Аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально проводящем экране конечной толщины

На основании анализа ближнего поля идеально проводящего двумерно периодического двухэлементного экрана конечной толщины с прямоугольными отверстиями сделан вывод о том, что природа высокодобротных резонансов полного прохождения, полного отражения и аномального прохождения электромагнитных волн через...

Ausführliche Beschreibung

Gespeichert in:

Bibliographische Detailangaben
Datum:	2009
1. Verfasser:	Грибовский, А.В.
Format:	Artikel
Sprache:	Russian
Veröffentlicht:	Радіоастрономічний інститут НАН України 2009
Schriftenreihe:	Радиофизика и радиоастрономия
Schlagworte:	Распространение, дифракция и рассеяние электромагнитных волн
Online Zugang:	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/59821
Tags:	Tag hinzufügen Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Zitieren:	Аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально проводящем экране конечной толщины / А.В. Грибовский // Радиофизика и радиоастрономия. — 2009. — Т. 14, № 3. — С. 287–292. — Бібліогр.: 8 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-59821
record_format	dspace
spelling	nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-598212025-02-09T09:42:14Z Аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально проводящем экране конечной толщины Грибовский, А.В. Распространение, дифракция и рассеяние электромагнитных волн На основании анализа ближнего поля идеально проводящего двумерно периодического двухэлементного экрана конечной толщины с прямоугольными отверстиями сделан вывод о том, что природа высокодобротных резонансов полного прохождения, полного отражения и аномального прохождения электромагнитных волн через запредельные отверстия одна и та же и связана с возбуждением поверхностных гармоник большой амплитуды, распространяющихся парами навстречу друг другу вдоль всей поверхности экрана с обеих сторон. На частотах низкодобротных резонансов полного прохождения электромагнитных волн, связанных с толщиной экрана, поверхностные гармоники возбуждаются с амплитудами, величины которых на порядок меньше, чем в случае высокодобротных резонансов. На підставі аналізу ближнього поля ідеально провідного двовимірно періодичного двоелементного екрану скінченної товщини з прямокутними отворами висновується, що природа високодобротних резонансів повного поширення, повного відбиття і аномального поширення електромагнітних хвиль через позамежні отвори є тією ж самою і пов’язана із збудженням поверхневих гармонік великої амплітуди, що поширюються парами назустріч одна одній уздовж усієї поверхні екрану з обох боків. На частотах низькодобротних резонансів повного поширення електромагнітних хвиль, пов’язаних із товщиною екрану, поверхневі гармоніки збуджуються з амплітудами на порядок меншими, ніж у випадку високодобротних резонансів On the basis of the near field analysis of an ideally conducting two-dimension periodic twoelement screen of final thickness with rectangular apertures the conclusion is made that the origin of high quality resonances of full propagation, full reflection and paradoxical propagation of electromagnetic waves through evanescent apertures is the same and is connected with the excitation of big amplitude superficial harmonics propagating in pairs towards each other along the whole surface of the screen from both sides. On the frequencies of electromagnetic wave full propagation lowquality resonances connected with the screen thickness, the superficial harmonics are excited with the amplitudes being an order smaller than those in the case of high quality resonances. 2009 Article Аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально проводящем экране конечной толщины / А.В. Грибовский // Радиофизика и радиоастрономия. — 2009. — Т. 14, № 3. — С. 287–292. — Бібліогр.: 8 назв. — рос. 1027-9636 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/59821 537.874.6 ru Радиофизика и радиоастрономия application/pdf Радіоастрономічний інститут НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
topic	Распространение, дифракция и рассеяние электромагнитных волн Распространение, дифракция и рассеяние электромагнитных волн
spellingShingle	Распространение, дифракция и рассеяние электромагнитных волн Распространение, дифракция и рассеяние электромагнитных волн Грибовский, А.В. Аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально проводящем экране конечной толщины Радиофизика и радиоастрономия
description	На основании анализа ближнего поля идеально проводящего двумерно периодического двухэлементного экрана конечной толщины с прямоугольными отверстиями сделан вывод о том, что природа высокодобротных резонансов полного прохождения, полного отражения и аномального прохождения электромагнитных волн через запредельные отверстия одна и та же и связана с возбуждением поверхностных гармоник большой амплитуды, распространяющихся парами навстречу друг другу вдоль всей поверхности экрана с обеих сторон. На частотах низкодобротных резонансов полного прохождения электромагнитных волн, связанных с толщиной экрана, поверхностные гармоники возбуждаются с амплитудами, величины которых на порядок меньше, чем в случае высокодобротных резонансов.
