Экспериментальное исследование гидродинамики плёночного течения в каналах с сеточным покрытием
Експериментально визначено закономірності течії гравітаційної плівки рідини в вертикальних каналах з сітковим покриттям стін насадок тепломасообмінних апаратів. Визначено залежності мінімальної щільності зрошення від геометричних характеристик сіткового покриття і умов змочування рідини. Эксперимент...
Saved in:
| Published in: | Промышленная теплотехника |
|---|---|
| Date: | 2009 |
| Main Authors: | , , , |
| Format: | Article |
| Language: | Russian |
| Published: |
Інститут технічної теплофізики НАН України
2009
|
| Online Access: | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/61082 |
| Tags: |
Add Tag
No Tags, Be the first to tag this record!
|
| Journal Title: | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| Cite this: | Экспериментальное исследование гидродинамики плёночного течения в каналах с сеточным покрытием / М.К. Безродный, Е.Н. Письменный, В.Е. Туз, Н.Л. Лебедь // Промышленная теплотехника. — 2009. — Т. 31, № 7. — С. 139-143. — Бібліогр.: 10 назв. — рос. |
Institution
Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine| _version_ | 1860056342491824128 |
|---|---|
| author | Безродный, М.К. Письменный, Е.Н. Туз, В.Е. Лебедь, Н.Л. |
| author_facet | Безродный, М.К. Письменный, Е.Н. Туз, В.Е. Лебедь, Н.Л. |
| citation_txt | Экспериментальное исследование гидродинамики плёночного течения в каналах с сеточным покрытием / М.К. Безродный, Е.Н. Письменный, В.Е. Туз, Н.Л. Лебедь // Промышленная теплотехника. — 2009. — Т. 31, № 7. — С. 139-143. — Бібліогр.: 10 назв. — рос. |
| collection | DSpace DC |
| container_title | Промышленная теплотехника |
| description | Експериментально визначено закономірності течії гравітаційної плівки рідини в вертикальних каналах з сітковим покриттям стін насадок тепломасообмінних апаратів. Визначено залежності мінімальної щільності зрошення від геометричних характеристик сіткового покриття і умов змочування рідини.
Экспериментально определены закономерности течения гравитационной плёнки жидкости в вертикальных каналах с сеточным покрытием стен насадок тепломассообменных аппаратов. Определены зависимости минимальной плотности орошения от геометрических характеристик сеточного покрытия и условий смачиваемости жидкости.
The patterns of gravitational liquid film flow in vertical channels with the grid covered walls of nozzles in the heat and mass transfer devices were experimentally determined. The dependence of the minimum density of irrigation on the geometric characteristics of the grid coverage and wetting liquid conditions were determined.
|
| first_indexed | 2025-12-07T17:01:07Z |
| format | Article |
| fulltext |
ISSN 0204-3602. Пром. теплотехника, 2009, т. 31, №7 139
УДК 532.529
Безродный М.К., Письменный Е.Н., Туз В.Е., Лебедь Н.Л.
Национальный технический университет Украины «КПИ»
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ГИДРОДИНАМИКИ
ПЛЁНОЧНОГО ТЕЧЕНИЯ В КАНАЛАХ С СЕТОЧНЫМ ПОКРЫТИЕМ
Експериментально визначено закономірності течії гравітаційної плівки рідини в вертикаль-
них каналах з сітковим покриттям стін насадок тепломасообмінних апаратів. Визначено
залежності мінімальної щільності зрошення від геометричних характеристик сіткового
покриття і умов змочування рідини.
Экспериментально определены закономерности течения гравитационной плёнки жидко-
сти в вертикальных каналах с сеточным покрытием стен насадок тепломассообменных
аппаратов. Определены зависимости минимальной плотности орошения от геометриче-
ских характеристик сеточного покрытия и условий смачиваемости жидкости.
