До теорії формування крапель електродного металу при дуговому зварюванні плавким електродом
Запропоновано наближену математичну модель формування краплі електродного металу при дуговому зварюванні плавким електродом, що враховує гідродинаміку розплаву під дією сили тяжіння, поверхневого натягу та електромагнітної сили зварювального струму. Шляхом порівняння з експериментальними даними вста...
Збережено в:
| Опубліковано в: : | Доповіді НАН України |
|---|---|
| Дата: | 2011 |
| Автори: | , , |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Українська |
| Опубліковано: |
Видавничий дім "Академперіодика" НАН України
2011
|
| Теми: | |
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/37805 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | До теорії формування крапель електродного металу при дуговому зварюванні плавким електродом / І.В. Крівцун, О.П. Семенов, В.Ф. Демченко // Доп. НАН України. — 2011. — № 6. — С. 90-96. — Бібліогр.: 4 назв. — укр. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859740614892978176 |
|---|---|
| author | Крівцун, І.В. Семенов, О.П. Демченко, В.Ф. |
| author_facet | Крівцун, І.В. Семенов, О.П. Демченко, В.Ф. |
| citation_txt | До теорії формування крапель електродного металу при дуговому зварюванні плавким електродом / І.В. Крівцун, О.П. Семенов, В.Ф. Демченко // Доп. НАН України. — 2011. — № 6. — С. 90-96. — Бібліогр.: 4 назв. — укр. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Доповіді НАН України |
| description | Запропоновано наближену математичну модель формування краплі електродного металу при дуговому зварюванні плавким електродом, що враховує гідродинаміку розплаву під дією сили тяжіння, поверхневого натягу та електромагнітної сили зварювального струму. Шляхом порівняння з експериментальними даними встановлено, що модель з високою точністю дозволяє прогнозувати динаміку зміни форми краплі на всіх стадіях її формування, а тривалість розрахунків значно скорочується порівняно з моделлю, яка грунтується на повній системі рівнянь Нав'є–Стокса. Досліджено вплив магнітного тиску на характеристики переносу крапель електродного металу.
The article deals with an approximate mathematical model of the electrode metal droplet formation in consumable arc welding, allowing for the hydrodynamics of a melt under the influence of gravity, surface tension, and electromagnetic forces of the welding current. Comparison with the experimental data reveals that the model allows predicting the droplet shape evolution throughout all the stages of droplet formation with high accuracy, while the calculation time is considerably decreased in contrast with the model which is based on the full system of Navier–Stokes equations. The effect of the magnetic pressure on characteristics of the electrode metal droplet transfer is investigated.
|
| first_indexed | 2025-12-01T17:30:18Z |
| format | Article |
| fulltext |
оповiдi
НАЦIОНАЛЬНОЇ
АКАДЕМIЇ НАУК
УКРАЇНИ
6 • 2011
МАТЕРIАЛОЗНАВСТВО
УДК 621.791.75
© 2011
Член-кореспондент НАН України I. В. Крiвцун, О. П. Семенов,
В.Ф. Демченко
До теорiї формування крапель електродного металу
при дуговому зварюваннi плавким електродом
Запропоновано наближену математичну модель формування краплi електродного ме-
талу при дуговому зварюваннi плавким електродом, що враховує гiдродинамiку розплаву
пiд дiєю сили тяжiння, поверхневого натягу та електромагнiтної сили зварювально-
го струму. Шляхом порiвняння з експериментальними даними встановлено, що модель
з високою точнiстю дозволяє прогнозувати динамiку змiни форми краплi на всiх стадiях
її формування, а тривалiсть розрахункiв значно скорочується порiвняно з моделлю, яка
грунтується на повнiй системi рiвнянь Нав’є–Стокса. Дослiджено вплив магнiтного
тиску на характеристики переносу крапель електродного металу.
Процеси формування i переносу крапель електродного металу при дуговому зварюваннi
плавким електродом є результатом складної взаємодiї теплових, електромагнiтних, гiдро-
динамiчних, масообмiнних та iнших процесiв, що вiдбуваються в електродi, розплавленому
металi краплi та дуговiй плазмi, яка її оточує. Залежно вiд умов зварювання, частота пе-
реносу крапель може становити вiд одиниць до сотень Гц, вiдповiдно до цього змiнюється
маса крапель i характер їх переносу в зварювальну ванну.
