Реологические модели вторичных разломов и перспектива прогнозирования структурных ловушек углеводородов

Реологические движения имеют определяющее значение в понимании генезиса структур. В работе предложена новая математическая модель генезиса структур сдвиговой тектоники, позволяющая с позиций геодинамики прогнозировать перспективные области транзита и формирования ловушек УВ. Реолог...

Ausführliche Beschreibung

Gespeichert in:

Bibliographische Detailangaben
Veröffentlicht in:	Геология и полезные ископаемые Мирового океана
Datum:	2010
Hauptverfasser:	Занкевич, Б.А., Маслов, Б.П., Кочелаб, В.В.
Format:	Artikel
Sprache:	Russisch
Veröffentlicht:	Відділення морської геології та осадочного рудоутворення НАН України 2010
Schlagworte:	Моделирование тектонических процессов
Online Zugang:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/44852
Tags:	Tag hinzufügen Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Zitieren:	Реологические модели вторичных разломов и перспектива прогнозирования структурных ловушек углеводородов / Б.А. Занкевич, Б.П. Маслов, В.В. Кочелаб // Геология и полезные ископаемые Мирового океана. — 2010. — № 1. — С. 61-73. — Бібліогр.: 18 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

_version_	1860258485847982080
author	Занкевич, Б.А. Маслов, Б.П. Кочелаб, В.В.
author_facet	Занкевич, Б.А. Маслов, Б.П. Кочелаб, В.В.
citation_txt	Реологические модели вторичных разломов и перспектива прогнозирования структурных ловушек углеводородов / Б.А. Занкевич, Б.П. Маслов, В.В. Кочелаб // Геология и полезные ископаемые Мирового океана. — 2010. — № 1. — С. 61-73. — Бібліогр.: 18 назв. — рос.
collection	DSpace DC
container_title	Геология и полезные ископаемые Мирового океана
description	Реологические движения имеют определяющее значение в понимании генезиса структур. В работе предложена новая математическая модель генезиса структур сдвиговой тектоники, позволяющая с позиций геодинамики прогнозировать перспективные области транзита и формирования ловушек УВ. Реологічні процеси мають визначальне значення для розуміння генезису, морфології та просторового розташування структурних форм. В роботі запропоновано нову математичну модель генезису структур зсувної тектоніки зон, що дозволяє з позицій геодинаміки уточнювати перспективні області транзиту та формування пасток вуглеводнів. Rheology caused movements are definitely significant in morphology genesis of geological structural forms understanding. In this work the new mathematical model of genesis of structures of the shift tectonics is offered, allowing from geodynamics positions to define perspective areas of CH reservoir traps transit and formation.
first_indexed	2025-12-07T18:52:08Z
format	Article
fulltext	РЕОЛОГИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ВТОРИЧНЫХ РАЗЛОМОВ... ISSN 1999�7566. Геология и полезные ископаемые Мирового океана, 2010, №1 61 МОДЕЛИРОВАНИЕ ТЕКТОНИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ © Б.А. Занкевич, Б.П. Маслов, В.В. Кочелаб, 2010 Отделение морской геологии и осадочного рудообразования НАН Украины, Киев РЕОЛОГИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ВТОРИЧНЫХ РАЗЛОМОВ И ПЕРСПЕКТИВА ПРОГНОЗИРОВАНИЯ СТРУКТУРНЫХ ЛОВУШЕК УГЛЕВОДОРОДОВ Реологические движения имеют определяющее значение в понимании генезиса структур. В работе предложена новая математическая модель генезиса структур сдвиговой тектоники, позволяющая с позиций геоди� намики прогнозировать перспективные области транзита и формирова� ния ловушек УВ. Введение. Прогресс в изучении деформационных процессов разных масштабных уровней обеспечивается интродукцией в тектонику представ� лений и методов, например, механики сплошных неоднородных сред [2, 14, 17]. При этом важными задачами являются исследования механизмов генерации тектонических напряжений, формирования структур разруше� ния, а также ползучести при низких скоростях деформирования. В природе встречаются бесчисленные проявления [1, 5, 10] вязко�пла� стических деформаций, характерных для деформаций сдвига конечной ве� личины, широко распространенных в земной коре. Решение таких задач связано с привлечением новых геодинамических моделей твердого геоло� гического тела с неоднородностями, которые учитывают сдвиговую жест� кость межблоковых промежутков. В этой статье затронуты отдельные воп� росы, связанные с анализом геодинамических эффектов, поскольку они тесно связаны с проблемами, рассмотренными ранее в работах авторов – такими как, например, теория динамических процессов в нелинейных гео� логических структурах [18] или сдвиговые эффекты в вязко�упругой нео� днородной геологической среде [3, 4, 17]. Предлагаемая нами модель опи� сывает реологические особенности генезиса формирования дизъюнктивных структур первого и второго порядка в случае не сильно анизотропных, в частности, не слоистых геологических структур. Как известно [16], в случае деформирования твердой геологической среды с неоднородностями возникает динамическая структура, характер� ные размеры которой зависят от масштаба и скорости деформации. Эти вто� ричные структуры способны запасать механическую энергию и продлевать деформационные процессы при прекращении воздействия. Возникновение внутренней блоковой структуры придает твердой среде новые степени сво� боды и большую подвижность. Под действием напряжений происходит разрушение земной коры, развиваются процессы трещинообразования, расслоенности, разломообра� зования, образуются новые структуры разрушения. Развитие разломов и межблоковых промежутков обеспечивает непрерывный процесс деформи� рования блоковых структур земной коры. Они энергонасыщены – в блоках ЗАНКЕВИЧ Б.А., МАСЛОВ Б.П., КОЧЕЛАБ В.