Кристалічна структура BaLa₂Ti₃O₁₀
The crystal slab perovskite-like structure of individual compound BaLa₂Ti₃O₁₀ synthesized by the heating of co-precipitated hydroxy-carbonates has been determined by X-ray powder diffraction, and its peculiarities are analyzed.
Saved in:
| Date: | 2008 |
|---|---|
| Main Authors: | , , , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Ukrainian |
| Published: |
Видавничий дім "Академперіодика" НАН України
2008
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/4722 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Кристалічна структура BaLa₂Ti₃O₁₀ / Ю.О. Тітов, Н.М. Білявина, В.Я. Марків, М.С. Слободяник, Я.А. Краєвська, В.П. Ящук // Доповіді Національної академії наук України. — 2008. — № 6. — С. 143-148. — Бібліогр.: 10 назв. — укр. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1859993192974254080 |
|---|---|
| author | Тітов, Ю.О. Білявина, Н.М. Марків, В.Я. Слободяник, М.С. Краєвська, Я.А. Ящук, В.П. |
| author_facet | Тітов, Ю.О. Білявина, Н.М. Марків, В.Я. Слободяник, М.С. Краєвська, Я.А. Ящук, В.П. |
| citation_txt | Кристалічна структура BaLa₂Ti₃O₁₀ / Ю.О. Тітов, Н.М. Білявина, В.Я. Марків, М.С. Слободяник, Я.А. Краєвська, В.П. Ящук // Доповіді Національної академії наук України. — 2008. — № 6. — С. 143-148. — Бібліогр.: 10 назв. — укр. |
| collection | DSpace DC |
| description | The crystal slab perovskite-like structure of individual compound BaLa₂Ti₃O₁₀ synthesized by the heating of co-precipitated hydroxy-carbonates has been determined by X-ray powder diffraction, and its peculiarities are analyzed.
|
| first_indexed | 2025-12-07T16:32:22Z |
| format | Article |
| fulltext |
УДК 548.312.3
© 2008
Ю.О. Тiтов, Н. М. Бiлявина, В. Я. Маркiв, член-кореспондент НАН
України М. С. Слободяник, Я.А. Краєвська, В. П. Ящук
Кристалiчна структура BaLa2Ti3O10
The crystal slab perovskite-like structure of individual compound BaLa2Ti3O10 synthesized by
the heating of co-precipitated hydroxy-carbonates has been determined by X-ray powder dif-
fraction, and its peculiarities are analyzed.
Пiдвищений iнтерес на сьогоднi до сiмейства шаруватих перовскiтоподiбних сполук i фаз
Дiона–Якобсона загального складу A[AI
n−1BnO3n+1] (n — число шарiв октаедрiв BO6 у пе-
ровскiтоподiбному блоцi) обумовлений наявнiстю у них каталiтичної активностi i високої
iонної провiдностi (А — лужнi метали, AI — лужноземельнi метали, B−Nb, Ta) [1, 2] та
комплексу дiелектричних властивостей (A−Ba, AI
−La−Sm, B−Ti) [3, 4].
Серед усiх синтезованих на даний час шаруватих титанатiв типу Ba[Lnn−1TinO3n+1]
(Ln = La−Sm) найбiльш детально дослiджено кристалiчну структуру BaNd2Ti3O10 [5, 6],
яка утворена тришаровими перовскiтоподiбними блоками, що впорядковано чергуються
з одношаровими блоками, в яких знаходяться катiони барiю.
Вiдомi на сьогоднi данi про структуру BaLa2Ti3O10 [7] потребують уточнення, оскiльки,
за даними авторiв цiєї роботи одна iз вiдстаней Ti−O (0,159 нм) у структурi BaLa2Ti3O10
значно коротша, нiж типовi вiдстанi Ti−O в октаедрах TiO6, а величина R-фактора ста-
новить майже 10%.
Метою даної роботи авторiв було визначення кристалiчної структури BaLa2Ti3O10.
Дослiдження кристалiчної структури фаз BaLa2Ti3O10 проведено методом порошку на
зразках, якi синтезовано термообробкою сумiсноосаджених гiдроксикарбонатiв при 1520 К.
