Свойства гетерогенных лиофобных систем на базе разнопористых матриц
Представлены термодинамические свойства нового рабочего тела в виде гетерогенной лиофобной системы (ГЛС) на базе разнопористой матрицы и несмачивающей ее жидкости для использования в термомеханических системах. Из четырех базовых термодинамических функций системы только свободная энергия Гиббса оказ...
Збережено в:
| Опубліковано в: : | Промышленная теплотехника |
|---|---|
| Дата: | 2011 |
| Автори: | , |
| Формат: | Стаття |
| Мова: | Російська |
| Опубліковано: |
Інститут технічної теплофізики НАН України
2011
|
| Теми: | |
| Онлайн доступ: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/60424 |
| Теги: |
Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
|
| Назва журналу: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Цитувати: | Свойства гетерогенных лиофобных систем на базе разнопористых матриц / В.А. Ерошенко, Я.Г. Гросу // Промышленная теплотехника. — 2011. — Т. 33, № 6— С. 73-79. — Бібліогр.: 45 назв. — рос. |
Репозитарії
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860234928221847552 |
|---|---|
| author | Ерошенко, В.А. Гросу, Я.Г. |
| author_facet | Ерошенко, В.А. Гросу, Я.Г. |
| citation_txt | Свойства гетерогенных лиофобных систем на базе разнопористых матриц / В.А. Ерошенко, Я.Г. Гросу // Промышленная теплотехника. — 2011. — Т. 33, № 6— С. 73-79. — Бібліогр.: 45 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Промышленная теплотехника |
| description | Представлены термодинамические свойства нового рабочего тела в виде гетерогенной лиофобной системы (ГЛС) на базе разнопористой матрицы и несмачивающей ее жидкости для использования в термомеханических системах. Из четырех базовых термодинамических функций системы только свободная энергия Гиббса оказалась термодинамическим потенциалом. Показаны особенности ГЛС, позволяющие использовать их для создания принципиально новых образцов энерготехники.
Представлені термодинамічні властивості нового робочого тіла у вигляді гетерогенної ліофобної системи (ГЛС) на базі різнопористої матриці і рідини, що не змочує її для використання у термомеханічних системах. Із чотирьох базових функцій системи лише вільна енергія Гіббса виявилась термодинамічним потенціалом. Показані особливості ГЛС, що дозволяють використовувати їх для створення принципово нових зразків енерготехніки.
Thermodynamic properties of new working medium (heterogeneous lyophobic system (HLS) based on uniporous matrix and nonwetting liquid) were shown, that can be used in thermomechanical systems. From four basic functions of the system, only Gibbs energy appears to be as a thermodynamic potential. It was shown that HLS characteristics might be used for production essentially new samples of power engineering.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:23:10Z |
| format | Article |
| fulltext |
ISSN 0204-3602. Пром. теплотехника, 2011, т. 33, №6 73
ТЕРМОДИНАМИКА И ПРОЦЕССЫ ПЕРЕНОСА
УДК 536.7: 541.12: 541.18: 541.532.6: 541.532.264
Ерошенко В.А., Гросу Я.Г.
Национальный технический университет Украины «КПИ»
СВОЙСТВА ГЕТЕРОГЕННЫХ ЛИОФОБНЫХ СИСТЕМ
НА БАЗЕ РАЗНОПОРИСТЫХ МАТРИЦ
Представлені термодинамічні
властивості нового робочого тіла
у вигляді гетерогенної ліофобної
системи (ГЛС) на базі різнопо-
ристої матриці і рідини, що не
змочує її для використання у тер-
момеханічних системах. Із чоти-
рьох базових функцій системи
лише вільна енергія Гіббса вия-
вилась термодинамічним потенці-
алом. Показані особливості ГЛС,
що дозволяють використовувати їх
для створення принципово нових
зразків енерготехніки.
Представлены термодинамиче-
ские свойства нового рабочего тела
в виде гетерогенной лиофобной
системы (ГЛС) на базе разнопори-
стой матрицы и несмачивающей ее
жидкости для использования в тер-
момеханических системах. Из че-
тырех базовых термодинамических
функций системы только свободная
энергия Гиббса оказалась термоди-
намическим потенциалом. Показа-
ны особенности ГЛС, позволяющие
использовать их для создания прин-
ципиально новых образцов энерго-
техники.