В. 62 ISSN 1999�7566. Геология и полезные ископаемые Мирового океана, 2010, №1 и на неоднородностях способна накапливаться упругая энергия, которая обеспечивает развитие динамических процессов. Возникающие в процессе самоорганизации структуры земной коры, в свою очередь, обеспечивают обмен энергией между блочными системами разного масштаба и подобие протекающих в них физических процессов в соответствии с принципом минимума энергии. Диссипативные, связанные с реологическими явлени� ями, структурообразующие процессы в такой среде определяются явлени� ями на контактных поверхностях и межблоковых промежутках [5, 13]. Помимо масштабного фактора следует отметить две важнейших ха� рактеристики, имеющие значение для дальнейших тектонофизических построений макроскопического уровня. Это, во�первых, зависимость от времени, которая указывает на постепенный характер накопления текто� нических деформаций, приводящих к появлению и развитию разломных зон. Во�вторых, это параметр ширины зоны, подчеркивающий, что поня� тие разлом не ограничивается линией сместителя – генетически связанные с формированием разлома пластические и разрывные деформации охваты� вают значительные объемы горных пород. Чтобы подчеркнуть условность границ разломов, используется понятие зоны динамического влияния раз� лома. Это область деформирования, связанная с образованием разлома и движением по нему, в пределах которой породы подвергаются более или менее выраженным реологическим и структурным изменениям. Основные подходы и формулировка проблемы. На основе анализа ре� зультатов экспериментов и натурных исследований весь процесс формиро� вания разломной зоны разделяют на четыре стадии: пликативную, раннюю дизъюнктивную, позднюю дизъюнктивную и стадию полного разрушения. Эволюция любой разломной зоны, независимо от ранга, характеризу� ется определенной последовательностью появления и развития пластичес� ких и разрывных деформаций. На момент заложения зоны в ее пределах формируются пликативные структуры, а в дальнейшем – преимущественно разрывные. Развитие последних происходит путем прорастания и соедине� ния мелких дизъюнктивов, появившихся на начальных отрезках разрыво� образования, в более крупные. Они в дальнейшем также соединяются друг с другом и увеличиваются в размерах до тех пор, пока их слияние не приведет к формированию в центральной части единой зоны магистрального разры� ва, которая рассекает деформируемый объем. Магистральный разрыв пред� ставляет собой зону тектонитов, традиционно ассоциируемую с понятием разлома или разломной зоны. Однако ширина зоны значительно меньше, чем у области проявления разрывов, предшествующих её формированию. Все разрывы, сформированные в области динамического влияния до появления магистрального разрыва, называются опережающими. Дальней� шие сдвиговые смещения вдоль магистрального разрыва приводят за счет сил трения к формированию оперяющих разрывов, которые имеют подчи� ненное значение в структуре разломной зоны. Кроме того, в разломной зоне существует группа дизъюнктивов, формирование которых определяется кинематической необходимостью для осуществления перемещений по опе� режающим и оперяющим нарушениям, а также возникновением гравита� ционных эффектов по краям приподнятых блоков. Такие разрывы получи� РЕОЛОГИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ВТОРИЧНЫХ РАЗЛОМОВ... ISSN 1999�7566. Геология и полезные ископаемые Мирового океана, 2010, №1 63 ли название сопутствующих. По своим масштабным характеристикам структурой первого порядка в разломной зоне является магистральная раз� ломная поверхность, а более мелкие опережающие, оперяющие и сопут� ствующие разрывы представляют дизъюнктивы второго порядка, или “вто� ричные” разломы. Сопоставление направлений вторичных разрывов в сдвиговых текто� нофизических моделях с таковыми в природных разломных зонах, прове� денное на уровне структурных диаграмм [4, 12], выявляет аналогию в раз� двоении максимумов на диаграммах. Предполагается, что такое раздвое� ние связано с действием различных механизмов вторичного структурооб� разования в парагенезах. Анализ отмеченных эффектов привел к разработ� ке математической модели, изложенной в статье далее. Таким образом, раз� двоение вторичных максимумов стимулировало поиски и обоснование ме� ханизмов его образования и, в значительной степени, определило цели и задачи настоящей статьи. Медленные, долговременные движения (тектонические потоки) в структурах земной коры сопровождаются дезинтеграцией среды и харак� теризуются устойчивыми режимами деформирования [11, 13]. Это может быть объяснено тем, что природные твердые тела больших размеров при очень медленном деформировании, хотя и сохраняют локально упругие свойства, в целом ведут себя в субрегиональном масштабе как вязко�пла� стичные “неразрывные” тела, включающие внутренние дислокации со� ответствующего масштаба. Деформационный процесс в соответствии с принципом минимума энергии из всего многообразия неоднородностей связан прежде всего со зна� чимыми неоднородностями. Для неоднородностей, размеры которых соиз� меримы с размером геологических тел, деформация с постоянной скорос� тью будет происходить без хрупкого разрушения материала, т.е. из�за эф� фекта релаксации все возникающие при деформировании напряжения не смогут вырасти до предельной величины. Другими словами, для геологи� ческого тела можно подобрать такую низкую скорость деформации, при которой оно разрушаться не будет. При высокой скорости деформации дополнительные неупругие на� пряжения, складываясь с упругими, приводят к увеличению жесткости твердого тела, а в некоторых случаях и к увеличению эффективной проч� ности материала, которую обычно истолковывают как динамическую прочность. Механическое поведение геологического твердого тела в соответствии с предлагаемой нами моделью качественно отличается от привычного его описания в традиционной инженерной и геологической практике. Действи� тельно, структурирование геологического твердого тела с неоднородностя� ми происходит уже на самой начальной стадии деформирования, когда обо� значаются механически значимые неоднородности, и, следовательно, у тела в качестве характеристики появляется ранжированная система масштабных уровней, что позволяет отличить его от другого такого же по вещественному составу тела, но подвергнутому деформированию с другой скоростью [5, 13]. ЗАНКЕВИЧ Б.