The patterns of gravitational liquid film flow in vertical channels with the grid covered walls of
nozzles in the heat and mass transfer devices were experimentally determined. The dependence of
the minimum density of irrigation on the geometric characteristics of the grid coverage and wetting
liquid conditions were determined.
d – диаметр;
Г – плотность орошения;
δ – толщина плёнки;
ν – кинематическая вязкость;
σ – коэффициент поверхностного натяжения.
Числа подобия:
- плёночное число Рейнольдса;
( )( )O 0,5B
/ ж г
d
g
=
σ ρ −ρ
( )0,5Fr mQ
gδ =
δ ⋅ ⋅δ
– число Бонда;
– плёночное число Фруда.
Индексы:
пл – плёнка;
min – минимальное значение;
пр – проволока.
пл
p
ГRe =
µ
Исследованию гидродинамики гравитаци-
онно стекающей плёнки жидкости по вертикаль-
ным либо наклонным поверхностям посвящено
значительное количество работ [3-6]. Задачами
исследований являлось определение средней и
локальной толщины плёнки, частоты, амплиту-
ды и профиля волнового течения, касательного
напряжения на свободной поверхности плёнки и
на стенке, температурных полей и полей скоро-
стей в плёнке жидкости, гравитационно стекаю-
щей по гладким поверхностям.
Целью настоящего исследования являлось
определение закономерностей течения гравита-
ционной плёнки жидкости в вертикальных кана-
лах регулярных насадок с сеточным покрытием
стенок контактных тепло-и массообменных ап-
паратов. Выбранный метод пассивной интенси-
фикации процессов тепломассообмена значи-
тельно усложняет гидродинамику плёночного
течения. Одними из важнейших характеристик,
которые позволяют определить диапазон работы
контактного аппарата, являются толщина и ско-
рость стекающей плёнки жидкости, а также её
волновые характеристики.
На характеристики плёночного течения ока-
зывают влияние физические свойства жидкости
(плотность, вязкость, величина поверхностного
натяжения, краевой угол смачиваемости и др.),
режимные параметры (скорость плёнки и га-
зового потока, направление движения газового
потока, плотность орошения и т.д.), а также гео-
метрические характеристики поверхности (диа-
метр и высота канала, диаметр проволоки и раз-
мер ячейки в свету, способ плетения сеточного
покрытия и т.д.).
Схема экспериментальной установки
Исследования гравитационного течения
плёнок жидкости проводилось на стенде, основ-
ным элементом которого являлся эксперимен-
тальный участок в виде вертикальной трубы
с сеточным покрытием. Экспериментальная
установка представляла собой гидродинамиче-
ский контур, состоящий из экспериментального
участка, приёмного коллектора, сборного бака,
ISSN 0204-3602. Пром. теплотехника, 2009, т. 31, №7140
насоса, сетевого коллектора, бака конденсата,
измерительной системы, состоящей из двух по-
следовательно соединённых ротаметров РС-3 с
различным диапазоном расходов и с перекры-
тием шкал измерений, термопар с вторичным
прибором Щ-300 либо А-565, соединительных
трубопроводов и регулировочных вентилей. При
проведении экспериментальных исследований
особое внимание уделялось точности и коррект-
ности измерений. Одной из причин, влияющих
на точность измерения параметров гравитацион-
но стекающих плёнок жидкости, является равно-
мерность орошения по сечению канала, поэтому
большое внимание уделялось конструкции оро-
сительных устройств. Подача жидкости на стен-
ки канала осуществлялась через оросительное
устройство переливного типа с пористой встав-
кой, которая обеспечивала равномерное ороше-
ние по всему сечению канала. Для исключения
перетока жидкости по горизонтальному сечению
плёнки, рабочий участок фиксировался строго
по вертикали. Контроль за равномерностью оро-
шения проводился путём сбора жидкости с раз-
личных секторов периметра канала, разделённой
в нижней части на концентраторы путём выпол-
нения на нижнем крае сеточного покрытия треу-
гольных просечек.
