Кристаллическая и магнитная структуры анион-дефицитного манганита La0.70Sr0.30MnO2.85 под действием высокого давления
Методом нейтронной дифракции исследованы магнитная и кристаллическая структуры манганита La0.70Sr0.30MnO2.85 в диапазоне давлений 0–5 GPa и температур 10–300 K. Обнаружено, что при температуре ниже Tf ~ 50 K формируется состояние спинового стекла. В отличие от манганитов Nd(Sm)0.50Ba0.50MnO3, в кото...
Saved in:
| Date: | 2009 |
|---|---|
| Main Authors: | , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України
2009
|
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/5987 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Кристаллическая и магнитная структуры анион-дефицитного манганита La0.70Sr0.30MnO2.85 под действием высокого давления / С.В. Труханов, Д.П. Козленко, А.В. Труханов // Физика и техника высоких давлений. — 2009. — Т. 19, № 2. — С. 25-31. — Бібліогр.: 17 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860186611393757184 |
|---|---|
| author | Труханов, С.В. Козленко, Д.П. Труханов, А.В. |
| author_facet | Труханов, С.В. Козленко, Д.П. Труханов, А.В. |
| citation_txt | Кристаллическая и магнитная структуры анион-дефицитного манганита La0.70Sr0.30MnO2.85 под действием высокого давления / С.В. Труханов, Д.П. Козленко, А.В. Труханов // Физика и техника высоких давлений. — 2009. — Т. 19, № 2. — С. 25-31. — Бібліогр.: 17 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| description | Методом нейтронной дифракции исследованы магнитная и кристаллическая структуры манганита La0.70Sr0.30MnO2.85 в диапазоне давлений 0–5 GPa и температур 10–300 K. Обнаружено, что при температуре ниже Tf ~ 50 K формируется состояние спинового стекла. В отличие от манганитов Nd(Sm)0.50Ba0.50MnO3, в которых влияние высокого давления приводит к подавлению состояния спинового стекла и появлению ферромагнетизма, в La0.70Sr0.30MnO2.85 состояние спинового стекла является стабильным под давлением. Проанализированы причины формирования магнитной структуры анион-дефицитного La0.70Sr0.30MnO2.85.
Методом нейтронної дифракції досліджено магнітну і кристалічну структури манганіту La0.70Sr0.30MnO2.85 в діапазоні тиску 0–5 GPa і температур 10–300 K. Виявлено, що при температурі нижче Tf ~ 50 K формується стан спінового скла. На відміну від манганітів Nd(Sm)0.50Ba0.50MnO3, в яких вплив високого тиску призводить до пригнічення стану спінового скла і появи феромагнетизму, в La0.70Sr0.30MnO2.85 стан спінового скла є стабільним під тиском. Проаналізовано причини формування магнітної структури аніон-дефіцитного La0.70Sr0.30MnO2.85.
Magnetic and crystalline structures of manganite La0.70Sr0.30MnO2.85 have been studied by the neutron diffraction method in the 0–5 GPa pressure and 10–300 K temperature range. It has been determined that a spin-glass state is formed at a temperature below Tf ~ 50 K. In contrast to manganites Nd(Sm)0.50Ba0.50MnO3 where the application of high pressure results in suppression of spin-glass state and origination of ferromagnetism, in La0.70Sr0.30MnO2.85 the spin-glass state is stable under pressure. Reasons for what the magnetic structure of anion-deficient La0.70Sr0.30MnO2.85 is formed have been analysed.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:04:41Z |
| format | Article |
| fulltext |
Физика и техника высоких давлений 2009, том 19, № 2
25
PACS: 62.50.+p, 71.70.Gm, 75.10.Nr, 75.47.Lx
С.В. Труханов1, Д.П. Козленко2, А.В. Труханов1
КРИСТАЛЛИЧЕСКАЯ И МАГНИТНАЯ СТРУКТУРЫ
АНИОН-ДЕФИЦИТНОГО МАНГАНИТА La0.70Sr0.30MnO2.85
ПОД ДЕЙСТВИЕМ ВЫСОКОГО ДАВЛЕНИЯ
1НПЦ НАН Беларуси по материаловедению
ул. П. Бровки, 19, г. Минск, 220072, Беларусь
E-mail: truhanov@ifttp.bas-net.by
2Объединенный институт ядерных исследований
г. Дубна, Россия
Методом нейтронной дифракции исследованы магнитная и кристаллическая
структуры манганита La0.70Sr0.30MnO2.85 в диапазоне давлений 0–5 GPa и темпе-
ратур 10–300 K. Обнаружено, что при температуре ниже Tf ~ 50 K формируется
состояние спинового стекла. В отличие от манганитов Nd(Sm)0.50Ba0.50MnO3, в
которых влияние высокого давления приводит к подавлению состояния спинового
стекла и появлению ферромагнетизма, в La0.70Sr0.30MnO2.85 состояние спинового
стекла является стабильным под давлением. Проанализированы причины форми-
рования магнитной структуры анион-дефицитного La0.70Sr0.30MnO2.85.