Thermodynamic properties of
new working medium (heterogeneous
lyophobic system (HLS) based on
uniporous matrix and nonwetting
liquid) were shown, that can be used
in thermomechanical systems. From
four basic functions of the system,
only Gibbs energy appears to be as a
thermodynamic potential. It was shown
that HLS characteristics might be used
for production essentially new samples
of power engineering.
C – теплоемкость;
F – свободная энергия Гельмгольца;
f – сечение;
G – потенциал Гиббса;
H – энтальпия;
k – коэффициент учитывающий форму порово-
го пространства;
l – термодинамическая компактность циклов и
двигателей;
P – давление;
Q – теплота;
r – радиус поры;
S – энтропия;
Т – температура;
U – внутренняя энергия;
V – объем;
W – механическая работа;
x – перемещение.
θ – контактный угол;
µ – химический потенциал;
σ – коэффициент поверхностного натяжения;
Ω – межфазная поверхность.
Г – распределения пор по их объёмам;
ГЛС – гетерогенная лиофобная система;
ТК – термодинамическая компактность;
ТМЭ – термомолекулярная энергетика.
Индексы нижние:
L – Лаплас;
Ж – жидкость;
М – матрица.
Введение
Затянувшийся глобальный энергетический
кризис показывает, что в рамках традиционной
технической термодинамики всё труднее пред-
лагать новые эффективные (а тем более, рево-
люционные) пути выхода из кризиса. Конечной
целью инновационных разработок в области
энергетики и теплотехники должны быть эко-
номия топлива и конструкционных материалов,
рациональное использование тепла и сохране-
ние окружающей среды.
Не может не удручать фактическое одно-
образие теоретических подходов и конструк-
торских разработок при создании новой энер-
готехники и, по-видимому, связанная с этим
практическая одинаковость достигаемых ре-
зультатов последних двух столетий [1, 2]. Ос-
новной причиной, видимо, можно считать то
обстоятельство, что в основе работы боль-
шинства термомеханических преобразующих
устройств, лежит один и тот же физико-энер-
гетический принцип [1]: преобразование кине-
ISSN 0204-3602. Пром. теплотехника, 2011, т. 33, №674
ТЕРМОДИНАМИКА И ПРОЦЕССЫ ПЕРЕНОСА
тической энергии теплового движения моле-
кул газа (пара) в механическую работу. При
этом во всех традиционных тепловых машинах
и аккумуляторах механической энергии ставка
делается на кинетическую энергию молекул
газа (пара). Потенциальная энергия молекул
остаётся при этом в тени [1].
В работах [1, 2] показано, что современ-
ные тепловые двигатели и теплоэнергетичес-
кие установки вышли на предельные значе-
ния термодинамической компактности – ТК
(новый критерий термодинамического совер-
шенства l):
l = δW/ΔV·ΔT, Дж/м3·К, (1)
где δW – полезная механическая работа в
цикле; ΔT = T1 – T2 (T1, T2 – температура
нагревателя и холодильника, соответственно);
ΔV = V1 – V2 (V1, V2 – максимальный и мини-
мальный объём рабочего тела в цикле).
Оставаясь в рамках традиционной техни-
ческой термодинамики, умеренный рост ТК
в будущем можно связывать, видимо, лишь с
успехами в материаловедении (создание вы-
сокотемпературных и высокопрочных мате-
риалов). А перспективы радикального ее уве-
личения, снижения расходов топлива, кон-
струкционных материалов, а также решение
экологических проблем, следует, по-видимому,
связывать с появлением принципиально но-
вых идей, в частности, с использованием в
технической термодинамике новых рабочих
тел, так называемых гетерогенных лиофобных
систем (ГЛС) [3, 4].
