Физические принципы формирования антенной решетки со сканированием луча в заданном секторе
В статье рассматриваются принципы формирования остронаправленных характеристик антенных 
 решеток с малым уровнем боковых лепестков на примере линейной решетки со специальным амплитудным 
 распределением и сканированием луча в заданном секторе. Под линейной антенной решеткой подразум...
Saved in:
| Published in: | Гідроакустичний журнал (Проблеми, методи та засоби досліджень Світового океану) |
|---|---|
| Date: | 2012 |
| Main Authors: | , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Науково-технічний центр панорамних акустичних систем НАН України
2012
|
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/60944 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Физические принципы формирования антенной решетки со сканированием луча в заданном секторе / А.И. Гончар, Г.А. Мартынюк, С.И. Неверова, Л.И. Шлычек // Гідроакустичний журнал (Проблеми, методи та засоби досліджень Світового океану): Зб. наук. пр. — Запоріжжя: НТЦ ПАС НАН України, 2012. — № 9. — С. 82-90. — Бібліогр.: 6 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860253070193065984 |
|---|---|
| author | Гончар, А.И. Мартынюк, Г.А. Неверова, С.И. Шлычек, Л.И. |
| author_facet | Гончар, А.И. Мартынюк, Г.А. Неверова, С.И. Шлычек, Л.И. |
| citation_txt | Физические принципы формирования антенной решетки со сканированием луча в заданном секторе / А.И. Гончар, Г.А. Мартынюк, С.И. Неверова, Л.И. Шлычек // Гідроакустичний журнал (Проблеми, методи та засоби досліджень Світового океану): Зб. наук. пр. — Запоріжжя: НТЦ ПАС НАН України, 2012. — № 9. — С. 82-90. — Бібліогр.: 6 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Гідроакустичний журнал (Проблеми, методи та засоби досліджень Світового океану) |
| description | В статье рассматриваются принципы формирования остронаправленных характеристик антенных 
решеток с малым уровнем боковых лепестков на примере линейной решетки со специальным амплитудным 
распределением и сканированием луча в заданном секторе. Под линейной антенной решеткой подразумевается 
дискретное распределение идентичных источников (приемников) акустического давления вдоль заданного 
направления в пространстве.
У статті розглядаються принципи формування гостроспрямованих характеристик антенних 
решіток з малим рівнем бокових пелюсток на прикладі лінійних решіток зі спеціальним амплітудним 
розподілом і скануванням променя в заданому секторі. Під лінійною антенною решіткою мається на 
увазі дискретний розподіл ідентичних джерел (приймачів) акустичного тиску уздовж заданого 
напрямку в просторі.
The article deals with the forming foundations of highly directive arrays characteristics with low 
level of sidelobes by example of line lattice with special amplitude distribution and beam scanning in 
specified sector. Under the array is meant discrete distribution of identical sources (receivers) of acoustical 
pressure along specified direction in space.
|
| first_indexed | 2025-12-07T18:45:32Z |
| format | Article |
| fulltext |
ISSN 1815-8277. Гідроакустичний журнал (Проблеми, методи та засоби досліджень Світового океану). 2012. №9
82
УДК 681.883.67
© А.И. Гончар чл.- корр. НАН Украины, д.т.н., с.н.с., директор;
Г.А. Мартынюк, ведущий инженер; С.И. Неверова, научный сотрудник;
Л.И. Шлычек, ученый секретарь
Научно-технический центр панорамных акустических систем НАН Украины, г. Запорожье (Украина)
ФИЗИЧЕСКИЕ ПРИНЦИПЫ ФОРМИРОВАНИЯ АНТЕННОЙ РЕШЕТКИ
СО СКАНИРОВАНИЕМ ЛУЧА В ЗАДАННОМ СЕКТОРЕ
В статье рассматриваются принципы формирования остронаправленных характеристик антенных
решеток с малым уровнем боковых лепестков на примере линейной решетки со специальным амплитудным
распределением и сканированием луча в заданном секторе. Под линейной антенной решеткой подразумевается
дискретное распределение идентичных источников (приемников) акустического давления вдоль заданного
направления в пространстве.
ГИДРОЛОКАТОР, ДИАГРАММА, ХАРАКТЕРИСТИКА НАПРАВЛЕННОСТИ,
АНТЕННАЯ РЕШЕТКА, СКАНИРОВАНИЕ ЛУЧА, АМПЛИТУДНОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ
Виды антенных решеток и их свойства
Антенная решётка (АР) — это сложная направленная антенна, состоящая из
совокупности отдельных антенных элементов, расположенных в пространстве некоторым
образом. Антенные решётки применяются для получения лучших характеристик и
возможности управления формой диаграммы направленности.