Манганиты со структурой типа перовскита A1–xA′xMnO3 (A – редкозе-
мельный, A′ – щелочноземельный ионы) проявляют большое разнообразие
физических свойств в зависимости от типа и степени легирования. Ярким
фактом является наблюдаемый в манганитах эффект колоссального магне-
тосопротивления, открывающий широкие перспективы их использования в
устройствах хранения информации и датчиках магнитного поля [1,2].
В стехиометрическом La0.70Sr0.30MnO3 с ромбоэдрической кристалличе-
ской структурой (пространственная группа R 3 c) величина TC ≈ 370 K одна
из наибольших наблюдаемых в манганитах [3]. Введение кислородных ва-
кансий вызывает существенные изменения в кристаллической структуре и
свойствах соединений La0.70Sr0.30MnO3–δ. При δ > 0.15 образуется новая тет-
рагональная фаза (пространственная группа I4/mcm). Исследования магнит-
ных свойств свидетельствуют о подавлении исходного ферромагнитного со-
стояния и возникновении состояния спинового стекла при температуре ниже
Tf ~ 50 K [4,5].
Физика и техника высоких давлений 2009, том 19, № 2
26
В манганитах Nd(Sm)0.50Ba0.50MnO3 приложение высокого гидростатиче-
ского давления до P ~ 5 GPa приводит к появлению ферромагнетизма и по-
давлению состояния спинового стекла [6]. При исследовании магнитных
свойств соединения La0.70Sr0.30MnO2.85 [7] было установлено, что характер-
ной особенностью состояния спинового стекла является наличие ферромаг-
нитных кластеров, внедренных в антиферромагнитную матрицу. С повыше-
нием гидростатического давления в диапазоне до ~ 1 GPa наблюдается рост
температуры замерзания магнитных моментов ионов Mn3+ в кластерах и
температуры магнитного упорядочения с барическими коэффициентами 4.3
и 12.9 K/GPa, при этом объем ферромагнитной части образца увеличивается
на 5% [8]. Можно предположить, что приложение достаточно высоких дав-
лений P > 1 GPa также может привести к возникновению ферромагнитного
состояния в соединениях La0.70Sr0.30MnO3–δ (δ > 0.15), как это наблюдается в
случае Nd(Sm)0.50Ba0.50MnO3.
Следует отметить, что в работах [4,7] анализировались результаты изме-
рений только макроскопических физических свойств для анион-
дефицитного соединения La0.70Sr0.30MnO2.85 – восприимчивости, намагни-
ченности, теплоемкости, электросопротивления. При этом детальное изуче-
ние особенностей магнитной структуры на микроскопическом уровне с по-
мощью нейтронной дифракции не проводилось. В настоящей работе пред-
ставлены результаты исследования влияния высокого гидростатического
давления в диапазоне 0–5 GPa на магнитную и кристаллическую структуры
анион-дефицитного манганита La0.70Sr0.30MnO2.85.