format	Article
author	Грибовский, А.В.
author_facet	Грибовский, А.В.
author_sort	Грибовский, А.В.
title	Аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально проводящем экране конечной толщины
title_short	Аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально проводящем экране конечной толщины
title_full	Аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально проводящем экране конечной толщины
title_fullStr	Аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально проводящем экране конечной толщины
title_full_unstemmed	Аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально проводящем экране конечной толщины
title_sort	аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально проводящем экране конечной толщины
publisher	Радіоастрономічний інститут НАН України
publishDate	2009
topic_facet	Распространение, дифракция и рассеяние электромагнитных волн
url	https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/59821
citation_txt	Аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально проводящем экране конечной толщины / А.В. Грибовский // Радиофизика и радиоастрономия. — 2009. — Т. 14, № 3. — С. 287–292. — Бібліогр.: 8 назв. — рос.
series	Радиофизика и радиоастрономия
work_keys_str_mv	AT gribovskijav anomalʹnoeprohoždenieélektromagnitnyhvolnčerezprâmougolʹnyezapredelʹnyeotverstiâvidealʹnoprovodâŝemékranekonečnojtolŝiny
first_indexed	2025-11-25T11:31:46Z
last_indexed	2025-11-25T11:31:46Z
_version_	1849761804401508352
fulltext	Радиофизика и радиоастрономия, 2009, т. 14, №3, с. 287-292 © А. В. Грибовский, 2009 УДК 537.874.6 Аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально проводящем экране конечной толщины А. В. Грибовский Радиоастрономический институт НАН Украины, ул. Краснознаменная, 4, г. Харьков, 61002, Украина E-mail: grib@rian.ira.kharkov.ua Статья поступила в редакцию 13 ноября 2008 г. На основании анализа ближнего поля идеально проводящего двумерно периодического дву- хэлементного экрана конечной толщины с прямоугольными отверстиями сделан вывод о том, что природа высокодобротных резонансов полного прохождения, полного отражения и аномаль- ного прохождения электромагнитных волн через запредельные отверстия одна и та же и связана с возбуждением поверхностных гармоник большой амплитуды, распространяющихся парами навстречу друг другу вдоль всей поверхности экрана с обеих сторон. На частотах низкодоброт- ных резонансов полного прохождения электромагнитных волн, связанных с толщиной экрана, поверхностные гармоники возбуждаются с амплитудами, величины которых на порядок меньше, чем в случае высокодобротных резонансов. В работах [1, 2] представлены результаты исследования частотно-избирательных свойств двумерно периодического двухэлементного идеально проводящего экрана конечной тол- щины h с прямоугольными отверстиями. По- перечные сечения базовой ячейки и фраг- мента экрана изображены на рис. 1, где 1,2 ,a 1,2b – размеры широких и узких стенок от- верстий соответственно, а точками обозначены координаты центров отверстий 1,2 1,2( , )x y на ба- зовой ячейке. Прямоугольные отверстия в экра- не конечной толщины можно рассматривать как отрезки волноводов прямоугольного сечения. В выбранном частотном диапазоне в волно- водах распространяется либо только основ- ная 10TE -волна, либо волноводы являются зап- редельными. Центры базовых ячеек экрана расположены в узлах прямоугольной сетки. В свободном пространстве распространяется одна основная гармоника. Исследование частотной характеристики двухэлементного экрана при нормальном па- Рис. 1. Фрагмент решетки и базовая ячейка экрана А. В. Грибовский 288 Радиофизика и радиоастрономия, 2009, т. 14, №3 дении на его поверхность плоской линейно поляризованной волны, вектор электрического поля которой перпендикулярен широким стен- кам волноводных каналов, показало наличие высокодобротных резонансов полного прохож- дения и полного отражения электромагнитной волны. На рис. 2 представлены зависимости модуля