В качестве элементарных излучателей в АР применяются различные преобразователи,
как малой, так и большой направленности. Это позволяет увеличить во много раз
коэффициент усиления системы и принимать сигнал из пространства на малых отношениях
сигнал/шум.
Антенные элементы в АР располагаются различным способом. Если фазовые центры
излучателей расположены на одной линии (оси x), то решётка называется линейной, если на
одной плоскости - планарной. Существуют и более сложные варианты размещений антенных
элементов в пространстве. Обычно такие системы называют конформными, поскольку они
повторяют форму поверхности, на которой размещаются элементы АР. Например, это может
быть поверхность буксируемого подводного аппарата, днища корабля, либо верхняя часть
подводной лодки.
Для того, чтобы получить принятый из водного пространства сигнал на выходе АР,
необходимо произвести когерентное (синфазное) сложение сигналов от всех элементов
антенной решётки. За это отвечает система управления, построенная на элементах
электронного тракта, включающих линии передачи и устройства суммирования сигналов.
Диаграмма направленности формируется специальным амплитудным распределением, а ее
сканирование в пространстве – фазовым распределением по апертуре антенны.
Амплитудное распределение – это зависимость коэффициента передачи в каждом
излучающем (приёмном) элементе АР. Для формирования узконаправленного излучения
используется, обычно, спадающее к краям апертуры амплитудное распределение. Это
позволяет уменьшить боковые лепестки диаграммы направленности при некотором
расширении главного лепестка.
Фазовое распределение – это зависимость разности фаз между соседними элементами
АР. Оно определяет временную задержку сигнала исходящей или падающей волны,
ISSN 1815-8277. Гідроакустичний журнал (Проблеми, методи та засоби досліджень Світового океану). 2012. №9
83
связанную с разностью хода волн между соседними элементами. Чаще всего применяются
два типа фазовых распределений: синфазное и линейное. В первом случае антенна
формирует главный луч излучения по нормали к апертуре. Во втором случае фазовое
распределение формирует излучение под некоторым углом к апертуре; таким образом, в
процессе изменения фазовых задержек по каналам элементов АР главный луч сканирует
некоторый сектор пространства.
Пример формирования линейной антенной решетки
Антенные решетки получили широкое распространение в антенной технике, так как
позволяют формировать характеристики направленности (ХН) различной формы и управлять
их ориентацией в пространстве.
Сканирование или формирование веера ХН такими антеннами осуществляется
введением в элементарные преобразователи, из которых состоят эти антенны, изменяющихся
по некоторому закону фазовых и амплитудных распределений. Изменение этих
распределений формируется электронной аппаратурой гидролокатора.
Основные закономерности процесса формирования ХН дискретной плоской антенной
рассматриваются на примере шестиэлементной линейной антенной решетки, составленной
из идеальных точечных преобразователей (рис. 1).
Рис. 1 – Формирование ХН 6-ти элементной линейной антенны.
Предположим возбуждение преобразователей, обозначенных кружками вдоль оси x,
синфазное и равноамплитудное. Разность хода ∆ волнового фронта и направление его угла θ
для двух соседних элементов (4–5) связано зависимостью:
sin ,d θ∆ = ⋅ (1)
где d – межцентровое расстояние (или спейсинг) преобразователей.
ХН антенны, состоящей из точечных элементов с равномерным амплитудным
распределением и синфазным возбуждением, определяется усредненной суммой
потенциалов, создаваемых этими элементами, и равна [2, 3]:
0
3d
2d
θ
∆
1 2 3 4 5 6
θ x
d
y
1 2 3 4 5 6
ISSN 1815-8277. Гідроакустичний журнал (Проблеми, методи та засоби досліджень Світового океану). 2012. №9
84
1
1
( ) ,i
n
jk
i
R e
n
θ − ∆
=
= ∑ (2)
где n – число элементов в антенне,
k – волновое число.
ХН антенны из точечных элементов с амплитудным распределением и синфазным
возбуждением определяется той же суммой потенциалов с учетом амплитудного
распределения по элементам в функции их номеров и равна:
1
1
( )
( ) ,
( )
i
n
jk
i
n
i
F n e
R
F n
θ
− ∆
=
=
=
∑
∑
(3)
где F(n)– амплитуда возбуждения элементов, являющаяся функцией номера элемента.