Дифракцiйнi спектри записано в дискретному режимi (крок сканування 0,03◦, експозицiя
в точцi 5 с) на мiдному фiльтрованому випромiнюваннi. Управлiння процесом зйомки та
збором iнформацiї, початкова обробка дифракцiйних спектрiв, а також структурнi роз-
рахунки виконано з використанням апаратно-програмного комплексу [8]. Вимiрювання iн-
тенсивностi сигналу другої оптичної гармонiки I2ω лазерного випромiнювання проведено
на полiкристалiчних зразках за методикою роботи [9] з використанням IАГ : Nd — лазера
(λω = 1,064 мкм i λ2ω = 0,532 мкм). За еталонну речовину при оцiнцi центро- або не-
центросиметричностi структури використано порошок чотиришарового сегнетоелектрика
La4Ti4O14 тiєї самої дисперсностi, що i дослiджуванi зразки (∼ 2 мкм).
Дифракцiйний спектр BaLa2Ti3O10 проiндексовано в ромбiчнiй сингонiї. Систематика
погасань вiдбиттiв у спектрi вказує на належнiсть кристалiчної структури BaLa2Ti3O10 до
таких можливих груп симетрiї: центросиметричної Cmcm або до однiєї iз нецентросимет-
ричних полярних груп симетрiї Cmc21 i C2cm.
З урахуванням проведених дослiджень нами було уточнено три початковi моделi струк-
тури BaLa2Ti3O10: центросиметрiчної (Cmcm) та двi нецентросиметричнi (пр. гр. Cmc21
i C2cm), при побудовi яких використано координати i враховано характер розподiлу ато-
мiв у центросиметричнiй (пр. гр. Cmcm) шаруватiй перовскiтоподiбнiй структурi (ШПС)
BaNd2Ti3O10 [5, 6].
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2008, №6 143
Рис. 1. Проекцiї структури BaLa2Ti3O10(пр. гр. Cmcm) на площини yz (а) i xy (б ) у виглядi октаедрiв TiO6
та атомiв Ba (◦) й La (•)
Результати уточнення зазначених моделей структури BaLa2Ti3O10 наведено в табл. 1–3
i на рис. 1. При розрахунку структури уточнений склад сполуки в межах похибки визначен-
ня вiдповiдає експериментальному. Зiставленням одержаних результатiв доведено, що для
всiх трьох варiантiв структури BaLa2Ti3O10 величини факторiв недостовiрностi Rw мають
задовiльнi й близькi значення (див. табл. 1).
Вибiр мiж центро- i нецентросиметричними просторовами групами може бути здiйсне-
ний на пiдставi дослiджень нелiнiйно-оптичних характеристик речовини. Так, згiдно з робо-
тою [9], iнтенсивнiсть сигналу генерацiї другої гармонiки лазерного випромiнювання (I2ω)
дрiбнодисперсними центросиметричними речовинами на 2–3 порядки менша вiд значення
I2ω для речовин з нецентросиметричною структурою.
Результати проведеного нами тесту на генерацiю сигналу другої гармонiки лазер-
ного випромiнювання полiкристалiчними зразками сполук та фаз Дiона–Якобсона типу
BaLn2Ti3O10 (див. табл. 4) показали, що з усiх дослiджених iндивiдуальних сполук цент-
росиметричну структуру однозначно мають лише BaNd2Ti3O10 i BaSm2Ti3O10, для яких
величина I2ω бiльш нiж на два порядки менша вiд значень I2ω для нецентросиметричного
шаруватого La4Ti4O14.
Значення I2ω для BaLa2Ti3O10 (0,08 I2ω La4Ti4O14) не дає змоги зробити однозначний
висновок про наявнiсть або вiдсутнiсть центра симетрiї у його структурi. Крiм слабкої
нецентросиметричностi його ШПС, така величина I2ω може бути обумовлена також i ло-
кальними вiдхиленнями вiд центросиметричностi у центросиметричнiй ШПС BaLa2Ti3O10,
якi можуть бути викликанi деяким структурним разупорядкуванням iонiв Ba2+ у La3+ мiж
перовскiтоподiбним блоком i блоком з атомiв барiю та супроводжується появою диполiв.
