Влияние вариаций ротационного режима Земли и лунно-солнечных приливов на напряженное состояние тектоносферы
A technique and results of the estimation of the stress state of the tectonosphere produced by variations of the rotational regime and the lunar-solar influence are considered. The quantitative characteristics of the stress produced by cosmogonic factors are given.
Saved in:
| Date: | 2007 |
|---|---|
| Main Author: | |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Видавничий дім "Академперіодика" НАН України
2007
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/3553 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Влияние вариаций ротационного режима Земли и лунно-солнечных приливов на напряженное состояние тектоносферы / М.М. Довбнич // Доп. НАН України. — 2007. — № 11. — С. 105-112. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859847863769497600 |
|---|---|
| author | Довбнич, М.М. |
| author_facet | Довбнич, М.М. |
| citation_txt | Влияние вариаций ротационного режима Земли и лунно-солнечных приливов на напряженное состояние тектоносферы / М.М. Довбнич // Доп. НАН України. — 2007. — № 11. — С. 105-112. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| description | A technique and results of the estimation of the stress state of the tectonosphere produced by variations of the rotational regime and the lunar-solar influence are considered. The quantitative characteristics of the stress produced by cosmogonic factors are given.
|
| first_indexed | 2025-12-07T15:40:39Z |
| format | Article |
| fulltext |
УДК 551.24:550.83
© 2007
М. М. Довбнич
Влияние вариаций ротационного режима Земли
и лунно-солнечных приливов на напряженное состояние
тектоносферы
(Представлено членом-корреспондентом НАН Украины К.Ф. Тяпкиным)
A technique and results of the estimation of the stress state of the tectonosphere produced by
variations of the rotational regime and the lunar-solar influence are considered. The quantitative
characteristics of the stress produced by cosmogonic factors are given.
Современные астрономические и геодезические наблюдения регистрируют вариации ско-
рости вращения и изменения положения оси вращения в теле Земли. Палеомагнитные,
палеоклиматические и палеонтологические исследования свидетельствуют о вековом зату-
хании скорости вращения и дрейфе оси вращения в геологическом прошлом. При изменении
ротационного режима Земля вынуждена менять свою форму, приспосабливаясь к новому
равновесному состоянию. Наряду с вариациями ротационного режима, определенные изме-
нения фигуры Земли будут вызывать лунно-солнечные приливы.
На протяжении всей истории геотектонических исследований многие исследователи
(Б.П. Личков, М.В. Стовас, В.А. Цареградский и др.) рассматривали влияние космого-
нических факторов как основную причину тектогенеза Земли. Эти же процессы лежат
в основе Новой ротационной гипотезы структурообразования, предложенной К.Ф. Тяпки-
ным [1]. В работе [2] авторы отмечают, что вращение Земли является реальным источником
энергии ее тектогенеза, при этом расходование энергии на тектонические перестройки ре-
гулируется законами взаимодействия нашей планеты с окружающими ее физическими по-
лями Космоса, приводящими к вариациям ее ротационного режима. На сегодняшний день
накоплен значительный объем исследований, позволяющих утверждать о том, что космо-
гонические факторы оказывают существенное влияние на тектогенез Земли. Не случайно,
одна из тематик юбилейного XL тектонического совещания [3, 4] была посвящена роли ро-
тационного и космического факторов в энергетике тектогенеза. Необходимо отметить, что
особенности ротационного режима Земли, хотя и являются планетарным процессом, тем не
менее обусловлены космическими причинами [5].
Целью настоящей работы является численная оценка роли космогонических факторов
на тектогенез Земли. Ниже рассмотрены результаты расчетов напряженного состояния тек-
тоносферы, обусловленного вариациями скорости вращения, дрейфом оси вращения и лун-
но-солнечными приливами. Напряженное состояние — важнейшая характеристика геоло-
гической среды, определяющей развитие геотектонических процессов, анализ именно этой
характеристики позволяет дать ответ на вопрос о роли космогонических факторов в тек-
тогенезе планеты.