Как и в сплошных антеннах, спадающее к краям антенны амплитудное распределение
расширяет основной лепесток и уменьшает уровень боковых, образовавшихся под
некоторыми углами к основному за счет частичной конструктивной интерференции.
Возрастающее к краям амплитудное распределение приводит к обратному эффекту.
Как видно из рис. 1, элементы антенны расположены симметрично относительно
начала координат. Поэтому разность хода для каждого элемента можно записать в
следующем виде:
1 1
2 2
3 3
4 4
5 5
6 6
5
sin sin ,
2
3
sin sin ,
2
1
sin sin ,
2
1
sin sin ,
2
3
sin sin ,
2
5
sin sin .
2
x d
x d
x d
x d
x d
x d
θ θ
θ θ
θ θ
θ θ
θ θ
θ θ
∆ = − = −
∆ = − = −
∆ = − = −
∆ = =
∆ = =
∆ = =
(4)
Согласно выражению (2) ХН шестиэлементной линейной решетки представляется
экспоненциальным рядом вида:
ISSN 1815-8277. Гідроакустичний журнал (Проблеми, методи та засоби досліджень Світового океану). 2012. №9
85
3 5 61 2 4
1
( ),jk jk jkjk jk jke e e e e e
n
− ∆ − ∆ − ∆− ∆ − ∆ − ∆+ + + + + (5)
который преобразуется в тригонометрический ряд с учетом формулы Эйлера:
[
]
1 1 2 2
3 3 4 4
5 5 6 6
1
cos( ) sin( ) cos( ) sin( )
cos( ) sin( ) cos( ) sin( )
cos( ) sin( ) cos( ) sin( ) .
k j k k j k
n
k j k k j k
k j k k j k
∆ − ∆ + ∆ − ∆ +
+ ∆ − ∆ + ∆ − ∆ +
+ ∆ − ∆ + ∆ − ∆
(6)
Подставляя значения разностей хода из формулы (4) в (6), получим следующее
соотношение:
1 5 5 3 3
cos sin sin sin cos sin sin sin
2 2 2 2
1 1 1 1
cos sin sin sin cos sin sin sin
2 2 2 2
3 3
cos sin sin sin co
2 2
kd j kd kd j kd
n
kd j kd kd j kd
kd j kd
θ θ θ θ
θ θ θ θ
θ θ
− − − + − − − +
+ − − − + − +
+ − +
5 5
s sin sin sin .
2 2
kd j kdθ θ −
(7)
Поскольку косинус – функция четная, а синус – нечетная, то после раскрытия скобок
и приведения подобных членов, получим следующее соотношение:
2 1 3 5
cos( sin ) cos( sin ) cos( sin ) .
6 2 2 2
kd kd kdθ θ θ + +
(8)
Используя метод индукции по аргументам косинусов в (8) и с учетом выражения (2),
это соотношение можно записать в виде суммы:
3
1
1 2 1
cos sin .
3 2n
n
kd θ
=
−
∑ (9)
Отсюда, очевидно, можно сделать вывод, что уравнение ХН линейной антенной
решетки, состоящей из симметрично установленных N элементов, можно представить
суммой одной половины антенны. При этом обозначим такую половину элементов антенны:
.
2
N
n = (10)
Уравнение ХН линейной антенной решетки, составленной из N элементов, при
равномерном амплитудном распределении и синфазном возбуждении примет вид:
ISSN 1815-8277. Гідроакустичний журнал (Проблеми, методи та засоби досліджень Світового океану). 2012. №9
86
1
1 2 1
( ) cos sin .
2
n
n
n
R kd
n
θ θ
=
− =
∑ (11)
Соответственно, с учетом соотношения (3) уравнение ХН линейной антенной
решетки, составленной из N элементов, при функциональном амплитудном распределении и
синфазном возбуждении примет вид:
1
1
2 1
( )cos sin
2
( ) ,
( )
n
n
n
n
n
F n kd
R
F n
θ
θ =
=
−
=
∑
∑
(12)
где F(n) – функция амплитудного распределения элементов АР от координат их
центров.
Как следует из соотношений (4) и (12), фазовая задержка за счет разности хода
волнового фронта для n-го элемента в антенне равна
2 1
sin .
2n
n
k kd θ− ∆ =
(13)
Для сканирования луча ХН с некоторым дискретным шагом угла ±β необходимо
варьировать фазу в уравнении ХН (12) с этим шагом. Уравнение ХН с переменным
дискретным шагом, таким образом, примет вид:
1
1
2 1
( ) cos (sin sin )
2
( ) .