коэффициента отражения плоской волны от частоты для двух значений толщины экрана. Цифрами пронумерованы резонансы, относя- щиеся к сплошной кривой, начиная с самого высокочастотного резонанса. Анализ частот- ной характеристики показал, что резонансы полного прохождения и полного отражения электромагнитных волн делятся на низкодоб- ротные и высокодобротные. Низкодобротные резонансы полного прохождения (1, 4, 6) на- блюдаются тогда, когда по длине одного из волноводных каналов h укладывается прибли- зительно целое число полуволн 2,Λ где Λ – длина волны в первом или во втором волно- водном канале. Высокодобротные резонансы (2, 3, 5, 7) связаны с возбуждением противо- фазных колебаний электромагнитного поля основной волны в волноводных каналах раз- личных поперечных сечений. Кроме того, об- наружен “аномальный” резонанс (8) полного прохождения электромагнитного поля на час- тоте ниже критической для обоих волновод- ных каналов. Исследование резонансов пол- ного прохождения и полного отражения элект- ромагнитной волны, а также попытка объяс- нить “аномальный” резонанс полного прохож- дения через запредельные прямоугольные отверстия в идеально проводящем экране ко- нечной толщины были основаны на расчете и анализе амплитудно-фазового распределе- ния электромагнитных полей в волноводных каналах на резонансных частотах. Однако для более глубокого понимания эффекта полного прохождения электромагнитных волн через пря- моугольные запредельные отверстия в двух- элементном двумерно периодическом идеально проводящем экране конечной толщины необ- ходимы дальнейшие исследования. Изначально явление прохождения электро- магнитных волн через запредельные отверстия было обнаружено в оптическом диапазоне для двумерно периодических структур из неидеаль- но проводящих материалов. Объяснение про- хождения света через запредельные отверстия было основано на теории возбуждения плаз- монов, распространяющихся вдоль поверх- ности экрана, [3, 4]. Однако в последующих работах [5, 6] было показано, что резонансное прохождение электромагнитного поля через запредельные отверстия наблюдается и в идеально проводящих периодических струк- турах. В работе [7] на основе теории квази- стационарных собственных колебаний дано объяснение резонансного поведения идеаль- но проводящего перфорированного экрана с круглыми запредельными апертурами. По- казана роль низших собственных колебаний экрана в формировании его резонансных от- кликов, а также исследована динамика соб- ственных частот при изменении параметров экрана. Обнаружены добротные собственные колебания, существующие вблизи плоской гра- ницы раздела перфорированного слоя метал- ла со свободным пространством. Исследо- вана топология и поляризационная структура колебаний. Основой данного исследования резонанс- ных свойств идеально проводящего экрана конечной толщины, базовая ячейка которого содержит два прямоугольных волноводных канала различных поперечных сечений, слу- Рис. 2. Зависимость модуля коэффициента отра- жения от частоты при 1a 12.5= мм, 1b 2.5= мм, 1x 0,= 1y 2.5= мм; 2a 12= мм, 2b 2.5= мм, 2x 0,= 2y 2.5= − мм; 1 2d d 15= = мм: сплошная кривая – h 30= мм, пунктирная кривая – h 25= мм Аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально... 289Радиофизика и радиоастрономия, 2009, т. 14, №3 жит анализ распределения ближнего поля экрана. Под ближним полем будем понимать поверхностные электромагнитные волны, распространяющиеся вдоль апертуры экрана с обеих сторон. Этот подход представляется наиболее целесообразным, поскольку избав- ляет от необходимости решать трудоемкую задачу поиска собственных частот экрана с отверстиями. Исследования основаны на методе частич- ных областей с последующим построением обобщенных матриц рассеяния и решением системы операторных уравнений относительно неизвестных амплитуд распространяющихся и нераспространяющихся пространственных гармоник. Геометрические параметры экрана выбра- ны из условия распространения в свободном