Методика приготовления образца указанного соединения подробно опи-
сана в [4]. Величину содержания кислорода определяли термогравиметриче-
ским методом. Эксперименты по нейтронной дифракции проводили на спек-
трометре ДН-12 [9] импульсного высокопоточного реактора ИБР-2 (ЛНФ
им. И.М. Франка, ОИЯИ, Дубна) с использованием камер высокого давле-
ния с сапфировыми наковальнями [10] в диапазоне внешних высоких давле-
ний до 4.5 GPa и температур 10–300 K. Объем исследуемых образцов со-
ставлял V ~ 2.5 mm3. Давление в камере измеряли по сдвигу линии люми-
несценции рубина с точностью ~ 0.05 GPa. В качестве величины давления на
образце использовали значение, усредненное по величинам, определенным в
нескольких точках поверхности образца. Градиент распределения давления
по поверхности образца не превышал 15%. Для проведения измерений с ка-
мерой высокого давления при низких температурах использовали специали-
зированный криостат на базе гелиевого рефрижератора замкнутого цикла.
Анализ дифракционных данных производили методом Ритвельда с помо-
щью программ MRIA [11] и FullProf [12].
Участки дифракционных спектров La0.70Sr0.30MnO2.85, полученные при
нормальном давлении и температурах 290 и 10 K, представлены на рис. 1.
Для стехиометрического соединения La0.70Sr0.30MnO3 с ромбоэдрической
кристаллической структурой (пространственная группа R 3 c) характерной
Физика и техника высоких давлений 2009, том 19, № 2
27
а
б
особенностью спектра является наличие одного дифракционного пика (012)
(в гексагональной установке) в области d ~ 3.9 Å [13]. Наблюдаемое расще-
пление дифракционного пика в этой области межплоскостных расстояний в
случае La0.70Sr0.30MnO2.85 (рис. 1) свидетельствует о появлении новой фазы с
более низкой симметрией. С помощью полнопрофильного анализа по методу
Ритвельда с использованием компьютерной программы FullProf было уста-
новлено, что в исследуемом анион-дефицитном образце La0.70Sr0.30MnO2.85
сосуществуют две перовскитные фазы с различной симметрией кристалличе-
ской решетки – ромбоэдрической (45%, пространственная группа R 3 c) и тет-
рагональной (55%, пространственная группа I4/mcm). Кристаллоструктурное
фазовое расслоение для образца с близким содержанием кислорода также
наблюдалось ранее в работе [5]. Это явление связано с кластеризацией ва-
кансий кислорода. Значения параметров элементарной ячейки ar = 5.526(3) Å,
cr = 13.514(6) Å для ромбоэдрической фазы (в гексагональной установке) и
Рис. 1. Нейтрон-дифрак-
ционные спектры анион-
дефицитного соединения
La0.70Sr0.30MnO2.85, изме-
ренные при Т = 290 (кри-
вые 1) и 10 K (кривые 2) и
обработанные по методу
Ритвельда: а – при нор-
мальном давлении, б – при
P = 5 GPa. Паразитный
магнитный рефлекс на d =
= 5.09 Å cвязан с присут-
ствием небольшого коли-
чества примеси MnO (~ 3%)
Физика и техника высоких давлений 2009, том 19, № 2
28
at = 5.460(3) Å, ct = 8.009(6) Å для тетрагональной, полученные при комнат-
ной температуре, согласуются с результатами предыдущей работы [5].
С понижением температуры при T < Tf ~ 5 K не наблюдали появления ни
дополнительного вклада в интенсивность ядерных пиков, характерного для
ферромагнетизма, ни новых рефлексов, свойственных антиферромагнетизму
(рис. 1,а). Такое поведение согласуется с формированием состояния спино-
вого стекла без дальнего магнитного порядка. Перераспределения интенсив-
ностей между ядерными рефлексами также не наблюдали, что свидетельст-
вует о стабильности соотношения объемов ромбоэдрической и тетрагональ-
ной фаз.