При зварюваннi в захисних газах тонким дротом на пiдвищеному струмi реалiзуються
дрiбнокрапельне i струминне перенесення електродного металу, завдяки чому зменшується
розбризкування i покращується формування шва. Технологiчними параметрами, що визна-
чають тип переносу електродного металу, є дiаметр дроту, швидкiсть його подачi, склад
захисного газу, зварювальний струм, довжина дуги та iншi. При iмпульсно-дуговому зва-
рюваннi значний вплив на частоту утворення i масу крапель має не тiльки середнє значен-
ня струму, а й форма його iмпульсу. Багатофакторна залежнiсть параметрiв крапельного
переносу вiд умов зварювання вимагає проведення дослiджень фiзичних процесiв, вiдповi-
дальних за плавлення зварювального дроту, формування i перенесення крапель електро-
дного металу в зварювальну ванну. Ця робота присвячена теоретичному аналiзу лише однiй
частинi проблеми крапельного переносу електродного металу, що пов’язана iз вивченням
динамiки змiни форми краплi на рiзних стадiях її росту.
90 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2011, №6
Рис. 1. Схема до математичної моделi
Теоретичному аналiзу рiвноважної форми краплi, що лежить на плоскiй поверхнi або
висить на “стелi” чи на кiнцi пiпетки, присвячено безлiч публiкацiй. Iнтерес до цiєї про-
блеми пов’язаний iз теоретичним обгрунтуванням експериментiв з визначення коефiцiєнта
поверхневого натягу (КПН) i крайового кута змочування для рiзних рiдин, медичними по-
требами i рiзними технiчними застосуваннями. Згiдно з рiвноважною моделлю формування
краплi, в якiй враховується лише дiя сили тяжiння i поверхневе напруження, спричинене
силою поверхневого натягу, максимальнi розмiри металевої краплi, що утримується на кiнцi
плавкого електроду, в кiлька разiв перевищують тi, якi спостерiгаються при зварюваннi. Це
свiдчить про те, що теоретичне описання процесу формування краплi електродного металу
повинно враховувати гiдродинамiчнi процеси в краплi, що зумовленi дiєю сили тяжiння,
силою поверхневого натягу та електромагнiтною силою зварювального струму.
Введемо систему координат так, як показано на рис. 1, через a позначимо радiус плав-
кого електрода, а через Ld(t) — поточну висоту краплi. Вважаючи краплю осесиметричною,
випишемо повну систему рiвнянь гiдродинамiки в наближеннi Обербека–Бусинеска
∂v
∂t
+ v
∂v
∂r
+ u
∂v
∂z
= −1
ρ
∂P
∂r
+ υ
(
∂2v
∂r2
+
∂2v
∂z2
+
1
r
∂v
∂r
− v
1
r2
)
+ Fr,
∂u
∂t
+ v
∂u
∂r
+ u
∂u
∂z
= −1
ρ
∂P
∂z
+ υ
(
∂2u
∂r2
+
∂2u
∂z2
+
1
r
∂u
∂r
)
− g + Fz,
∂v
∂r
+
∂u
∂z
+
v
r
= 0.
(1)
Тут v, u — компоненти вектора швидкостi; P — тиск; ~F = {Fr, Fz} — об’ємна щiльнiсть
електромагнiтної сили; g — прискорення сили тяжiння; ρ — щiльнiсть розплаву. Нехай
рiвняння вiльної поверхнi краплi задано у виглядi h = h(z, t), де h — радiус краплi, що
пiдлягає визначенню залежно вiд аксiальної координати z та часу t. Граничну умову, що
визначає динамiку змiни вiльної поверхнi, запишемо у виглядi [1]
∂h
∂t
+ u
∂h
∂z
= v|r=h. (2)
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2011, №6 91
На вiльнiй поверхнi краплi граничнi умови для рiвнянь (1) сформулюємо, виходячи iз ба-
лансу нормальних i дотичних напружень. Нормальнi напруження, що створюються силою
в’язкого тертя i гiдродинамiчним тиском P на вiльнiй поверхнi краплi, зазнають стрибка,
величина якого дорiвнює поверхневому напруженню сили поверхневого натягу
P
ρ
− 2υ
1 + h2z
[
∂v
∂r
+ h2z
∂v
∂z
−
(
∂u
∂r
+
∂v
∂z
)
∂h
∂z
]
=
σ
ρ
(K1 +K2)
∣
∣
∣
∣
r=h
, (3)
де σ — КПН; K = 0,5(K1+K2) — середня, а K1, K2 — головнi кривизни поверхнi. Нехтуючи
напруженням, що виникає внаслiдок ефекту Марангонi, баланс дотичного напруження на
вiльнiй поверхнi краплi можна записати у виглядi
υ
1 + h2z
[
2h
(
∂v
∂r
− ∂u
∂z
)
+ (1 − h2z)
(
∂u
∂r
+
∂v
∂z
)]
= 0.
