetic field.
Keywords: magnetization reversal, hysteresis, molecular magnets.
1474 Low Temperature Physics/Фізика низьких температур, 2018, т. 44, № 11
https://doi.org/10.1063/1.338565
https://doi.org/10.1143/PTPS.159.82
https://doi.org/10.1143/PTPS.159.82
http://dx.doi.org/10.5772/39475
http://dx.doi.org/10.5772/39475
http://dx.doi.org/10.5772/39475
http://dx.doi.org/10.5772/39475
https://doi.org/10.1046/j.0956-540x.2001.01419.x
https://doi.org/10.1063/1.338565
1. Введение
2. Методика
3. Экспериментальные результаты и обсуждение
4. Выводы
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-176473 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0132-6414 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:56:56Z |
| publishDate | 2018 |
| publisher | Фізико-технічний інститут низьких температур ім. Б.І. Вєркіна НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Моргунов, Р.Б. Кирман, М.В. 2021-02-04T19:04:43Z 2021-02-04T19:04:43Z 2018 Влияние магнитной релаксации на перемагничивание молекулярного ферримагнетика K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ / Р.Б. Моргунов, М.В. Кирман // Физика низких температур. — 2018. — Т. 44, № 11. — С. 1470-1475. — Бібліогр.: 16 назв. — рос. 0132-6414 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/176473 Измерена и проанализирована серия кривых перемагничивания хирального молекулярного магнетика
 K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆, которая позволила обнаружить максимумы на диаграмме перемагничивания образца (First Order Reversal Curves, FORC). Эти максимумы отвечают вкладам доменных
 стенок и спиновых солитонов. Обнаружено, что повышение температуры от 2 К до 20 К приводит к увеличению интервала между максимумами вдоль оси полей взаимодействия и к доминированию вклада
 доменных стенок над спиновыми солитонами в перемагничивание образца. Установлено, что диаграмма
 перемагничивания зависит от релаксации магнитного момента образца в постоянном поле. Виміряно та проаналізовано серію кривих перемагнічування хірального молекулярного магнетика
 K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆, яка дозволила виявити максимуми на діаграмі перемагнічування зразка (First
 Order Reversal Curves, FORC). Ці максимуми відповідають
 вкладам доменних стінок та спінових солітонів. Виявлено,
 що підвищення температури від 2 К до 20 К призводить до
 збільшення інтервалу між максимумами уздовж осі полів
 взаємодії і до домінування вкладу доменних стінок над спіновими солітонами у перемагнічування зразка. Встановлено,
 що діаграма перемагнічування залежить від релаксації магнітного моменту в постійному полі. Series of the reversal magnetization curves of
 K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ chiral molecular magnet was recorded and analyzed. Two maxima were found on the
 diagram of the First Order Reversal Curves (FORC). Possible
 contributions of the domain walls and magnetic solitons are discussed. The increase of the temperature from 2 K to 20 K leads to
 increase the distance between two maxima of the FORC diagram
 along axis of the interaction magnetic field and to the dominance
 of domain walls over soliton in the reversal magnetization. The
 FORC diagram depends on magnetic relaxation of the sample in
 the stationary magnetic field. Работа поддержана Президиумом Российской академии наук, грантом программы 18-030 II, тема 1 «Наноструктуры: физика, химия, биология, основы технологий». ru Фізико-технічний інститут низьких температур ім. Б.І. Вєркіна НАН України Физика низких температур Низькотемпературний магнетизм Влияние магнитной релаксации на перемагничивание молекулярного ферримагнетика K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ Вплив магнітної релаксації на перемагнічування молекулярного феримагнетика K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ Effect of magnetic relaxation on reversal magnetization curves in K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ molecular ferrimagnet Article published earlier |
| spellingShingle | Влияние магнитной релаксации на перемагничивание молекулярного ферримагнетика K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ Моргунов, Р.Б. Кирман, М.В. Низькотемпературний магнетизм |
| title | Влияние магнитной релаксации на перемагничивание молекулярного ферримагнетика K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ |
| title_alt | Вплив магнітної релаксації на перемагнічування молекулярного феримагнетика K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ Effect of magnetic relaxation on reversal magnetization curves in K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ molecular ferrimagnet |
| title_full | Влияние магнитной релаксации на перемагничивание молекулярного ферримагнетика K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ |
| title_fullStr | Влияние магнитной релаксации на перемагничивание молекулярного ферримагнетика K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ |
| title_full_unstemmed | Влияние магнитной релаксации на перемагничивание молекулярного ферримагнетика K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ |
| title_short | Влияние магнитной релаксации на перемагничивание молекулярного ферримагнетика K₀,₄[Cr(CN)₆][Mn(R/S)-pn](R/S)-pnH₀,₆ |
| title_sort | влияние магнитной релаксации на перемагничивание молекулярного ферримагнетика k₀,₄[cr(cn)₆][mn(r/s)-pn](r/s)-pnh₀,₆ |
| topic | Низькотемпературний магнетизм |
| topic_facet | Низькотемпературний магнетизм |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/176473 |
| work_keys_str_mv | AT morgunovrb vliâniemagnitnoirelaksaciinaperemagničivaniemolekulârnogoferrimagnetikak04crcn6mnrspnrspnh06 AT kirmanmv vliâniemagnitnoirelaksaciinaperemagničivaniemolekulârnogoferrimagnetikak04crcn6mnrspnrspnh06 AT morgunovrb vplivmagnítnoírelaksacíínaperemagníčuvannâmolekulârnogoferimagnetikak04crcn6mnrspnrspnh06 AT kirmanmv vplivmagnítnoírelaksacíínaperemagníčuvannâmolekulârnogoferimagnetikak04crcn6mnrspnrspnh06 AT morgunovrb effectofmagneticrelaxationonreversalmagnetizationcurvesink04crcn6mnrspnrspnh06molecularferrimagnet AT kirmanmv effectofmagneticrelaxationonreversalmagnetizationcurvesink04crcn6mnrspnrspnh06molecularferrimagnet |