В кристаллической структуре ромбоэдрической фазы атомы кислорода
занимают позиции одного типа 18(e) (x, 0, 0.25) (в гексагональной уста-
новке) с x ~ 0.456, следствием чего являются изотропность кислородных
октаэдров MnO6 с одинаковыми длинами валентных связей Mn–O и углов
Mn–O–Mn, а также отсутствие орбитального упорядочения. В этом случае
сверхобменные взаимодействия Mn3+–O2–Mn3+ для октаэдрической коорди-
нации являются ферромагнитными, а для пентаэдрической, вблизи кисло-
родных вакансий – антиферромагнитными. Конкуренция данных взаимо-
действий и приводит к формированию состояния спинового стекла [14],
также этому способствует и кристаллоструктурное фазовое расслоение.
Участки дифракционных спектров, полученные при высоком давлении
P = 5 GPa и температурах 290 и 10 K, представлены на рис. 1,б. Во всем
исследуемом интервале температур наблюдается характерное кристаллост-
руктурное фазовое расслоение, при этом соотношение объемов ромбоэд-
рической и тетрагональной фаз почти не изменяется. Параметры элемен-
тарной ячейки уменьшаются под давлением почти линейно (рис. 2). Рас-
считанные коэффициенты линейной сжимаемости ki = −(1/ai0)(dai/dP)T при
комнатной температуре составили kar = 0.0029, kcr = 0.0015 GPa−1 для ром-
боэдрической фазы и kat = 0.0027, kct = 0.0025 GPa−1 для тетрагональной.
Модуль всестороннего сжатия B0 = –V(dP/dV)T и его производная по давле-
нию B′ = (dB0/dP)T, полученные из анализа барической зависимости объема
элементарной ячейки с помощью уравнения Берча–Мурнагана [15], составили
Рис. 2. Барические зависи-
мости параметров элемен-
тарной ячейки ромбоэдри-
ческой (◆ – ar, ◇ – cr) и тет-
рагональной (● – at, ○ – ct)
фаз анион-дефицитного со-
единения La0.70Sr0.30MnO2.85
при комнатной температуре
и их линейная интерполяция
Физика и техника высоких давлений 2009, том 19, № 2
29
B0 = 128 GPa, B′ = 4 для ромбоэдрической фазы и B0 = 122 GPa, B′ = 4 – для
тетрагональной. Данные значения B0 заметно меньше величины 167 GPa для
стехиометрического La0.70Sr0.30MnO3 [13].
Длины связей Mn–O также почти линейно уменьшаются под давлением,
их коэффициенты линейной сжимаемости составляют kMn–O = 0.0026 GPa−1
(lMn–O = 1.967(5) Å при P = 0) для ромбоэдрической фазы и kMn–O1 = 0.0025,
kMn–O2 = 0.0041 GPa−1 (lMn–O1 = 2.002(5) Å, lMn–O2 = 1.956(5) Å при P = 0) –
для тетрагональной. Данные значения несколько больше величины kMn–O =
= 0.0020 GPa−1 для стехиометрического La0.70Sr0.30MnO3 [13]. С повышени-
ем давления валентный угол Mn–O–Mn в ромбоэдрической фазе увеличива-
ется с 166° (0 GPa) до 166.5° (3.5 GPa), а в тетрагональной фазе Mn–O2–Mn –
с 161.6° (0 GPa) до 164.5° (3.5 GPa); значение угла Mn–O1–Mn составляет
180° [16].
С понижением температуры до 10 K в диапазоне давлений 0–5 GPa не на-
блюдалось дополнительного вклада в интенсивность ядерных пиков, харак-
терного для ферромагнетизма (см. рис. 1,б). Появления новых рефлексов,
свойственных антиферромагнетизму, также не обнаружено. Это свидетель-
ствует о стабильности состояния спинового стекла в La0.70Sr0.30MnO2.85 в
исследуемом диапазоне давлений и температур.
