Исследование влияния рельефа дна на ветровую циркуляцию в двухслойном бассейне
Исследуется глубинная циркуляция в замкнутом бассейне с неровным дном. Учет стратификации рассмотрен на примере двухслойной модели, качественно описывающей термодинамику небольших морей и водоемов. Влияние рельефа дна выявляется методом сравнения рассчитанных скоростей течения в нижнем слое для басс...
Saved in:
| Published in: | Морской гидрофизический журнал |
|---|---|
| Date: | 2011 |
| Main Author: | |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Морський гідрофізичний інститут НАН України
2011
|
| Subjects: | |
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/56710 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Исследование влияния рельефа дна на ветровую циркуляцию в двухслойном бассейне / И.И. Карпатович // Морской гидрофизический журнал. — 2011. — № 6. — С. 73-82. — Бібліогр.: 6 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860189783082401792 |
|---|---|
| author | Карпатович, И.И. |
| author_facet | Карпатович, И.И. |
| citation_txt | Исследование влияния рельефа дна на ветровую циркуляцию в двухслойном бассейне / И.И. Карпатович // Морской гидрофизический журнал. — 2011. — № 6. — С. 73-82. — Бібліогр.: 6 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Морской гидрофизический журнал |
| description | Исследуется глубинная циркуляция в замкнутом бассейне с неровным дном. Учет стратификации рассмотрен на примере двухслойной модели, качественно описывающей термодинамику небольших морей и водоемов. Влияние рельефа дна выявляется методом сравнения рассчитанных скоростей течения в нижнем слое для бассейна с плоским дном и бассейна с параболическим рельефом. Показана интенсификация течения в нижнем слое для замкнутого бассейна при учете рельефа дна
Досліджується глибинна циркуляція у замкнутому басейні з нерівним дном. Урахування стратифікації розглянуте на прикладі двошарової моделі, яка якісно описує термодинаміку невеликих морів і водоймищ. Вплив рельєфу дна виявляється методом порівняння розрахованих швидкостей течії в нижньому шарі для басейну з плоским дном і басейну з параболічним рельєфом. Показана інтенсифікація течії в нижньому шарі для замкнутого басейну при обліку рельєфу дна.
Deep-water circulation in a closed basin with uneven bottom is studied. Consideration of stratification is examined on the example of the two-layer model qualitatively describing thermodynamics of small seas and water basins. The topography effect is revealed by the method of comparison of the calculated flow velocities in the lower layer of the basin with flat bottom with those in the basin with parabolic relief. At consideration of bottom topography, the flow intensification in the lower layer of the closed basin is shown.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:05:22Z |
| format | Article |
| fulltext |
ISSN 0233-7584. Мор. гидрофиз. журн., 2011, № 6 73
© И.И. Карпатович, 2011
УДК 551.465
И.И. Карпатович
Исследование влияния рельефа дна на ветровую циркуляцию
в двухслойном бассейне
Исследуется глубинная циркуляция в замкнутом бассейне с неровным дном. Учет страти-
фикации рассмотрен на примере двухслойной модели, качественно описывающей термодина-
мику небольших морей и водоемов. Влияние рельефа дна выявляется методом сравнения рас-
считанных скоростей течения в нижнем слое для бассейна с плоским дном и бассейна с пара-
болическим рельефом. Показана интенсификация течения в нижнем слое для замкнутого бас-
сейна при учете рельефа дна.
Ключевые слова: ветровая циркуляция, влияние рельефа дна.
Введение. Данное исследование мотивировано недавними наблюдения-
ми глубинной циркуляции Черного моря с использованием всплывающих
буев [1]. Скорость наблюдаемых глубинных течений в Черном море в сред-
нем была равна 1 – 3 см/с, иногда она доходила до 7 см/с. В ходе эксперимен-
та было запущено три буя – на глубине пикноклина 200 м, в промежуточном
слое 750 м и в глубинном слое 1550 м. Данные, полученные с первого буя,
указывают на активную роль мезомасштабных вихрей в динамике верхнего
слоя моря. Скорость течения здесь достигала 15 см/с вдоль оси Основного
Черноморского течения. Данные с буев на глубине промежуточного слоя
750 м и горизонте 1550 м также указывают на влияние мезомасштабных вих-
рей на течения, хотя скорость здесь в основном не превышала 5 см/с. Кроме
того, характерная траектория буя на глубине 1550 м до захвата его мезомас-
штабным вихрем проходила вдоль изолиний функции Hf / , что указывает
на существенное влияние рельефа дна на придонные течения. Наблюдаемая
циркуляция во всей толще моря была циклонической без изменения направ-
ления у дна, как это имеет место в океане. Таким образом, проведенный экс-
перимент дает новое представление о глубинной циркуляции в Черном море,
т. к. ранее предполагалось, что течения в глубинной части этого бассейна
должны быть очень слабыми. Слабая циркуляция в глубинных слоях не вы-
зывала сомнения, т. к. Черное море имеет резко выраженный мелкий пикнок-
лин [2]. Следовательно, если аппроксимировать стратификацию двухслойной
моделью, то течение в нижнем слое должно быть намного слабее, чем в верх-
нем. Учет влияния рельефа дна на циркуляцию исследован в задачах приме-
нительно к океаническим масштабам [3] – [5] и типам рельефа дна. Менее
исследованы течения в замкнутых бассейнах, где влияние рельефа может
приводить к качественным изменениям структуры глубинной циркуляции.