пространстве только одной пространственной гармоники. При рассеянии плоской электромагнитной волны на поверхности двумерно периодического экрана с отверстиями с обеих сторон экрана возбуждается дискретный набор пространст- венных гармоник. Среди этих гармоник есть одна плоская волна, распространяющаяся без затухания в направлении от поверхности эк- рана, и бесконечное число поверхностных гармоник, которые распространяются вдоль апертуры экрана с обеих сторон и затухают по направлению нормали к поверхности экрана. Поперечная компонента отраженного элект- рического поля представляется в виде разло- жения по полной системе ортонормированных векторных пространственных ТЕ- и ТМ-гар- моник: (1) (1)( , , ) qsi zr t qs qs q s E x y z r e ∞ ∞ Γ =−∞ =−∞ = ψ +∑ ∑ (2) (2) ,qsi z qs qs q s r e ∞ ∞ Γ =−∞ =−∞ + ψ∑ ∑ 0,z > (1) где (1) qsr и (2) qsr – неизвестные амплитуды про- странственных ТЕ- и ТМ-гармоник соот- ветственно. Зависимость от времени выбрана в виде ,i te− ω а ортонормированные векторные пространственные гармоники определяются по формулам: { }( ) 0 1exp ( )l qs x y r i x y S Ψ = κ + κ × κ , 1 , , 2 y x x y x x y y e e l e e l κ − κ =⎧ ⎫⎪ ⎪×⎨ ⎬κ + κ =⎪ ⎪⎩ ⎭ 0 0 1 2sin sin ,x qk d πκ = θ φ − 0 0 2 1 2 2sin cos ,y s qk d d π πκ = θ φ − + 2 2 2 2 00 0где , , cos ;qs r r x yk kΓ = − κ κ = κ + κ Γ = θ 0 1 2S d d= – площадь поперечного сечения вол- новодной ячейки; 2 ;k = π λ ,x ye e – единич- ные орты в декартовой системе координат xOy; 0θ и 0φ – углы падения плоской волны в сфе- рической системе координат. В нашем случае 0 0,θ = 0 0.φ = Поперечная компонента прошедшего элект- рического поля в области z h< − записывает- ся аналогично выражению (1) с неизвестными амплитудами пространственных ТЕ- и ТМ- гармоник (1) qst и (2) qst соответственно. Поверхностные гармоники распространяют- ся попарно навстречу друг другу. Они отли- чаются значениями постоянных распростра- нения, направлением распространения и вели- чинами амплитуд, которые убывают с ростом номера гармоники (q,s). При частоте нормально падающей электромагнитной волны, совпа- дающей с одной из резонансных частот (2, 3, 5, 7, 8), резко изменяется распределение всего ближнего поля. В частности, происхо- дит значительное увеличение амплитуд поверх- ностных ТМ-гармоник с индексами 0,q = 2, 1,s = ∓ ∓ распространяющихся вдоль оси Oy навстречу друг другу, а также амплитуд поверхностных ТЕ-гармоник с индексами 1,q = ∓ 1,s = ∓ распространяющихся под уг- лами 45± ° к оси Ox. Значения амплитуд этих гармоник на порядок выше амплитуд осталь- А. В. Грибовский 290 Радиофизика и радиоастрономия, 2009, т. 14, №3 ных поверхностных гармоник. Причем увели- чение амплитуд поверхностных гармоник про- исходит одновременно с обеих сторон экрана. На рис. 3, а и рис. 3, б представлены зави- симости от частоты модулей амплитуд четы- рех поверхностных ТМ-гармоник с индек- сами (0,–2), (0,–1), (0,1), (0,2), распространяю- щихся вдоль апертуры экрана с обеих сторон, при возбуждении экрана нормально падающей плоской волной и при 30h = мм. Из анализа графиков на рис. 2 и рис. 3 следует, что амп- литуда ближнего поля резко возрастает только на тех частотах, которые характерны для мно- гоэлементных экранов. Как было отмечено выше, резонансы (2, 3, 5, 7) связаны с возбуж- дением противофазных колебаний электромаг- нитных волн в волноводных каналах различ- ных поперечных сечений, расположенных в пределах одной базовой ячейки экрана. Вы- сокодобротные резонансы не связаны с низко- добротными резонансами полного прохождения (1, 4, 6) при фиксированной толщине экрана h. На частотах высокодобротных резонансов вся поверхность экрана “светится”, что говорит о том, что эти частоты являются собственными частотами экрана. Анализ амплитудно-частотного распреде- ления ближнего поля показал, что природа высокодобротных резонансов полного прохож- дения и полного отражения электромагнитных волн одна и та же и связана с возбуждением поверхностных гармоник большой