Можно предположить, что формирование ферромагнитного состояния
под давлением в манганитах с исходным состоянием спинового стекла
происходит путем укрупнения и объединения ферромагнитных кластеров,
внедренных в антиферромагнитную матрицу. В отличие от стехиометриче-
ских манганитов, в анион-дефицитных существуют принципиальные огра-
ничения на характерный размер кластеров, поскольку вблизи кислородных
вакансий магнитное взаимодействие между соседними кластерами очень
мало из-за большого расстояния между ионами Mn ~ 3.9 Å и очень слабого
прямого обменного взаимодействия. Концентрация вакансий δ ~ 0.15 при-
водит к заметной вероятности их обнаружения уже в 1–2 координационных
сферах, содержащих 6 и 16 ионов кислорода соответственно. Таким обра-
зом, в случае изотропного распределения кислородных вакансий, имею-
щего место в ромбоэдрической фазе La0.70Sr0.30MnO2.85, можно оценить
характерный размер ферромагнитного кластера порядка 1–2 расстояний
Mn–O–Mn, т.е. ~ 4–8 Å. Эта оценка сопоставима со значением размера
ферромагнитных кластеров ~ 10 Å, полученным из магнитных измерений в
La0.70Sr0.30MnO2.85 [7]. Под давлением до 1 GPa наблюдался некоторый
рост объемной доли ферромагнитных кластеров, что, по-видимому, связа-
но с усилением ферромагнитных сверхобменных взаимодействий и увели-
чением размеров ферромагнитных кластеров до предельно допустимого
максимального значения, определяемого локальной геометрией распреде-
ления вакансий кислорода [17].
Физика и техника высоких давлений 2009, том 19, № 2
30
1. M.B. Salamon, M. Jaime, Rev. Mod. Phys. 73, 583 (2001).
2. С.М. Дунаевский, ФТТ 46, 193 (2004).
3. A. Urushibara, Y. Moritomo, T. Arima, A. Asamitsu, G. Kido, Y. Tokura, Phys. Rev.
B51, 14103 (1995).
4. С.В. Труханов, ЖЭТФ 127, 107 (2005).
5. С.В. Труханов, И.О. Троянчук, А.В. Труханов, И.А. Бобриков, В.Г. Симкин, А.М. Ба-
лагуров, Письма в ЖЭТФ 84, 310 (2006).
6. N. Takeshita, C. Terakura, D. Akahoshi, Y. Tokura, H. Takagi, Phys. Rev. B69,
180405 (2004).
7. С.В. Труханов, И.О. Троянчук, А.В. Труханов, И.М. Фита, А.Н. Васильев, A. Maignan,
H. Szymczak, Письма в ЖЭТФ 84, 36 (2006).
8. С.В. Труханов, В.В. Федотова, И.О. Троянчук, А.В. Труханов, И.М. Фита,
H. Szymczak, ФТВД 16, № 4, 103 (2006).
9. V.L. Aksenov, A.M. Balagurov, V.P. Glazkov, D.P. Kozlenko, I.V. Naumov, B.N. Savenko,
D.V. Sheptyakov, V.A. Somenkov et al., Physica B265, 258 (1999).
10. В.П. Глазков, И.Н. Гончаренко, ФТВД 1, № 1, 56 (1991).
11. V.B. Zlokazov, V.V. Chernyshev, J. Appl. Cryst. 25, 447 (1992).
12. J. Rodriguez-Carvajal, Physica B192, 55 (1993).
13. D.P. Kozlenko, I.N. Goncharenko, B.N. Savenko, V.I. Voronin, J. Phys.: Condens.
Matter 16, 6755 (2004).
14. С.В. Труханов, М.В. Бушинский, И.О. Троянчук, Г. Шимчак, ЖЭТФ 126, 874
(2004).
15. F.J. Birch, J. Geophys. Res. 91, 4949 (1986).
16. Д.П. Козленко, С.В. Труханов, Е.В. Лукин, И.О. Троянчук, Б.Н. Савенко, В.П. Глаз-
ков, Письма в ЖЭТФ 85, 123 (2007).
17. D.P. Kozlenko, S.V. Trukhanov, Е.V. Lukin, I.O. Troyanchuk, B.N. Savenko, The Eur.
Phys. J. B58, 361 (2007).