ГЛС – это конденсированная химически
нейтральная система «жидкость – капиллярно-
пористая матрица, не смачиваемая этой жид-
костью», межфазная поверхность Ω которой
является экстенсивным параметром системы,
сопряжённым с интенсивным параметром –
поверхностным натяжением жидкости σ на
границе с твёрдым телом. Таким образом,
впервые в мире в конце 20-го века вместо газа
и пара (экстенсивный параметр – объём V)
было предложено использовать потенциальную
энергию межмолекулярного взаимодействия
на межфазных поверхностях Ω для аккуму-
лирования, диссипации и преобразования
тепловой и механической энергий в реальных
термомеханических системах [3–7]. В лио-
фобных системах использовали капиллярно-
пористые матрицы с чрезвычайно развитыми
удельными поверхностями (100 – 1000 м2/г
матрицы) и открытой пористостью.
Как видно, один из возможных подходов
к решению проблем энергетики был найден
в области физической химии, которая уже
давно использует поверхность в лиофильных
системах как объект с избыточной поверх-
ностной энергией, например, для интенсифи-
кации химических реакций [8, 9].
Термодинамика поверхностных явлений
[10, 11], молекулярная физика [12], законы
гидравлики [13] и капиллярные явления [14],
вовлечённые в процесс формирования пре-
имущественно потенциальной (а не кинети-
ческой) энергии межмолекулярного взаимо-
действия в специально подобранных лио-
фобных системах с чрезвычайно развитой
поверхностью, были положены в основу но-
вого направления в технической термодина-
мике и энергетике, названного «Термомолеку-
лярная энергетика» (ТМЭ) [3–7]. Составляю-
щая «термо» в предложенной терминологии
[7] указывает на использование в гетероген-
ных системах межмолекулярных сил, которые
зависят от температуры. Указания на важную
роль поверхностной энергии в формировании
и понимании ряда свойств физико-химичес-
ких систем можно найти в работах [15–17].
Неудивительно, что базовые идеи и раз-
работки в области ТМЭ [3–7, 18–22], исполь-
зующие энергетику поверхностных явлений,
быстро получили признание и дальнейшее
развитие в Европе [23–25], Японии [26, 27],
России [28–30], США [31, 32], Южной Корее
[33, 34] и в других странах мира.
В работах [6, 18–22] показаны необыч-
ные термодинамические свойства ГЛС на базе
унипористых капиллярно-пористых матриц
(радиус пор и капилляров r = const в ангстрэм-
ном диапазоне). Указанные особенности ГЛС
позволили создать термомеханические устрой-
ства и системы, нереализуемые в рамках тра-
ISSN 0204-3602. Пром. теплотехника, 2011, т. 33, №6 75
ТЕРМОДИНАМИКА И ПРОЦЕССЫ ПЕРЕНОСА
диционной технической термодинамики (но-
вый класс аккумуляторов, амортизаторов, тер-
модинамических циклов, тепловых двигате-
лей и других устройств [5, 35–39]).
Беспрецедентные энергетические возмож-
ности двухмерных рабочих тел позволили
создать: исполнительный механизм на базе
ГЛС "силикагель ртуть" для раскрытия пане-
лей солнечных батарей на орбите (осуществил
перемещение 100 мм с усилием 800 Н с помо-
щью 16 см3 ГЛС, НПО им. Лавочкина, Москва)
[4]; амортизатору для автомобиля Рено –
"Сафран" на базе ГЛС "гидрофобизированный
силикагель – вода" потребовалось 12…15 см3
ГЛС [38, 39] для диссипации того же коли-
чества энергии, которое рассеивается с помо-
щью 1500 см3 технического масла в традици-
онных амортизаторах для автомобилей того
же класса.
Цель настоящей статьи – изучение термо-
динамических свойств ГЛС на базе разнопо-
ристых матриц (r = var), знание которых по-
зволит ещё больше расширить класс энерге-
тических устройств на базе новых рабочих
тел (для краткости названных также «репуль-
сивными клатратами» [40], так как превалиру-
ющими в ГЛС являются силы отталкивания).