Отметим в этой связи результаты работы [6], в которой проведено аналитиче-
ское исследование влияния меридионального наклона дна на глубинные те-
чения. Было показано, что такие наклоны могут приводить к существенной
перестройке течений в поверхностных и глубинных слоях, а также значи-
тельно интенсифицировать глубинные течения в замкнутом бассейне.
ISSN 0233-7584. Мор. гидрофиз. журн., 2011, № 6 74
В данной работе предлагается двухслойная модель, объясняющая интен-
сификацию глубинной циркуляции в замкнутом бассейне с котловинным ти-
пом рельефа дна. Двухслойная модель хорошо описывает циркуляцию Чер-
ного моря, имеющего резко выраженный пикноклин. В рамках численного
эксперимента удается показать интенсификацию течения в нижнем слое, цен-
тральной и юго-западной частях бассейна, что соответствует наблюдениям
глубинных течений с помощью всплывающих буев.
Уравнения движения. Рассмотрим стационарную ветровую циркуля-
цию в двухслойном бассейне с глубиной ),( yxH , используя простейшую
двухслойную линейную модель:
2
1
2
1
1
1
z
u
A
x
gvf
∂
∂
+
∂
∂
−=−
ζ
, (1)
2
1
2
1
1
1 z
v
A
y
guf
∂
∂+
∂
∂−= ζ
, (2)
0111 =
∂
∂+
∂
∂+
∂
∂
z
w
y
v
x
u
, (3)
2
2
2
2
2
1
1
2 z
u
A
x
g
x
gvf
∂
∂+
∂
∂−
∂
∂−=− ζζ
, (4)
2
2
2
2
2
1
1
2 z
v
A
y
g
y
guf
∂
∂+
∂
∂−
∂
∂−= ζζ
, (5)
0222 =
∂
∂
+
∂
∂
+
∂
∂
z
w
y
v
x
u
. (6)
Здесь 2,12,12,1 ,, wvu – зональные, меридиональные и вертикальные состав-
ляющие скорости течения в верхнем и нижнем слоях; 1ζ и 2ζ – уровень мо-
ря и отклонение поверхности раздела слоев; yff β+= 0 – параметр Корио-
лиса;
ρ
ρ∆= gg1 ; ρ∆ – разница плотности слоев; 21 , AA – коэффициенты
вертикального турбулентного обмена в верхнем и нижнем слоях.
Граничные условия для уравнений (1) – (6) следующие:
при 0=z
0,, 1
1
1
1
1 =−=
∂
∂−=
∂
∂
w
z
v
A
z
u
A yx
ρ
τ
ρ
τ
; (7)
при 0hz =
)(,)( 211
1
1211
1
1 vvk
z
v
Auuk
z
u
A −−=
∂
∂−−=
∂
∂
,
ISSN 0233-7584. Мор. гидрофиз. журн., 2011, № 6 75
z
v
A
z
v
A
z
u
A
z
u
A
∂
∂=
∂
∂
∂
∂=
∂
∂ 1
1
2
2
1
1
2
2 , , (8)
021 == ww ;
при Hz =
22
2
222
2
2 , vk
z
v
Auk
z
u
A −=
∂
∂−=
∂
∂
, (9)
y
H
v
x
H
uw
∂
∂+
∂
∂= 222 .