А., МАСЛОВ Б.П., КОЧЕЛАБ В.В. 64 ISSN 1999�7566. Геология и полезные ископаемые Мирового океана, 2010, №1 Одинаковые по реологическим параметрам геологические тела в за� висимости от скорости деформации и своего размера могут иметь различ� ные необратимые изменения формы при одинаковых, небольших по срав� нению с пределом прочности, напряжениях. Разрушение может начинать� ся как при нагружении, так и при разгрузке в зависимости от развития реологического процесса во времени. Фрагментация литосферы на блоки и пластины отображает как про� цессы релаксации напряжений при внутренних и внешних энергообмен� ных процессах, так и особенности процессов деформирования при различ� ном термодинамическом и флюидно�газовом режиме. Каждому специфи� ческому виду механических движений отвечает и свой конкретный масш� табный уровень в блочной иерархии, отображающийся в макроструктуре, мезоструктуре и микроструктуре. Поведение реальных геоматериалов при разрушающих или длительно действующих напряжениях рассматривает� ся с точки зрения нового направления геодинамики – реологии сдвиговой тектоники многомасштабных геологических структур. Мы предполагаем, что непосредственно перед образованием разрыв� ной структуры в геологической среде образуется специфическая первич� ная структура, состоящая из прочных областей и области сдвиговой ползу� чести. Она формируется в процессе подготовки образования разлома [3] как реакция геологической среды на длительную нагрузку. Квазихрупкому разрушению предшествуют интенсивные вязко�пластические процессы, образование фронтов дефектности, которые распространяются от концов микротрещин и подготавливают геологическую структуру к образованию вторичных структур. Движения и деформации литосферы приводят, в том числе, к т.н. “внезапным” разрывным нарушениям, например, землетря� сениям с высвобождением значимого количества упругой энергии. Экспе� рименты по разрушению горных пород [1,12] при циклических или дли� тельных воздействиях подтверждают факт зарождения и накопления раз� личного типа микроповреждений и дальнейшего развития доминантной трещины, которая и является основной непосредственной причиной воз� никновения разлома. В образце горной породы, подверженном длительной или циклической нагрузке, на различных внутренних дефектах зарожда� ются и растут трещины различного размера, пока одна из трещин, в ре� зультате роста, не становится доминантной. Эта доминантная трещина яв� ляется критической в том смысле, что при достижении ею определенной длины l0 она становится неустойчивой и распространяется с неограничен� ной скоростью, практически мгновенно. Определение момента разрушения геологического массива является одной из центральных проблем геодина� мики как с целью предсказания возможных опасных процессов, например, землетрясений, так и для моделирования механизма деформирования. В модели разрушения хрупких материалов Гриффитса [13, 14] пред� полагается, что коэффициент интенсивности напряжений K на фронте тре� щины может быть параметром, используемым для сравнения с жесткос� тью разрушения Kc, при определении критического момента t* разруше� ния твердого реологического тела с первичной трещиной [16]. Однако в ре� альности разрушение геологического тела не может быть описано такой мо� РЕОЛОГИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ВТОРИЧНЫХ РАЗЛОМОВ... ISSN 1999�7566. Геология и полезные ископаемые Мирового океана, 2010, №1 65 делью роста одной трещины. На практике скорее наблюдается одновремен� ный рост многих, достаточно малых трещин, их слияние и, в результате, об� разование макроскопической или доминантной трещины�разрыва [3, 4]. Реологические эффекты в развитии вторичных структур. Закономер� ности природных деформаций могут быть адекватно описаны с привлече� нием современных методов структурной геологии, геодинамики, механи� ки сплошной среды. Следует отметить концепцию тектонических потоков [11], разработанную на основе именно гидродинамических моделей. В тек� тонических низкоскоростных, безинерционных течениях значимыми яв� ляются не только вязкие (объект гидродинамики), но и пластические (ме� ханика сплошной среды) составляющие. Но общая система уравнений вяз� ко�пластичности в целом принципиально отлична от уравнений вязкого течения. Она дает возможность описать течение твердой геологической сре� ды, а не только ее жидкой компоненты. Структурные особенности разло� мов разного типа можно изучить в рамках модели твердого тела. Сам мо� мент образования разлома обычно связывают [16] с упругим процессом раз� рушения, который происходит на фоне накопленных вязко�пластических деформаций. Одним из главных процессов, вызывающих напряженное состояние в земной коре и мантии, является термогравитационная неустойчивость ве� щества мантии до глубин 2900 км. В особенности астеносферного слоя, в ко� тором вязкость на 2–3 порядка меньше, чем в вышележащих слоях верхней мантии и земной коры. Результаты исследований глубинного строения земной коры (сейсми� ческие, магнитоэлектрические, с помощью сверхглубокого бурения) пока� зывают, что кора обладает сложной слоистой структурой и составлена из чередующихся жестких сейсмически прозрачных и непрозрачных подат� ливых слоев. По комплексу геофизических данных податливые слои отож� дествляются с трещиновато�пористыми, насыщенными флюидами слоями. Объем этих вод достаточно велик и по некоторым данным соизмерим с объе� мом вод Мирового океана. Такое количество воды оказывает значительное влияние на все геологические процессы в коре. Естественно, что наиболь� шее влияние флюидов – в трещиноватых