У [1], виходячи з рiвнянь (1)–(4) при ~F = 0, асимптотичним методом отримана набли-
жена гiдродинамiчна модель, що описує поведiнку тонких струменiв, дiаметр яких iстотно
менше довжини струменя. Автори [1, 3] виявили, що при певних умовах асимптотична мо-
дель дозволяє з досить високою точнiстю описувати також i формування краплi, у якої, на
вiдмiну вiд струменя, дiаметр порiвняльний iз висотою. У вiдповiдностi до [1] розкладемо
функцiї u, v, P в ряд Тейлора в околi r = 0. Нехтуючи в граничних умовах (3) i в пер-
шому рiвняннi системи (1) членами порядку мализни O(h), отримаємо наближений баланс
нормальних напружень на вiльнiй поверхнi краплi
P
∣
∣
r=h
= 2σK − υ
∂V
∂z
,
а також рiвняння для визначення тиску в краплi
−∂P
∂r
+ Fr = 0, 0 < r < h.
Iнтегруючи це рiвняння на вiдрiзку [0, h], визначимо тиск на осi краплi P (0, z, t) = 2σK −
− υ
∂V
∂z
+ Pмагн, де Pмагн = −
h
∫
0
Frdr — магнiтний тиск. В асимптотичному наближеннi
одновимiрне рiвняння гiдродинамiки записується у виглядi
∂V
∂t
+ V
∂V
∂z
= −1
ρ
∂p
∂z
+ 3υ
1
h2
∂
∂z
(
h2
∂V
∂z
)
− g, (4)
де p = 2σK + Pмагн. За формою запису (4) збiгається з рiвнянням, отриманим у [1], але,
на вiдмiну вiд нього, враховує магнiтний тиск зварювального струму. Позначимо через
S = πh(z)2 площу перетину краплi при довiльному z. Тодi умову (2) можна записати
в еквiвалентнiй формi
∂S
∂t
+
∂(V S)
∂z
= 0. (5)
Оскiльки lim
h→0
hz = ∞, то рiвняння вiльної поверхнi у формi h = h(z, t), яке використо-
вується в [1], призводить до певних труднощiв при чисельному iнтегруваннi рiвнянь (4), (5)
92 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2011, №6
i визначеннi кривизни поверхнi. Тому доцiльно перейти до параметричної форми запису
рiвняння поверхнi. За параметри зручно вибрати [2] довжину дуги s краплi, яка вiдрахо-
вується вiд кiнчика краплi (z = −Ld), i кут θ, який утворює дотична до поверхнi краплi
з вiссю z (див. рис. 1). У змiнних s, θ, h вирази для K1, K2 мають вигляд: K1 = dθ/ds,
K2 = h−1 sin θ, а рiвняння, що зв’язують змiннi h, z iз змiнними s, θ, записуються так:
∂z
∂s
= sin θ,
∂h
∂s
= cos θ. (6)
Рiвняння (4), (5) доповнимо граничними i початковими умовами
V (−Ld, t) = −dLd
dt
, V (0, t) = −ve, h(−Ld, t) = 0, h(0, t) = a, (7)
h(z, 0) = h0(z), V (z, 0) = 0, z ∈ (−L
(0)
d
, 0), (8)
де ve — лiнiйна швидкiсть плавлення електрода; L
(0)
d — висота початкової краплi, об’єм якої
вибирався досить малим, а форма h0 = h0(z) розраховувалася за рiвноважною моделлю.