1. Специфика рассматриваемой
гетерогенной лиофобной системы (ГЛС)
Напомним сущность новых рабочих тел –
ГЛС (см. рис. 1) [3–7]. ГЛС состоит из капил-
лярно-пористой матрицы 1 (объём VM = const)
и жидкости 2 (VЖ = const), несмачивающей
эту матрицу [3–7]. Гипотетический поршень
3 (сечением f) осуществляет перемещение x
в цилиндре 4. В силу несмачиваемости матри-
цы 1 жидкость 2 не может самопроизвольно
войти в поровое пространство матрицы. При-
нудительное сжатие ГЛС (dV < 0, dΩ > 0) и ее
самопроизвольное расширение (dV > 0, dΩ < 0)
осуществляются благодаря открытому поро-
вому пространству матрицы с объёмом пор
Vпор = krΩ (k – коэффициент учитывающий
форму порового пространства, 0,33 < k < 0,50)
и действию молекулярных сил отталкивания
на межфазной поверхности Ω [3–7].
Объём жидкости в системе выбирается из
условия: VЖ = krΩmax = Vпор. В этом случае на-
чальный объём V всей гетерогенной системы
определяется равенством
V = VЖ + VМ – krΩmax = V0 – krΩ, (2)
где последнее слагаемое характеризует тот
объём жидкости, который идёт на развитие
межфазной поверхности 0 ≤ Ω ≤ Ωmax.
Определим изменение основных макроско-
пических параметров (dV, dP, dS) для ГЛС. Из
(2) получаем:
dV = – krdΩ = fdx. (3)
Отметим, что, несмотря на широкий спектр
радиусов пор используемой матрицы (rmin ≤ r ≤
rmax) со своими элементарными объёмами dVri,
взаимосвязь которых задается кривой распре-
деления объема пор по их радиусам
Г(r) = dV/dr > 0, (4)
вместо формального полного дифференциала
объёма dV = – k(rdΩ + Ωdr) в дальнейшем ис-
пользуем лишь частичный дифференциал dV =
= – krdΩ и отбрасываем слагаемое Ωdr в силу
того, что в процессе заполнения конкретной
поры её радиус ri не изменяется (dri = 0), а
переход от одной группы пор с известным
радиусом к другой группе со своим радиусом
при заполнении порового пространства матри-
цы жидкостью является детерминированным
и однозначно определяется неизменной во
времени кривой распределения плотности Г(r).
Рис. 1. Физическая модель гетерогенной
лиофобной системы.
ISSN 0204-3602. Пром. теплотехника, 2011, т. 33, №676
ТЕРМОДИНАМИКА И ПРОЦЕССЫ ПЕРЕНОСА
Примером реальной ГЛС может служить
ансамбль «фильтр Флёрова [41] – ртуть», PV
– изотерма сжатия которого представлена на
рис. 2, а.
Кривая распределения пор матрицы по их
объёмам Г(r) представлена на рис. 2, б (кривая
1). Кривая 2 отображает распределения ско-
ростей заполнения матрицы. Симбатность хода
кривых 1 и 2 (рис. 2, б) доказывает, что вначале
Рис. 2. Характеристики гетерогенной
лиофобной системы на базе
разнопористой матрицы: а) PV – изотерма
сжатия системы; б) 1 – кривая
распределения объема пор по радиусам;
2 – изменение скоростей заполнения
порового пространства матрицы
в зависимости от радиуса пор.
заполняются крупные поры, а затем мелкие.
Как и прежде [3–7], давление в рассмат-
риваемой ГЛС контролируется капиллярным
давлением Лапласа (в форме Уошборна для
капилляров [43]):
P = PL = σ·cosθ/(rk), (5)
где σ – поверхностное натяжение жидкости на
границе «жидкость – газ (пар)»; с целью уп-
рощения формы записи используется модуль
cosθ и делается допущение: θ = const.