В настоящей работе проанализировано влияние пяти факторов на напряженное состоя-
ние тектоносферы, а именно: вековое затухание скорости вращения Земли, вековой дрейф
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2007, №11 105
оси вращения в теле Земли, короткопериодные вариации скорости вращения, чандлеровс-
кие колебания полюсов и лунно-солнечные приливы. Для выполнения расчетов напряжен-
но-деформированного состояния тектоносферы было разработано два подхода. Первый —
позволяет рассчитывать напряжения в вязкоупругой тонкой оболочке и может быть исполь-
зован при анализе длиннопериодных во времени процессов, для которых оказывается невоз-
можным пренебрегать процессами ползучести и релаксации; данный подход имеет и свои
недостатки, заключающиеся в ряде серьезных допущений и ограничений относительно вы-
числения напряженного состояния. Алгоритм, положенный в основу данного подхода, опи-
сан в работе [6], останавливаться на его деталях в настоящей статье не будем. Во втором
подходе реализован алгоритм расчета напряжений в толстостенной упругой оболочке, по-
зволяющий анализировать все элементы тензора напряжений, но в силу более сложной
реализации не дает на сегодняшний день возможность расчета в рамках вязкоупругих мо-
делей, что позволяет его использование лишь при анализе короткопериодных процессов.
Таким образом, первый подход, хотя и дает ограниченную информацию о тензоре на-
пряжений, оказывается незаменим при моделировании полей напряжений, обусловленных
вековым затуханием скорости вращения Земли и вековым дрейфом оси вращения в теле
Земли. В то время как второй подход корректно использовать при численной оценке на-
пряженного состояния тектоносферы под действием короткопериодных вариаций скорости
вращения, чандлеровских колебаний полюсов и лунно-солнечных приливов.
Ниже рассмотрены основные положения второго подхода.
Рассмотрим оболочку, внешняя поверхность которой задана в криволинейных коорди-
натах (α1, α2). При этом в декартовой системе координат внешняя поверхность может быть
задана тремя координатами:
x = x(α1, α2), y = y(α1, α2), z = z(α1, α2).
Три скалярных уравнения можно заменить одним векторным ~r = ~r(α1, α2).
Предположим, что под влиянием каких-либо воздействий оболочка деформировалась,
т. е. изменила свою первоначальную форму. Пусть при этом вектор ~u(α1, α2) = u1~e1+u2~e2+
+ ̟~n описывает перемещение произвольной точки m, лежащей на внешней поверхности
оболочки. Компоненты u1 и u2 вектора перемещений ~u будем называть тангенциальными
смещениями, а компоненту ̟ — нормальным смещением. Через m1 обозначим точку обо-
лочки, расположенную до деформации на перпендикуляре к внешней поверхности в точке
m и удаленную от последней на расстояние h. Пусть перемещение точки m1 описывается
вектором ~uh = uh
1~e1 + uh
2~e2 + ̟h~n.
Сделаем допущение, что прямолинейные волокна, перпендикулярные к внешней поверх-
ности оболочки, остаются после деформации перпендикулярными к изогнутой внешней по-
верхности, сохраняя при этом свою длину. Данное допущение аналогично гипотезе Кирх-
гофа, широко используемое в теории пластин и оболочек применительно к деформируемой
срединной поверхности [7]. В соответствии со сделанным допущением, вектор mm1 после
деформации переходит в вектор, перпендикулярный к деформированной внешней поверх-
ности, не изменяя своей длины h. Если обозначить вектор нормали к деформационной
поверхности в точке m1 через n∗, то смысл сделанного допущения заключается в том, что
h~n переходит в h~n∗. Не трудно показать, что
h~n + ~uh = ~u + h~n∗ или ~uh = ~u + h(~n∗ − ~n). (1)
106 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2007, №11
Уравнение деформированной внешней поверхности примет вид
~r∗(α1, α2) = ~r(α1, α2) + ~u(α1, α2).
Таким образом, в качестве криволинейных координат деформированной поверхности можно
рассматривать все те же α1 и α2 на деформированной внешней поверхности.
Остановимся более детально на законе изменения вектора смещения с глубиной. Прене-
брегая произведениями перемещений и их производными как величинами второго порядка
малости, можно показать, что сделанное допущение о деформировании оболочки приво-
дит к линейному закону изменения смещений по толщине оболочки, причем нормальное
смещение не зависит от h.