( )
n
n
n
n
n
F n kd
R
F n
θ β
θ =
=
−
=
∑
∑
∓
(14)
Линейная АР будет полностью определяться законом размещения центров своих
элементов вдоль оси и законом распределения амплитуд возбуждения по отдельным
элементам, то есть амплитудно-фазовым распределением вдоль линейной АР. Применение
амплитудного распределения позволяет получить требуемое соотношение основного и
боковых лепестков диаграммы направленности, а применение фазового распределения
позволяет сканировать диаграмму направленности в заданном секторе обзора [4-6].
Пример построения ХН такой линейной антенной решетки при d=0,9λ, составленной
из 144 элементов при линейном амплитудном распределении, убывающем к краям, приведен
на рис. 2.
Характеристика направленности излучающей антенны в продольной плоскости
антенны в пределах ±5о (с учетом ХН элементарного преобразователя в этой же плоскости)
представлена ниже.
ISSN 1815-8277. Гідроакустичний журнал (Проблеми, методи та засоби досліджень Світового океану). 2012. №9
87
0.088− 0.077− 0.066− 0.055− 0.044− 0.033− 0.022− 0.011− 0 0.011 0.022 0.033 0.044 0.055 0.066 0.077 0.088
0
0.05
0.1
0.15
0.2
0.25
0.3
0.35
0.4
0.45
0.5
0.55
0.6
0.65
0.7
0.75
0.8
0.85
0.9
0.95
1
R7 i
θ i
Рис. 2 - Характеристика направленности излучающей антенны
в продольной плоскости антенны в пределах ±5°
Пример отклонения луча такой же ХН в угловых направлениях от –37,25° до –35,75° с
дискретным шагом 15 угловых минут приведен на рис. 3.
0.673− 0.666− 0.659− 0.652− 0.645− 0.638− 0.63− 0.623− 0.616− 0.609− 0.602−
0
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.6
0.7
0.8
0.9
1
R86 i
R85i
R87 i
R88i
R89i
R84i
R83i
θ i
Рис. 3 - Пример сканирования луча ХН
Схематический вид излучающей антенны:
ISSN 1815-8277. Гідроакустичний журнал (Проблеми, методи та засоби досліджень Світового океану). 2012. №9
88
1.571− 1.178− 0.785− 0.393− 0 0.393 0.785 1.178 1.571
0
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.6
0.7
0.8
0.9
1
R3i
θ i
Рис. 4 - Схематическое изображение излучающей антенны.
Бордовым цветом обозначены активные поверхности элементарных преобразователей;
β – угол наклона элементарных преобразователей равный (22,2±0,2) о;
n – нулевое направление излучающей антенны
Суммарное поле, формируемое такой антенной в поперечной плоскости, приведено на
рис. 5.
Рис. 5 - ХН антенны в поперечной плоскости
Противоположное рабочему сектору ±22,5° направление должно экранироваться.
Выводы
Изготовление такой антенны с рассчитанным амплитудным распределением, как
показывает опыт, весьма проблематично и уж точно весьма дорогостояще. Излучающая
антенна должна содержать 288 элементарных излучателей и технологически нереально,
чтобы все они были изготовлены согласно рассчитанным требованиям функции
распределения F(n). Как правило, разброс параметров изготовленных преобразователей
превышает все мыслимые допуски. А допуски на амплитудное распределение таких антенн
n
β
β
13,5
2000
20,0
0
30
60
90
120
150
180
210
240
270
300
330
6.235153 10
3−×
0.203867
0.401499
0.599131
0.796763
0.994395
R3i
θ i
ISSN 1815-8277. Гідроакустичний журнал (Проблеми, методи та засоби досліджень Світового океану). 2012. №9
89
весьма жесткие. Поэтому для гидролокаторов следует использовать технологию, которая
давно применяется в радиолокационной технике; а именно, антенну комплектовать по
возможности однотипными преобразователями, а возбуждать каждый из них напряжениями,
формируемыми управляющим устройством гидролокатора согласно функции амплитудного
распределения F(n). При этом управляющее устройство может принимать в расчет реальные
ватные сопротивления RW каждого элемента антенны.