Однако, в отличие от [6, 7, 18] в рассмат-
риваемой ГЛС величина PL становится фун-
кцией двух переменных: σ и r. С учетом (3),
(4) и условия линейной зависимости поверх-
ностного натяжения от температуры (справед-
ливо для простых жидкостей [44]), (5) даёт
выражение для расчёта величины изменения
давления в системе:
1 d dd ( d )cos
d ( )
P T k
rk T r
σ Ω
= − + σ θ
Γ
. (6)
Как видно из (6), давление в системе падает
(dP < 0) с ростом температуры (dT > 0), но уве-
личивается (dP > 0) по мере интрузии жидкости
в неоднородное поровое пространство матри-
цы (dΩ > 0). Последнее явление подтверждает-
ся экспериментально (см. рис. 2, а).
Полная энтропия рассматриваемой ГЛС S
определяется суммой объёмной SV и поверх-
ностной SΩ ее составляющих
dln cos
d
V VS S S C T
TΩ
σ
= + = + Ω θ , (7)
а ее дифференциал записывается в виде
dd d d d cos d
d
V
V
CS S S T
T TΩ
σ
= + = + θ Ω , (8)
где CV – суммарная теплоемкость объемной
части ГЛС при V = const.
2. Термодинамические функции и потенциалы
для ГЛС на базе разнопористой матрицы
Из (2), (3) и (5) – (8), а также классического
представления о термодинамических функциях
[6], после ряда преобразований получим их для
исследуемой ГЛС.
dd d d d ( )cos d
d
VU T S P V C T T
T
σ
= − = + +σ θ Ω , (9)
ISSN 0204-3602. Пром. теплотехника, 2011, т. 33, №6 77
ТЕРМОДИНАМИКА И ПРОЦЕССЫ ПЕРЕНОСА
0
d cosd d d [ ( ) ]d
d
VH T S V P C V kr T
T rk
σ θ
= − = + − Ω +
0
d[ ( ) ]cos d ,
d ( )
T V kr
T r r
σ σ
+ − − Ω θ Ω
Γ
(10)
d d d cos d
d( ln cos )d ,
d
V
F P V S T
C T T
T
= − − = σ θ Ω−
σ
− + θΩ (11)
0
cos dd d d [( )
d
G V P S T V kr
rk T
θ σ
= − − = − Ω −
0
d cos( ln cos )]d ( ) d ,
d ( )
VC T T V kr
T r r
σ θ σ
− + θΩ − − Ω Ω
Γ
(12)
где U – внутренняя энергия, Н – энтальпия,
F – свободная энергия Гельмгольца, G – потен-
циал Гиббса.
3. Анализ термодинамических функций
рассматриваемой ГЛС
Тот факт, что все термодинамические ха-
рактеристики ГЛС оказались функциями всего
двух независимых переменных T и Ω, подтверж-
дает эвристическую мощность термодинами-
ки: определив теоретико-экспериментальным
путём одну из четырёх базовых функций, легко
можно восстановить выражения для остальных
трёх функций.
Если в процессе равновесных термодина-
мических преобразований при постоянстве со-
ответствующих независимых параметров ис-
следуемых функций термодинамическая систе-
ма обменивается работой δW с внешней сре-
дой, то такая функция классифицируется как
термодинамический потенциал [45].
Дальнейший анализ термодинамических
функций, выраженных равенствами (9) – (12),
сводится к следующему. Для каждой функции
находятся условия, при которых их независи-
мые параметры остаются неизменными. Най-
денные условия подставляются в выражения
для каждой исследуемой термодинамической
функции, и проверяется наличие в ней слагае-
мого, характеризующего механическую работу
W. Если таковое имеется, то такая термодина-
мическая функция является термодинамичес-
ким потенциалом.
Обозначим свободную энергию произволь-
ной системы символом Z. И напомним, что са-
мопроизвольное движение любой термодина-
мической системы происходит всегда в сторо-
ну уменьшения ее свободной энергии: dZ < 0.
Именно в этом случае система может совер-
шать работу δW над внешней средой. Это уни-
версальное свойство термодинамических сис-
тем выражается равенством [10, 11]:
δW = –dZ. (13)
Применив описанный выше алгоритм для
полученных термодинамических функций (9) –
(12) обнаружим, что только свободная энергия
Гиббса G является термодинамическим потен-
циалом.