и сильно проницаемых зонах, к которым относятся ловушки УВ. Экспериментальные исследования глубинного строения земной коры подтверждают, что одни и те же горные породы в пределах верхней коры ведут себя по�разному в зависимости от глубины. С глубиной, с увеличени� ем всестороннего давления изменяется угол между плоскостью разруше� ния и направлением максимального главного напряжения. При максималь� ном значении пористости происходит полное разрушение скелета, при ми� нимальном – изменяются реологические свойства скелета и режим хруп� кого разрушения сменяется длительным, вязким разрушением. Поэтому предполагаем, что внутри разломов трещиноватая среда описывается диаг� раммой деформирования вязко�пластического тела [13]. При исследовании напряжений в геологических породах часто ока� зывается, что три главных напряжения не равны между собой. В этом слу� чае удобно представлять напряженное состояние в виде суммы тензора ша� ЗАНКЕВИЧ Б.А., МАСЛОВ Б.П., КОЧЕЛАБ В.В. 66 ISSN 1999�7566. Геология и полезные ископаемые Мирового океана, 2010, №1 ровых напряжений (литостатического давления) и тензора девиатора (диф� ференциальных напряжений). Изменение литостатического давления при� водит к изменению объема тела – при закрытии и открытии пор и трещин в породах или при резком изменении компактности кристаллической струк� туры составляющих минералов за счет т.н. фазовых переходов. Дифферен� циальные напряжения приводят к значительным сдвиговым деформаци� ям твердых тел и их разрушению – структурообразованию на разных мас� штабных уровнях. Геодинамическое моделирование образования разрывных структур. Считают, что Галилей был первым, кто обратил внимание на микродефек� ты как на первопричины разрушения [16]. Однако ученые более позднего времени Кулон, Мариотт, Мор и другие – рассматривали разрушение как спонтанный акт, не анализируя вопросы внутренней структуры. По суще� ству следующий шаг был сделан только в 1920 г. в работах Гриффитса, когда он ввел понятие поверхностной энергии разрушения, пропорциональной площади вновь образовавшихся поверхностей, и решал вопрос о распрост� ранении трещины из уравнения энергетического баланса. Следует отметить, что в настоящее время разработано огромное поле задач физики образова� ния макродефектов в структурной геологии [1, 11, 12, 16]. В настоящей работе предлагается метод геодинамического моделиро� вания процесса формирования разлома в нелинейной вязко�упругой геоло� гической среде с учетом того, что ее характеристики зависят от меры на� копленной поврежденности. Если микроповреждения достаточно многочис� ленны, то их можно рассматривать равномерно или случайно распределен� ными по некоторой области массива. Предсказание момента t* образова� ния разлома является одной из центральных проблем геодинамики, свя� занных с пониманием механизма образования УВ ловушек и проектирова� ния оптимальных технологий их поиска и промышленной разработки [15]. Мера континуальной поврежденности D формально может рассмат� риваться как уменьшение площади поперечного сечения геологической структуры в результате развития микроповрежденности. Тогда можно вве� сти эквивалентное напряжение [2, 6, 14] /(1 ),D (1) а момент разрушения отождествить с достижением параметром поврежден� ности значения D = 1. Процесс накопления поврежденности стохастический по своей при� роде, поэтому наблюдается большой статистический разброс имеющихся в литературе данных. Используем далее гипотезу эквивалентности упругой энергии первичной структуры в начальном состоянии и поврежденного гео� материала 1 1 . 2 2 e e (2) Здесь σ – тензор напряжений, e – тензор конечных деформаций [13, 17], тильдой помечены эффективные характеристики [2, 8]. При этом σ = E(x,t) e + G(e,x,t) e, (3) РЕОЛОГИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ВТОРИЧНЫХ РАЗЛОМОВ... ISSN 1999�7566. Геология и полезные ископаемые Мирового океана, 2010, №1 67 где E(x,t), G(e,x,t) – тензорные функции релаксации неоднородной нели� нейной геологической среды [17]. Тогда главным вопросом является возможность существования раз� рывных перемещений, удовлетворяющих условию (3), но с меньшей энер� гией (2), чем однородное решение. Если свободная от напряжений конфи� гурация элементарного объема в точке перешла в новую форму, описывае� мую полем деформаций (x, ),T abe t то определяющие соотношения (3) записы� ваются в виде [8] ( ).Tijab ij ab abE e e (4) Здесь ( ) ( )( ),ijab ij ab ia jb ib jaE t t ( ) 2/3 ( ),t K t K – упругий модуль объемного сжатия, μ(t) – функция релаксации напря� жений сдвига [5, 17]. Такая модель реологического поведения геологической среды не пред� полагает изменения упругости вследствие появления поля деформаций трансформации. Таким образом, формально некоторый элемент источни� ка предполагается свободным от напряжений, если деформации в нем рав� ны введенным ранее деформациям трансформации .T ab abe e Общие модели трещин или разрывов, представляемые как поверхности нарушения непре� рывности поля перемещений, также в пределе могут быть описаны как рас� пределения поля (x, )T abe t в узкой зоне. Если положить толщину зоны транс� формации стремящейся к нулю, то соответствующие компоненты будут стремиться к бесконечности так, что возникает разрыв перемещений, эк� вивалентный явлению разрушения. В земной коре приоритетными объектами исследований являются раз� норанговые разрывные дислокации, разломные зоны с нарушением сплош� ности, возникающие в случае превышения предела прочности пород при тектонических напряжениях. Согласно предлагаемой модели процесс фор� мирования таких зон делим на три стадии: раннюю дизъюнктивную, свя� занную с накоплением микроскопической поврежденности, позднюю дизъ� юнктивную и стадию полного разрушения. Рассматриваем трещину сдвига длиной 2l в трехмерной геологичес� кой среде с реономными свойствами, которая находится под действием на� пряжений сдвига τ(t). Трещину (разрыв) рассматриваем как узкую щель с радиусом кривизны на фронте ρ, считая этот радиус структурной перемен� ной. На продолжении фронта трещины образуется концевая зона длиной λ(l), где сосредоточены все неупругие эффекты. Вне концевой зоны матери� ал считается упругим. Эти предположения соответствуют обычным пред� ставлениям о пластичном материале, рассматриваемом в постановке линей� ной теории разрушения [13, 14]. Размеру трещины задаем малое прираще� ние по обобщенной координате l, представляющей собой половину длины доминантной трещины и вычисляем величину вариации dI высвобождае� мой энергии dI = (G – R) dl, (5) ЗАНКЕВИЧ Б.