Якщо наявнiсть генерацiї сигналу другої гармонiки обумовлена саме останнiм факто-
ром, то його iнтенсивнiсть повинна бути максимальною для BaLa2Ti3O10 та зi збiльшенням
рiзницi у значеннях iонних радiусiв атомiв барiю i атомiв рiдкiсноземельних елементiв (РЗЕ)
величина I2ω повинна поступово зменшуватись. Дiйсно, аналiз значень I2ω сполук та фаз
типу BaLn2Ti3O10 показав, що зi зменшенням iонного радiуса атомiв РЗЕ, якi знаходяться
в кубооктаедричних пустотах перовскiтоподiбного блока, величина iнтенсивностi сигналу
144 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2008, №6
Таблиця 1. Кристалографiчнi данi сполуки BaLa2Ti3O10, синтезованої термообробкою (1520 К) шихти су-
мiсноосаджених гiдроксикарбонатiв (CuKα
-випромiнювання)
Позицiя Атом x y z Заповнення
Просторова група Cmcm (no 63)
4(c) Ba 0,5 0,7676(4) 0,25 1
4(c) La(1) 0,5 0,0768(3) 0,25 1
4(c) La(2) 0,5 0,9217(5) 0,25 1
4(а) Ti(1) 0,5 0,5 0 1
8(f) Ti(2) 0,5 0,6467(4) 0,0003(4) 1
4(b) O(1) 0,5 0 0 1
4(c) O(2) 0,5 0,5 0,25 1
4(c) O(3) 0,5 0,376(3) 0,25 1
4(c) O(4) 0,5 0,628(3) 0,25 1
8(f) O(5) 0,5 0,573(5) 0,009(3) 1
8(f) O(6) 0,5 0,719(4) −0,043(4) 1
8(f) O(7) 0,5 0,134(2) −0,004(3) 1
Просторова група Cmc21 (no 36)
4(a) Ba 0,5 0,7674(4) 0,2503(3) 1
4(a) La(1) 0,5 0,0769(3) 0,2508(2) 1
4(a) La(2) 0,5 0,9226(4) 0,2459(4) 1
4(a) Ti(1) 0,5 0,5001(3) 0,0055(3) 1
4(a) Ti(2) 0,5 0,6474(4) 0,0066(2) 1
4(a) Ti(3) 0,5 0,3529(2) 0,0235(3) 1
4(a) O(1) 0,5 0 −0,003(2) 1
4(a) O(2) 0,5 0,5 0,25 1
4(a) O(3) 0,5 0,371(2) 0,276(3) 1
4(a) O(4) 0,5 0,628(2) 0,278(4) 1
4(a) O(5) 0,5 0,573(4) 0,021(2) 1
4(a) O(6) 0,5 0,428(3) 0,025(2) 1
4(a) O(7) 0,5 0,720(3) −0,011(3) 1
4(a) O(8) 0,5 0,282(2) 0,033(4) 1
4(a) O(9) 0,5 0,134(4) −0,009(3) 1
4(a) O(10) 0,5 0,867(4) 0 1
Просторова група C2cm (no 40)
4b Ba 0,4758(3) 0,7668(5) 0,25 1
4b La(1) 0,4668(3) 0,0768(4) 0,25 1
4b La(2) 0,4548(2) 0,9225(4) 0,25 1
4a Ti(1) 0,5 0,5 0 1
8c Ti(2) 0,4776(2) 0,6464(3) −0,0056(2) 1
4a O(1) 0,515(3) 0 0 1
4b O(2) 0,483(4) 0,5 0,25 1
4b O(3) 0,488(2) 0,368(3) 0,25 1
4b O(4) 0,489(3) 0,630(4) 0,25 1
8c O(5) 0,494(4) 0,573(5) 0,007(3) 1
8c O(6) 0,478(3) 0,716(4) −0,030(5) 1
8c O(7) 0,499(3) 0,131(3) −0,019(3) 1
Просторова група Cmcm Cmc21 C2cm
Перiоди елементарної комiрки, нм a = 0,3880(1), b = 2,8541(7), c = 0,7668(2)
Незалежнi вiдбиття 127
Загальний iзотропний B-фактор, нм2 2,20(9) · 10−2 0,74(5) · 10−2 1,93(11) · 10−2
Параметр текстури τ = 1,55(3), τ = 1,55(3), τ = 1,57(4),
вiсь текстури [010] вiсь текстури [010] вiсь текстури [010]
Фактор недостовiрностi RW = 0,083 RW = 0,081 RW = 0,072