Выводы
1. Из четырёх базовых классических тер-
модинамических функций (U, H, F и G) только
свободная энергия Гиббса G является термо-
динамическим потенциалом для исследован-
ной гетерогенной лиофобной систмы (ГЛС),
т.е. позволяет системе обмениваться механиче-
ской работой с внешней средой.
2. Применительно к ГЛС на базе разнопо-
ристых матриц налицо трансформация вида
классических термодинамических характерис-
тик U, H, F и G и их превращение в функции,
зависящие от двух независимых параметров:
температуры и межфазной поверхности “жид-
кость – матрица”.
3. Отмеченные выше необычные термоди-
намические свойства ГЛС открывают перспек-
тивы создания на их основе высокоэффектив-
ных, принципиально новых образцов энерго-
техники: молекулярные пружины [35, 36], бам-
перы и амортизаторы [37–39], новый класс ан-
тивибрационных и антисейсмических систем
[40] и преобразователей энергии [5].
ЛИТЕРАТУРА
1. Ерошенко В.А. // Изв. АН СССР, Энергети-
ка и транспорт – 1987, № 2 – C. 125–133.
2. Ерошенко В.А. и Аистов В.И. // Промыш-
ISSN 0204-3602. Пром. теплотехника, 2011, т. 33, №678
ТЕРМОДИНАМИКА И ПРОЦЕССЫ ПЕРЕНОСА
ленная теплотехника, Изд. АН УССР – 1990,
Т. 12, № 3 – С. 60–64.
3. Ерошенко В.А.// Гетерогенная термоди-
намическая система, цикл Ерошенко преобра-
зования тепловой энергии в механическую и
устройства для их реализации. Патент СССР –
Россия, № 1,254,811 (1981).
4. Eroshenko V.A. // Heterogeneous structure
for accumulation or dissipation of energy, process
to use it and associated devices, Int. Patent WO
96/18040.
5. Ерошенко В. А. // Тепловые двигатели и раз-
личные энергетические устройства – Патенты
СССР – Россия: № 943,444 (1981), №1,382,078
(1982), №1,380,357 (1983), №1,333,870 (1985),
№1,434,881 (1985), №1,452,262 (1986),
№1,508,665 (1987).
6. Ерошенко В.А.// Доклады АН УССР, серия
А: Физико–математические и технические на-
уки – 1990, № 10 – С. 77–80.
7. Ерошенко В.А. // Пром. теплотехника,
Изд. АН УССР – 1992, Т. 14, № 1–3 – С. 22–25.
8. Русанов А.И., Левичев С.А. и Жаров В.Т. //
Поверхностное разделение веществ. – Л.: Хи-
мия, 1981.
9. Джейкок М. и Парфит Дж. // Химия по-
верхностей раздела фаз. – М.: Мир, 1984.
10. Гиббс Дж. В. // Термодинамика. Стати-
стическая механика.– М.: Наука, 1982.
11. Сычёв В.В. // Сложные термодинамиче-
ские системы. – М.: Наука, 1980.
12. Gerschel Alain // Liaisons intermoléculaires.
– InterEditions/SNRS Editions, Paris, 1995.
13. Френкель Н.З. // Гидравлика. – Госэнер-
гиздат, М.–Л.: 1956.
14. Фридрихсберг Д.А. // Курс коллоидной
химии. Л.: Химия, 1974.
15. Патриляк К.И. // Ж. физ. химии. – 1980,
Т. 54, № 4 – С.1011–1013.
16. Тарасевич Ю.И. // Теоретическая и экс-
периментальная химия. – 2008. – Т. 44, № 1. –
С. 1–22.
17. Ребиндер П.А. // Избранные труды. По-
верхностные явления в дисперсных системах.
Физико–химическая механика. М.: Наука, 1979.
18. Ерошенко В.А. // Термодинамика вдав-
ливания жидких металлов в жёсткие пористые
матрицы // Капиллярные свойства и адгезия
сплавов: Сб. научн. трудов/Академия наук
Украинской ССР, Институт проблем матери-
аловедения. Изд-во «Наукова Думка», 1987. –
С. 100–109.
19. Ерошенко В.А. // Изв. АН СССР, Колло-
идный журнал. – 1987, № 5 – С. 875–880.