Зная величину вектора смещений ~u(α1, α2) на поверхности оболочки, нормали к поверх-
ности оболочки до ~n и после ~n∗ деформирования, компоненты которых несложно вычи-
слить, зная уравнение внешней поверхности оболочки до ~r(α1, α2) и после ~r ∗ (α1, α2) де-
формации, появляется возможность определить вектор смещений ~u(α1, α2) в любой точке
по толщине оболочки. Данный факт крайне важен, так как нам известны именно величины
смещений физической поверхности Земли под действием космогонических факторов.
Сделаем допущения относительно величины вектора смещений и его направления. Ру-
ководствуясь [8], не трудно показать, что в первом приближении форма деформированной
поверхности определяется нормальными перемещениями лежащих на ней частиц. Таким
образом, допустим, что на поверхности деформируемой оболочки модуль вектора смеще-
ний равен величине |~u| = ξ = |r ∗ (α1, α2)− r(α1, α2)| и ориентирован по нормали к внешней
поверхности деформируемой оболочки.
Зная компоненты вектора смещения ~u(α1, α2) в любой точке на поверхности и, соглас-
но (1), по толщине оболочки, их дифференцированием можно определить компоненты тен-
зора деформаций ξij, и далее, на основании закона Гука для изотропной упругой среды,
полученные деформации перевести в элементы тензора напряжений σij [9].
Рассмотрим случай деформирования оболочки, внешняя поверхность которой представ-
ляет собой эллипсоид вращения малого сжатия. Положение точек на поверхности и по тол-
щине оболочки будем определять их широтой ϕ и долготой λ. Выделим в оболочке элемент
в виде параллелепипеда, размеры которого ∆x, ∆y, ∆z выберем таким образом, чтобы в его
пределах можно было пренебрегать сферичностью земной поверхности. Ориентировку эле-
мента сделаем следующую — две боковые грани параллельны меридиану, проходящему по
центру внешней поверхности элемента. Для рассматриваемого элемента введем связанную
с ним систему прямоугольных координат: ось Y расположим вдоль меридиана, проходящего
через центр элемента, ось X перпендикулярна Y в плоскости земной поверхности, ось Z —
“вниз”, перпендикулярно внешней поверхности. Определив координаты (широту и долготу)
точек, лежащих на гранях выделенного элемента, определяем в них компоненты векто-
ра смещения ~u, а затем, воспользовавшись конечно-разностными аналогами производных,
определяем элементы тензора деформаций в центральной точке рассматриваемого элемен-
та оболочки, через которые с помощью закона Гука находим элементы тензора напряжений.
Все определения выполняются в системе координат XY Z, жестко связанной с рассматри-
ваемым элементом, при этом, в силу малости ∆x, ∆y, ∆z, будем считать напряжения,
действующие на грани, перпендикулярной оси X, — меридиональными, на грани, перпен-
дикулярной оси Y , — широтными, на грани, перпендикулярной оси Z, — нормальными.
Зная элементы тензора напряжений, не составляет труда рассчитать характеристики,
инвариантные выбору системы координат, и которые, в свою очередь, будут отражать основ-
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2007, №11 107
ные особенности напряженного состояния. В качестве таких величин могут быть использо-
ваны, например, максимальные горизонтальные напряжения сжатия-растяжения и макси-
мальные вертикальные касательные напряжения.
Важным этапом при расчете напряжений является определение численных значений фи-
зико-механических параметров тектоносферы. В случае вековых вариаций скорости враще-
ния и векового дрейфа оси вращения, расчеты выполнялись в рамках вязкоупругой среды,
в реологическом отношении ведущей себя как тело Максвелла с вязкостью 1024 Па · с, как
уже отмечалось, алгоритм расчета для такой модели описан в [6]. Для остальных факто-
ров ползучестью и релаксацией пренебрегалось, использовалось упругое решение, описан-
ное выше. При этом были приняты следующие значения упругих модулей: модуль Юнга
E = 1011 Па, коэффициент Пуассона ν = 0,25.
Остановимся более детально на характеристике полей напряжений, полученных в ходе
численных расчетов для различных факторов.