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2008, №6 145
Таблиця 2. Деякi мiжатомнi вiдстанi та ступiнь деформацiї полiедрiв MeOn (∆)∗ у кристалiчнiй структурi
BaLa2Ti3O10 (пр. гр. Cmcm)
Атоми d, нм Атоми d, нм Атоми d, нм
Ba−4O(6) 0,254(4) La(2)−2O(3) 0,234(5) Ti(2)−2O(7) 0,197(1)
−2O(6) 0,264(3) La(2)−2O(7) 0,247(4) Ti(2)−O(4) 0,199(4)
−2O(7) 0,338(4) La(2)−4O(5) 0,278(6) Ti(2)−O(6) 0,209(3)
Ba−Oсер. 0,278 La(2)−2O(1) 0,294(2) Ti(2)−O(3) 0,203(4)
∆BaO8 160 · 10−4 La(2)−2O(2) 0,296(2) Ti(2)−O(5) 0,211(3)
La(2)−Oср. 0,272 Ti(2)−Oсер. 0,203
La(1)−2O(4) 0,243(5) ∆La(2)O12 72 · 10−4 ∆Ti(2)O6 8 · 10−4
La(1)−2O(7) 0,254(4)
La(1)−4O(5) 0,268(4) Ti(1)−2O(2) 0,192(2)
La(1)−2O(1) 0,291(2) Ti(1)−2O(1) 0,194(2)
La(1)−2O(2) 0,293(2) Ti(1)−2O(5) 0,208(3)
La(1)−Oсер. 0,270 Ti(1)−Oсер. 0,198
∆La(1)O12 45 · 10−4 ∆Ti(1)O6 13 · 10−4
∗Ступiнь деформацiї полiедрiв MeOn у ШПС BaLa2Ti3O10 розрахована за формулою ∆ = 1/n
∑
[(Ri −
− R)/R]2 (Ri — вiдстанi Me−O, R — середня вiдстань Me−O, n — координацiйне число) [10].
Таблиця 3. Фрагмент результатiв розрахунку дифракцiйного спектра BaLa2Ti3O10 (CuKα
-випромiнювання)
dрозр., нм dексп., нм Iрозр. Iексп. hkl dрозр., нм dексп., нм Iрозр. Iексп. hkl
0,4757 0,4764 351 361 0 6 0 0,2378 0,2379 83 86 0.12.0
0,4042 0,4043 60 18 0 6 1 0,2339 0,2338 21 41 1 9 1
0,3845 0,3841 109 270 1 1 0 0,2289 0,2291 3 51 0.10.2
0,3834 184 0 0 2 0,2272 0,2267 21 543 0.12.1
0,3703 — 1 1 0 2 2 0,2267 487 1 7 2
0,3593 0,3593 13 26 1 3 0 0,2252 6 0 6 3
0,3568 — 13 1 0 8 0 0,2157 — 7 1 1.11.0
0,3437 0,3439 258 261 1 1 1 0,2129 0,2129 87 72 1 1 3
0,3377 0,3378 13 19 0 4 2 0,2083 0,2080 78 90 1 3 3
0,3253 0,3256 176 235 1 3 1 0,2078 13 0 8 3
0,3235 0,3236 71 0 8 1 0,2076 6 1.11.1
0,3209 0,3213 170 182 1 5 0 0,2068 1 1 9 2
0,2985 0,2986 922 1000 0 6 2 0,2039 0,2039 121 138 0.14.0
0,2960 0,2962 96 1 5 1 0,2021 0,2019 50 71 0.12.2
0,2854 0,2852 3 2 0.10.0 0,1999 0,1999 39 26 1 5 3
0,2811 0,2812 646 647 1 7 0 0,1970 0,1970 21 7 0.14.1
0,2715 0,2715 828 826 1 1 2 0,1940 0,1940 329 337 2 0 0
0,2675 0,2674 47 28 0.10.1 0,1922 0,1917 5 356 2 2 0
0,2639 0,2638 61 59 1 7 1 0,1917 298 0 0 4
0,2622 0,2622 16 11 1 3 2 0,1911 53 1.13.0
0,2612 0,2612 84 58 0 8 2 0,1904 0,1900 9 22 0.10.3
0,2516 — 2 1 0 2 3 0,1900 7 0 2 4
0,2461 0,2460 43 21 1 5 2 0,1891 24 1 7 3
0,2455 0 1 9 0 0,1880 — 1 1 1.11.2
0,2406 — 3 1 043 0,1872 — 1 1 240
146 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2008, №6
Таблиця 4. Вiдноснi величини iнтенсивностi сигналу генерацiї другої гармонiки лазерного випромiнювання
для полiкристалiчних сполук та фаз типу BaLn2Ti3O10
Склад I2ω, в. о. Склад I2ω, в. о.