В настоящее время разработаны и широ-
ко апробированы методы измерений локальных
гидродинамических параметров гравитационно
стекающих плёнок [3,4,6]. Суть их сводится либо
к непосредственному измерению соответствую-
щего параметра (метод касания, метод радио-
активных добавок, γ - просвечивание, электро-
проводности и др.), либо косвенного измерения
(теневой, интерферометрический, рассеивания
света и т.д.). Учитывая особенности эксперимен-
тального участка, вызванные наличием на по-
верхности канала сеточного покрытия, целесоо-
бразным является использования контактного
метода. При этом, толщина плёнки определяет-
ся по положению острия иглы в момент каса-
ния поверхности плёнки. Момент касания реги-
стрируется при возникновении электрического
сигнала на вторичном приборе Щ-300 в момент
замыкания электрической цепи между иглой и
токопроводящей плёнкой, либо визуально, че-
рез оптическую систему с увеличением в 25 раз.
Точность измерения обеспечивалась исполь-
зованием координатного механизма со шкалой
0,01 мм. Учитывая особенности течения плёнки
по вертикальным поверхностям, методом каса-
ния возможно с большой точностью определить
толщину плёнки при режиме безволнового те-
чения, начало волнообразования и амплитуду
волны. Однако, при исследовании волновых ха-
рактеристик погрешность измерений связана со
смачиваемостью иглы, из-за чего не совсем точ-
но фиксируется момент выхода иглы из волны.
В качестве орошаемой поверхности ис-
пользовались технически гладкие трубы
из стали Х18Н10Т с внешним диаметром
(16…24)∙10-3 м и длиной 1м. Средняя высота вы-
ступов шероховатости поверхности составляла
(0,008…0,01)∙10-3 м. В качестве покрытия ис-
пользовалась сетка из стали Х18Н10Т обычного
плетения с размером ячейки в свету S = (0,4…
0,63)∙10-3 м и диаметром проволоки dпр = (0,16…
0,3)∙10-3 м. Перед проведением эксперименталь-
ных исследований рабочий участок подвергался
тщательному обезжириванию. В качестве рабо-
чей жидкости использовалась дистиллированная
и сетевая вода.
Методика исследования гидродинамики
пленочного течения
Учитывая важность такой характеристики
как минимальная плотность орошения Гmin 2 и до-
статочно большой разброс экспериментальных
данных, приведенных в литературе, в качестве
тестовых исследований на экспериментальной
установке были определены значения Гmin 2 при
гравитационном течении плёнки жидкости по
гладкой вертикальной поверхности. Методика
проведения экспериментов заключалась в опре-
делении момента разрыва плёнки при умень-
шении расхода жидкости, которая подавалась
на наружную поверхность предварительно смо-
ченного канала. В момент появления одиночных
сухих пятен, которые со временем повторно не
смачивались, фиксировался расход жидкости по
показаниям ротаметров, и определялась Гmin 2.
Для статистического повторения результатов и
исключения влияния случайных факторов опы-
ты проводились более 8 раз. Сопоставление по-
лученных результатов с данными других авторов
представлено в табл.1. Полученные эксперимен-
тальные данные хорошо согласуются с извест-
ными результатами [7- 10], что позволяет сделать
вывод о том, что методика проведения опытов и
экспериментальная установка удовлетворяют
поставленной задаче.
ISSN 0204-3602. Пром. теплотехника, 2009, т. 31, №7 141
Авторы Reпл min 1 δmin 1∙104, м Reпл min 2 δmin 2∙104, м
Воронцов Е.Г. [8] 293 4,48 2,29…4,12 0,6…1,08
Watanabe K., Munakata T., Mutsuda A. [9] 15…100 1,66…3,12 0…13 0,845…1,53
Simon F., Hzu Y.Y. [10] ― ― 13,8 1,45
Семёнов П.А. [7] 6,7 5 ― ―
Экспериментальные данные ― ― 2,75…3,2 0,6…0,7
Табл.1. Минимальная толщина плёнки жидкости, гравитационно стекающей по вертикальной
поверхности
Следует отметить, что процесс разрыва
плёнки жидкости на гладкой поверхности и по-
верхности с сеточным покрытием, подчиняясь
общим закономерностям физики поверхностных
явлений, имеет существенные отличия, которые
определяются дополнительными капиллярными
силами, действующими в ячейках сетки.