Изменения скорости вращения Земли и дрейф оси вращения в теле Зем-
ли. При изменении ротационного режима Земля вынуждена менять свою форму, приспо-
сабливаясь к новому ротационному режиму. Верхняя оболочка Земли деформируется по
следующей схеме [5]: изменению угловой скорости вращения будет соответствовать новый
геоид с другим значением сжатия ε; новому положению оси вращения Земли будет соот-
ветствовать новый геоид с тем же самым коэффициентом сжатия ε, но расположенным
относительно нового положения оси вращения. При расчетах было сделано следующее допу-
щение: как бы не изменялась скорость вращения, и на какой бы угол не происходило откло-
нение оси вращения в теле планеты, внешняя оболочка Земли деформируется настолько,
что ее фигура соответствует фигуре равновесия вращающейся неоднородной жидкости для
данной угловой скорости вращения. Алгоритмы определения величины вектора смещений
поверхности земного эллипсоида, вследствие вариаций скорости вращения и дрейфа оси
вращения, детально описаны в работах [6, 10].
Следуя [6], в ходе векового линейного затухания скорости вращения Земли, вызванного
приливным трением и проявляющимся в удлинении суток на 2 · 10−5 с/год, поле напряже-
ний в тектоносфере будет характеризоваться следующими особенностями. При принятом
затухании угловой скорости процесс накопления напряжений продолжается примерно до
1 млн лет, после чего напряжения за счет процессов релаксации не увеличиваются, созда-
вая в оболочке постоянное во времени поле напряжений (∼ 105 Па). При этом в верхней
оболочке планеты возникает три зоны: две растяжения (+90◦ — ≈ +35◦, −90◦ — ≈ −35◦)
и одна сжатия (≈ −35◦ — ≈ +35◦). Максимальные растягивающие напряжения будут на
полюсах, а сжимающие на экваторе.
В современную эпоху отмечаются различного периода отклонения земных суток от эта-
лонных с максимальной амплитудой ±0,003 – 0,004 с. Анализ возникающих при этом по-
лей напряжений, полученных в результате упругого решения, описанного выше, позволяет
утверждать, что, как и в случае тонкой вязкоупругой оболочки, будут иметь место равные
широтные и меридиональные напряжения сжатия-растяжения, зоны сжатия и растяжения
также будут граничить по широте ±35◦, однако при этом появляется возможность оценки
вертикальных касательных напряжений. В случае вариации длительности суток в 0,003 с,
в тектоносфере возникает осесимметричное поле напряжений, сечение которого вдоль ме-
ридиана приведено на рис. 1. Как видно, горизонтальные напряжения сжатия-растяжения
достигают 4 ·102 Па и имеют максимальные значения на полюсах и экваторе; вертикальные
касательные — 0,8 · 102 Па достигают максимальных значений на широте ±45◦.
108 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2007, №11
Рис. 1. Кривые максимальных напряжений сжатия-растяжения (1 ) и максимальных вертикальных каса-
тельных напряжений (2 ) (103 Па) при изменении продолжительности суток на 0,003 с
В случае векового дрейфа оси вращения в меридиональной плоскости в двух квадран-
тах верхней оболочки планеты возникают зоны сжатия, а в двух других — растяжения.
На процесс накопления напряжений в верхней оболочке планеты существенное влияние,
наряду с угловым перемещением оси вращения в теле Земли, оказывает скорость переме-
щения. В соответствии с результатами, полученными в работе [6], можно сделать следующее
заключение: для современного эллипсоида при скоростях дрейфа > 1,8 град/млн лет на-
пряжения достигнут величины > 107 Па при угловом перемещении оси вращения Земли ≈
на 1◦ в плоскости меридиана.
Моделирование полей напряжений, возникающих под действием периодических измене-
ний положения географических полюсов — чандлеровских колебаний, выполнялось в рам-
ках упругой модели тектоносферы.
Как и в случае тонкой оболочки, при решении данной задачи в более общем случае,
при смещении географических полюсов по поверхности Земли в двух квадрантах верхней
оболочки планеты возникают зоны сжатия, а в двух других — растяжения, при этом по-
ложение областей максимального сжатия и растяжения аналогично ранее рассмотренному
случаю. При смещении полюсов на 0,5′′ в тектоносфере будут возникать горизонтальные
напряжения сжатия-растяжения до 3 · 103 Па (рис. 2, а). Необходимо отметить, что при ре-
шении данной задачи в рамках толстостенной оболочки появляется возможность анализа
вертикальных касательных напряжений. Для рассматриваемой величины дрейфа макси-
мальные вертикальные касательные напряжения будут достигать величины 0,8 · 103 Па
и будут приурочены к областям сочленения зон сжатия и растяжения (рис. 2, б ).