BaLa2Ti3O10 8 BaLa1,5Gd0,5Ti3O10 2
BaPr2Ti3O10 5 BaLa1,5Dy0,5Ti3O10 0,4
BaNd2Ti3O10 0,01∗ La2Ti2O7 (еталон) 100
BaSm2Ti3O10 0,3
∗Значення дещо занижено внаслiдок сильного поглинання лазерного випромiнювання.
генерацiї другої гармонiки також зменшується. Слiд вiдзначити, що ця тенденцiя має мiсце
i при iзовалентному замiщеннi атомiв лантану в структурi BaLa2Ti3O10 на меншi за розмi-
ром атоми iнших РЗЕ (див. табл. 4). Зазначене вище дає пiдстави для висновку, що найбiльш
вiрогiдною просторовою групою ШПС BaLa2Ti3O10 є центросиметрична група Cmcm.
Основними структурними одиницями ШПС BaLa2Ti3O10 є двовимiрнi (безкiнечнi в на-
прямах осей x i z) перовскiтоподiбнi блоки, якi послiдовно чергуються з одношаровими
блоками з катiонiв барiю (див. рис. 1). Перовскiтоподiбнi блоки складаються з трьох ша-
рiв, з’єднаних вершинами деформованих (довжини зв’язкiв Ti−O знаходяться в iнтервалi
0,192(2)–0,211(3) нм)) октаедрiв TiO6 i змiщенi один вiдносно iншого блока в напрямi осi x
на половину перiоду a. Безпосереднiй зв’язок мiж сусiднiми перовскiтоподiбними блоками
вiдсутнiй, їх з’єднання мiж собою вiдбувається через атоми барiю за допомогою зв’язкiв
типу −O−Ba−O−.
Ступенi деформацiї октаедрiв TiO6 у ромбiчнiй ШПС BaLa2Ti3O10 досить близькi як
для октаедрiв Ti(1)O6, що знаходяться в центрi перовскiтоподiбного блока, так i для роз-
ташованих на краях блока октаедрiв Ti(2)O6 (див. табл. 2). Однак слiд зазначити, що для
внутрiшньоблочних октаедрiв Ti(1)O6 середня довжина зв’язку Ti(1)−O на 0,005 нм менша
за середню довжину зв’язку Ti(2)−O у зовнiшньоблочних октаедрiв TiO6 (див. табл. 2).
Координацiйний полiедр внутрiшньоблочних атомiв La(1) i La(2) є деформованим кубо-
октаедром. В найближче оточення (на вiдстанях 6 0,34 нм) мiжблочних атомiв Ba входять
6 атомiв кисню (4О6 i 2О7) одного блока i два атоми кисню (2О6) iншого блока. Подальшi
атоми кисню (2О3) вiддаленi вiд атома барiю на 0,365 нм. На вiдмiну вiд октаедрiв TiO6,
полiедри BaO8 з’єднанi мiж собою ребрами, а ступiнь їх деформацiї значно перевищує таку
для кубооктаедрiв LnO12 (див. табл. 2).
1. Schaak R.E., Mallouk T. E. Perovskites by design: a toolbox of solid-state reactions // Chem. Mater. –
2002. – 14, No 4. – P. 1455–1471.
2. Thangadurai V., Schmid-Beurmann P., Weppner W. Synthesis, structure and electrical conductivity of
AI[A2B3O10] (AI = Rb, Cs, A = Sr, Ba, B = Nb, Ta): new members of Dion-Jacobson type layered
perovskites // J. Solid State Chem. – 2001. – 158, No 2. – P. 279–289.
3. Wakino K., Minai K., Tamura H. Microwave characteristics of (Zr, Sn)TiO4 and BaO−PbO−Nd2O3−TiO2
dielectric resonators // J. Amer. Ceram. Soc. – 1984. – 67, No 4. – P. 278–281.