Непосредственные измерения толщины
плёнки в каналах с сеточным покрытием сте-
нок проводились только при ламинарном режи-
ме течения. Толщина плёнки измерялась иглой,
перемещаемой с помощью координатного меха-
низма, который позволял перемещать весь изме-
рительный узел в горизонтальной в вертикаль-
ной плоскостях, с целью обеспечить измерение
толщины плёнки в центре ячейки сеточного по-
крытия. Нулевое положение иглы относительно
стенки определялось с помощью электрического
контакта с сухой стенкой канала. Методика про-
ведения опытов заключалась в установлении со-
ответствующего расхода жидкости (либо из бака,
при работе на дистиллированной воде, либо из
сетевого коллектора) при помощи игольчатого
вентиля. Контроль и величина расхода определя-
лись по показаниям ротаметров.
Особенности гидродинамики пленочного
течения по вертикальным поверхностям с
сеточным покрытием
При исследовании гидродинамики пленки,
гравитацинно текущей по стенке вертикального
канала с сеточным покрытием, было установ-
лено ряд особенностей связанных с действием
капиллярных сил в ячейке сетки, что позволи-
ло выделить характерные области ламинарного
течения плёнки жидкости (рис.1). В ходе экс-
периментов исследовался широкий диапазон
изменения плотности орошения: от значения
Fr =2.5∙10-1, который соответствовал полностью
затопленной сеточной структуре, и до значения
Fr = Frmin 2, при котором происходил разрыв плен-
ки с переходом ее в ручейковое течение.
Результаты исследования зависимости ло-
кальной безразмерной толщины
гравитационно стекающей плёнки жидкости по
вертикальной поверхности с сеточным покры-
тием от плотности орошения представлены на
рис.2.
Рис. 1. Характерные стадии гравитационно-
го течения жидкости в вертикальных кана-
лах с сеточным покрытием в зависимости от
плотности орошения:
I – область полностью затопленого сеточного
покрытия; II – область, когда пленка находит-
ся в верхних границах сеточного покрытия;
III – область, в которой происходит переход
пленки к нижней границе сеточного покры-
тия; IV – область квазиравновесного пленоч-
ного течения с переходом в ручейковое.
( )23* gδ = δ ν
Рис. 2. Безразмерная толщина пленки в зави-
симости от плотности орошения при грави-
тационном течении в вертикальных каналах
с сеточным покритием:
ISSN 0204-3602. Пром. теплотехника, 2009, т. 31, №7142
1 – размер ячейки сетки S = 0,63∙10-3 м;
2 – 0,5∙10-3 м; 3 – 0,40∙10-3 м.
Первая область характеризуется монотон-
ным изменением толщины плёнки в зависимости
от плотности орошения. Изменение толщины
плёнки на стенке с сеточным покрытием иденти-
чено изменению толщины плёнки при течении в
вертикальных каналах с гладкими стенками, по-
лученной в работах [1,2]. Для І области нижний
диапазон определяется плотностью орошения,
при которой происходит затопление сеточной
структуры (рис. 1.,І). Граница затопления зави-
сит от геометрических характеристик сетки и
определяется
δзІ
*= 2∙dпр . (1)
Экспериментальные данные по изменению
толщины плёнки в І области обобщаются с по-
грешностью ± 7% зависимостью:
. (2)
Область ІІ характеризуется относительно
стабильной толщиной плёнки. Изменение плот-
ности орошения не приводит к значительному
изменению её толщины.
Превалирующими в этой области являются
силы поверхностного натяжения, которые удер-
живают плёнку в структуре сеточного покрытия.