20. Ерошенко В.А. // Доклады АН УССР, се-
рия А, 1993, № 5 – С. 65–67.
21. Eroshenko V.A. // Entropie. – 1996, № 196
– P. 17–23.
22. Eroshenko V.A. // Entropie. – 1997, № 202/203
– P. 110–114.
23. Martin T. & al.// The Royal Society of
Chemistry, Chem. Commun. – 2002. – P. 24–25.
24. Laouir A., Luo L., Tondeur D., Cachot T.
and Le Goff P. // AIChE Journal. – March 2003,
Vol. 49, № 3. – P. 764–781.
25. Martines E., Seunarine K., Morgan H. and
Gadegaard N. // Nano Letters. – 2005, Vol. 5,
№ 10. – P. 2097–2103.
26. Suciu C.V., Iwatsubo T. and Deki Sh. //
Journal of Colloid and Interface Science. – 2003. –
259, – P. 62–80.
27. Suciu C.V., Iwatsubo T. and Deki Sh. //
Journal of Colloid and Interface Science. – 2005. –
283. – P. 196–214.
28. Сердунь Е.Н., Портяной А.Г., Сорокин
А.П. и Портяной Г.А. // Теплоэнергетика. –
2000, № 12. – С. 64–68.
29. Борман В.Д., Белогорлов А.А., Грехов А.М.,
Тронин В.Н. и Троян В.И. // Письма в ЖЭТФ. –
2001. – Т. 74, Вып. 5, С. 287–290.
30. Борман В.Д., Белогорлов А.А., Грехов
А.М., Тронин В.Н., Троян В.И. и Лисичкин Г.В. //
Письма в ЖЭТФ. – 2004. – Т. 30, Вып. 23, С. 1–7.
31. Baldacchini T., Carey J.E., Zhou M. and
Mazur E. // Langmuir. – 2006, 22 (11). – P. 4917–
4919.
32. Galaitsis A. // Heterogeneous lyophobic
System for Accumulation, Retrieval and
Dissipation of Energy. – Patent №: US 7,767,301
B2 – Aug.3, 2010.
33. Moon B. – Y., Shova K. and Chung S. – W.
// Journal of Materials Processing Technology. –
ISSN 0204-3602. Пром. теплотехника, 2011, т. 33, №6 79
ТЕРМОДИНАМИКА И ПРОЦЕССЫ ПЕРЕНОСА
2003. – Vol.140. – P. 385–390.
34. Ku T.W., Jeon S.B., Bui V.H., Song W.J.//
Journal of Mechanical Science and Technology. –
2007. – Vol. 21, № 10. – C. 1464–1470.
35. Eroshenko V., Regis R. – C., Soulard M. and
Patarin J. // J. Am.Chem.Soc. – 2001. – № 123. –
P. 8129–8130.
36. Eroshenko V., Regis R. – C., Soulard M. and
Patarin J. // C.R.PHYSIQUE. – 2002. – № 3. –
P. 111–119.
37. Eroshenko V.A. // Damper with high
dissipating power, Int.Pat. WO 01/55616 A1,
August 2, 2001. – P. 1–33.
38. Eroshenko V.A. // Journal Proceedings
of mechanical Engineers, Part D: Journal of
Automobile Engineering. – 2007. – Vol. 221,
Number 3. – P. 285–300.
39. Eroshenko V.A., Piatiletov I.I., Coiffard
L. and Stoudenets V.P. // Journal Proceedings
of mechanical Engineers, Part D: Journal of
Automobile Engineering. – 2007. – Vol. 221,
Number 3. – P. 301–312.
40. Eroshenko V.A. // Repulsive clathrates.
New operational material for efficient seismic
isolation // Proceedings of International Post–
SMITR Conference «Seismic Isolation, passive
Energy Dissipation and active Control of Seismic
Vibrations of Structure», Taormina, Sicily, Italy,
August 25 to 27, 1997. – P. 783–794.
41. Мчедлишвили Б.В., Бреслер С.Е., Коликов
В.М. и др. // Коллоид. Журн. – 1978.– Т. 40, № 1.