Введемо безрозмiрнi змiннi
z =
z
a
, h =
h
a
, s =
s
Sd
, S =
S
a2
, Ld =
Ld
a
, K = aK,
t = t
√
g
a
, V = V
1√
ga
, χ =
3νρ
√
ga
σ
,
де Sd — поточна довжина дуги краплi. В цих змiнних наближена гiдродинамiчна модель
формування краплi записується таким чином:
γ
(
1 +
DV
Dt
)
= −∂(2K + Pмагн)
∂z
+ χ
1
h2
∂
∂z
(
h2
∂
∂z
V
)
, −Ld < z < 0, (9)
∂S
∂t
+
∂(SV )
∂z
= 0, −Ld < z < 0, (10)
∂z
∂s
= Sd sin θ,
∂h
∂s
= Sd cos θ, 0 < s < 1, (11)
θ(s, t)|s=0 = 0, h(s, t)|s=0 = 0, z(s, t)|s=1 = 0, h(s, t)|s=1 = 1,
V (s, t)|s=0 = −dLd
dt
, V (s, t)|s=1 = − ve√
ga
,
(12)
де D/Dt = ∂/∂t + V ∂/∂z — субстанцiйна похiдна; Pмагн = Pмагнa/σ — безрозмiрний маг-
нiтний тиск. У моделi (9)–(12) як незалежнi змiннi виступають безрозмiрний час t i без-
розмiрна довжина дуги s, а шуканими характеристиками є функцiї V , θ, z, h, а також
параметр Sd.
Зробимо деякi припущення стосовно протiкання електричного струму в краплi. У пер-
шому наближеннi приймемо, що вектор щiльностi струму має одну вiдмiнну вiд нуля аксi-
альну компоненту jz , величина якої не залежить вiд r i за межами анодної плями обернено
пропорцiйна площi перетину краплi площиною z = const. Також вважатимемо, що зварю-
вальна дуга “прив’язується” до краплi через анодну пляму радiусом Rp. У плазмi стовпа
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2011, №6 93
Рис. 2. Порiвняння розрахункової i експериментальної форм водяної краплi
дуги, яка примикає до анодної плями, покладемо, що зварювальний струм розтiкається
у конусi iз заданим кутом розкриття β. У такому випадку розподiл аксiальної компоненти
щiльностi струму можна записати у виглядi
jz(z) =
I
πh2
, 0 > z > zp, 0 < r < h,
I
πR2
a
, zp > z > −Ld, 0 < r < Ra,
де Ra(z) = Rp + (zp − z) tg β — поточний радiус розкриття. Визначимо силу Лоренця ~F =
= ~j × ~B. Маємо Fr = −µ0µ
r
2
j2z , Fz = −µ0µ
r2
8
∂j2z
∂z
, де µ — магнiтна проникнiсть металу;
µ0 — унiверсальна магнiтна постiйна. Оскiльки Fz є величина порядку O(r2), то її можна
не брати до уваги. При таких гiпотезах магнiтний тиск розраховується за формулою
Pмагн =
µ0µ
4
I2
π2h2
, 0 > z > zp,
µ0µ
4
I2
π2R2
a
, zp > z > −Ld.
Задача (9)–(12) розв’язувалася методом скiнченних рiзниць з апроксимацiєю субстанцiй-
них похiдних на локальних лагранжевих сiтках [5]. На кожному кроцi за часом розв’язок
системи нелiнiйних рiзницевих рiвнянь знаходився методом Ньютона.
Для верифiкацiї наближеної гiдродинамiчної моделi (9)–(12) скористаємося результа-
тами спостереження [3] за формуванням водяної краплi при повiльному витiканнi води
iз трубки дiаметром 5,2 мм. На рис. 2 наведенi розрахунковi i експериментальнi контури
краплi на стадiї формування, яка безпосередньо передувала вiдриву. Як видно з рисунку,
результати розрахункiв з високою точнiстю збiгаються з експериментальними даними. Ана-
логiчний результат був отриманий ранiше в роботi [4]. Вiдзначимо, що тривалiсть обчислень
за наближеною моделлю у 100 разiв менше, нiж того вимагає розрахунок динамiки фор-
мування краплi, виходячи з повної системи рiвнянь гiдродинамiки (1)–(4) за її реалiзацiї
за допомогою пакету ANSYS-CFX.