Диапазон изменения толщины плёнки для этой
области характеризуется началом появления
верхней образующей проволоки в месте их пере-
плетения (рис.1., ІІ) и толщиной плёнки в центре
мениска, образованного жидкостью между про-
волоками ячейки сетки в сечении Б-Б. Причём,
угол точки контакта плёнки на образующей про-
волоки приближается к значению угла β≈π/2, а
безразмерная толщина плёнки в конце II области
определяется зависимостью
. (3)
При дальнейшем уменьшении плотности
орошения в области ІІІ происходит скачкообраз-
ное изменение толщины плёнки. Очевидно, что
в этой области баланс сил складывается таким
образом, что силы инерции становятся меньше
когезии. Нижняя граница этой области характе-
ризуется плёночным течением жидкости по глад-
кой поверхности трубы и наличием менисков
под нижней образующей проволок ячейки сетки
(рис.1, ІІІ).
Для четвёртой области характерным явля-
ется относительно стабильное течение плёнки.
Причём, места контакта сетки с стенкой канала
можно рассматривать как местные сопротивле-
ния. Толщина плёнки в этой области близка к
минимально допустимой и при небольшом изме-
нении плотности орошения происходит разрыв
плёнки с образованием сухих пятен (рис.1.,ІV).
Повторное смачивание образовавшихся пятен
возможно только после полного затопления се-
точного слоя.
Безразмерная толщина плёнки и минималь-
ная плотность орошения, соответствующая на-
чалу процесса разрыва плёночного течения в IV
области, обобщаются зависимостями
(4)
и . (5)
Анализ полученных данных по исследова-
нию изменения толщины гравитационно сте-
кающей плёнки жидкости по вертикальной по-
верхности с сеточным покрытием позволяет
определить сложный характер зависимости от
плотности орошения, который будет оказывать
определяющее влияние на допустимый диапазон
работы контактных тепломассообменных аппа-
ратов с регулярными насадками, имеющими пас-
сивные интенсификаторы.
Следует отметить, что неоднозначный ха-
рактер изменения характеристик плёночного
течения во всём исследованном диапазоне плот-
ностей орошения требует экспериментального
подтверждения применимости зависимостей для
определения нижней границы захлёбывания в
каналах насадок с сеточным покрытием стенок.
Выводы
1. Экспериментальное исследование гидро-
динамики гравитационного течения плёнки по
вертикальной стенке с сеточным покрытием при
изменении плотности орошения позволило вы-
делить несколько характерных областей, грани-
цы которых определялись не только динамикой
взаимодействия плёнки и газа с учётом сил инер-
ции и вязкости, но и капиллярными силами.
2. Получены эмпирические зависимости, по-
зволяющие определить толщину пленки жидко-
сти для характерных областей в зависимости от
плотности орошения.
3. Определены зависимости минимальной
плотности орошения от геометрических характе-
ристик сеточного покрытия и условий смачивае-
мости жидкости, которые позволили определить
нижнюю границу диапазона работы исследуемо-
го типа контактных тепломассообменных аппа-
( )
ВХ
0,2 0,5
І* 84,127 Fr Bo 1 cosδ = ⋅ ⋅ ⋅ − θ
( )
ВХ
0,27 0,5
ІI* 147,68 Fr Bo 1 cosδ = ⋅ ⋅ ⋅ − θ
( )0,17 0,5
min 2* 19,65 Fr Bo 1 cosδ = ⋅ ⋅ ⋅ − θ
( )1,44
min 2Fr 0,1063 Bo 1 cos= ⋅ ⋅ − θ
ISSN 0204-3602. Пром. теплотехника, 2009, т. 31, №7 143
ратов.
ЛИТЕРАТУРА
1. Капица П.Л. Волновое течения тонких
слоёв вязкой жидкости/ П.Л. Капица // ЖЭТФ. –
1948. – Т. 18, вып.1. – С. 3-28.