Здесь xτ и yτ – составляющие тангенциального напряжения ветра; 21 , kk –
коэффициенты трения между слоями и о дно моря; 2121 ,,, vvuu – средние
скорости течений в верхнем и нижнем слоях, определяемые выражениями
∫=
0
0
11
0
11 ),(
1
),(
h
dzvu
h
vu , ∫−
=
H
h
dzvu
hH
vu
0
),(
1
),( 22
0
22 .
На поверхности моря и границе раздела слоев полагаем вертикальную
скорость равной нулю, что допустимо ввиду линейности задачи и малости 1ζ
и 2ζ по сравнению с толщинами слоев. Интегрируя уравнения (1) – (6)
по вертикали в пределах каждого слоя, с учетом граничных условий (7) – (9)
получим:
)( 21
0
1
0
1
1 uu
h
k
hx
gvf y −−+
∂
∂−=−
ρ
τζ
, (10)
)( 21
0
1
0
1
1 vv
h
k
hy
guf y −−+
∂
∂−=
ρ
τζ
, (11)
011 =
∂
∂+
∂
∂
y
v
x
u
, (12)
)( 21
0
1
2
0
22
1
1
2 uu
hH
k
u
hH
k
x
g
x
gvf −
−
+
−
−
∂
∂−
∂
∂−=− ζζ
, (13)
)( 21
0
1
2
0
22
1
1
2 vv
hH
k
v
hH
k
y
g
y
guf −
−
+
−
−
∂
∂−
∂
∂−= ζζ
, (14)
0)()( 0202 =−
∂
∂+−
∂
∂
hHv
y
hHu
x
. (15)
Стандартный вид уравнений неразрывности (12) и (15) позволяет ввести ин-
тегральные функции тока в верхнем и нижнем слоях по формулам
ISSN 0233-7584. Мор. гидрофиз. журн., 2011, № 6 76
,, 1
01
1
01 y
hu
x
hv
∂
∂−=
∂
∂= ψψ
(16)
y
hHu
x
hHv
∂
∂−=−
∂
∂=− 2
02
2
02 )(,)(
ψψ
. (17)
Исключая перекрестным дифференцированием наклоны уровня 1ζ и 2ζ в
формулах (10), (11) и (13), (14), с учетом (16), (17) получим:
),(
)(
rot
212
0
1
2
0
1
1
0
11 HI
hH
k
hH
k
h
k
x
z ψψψ
ρ
ψβ
−
−∆
−
+∆−=
∂
∂ ф
, (18)
.),(
)(
),(
)(
)(2
),(
11
00
1
212
0
21
1
0
1
2
0
21
2
0
2
HI
hhH
k
HI
hH
kk
h
k
hH
kk
HI
hH
f
x
ψψ
ψψψψβ
−
−
−
++
+∆+∆
−
+−=
−
−
∂
∂
(19)
Здесь rotz τ
x
b
y
a
y
b
x
a
baI
yx
xy
∂
∂
∂
∂−
∂
∂
∂
∂=
∂
∂−
∂
∂
= ),(,
ττ
,
y
b
y
a
x
b
x
a
baI
∂
∂
∂
∂+
∂
∂
∂
∂=),(1 .
На границах бассейна поставим интегральное условие непротекания, ко-
торое сводится к равенству нулю функций тока в верхнем и нижнем слоях на
границе области интегрирования. Будем интегрировать численно систему
уравнений (18), (19) в прямоугольном бассейне (размером 0x по долготе и
0y по широте) с котловинным профилем рельефа дна, качественно модели-
рующим Черное море.
Полагаем 10000 =x км, 3000 =y км, 1500 =h м, 20 =H км,
,cos,0),
4/
)2/(
1()
4/
)2/(
1(
0
02
0
2
0
2
0
2
0
00 y
y
y
yy
x
xx
HHH xy
πτττ ==−−−−∆+=
008,00 =τ Н/м 2 , 4
1 10−=k м/с, 4
2 102 −⋅=k м/с, 4
0 10−=f с
1− ,
11106,1 −⋅=β м
1− ⋅ с 1− , 310=ρ кг ⋅ м 3− . В качестве масштаба длины вы-
берем 20=L км, близкий к радиусу деформации первой бароклинной моды
Россби, масштаб скорости течений 1=U см/с. Переходя в системе уравне-
ний (18), (19) к безразмерным переменным, получим:
=
′∂
′∂
x
1
0
ψβ 0T rot z τ' +′+′∆−′∆− )1/(( 211 Hr αψψ
(20)
+ ,)),(
)1( 212 HI
H
′′
′+
ψ
α
α
ISSN 0233-7584. Мор. гидрофиз. журн., 2011, № 6 77
,),(
)1(
)(2
),(
)1(
)1/()(
),(
1
)1(
212
212
11
12
1122122
2
112
0
HI
H
rr
HI
H
r
rHrr
HI
H
y
x
′′
′+
++′′
′+
−
−′∆+′+′∆+−=
=′′
′+
′+−
′∂
′∂
ψ
α
αψ
α
α
ψαψ
ψ
α
αβψβ
(21)
безразмерные параметры здесь следующие:
.,,
)(
,
)(
,
,
)(
,,
0
1
0
1
00
1
12
00
2
2
0
1
1
00
0
2
02
0
0
0
f
L
U
Lf
UhH
Lk
r
UhH
Lk
r
Uh
Lk
r
hH
H
U
L
Uh
L
T
βααβ
αββ
ρ
τ
==
−
=
−
==
−
∆===
Основным параметром, определяющим режим циркуляции в нижнем слое
бассейна, является α.