Лунно-солнечные приливы. В случае лунно-солнечных приливов в качестве вели-
чины вектора смещений было принято приливное возмущение, которое может быть опре-
делено, согласно статической теории приливов [11]. Подставляя величину приливного воз-
мущения ξ, определенного в предположении, что возмущающее тело лежит в плоскости
экватора Земли, в алгоритм расчета напряжений, получаем значения тензора напряже-
ний в тектоносфере, обусловленного лунно-солнечными приливами. На рис. 3 представлены
результаты расчетов напряженного состояния под действием лунных приливов.
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2007, №11 109
Рис. 2. Распределение максимальных горизонтальных напряжений сжатия-растяжения (а) и максимальных
вертикальных касательных напряжений (б ) (103 Па) в верхней оболочке планеты, возникающих при дрейфе
оси вращения в плоскости нулевого меридиана на 0,5′′
Как показывают результаты расчетов, максимальные растягивающие напряжения имеют
величину 2,24·104 Па, сжимающие напряжения — 1,12·104 Па, максимальные вертикальные
касательные напряжения — 0,42 ·104 Па. Для солнечных приливов: максимальные растяги-
вающие напряжения имеют величину 1,03 ·104 Па, сжимающие напряжения — 0,51 ·104 Па,
максимальные вертикальные касательные напряжения — 0,19 · 104 Па.
Выполненные расчеты позволяют сделать заключение о величинах напряжений, возни-
кающих при вариациях ротационного режима и лунно-солнечных приливах. Наибольший
вклад в напряженное состояние земной коры оказывает вековое смещение оси вращения
110 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2007, №11
Рис. 3. Распределение в тектоносфере максимальных горизонтальных напряжений сжатия-растяжения (а)
и максимальных касательных напряжений в вертикальной плоскости (б ) (104 Па), возникающих под дей-
ствием лунных приливов
в теле Земли (107 Па), затем вековое затухание скорости вращения Земли (105 Па), далее
лунно-солнечные приливы (104 Па), чандлеровские колебания полюса (103 Па) и короткопе-
риодные вариации скорости вращения (102 Па). Безусловно, полученные результаты сильно
зависят от выбора механической модели тектоносферы и ее физико-механических парамет-
ров, а также допущений, сделанных при выполнении расчетов. Тем не менее они позволяют
дать ответ о роли космогонических факторов в тектогенезе Земли. Полученные результа-
ты могут быть использованы как для решения фундаментальных вопросов геотектоники
и физики Земли, так и для изучения природы и последующего прогноза геодинамических
процессов в земной коре.
1. Тяпкин К.Ф. Новая ротационная гипотеза формирования тектонических структур в земной коре //
Геол. журн. – 1974. – 34, № 4. – С. 3–16.
2. Тяпкин К.Ф., Довбнич М.М. Вращение Земли – единственный реальный источник энергии ее текто-
генеза // Геофизика. – 2007. – № 1. – С. 59–64.
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2007, №11 111
3. Фундаментальные проблемы геотектоники : Материалы XL Тектонического совещания. Т. 1. – Моск-
ва: ГЕОС, 2007. – 424 с.
4. Фундаментальные проблемы геотектоники : Материалы XL Тектонического совещания. Т. 2. – Моск-
ва: ГЕОС, 2007. – 408 с.
5. Тяпкин К.Ф. Физика Земли. – Киев: Вища шк., 1998. – 312 с.
6. Тяпкин К.Ф., Довбнич М.М. О напряжениях, возникающих в тектоносфере в результате изменения
ротационного режима упруговязкой Земли // Геофиз. журн. – 2002. – № 2. – С. 52–60.
7. Ляв А. Математическая теория упругости. – Ленинград: ОНТИ, 1935. – 674 с.
8. Колтунов М.А., Кравчук А.С., Майборода В.П. Прикладная механика деформируемого твердого
тела. – Москва: Высш. шк., 1983. – 349 с.