2. Nusselt W. Die Oberflachenkoondensation
des Wasserdamfes/ W.Nusselt // Zeitschrift VDI. –
1916. – Bd, 60. – S. 541-546.
3. Гимбутис Г. Теплообмен при гравитаци-
онном течении плёнки жидкости/ Г.Гимбутис. –
Вильнюс: Мокслас, 1988. – 233 с.
4. Алексеенко С.В. Волновое течение плё-
нок жидкости/ С.В.Алексеенко, В.Е.Накоряков,
Б.Г.Покусаев. – Новосибирск: ВО "Наука", 1992.
– 256 с.
5. Ганчев Б.Г. Экспериментальное иссле-
дование гидродинамики плёнок жидкости, сте-
кающих под действием силы тяжести по верти-
кальным поверхностям/ Б.Г.Ганчев, В.М.Козлов,
В.В.Лозовецкий, В.М.Никитин // Изв. Вузов
СССР. – Серия Машиностроение. – 1970. – № 2.
6. Беседин С.М. Экспериментальные методы
исследования волнового течения тонких плёнок
жидкости/ С.М.Беседин// Физическая гидроди-
намика и теплообмен. – 1978. – № 4. – С. 504-511.
7. Семёнов П.А. Течение жидкости в тон-
ких слоях (ІІ)/ П.А.Семёнов// Журн. теор. физ. –
1950. – Т. 20., вып. 8. – С. 980-990.
8. Воронцов Е.Г. О минимальной плотности
орошения вертикальных плёночных аппаратов/
Е.Г.Воронцов// ИФЖ.. – 1968. – Т. 14, № 4. –
С.1075-1078.
9. Watanabe K. Minimum wetting rate on
wetted-wall colum-correlation over wide range
of liquid viscosity/K.Watanabe, T.Munakata,
T.Mutsuda// J. Chem. Eng. Japan. – 1975. – Vol, 8.,
№ 1. – P. 75-77.
10. Simon F.F. Thermocapillary induced
breakdown of a falling liquid film/ F.F.Simon,
Y.Y.Hsu// NASA Techn. Note D-5624, Washington.
– 1970. – № 1. – P. 133-138.
Москаленко А.А.1, Яцевский В.В.1, Хямяляйнен Л.Т.2, Надтока В.Н.3
1Институт технической теплофизики НАН Украины
2Объединенный институт высоких температур РАН
3Государственное конструкторское бюро “Южное”
ОПТИМИЗАЦИЯ ТЕМПЕРАТУРНЫХ РЕЖИМОВ ДЛЯ ТЕХНОЛОГИЙ
ИОННО-ПЛАЗМЕННОЙ ОБРАБОТКИ ВНУТРЕННЕЙ ПОВЕРХНОСТИ ТРУБЫ
Данная статья посвящена решению акту-
альной проблемы увеличения срока эксплуа-
тации крупногабаритных трубных заготовок
специального назначения, подвергающихся ци-
клическим ударным воздействиям на внутрен-
нюю поверхность сверхвысоких температур
(2500…3500 ºC), давлений (1406…5624 МПа) и
механического трения [1]. Решающим фактором
в потере работоспособности является эрозия –
удаление частичек металла с его внутренней по-
верхности. Один из наиболее эффективных ме-
тодов борьбы с эрозией – нанесение защитной
плёнки металла повышенной твёрдости (хром
и др. ) между поверхностью и потоком газов.
Нанесение ионно-плазменного защитного слоя
хрома на внутреннюю поверхность заготовки
спецтрубы должно проводиться при температуре
поверхности металла трубной заготовки в преде-
лах 300…350 оС. При этом будет сохранён необ-
ходимый уровень сопротивления металла малым
пластическим деформациям циклических нагру-
зок, характеризующийся пределом упругости
или коэффициентом пропорциональности.