Метод интегрирования системы уравнений (20), (21). Для интегрирова-
ния системы уравнений (20), (21) введем в прямоугольной области равномер-
ную сетку по координатам x и y с шагом h:
.0,0,//
,,,),(),(
00 MjNiMyNxh
jhyihxyxyx jiji
≤≤≤≤==
==→ ϕϕ
В каждом из слоев определим функции вихря:
11 ψ∆=z , (22)
22 ψ∆=z . (23)
Дифференциальные операторы заменим следующими конечно-разностными
аппроксимациями, обеспечивающими второй порядок точности по простран-
ственным координатам:
,
2
,
2
1,1,,1,1
hyhx
jijijiji −+−+ −→
∂
∂−→
∂
∂ ϕϕϕϕϕϕ
.
4
2
,1,1,,1,1
h
jijijijiji ϕϕϕϕϕϕ −+++→∆
−+−+
На границе прямоугольной области функция тока полагается равной нулю.
Определим следующий двухшаговый итерационный процесс. На первом ша-
ге из уравнений (20), (21) находим функции вихря 1z и 2z во внутрен-
них точках сетки. На втором шаге из уравнений Пуассона (22), (23) находим
ISSN 0233-7584. Мор. гидрофиз. журн., 2011, № 6 78
новое приближенное значение функции тока в каждом из слоев по методу
верхней релаксации:
2,1,)4(
4
2,,1,1,,1,1,, =−−++++= −+−+ khz ji
k
ji
k
ji
k
ji
k
ji
k
ji
k
kji
k
ji
k ψψψψψµψψ .
Новые значения функций тока 2,1ψ используем для вычисления новых при-
ближений 2,1z из уравнений (20), (21) и т. д. Параметры релаксации 2,1µ под-
бираются эмпирически так, чтобы была сходимость итераций. Вычисления
заканчивались после выполнения в каждом узле сетки условия
εψψ ≤− 1/ , где ε – малый параметр.
Система уравнений (20), (21) интегрировалась вышеуказанным методом
при различных значениях параметра 0: 00 =∆∆ HH (плоское дно),
1000 =∆ H м, 1500 =∆ H м (рис. 1 – 3) с шагом 2 км на сетке 500 × 150 уз-
лов. Параметры 1µ и 2µ полагались равными 0,2, ε = 710− .
Обсуждение результатов расчета скорости течений. Проведение трех
численных экспериментов дает представление о влиянии рельефа дна на ха-
рактер циркуляции в замкнутом бассейне. При плоском рельефе дна имеет
место ярко выраженный пограничный слой у западного берега моря (рис. 1).
Скорость течения наиболее интенсивна в западном пограничном слое (в
верхнем слое 51~ см/с, в нижнем 28~ см/с), в юго-западной, северо-за-
падной, южной и северной частях бассейна (в верхнем слое 8~ см/с, в ниж-
нем 1~ см/с), менее интенсивна в центральной (в верхнем слое 1~ см/с, в
нижнем 2,0~ см/с) и восточной (в верхнем слое 3~ см/с, в нижнем
1,0~ см/с) областях. При учете рельефа дна в обоих слоях происходит изме-
нение режима циркуляции, причем в нижнем слое скорости течения стано-
вятся близкими к изолиниям функции Hf / (рис. 2, 3). При значении пара-
метра 1000 =∆ H м скорость течения в западном погранслое ослабевает в
верхней части моря до ~39 см/с, в нижней части до 20~ см/с; под воздейст-
вием рельефа дна она усиливается в южной части бассейна (в верхнем слое
9~ см/с, в нижнем ~4 см/с), в юго-западной части (в верхнем слое
11~ см/с, в нижнем ~5 см/с), в центральной (в верхнем слое 2~ см/с, в
нижнем 1~ см/с) и в северной части (до ~2 см/с – только в нижнем слое).