В процессе эксплуатации гидролокатора изменяются как внешние, так и внутренние
условия работы. Существенные для нормальной работы гидролокатора параметры
преобразователей, хранящиеся в памяти вычислительного комплекса гидролокатора, со
временем, или под влиянием внешних условий меняют свои значения. Информационно-
измерительная система гидролокатора отслеживает эти изменения и передает их в систему
управления, ядром которой является вычислительный комплекс. Амплитудное
распределение АР по ее элементам подразумевает распределение акустических давлений по
этим элементам. Поэтому системный вычислительный комплекс должен содержать
встроенную функцию амплитудного распределения F(n) и сопротивления излучения каждого
элементарного преобразователя АР на рабочей частоте для оптимального распределения
напряжений возбуждения каждого элемента.
Кроме того, появляются источники помех, отказы отдельных элементов, меняются
условия акустической совместимости. В сложных системах существует возможность
подстраивать ХН АР в процессе работы. Для этого вычислительный комплекс системы
управления перестраивает по особым алгоритмам коэффициенты передачи в каждом
пространственном канале АР (элементарном излучателе), меняя тем самым амплитудно-
фазовое распределение так, чтобы сформировать "ноль" в направлении источника помехи,
либо скомпенсировать вышедший из строя антенный элемент. Это позволяет существенно
повысить качество работы гидролокатора. Такие системы получили название адаптивных [1].
Преимуществом антенной решетки является возможность применения электрического
сканирования луча в пространстве и возможность формирования диаграммы направленности
сложной формы, что подразумевает адаптацию к помеховой обстановке, формирование
диаграммы направленности косекансной формы и возможность многолучевой работы.
К недостаткам системы можно отнести сложность расчёта конструкции и
электроакустических параметров, узкополосность системы, обусловленной искажением
формы ДН на частотах, отличных от расчётной, сложность элементной базы и высокие
требования к ней, высокую стоимость.
Литература
1. Монзинто Р. А. Адаптивные антенные решетки / Монзинто Р. А., Миллер Т.У. - М.: Радио и связь,
1986. – 448 с.
2. Жуков В.Б. Расчет гидроакустических антенн по диаграмме направленности / Жуков В.Б. - Л.:
Судостроение, 1977. – 184 с.
3. Орлов Л.В. Расчет и проектирование антенн гидроакустических рыбопоисковых станций /
Орлов Л.В., Шабров А. А. - М.: Пищевая промышленность, 1974. – 276 с.
4. Воскресенский Д.И. Проектирование активных фазированных антенных решеток / Воскресенский
Д.И. - М.: Радио и связь, 1994. - 592 с.
5. Марков Г.Т. Антенны / Марков Г.Т., Сазонов Д.М. - М.: Энергия, 1975. – 528 с.
ISSN 1815-8277. Гідроакустичний журнал (Проблеми, методи та засоби досліджень Світового океану). 2012. №9
90
6. Зелкин Е.Г. МЕТОДЫ СИНТЕЗА АНТЕНН. Фазированные антенные решётки и антенны с
непрерывным раскрывом / Зелкин Е. Г., Соколов В. Г. - М.: Советское радио, 1980. – 296 с.
Стаття надійшла до редакції 16 лютого 2011 р. російською мовою
© А.І. Гончар, Г.А. Мартинюк, С.І. Невєрова, Л.І. Шличек
ФІЗИЧНІ ПРИНЦИПИ ФОРМУВАННЯ АНТЕННОЇ РЕШІТКИ
ЗІ СКАНУВАННЯМ ПРОМЕНЯ В ЗАДАНОМУ СЕКТОРІ
У статті розглядаються принципи формування гостроспрямованих характеристик антенних
решіток з малим рівнем бокових пелюсток на прикладі лінійних решіток зі спеціальним амплітудним
розподілом і скануванням променя в заданому секторі. Під лінійною антенною решіткою мається на
увазі дискретний розподіл ідентичних джерел (приймачів) акустичного тиску уздовж заданого
напрямку в просторі
© Аnatoliy I. Gonchar, Grigory A. Martinuk, Svetlana I. Neverova, Lubov I. Shlychek
PHYSICAL FOUNDATIONS OF FORMING OF ARRAY
WITH BEAM SCANNING IN SPECIFIED SECTOR
The article deals with the forming foundations of highly directive arrays characteristics with low
level of sidelobes by example of line lattice with special amplitude distribution and beam scanning in
specified sector. Under the array is meant discrete distribution of identical sources (receivers) of acoustical
pressure along specified direction in space.