Однако, в экспериментах, проведенных на
трубных заготовках, зафиксирован значитель-
ный перегрев в зоне напыления. При перегреве
металла понижаются его прочностные свойства
(твёрдость, прочность, упругость и т.д.), приоб-
ретённые после предшествующей операции фи-
нишной термообработки, что негативно скажет-
ся на продолжительности его эксплуатации. Для
обеспечения высокого качества адгезии защит-
ного покрытия необходимо выполнять требова-
ние соблюдения оптимального температурного
коридора: от 300 до 350 оС [3].
При постановке задачи данной работы, авто-
|
| id | nasplib_isofts_kiev_ua-123456789-61082 |
| institution | Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine |
| issn | 0204-3602 |
| language | Russian |
| last_indexed | 2025-12-07T17:01:07Z |
| publishDate | 2009 |
| publisher | Інститут технічної теплофізики НАН України |
| record_format | dspace |
| spelling | Безродный, М.К. Письменный, Е.Н. Туз, В.Е. Лебедь, Н.Л. 2014-04-23T21:25:43Z 2014-04-23T21:25:43Z 2009 Экспериментальное исследование гидродинамики плёночного течения в каналах с сеточным покрытием / М.К. Безродный, Е.Н. Письменный, В.Е. Туз, Н.Л. Лебедь // Промышленная теплотехника. — 2009. — Т. 31, № 7. — С. 139-143. — Бібліогр.: 10 назв. — рос. 0204-3602 https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/61082 532.529 Експериментально визначено закономірності течії гравітаційної плівки рідини в вертикальних каналах з сітковим покриттям стін насадок тепломасообмінних апаратів. Визначено залежності мінімальної щільності зрошення від геометричних характеристик сіткового покриття і умов змочування рідини. Экспериментально определены закономерности течения гравитационной плёнки жидкости в вертикальных каналах с сеточным покрытием стен насадок тепломассообменных аппаратов. Определены зависимости минимальной плотности орошения от геометрических характеристик сеточного покрытия и условий смачиваемости жидкости. The patterns of gravitational liquid film flow in vertical channels with the grid covered walls of nozzles in the heat and mass transfer devices were experimentally determined. The dependence of the minimum density of irrigation on the geometric characteristics of the grid coverage and wetting liquid conditions were determined. ru Інститут технічної теплофізики НАН України Промышленная теплотехника Экспериментальное исследование гидродинамики плёночного течения в каналах с сеточным покрытием Article published earlier |
| spellingShingle | Экспериментальное исследование гидродинамики плёночного течения в каналах с сеточным покрытием Безродный, М.К. Письменный, Е.Н. Туз, В.Е. Лебедь, Н.Л. |
| title | Экспериментальное исследование гидродинамики плёночного течения в каналах с сеточным покрытием |
| title_full | Экспериментальное исследование гидродинамики плёночного течения в каналах с сеточным покрытием |
| title_fullStr | Экспериментальное исследование гидродинамики плёночного течения в каналах с сеточным покрытием |
| title_full_unstemmed | Экспериментальное исследование гидродинамики плёночного течения в каналах с сеточным покрытием |
| title_short | Экспериментальное исследование гидродинамики плёночного течения в каналах с сеточным покрытием |
| title_sort | экспериментальное исследование гидродинамики плёночного течения в каналах с сеточным покрытием |
| url | https://nasplib.isofts.kiev.ua/handle/123456789/61082 |
| work_keys_str_mv | AT bezrodnyimk éksperimentalʹnoeissledovaniegidrodinamikiplenočnogotečeniâvkanalahssetočnympokrytiem AT pisʹmennyien éksperimentalʹnoeissledovaniegidrodinamikiplenočnogotečeniâvkanalahssetočnympokrytiem AT tuzve éksperimentalʹnoeissledovaniegidrodinamikiplenočnogotečeniâvkanalahssetočnympokrytiem AT lebedʹnl éksperimentalʹnoeissledovaniegidrodinamikiplenočnogotečeniâvkanalahssetočnympokrytiem |