94 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2011, №6
Рис. 3. Динамiка формування краплi на кiнцi плавкого електрода: а — без врахування магнiтного тиску
(a = 0,8 мм, ve = 4,3 м/хв); б — з урахуванням магнiтного тиску при зварюваннi на постiйному струмi
(a = 0,8 мм, ve = 10,5 м/хв, I = 180 A); в — з урахуванням магнiтного тиску при iмпульсно-дуговому
зварюваннi (a = 0,6 мм, ve = 8,4 м/хв)
Рис. 3 демонструє результати розрахунку динамiки формування краплi електродного
металу для a = 0,8 мм. Розрахунки велися при таких числових значеннях параметрiв мо-
делi: σ = 1,8 Н/м, ρ = 7800 кг/м3, швидкiсть подачi дроту, його дiаметр i зварювальний
струм варiювалися. Якщо не брати до уваги вплив магнiтного тиску, то розмiр краплi еле-
ктродного металу, так само, як i в разi рiвноважної моделi, виявляється неправдоподiбно
великим (див. рис. 3, а). Для врахування магнiтного тиску (рис. 3, б ) покладемо, що радiус
анодної плями дорiвнює поточному максимальному радiусу краплi. Розрахований за цих
умов дiаметр краплi у момент її вiдриву становить величину порядку 2 мм, що бiльшою
мiрою вiдповiдає експериментальним даним.
Прослiдкуємо вплив iмпульсу струму на поведiнку краплi. Модульований струм зада-
вався прямокутними iмпульсами з частотою 50 Гц i тривалiстю iмпульсу T = 0,004 с. Вiд-
значимо, що магнiтний тиск досягає мiнiмуму в тих перетинах краплi, де щiльнiсть струму
мiнiмальна. У зв’язку з цим на рiзних стадiях формування краплi об’ємна аксiальна сила,
що створюється градiєнтом магнiтного тиску, може змiнювати як величину, так i напря-
мок дiї. У тому випадку, коли дуга охоплює краплю повнiстю, вказана сила направлена
до кiнчика краплi. Навпаки, якщо радiус прив’язки дуги менше максимального радiуса
краплi, об’ємна аксiальна сила змiнює напрямок: поблизу кiнчика краплi вона збiгається
з напрямом сили тяжiння, а в нижнiй частинi краплi дiє в протилежному напрямi. Саме
така ситуацiя реалiзується, якщо покласти, що радiус прив’язки дорiвнює радiусу електро-
да (див. рис. 3, в). Пiд дiєю цiєї сили в момент збудження iмпульсу (t = 0,012 с, рис. 3, в)
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2011, №6 95
спочатку крапля, яка за формою утворюється близькою до сферичної, деформується, пiд-
тягуючись ближче до електрода. Подiбний ефект спостерiгається при вiдеозаписi процесу
формування краплi в умовах iмпульсно-дугового зварювання. Вiдзначимо, що не завжди
одного iмпульсу струму буває досить для вiдриву краплi (як, наприклад, у наведеному на
рис. 3, в обчислювальному експериментi).
Проведений порiвняльний аналiз рiзних пiдходiв до математичного описання процесу
формування краплi електродного металу показує, що необхiдними умовами для адекват-
ного прогнозування характеристик процесу переносу крапель при дуговому зварюваннi
плавким електродом є врахування в моделi гiдродинамiчних процесiв i дiї на рiдкий метал
електромагнiтної сили. Альтернативою повної гiдродинамiчної моделi краплi може висту-
пати наближена асимптотична модель, яка дозволяє прогнозувати з достатньою точнiстю
крапельний перенос електродного металу, витрачаючи на це в сотнi разiв меншi обчислю-
вальнi ресурси, нiж при реалiзацiї моделi на базi повної системи рiвнянь гiдродинамiки.
Важливим чинником, що визначає розмiр крапель i частоту їх перенесення, є силова дiя
електромагнiтного поля, яка особливо сильно проявляється при зварюваннi модульованим
струмом.
1. Eggers J., Dupont T.F. Drop formation in a one-dimensional approximation of the Navier–Stokes equa-
tions // J. Fluid Mech. – 1994. – 262. – P. 205–221.
2. Wente H. The stability of the axially symmetric pendent drop // Pacific J. of Math. – 1980. – 88, No 2. –
P. 421–470.
3. Peregrine D.H., Shoker G., Symon A. The bifurcation of liquid bridges // J. Fluid Mech. – 1990. – 212. –
P. 25–39.
4. Семенов А., Демченко В., Кривцун И. и др. Моделирование процесса формирования капли элект-
родного метала // Тез. докл. Пятой междунар. конф. “Математич. моделирование и информац. техно-
логии в сварке и родств. процессах”, 25–28 мая 2010. – Кацивели, Украина / Под ред. В. И. Махненко. –
Киев: ИЭС им. Е.О. Патона НАН Украины, 2010. – С. 53.