амплитуды, распространяющихся вдоль всей поверхности экрана с обеих сторон. Существование “ано- мального” высокодобротного резонанса пол- ного прохождения (8) на частоте ниже крити- ческой для обоих волноводов связано с то- пологией поперечного сечения базовой ячейки экрана, а именно с небольшой разницей между величинами поперечных сечений двух волно- водных каналов в пределах одной базовой ячейки. На этой частоте также происходит возбуждение поверхностных гармоник боль- шой амплитуды, распространяющихся вдоль поверхности экрана с обеих сторон. Как видно из графиков на рис. 2, частота “аномального” резонанса полного прохождения (8) практичес- ки не зависит от толщины экрана. Этот резо- нанс подобен резонансу, который обнаружен и описан в работе [8]. Кроме того, численные исследования показали, что если увеличивать разницу между значениями поперечных сече- ний волноводов (например, уменьшать 2 ),a то частота “аномального” резонанса (8) сдви- гается в область более высоких частот и при- ближается к частоте отсечки первого волно- вода. При этом размер широкой стенки волно- вода 1a приближается к значению, равному половине длины волны в свободном простран- стве, а добротность “аномального” резонанса (8) уменьшается. Если экран возбуждать одной из поверх- ностных ТМ- или ТЕ-гармоник, то на резонанс- ных частотах должен появиться “отклик” эк- рана на это возбуждение, характерный для резонансного колебательного контура, – рез- кий рост амплитуды всего электромагнитного Рис. 3. Зависимости от частоты модулей амп- литуд поверхностных ТМ-гармоник, распростра- няющихся в областях z 0> (а) и z h< − (б) вдоль оси Oy попарно навстречу друг другу. Возбужде- ние плоской волной Аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально... 291Радиофизика и радиоастрономия, 2009, т. 14, №3 поля, как ближнего, так и дальнего. Причем амплитуда этого поля должна быть значитель- но выше амплитуды рассеянного поля при возбуждении экрана нормально падающей плоской волной. На рис. 4 и рис. 5 представле- ны зависимости от частоты модулей ампли- туд четырех поверхностных ТМ-гармоник, распространяющихся вдоль оси Оy, и одной распространяющейся вдоль оси Oz с обеих сто- рон экрана ТЕ-гармоники при 30h = мм. Воз- буждение экрана осуществляется поверх- ностной ТМ-гармоникой с индексами 0,q = 1,s = − распространяющейся вдоль оси Oy. Из сравнения графиков на рис. 3, 4 и 5 видно, что амплитуда поверхностного поля при воз- буждении экрана одной из поверхностных гар- моник значительно выше амплитуды ближнего поля при возбуждении экрана плоской волной. Пространственные ТЕ-гармоники с амплиту- дами (1) 00r и (1) 00t распространяются в облас- тях 0z > и z h< − соответственно по направ- лению нормалей к поверхности экрана без за- тухания. Таким образом, на основании анализа ам- плитудно-частотного распределения ближ- него поля идеально проводящего двумерно периодического двухэлементного экрана ко- нечной толщины с прямоугольными отверс- тиями можно утверждать следующее. Природа высокодобротных резонансов полного прохож- дения, полного отражения и “аномального” про- хождения электромагнитных волн через зап- редельные отверстия одна и та же и связана с возбуждением поверхностных гармоник большой амплитуды, распространяющихся парами навстречу друг другу вдоль всей по- верхности экрана с обеих сторон. На часто- Рис. 4. Зависимости от частоты модулей амп- литуд поверхностных ТМ-гармоник, распростра- няющихся в областях z 0> (а) и z h< − (б) вдоль оси Oy попарно навстречу друг другу. Возбужде- ние поверхностной ,0 1TM − -гармоникой Рис. 5. Зависимость от частоты модуля амплиту- ды пространственной 00TE -гармоники, распро- страняющейся вдоль оси Oz: a) – z 0;> б) – z 0.