– С.59–63.
42. Белл Э.Т. // Творцы математики. – М.:
«Просвещение». – 1979.
43. Washburn E.W. // The Physical Review. –
1921. – Vol. 17, № 3. – P. 273–283.
44. Reis T. // Introduction à la chimie-physique
des surfaces. – «Dunod» (fr.), Paris: 1952.
45. Duhem P.–M.–M. // Le potential thermody-
namique et ses applications à la mécanique
chimique et à l’étude des phénomènes électriques.
– A. Hermann, Librairie Scientifique, (fr.) Paris –
1886.
Получено 26.04.2011 г.
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-60424 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0204-3602 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:23:10Z |
| publishDate | 2011 |
| publisher | Інститут технічної теплофізики НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Ерошенко, В.А. Гросу, Я.Г. 2014-04-15T14:49:15Z 2014-04-15T14:49:15Z 2011 Свойства гетерогенных лиофобных систем на базе разнопористых матриц / В.А. Ерошенко, Я.Г. Гросу // Промышленная теплотехника. — 2011. — Т. 33, № 6— С. 73-79. — Бібліогр.: 45 назв. — рос. 0204-3602 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/60424 536.7: 541.12: 541.18: 541.532.6: 541.532.264 Представлены термодинамические свойства нового рабочего тела в виде гетерогенной лиофобной системы (ГЛС) на базе разнопористой матрицы и несмачивающей ее жидкости для использования в термомеханических системах. Из четырех базовых термодинамических функций системы только свободная энергия Гиббса оказалась термодинамическим потенциалом. Показаны особенности ГЛС, позволяющие использовать их для создания принципиально новых образцов энерготехники. Представлені термодинамічні властивості нового робочого тіла у вигляді гетерогенної ліофобної системи (ГЛС) на базі різнопористої матриці і рідини, що не змочує її для використання у термомеханічних системах. Із чотирьох базових функцій системи лише вільна енергія Гіббса виявилась термодинамічним потенціалом. Показані особливості ГЛС, що дозволяють використовувати їх для створення принципово нових зразків енерготехніки. Thermodynamic properties of new working medium (heterogeneous lyophobic system (HLS) based on uniporous matrix and nonwetting liquid) were shown, that can be used in thermomechanical systems. From four basic functions of the system, only Gibbs energy appears to be as a thermodynamic potential. It was shown that HLS characteristics might be used for production essentially new samples of power engineering. ru Інститут технічної теплофізики НАН України Промышленная теплотехника Термодинамика и процессы переноса Свойства гетерогенных лиофобных систем на базе разнопористых матриц Thermodynamics of heterogeneous systems based on lyophobic polyporous matrices Article published earlier |
| spellingShingle | Свойства гетерогенных лиофобных систем на базе разнопористых матриц Ерошенко, В.А. Гросу, Я.Г. Термодинамика и процессы переноса |
| title | Свойства гетерогенных лиофобных систем на базе разнопористых матриц |
| title_alt | Thermodynamics of heterogeneous systems based on lyophobic polyporous matrices |
| title_full | Свойства гетерогенных лиофобных систем на базе разнопористых матриц |
| title_fullStr | Свойства гетерогенных лиофобных систем на базе разнопористых матриц |
| title_full_unstemmed | Свойства гетерогенных лиофобных систем на базе разнопористых матриц |
| title_short | Свойства гетерогенных лиофобных систем на базе разнопористых матриц |
| title_sort | свойства гетерогенных лиофобных систем на базе разнопористых матриц |
| topic | Термодинамика и процессы переноса |
| topic_facet | Термодинамика и процессы переноса |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/60424 |
| work_keys_str_mv | AT erošenkova svoistvageterogennyhliofobnyhsistemnabazeraznoporistyhmatric AT grosuâg svoistvageterogennyhliofobnyhsistemnabazeraznoporistyhmatric AT erošenkova thermodynamicsofheterogeneoussystemsbasedonlyophobicpolyporousmatrices AT grosuâg thermodynamicsofheterogeneoussystemsbasedonlyophobicpolyporousmatrices |