Надiйшло до редакцiї 28.10.2010Iнститут електрозварювання iм. Є.О. Патона
НАН України, Київ
Corresponding Member of the NAS of Ukraine I. V. Krivtsun, О. P. Semenov,
V. F. Demchenko
To the theory of electrode metal droplet formation in gas metal arc
welding
The article deals with an approximate mathematical model of the electrode metal droplet forma-
tion in consumable arc welding, allowing for the hydrodynamics of a melt under the influence of
gravity, surface tension, and electromagnetic forces of the welding current. Comparison with the
experimental data reveals that the model allows predicting the droplet shape evolution throughout
all the stages of droplet formation with high accuracy, while the calculation time is considerably
decreased in contrast with the model which is based on the full system of Navier–Stokes equations.
The effect of the magnetic pressure on characteristics of the electrode metal droplet transfer is
investigated.
96 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2011, №6
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-37805 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1025-6415 |
| language | Ukrainian |
| last_indexed | 2025-12-01T17:30:18Z |
| publishDate | 2011 |
| publisher | Видавничий дім "Академперіодика" НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Крівцун, І.В. Семенов, О.П. Демченко, В.Ф. 2012-10-22T17:01:50Z 2012-10-22T17:01:50Z 2011 До теорії формування крапель електродного металу при дуговому зварюванні плавким електродом / І.В. Крівцун, О.П. Семенов, В.Ф. Демченко // Доп. НАН України. — 2011. — № 6. — С. 90-96. — Бібліогр.: 4 назв. — укр. 1025-6415 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/37805 621.791.75 Запропоновано наближену математичну модель формування краплі електродного металу при дуговому зварюванні плавким електродом, що враховує гідродинаміку розплаву під дією сили тяжіння, поверхневого натягу та електромагнітної сили зварювального струму. Шляхом порівняння з експериментальними даними встановлено, що модель з високою точністю дозволяє прогнозувати динаміку зміни форми краплі на всіх стадіях її формування, а тривалість розрахунків значно скорочується порівняно з моделлю, яка грунтується на повній системі рівнянь Нав'є–Стокса. Досліджено вплив магнітного тиску на характеристики переносу крапель електродного металу. The article deals with an approximate mathematical model of the electrode metal droplet formation in consumable arc welding, allowing for the hydrodynamics of a melt under the influence of gravity, surface tension, and electromagnetic forces of the welding current. Comparison with the experimental data reveals that the model allows predicting the droplet shape evolution throughout all the stages of droplet formation with high accuracy, while the calculation time is considerably decreased in contrast with the model which is based on the full system of Navier–Stokes equations. The effect of the magnetic pressure on characteristics of the electrode metal droplet transfer is investigated. uk Видавничий дім "Академперіодика" НАН України Доповіді НАН України Матеріалознавство До теорії формування крапель електродного металу при дуговому зварюванні плавким електродом To the theory of electrode metal droplet formation in gas metal arc welding Article published earlier |
| spellingShingle | До теорії формування крапель електродного металу при дуговому зварюванні плавким електродом Крівцун, І.В. Семенов, О.П. Демченко, В.Ф. Матеріалознавство |
| title | До теорії формування крапель електродного металу при дуговому зварюванні плавким електродом |
| title_alt | To the theory of electrode metal droplet formation in gas metal arc welding |
| title_full | До теорії формування крапель електродного металу при дуговому зварюванні плавким електродом |
| title_fullStr | До теорії формування крапель електродного металу при дуговому зварюванні плавким електродом |
| title_full_unstemmed | До теорії формування крапель електродного металу при дуговому зварюванні плавким електродом |
| title_short | До теорії формування крапель електродного металу при дуговому зварюванні плавким електродом |
| title_sort | до теорії формування крапель електродного металу при дуговому зварюванні плавким електродом |
| topic | Матеріалознавство |
| topic_facet | Матеріалознавство |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/37805 |
| work_keys_str_mv | AT krívcunív doteorííformuvannâkrapelʹelektrodnogometalupridugovomuzvarûvanníplavkimelektrodom AT semenovop doteorííformuvannâkrapelʹelektrodnogometalupridugovomuzvarûvanníplavkimelektrodom AT demčenkovf doteorííformuvannâkrapelʹelektrodnogometalupridugovomuzvarûvanníplavkimelektrodom AT krívcunív tothetheoryofelectrodemetaldropletformationingasmetalarcwelding AT semenovop tothetheoryofelectrodemetaldropletformationingasmetalarcwelding AT demčenkovf tothetheoryofelectrodemetaldropletformationingasmetalarcwelding |