4. Nishigaki S., Kato H., Yano S., Kamimura R. Microwave dielectric properties of (Ba, Sr)O−Sm2O3−TiO2
ceramics // Amer Ceram. Soc. Bull. – 1987. – 66, No 9. – P. 1405–1410.
5. Olsen A., Roth R. S. Crystal structure determination of BaNd2Ti3O10 using high-resolution electron mi-
croscopy // J. Solid State Chem. – 1985. – 60, No 3. – P. 347–357.
6. Kuang X., Liao F., Tian S., Jing X. A powder X-ray diffraction refinement of the BaNd2Ti3O10 structure //
Mater. Res. Bull. – 2002. – 37, No 10. – P. 1755–1761.
7. Герман М., Ковба Л., Штурм К. Рентгенографическое исследование фаз со слоистой перовскитопо-
добной структурой // Журн. неорган. химии. – 1984. – 29, № 9. – С. 2201–2205.
ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2008, №6 147
8. Маркiв В.Я., Бєлявiна Н.М. Апаратно-програмний комплекс для дослiдження полiкристалiчних ре-
човин за їх дифракцiйними спектрами // Тез. доп. Другої мiжнар. конф. “Конструкцiйнi та функцiо-
нальнi матерiали”. КФМ’97. – Львiв, 1997. – С. 260–261.
9. Леонов А.П., Стефанович С.Ю. Развитие метода ГВГ для выявления и изучения нецентросим-
метричных фаз на поликристаллических образцах // Получение и применение сегнетоматериалов
в народном хозяйстве. – Москва: Изд. МДНТП, 1984. – С. 21–36.
10. Shannon R.D. Revised effective ionic radii and systematic studies of interatomic distances in halides and
chalcogenides // Acta Crystallogr. – 1976. – A32, No 5. – P. 751–767.
Надiйшло до редакцiї 04.12.2007Київський нацiональний унiверситет
iм. Тараса Шевченка
148 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2008, №6
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-4722 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1025-6415 |
| language | Ukrainian |
| last_indexed | 2025-12-07T16:32:22Z |
| publishDate | 2008 |
| publisher | Видавничий дім "Академперіодика" НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Тітов, Ю.О. Білявина, Н.М. Марків, В.Я. Слободяник, М.С. Краєвська, Я.А. Ящук, В.П. 2009-12-22T10:42:09Z 2009-12-22T10:42:09Z 2008 Кристалічна структура BaLa₂Ti₃O₁₀ / Ю.О. Тітов, Н.М. Білявина, В.Я. Марків, М.С. Слободяник, Я.А. Краєвська, В.П. Ящук // Доповіді Національної академії наук України. — 2008. — № 6. — С. 143-148. — Бібліогр.: 10 назв. — укр. 1025-6415 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/4722 548.312.3 The crystal slab perovskite-like structure of individual compound BaLa₂Ti₃O₁₀ synthesized by the heating of co-precipitated hydroxy-carbonates has been determined by X-ray powder diffraction, and its peculiarities are analyzed. uk Видавничий дім "Академперіодика" НАН України Хімія Кристалічна структура BaLa₂Ti₃O₁₀ Article published earlier |
| spellingShingle | Кристалічна структура BaLa₂Ti₃O₁₀ Тітов, Ю.О. Білявина, Н.М. Марків, В.Я. Слободяник, М.С. Краєвська, Я.А. Ящук, В.П. Хімія |
| title | Кристалічна структура BaLa₂Ti₃O₁₀ |
| title_full | Кристалічна структура BaLa₂Ti₃O₁₀ |
| title_fullStr | Кристалічна структура BaLa₂Ti₃O₁₀ |
| title_full_unstemmed | Кристалічна структура BaLa₂Ti₃O₁₀ |
| title_short | Кристалічна структура BaLa₂Ti₃O₁₀ |
| title_sort | кристалічна структура bala₂ti₃o₁₀ |
| topic | Хімія |
| topic_facet | Хімія |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/4722 |
| work_keys_str_mv | AT títovûo kristalíčnastrukturabala2ti3o10 AT bílâvinanm kristalíčnastrukturabala2ti3o10 AT markívvâ kristalíčnastrukturabala2ti3o10 AT slobodânikms kristalíčnastrukturabala2ti3o10 AT kraêvsʹkaâa kristalíčnastrukturabala2ti3o10 AT âŝukvp kristalíčnastrukturabala2ti3o10 |