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-60944 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 1815-8277 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T18:45:32Z |
| publishDate | 2012 |
| publisher | Науково-технічний центр панорамних акустичних систем НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Гончар, А.И. Мартынюк, Г.А. Неверова, С.И. Шлычек, Л.И. 2014-04-22T19:57:10Z 2014-04-22T19:57:10Z 2012 Физические принципы формирования антенной решетки со сканированием луча в заданном секторе / А.И. Гончар, Г.А. Мартынюк, С.И. Неверова, Л.И. Шлычек // Гідроакустичний журнал (Проблеми, методи та засоби досліджень Світового океану): Зб. наук. пр. — Запоріжжя: НТЦ ПАС НАН України, 2012. — № 9. — С. 82-90. — Бібліогр.: 6 назв. — рос. 1815-8277 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/60944 681.883.67 В статье рассматриваются принципы формирования остронаправленных характеристик антенных 
 решеток с малым уровнем боковых лепестков на примере линейной решетки со специальным амплитудным 
 распределением и сканированием луча в заданном секторе. Под линейной антенной решеткой подразумевается 
 дискретное распределение идентичных источников (приемников) акустического давления вдоль заданного 
 направления в пространстве. У статті розглядаються принципи формування гостроспрямованих характеристик антенних 
 решіток з малим рівнем бокових пелюсток на прикладі лінійних решіток зі спеціальним амплітудним 
 розподілом і скануванням променя в заданому секторі. Під лінійною антенною решіткою мається на 
 увазі дискретний розподіл ідентичних джерел (приймачів) акустичного тиску уздовж заданого 
 напрямку в просторі. The article deals with the forming foundations of highly directive arrays characteristics with low 
 level of sidelobes by example of line lattice with special amplitude distribution and beam scanning in 
 specified sector. Under the array is meant discrete distribution of identical sources (receivers) of acoustical 
 pressure along specified direction in space. ru Науково-технічний центр панорамних акустичних систем НАН України Гідроакустичний журнал (Проблеми, методи та засоби досліджень Світового океану) Физические принципы формирования антенной решетки со сканированием луча в заданном секторе Фізичні принципи формування антенної решітки зі скануванням променя в заданому секторі Physical foundations of forming of array with beam scanning in specified sector Article published earlier |
| spellingShingle | Физические принципы формирования антенной решетки со сканированием луча в заданном секторе Гончар, А.И. Мартынюк, Г.А. Неверова, С.И. Шлычек, Л.И. |
| title | Физические принципы формирования антенной решетки со сканированием луча в заданном секторе |
| title_alt | Фізичні принципи формування антенної решітки зі скануванням променя в заданому секторі Physical foundations of forming of array with beam scanning in specified sector |
| title_full | Физические принципы формирования антенной решетки со сканированием луча в заданном секторе |
| title_fullStr | Физические принципы формирования антенной решетки со сканированием луча в заданном секторе |
| title_full_unstemmed | Физические принципы формирования антенной решетки со сканированием луча в заданном секторе |
| title_short | Физические принципы формирования антенной решетки со сканированием луча в заданном секторе |
| title_sort | физические принципы формирования антенной решетки со сканированием луча в заданном секторе |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/60944 |
| work_keys_str_mv | AT gončarai fizičeskieprincipyformirovaniâantennoirešetkisoskanirovaniemlučavzadannomsektore AT martynûkga fizičeskieprincipyformirovaniâantennoirešetkisoskanirovaniemlučavzadannomsektore AT neverovasi fizičeskieprincipyformirovaniâantennoirešetkisoskanirovaniemlučavzadannomsektore AT šlyčekli fizičeskieprincipyformirovaniâantennoirešetkisoskanirovaniemlučavzadannomsektore AT gončarai fízičníprincipiformuvannâantennoírešítkizískanuvannâmpromenâvzadanomusektorí AT martynûkga fízičníprincipiformuvannâantennoírešítkizískanuvannâmpromenâvzadanomusektorí AT neverovasi fízičníprincipiformuvannâantennoírešítkizískanuvannâmpromenâvzadanomusektorí AT šlyčekli fízičníprincipiformuvannâantennoírešítkizískanuvannâmpromenâvzadanomusektorí AT gončarai physicalfoundationsofformingofarraywithbeamscanninginspecifiedsector AT martynûkga physicalfoundationsofformingofarraywithbeamscanninginspecifiedsector AT neverovasi physicalfoundationsofformingofarraywithbeamscanninginspecifiedsector AT šlyčekli physicalfoundationsofformingofarraywithbeamscanninginspecifiedsector |