А., МАСЛОВ Б.П., КОЧЕЛАБ В.В. 68 ISSN 1999�7566. Геология и полезные ископаемые Мирового океана, 2010, №1 где R – обобщенная сила сопротивления, G – обобщенная сила, которая раз� вивает трещину и в случае трещины типа Гриффитса имеет вид 2 . 2 s l G (6) Здесь в отличие от моделей классической линейной механики разрушения, ( )t – эквивалентная функция релаксации сдвига [16] поврежденного материала. Вследствие наличия поврежденности D на фронте трещины и вызванной ею деградации реологических характеристик, существенным есть определение влияния этих параметров на уменьшение концентрации напряжений. Это в конечном счете приводит к изменению вероятных уг� лов ориентации вторичных разломных структур. Будем предполагать, что скорость накопления поврежденности зави� сит только от напряжений сдвига, тогда уравнения типа (2) запишутся в виде ( ). D f t (7) Это уравнение для меры повреждений D(x,t) на продолжении x l тре� щины, а эквивалентное напряжение в окрестности вершины трещины σ вы� числено соответственно при максимальных значениях номинального на� пряжения max t и min .t Обобщенная сила сопротивления развитию трещины R(D,t) зависит от меры предварительной поврежденности: 0 1 10 ( , ) ( ) [ ( , )] , t D x t D x f x t dt (8) где D0(x) характеризует начальное распределение микроповреждений. Ус� ловие роста трещины записывается в виде [ ( ), ( )] ( , ),G l t t R D t (9) При этом в начальный момент времени трещина субравновесная, по� этому при достаточно малых t > 0 справедливо неравенство 0[ , ( )] ( , ),G l t R D t где l0 – начальный размер трещины. Первое достижение равенства 0[ , ( )] ( , )G l t R D t (10) означает «страгивание» трещины. Корень t = t* уравнения (9) при l = l0 соответствует окончанию инкубационной стадии. В квазистационарном приближении, учитывая (8), имеем [7, 8] 1 0 0( ) { [ ( ) , ]}. dl D t D f l t t dt (11) Тут D0 – мера микроповреждений в отдаленном геологическом поле, в точ� ке 0x l t , причем размер λ 0 берется из отрезка [0,λ]. Подстановка (11) в РЕОЛОГИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ВТОРИЧНЫХ РАЗЛОМОВ... ISSN 1999�7566. Геология и полезные ископаемые Мирового океана, 2010, №1 69 (9) приводит к дифференциальному уравнению относительно длины тре� щины l(t). Рассмотрим квазистационарный рост трещины сдвига, при котором для t > t* везде dl/dt > 0, при этом изменение длины трещины и уровня нагрузки достаточно мало для того, чтобы им можно было пренебречь. Тог� да формула (11) при D0 = 0 упрощается и принимает вид 1 ( ) ( ) . m D dl K t D t dt K (12) Подставляя (8), (12) в условие равновесия (9) и учитывая (10), полу� чаем дифференциальное уравнение относительно длины сдвигового разло� ма l(t): . m D dl K dt K (13) При этом min 0,K max c,K K причем все указанные параметры являют� ся функциями трехмерного напряженного состояния [2] в окрестности вер� шины разлома. Решение скалярного уравнения (13) предполагает предварительный анализ трехмерного напряженного состояния в окрестности вершины тре� щины и определение коэффициента концентрации напряжений на поверх� ности разлома [6]. В результате нами установлено существование в окрест� ности окончания первичного разлома (x = l0) двух секторов, определяющих наиболее вероятные направления развития вторичных разломов. При этом один из них (помеченный 1 на рис. 2) соответствует области образования хрупких разрушений, совпадающих во времени с моментом приложения стресса. Вторая область критериально соответствует случаю, акцентирован� но рассмотренному в данной публикации, а именно – процессу постепенно� го накопления нарушений сплошности в геологической структуре с реоло� гическими свойствами и образованию вторичных сдвиговых разломов в исторически более поздние моменты времени. Обсуждение возможных геологических приложений. Предложенный метод анализа процесса образования вторичных структур дает возможность объяснить особенности латеральных ориентировок разломных структур прогибов Крымско�Черноморского региона (КЧР). Как уже отмечалось, диагностика локальных структур (и их проявлений в виде двойных макси� мумов на диаграммах) ранее проводилась с позиций структурно�парагене� тического анализа природных и модельных разломных зон [3, 4, 12]. С уче� том эффектов сдвиговой ползучести и долговременного, постепенного на� копления дефектности может быть уточнена интерпретация тектонических сочленений разломных систем дна Черного моря. В исследованиях разломных структур Украинского щита нами так� же обнаруживалось расщепление максимумов азимутальных диаграмм раз� ломов [3]. Этот феномен связывался с масштабным влиянием иерархичес� ки сложенных природных ансамблей структур или с пространственно�вре� менным фактором унаследования разломов. В случаях же рассмотрения ЗАНКЕВИЧ Б.А., МАСЛОВ Б.П., КОЧЕЛАБ В.