При 1500 =∆ H м скорость течения в западном погранслое ослабевает (в
верхней части моря до 37~ см/с, в нижнем слое до ~17 см/с); под воздейст-
вием рельефа дна она усиливается в южной части (в верхнем слое 10~ см/с,
в нижнем ~ 4 см/с), в юго-западной части (в верхнем слое 12~ см/с, в ниж-
нем ~ 5 см/с), в центральной части (в верхнем слое 2~ см/с, в нижнем
1~ см/с) и в северной части (до ~ 2 см/с – только в нижнем слое). На течения
ISSN 0233-7584. Мор. гидрофиз. журн., 2011, № 6 79
в северо-западной и восточной частях бассейна рельеф дна практически не
влияет. Таким образом, с учетом рельефа дна течение усиливается в южной,
северной (для нижнего слоя), юго-западной и центральной частях бассейна и
ослабевает в западном погранслое. Вертикальная структура течений описы-
вается функцией B, определяемой как отношение модулей вектора скорости
течения в верхнем и нижнем слоях. Для значительной части бассейна функ-
ция B имеет структуру, близкую к баротропной. Бароклинная структура про-
является в западном погранслое, восточной части моря, а также в областях
минимума функции 2ψ (рис. 1 – 3).
1ψ
0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50
0
5
10
15
2ψ
0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50
0
5
10
15
B
0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50
0
5
10
15
Р и с. 1. Функция тока в верхнем и нижнем слоях и амплитудная структура при ∆ H0 = 0
ISSN 0233-7584. Мор. гидрофиз. журн., 2011, № 6 80
1ψ
0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50
0
5
10
15
2ψ
0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50
0
5
10
15
B
0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50
0
5
10
15
Р и с. 2. Функция тока в верхнем и нижнем слоях и амплитудная структура при ∆ H0 = 100 м
ISSN 0233-7584. Мор. гидрофиз. журн., 2011, № 6 81
1ψ
0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50
0
5
10
15
2ψ
0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50
0
5
10
15
B
0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50
0
5
10
15
Р и с. 3. Функция тока в верхнем и нижнем слоях и амплитудная структура при ∆ H0 = 150 м
Выводы. Рассмотренная нами простейшая двухслойная модель без учета
горизонтальной вязкости и нелинейных слагаемых дает качественное пред-
ставление о влиянии рельефа дна на характер ветровой циркуляции для замк-
нутого двухслойного бассейна. В целом интегральная циркуляция в нижнем и
верхнем слоях под влиянием рельефа дна усиливается (рис. 1 – 3), причем
скорости течения в нижнем слое близки к изолиниям функции Hf / . Тече-
ние у западного погранслоя несколько ослабевает; в центральной, южной и
юго-западной частях бассейна оно усиливается как в верхнем, так и в нижнем
слое. Последний факт подтверждается в эксперименте со всплывающи-
ми буями.
ISSN 0233-7584. Мор. гидрофиз. журн., 2011, № 6 82
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Korotaev G., Oguz T., Riser S. Intermediate and deep currents of Black Sea obtained from
autonomous profiling Floats // Deep-Sea Res. – 2006. – 2, № 53. – P. 1901 – 1910.
2. Korotaev G., Saenko O., Koblinsky C. Satellite altimetry observation of the Black Sea level //
J. Geophys. Res. – 2001. – 106, № C1. – P. 917 – 933.
3. Саркисян А.С., Иванов В.Ф. Совместный эффект бароклинности и рельефа дна, как важ-
ный фактор в динамике морских течений // Изв. АН СССР. ФАО. – 1971. – 7, № 2. –
С. 173 – 188.
4. Зырянов В.Н. Теория установившихся течений. – Л.: Гидрометеоиздат, 1985. – 248 с.
5. Коротаев Г.К., Шапиро Н.Б. К вопросу о влиянии рельефа дна на океаническую цирку-
ляцию (двухслойная модель) // Морские гидрофизические исследования. – Севастополь:
МГИ АН УССР, 1971. – № 5. – C. 55 – 63.
6. Коротаев Г.К. Интенсификация глубинной циркуляции в мезомасштабном бассейне под
влиянием рельефа дна // Морской гидрофизический журнал. – 2005. – № 2. – C. 3 – 10.