С.В. Труханов, Д.П. Козленко, А.В. Труханов
КРИСТАЛІЧНА І МАГНІТНА СТРУКТУРИ АНІОН-ДЕФІЦИТНОГО
МАНГАНІТУ La0.70Sr0.30MnO2.85 ПІД ДІЄЮ ВИСОКОГО ТИСКУ
Методом нейтронної дифракції досліджено магнітну і кристалічну структури
манганіту La0.70Sr0.30MnO2.85 в діапазоні тиску 0–5 GPa і температур 10–300 K.
Виявлено, що при температурі нижче Tf ~ 50 K формується стан спінового скла. На
відміну від манганітів Nd(Sm)0.50Ba0.50MnO3, в яких вплив високого тиску
призводить до пригнічення стану спінового скла і появи феромагнетизму, в
La0.70Sr0.30MnO2.85 стан спінового скла є стабільним під тиском. Проаналізовано
причини формування магнітної структури аніон-дефіцитного La0.70Sr0.30MnO2.85.
Физика и техника высоких давлений 2009, том 19, № 2
31
S.V. Trukhanov, D.P. Kozlenko, A.V. Trukhanov
CRYSTALLINE AND MAGNETIC STRUCTURES OF ANION-DEFICIENT
MANGANITE La0.70Sr0.30MnO2.85 INFLUENCED BY HIGH PRESSURE
Magnetic and crystalline structures of manganite La0.70Sr0.30MnO2.85 have been studied
by the neutron diffraction method in the 0–5 GPa pressure and 10–300 K temperature
range. It has been determined that a spin-glass state is formed at a temperature below
Tf ~ 50 K. In contrast to manganites Nd(Sm)0.50Ba0.50MnO3 where the application of
high pressure results in suppression of spin-glass state and origination of ferromagnetism,
in La0.70Sr0.30MnO2.85 the spin-glass state is stable under pressure. Reasons for what the
magnetic structure of anion-deficient La0.70Sr0.30MnO2.85 is formed have been analysed.
Fig. 1. Neutron diffraction spectra of anion-deficient compound La0.70Sr0.30MnO2.85
measured for T = 290 (curve 1) and 10 K (curve 2) and processed by the Rotweld method:
a – normal pressure, б – for P = 5 GPa. The parasitic magnetic reflex at d = 5.09 Å is due to
the presence of MnO impurity in a low amount (~ 3%)
Fig. 2. Pressure dependences of unit-cell parameters for rhombohedral (◆ – ar, ◇ – cr)
and tetragonal (● – at, ○ – ct) phases of anion-deficient La0.70Sr0.30MnO2.85 at room tem-
perature and their linear interpolation
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-5987 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0868-5924 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:04:41Z |
| publishDate | 2009 |
| publisher | Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Труханов, С.В. Козленко, Д.П. Труханов, А.В. 2010-02-12T17:55:18Z 2010-02-12T17:55:18Z 2009 Кристаллическая и магнитная структуры анион-дефицитного манганита La0.70Sr0.30MnO2.85 под действием высокого давления / С.В. Труханов, Д.П. Козленко, А.В. Труханов // Физика и техника высоких давлений. — 2009. — Т. 19, № 2. — С. 25-31. — Бібліогр.: 17 назв. — рос. 0868-5924 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/5987 Методом нейтронной дифракции исследованы магнитная и кристаллическая структуры манганита La0.70Sr0.30MnO2.85 в диапазоне давлений 0–5 GPa и температур 10–300 K. Обнаружено, что при температуре ниже Tf ~ 50 K формируется состояние спинового стекла. В отличие от манганитов Nd(Sm)0.50Ba0.50MnO3, в которых влияние высокого давления приводит к подавлению состояния спинового стекла и появлению ферромагнетизма, в La0.70Sr0.30MnO2.85 состояние спинового стекла является стабильным под давлением. Проанализированы причины формирования магнитной структуры анион-дефицитного La0.70Sr0.30MnO2.85. Методом нейтронної дифракції досліджено магнітну і кристалічну структури манганіту La0.70Sr0.30MnO2.85 в діапазоні тиску 0–5 GPa і температур 10–300 K. Виявлено, що при температурі нижче Tf ~ 50 K формується стан спінового скла. На відміну від манганітів Nd(Sm)0.50Ba0.50MnO3, в яких