В. 70 ISSN 1999�7566. Геология и полезные ископаемые Мирового океана, 2010, №1 Рис. 1. Расчетные значения амплитуды сдвиговых напряжений τ(x,y) в окрест� ности вершины (x = 0) первичной структуры сдвига [17] Рис. 2. Расчетные значения наиболее вероятных углов развития вторичных раз� ломов по отношению к направлению главного разлома квазиодноранговых либо парагенетических совокупностей разломов такое объяснение становится неполным, некорректным. Рассматриваемая в статье модель может служить обоснованием меха� низма расщепления максимумов, реально наблюдаемых в процессах раз� рушения вязко�упругих геологических структур. Логичным становится РЕОЛОГИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ВТОРИЧНЫХ РАЗЛОМОВ... ISSN 1999�7566. Геология и полезные ископаемые Мирового океана, 2010, №1 71 поиск подобных пространственно�временных соотношений разломов в природных структурных ансамблях. Такие ситуации нами выявлены, в частности, при анализе субрегиональных разломных сетей Черноморско� го региона [4]. По нашему мнению, предстоит более углубленный, структурно�пара� генетический анализ разломных зон Черноморского региона в связи с его нефтегазоносной перспективностью [3, 4, 15] с приразломным положени� ем УВ�ловушек и, вместе с тем, недостаточно изученной геодинамикой фор� мирования последних. В настоящее время основой для интерпретации ки� нематики разломов обычно являются вероятностные стереограммы/диаг� раммы напряженного состояния [3, 4]. Однако превалирующая сдвиговая составляющая напряженно�деформированного состояния, фактически яв� ляющаяся триггером тангенциальных тектонических процессов, исследо� вана недостаточно для определения достоверных прогнозных параметров разломных структур (отдельных разломов и разломных зон), обеспечива� ющих миграцию УВ и формирование залежей. Поэтому представляет боль� шой интерес анализ разломных зон в районах северо�западного шельфа Черного моря, а также Азовского моря и Керченского пролива в связи со структурным контролем УВ�носности. Так например, по картографическим материалам северо�западного шельфа Черного моря построены розы�диаграммы разломной сети, начи� ная с AR–PR фундамента для каждого из структурных ярусов. Тектони� ческая позиция региона определяется стыком глобальных структур: ВЕП и Альпийского/Средиземноморского складчатого пояса. Молодые струк� турные планы наследуют главные направления разломов фундамента; ос� тальные направления разломов интерпретируются в качестве производных от региональных, главных сдвиговых зон. Субширотное направление трас� сирует южную границу ВЕП; СЗ направление (азимут ) представлено зоной Одесского глубинного разлома, продолжающего к ЮВ линию Тейсейра– Торнквиста, т.е. трассирует здесь ЮЗ край ВЕП [3]. Объяснение генезиса выявленного на диаграммах характерного дуб� лирования максимумов (рис. 3) связано с концепцией вторичного струк� турообразования сдвиговых зон; рассматриваемая в статье модель позво� ляет аналитически описать механизм такого дублирования. Отмеченная выше аналогия предложенной теоретической модели и геологических дан� ных дает основание утверждать, что найдены директивные закономерно� сти образования вторичных разломов. Такие разломы ассоциируются с расширением спектра приоритетных направлений линейных структур, ко� торые могут быть путями миграции и ловушками УВ, созданными дефор� мациями вязкого типа. Выводы. Предложена модель формирования сдвоенного спектра вто� ричных сдвиговых разломов в вязкоупругом квазиизотропном геологичес� ком массиве, подверженном долговременным механическим/тектоническим воздействиям, что отвечает условиям директивной деформации. Отмечено влияние реологических эффектов в геологических масштабах времени. Проведен численный анализ концентрации напряжений у фронта тре� щины и структурообразующих неоднородностей на модельных материалах; ЗАНКЕВИЧ Б.А., МАСЛОВ Б.П., КОЧЕЛАБ В.В. 72 ISSN 1999�7566. Геология и полезные ископаемые Мирового океана, 2010, №1 Рис. 3. а – модельная диаграмма для простого левого сдвига (1) и для сложного сдвига с наложенным поперечным сжатием (2) [12]; б – диаграмма простирания разломов вала Анд� русова по данным сейсмических карт Черноморской впадины [4] а б найдены аналогии в геологических средах с достаточно выраженными рео� логическими свойствами. Мерой «реологичности» среды может являться угол между направлениями расщепляющихся максимумов. При этом раз� дельно оценен вклад деформаций ползучести и сдвиговых смещений раз� рывного типа. Предложенная модель расширяет перспективы зонального и локаль� ного прогнозирования залежей УВ, способствуя расшифровке геодинами� ческих механизмов образования структуры долгоживущих и циклических ловушек (при)разломного типа в геологических обстановках КЧР. 1. Белоусов В.В. Структурная геология. Москва, МГУ, 1971, 278 с. 2. Вижва С.А., Маслов Б.П., Продайвода Г.Т. Эффективные упругие свойства не� линейных многокомпонентных геологических сред. Геофизический журнал, 2005. – №6. – С. 86–96. 3. Занкевич Б.А., Шафранская Н.В. Геодинамическая позиция зоны газовых фа� келов северо�западной части Черного моря // Геология и полезные ископае� мые Мирового океана, 2009.— № 3. – С. 35–54. 4. Занкевич Б.О., Токовенко В.С., Трохименко Г.Л., Шафранська Н.В. Структура й перспективи ВВ–носності валу Андрусова Чорноморської западини. Геоло� гия и полезные ископаемые Мирового океана, 2007.— № 4. – С. 35–43. 5. Кукал З. Скорость геологических процессов. Москва, Мир, 1987. 6. Маслов Б.П., Ляшенко Я.Г. Концентрація напружень в ізотропних в’зкопруж� них композитах з мікротріщинами. Вісник Дон. ун�ту, Природничi науки, 2002. – №2. – С. 50–53. 7. Маслов Б.П., Шатило Л.В. Рівняння зростання тріщини втоми у пошкодже� ному матеріалі із зміцненням. Вісн. Київ. ун�ту. Фіз. �мат. науки, 2005. – №1. – C.114–124. 8. Маслов Б.П., Продайвода Г.Т., Вижва С.А. Новый метод математического мо� делирования процессов разрушения в литосфере. Геоинформатика, 2006. – №3 – С. 53–61. 9. Маслов Б.П., Ляшенко Я.Г., Максименко О. Прогнозування довготривалої міцності гірського масиву у геологічних середовищах складної структури. Вiсник КНУ iм. Тараса Шевченка, Геологія. – 2009. РЕОЛОГИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ВТОРИЧНЫХ РАЗЛОМОВ... ISSN 1999�7566. Геология и полезные ископаемые Мирового океана, 2010, №1 73 10. Оровецкий Ю.