Морской гидрофизический институт НАН Украины, Материал поступил
Севастополь в редакцию 01.04.10
После доработки 24.06.10
АНОТАЦІЯ Досліджується глибинна циркуляція у замкнутому басейні з нерівним дном. Ура-
хування стратифікації розглянуте на прикладі двошарової моделі, яка якісно описує термо-
динаміку невеликих морів і водоймищ. Вплив рельєфу дна виявляється методом порівняння
розрахованих швидкостей течії в нижньому шарі для басейну з плоским дном і басейну з
параболічним рельєфом. Показана інтенсифікація течії в нижньому шарі для замкнутого ба-
сейну при обліку рельєфу дна.
Ключові слова: вітрова циркуляція, вплив рельєфу дна.
ABSTRACT Deep-water circulation in a closed basin with uneven bottom is studied. Consideration
of stratification is examined on the example of the two-layer model qualitatively describing thermo-
dynamics of small seas and water basins. The topography effect is revealed by the method of com-
parison of the calculated flow velocities in the lower layer of the basin with flat bottom with those in
the basin with parabolic relief. At consideration of bottom topography, the flow intensification in the
lower layer of the closed basin is shown.
Keywords: wind circulation, effect of bottom relief.
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-56710 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0233-7584 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:05:22Z |
| publishDate | 2011 |
| publisher | Морський гідрофізичний інститут НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Карпатович, И.И. 2014-02-22T18:46:51Z 2014-02-22T18:46:51Z 2011 Исследование влияния рельефа дна на ветровую циркуляцию в двухслойном бассейне / И.И. Карпатович // Морской гидрофизический журнал. — 2011. — № 6. — С. 73-82. — Бібліогр.: 6 назв. — рос. 0233-7584 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/56710 551.465 Исследуется глубинная циркуляция в замкнутом бассейне с неровным дном. Учет стратификации рассмотрен на примере двухслойной модели, качественно описывающей термодинамику небольших морей и водоемов. Влияние рельефа дна выявляется методом сравнения рассчитанных скоростей течения в нижнем слое для бассейна с плоским дном и бассейна с параболическим рельефом. Показана интенсификация течения в нижнем слое для замкнутого бассейна при учете рельефа дна Досліджується глибинна циркуляція у замкнутому басейні з нерівним дном. Урахування стратифікації розглянуте на прикладі двошарової моделі, яка якісно описує термодинаміку невеликих морів і водоймищ. Вплив рельєфу дна виявляється методом порівняння розрахованих швидкостей течії в нижньому шарі для басейну з плоским дном і басейну з параболічним рельєфом. Показана інтенсифікація течії в нижньому шарі для замкнутого басейну при обліку рельєфу дна. Deep-water circulation in a closed basin with uneven bottom is studied. Consideration of stratification is examined on the example of the two-layer model qualitatively describing thermodynamics of small seas and water basins. The topography effect is revealed by the method of comparison of the calculated flow velocities in the lower layer of the basin with flat bottom with those in the basin with parabolic relief. At consideration of bottom topography, the flow intensification in the lower layer of the closed basin is shown. ru Морський гідрофізичний інститут НАН України Морской гидрофизический журнал Математическое моделирование морских систем Исследование влияния рельефа дна на ветровую циркуляцию в двухслойном бассейне Article published earlier |
| spellingShingle | Исследование влияния рельефа дна на ветровую циркуляцию в двухслойном бассейне Карпатович, И.И. Математическое моделирование морских систем |
| title | Исследование влияния рельефа дна на ветровую циркуляцию в двухслойном бассейне |
| title_full | Исследование влияния рельефа дна на ветровую циркуляцию в двухслойном бассейне |
| title_fullStr | Исследование влияния рельефа дна на ветровую циркуляцию в двухслойном бассейне |
| title_full_unstemmed | Исследование влияния рельефа дна на ветровую циркуляцию в двухслойном бассейне |
| title_short | Исследование влияния рельефа дна на ветровую циркуляцию в двухслойном бассейне |
| title_sort | исследование влияния рельефа дна на ветровую циркуляцию в двухслойном бассейне |
| topic | Математическое моделирование морских систем |
| topic_facet | Математическое моделирование морских систем |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/56710 |
| work_keys_str_mv | AT karpatovičii issledovanievliâniârelʹefadnanavetrovuûcirkulâciûvdvuhsloinombasseine |