вплив високого тиску призводить до пригнічення стану спінового скла і появи феромагнетизму, в La0.70Sr0.30MnO2.85 стан спінового скла є стабільним під тиском. Проаналізовано причини формування магнітної структури аніон-дефіцитного La0.70Sr0.30MnO2.85. Magnetic and crystalline structures of manganite La0.70Sr0.30MnO2.85 have been studied by the neutron diffraction method in the 0–5 GPa pressure and 10–300 K temperature range. It has been determined that a spin-glass state is formed at a temperature below Tf ~ 50 K. In contrast to manganites Nd(Sm)0.50Ba0.50MnO3 where the application of high pressure results in suppression of spin-glass state and origination of ferromagnetism, in La0.70Sr0.30MnO2.85 the spin-glass state is stable under pressure. Reasons for what the magnetic structure of anion-deficient La0.70Sr0.30MnO2.85 is formed have been analysed. ru Донецький фізико-технічний інститут ім. О.О. Галкіна НАН України Кристаллическая и магнитная структуры анион-дефицитного манганита La0.70Sr0.30MnO2.85 под действием высокого давления Кристалічна і магнітна структури аніон-дефіцитного манганіту La0.70Sr0.30MnO2.85 під дією високого тиску Crystalline and magnetic structures of anion-deficient manganite La0.70Sr0.30MnO2.85 influenced by high pressure Article published earlier |
| spellingShingle | Кристаллическая и магнитная структуры анион-дефицитного манганита La0.70Sr0.30MnO2.85 под действием высокого давления Труханов, С.В. Козленко, Д.П. Труханов, А.В. |
| title | Кристаллическая и магнитная структуры анион-дефицитного манганита La0.70Sr0.30MnO2.85 под действием высокого давления |
| title_alt | Кристалічна і магнітна структури аніон-дефіцитного манганіту La0.70Sr0.30MnO2.85 під дією високого тиску Crystalline and magnetic structures of anion-deficient manganite La0.70Sr0.30MnO2.85 influenced by high pressure |
| title_full | Кристаллическая и магнитная структуры анион-дефицитного манганита La0.70Sr0.30MnO2.85 под действием высокого давления |
| title_fullStr | Кристаллическая и магнитная структуры анион-дефицитного манганита La0.70Sr0.30MnO2.85 под действием высокого давления |
| title_full_unstemmed | Кристаллическая и магнитная структуры анион-дефицитного манганита La0.70Sr0.30MnO2.85 под действием высокого давления |
| title_short | Кристаллическая и магнитная структуры анион-дефицитного манганита La0.70Sr0.30MnO2.85 под действием высокого давления |
| title_sort | кристаллическая и магнитная структуры анион-дефицитного манганита la0.70sr0.30mno2.85 под действием высокого давления |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/5987 |
| work_keys_str_mv | AT truhanovsv kristalličeskaâimagnitnaâstrukturyaniondeficitnogomanganitala070sr030mno285poddeistviemvysokogodavleniâ AT kozlenkodp kristalličeskaâimagnitnaâstrukturyaniondeficitnogomanganitala070sr030mno285poddeistviemvysokogodavleniâ AT truhanovav kristalličeskaâimagnitnaâstrukturyaniondeficitnogomanganitala070sr030mno285poddeistviemvysokogodavleniâ AT truhanovsv kristalíčnaímagnítnastrukturianíondefícitnogomanganítula070sr030mno285píddíêûvisokogotisku AT kozlenkodp kristalíčnaímagnítnastrukturianíondefícitnogomanganítula070sr030mno285píddíêûvisokogotisku AT truhanovav kristalíčnaímagnítnastrukturianíondefícitnogomanganítula070sr030mno285píddíêûvisokogotisku AT truhanovsv crystallineandmagneticstructuresofaniondeficientmanganitela070sr030mno285influencedbyhighpressure AT kozlenkodp crystallineandmagneticstructuresofaniondeficientmanganitela070sr030mno285influencedbyhighpressure AT truhanovav crystallineandmagneticstructuresofaniondeficientmanganitela070sr030mno285influencedbyhighpressure |