П., Коболев В.П. Горячие пояса Земли. Наукова думка, Киев, 2006, 350 с. 11. Паталаха Е.И., Лукиенко А.И., Гончар В.В. Тектоничесие потоки как основа понимания геологических структур. ОМГОР НАНУ, Киев, 1995, 160 с. 12. Стоянов С.С. Механизм формирования разрывных зон. М.: Недра, 1977, 144 с. 13. Теркот Д., Шуберт Дж. Геологические приложения физики сплошных сред. Москва, Мир, 1985. Т. 1, 2. 731 с. 14. Тимошенко С.П., Гудьер Дж. Теория упругости. Москва, Наука, 1975. 15. Шнюков Е.Ф., Гожик П.Ф., Краюшкин В.А., Клочко В.П. В трех шагах от суб� маринной добычи газогидратов. Геология и полезные ископаемые Мирового океана, 2007. – № 1. – С. 32–51. 16. Ярошевский В. Тектоника разрывов и складок. Москва, Недра, 1981, 246 с. 17. Maslov B.P. Thermal�stress concentration near inclusions in viscoelastic random composites. // Journal of Engineering Mathematics, 2008. – № 61. – С. 339–355. 18. Maslov B.P. and Prodaivoda G.T. Dispersion and scatter of elastic waves in a jointed geological medium. // Geophys. J., 1998. – № 18. – Р. 303–316. Реологічні процеси мають визначальне значення для розуміння генезису, морфо� логії та просторового розташування структурних форм. В роботі запропоновано нову математичну модель генезису структур зсувної тектоніки зон, що дозволяє з позицій геодинаміки уточнювати перспективні області транзиту та формування пасток вуглеводнів. Rheology caused movements are definitely significant in morphology genesis of geological structural forms understanding. In this work the new mathematical model of genesis of structures of the shift tectonics is offered, allowing from geodynamics positions to define perspective areas of CH reservoir�traps transit and formation. << /ASCII85EncodePages false /AllowTransparency false /AutoPositionEPSFiles false /AutoRotatePages /None /Binding /Left /CalGrayProfile (Dot Gain 20%) /CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2) /sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CannotEmbedFontPolicy /Warning /CompatibilityLevel 1.6 /CompressObjects /Tags /CompressPages true /ConvertImagesToIndexed true /PassThroughJPEGImages true /CreateJDFFile false /CreateJobTicket false /DefaultRenderingIntent /Default /DetectBlends true /DetectCurves 0.0000 /ColorConversionStrategy /LeaveColorUnchanged /DoThumbnails false /EmbedAllFonts true /EmbedOpenType false /ParseICCProfilesInComments true /EmbedJobOptions true /DSCReportingLevel 0 /EmitDSCWarnings false /EndPage -1 /ImageMemory 1048576 /LockDistillerParams false /MaxSubsetPct 100 /Optimize true /OPM 1 /ParseDSCComments true /ParseDSCCommentsForDocInfo true /PreserveCopyPage true /PreserveDICMYKValues true /PreserveEPSInfo true /PreserveFlatness true /PreserveHalftoneInfo false /PreserveOPIComments true /PreserveOverprintSettings true /StartPage 1 /SubsetFonts true /TransferFunctionInfo /Apply /UCRandBGInfo /Preserve /UsePrologue false /ColorSettingsFile () /AlwaysEmbed [ true /PragmaticaC /PragmaticaC-Bold ] /NeverEmbed [ true ] /AntiAliasColorImages false /CropColorImages true /ColorImageMinResolution 300 /ColorImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleColorImages true /ColorImageDownsampleType /Bicubic /ColorImageResolution 300 /ColorImageDepth -1 /ColorImageMinDownsampleDepth 1 /ColorImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeColorImages true /ColorImageFilter /DCTEncode /AutoFilterColorImages true /ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG /ColorACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /ColorImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000ColorACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000ColorImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasGrayImages false /CropGrayImages true /GrayImageMinResolution 300 /GrayImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleGrayImages true /GrayImageDownsampleType /Bicubic /GrayImageResolution 300 /GrayImageDepth -1 /GrayImageMinDownsampleDepth 2 /GrayImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeGrayImages true /GrayImageFilter /DCTEncode /AutoFilterGrayImages true /GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG /GrayACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /GrayImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000GrayACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000GrayImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasMonoImages false /CropMonoImages true /MonoImageMinResolution 1200 /MonoImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleMonoImages true /MonoImageDownsampleType /Bicubic /MonoImageResolution 1200 /MonoImageDepth -1 /MonoImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeMonoImages true /MonoImageFilter /CCITTFaxEncode /MonoImageDict << /K -1 >> /AllowPSXObjects false /CheckCompliance [ /None ] /PDFX1aCheck false /PDFX3Check false /PDFXCompliantPDFOnly false /PDFXNoTrimBoxError true /PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXSetBleedBoxToMediaBox true /PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXOutputIntentProfile (None) /PDFXOutputConditionIdentifier () /PDFXOutputCondition () /PDFXRegistryName () /PDFXTrapped /False /Description << /CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002> /CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002> /DAN <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> /DEU <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> /ESP <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> /FRA <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> /ITA <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> /JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002> /KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e> /NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.) /NOR <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> /PTB <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> /SUO <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> /SVE <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> /ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.) /RUS () >> /Namespace [ (Adobe) (Common) (1.0) ] /OtherNamespaces [ << /AsReaderSpreads false /CropImagesToFrames true /ErrorControl /WarnAndContinue /FlattenerIgnoreSpreadOverrides false /IncludeGuidesGrids false /IncludeNonPrinting false /IncludeSlug false /Namespace [ (Adobe) (InDesign) (4.0) ] /OmitPlacedBitmaps false /OmitPlacedEPS false /OmitPlacedPDF false /SimulateOverprint /Legacy >> << /AddBleedMarks false /AddColorBars false /AddCropMarks false /AddPageInfo false /AddRegMarks false /ConvertColors /ConvertToCMYK /DestinationProfileName () /DestinationProfileSelector /DocumentCMYK /Downsample16BitImages true /FlattenerPreset << /PresetSelector /MediumResolution >> /FormElements false /GenerateStructure false /IncludeBookmarks false /IncludeHyperlinks false /IncludeInteractive false /IncludeLayers false /IncludeProfiles false /MultimediaHandling /UseObjectSettings /Namespace [ (Adobe) (CreativeSuite) (2.0) ] /PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK /PreserveEditing true /UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged /UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile /UseDocumentBleed false >> ] >> setdistillerparams << /HWResolution [2400 2400] /PageSize [419.528 595.276] >> setpagedevice
id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-44852
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
issn	1999-7566
language	Russian
last_indexed	2025-12-07T18:52:08Z
publishDate	2010
publisher	Відділення морської геології та осадочного рудоутворення НАН України
record_format	dspace
spelling	Занкевич, Б.А. Маслов, Б.П. Кочелаб, В.В. 2013-06-04T19:32:03Z 2013-06-04T19:32:03Z 2010 Реологические модели вторичных разломов и перспектива прогнозирования структурных ловушек углеводородов / Б.А. Занкевич, Б.П. Маслов, В.В. Кочелаб // Геология и полезные ископаемые Мирового океана. — 2010. — № 1. — С. 61-73. — Бібліогр.: 18 назв. — рос. 1999-7566 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/44852 Реологические движения имеют определяющее значение в понимании генезиса структур. В работе предложена новая математическая модель генезиса структур сдвиговой тектоники, позволяющая с позиций геодинамики прогнозировать перспективные области транзита и формирования ловушек УВ. Реологічні процеси мають визначальне значення для розуміння генезису, морфології та просторового розташування структурних форм. В роботі запропоновано нову математичну модель генезису структур зсувної тектоніки зон, що дозволяє з позицій геодинаміки уточнювати перспективні області транзиту та формування пасток вуглеводнів. Rheology caused movements are definitely significant in morphology genesis of geological structural forms understanding. In this work the new mathematical model of genesis of structures of the shift tectonics is offered, allowing from geodynamics positions to define perspective areas of CH reservoir traps transit and formation. ru Відділення морської геології та осадочного рудоутворення НАН України Геология и полезные ископаемые Мирового океана Моделирование тектонических процессов Реологические модели вторичных разломов и перспектива прогнозирования структурных ловушек углеводородов Реологічні моделі вторинних розломів та прогнозування структурних пасток вуглеводнів Rheological Models for Secondary Faults and Forecast of Structural Traps of Hydrocarbons Article published earlier
spellingShingle	Реологические модели вторичных разломов и перспектива прогнозирования структурных ловушек углеводородов Занкевич, Б.А. Маслов, Б.П. Кочелаб, В.В. Моделирование тектонических процессов
title	Реологические модели вторичных разломов и перспектива прогнозирования структурных ловушек углеводородов
title_alt	Реологічні моделі вторинних розломів та прогнозування структурних пасток вуглеводнів Rheological Models for Secondary Faults and Forecast of Structural Traps of Hydrocarbons
title_full	Реологические модели вторичных разломов и перспектива прогнозирования структурных ловушек углеводородов
title_fullStr	Реологические модели вторичных разломов и перспектива прогнозирования структурных ловушек углеводородов
title_full_unstemmed	Реологические модели вторичных разломов и перспектива прогнозирования структурных ловушек углеводородов
title_short	Реологические модели вторичных разломов и перспектива прогнозирования структурных ловушек углеводородов
title_sort	реологические модели вторичных разломов и перспектива прогнозирования структурных ловушек углеводородов
topic	Моделирование тектонических процессов
topic_facet	Моделирование тектонических процессов
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/44852
work_keys_str_mv	AT zankevičba reologičeskiemodelivtoričnyhrazlomoviperspektivaprognozirovaniâstrukturnyhlovušekuglevodorodov AT maslovbp reologičeskiemodelivtoričnyhrazlomoviperspektivaprognozirovaniâstrukturnyhlovušekuglevodorodov AT kočelabvv reologičeskiemodelivtoričnyhrazlomoviperspektivaprognozirovaniâstrukturnyhlovušekuglevodorodov AT zankevičba reologíčnímodelívtorinnihrozlomívtaprognozuvannâstrukturnihpastokvuglevodnív AT maslovbp reologíčnímodelívtorinnihrozlomívtaprognozuvannâstrukturnihpastokvuglevodnív AT kočelabvv reologíčnímodelívtorinnihrozlomívtaprognozuvannâstrukturnihpastokvuglevodnív AT zankevičba rheologicalmodelsforsecondaryfaultsandforecastofstructuraltrapsofhydrocarbons AT maslovbp rheologicalmodelsforsecondaryfaultsandforecastofstructuraltrapsofhydrocarbons AT kočelabvv rheologicalmodelsforsecondaryfaultsandforecastofstructuraltrapsofhydrocarbons

Реологические модели вторичных разломов и перспектива прогнозирования структурных ловушек углеводородов

Institution

Ähnliche Einträge