9. Лурье А.И. Теория упругости. – Mосква: Наука, 1970. – 939 с.
10. Довбнич М.М. Деформации земного эллипсоида, обусловленные короткопериодными вариациями
ротационного режима // Зб. наук. праць НГУ, № 23. – Днiпропетровськ, 2005. – С. 23–27.
11. Мельхиор П. Земные приливы. – Москва: Мир, 1968. – 482 с.
Поступило в редакцию 17.04.2007Национальный горный университет,
Днепропетровск
УДК 553.411.071(571.5)
© 2007
Академик НАН Украины Е.А. Кулиш, С. Г. Парада
Гидротермально-осадочные образования
в золотоносных черносланцевых комплексах
Underwater hydrothermal-sedimentary bodies within auriferous black schist complexes by the
(Fe+Mn)/Ti module are determined. They are presented by numerous small interbeds and rare
layers and lenses of the quartz and sulfide-quartz compositions enriched with Mn, Fe, Ni, Co,
Cu, Au, and other elements.
При оценке роли эндогенного материала в золотоносных черносланцевых толщах обычно
учитываются, прежде всего, маломощные пласты, прослои, и линзы зеленокаменных пород
и зеленых сланцев основного состава. В некоторых из них многими геологами отмечаются
реликты диабазовой структуры. В связи с этим все подобные образования принято считать
метаморфизованными производными базитовой магмы. По оценке геологов-съемщиков, ко-
личество основных метавулканитов в черносланцевых толщах Амуро-Охотской складча-
той области составляет не более 10–15%, причем распространены они, главным образом,
в нижней половине разреза. В других регионах (Верхояно-Колымская, Ленская, Енисей-
ская, Южно-Тянь-Шаньская и др. провинции) не отмечается вулканитов основного состава
в разрезах золотоносных черносланцевых толщ.
Иногда предполагается наличие пластов кислых вулканитов или примеси туфового ма-
териала в самих черносланцевых породах. Так, например, на основании результатов петро-
химических пересчетов, предполагается наличие метавулканитов кислого состава в низах
112 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2007, №11
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-3553 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1025-6415 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T15:40:39Z |
| publishDate | 2007 |
| publisher | Видавничий дім "Академперіодика" НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Довбнич, М.М. 2009-07-08T08:57:54Z 2009-07-08T08:57:54Z 2007 Влияние вариаций ротационного режима Земли и лунно-солнечных приливов на напряженное состояние тектоносферы / М.М. Довбнич // Доп. НАН України. — 2007. — № 11. — С. 105-112. — Бібліогр.: 11 назв. — рос. 1025-6415 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/3553 551.24:550.83 A technique and results of the estimation of the stress state of the tectonosphere produced by variations of the rotational regime and the lunar-solar influence are considered. The quantitative characteristics of the stress produced by cosmogonic factors are given. ru Видавничий дім "Академперіодика" НАН України Науки про Землю Влияние вариаций ротационного режима Земли и лунно-солнечных приливов на напряженное состояние тектоносферы Article published earlier |
| spellingShingle | Влияние вариаций ротационного режима Земли и лунно-солнечных приливов на напряженное состояние тектоносферы Довбнич, М.М. Науки про Землю |
| title | Влияние вариаций ротационного режима Земли и лунно-солнечных приливов на напряженное состояние тектоносферы |
| title_full | Влияние вариаций ротационного режима Земли и лунно-солнечных приливов на напряженное состояние тектоносферы |
| title_fullStr | Влияние вариаций ротационного режима Земли и лунно-солнечных приливов на напряженное состояние тектоносферы |
| title_full_unstemmed | Влияние вариаций ротационного режима Земли и лунно-солнечных приливов на напряженное состояние тектоносферы |
| title_short | Влияние вариаций ротационного режима Земли и лунно-солнечных приливов на напряженное состояние тектоносферы |
| title_sort | влияние вариаций ротационного режима земли и лунно-солнечных приливов на напряженное состояние тектоносферы |
| topic | Науки про Землю |
| topic_facet | Науки про Землю |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/3553 |
| work_keys_str_mv | AT dovbničmm vliânievariaciirotacionnogorežimazemliilunnosolnečnyhprilivovnanaprâžennoesostoânietektonosfery |