< Возбуждение поверхностной ,0 1TM − -гармоникой А. В. Грибовский 292 Радиофизика и радиоастрономия, 2009, т. 14, №3 тах низкодобротных резонансов полного про- хождения электромагнитных волн, связанных с толщиной экрана, поверхностные гармоники возбуждаются с амплитудами, значения кото- рых на порядок меньше, чем в случае высо- кодобротных резонансов. Автор выражает признательность профес- сору А. А. Кириленко за полезные конструк- тивные замечания и обсуждение полученных результатов. Литература 1. Грибовский А. В., Просвирнин С. Л. Частотно-из- бирательные свойства многоэлементного экрана с волноводными каналами прямоугольного сече- ния // Радиофизика и электроника. – Харьков: Ин-т радиофизики и электроники НАН Украины. – 2004. – Т. 9, №2. – С. 341-346. 2. Грибовский А. В. Частотно-избирательные и по- ляризационные свойства двухэлементных перио- дических экранов конечной толщины с прямоу- гольными отверстиями и волноводными нагруз- ками // Электромагнитные волны и электронные системы. – 2006. – Т. 11, №2-3. – С. 84-92. 3. Martin-Moreno L., Garcia-Vidal F. J., et al. Theory of extraordinary optical transmission through sub- wavelength hole array // Phys. Rev. Lett. – 2001. – Vol. 86, No. 6. – P. 1114–1117. 4. Pendry J. B., Martin-Moreno L., Garcia-Vidal F. J. Mimi- cking Surface Plasmons with Structured Surfaces // Science. – 2004. – Vol. 305, No. 6. – P. 847-848. 5. Rivas J., Schotsch C., Bolivar P. H., Kurz H. Enhan- ced transmission of THz radiation through subwave- length holes // Phys. Rev. B. – 2003. – Vol. 68. – P. 201-206. 6. Lomakin V., Michielssen E. Transmission of Tran- sient Plane Wave Through Perfect Electrically Con- ducting Plates Perforated by Periodic Arrays of Sub- wavelength Holes // IEEE Trans. Antennas Propag. – 2006. – Vol. 54, No. 3. – P. 970-984. 7. Кириленко А. А., Перов А. О. О природе резонан- сных свойств двумерно-периодического экрана с запредельными отверстиями // Радиофизика и электроника. – Харьков: Ин-т радиофизики и электроники НАН Украины. – 2007. – Т. 12, №3. – С. 489-497. 8. Kirilenko A. A., Perov A. O. On the Common Na- ture of the Enhanced and Resonance Transmis- sion Through the Periodical Set of Holes // IEEE Trans. Antennas Propag. – 2008. – Vol. 56, No. 10. – P. 3210-3216. Аномальне поширення електромагнітних хвиль через прямокутні позамежні отвори в ідеально провідному екрані скінченної товщини О. В. Грибовський На підставі аналізу ближнього поля ідеально провідного двовимірно періодичного двоелемент- ного екрану скінченної товщини з прямо- кутними отворами висновується, що природа високодобротних резонансів повного поши- рення, повного відбиття і аномального поши- рення електромагнітних хвиль через позамежні отвори є тією ж самою і пов’язана із збуджен- ням поверхневих гармонік великої амплітуди, що поширюються парами назустріч одна одній уздовж усієї поверхні екрану з обох боків. На частотах низькодобротних резонансів повно- го поширення електромагнітних хвиль, пов’яза- них із товщиною екрану, поверхневі гармоніки збуджуються з амплітудами на порядок менши- ми, ніж у випадку високодобротних резонансів. Paradoxical Propagation of Electromagnetic Waves through Rectangular Evanescent Apertures in Ideally Conducting Screen of Final Thickness A. V. Gribovsky On the basis of the near field analysis of an ideally conducting two-dimension periodic two- element screen of final thickness with rectangular apertures the conclusion is made that the origin of high quality resonances of full propagation, full reflection and paradoxical propagation of electro- magnetic waves through evanescent apertures is the same and is connected with the excitation of big amplitude superficial harmonics propagating in pairs towards each other along the whole sur- face of the screen from both sides. On the fre- quencies of electromagnetic wave full propagation low-quality resonances connected with the screen thickness, the superficial harmonics are excited with the amplitudes being an order smaller than those in the case of high quality resonances.

Аномальное прохождение электромагнитных волн через прямоугольные запредельные отверстия в идеально проводящем экране конечной толщины

Institution

Ähnliche Einträge